【物理】第十六章《动量守恒定律》复习课件(新人教版选修3-5)
合集下载
新版人教版选修3--5第十六章动量守恒定律16-4碰撞(共31张PPT)学习PPT
1 2m 1v1 21 2m 1v1 '21 2m 2v2 '2
讨论（一） P18
讨论（二） P18
讨论（三） P19
讨论（四）
若在一光滑水平面上有两个质量分别为m1、m2的
刚性小球A和B，以初速度v1、v2运动，若它们能发
生碰撞（为一维弹性碰撞），碰撞后它们的速度分 别为v1/和 v2/分别是多大？
A C．△pA= -10kgm/s；△pB =10kgm/s D．
△pA=3kgm/s； △pB = -3kgm/s
【思考】
如图所示，质量为M的重锤自h高度由静止开始下落
A．△，pA=砸-3kgm到/s；质量为m的木楔上没有弹起，二者一起向下运
由1、（相１ 动互）作（．用２时）间设式极解短地得。 层给它们的平均阻力为F，则木楔可进入的
碰撞过程中＿＿＿＿＿ 关于碰撞前和碰撞后的含义
， 即EK１＜ EK2。 碰后动能：E/k=2mV/2/2=mV2/4
2、判定一个碰撞过程是否存在的依据 若v2=0时，结论与前面的是否相同？ △pB =10kgm/s D．△pA=3kgm/s； 碰撞过程中动量守恒、动能守恒。 ３、碰前总动能大于或等于碰后总动能， 即EK１≥ EK2。 思考:若通过计算的方法,怎么计算?还需要哪些条件? A．△pA=-3kgm/s； 1、弹性碰撞和非弹性碰撞
K１＞ K2
若在一光滑水平面上有两个质量分别为m1、m2的刚性小球A和B，以初速度v1、v2运动，若它们能发生碰撞（为一维弹性碰撞），碰
撞后它们的速度分别为v1/和 v2/分别是多大？
③完全非弹性碰撞：E 损失最大（粘合在一起运动） 碰后动能：E/k=2mV/2/2=mV2/4
当未知粒子和静止的氢原子发生弹性正碰时，由动量守恒和机械能守恒得：
讨论（一） P18
讨论（二） P18
讨论（三） P19
讨论（四）
若在一光滑水平面上有两个质量分别为m1、m2的
刚性小球A和B，以初速度v1、v2运动，若它们能发
生碰撞（为一维弹性碰撞），碰撞后它们的速度分 别为v1/和 v2/分别是多大？
A C．△pA= -10kgm/s；△pB =10kgm/s D．
△pA=3kgm/s； △pB = -3kgm/s
【思考】
如图所示，质量为M的重锤自h高度由静止开始下落
A．△，pA=砸-3kgm到/s；质量为m的木楔上没有弹起，二者一起向下运
由1、（相１ 动互）作（．用２时）间设式极解短地得。 层给它们的平均阻力为F，则木楔可进入的
碰撞过程中＿＿＿＿＿ 关于碰撞前和碰撞后的含义
， 即EK１＜ EK2。 碰后动能：E/k=2mV/2/2=mV2/4
2、判定一个碰撞过程是否存在的依据 若v2=0时，结论与前面的是否相同？ △pB =10kgm/s D．△pA=3kgm/s； 碰撞过程中动量守恒、动能守恒。 ３、碰前总动能大于或等于碰后总动能， 即EK１≥ EK2。 思考:若通过计算的方法,怎么计算?还需要哪些条件? A．△pA=-3kgm/s； 1、弹性碰撞和非弹性碰撞
K１＞ K2
若在一光滑水平面上有两个质量分别为m1、m2的刚性小球A和B，以初速度v1、v2运动，若它们能发生碰撞（为一维弹性碰撞），碰
撞后它们的速度分别为v1/和 v2/分别是多大？
③完全非弹性碰撞：E 损失最大（粘合在一起运动） 碰后动能：E/k=2mV/2/2=mV2/4
当未知粒子和静止的氢原子发生弹性正碰时，由动量守恒和机械能守恒得：
物理：第16章《动量守恒定律》PPT课件(新人教版 选修3-5)
第十六章 《动量守恒定律》 复习课
【知识要点】
（一）动量 （二）冲量 （三）动量定理 （四）动量守恒定律 （五）解决碰撞和反冲问题是动量守恒定律 的重要应用。
（一）动量
m
v
1.一个物体的动量: 运动物体的质量和速度的乘积叫动量.
