冶金传输原理课程知识总结
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第七章第二节归纳总结
一、 气固两相流动
固相:粒状固体料块和有料块堆集的散料层
料块在气体中的受力情况:
设有处于静止状态的一个球形料块,气体自下向上从其周围流过,其中的料块下降力为:
()16
)(3s s
d g
G π
ρρ-=
气体对料块的拖力为:
)
2(4
22
2s
d v k F πρ=
受力分析:当G>F 时,料块在气流中下降;G=F 时,料块处于受力平衡状态,
将在气流中悬浮不动;G 气体通过散料层的与上述情况相似,有三种不同流动状态: 1、固定料层流动(G>F ) 2、流化料层流动(G=F ),沸腾状态 3、气动输送过程(G 二、 固定料层流动 气体流过固定料层时的压力降己埃根方程 在工程计算中,通常以气体的体积流量和料层的总截面积(容器的总截面积)来定义流速,按流量公式有: ) 3(q 0 v 0 A =ν 式中, v q 为气体的体积流量,s 3 m ,0A 为料层的总截面积,2m 。 气流在孔隙中的的流速也可按流量公式定义: )4(q v A = ν 式中,A 为孔隙通道的总截面积,2m 。 由(3)、(4)两式得: )(50 0A A =νν 料层孔隙率: )6(0 0a b A A A L A L V V = ••==ω 式中,b V 为料层中孔隙的总体积,a V 料层总体积,L 为料层高度,比值ω为孔 隙率 料层孔隙的当量直径: )(74b b k A V D = 式中,b A 为料层中孔隙的总表面积。 料块总体积: )()(81- a a a b a s V V V V V V ωω-=-== 单位料块所具有的表面积为比表面积,有: )9(-10s 0b a V S V S A )(ω== 把式(6)、(9)代入(7)的: )10(-14-140a 0a k ) ()(ωω ωωS V S V D = = 根据管束摩阻公式推得,气体通过散料层的压降(P ∆)公式,即埃根方程,为: ) 11()1(292.0)1(2.43 2 030220ωυωρωυωμ-+-=∆S S H P H 为散料层高度,μ为气体粘度,0υ为定义流速,ρ为气体密度。(11)式右侧第一项为黏性项,第二项为惯性项。若Re< 2,可忽略惯性项;当Re>100时可忽略黏性项,其中 )(ωμρυ-= 1e 0 S R 若料块为均匀球形料块,则: )12(d )1(75.1d )1(1503 2 3202ωυωρωυωμ-+-=∆H P 式中d 为球形料块直径。 三、 料层特性记压降公式修正 1、 料层孔隙率 对于不规则料块,s V 和b V 很难计算,此时ω可按下述方法确定: )(或13m m m m m m a s a a a s a V V V + =+= 将式) (ωω-== 1s b a V V V 代入(13)式得: )()()(1411m m m s s s b a a ωρρωωωρ-+=-+==V V V 式中,s ρρρ、、分别为料层平均密度、流体的密度、料块的密度。 2、 料块比表面积 料块比表面积与料块的形状有关。 (1) 均匀球体: ) (15d 6 d 6 d 320= =ππS d 为球体直径。 (2) 均匀非球形料块以形状系数修正: )(16d 6p 0λ= S 式中p d 为换算直径。 (3) 料块粒度不等、非球体: )(17d 60 λ = S d 为平均筛分直径。 式(17)代入(11)得修正后的埃根方程: ) 18(d )1(75.1d )1(1503 2 32022ωυωρλωυωμλ-+-=∆H P 四、埃根方程的应用 1、气体通过散料层的流量 气体通过散料层时一般处于紊流状态,式(11)可简化为: )()(191292.02 030υω ωρ-=∆S H P 得)()()) ((201292.02 12 1030 H P S ∆-=ωρωυ 料层结构一定时,0S 、、ωρ的组合为常数,令=D k )(ωρω-1292.00 3 S ,式(20) 变为:)()()(21k 2 12 10H P D ∆= υ D k 为料层渗透系数。 料层总面积为0A 时:气体体积流量为: )()()(22k q 2 10 2 100v H P A A D ∆==υ 2、散料层透气性指数 在紊流情况下,由式(18)得: )()()或(23175.1A d q 175.1d 3 20 2v 32 ω ωρλωωρλυ-=∆-=∆H P H P 0A 、、λρ一定时,令=k H ρλ75.1A d 2 ,式(23)变为: )()(241k q 3 2v ω ω-=∆P