双钙钛矿氧化物
【国家自然科学基金】_双钙钛矿结构_基金支持热词逐年推荐_【万方软件创新助手】_20140731
2009年 序号 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25
科研热词 溶胶-凝胶法 双钙钛矿 饱和磁化强度 锰氧化物 钙钛矿 钙离子抽出 粒度分布 磁性能 碱金属铌酸盐 电性能 电导率 甲烷 模压成型 无铅压电陶瓷 成相过程 层状钙钛矿结构 合成 反占位缺陷 双电滞回线 压电性能 制备方法 催化燃烧 sr_2femoo_6 pzt/pvdf复合材料 (la1-xprx)2/3sr1/3coo3
2008年 序号 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21
科研热词 推荐指数 水热合成 2 双钙钛矿型氧化物 2 ba2insbo6 2 高温质子导体 1 磁性 1 相分离 1 电特性 1 电导率 1 热扩散率 1 激光技术 1 层状钙钛矿 1 双钙钛矿 1 光热偏转技术 1 交流阻抗谱 1 sr2-xsmxfemoo6 1 la0.875na0.125mno3外延膜 1 in掺杂 1 cmr效应 1 cazro3 1 1 121sb m(o)ssbauer谱 1
2012年 序号 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24
科研热词 推荐指数 电化学性能 2 双钙钛矿 2 高分辨透射电子显微学 1 陶瓷膜 1 阴极材料 1 阴极 1 钛酸锶钡外延薄膜 1 酸性黑10b 1 质子导体 1 结构精修 1 稀土 1 磁性 1 染料降解 1 极化 1 晶体结构 1 微观结构缺陷 1 微波烧结法 1 形成机理 1 常压合成氨 1 复合阴极 1 固体氧化物燃料电池 1 中温固体氧化物燃料电池 1 sr2femoo6 1 gdbafenio5 δ 1
钙钛矿型复杂氧化物
钙钛矿型复杂氧化物全文共四篇示例，供读者参考第一篇示例：钙钛矿型复杂氧化物是一类具有特殊晶体结构和优异性能的材料，在光电、电子、磁学等领域都有着广泛的应用。
钙钛矿的晶体结构是一种典型的ABX3结构，其中A位是钙离子，B位是过渡金属离子，X 位是氧离子。
这种晶体结构的稳定性和多样性使得钙钛矿型复杂氧化物具有丰富的物理和化学性质。
钙钛矿型复杂氧化物的最大特点之一是其广泛的带隙调控性能。
通过改变元素成分、晶体结构和掺杂等方式，可以调控其能隙大小，使其在可见光、红外光和紫外光等不同波段都具有优异的光学性能。
这种带隙调控性能使得钙钛矿型复杂氧化物在光电器件、光催化、光电子器件等方面都有着广泛的应用前景。
钙钛矿型复杂氧化物还具有优异的电学性能。
由于其独特的晶体结构和电子构型，这类材料在介电、铁电、铁磁等方面都表现出色。
特别是一些钙钛矿型复杂氧化物在高温超导、多铁性、自旋玻璃等领域展现出独特的电学性能，表现出很高的研究和应用价值。
钙钛矿型复杂氧化物也在催化、能源存储转换、生物医药等领域有着广泛的应用。
一些钙钛矿型复杂氧化物被用作光催化剂，能够将太阳光转化为化学能或者清洁能源；还有一些钙钛矿型复杂氧化物被用作锂离子电池、燃料电池等能源存储转换材料，具有更高的能量密度和循环稳定性；还有一些钙钛矿型复杂氧化物被应用于医学成像、药物传递等生物医药领域，具有更好的生物相容性和药物控释效果。
钙钛矿型复杂氧化物是一类具有丰富物理化学性质和广泛应用前景的材料。
随着人们对其结构与性能的深入研究，相信其在光电、电子、催化、能源存储转换、生物医药等领域将有更广泛的应用，也将推动材料科学与技术领域的发展。
第二篇示例：钙钛矿型复杂氧化物是一类具有重要应用价值的材料，其具有优异的光学、电学和磁学性质，被广泛应用于光电器件、电池、传感器等领域。
本文将从该类材料的基本性质、制备方法、应用领域以及未来发展方向等方面进行探讨。
钙钛矿型复杂氧化物通常由一种或多种金属离子与氧离子构成，其晶体结构为一种具有三维网状结构的复杂氧化物，具有较高的对称性和稳定性。
钙钛矿氧化物中的Jahn-Teller效应研究