P mv
动量是从动力学的角度描述物体运动状态的物理量，它反 映了物体作机械运动时的“惯性”大小。 动量是矢量，其方向与速度的方向相同。 动量是状态量，它与某时刻物体的质量和瞬时速度相对应。 动量具有相对性，其速度的大小跟参考系的选择有关，通 常都以地面为参考系。
2. 一般非弹性碰撞
典型问题如子弹打木块时，子 弹被弹回或穿透。 特点：动量守恒，机械能不守 恒且减少。
m1v10+m2v20=m1v1+m2v2 ；
Ek损 1 1 1 1 2 2 2 2 fs ( m1 v10 m 2 v20 ) ( m1 v1 m 2 v2 ) 2 2 2 2 m1m2 m1m2 (v10 v20 ) 2 (v2 v1 ) 2 2(m1 m2 ) 2(m1 m2 ) m1m2 [(v10 v20 ) 2 (v2 v1 ) 2 ] 2(m1 m2 )
对于在同一直线上应用动量定理的标量化处理方法
在一维的情况下，I 、 P1、 P2的方向相同或相反，这 时I 、 P1、 P2的方向可以用“+”、“-”号来表示。先选定 I 、 P1或P2中的某个方向为正方向即坐标的正方向，则与坐 标正方向同向的为正值，反向的为负值。这样，矢量式就变 成了代数式 I= P2 - P1 尽管I 、 P1、 P2的正、负跟选取的坐标正方向有关，但 按该方程解答的结果跟正方向的选择无关。
，地面对他做的功为零
【知识要点】
（一）动量 （二）冲量 （三）动量定理 （四）动量守恒定律 （五）解决碰撞和反冲问题是动量守恒定律 的重要应用。
（一）动量
m
v
1.一个物体的动量: 运动物体的质量和速度的乘积叫动量.
P mv
动量是从动力学的角度描述物体运动状态的物理量，它反 映了物体作机械运动时的“惯性”大小。 动量是矢量，其方向与速度的方向相同。 动量是状态量，它与某时刻物体的质量和瞬时速度相对应。 动量具有相对性，其速度的大小跟参考系的选择有关，通 常都以地面为参考系。
2. 一般非弹性碰撞
典型问题如子弹打木块时，子 弹被弹回或穿透。 特点：动量守恒，机械能不守 恒且减少。
m1v10+m2v20=m1v1+m2v2 ；
Ek损 1 1 1 1 2 2 2 2 fs ( m1 v10 m 2 v20 ) ( m1 v1 m 2 v2 ) 2 2 2 2 m1m2 m1m2 (v10 v20 ) 2 (v2 v1 ) 2 2(m1 m2 ) 2(m1 m2 ) m1m2 [(v10 v20 ) 2 (v2 v1 ) 2 ] 2(m1 m2 )
对于在同一直线上应用动量定理的标量化处理方法
在一维的情况下，I 、 P1、 P2的方向相同或相反，这 时I 、 P1、 P2的方向可以用“+”、“-”号来表示。先选定 I 、 P1或P2中的某个方向为正方向即坐标的正方向，则与坐 标正方向同向的为正值，反向的为负值。这样，矢量式就变 成了代数式 I= P2 - P1 尽管I 、 P1、 P2的正、负跟选取的坐标正方向有关，但 按该方程解答的结果跟正方向的选择无关。
，地面对他做的功为零
高中物理 第十六章 3 动量守恒定律课件 新人教版选修3-5
精选ppt
(3)从转移的角度来看：系统只有两个物体 A、B 时，系统 总动量的变化等于零，物体 A 动量的增加量等于物体 B 动量的 减少量，即 ΔpA＋ΔpB＝0 或 ΔpA＝－ΔpB.
(4)某一方向上动量守恒：系统在某一个方向上所受的合外 力为零，则该方向上动量守恒，即 m1v1x＋m2v2x＝m1v1x′＋ m2v2x′或 p1x＋p2x＝p1x′＋p2x′.
精选ppt
【例题】两块厚度相同的木块 A 和 B，紧靠着放在光滑的 水平面上，其质量分别为 mA＝0.5 kg, mB＝0.3 kg，它们的下底 面光滑，上表面粗糙．另有一质量 mC＝0.1 kg 的滑块 C(可视为 质点)，以 vC＝25 m/s 的速度恰好水平地滑到 A 的上表面，如图 16－3－1 所示，由于摩擦，滑块最后停在木块 B 上，B 和 C 的 共同速度为 3.0 m/s，求：
图 16－3－1
精选ppt
(1)木块 A 的最终速度 vA; (2)滑块 C 离开 A 时的速度 vC′. 解析：选水平向右为正方向，以 A、B、C 三个物体组成的 系统为研究对象，当 C 在 A、B 上滑动时，A、B、C 三个物体 间存在相互作用，但在水平方向不存在其他外力作用，因此系 统的动量守恒．
3 动量守恒定律
精选ppt
知识点 1 系统、内力和外力 1．系统：碰撞问题的研究对象不是一个物体，而是两__个__(_或__多 __个__)物__体__，我们就说这两个(或多个)物体组成了一个力__学__系__统__． 2．内力：系统内物体之间的相互作用力． 3．外力：系统以外物体施加的力．
精选ppt
示方向)后，才能用代数方程运算． ②参考系的同一性．速度具有相对性，公式中的 v1、v2、
v1′和 v2′均应对同一参考系而言，一般取对地面的速度．
(3)从转移的角度来看：系统只有两个物体 A、B 时，系统 总动量的变化等于零，物体 A 动量的增加量等于物体 B 动量的 减少量，即 ΔpA＋ΔpB＝0 或 ΔpA＝－ΔpB.
(4)某一方向上动量守恒：系统在某一个方向上所受的合外 力为零，则该方向上动量守恒，即 m1v1x＋m2v2x＝m1v1x′＋ m2v2x′或 p1x＋p2x＝p1x′＋p2x′.
