激光散斑检测技术
激光散斑测量讲解
引言散斑现象普遍存在于光学成像的过程中，很早以前牛顿就解释过恒星闪烁而行星不闪烁的现象。
由于激光的高度相干性，激光散斑的现象就更加明显。
最初人们主要研究如何减弱散斑的影响。
在研究的过程中发现散斑携带了光束和光束所通过的物体的许多信息，于是产生了许多的应用。
例如用散斑的对比度测量反射表面的粗糙度，利用散斑的动态情况测量物体运动的速度，利用散斑进行光学信息处理、甚至利用散斑验光等等。
激光散斑可以用曝光的办法进行测量，但最新的测量方法是利用CCD和计算机技术，因为用此技术避免了显影和定影的过程，可以实现实时测量的目的，在科研和生产过程中得到日益广泛的应用，因此是值得在教学实验中推广的一个实验。
本实验的目的是让学生初步了解激光散斑的特性，学习有关散斑光强分布和散射体表面位移的实时测量方法：相关函数法，通过本实验还可以了解激光光束的基本特点以及CCD光电数据采集系统。
这些都是当代科研和教育技术中很有用的基本技术和知识。
实验原理激光散斑的基本概念：激光自散射体的表面漫反射或通过一个透明散射体（例如毛玻璃）时，在散射表面或附近的光场中可以观察到一种无规分布的亮暗斑点，称为激光散斑（Laser Speckles）或斑纹。
如果散射体足够粗糙，这种分布所形成的图样是非常特殊和美丽的（对比度为1）。
激光散斑是由无规散射体被相干光照射产生的，因此是一种随机过程。
要研究它必须使用概率统计的方法。
通过统计方法的研究，可以得到对散斑的强度分布、对比度和散斑运动规律等特点的认识。
图1 光散斑的产生(图中为透射式，也可以是反射式的情形)图1说明激光散斑具体的产生过程。
当激光照射在粗糙表面上时，表面上的每一点都要散射光。
因此在空间各点都要接受到来自物体上各个点散射的光，这些光虽然是相干的，但它们的振幅和位相都不相同，而且是无规分布的。
来自粗糙表面上各个小面积元射来的基元光波的复振幅互相迭加，形成一定的统计分布。
由于毛玻璃足够粗糙，所以激光散斑的亮暗对比强烈，而散斑的大小要根据光路情况来决定。
激光散斑测量(中国科大实验讲义,内附重点标注,快速上手!)
实验 激光散斑测量散斑现象普遍存在于光学成象的过程中，很早以前牛顿就解释过恒星闪烁而行星不闪烁的现象。
由于激光的高度相干性，激光散斑的现象就更加明显。
最初人们主要研究如何减弱散斑的影响。
在研究的过程中发现散斑携带了光束和光束所通过的物体的许多信息，于是产生了许多的应用。
例如用散斑的对比度测量反射表面的粗糙度，利用散斑的动态情况测量物体运动的速度，利用散斑进行光学信息处理、甚至利用散斑验光等等。
激光散斑可以用曝光的办法进行测量，但最新的测量方法是利用CCD 和计算机技术，因为用此技术避免了显影和定影的过程，可以实现实时测量的目的，在科研和生产过程中得到日益广泛的应用。
实验原理1.激光散斑的基本概念激光自散射体的表面漫反射或通过一个透明散射体（例如毛玻璃）时，在散射表面或附近的光场中可以观察到一种无规分布的亮暗斑点，称为激光散斑（laser Speckles ）或斑纹。
如果散射体足够粗糙，这种分布所形成的图样是非常特殊和美丽的（对比度为1），如图1。
激光散斑是由无规散射体被相干光照射产生的，因此是一种随机过程。
要研究它必须使用概率统计的方法。
通过统计方法的研究，可以得到对散斑的强度分布、对比度和散斑运动规律等特点的认识。
图2说明激光散斑具体的产生过程。
当激光照射在粗糙表面上时，表面上的每一点都要散射光。