钙钛矿氧化物中的Jahn-Teller效应研究叶吾梅【摘要】通过大量查阅资料并结合我们自旋电子与纳米材料安徽省重点实验室多年对钙钛矿氧化物CMR（庞磁电阻）效应研究，综述了钙钛矿氧化物研究现状；阐述了钙钛矿氧化物庞磁电阻产生的机制：钙钛矿氧化物的磁电阻效应大多用双交换机理进行解释，虽然双交换机理能够定性地解释若干重要的实验结果，但定量地与实验相比较却碰到困难，单独由双交换机理计算所得的电阻率远低于实验值，而居里温度TC的理论值远高于实验值，指出必须考虑Jahn-Teller畸变，并指出研究Jahn-Teller畸变的途径。
为研究钙钛矿氧化物的磁电阻效应指明了方向。
【期刊名称】《赤峰学院学报（自然科学版）》【年(卷),期】2016(000)002【总页数】3页(P23-25)【关键词】Jahn-Teller畸变;CMR效应;钙钛矿氧化物【作者】叶吾梅【作者单位】自旋电子与纳米材料安徽省重点实验室，安徽宿州 234000; 宿州学院机械与电子工程学院，安徽宿州 234000【正文语种】中文【中图分类】O428.54钙钛矿氧化物的磁电性质大多用双交换机理进行解释.虽然双交换机理能够定性地解释若干重要的实验结果，但定量地与实验相比较却碰到困难.单独由双交换机理计算所得的电阻率远低于实验值，而居里温度TC的理论值远高于实验值[1].这表明只考虑双交换机理，eg电子的巡游性太强，导致对电导和TC的理论值的过高估计.为了解决这一问题，邢定钰[2]认为必须在双交换机理之外，考虑减小eg电子迁移率的其他因素.这方面的理论努力包括：考虑Jahn-Teller电—声子作用的极化子图像[3],考虑非磁无序和局域自旋无序导致的Anderson局域化图像[4]，以及载流子非均匀的相分离图像[5].然而，实验中观察到的相分离行为可能是由于MnO6八面体的Jahn-Teller畸变所导致[6]，张士龙等[7]指出，这种由Jahn-Teller效应引起的电—声子相互作用可能是导致La0.875Sr0.125MnO3在低温下发生相分离现象的一个重要因素；所谓安得森局域化（Anderson Localization），是由于掺杂而导致的导电到绝缘的现象，可能是由于掺杂引起Jahn-Teller畸变.Mn3+的eg电子有两个简并轨道d3z2-r2和dz2-y2，在Jahn-Teller畸变下简并消除，两个轨道对应不同的能量和能带宽度，eg电子占据能级较低的轨道，从而使体系的总能量降低.由于不同电子轨道态之间的关联作用，轨道态形成有序分布，即eg电子有序的占据不同的d轨道，即为轨道有序.轨道有序是由Jahn-Teller畸变引起的.电荷有序相究竟起源于电子之间的长程库伦相互作用、Jahn-Teller 电-声子相互作用还是超交换作用仍然存在着争议.大部分理论认为在电荷有序反铁磁体系中电荷序、轨道序和自旋序相互耦合.所以，在钙钛矿氧化物中的B位掺杂，或是增强Jahn-Telle畸变、或是削弱Jahn-Telle畸变，研究Jahn-Telle畸变对钙钛矿氧化物的相分离现象、轨道有序、电荷有序、自旋有序以及磁电性质的影响是抓住了问题的本质.自1993年Helmolt等人[8]在La2/3Ba1/3MO3薄膜中观察到庞磁电阻效应发表“引子文章”以来，通过二十多年的研究，已经对锰氧化物的电子结构，磁结构等问题有了充分的理解和认识.并且对于各种母体系和掺杂体系已经能描绘出它们清晰的相图.比较全面认识的是[9-11]：对于LaMnO3的基态是A-型反铁磁轨道有序[12]；在中度掺杂的锰氧化物的基态是铁磁金属态[13]；A位离子半径较小的半掺杂体系中，形成稳定的电荷、自旋和轨道有序态[14]；对于输运行为，无论是理论还是实验都阐明存在渗流的倾向[15，16]；理论和实验都证明了锰氧化物体系具有明显的相分离行为[17，18]；关于CMR效应的本质，理论研究认为是由于方向无规分布的铁磁小区域和反铁磁小区域的共存[19]；理论研究预言并为实验所证明，锰氧化物中的金属—绝缘体相变为二级相变所分开，并导致双临界行为的出现[20]；理论和实验研究发现，在Curie 温度以上存在一个新的温度尺度T*，在此温度开始形成磁团簇[6，21].虽然我们对锰氧化物的认识已经有了很大的进步，但新的现象不断涌现，对目前的理论已经提出挑战，主要问题是：对于钙钛矿氧化物的磁电输运行为众说纷纭，还没有统一的认识；对于在相图上普遍存在的铁磁绝缘区域的性质还需要深入的分析和理解；对于锰氧化物中的glass （玻璃）态是否就是标准的spin-glass（自旋玻璃）态，还是一种新的态Cluster glass（团簇玻璃）；从应用角度而言，发展以这类材料为基础的磁电子学器件为时尚早.