精选ppt
【例题】两块厚度相同的木块 A 和 B，紧靠着放在光滑的 水平面上，其质量分别为 mA＝0.5 kg, mB＝0.3 kg，它们的下底 面光滑，上表面粗糙．另有一质量 mC＝0.1 kg 的滑块 C(可视为 质点)，以 vC＝25 m/s 的速度恰好水平地滑到 A 的上表面，如图 16－3－1 所示，由于摩擦，滑块最后停在木块 B 上，B 和 C 的 共同速度为 3.0 m/s，求：
图 16－3－1
精选ppt
(1)木块 A 的最终速度 vA; (2)滑块 C 离开 A 时的速度 vC′. 解析：选水平向右为正方向，以 A、B、C 三个物体组成的 系统为研究对象，当 C 在 A、B 上滑动时，A、B、C 三个物体 间存在相互作用，但在水平方向不存在其他外力作用，因此系 统的动量守恒．
3 动量守恒定律
精选ppt
知识点 1 系统、内力和外力 1．系统：碰撞问题的研究对象不是一个物体，而是两__个__(_或__多 __个__)物__体__，我们就说这两个(或多个)物体组成了一个力__学__系__统__． 2．内力：系统内物体之间的相互作用力． 3．外力：系统以外物体施加的力．
精选ppt
示方向)后，才能用代数方程运算． ②参考系的同一性．速度具有相对性，公式中的 v1、v2、
v1′和 v2′均应对同一参考系而言，一般取对地面的速度．
人教A版高中物理选修3-5第十六章 动量守恒定律16.3动量守恒定律教学课件共20张PPT
第十六章动量守恒定律第3节动量守恒定律一、教学目标知识与技能：1、理解动量守恒定律的确切含义和表达式；2、能用动量定理（或牛顿第二定律）和牛顿第三定律推导出动量守恒定律；3、知道动量守恒定律的适用条件和适用范围。
过程与方法：1、通过科学探究动量守恒的过程，认识对物理现象的分析，建立物理情景，再进行理论推导的物理研究方法。
2、经历探究系统动量守恒的条件的过程，体会归纳的思想方法。
情感、态度与价值观：1、通过生活化的一些演示实验，激发学生学习的热情，体会科学的无穷魅力。
2、通过系统动量守恒，感悟自然界的守恒思想，体会自然的对称美、和谐美。
二、学情分析学生在前面的学习当中已经掌握了动量、冲量的相关知识，在学习了动量定理之后，对于研究对象为一个物体的相关现象已经能够做出比较准确的解释，并且学生已经初步具备了动量的观念，为相对较为复杂的由多个物体构成的系统为研究对象的一类问题做好了知识上的准备。
碰撞、爆炸等问题是生活中比较常见的一类问题，学生对于这部分现象比较感兴趣，理论和实际问题在这部分能够很好地结合在一起。
学生在前期的学习和实践当中已经具备了一定的分析能力，为动量守恒定律的推导做好了能力上的准备。
但是学生的逻辑思维还不是很发达，对于理论概念还是不能很快的正确的理解和掌握，而对于一些直观的形象的东西更容易接受,因此活跃的课堂气氛和引导式教学能更好的激发学生的兴趣。
三、教学重点、难点教学重点：掌握动量守恒定律的推导、表达式、适用范围和守恒条件。
教学难点：正确判断系统在所研究的过程中动量是否守恒。
四、教学过程导入新课：游戏导入：一位同学站在滑板上，怎样才能使他与滑板一起向某一方向运动起来？学生讨论。
演示：教师用力推站在滑板上的学生，或者站在滑板上的同学用力推身边的桌子，或用脚蹬地。
师：请问该同学自己不借助周围的物体，他自己能不能想办法让自己与滑板一起朝某一个方向运动呢？为了使接下来的讨论更加顺畅，表述内容更加严谨，我们需要界定几个概念。
新版选修3--5第十六章动量守恒定律16-3动量守恒定律(共40张PPT)学习PPT
2．爆炸过程初状态是指炸弹将要爆炸前瞬间的状态，末状态是 指爆炸力刚停止作用时的状态，只要抓住过程的初末状态，即 可根据动量守恒定律列式求解。
例题分析：进一步加深了对动量守恒定律的守恒条件 和矢量性的理解。在分析例题时，（一）要明确题目 中的 v、v 1 、v 2 均是指的速度矢量，包含大小和方向；（ 二）要明确内力远远大于外力时，动量守恒定律依然 成立；（三）要明确教材上列出的动量守恒的方程是
2）因果关系：物体受冲量是因，物体动量变化是果
⑶系统所受外力之和不为零，但系统内物体间相互作用的内力远大于外力(碰撞、爆炸) ，外力相对来说可以忽略不计，因而系统动量
近似守恒；
1、定律内容：如果一个系统不受外力，或者所受外力的矢量和为零，这个系统的总动量保持不变。
(2)受力分析，判断是否守恒；
例题还可以变化为：已知爆炸后与初速度的方向一致的那块弹片(质量为m-m1)的速度，求另一块弹片(质量为m1)的速度。 物体的动量与参照物的选择有关