因此在空间各点都要接受到来自物体上各个点散射的光，这些光虽然是相干的，但它们的振幅和位相都不相同，而且是无规分布的。
来自粗糙表面上各个小面积元射来的基元光波的复振幅互相迭加，形成一定的统计分布。
由于毛玻璃足够粗糙，所以激光散斑的亮暗对比强烈，而散斑的大小要根据光路情况来决定。
散斑场按光路分为两种，一种散斑场是在自由空间中传播而形成的（也称客观散图1 CCD 经计算机采集的散斑图象实验中我们只研究前一种情况。
当单色激光穿过具有粗糙表面的玻璃板，在某一距离处的观察平面上可以看到大大小小的亮斑分布在几乎全暗的背景上，当沿光路方向移动观察面时这些亮斑会发生大小的变化，如果设法改变激光照在玻璃面上的面积，散斑的大小也会发生变化。
激光散斑血流仪的技术指标
激光散斑血流仪的技术指标
激光散斑血流仪（Laser Speckle Blood Flowmetry）是一种无创测量组织血流的技术，其技术指标通常包括以下几个方面：
1. 穿透深度：衡量激光散斑血流仪可以测量的组织深度，一般来说，穿透深度越大，可以测量的组织范围越广。
2. 分辨率：衡量激光散斑血流仪能够分辨的最小血流速度变化。
分辨率越高，可以检测到更微小的血流变化。
3. 帧率：测量速度或数据采样的频率。
帧率越高，可以提供更高时间分辨率的血流图像。
4. 测量范围：衡量激光散斑血流仪可以测量的血流速度范围。
测量范围越广，可以覆盖更多的生理和病理状态。
5. 空间分辨率：衡量激光散斑血流仪能够分辨的最小血流单元。
空间分辨率越高，可以提供更详细的血流图像。
除了上述技术指标之外，激光散斑血流仪在实际应用中，还需要考虑灵敏度、稳定性、可重复性、噪声水平等因素，以确保其准确、可靠地测量组织血流。
激光散斑
3. 把光路按图排好，插入双偏振片，打开CCD电 源，打开计算机和图像采集程序，采集散斑图 像，采集不同位置的胶体图像4幅图。
4. 程序拟合计算，记录数据，分析胶体颗粒的尺 寸
5. 实验完成，整理实验仪器
实验相关函数的计算
利用CCD和计算机图像采集程序（10moons） 得到BMP格式的图像，调用程序把BMP图像文 件转化为二维数据文件,也就是得到了CCD面阵 所在的这一面积上的光强值I(i,j)(I,j=1,2,3,…..N0) .利用这些值可以计算散斑场的归一化样本自相 关函数和互相关函数。主要由计算机完成。
振幅矢量：
Uk
1 N
k
(x,
y,
z) expik
(x,
y,
z)
光场的复振幅：
U Uk
N
N
U (x, y, z) Uk
k 1
k 1
1 N
k
(x,
y,
z) expik
(x,
y,
z)
光强值：
I (x, y) U (x, y)U *(x, y)
光强分布的自相关函数定义：
并拟合求出）
S= λP2
πW
测量散斑的位移（通过计算两个散斑场各点光强的互相关函数 并拟合求出）
Δx=
dx
(1+
P2 ρ(P1)
)
由以上两式求出照在毛玻璃上光斑的大小以及透镜的焦点的大 小，毛玻璃的实际位移量等。
实验仪器
He-Ne激光器（632.8 nm） 实验平台及其光学附件（偏振器、全反射镜、凸透
2w
2w01 He-Ne
2w02
激光散斑的测量
W ( Z ) W0 (1 Z 2 / a 2 )1/2 0.01726 1
S P2 / W
632.8 106 555.0 0.07545mm 1.4816
2. x 和y 的计算
P2 555 x d 1 0.1611mm 1 P 0.03 126.96 1 P2 y d 1 P 0 1