一是低场磁电阻的机理还不清楚，二是磁电阻表现出很强的温度敏感性.对于过渡金属的3d电子，3d轨道在氧八面体配位场下劈裂为t2g（包括轨道dxy,dzx和dxy）和eg（包括轨道d3z2-r2和dx2-y2）能带，t2g和eg轨道的能量分别是相同的（就是说t2g三个轨道的能量是相同的，eg以此类推），其中eg轨道的能量比t2g轨道的要高一些.t2g态和eg态之间晶场劈裂能大概1ev[22]，JT离子使二重简并的eg能级再次劈裂分为两个能级，这两个eg能级的能隙较大.d0(V5+)，d3(Mn4+、Cr3+)，d8(Ni2+)，d10(Zn2+)及高自旋d5(Co4+)、低自旋d6(Co3+),符合Oh对称，不是Jahn-Telle离子；d9(Cu2+),d4(Mn3+),低自旋d7(Co2+)，不符合Oh对称，是Jahn-Telle离子.以Cu2+(3d9)为例：Cu2+(3d9)在正八面体配位位置发生四方畸变（c/a>1）时，Cu2+离子d轨道能级进一步分裂:，电子组态为(t2g)6(eg)3,轨道缺1个eg电子.当dx2-y2缺电子，z方向有效电荷对配位体引力大于xy平面内配位体引力，形成xy平面内4个短键和z轴方向上的两个长键，正八面体畸变成沿Z轴拉长的四方双锥体；当d3z2-r2缺电子，z方向有效电荷对z轴上2个配位体引力小于xy平面内配位体引力，形成xy平面内4个长键和z轴方向上的两个短键，正八面体畸变成沿Z轴缩短的扁四方双锥体.另外还有xy平面内2个氧原子向外移动，2个氧原子向内移动；6个氧原子同时向内向外移动.一般认为，电荷有序（CO）相起源于库仑势、轨道有序、Than-Teller效应.大部分理论认为在电荷有序反铁磁体系中电荷序、轨道序和自旋序相互耦合.然而，很少有人在实验上证明其三者之间关系[10].我们实验室的王桂英等（文章已投出）研究了B位掺杂削弱Jahn-Teller畸变对电荷有序相的影响，研究了Co3+替代Mn3+破坏La0.4Ca0.6MnO3电荷有序相的机制，结果表明：Co替代Mn的La0.4Ca0.6Mn1-xCoxO3体系中，随Co替代量增加，电阻率不数减小；随Co替代量增加，反铁磁性减弱、铁磁性增强；证明了Co3+—O2-—Mn4+，Mn3+—O2-—Co4+不能产生好的双交换；当x=0.02时，电荷有序相已基本融化；x=0.06时，电荷有序相完全融化.Co3+不是JT离子，电荷有序（CO）相起源于Jahn-Teller畸变，Co3+替代Mn3+削弱了JT畸变，有利于双交换，使体系的反铁磁性减弱、铁破性增强，电荷有序是在反铁磁背景下产生的，通过破坏电荷有序的生存环境—反铁磁，从而破坏电荷有序.我们实验室的刘鹏等[23]研究了Ga3+替代Mn3+，La0.4Ca0.6MnO3电荷有序相的影响，结果表明，替代量高达0.15时电荷有序相依然存在.这是因为Ga3+是非磁性离子，Ga不属于过渡金属，Ga3+不是JT离子，Ga3+的电子组态为t2g6eg4，eg轨道已被电子占满，Ga3+替代Mn3+只是阻断Mn3+—O2-—Mn4+链，Ga3+替代Mn3+破坏电荷有序相效果不明显.〔1〕Millis A J, Littlevood P B, Shraiman B I. Double exchange alone does not explain the resistivity of La1-xSrxMnO3[J]. Physical Review Letters, 1995, 74(25):5144-5147.〔2〕邢定钰.自旋输运和巨磁电阻-自旋电子学的物理基础之一[J].物理,2005,34(5):348-361.〔3〕Millis A J, Littlevood P B, Shraiman B I. Dynamic Jahn -Teller effect and colossal magne-toresistance in La1-xSrxMnO3[J]. Physical Review Letters, 1996, 77(1):175-178.〔4〕Sheng L, Xing D Y, Sheng D N, Ting C S. Theory of colossal magnetoresistance in R1 -xAxMnO3[J]. Physical Review Letters, 1997, 79 (9)::1710-1713.