簧，在剪断细绳后两辆小车反方向运动的过程中 ，动量是否守恒？两个物体的动量分别是增大还 是减小，总动量为多少？
2、两个小车用线系着，中间压缩着一根弹簧，在剪断细 绳后两辆小车反方向运动的过程中，动量是否守恒？两个 物体的动量分别是增大还是减小，总动量为多少？
例1、判断下列情况下动量是否守恒
1、光滑桌面上的两个物体发生碰撞 守恒
回顾：
一、动量
1、概念： 在物理学中，物体的质量m和速度v的乘积叫做动量
2。、定义式： p= m v
3、单位：千克米每秒，符号是kg ·m/s
4、对动量的理解： （1）矢量性 运算遵循平行四边形定则 （2）瞬时性 是状态量。
（3）相对性 物体的动量与参照物的选择有关 5．动量的变化量△p：△p=mV2-mV1 ,△p是矢量，运 算时遵循平行四边形定则。一维情况，规定正方向。
例题分析：进一步加深了对动量守恒定律的守恒条件 和矢量性的理解。在分析例题时，（一）要明确题目 中的 v、v 1 、v 2 均是指的速度矢量，包含大小和方向；（ 二）要明确内力远远大于外力时，动量守恒定律依然 成立；（三）要明确教材上列出的动量守恒的方程是
2）因果关系：物体受冲量是因，物体动量变化是果
⑶系统所受外力之和不为零，但系统内物体间相互作用的内力远大于外力(碰撞、爆炸) ，外力相对来说可以忽略不计，因而系统动量
近似守恒；
1、定律内容：如果一个系统不受外力，或者所受外力的矢量和为零，这个系统的总动量保持不变。
(2)受力分析，判断是否守恒；
例题还可以变化为：已知爆炸后与初速度的方向一致的那块弹片(质量为m-m1)的速度，求另一块弹片(质量为m1)的速度。 物体的动量与参照物的选择有关
簧，在剪断细绳后两辆小车反方向运动的过程中 ，动量是否守恒？两个物体的动量分别是增大还 是减小，总动量为多少？
2、两个小车用线系着，中间压缩着一根弹簧，在剪断细 绳后两辆小车反方向运动的过程中，动量是否守恒？两个 物体的动量分别是增大还是减小，总动量为多少？
例1、判断下列情况下动量是否守恒
1、光滑桌面上的两个物体发生碰撞 守恒
回顾：
一、动量
1、概念： 在物理学中，物体的质量m和速度v的乘积叫做动量
2。、定义式： p= m v
3、单位：千克米每秒，符号是kg ·m/s
4、对动量的理解： （1）矢量性 运算遵循平行四边形定则 （2）瞬时性 是状态量。
（3）相对性 物体的动量与参照物的选择有关 5．动量的变化量△p：△p=mV2-mV1 ,△p是矢量，运 算时遵循平行四边形定则。一维情况，规定正方向。
16.2动量守恒定律课件(人教版)
思考与讨论 如图所示，一
个质量是0.2kg的钢球，以
第十六章
动量守恒定律
解析
p'=mv‘=0.2×2=0.4kg·
m/s
v´
2m/s的速度斜射到坚硬的
v
大理石板上，入射的角度
是45°，碰撞后被斜着弹
Δp
出，弹出的角度也是45°,
速度仍为2m/s。请你用作
图的方法求出钢球动量变
化的大小和方向。
p=mv=0.2×2=0.4kg·m/s
x
人教物理选修3—5
第十六章
动量守恒定律
典例分析2 一枚在
解析
m1
m2
v
空中飞行的火箭，质
量为m，在某点的速
度为v，方向水平，
x
0
燃料即将耗尽。火箭
p = mv
火箭炸裂前的总动量为
在该点突然炸裂成两
p = m1v1 + ( m - m1 )v2
炸裂后的总动量为
块，其中质量为m1的
根据动量守恒定律可得：mv = m1v1 + ( m - m1 )v2
p p
m1v1 + m2v2 m1v1 + m2v2
Δp1 Δp2
m1Δv1 m2 Δv2
Δp 0
p p
3、适用条件 (1)系统不受外力；(理想条件)
(2)系统受到外力，但外力的协力为零；(实际条件)
(3)系统所受外力协力不为零，但系统内力远大于外力，外力相对来说
可以忽略不计，因而系统动量近似守恒；(近似条件）
(4)系统总的来看虽不符合以上三条中的任何一条，但在某一方向上符合
以上三条中的某一条，则系统在这一方向上动量守恒.(单向条件)
人教版高中物理选修3-5第16章第3节动量守恒定律(共29张PPT)
人教版高中物理选修3-5 第16章第3节动量守恒定
律(共29张PPT)
2020/8/25
知识回顾：
动量定理 物体所受合外力的冲量等于物体
：
的动量变化。
表达式 ：
问题1？
问题2？
假如你置身于一望无际的冰面上，冰 面绝对光滑，你能想出脱身的办法吗？
当两个物体相互作用时总动量会有 什么变化呢？
(V1>V2)
反思：系统所受外力的合力虽不为零，但在水平 方向所受外力为零，故系统水平分向动量守恒。