答：由于激光光强起伏周期远大于 CCD 采样的周期，激光器光强时整体下降或 者提升的，最终图像上整体光强大小可能会有变化 6、在本实验中若有一均匀的背景光迭加在散斑信号上，对 S 值的测量有影响 吗？试分析原因。 答：观察面上的光强整体上升了，统计平均值显然会上升，但是不会影响统计分 布。即对拟合没有影响，因此对 S 无影响。
W012
f ' d1
2 01 2 '
50mm
(50 650) 53.55mm 650 2 0.22442 2 (1 ) ( ) 50 632.8nm 50mm
W02 (1
d1 2 W012 2 ) ( ) f' f'
0.22442 0.01726mm 650 2 0.22442 2 (1 ) ( ) 50 632.8nm 50
五．思考题
1、激光散斑测量的光路参数（P1,P2）选择是根据什麽？ 答： 为了得到较好的图像， 一方面需要考虑图像中散斑个数要多已得到的统计数 据比较可信， 另一方面要使散斑图像尽可能地大以获得精确测量。所以实验中需 要调节（P1,P2）兼顾这两个方面，以获得最佳图像 2、为什麽在本实验中散斑的大小用 CCD 象元，而毛玻璃与 CCD 表面的距离可 以用卷尺（最小刻度为 1 毫米）？ 答：CCD 象元由计算机处理，精确度高。有公式 d x
激光散斑检测与三维激光检测
激光散斑检测与三维激光检测专业：测控技术与仪器学号：12081403姓名：黄春萍引言激光的发现进一步扩大了光学技术的应用范围，提高了光学技术在国民经济中的地位。
激光的引入不仅使经典干涉技术开拓了测试范围，也提高了测量精度，而且激光技术大大带动了全息、散斑技术在工程应用方面的进展。
传统的干涉仪只能检测透明介质的性能和检测光学表面的缺陷，而全息、散斑干涉的功能扩展到检测任何粗糙表面的形变、位移等力学特性。
从而为无损检测技术开拓了一条宽阔的发展之路，并大大提高了检测精度、检出率和可信度。
当激光甚至白光自物体表面漫反射，或通过透明散射体时，在散射体附近或表面广场中，可以观察到或照相记录下一种无规则分布的明暗颗粒状斑纹，成为散斑。
近年来发展起来的散斑摄影术和散斑干涉度量术，正是应用了激光的散斑形成一种崭新的光学测量方法，有广泛的应用前景。
一、激光散斑1.激光散斑特性（1）经透镜成像形成的散斑为主观散斑，在自由空间传播形成的散斑是客观散斑（2）散斑的大小，位移及运动是有规律的，它可以反映激光照明区域内物体及传播介质的物理性质和动态变化。
（3）随机过程，统计方法研究散斑的强度分布，对比度和大小分布等。
2.散斑的概念及研究方法激光自散射体的表面漫反射或通过一个透明散射体（例如毛玻璃）时，在散射表面或附近的光场中可以观察到一种无规分布的亮暗斑点，称为激光散斑（laser Speckles）或斑纹。
激光散斑是由无规散射体被相干光照射产生的，因此是一种随机过程。
要研究它必须使用概率统计的方法。
通过统计方法的研究，可以得到对散斑的强度分布、对比度和散斑运动规律等特点的认识。
3. 散斑的成因及散斑的类型在光场通过自由空间传播的条件下，从可见光波长这个尺度看，物体的表面一般都很粗糙，这样的表面可以看作是由无规分布的大量面元构成。
当相干光照明这样的表面时，每个面元就相当于一个衍射单元，而整个表面则相当于大量衍射单元构成的“位相光栅”。
激光散斑的测量(PB07210137昝涛)
实验报告07级11系 昝涛 PB07210137 实验题目：激光散斑测量实验目的：通过对激光散斑大小的测量，了解激光散斑的统计特性，学习有 关散斑光强分布重要的数据处理方法。
实验器材：氦氖激光器，双偏振片，全反射镜，透镜 ，毛玻璃，CCD ，计 算机。