〔5〕Dogotto E, Hotta T, Moreo A. Colossal magnetoresistant materials: the key role of phase separation [J]. Physics Reports, 2001, 344 (1-3):1-153. 〔6〕孙玉平,鲁文建,马永青,宋文海,杜家驹.内耗测量在钙钛矿结构Mn基氧化物研究中的应用[J].物理学进展,2006,26(3):340-345.〔7〕张士龙,岑诚,谢津桥,苏金瑞,苯长飞. La1-xSrx MnO3(x≈0.125)中相分离现象的超声研究[J].金属学报,2003,39(11):1176-1178.〔8〕Helmolt R V, Wecker J, Holzapfel B, Schultz L, Samwer K. Giant Negative magnetoresistance in perovskitelikeLa2/3Ba1/3MnOxferromagnetic films [J]. Physical Review Letters, 1993,71(25):2331-2333.〔9〕Alvarez G, Dagotto E. Single-band model for diluted magnetic semiconductors: dynamical and transport properties and relevance ofclustered state [J]. Physical Review B, 2003,68 (4): 045202-045202. 〔10〕洪波.钙钛矿锰氧化物的电荷序、轨道序、自旋序及其相互作用[D].合肥:中国科学技术大学, 2007.〔11〕叶吾梅，彭振生.钙钛矿锰氧化物CMR效应温度敏感性研究[J].宿州学院学报，2011,26 （2）：26-29.〔12〕Pickett W E, Singh D J. Electronic structure and half-metallic transport in the La1-xCaxM-nO3system [J]. Physical Review B, 1996, 53 (3): 1146-1160.〔13〕Wang Z H, Shen B G, Tang N, Cai J W, Ji T H, Zhao J G, Zhan W S, Che G C, Dai S Y, Dickon H L Ng. Colossal magnetoresistance in cluster glass -like insulator La0.67Sr0.33(Mn0.8Ni0.2)O3[J]. Journal of Applied Physics, 1999, 85(8):5399-5401.〔14〕Rao C N R., Raveau B. Transition metal oxides [M] Singapore: World Scientific press, 1998.〔15〕Yin Y, Zhang C J, Li P, Zhang Y H. Coexistence of pdσ hybridization conduction and double-exchange conduction in heavily doped La1.85-2xSr0.15+2xCu1-xMnxO4[J]. Physical Review B, 2001, 65(2):024407-024407. 〔16〕Li P, Xu X J, Zhang Y H. Anomalous transport properties of heavily doped polycrystalline La0.825Sr0.175Mn1 -xCuxO3[J]. Physical Review B, 2000, 62(9):5667-5672.〔17〕Mathieu R, Akahoshi D, Asamitsu A, Tomioka Y, Tokura Y. Colossal magnetoresistance without phase separation:disorder -induced spin glass state and nanometer scale orbital-charge correlation in half doped manganites [J]. Physical Review Letters, 2004, 93 (22):227202-207202.