练习1：甲、乙两位同学静止在光滑的冰面上，甲推 了乙一下，结果两人向相反方向滑去。甲推 乙前，他们的总动量为零。甲推乙后，他们 都有了动量，总动量还等于零吗？已知甲的 质量为50kg，乙的质量为45kg，甲乙的速率 之比是多大？
则v1’= v1，v2’=2v1 ． 两球速度反向．
２、非弹性碰撞
：
ห้องสมุดไป่ตู้V1
V2=0
m1
m2
碰前
V’1
V’2
m1
m2
碰后
３、完全非弹性碰撞
V：1
V2=0
m1
m2
碰前
V共
m1 m2
碰后
总结碰撞问题的三个依据:
1. 遵循动量守恒定律 2. 动能不会增加 3. 速度要符合情景
练习
关于动量守恒定律的各种理解中，正确的是： A.相互作用的物体如果所受外力的合力为零， 则它们的总动量保持不变； B.动量守恒是指相互作用的物体在相互作用前 后动量保持不变； C.无论相互作用力是什么性质的力，只要系统 满足守恒条件，动量守恒定律都适用； D.系统物体之间的作用力对系统的总动量没有 影响。
u1=2u2，则在弹簧伸长的过程中（弹簧质量不 计）
律(共29张PPT)
2020/8/25
知识回顾：
动量定理 物体所受合外力的冲量等于物体
：
的动量变化。
表达式 ：
问题1？
问题2？
假如你置身于一望无际的冰面上，冰 面绝对光滑，你能想出脱身的办法吗？
当两个物体相互作用时总动量会有 什么变化呢？
(V1>V2)
反思：系统所受外力的合力虽不为零，但在水平 方向所受外力为零，故系统水平分向动量守恒。
练习1：甲、乙两位同学静止在光滑的冰面上，甲推 了乙一下，结果两人向相反方向滑去。甲推 乙前，他们的总动量为零。甲推乙后，他们 都有了动量，总动量还等于零吗？已知甲的 质量为50kg，乙的质量为45kg，甲乙的速率 之比是多大？
则v1’= v1，v2’=2v1 ． 两球速度反向．
２、非弹性碰撞
：
ห้องสมุดไป่ตู้V1
V2=0
m1
m2
碰前
V’1
V’2
m1
m2
碰后
３、完全非弹性碰撞
V：1
V2=0
m1
m2
碰前
V共
m1 m2
碰后
总结碰撞问题的三个依据:
1. 遵循动量守恒定律 2. 动能不会增加 3. 速度要符合情景
练习
关于动量守恒定律的各种理解中，正确的是： A.相互作用的物体如果所受外力的合力为零， 则它们的总动量保持不变； B.动量守恒是指相互作用的物体在相互作用前 后动量保持不变； C.无论相互作用力是什么性质的力，只要系统 满足守恒条件，动量守恒定律都适用； D.系统物体之间的作用力对系统的总动量没有 影响。
u1=2u2，则在弹簧伸长的过程中（弹簧质量不 计）
高中物理第16章动量守恒定律课件新人教版选修3_5
• 本章的重点是动量守恒定律的探究、理解和应用， 学会用动量观点解决碰撞、反冲等问题的思想和方 法；难点是应用动量定理和动量守恒定律处理打击、 碰撞、反冲等实际问题。
学法指导
• 1．在学习本章内容前，应注意复习运动学和动力学 的有关知识，回顾利用牛顿运动定律和利用能量观 点解决问题的重要思路和方法。学习中应注意探究 过程，突出过程与方法的学习。
④ 紧跟老师的推导过程抓住老师的思路。老师在课堂上讲解某一结论时，一般有一个推导过程，如数学问题的来龙去脉、物理概念的抽象归纳、语 文课的分析等。感悟和理解推导过程是一个投入思维、感悟方法的过程，这有助于理解记忆结论，也有助于提高分析问题和运用知识的能力。
⑤ 搁置问题抓住老师的思路。碰到自己还没有完全理解老师所讲内容的时候，最好是做个记号，姑且先把这个问题放在一边，继续听老师讲后面的 内容，以免顾此失彼。来自：学习方法网
• 2．要结合实例理解动量、冲量、动量变化量的概念， 通过做适量练习题巩固概念的内涵、感知概念的外 延，这样才能真正掌握这些概念。
• 3．冲量、动量是矢量，动量定理和动量守恒定律表 达式也是矢量式，它们的运算遵从平行四边形定则， 在高中阶段我们一般研究在同一直线上的相互作用， 这样的矢量运算是同一直线上的矢量运算，只要在 运算前先规定一个正方向，就可以把矢量运算转化 为代数运算。
成才之路 ·物理
人教版 ·选修3-5
路漫漫其修远兮 吾将上下而求索
第十六章 动量守恒定律
1 情景切入 2 知识导航 3 学法指导
情景切入
碰撞是自然界物体间发生作用的一种常见的方式。天体间 的碰撞惊心动魄，微观粒子间的碰撞又悄无声息，竞技赛场上 的碰撞更是扣人心弦，高速喷出的流体也能对物体施加作用， 火箭之所以能进入太空就是高速气体持续作用的结果。那么， 物体间碰撞时遵循什么规律呢？
学法指导
• 1．在学习本章内容前，应注意复习运动学和动力学 的有关知识，回顾利用牛顿运动定律和利用能量观 点解决问题的重要思路和方法。学习中应注意探究 过程，突出过程与方法的学习。