实验原理：激光散斑是由无规散射体（实验中为毛玻璃）被相干光照射产生的。
散斑场按光路分为两种，一种是在自由空间中传播而形成的客观散斑（本实验研究的情况），另一种是由透镜成象形成的主观散斑。
散斑的大小、位移及运动变化可以反映光路中物体及传播介质的变化。
试验中用的是激光高斯光束，其传播时光场的等振幅线在沿光路方向为双曲线。
光斑最细的位置为束腰。
激光经过凸透镜时其偏角会变化，会产生新的束腰。
毛玻璃离透镜的距离改变时，照在其上的光斑半径也随之改变。
实验是通过用计算机测量散斑的变化来算出光路中毛玻璃的移动情况。
激光散斑光强分布的规律由相关函数来描述。
自相关函数为：G （x 1,y 1；x 2,y 2）=〈Ｉ(x 1,y 1) Ｉ(x 2,y 2) 〉归一化后为： 其中： 互相关函数为：G C （x 1,y 1；x 2,y 2）=〈Ｉ(x 1,y 1) Ｉ’(x 2,y 2) 〉归一化后为：其中数据处理：1、理论值计算：激光波长λ = 0.0006328mm常数π = 3.14159265CCD 像素大小=0.014mm激光器内氦氖激光管的长度d=250mm)](exp[1),(222S y x y x g ∆+∆-+=∆∆})](/1[exp{})](/1[(exp{1),(212212S P P d y S P P d x y x g y x C ρρ++∆-++∆-+=∆∆))(/1(12P P d x x ρ+-=∆W P S πλ/2=会聚透镜的焦距f ’=50mm激光出射口到透镜距离d 1=650mm透镜到毛玻璃距离=d 2+P 1=150mm毛玻璃到CCD 探测阵列面P 2=542mm毛玻璃垂直光路位移量d ξ 和d η， d ξ=5小格=0.05mm ，d η=0照在毛玻璃上激光光斑的平均半径为：得激光管口处腰束半径为：)(2244.0)(4244.21415926.398.632*25.001mm m E E w =-=-= 2'2012'11''2)()1(d f W f d d f f λπ+---=得m m E 55.53)4328.6*502244.0*()506501(6505050d 2222=-+---=π由公式：2'2012'120102)()1(f W f d W W λπ+-=得m m E W 01726.0)50*4328.62244.0*()506501(2244.0222202=-+-=π则 p1=150-53.55=95.7mmmm E W a 479.14328.6/01726.0*/220=-==πλπ mm a p W p W 1257.1)479.1/45.961(*01726.0)/11()1(2/1222/1220=+=+= mm p a p p 7.95)7.95/479.11(*45.96)1/1(1)1(2222=+=+=ρmm E W P S 0984.0)1257.1*/(542*4328.6/2=-==ππλ∆x = d ξ (1 + p2 / ρ(P 1))＝0.05*(1 + 542 / 95.7)＝0..3332mm∆y= d η (1 + p2 / ρ(P 1))＝0mm2101)(πλd w =2、实验光路图如下：试验数据如下：照在毛玻璃上激光光斑的平均半径，毛玻璃的平均实际位移量的计算S1=(Sx ＋Sy)/2= (6.29+7.26)/2=6.78 (象素)S2=(Sx ＋Sy)/2= (5.86+6.86)/2=6.36 (象素)S3=(Sx ＋Sy)/2= (6.01+6.89)/2=6.45 (象素)S4=(Sx ＋Sy)/2= (5.87+6.75)/2=6.31 (象素)S5=(Sx ＋Sy)/2= 6.13+7.10)/2=6.62 (象素)S6=(Sx ＋Sy)/2= (5.90+6.94)/2=6.42 (象素)S ＝0.014*(S1+S2+S3+S4+S5+S6)/6=0.014*(6.78+6.36+6.45+6.31+6.62+6.42)/6=0.09086mm照在毛玻璃上激光光斑的平均半径：mm E S P w 22.109086.0*4328.6*5502=-==ππλ ∆x =0.014*(30+30+27+27+28)/5=0.398mm毛玻璃的平均实际位移量mm P P x d 059.047.965501398.0)(112=+=+∆=ρξ 实验装置图 1.氦氖激光器 2.双偏振片 3.全反射镜 4.透镜 5.毛玻璃 D 7.计算机误差分析：1、试验中求得毛玻璃的平均实际位移量为0.059mm ，而理论值为0.05mm ，这是因为每次移动时很难保证移动距离正好是0.05毫米，总会有所偏差。
激光散斑检测中剪切散斑干涉术和相移ESPI技术介绍讲解
在激光散斑应用于无损检测领域过程中，出现了剪切散斑干涉和相移ＥＳＰＩ两种技术，本文将就两种技术进行介绍并比较其在应用过程中的差异。
１、剪切散斑干涉技术：
１．１剪切散斑干涉的原理
电子剪切散斑干涉技术能直接测定位移的微分，对于应变非常有利。其基本原理是一般散斑干涉测量和剪切机理的结合，其装置是在一般散斑干涉测量光路的透镜前加上错位元件一剪切镜，通过不同的剪切元件，形成剪切散斑。其光路如图１所示，由激光器发出的激光经扩束镜照射在具有漫反射的物体上时，漫反射的光线通过剪切镜将产生偏折，在像平面上产生两个错位的像。它们在像平面上互相干涉，形成散斑干涉图像。该图像通过透镜由ＣＣＤ经图像卡采集到计算机中，并对变形前后的两幅散斑图像做相减模式处理，在计算机显示屏上即可实时显示物体变形信息的散斑条纹图。
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《无损检测导论》
课程论文
激光散斑检测技术在航空领域的应用
一、应用背景
复合材料在航空、航天、兵器、船舶、汽车、建筑、医疗、制药、压力容器、橡胶工业等行业中占的比例越来越大，然而复合材料在生产和使用过程易产生开胶、分层、冲击损伤、渗水、蜂窝变形等缺陷，缺陷的扩展给装备带来安全隐患。
目前国内复合材料的检测普遍采用落后的敲击法、超声波、声阻检测方法，这些方法普遍存在灵敏度低、对操作者要求高、缺陷难以定量和定位、检测速度慢等问题。
国外普遍采用先进的激光错位散斑成像无损检测技术，不仅检测灵敏度高，缺陷可以直观数码成像，还可以精确测量缺陷的尺寸、位置，操作简捷方便、速度快，成为复合材料生产或现场无损检测专门解决方案。
成立于1977年的美国激光技术有限公司(LTI)是世界激光散斑成像无损检测技术的领导者，其激光散斑成像技术克服了其它检测手段和早期激光干涉检测技术的许多瓶颈和局限，广泛应用于飞机、火箭、卫星、导弹、舰船、飞船、装甲等生产或在役检测，在实践中证实了巨大的成本效益和超强的无损检测能力。
二、发展
激光散斑检测技术于八十年代初期开始应用于无损检测领域，纵观激光检测技术的发展历史,经历了几个发展阶段。
20世纪80年代,出现了激光全息技术,虽具有灵敏度高的优点,也存在着干版化学处理繁琐、必须在隔振台和一定暗室条件下才能工作的缺点。