④ 紧跟老师的推导过程抓住老师的思路。老师在课堂上讲解某一结论时，一般有一个推导过程，如数学问题的来龙去脉、物理概念的抽象归纳、语 文课的分析等。感悟和理解推导过程是一个投入思维、感悟方法的过程，这有助于理解记忆结论，也有助于提高分析问题和运用知识的能力。
⑤ 搁置问题抓住老师的思路。碰到自己还没有完全理解老师所讲内容的时候，最好是做个记号，姑且先把这个问题放在一边，继续听老师讲后面的 内容，以免顾此失彼。来自：学习方法网
• 2．要结合实例理解动量、冲量、动量变化量的概念， 通过做适量练习题巩固概念的内涵、感知概念的外 延，这样才能真正掌握这些概念。
• 3．冲量、动量是矢量，动量定理和动量守恒定律表 达式也是矢量式，它们的运算遵从平行四边形定则， 在高中阶段我们一般研究在同一直线上的相互作用， 这样的矢量运算是同一直线上的矢量运算，只要在 运算前先规定一个正方向，就可以把矢量运算转化 为代数运算。
成才之路 ·物理
人教版 ·选修3-5
路漫漫其修远兮 吾将上下而求索
第十六章 动量守恒定律
1 情景切入 2 知识导航 3 学法指导
情景切入
碰撞是自然界物体间发生作用的一种常见的方式。天体间 的碰撞惊心动魄，微观粒子间的碰撞又悄无声息，竞技赛场上 的碰撞更是扣人心弦，高速喷出的流体也能对物体施加作用， 火箭之所以能进入太空就是高速气体持续作用的结果。那么， 物体间碰撞时遵循什么规律呢？
- 1、下载文档前请自行甄别文档内容的完整性，平台不提供额外的编辑、内容补充、找答案等附加服务。
- 2、"仅部分预览"的文档,不可在线预览部分如存在完整性等问题,可反馈申请退款(可完整预览的文档不适用该条件!)。
- 3、如文档侵犯您的权益，请联系客服反馈,我们会尽快为您处理(人工客服工作时间：9:00-18:30)。
I=I1+I2
在同一直线上求合冲量的标量化处理方法
在一维的情况下，I1、 I2的方向相同或相反，这时I1、 I2的 方向可以用“+”、“-”号来表示。先选定I1或I2中的某个方 向为正方向即坐标的正方向，则与坐标正方向同向的为正值， 反向的为负值。这样，矢量式就变成了代数式
I=I1+I2 尽管I1、 I2的正、负跟选取的坐标正方向有关，但I的结果跟 正方向的选择无关。
p=P2+P1
但尽p管的P结1、果跟P2正的方正向、的负选跟择选无取关的。坐标正方向有关，
P=p1+p2=2+3=５（kg·m/s） P=p1+p2=2+(-3)=-1(kg·m/s）
Ｐ２
Ｐ
Ｐ１ Ｐ２
Ｐ
-3 -2 -1 ０ １ ２ ３ ４ ５
3.动量的增量:
是物体(或物体系)末动量与初 动量的矢量差.
• 动量定理 F△t=mv2-mv1虽然 可以用牛顿第二定律 F=ma和运动学公式 a=(v2-v1)/△t推导出来，但用动 量定理来的解决具体问题时，比直接用牛顿第二定律要 优越得多。F=ma是一个瞬时的关系式，只跟某一状态 相对应。而一个过程是由无数个状态组成的。运用牛顿 第二定律时，必须顾及到过程中的每一个状态，每一个 细节。而运用动量定理时，只要抓住这个过程的初、末 状态，不必顾及过程中的细节。
高中物理新人教版 选修３- 5系列课件
第十六章
《动量守恒定律》 复习课
【知识要点】
（一）动量 （二）冲量 （三）动量定理 （四）动量守恒定律 （五）解决碰撞和反冲问题是动量守恒定律
的重要应用。
（一）动量
m
v
1.一个物体的动量: 运动物体的质量和速度的乘积叫动量.
P mv
动量是从动力学的角度描述物体运动状态的物理量，它反 映了物体作机械运动时的“惯性”大小。
I= P2 - P1 尽管I 、 P1、 P2的正、负跟选取的坐标正方向有关，但按 该方程解答的结果跟正方向的选择无关。
例1. I= p2 - p1 =3-2=1(N·s) 例2. p2 = p1+ I =(+2)+(-5)=-3(kg·m/s)
说明：
• 动量定理说明冲量是物体动量发生变化的原因，它 定量地描述了作用在物体上的合外力通过一段时间的累 积所产生的效果。动量定理跟前一章中的动能定理分别 从不同的角度具体地描述了力是改变物体运动状态的原 因。
中学物理不能计算连续变力的冲量,但是要 能计算分过程是恒力,总过程是变力,且为一维 空间的冲量问题.
3.物体所受的冲量:
物体所受的冲量是指物体所受合外力的冲 量，即物体所受所有外力的冲量的矢量和。
I=I1+I2
4. 质点系所受的冲量:
质点系所受的冲量是指该物体系内所 有各个物体所受外力的冲量的矢量和。
F△t=m△v=mv2-mv1 。 这是一个矢量式,它表达了三个矢量间的关系.