通过CCD摄像机取代干版、隔振性能改善等一系列改进,出现了电子散斑干涉技术(ESPI),但其还不能适应现场检测的需要,目前已进入到激光错位散斑技术(shearography)时代。
激光错位散斑干涉技术该技术具有全场性、非接触、无污染、高精度和高灵敏度、快速实时检测等优点适用于蜂窝夹层结构、橡胶轮胎、复合材料粘结质量的检测，并已在航空、航天、汽车和建筑等领域得到了广泛的应用
三、基本原理
激光错位散斑干涉也称剪切散斑，是在单光束散斑干涉的基础上，利用有一定角度的玻璃光楔使得成像平面上造成特定的错位，在照相干板得到双曝光错位散斑图，再以适当的光路布置显现出条纹进行分析
通过被检物体在加载前后的激光散斑图的叠加，从而在有缺陷部位形成干涉条纹。
由于是利用物体表面反射的光通过棱镜后产生的微小剪切量形成散斑干涉图，不需要参考光路，因此外界干扰的影响小，检测时不需要防震工作台，便于在现场使用。
随着激光散斑测量技术的发展，采用CCD摄像机输出干涉图像信号，省去了显影定影等繁杂的湿处理手续，大大提高了检测效率，同时可直接将输出的数字化信号与计算机连接，自动处理，并可在计算机屏幕上实时观察到干涉图形，现场应用十分方便。
散斑检测和全息检测一样，都是大范围、非接触、高精度的检测方法。
目前高分辨率的激光散斑检测系统可检测出91．4cm视场范围内大小仅o．64cm的机身脱胶缺陷，用于登机检测的便携式激光散斑摄像器最轻重量仅有141．8g[3|。
散斑技术在飞机机身及部件的现场检测、火箭壳体和衬套的分层缺陷检测、复合材料的检测等方面都有广泛应用。
激光散斑检测技术(Laser Shearography tes-ting)是利用激光干涉原理,测量物体表面的离面位移,通过选用适当的加载方式(加热、真空、加压振动等),使激光超声检测复杂型面零件缺陷处产生与正常部位不一样的离面位移,从而在检测图像中显示出来,其机理如图1所示。
具有非接触检测、微米级能可靠检测、变形信息二维实时显示、能检测出紧贴性脱粘缺陷、高灵敏度和高效率的优点。
四、应用
激光散斑检测技术已在航空工业中得到广泛应用,据美国LTI公司介绍,该公司的激光散斑系统在世界范围内已经安装使用了450套,主要用于复合材料结构缺陷的检测。
如夹层结构的脱粘、层板结构的分层、蜂窝芯格变形、拼接裂纹、气泡、冲击或撞击损伤、渗水、腐蚀和外来物等。
激光散斑检测技术除了可以测量物体的位移（包括内位移）、应变以外，还可用于无损检测、物体表面粗糙度测量、塑形区测量、振动测量、纹间位移场测量等。
目前高分辨率的激光散斑检测系统可检测出91.4 cm视场范围内大小仅0.64 cm的机身脱胶缺陷,激光散斑检测技术应用实例如图2所示。
1、热加载多层粘接层压板的检测：
2、热加载蜂窝结构的检测：
3、压力加载复合材料缠绕高压容器的检测：
4、真空加载泡沫夹心复合材料检测：
5、钢瓶一橡胶粘接检测：
五、多种形式的激光散斑成像检测设备
l、生产型检测系统：生产型固定式激光散斑无损检测系统在航空、航天、造船、压力容器等领域得到了广泛的应用，并且可以根据具体检测需求进行定制。
2、便携式检测系统：便携式激光散斑检测系统既适合于生产或修理车间，也适合外场或现场对复合材料进行无损检测：
值得注意的是由于该技术是通过表面变形检测缺陷的,某些加载方式有时会使被测缺陷产生异常变形,因此,如有可能,应先采用材料力学性能数据预测可检测性。
六、检测工艺
以激光错位散斑干涉技术对预置脱粘缺陷的铝蜂窝结构样件进行无损检测为例说明激光散斑检测过程。
检测仪器
采用LTI-5100HD激光错位散斑检测系统对试样进行检测，该系统主要包括了CCD相机，加载装置，激光器，控制台四部分。
其中CCD相机为LTI-5100HD数字激光剪切散斑相机，激光光源为He-Ne激光，波长λ=532nm，能量为150mV。
装置如图2所示：
被检测对象
本实验检测对象为根据航标HB5461-1990《金属蜂窝胶接结构缺陷类型及试块》制造的蜂窝结构标样件[5]，大小为450mm×330mm，蒙皮材料为铝，蒙皮厚度为0.4mm，蜂窝芯材料为铝。
对样件预置圆形人工缺陷，直径分别为10mm、15mm、20mm、30mm四种规格，预制缺陷分为四种类型的脱粘缺陷：
第一排为上贴膜伤：在蒙皮和胶膜之间加一层聚四氟乙烯膜，模拟蒙皮与胶膜之间紧贴型脱粘；
第二排为去膜下陷伤：去除蒙皮与蜂窝芯子之间的胶层，并将蜂窝下压2mm，模拟胶膜与蜂窝之间有间隙型的脱粘缺陷；
第三排为下贴膜伤：在蜂窝与胶层之间加
一层聚四氟乙烯膜，模拟胶膜与蜂窝之间
紧贴型脱粘；
第四排为下陷加膜伤：将蜂窝芯下陷2mm，
并在蒙皮与蜂窝间加两层聚四氟乙烯膜，
模拟胶膜与蜂窝之间有间隙型的脱粘缺陷。
其中聚四氟乙烯膜的厚度为0.02mm，胶
层厚度为0.15~0.02mm。
四种类型、四种
直径，共计16个模拟脱粘缺陷。
检测过程
选取参数：激光错位散斑检测常用的加载方式有热加载、压力加载、真空加载、振动加载等。
因为检测对象为铝蜂窝，针对其导热性和热膨胀系数较高等性能，用热加载会取得比较理想的变形效果，本试验选取热加载方式对试件进行检测，
首先在物体加载前获取一幅错位散斑干涉图，随后获取加载后的错位散斑图，两图进行组合运算得出相位图并进一步处理，得出检测结果如图3所示：
七、激光散斑无损检测优点
1实时、全场、非接触；
2无害、无需水或其它介质，对环境没有污染；
3 检测分辨率和灵敏度高，可达微米级；
4更高的检测效率，是超声等其他检测的2.5到120倍；
5对结构无特定要求，可检测复杂型面（平面和曲面均可）； 6检测结果直观、易读，可以精确定位缺陷大小、位置；
7检测不受外界条件的影响，可在外场或车间等工业现场
8自动化处理、可安装在监测和生产线上
9操作流程简单方便，软件自动化程度高；
八、常用复合材料检测精度
1. 通过大量实际工程检测发现，针对碳纤维层压板，LNDT-200型检测仪可检测出厚度为0-4 mm范围内的层压板内部Φ5mm的缺陷；针对碳纤维层压板粘接结构，可检测出厚度为0-8mm范围内Φ5mm的缺陷。
2. 通过大量实际工程检测发现，针对铝蒙皮铝蜂窝结构，LNDT-200型检测仪可检测出蒙皮厚度为0-2mm 范围内，蜂窝芯厚度为0-60mm的产品内部Φ5mm的缺陷（蒙皮与蜂窝的粘接缺陷）；针对碳纤维蒙皮或玻璃纤维蒙皮的Nomex蜂窝层结构，可检测出蒙皮厚度0-4 mm，蜂窝芯厚度为0-50 mm的产品内部Φ5mm的缺陷（含：蒙皮内部分层缺陷和蒙皮与蜂窝的粘接缺陷）。
3. 通过大量实际工程检测发现，针对碳纤维蒙皮或玻璃纤维蒙皮泡沫夹芯材料，可检测出蒙皮厚度0-4mm，泡沫夹心厚度为0-50mm的产品内部Φ5mm的蒙皮内部分层缺陷和Φ10mm的蒙皮与泡沫粘接的缺陷。
九、发展趋势
随着技术的进步，对材料的要求越来越高，传统的材料已经不能满足使用需求，复合材料因有很好的综合性能将越来越多地运用，未来的航空器除一些重要动力结构零件外，大部分的零件将使用复合材料，所以复合材料的检测成为一个重要环节，激光散斑干涉技术非常适合复合材料的检测，由于其优越性，激光散斑干涉技术将成为复合材料的最佳检测方法。