ቤተ መጻሕፍቲ ባይዱ
对于在同一直线上应用动量定理的标量化处理方法
在一维的情况下，I 、 P1、 P2的方向相同或相反，这时I 、 P1、 P2的方向可以用“+”、“-”号来表示。先选定I 、 P1或P2中的某个方向为正方向即坐标的正方向，则与坐标正 方向同向的为正值，反向的为负值。这样，矢量式就变成了 代数式
• 动量定理的表达式是一个矢量式，等号两边的物理量 不仅大小相等，而且方问也相同。且物体所受合外力的 冲量，也就是物体所受各个力的冲量的矢量和。
例1
例2.用动量定理研究平抛运动
按正交分解法
沿水平方向: Ix=0, 沿竖直方向: Iy=mgt,
mv2x=mv1, mgt=mv2y,
v2x=v1 v2y=gt
t
2.物体系的动量定理
动量定理不仅适用于单个物体，同样也适用于物体系。
ΣFΔt+ ΣfΔt =Σmv2-Σmv1 式中F表示系统外力,f表示系统内力.
因为内力是成对的，大小相等，方向相反，作用时间相 同，所以整个系统内的内力的总冲量必定为零。
ΣfΔt=0
而系统的总动量的变化量，是指系统内所有各个物体的 动量变化量的矢量和。
例1. I=I1+I2=2+3=5(N·s) 例2. I=I1+I2=2+(-3)=-1(N·s)
(三)动量定理：
1.一个物体的动量定理:
物体在一段时间内所受到的合外力的冲量，等于物体在这段 时间内动量的变化，其表达式为
I=△p=P2-P1 。 当物体所受的合外力为恒力F时，且在作用时间△t内，物体 的质量m不变，则动量定理可写成
例3.已知:初末速均为零,拉力F作用时间t1,而t2时间段 没有拉力作用, 求阻力f .
根据动量定理:(F-f)t1-ft2=0 解得:f=Ft1/(t1+t2)
例4.已知:m,h1,h2,t. 求:N=?
解: (N-mg)t=mv2-(-mv1) V12=2gh1 V22=2gh2 由以上三式可解得 N m 2gh1 2gh2 mg
动量是矢量，其方向与速度的方向相同。
动量是状态量，它与某时刻物体的质量和瞬时速度相对应。
动量具有相对性，其速度的大小跟参考系的选择有关，通常 都以地面为参考系。
2.质点系的动量:
是指该系统内所有各个物体动量的矢量和。
P P1 P2
Ｐ２
Ｐ
Ｐ１
在同一直线上求总动量的标量化处理办法
时先向在，选P1一则定、维与PP1的2坐或的情标P方2况正中向下方的可，向某以P同个用1、向方“的P向+2为”为的正、正方值“方向，-向相”反即同号向坐或来的标相表为的反示负正，。值方这。 这样，矢量式就变成了代数式
P=p2-p1
Ｐ２ △P
Ｐ１
这是动量变化量的定义式，这是一个矢量关系式。△P 也是一个矢量。动量的变化量△P是一个过程量，它描述在 某一过程中，物体动量变化的大小和方向。
若物体的质量不变，则
△p=m△v； 若物体的速度不变，而质量发生变化，则
△ p=v△m。
(二)．冲量
1.恒力的冲量：
力和力的作用时间的乘积叫作力的冲量
冲量是描述作用在I 物 体Ft上的力在一段时间内的累
积效应的物理量。 冲量是矢量。恒力的冲量，其方向与该恒力的方
向相同。 冲量是过程量，跟一段时间间隔相对应。 由于力和时间的量度跟参考系的选择无关，所以
冲量与参考系的选择无关。
2.变力的冲量：
即使是一个变力，它在一段确定时间内的 冲量也具有确定的大小和方向，只是不能直接 用公式I=Ft来计算。
在同一直线上求合冲量的标量化处理方法
在一维的情况下，I1、 I2的方向相同或相反，这时I1、 I2的 方向可以用“+”、“-”号来表示。先选定I1或I2中的某个方 向为正方向即坐标的正方向，则与坐标正方向同向的为正值， 反向的为负值。这样，矢量式就变成了代数式
I=I1+I2 尽管I1、 I2的正、负跟选取的坐标正方向有关，但I的结果跟 正方向的选择无关。
p=P2+P1
但尽p管的P结1、果跟P2正的方正向、的负选跟择选无取关的。坐标正方向有关，
P=p1+p2=2+3=５（kg·m/s） P=p1+p2=2+(-3)=-1(kg·m/s）
Ｐ２
Ｐ
Ｐ１ Ｐ２
Ｐ
-3 -2 -1 ０ １ ２ ３ ４ ５
3.动量的增量:
是物体(或物体系)末动量与初 动量的矢量差.
• 动量定理 F△t=mv2-mv1虽然 可以用牛顿第二定律 F=ma和运动学公式 a=(v2-v1)/△t推导出来，但用动 量定理来的解决具体问题时，比直接用牛顿第二定律要 优越得多。F=ma是一个瞬时的关系式，只跟某一状态 相对应。而一个过程是由无数个状态组成的。运用牛顿 第二定律时，必须顾及到过程中的每一个状态，每一个 细节。而运用动量定理时，只要抓住这个过程的初、末 状态，不必顾及过程中的细节。
高中物理新人教版 选修３- 5系列课件
第十六章
《动量守恒定律》 复习课
【知识要点】
（一）动量 （二）冲量 （三）动量定理 （四）动量守恒定律 （五）解决碰撞和反冲问题是动量守恒定律
的重要应用。
（一）动量
m
v
1.一个物体的动量: 运动物体的质量和速度的乘积叫动量.
P mv
动量是从动力学的角度描述物体运动状态的物理量，它反 映了物体作机械运动时的“惯性”大小。
I= P2 - P1 尽管I 、 P1、 P2的正、负跟选取的坐标正方向有关，但按 该方程解答的结果跟正方向的选择无关。
例1. I= p2 - p1 =3-2=1(N·s) 例2. p2 = p1+ I =(+2)+(-5)=-3(kg·m/s)
说明：
• 动量定理说明冲量是物体动量发生变化的原因，它 定量地描述了作用在物体上的合外力通过一段时间的累 积所产生的效果。动量定理跟前一章中的动能定理分别 从不同的角度具体地描述了力是改变物体运动状态的原 因。
中学物理不能计算连续变力的冲量,但是要 能计算分过程是恒力,总过程是变力,且为一维 空间的冲量问题.
3.物体所受的冲量:
物体所受的冲量是指物体所受合外力的冲 量，即物体所受所有外力的冲量的矢量和。
I=I1+I2
4. 质点系所受的冲量:
质点系所受的冲量是指该物体系内所 有各个物体所受外力的冲量的矢量和。
F△t=m△v=mv2-mv1 。 这是一个矢量式,它表达了三个矢量间的关系.
ቤተ መጻሕፍቲ ባይዱ
对于在同一直线上应用动量定理的标量化处理方法
在一维的情况下，I 、 P1、 P2的方向相同或相反，这时I 、 P1、 P2的方向可以用“+”、“-”号来表示。先选定I 、 P1或P2中的某个方向为正方向即坐标的正方向，则与坐标正 方向同向的为正值，反向的为负值。这样，矢量式就变成了 代数式
• 动量定理的表达式是一个矢量式，等号两边的物理量 不仅大小相等，而且方问也相同。且物体所受合外力的 冲量，也就是物体所受各个力的冲量的矢量和。
例1
例2.用动量定理研究平抛运动
按正交分解法
沿水平方向: Ix=0, 沿竖直方向: Iy=mgt,
mv2x=mv1, mgt=mv2y,
v2x=v1 v2y=gt
t
2.物体系的动量定理
动量定理不仅适用于单个物体，同样也适用于物体系。
ΣFΔt+ ΣfΔt =Σmv2-Σmv1 式中F表示系统外力,f表示系统内力.
因为内力是成对的，大小相等，方向相反，作用时间相 同，所以整个系统内的内力的总冲量必定为零。
ΣfΔt=0
而系统的总动量的变化量，是指系统内所有各个物体的 动量变化量的矢量和。
例1. I=I1+I2=2+3=5(N·s) 例2. I=I1+I2=2+(-3)=-1(N·s)
(三)动量定理：
1.一个物体的动量定理:
物体在一段时间内所受到的合外力的冲量，等于物体在这段 时间内动量的变化，其表达式为
I=△p=P2-P1 。 当物体所受的合外力为恒力F时，且在作用时间△t内，物体 的质量m不变，则动量定理可写成
例3.已知:初末速均为零,拉力F作用时间t1,而t2时间段 没有拉力作用, 求阻力f .
根据动量定理:(F-f)t1-ft2=0 解得:f=Ft1/(t1+t2)
例4.已知:m,h1,h2,t. 求:N=?
解: (N-mg)t=mv2-(-mv1) V12=2gh1 V22=2gh2 由以上三式可解得 N m 2gh1 2gh2 mg
动量是矢量，其方向与速度的方向相同。
动量是状态量，它与某时刻物体的质量和瞬时速度相对应。
动量具有相对性，其速度的大小跟参考系的选择有关，通常 都以地面为参考系。
2.质点系的动量:
是指该系统内所有各个物体动量的矢量和。
P P1 P2
Ｐ２
Ｐ
Ｐ１
在同一直线上求总动量的标量化处理办法
时先向在，选P1一则定、维与PP1的2坐或的情标P方2况正中向下方的可，向某以P同个用1、向方“的P向+2为”为的正、正方值“方向，-向相”反即同号向坐或来的标相表为的反示负正，。值方这。 这样，矢量式就变成了代数式
P=p2-p1
Ｐ２ △P
Ｐ１
这是动量变化量的定义式，这是一个矢量关系式。△P 也是一个矢量。动量的变化量△P是一个过程量，它描述在 某一过程中，物体动量变化的大小和方向。
若物体的质量不变，则
△p=m△v； 若物体的速度不变，而质量发生变化，则
△ p=v△m。
(二)．冲量
1.恒力的冲量：
力和力的作用时间的乘积叫作力的冲量
冲量是描述作用在I 物 体Ft上的力在一段时间内的累
积效应的物理量。 冲量是矢量。恒力的冲量，其方向与该恒力的方
向相同。 冲量是过程量，跟一段时间间隔相对应。 由于力和时间的量度跟参考系的选择无关，所以
冲量与参考系的选择无关。
2.变力的冲量：
即使是一个变力，它在一段确定时间内的 冲量也具有确定的大小和方向，只是不能直接 用公式I=Ft来计算。