〔18〕Verstraete F, JJ G, JI. C. Matrix Product density operators: simulation of finite-temperature and dissipative systems [J]. Physical Review Letters, 2004, 93(20):207204-207204.〔19〕Millis A J. Lattice effects in magnetoresistive manganese perovskites [J]. Nature, 1998, 392: 147-150.〔20〕Urushibara A, Moritomo Y, Arima T, Asamitsu A, Kido G, Tokura Y. Insulatormetal transition and giant magnetoresistance in La1-xSrxMnO3[J]. Physical Review B, 1995, 51 (20): 14103-14109.〔21〕Peng Z S, Liu N, Cai Z R, Guo H Y, Tong W, Zhang C J, Zhang Y H. Influence of Gd doping at a site upon the magnetic structure of La0.7-xGdxSr0.3MnO3systems[J].Chinese Physics Letters, 2003, 20(4): 564-567. 〔22〕童伟.钴基和锰基钙钛矿氧化物的磁性输运性研究[D].合肥:中国科学技术大学,2004.〔23〕刘鹏,王桂英,唐永刚,毛强,刘宁,彭振生. La0.4Ca0.6Mn1-xGaxO3体系的电荷有序相[J].稀有金属,2014,38(4):635-640.。
双钙钛矿Ba2LuNbO6∶Tb3+闪烁体多模式X_射线探测
第 44 卷第 9 期2023年 9 月Vol.44 No.9Sept., 2023发光学报CHINESE JOURNAL OF LUMINESCENCE双钙钛矿Ba2LuNbO6∶Tb3+闪烁体多模式X射线探测岳杨1，郭龙超1，刘昊哲2，卜卫芳1，徐旭辉3，谢俊奎4，仇广宇4，王婷2*，余雪1*（1. 成都大学机械工程学院，四川成都 610106； 2.成都理工大学材料与化学化工学院，四川成都 610059；3. 昆明理工大学材料科学与工程学院，云南省新材料制备与加工重点实验室，云南昆明 650093；4. 交通运输部南海航海保障中心北海航标处，广西北海 536000）摘要：采用高温固相法制备了双钙钛矿结构的Ba2LuNbO6∶x Tb3+（x = 0.01，0.02，0.05，0.10，0.20）闪烁体材料，并系统地研究了其晶体结构、形貌和X射线激发的光学性能。
研究表明，在X射线激发下，Ba2LuNbO6∶Tb3+的发射光谱主要由Tb3+的特征发射组成，其中最强发射峰位于545 nm处。
X射线发射（RL）强度随Tb3+浓度的增加逐渐增大，当x = 0.1时发射强度达到最大值。
此外，X射线辐照5 min后的热释光（TL）曲线显示该样品存在位于T1（377 K）和T2（460 K）的两个陷阱。
其陷阱深度分别为0.754 eV和0.920 eV，这表明该材料具有潜在的X射线信息存储性能。
因此，我们可通过加热或者980 nm激光二极管激发，有效诱导读出存储在深陷阱中的载流子，实现高亮度光激励发光（PSL）和热刺激发光（TSL）。
基于此，由Ba2LuNbO6∶Tb3+与聚二甲基硅氧烷（PDMS）所制备的柔性闪烁体薄膜，在低X射线剂量辐照下表现出优异的X射线成像分辨率（12.5 lp/mm）以及延时成像特性。
以上结果表明，所制备的Ba2LuNbO6∶0.1Tb3+在X射线探测和X射线信息存储方面具有潜在的应用前景。
新型La2CuMnO6和LaMnO3催化剂的甲烷燃烧催化性能比较
２１年 １ ０ １ Ｏ月
高 等 学 校 化 学 学 报
ＣＨＥＭＩ ＡＬＪ Ｃ ＯＵＲＮＡＬ ＯＦ ＣＨＩ ＮＥＳ Ｅ ＵＮＩ ＶＥＲＳＴＩ Ｉ ＥＳ
Ｎｏ １ ．０
２ ９ ３ ６～２ ０１ ４
新 型 Ｌ ２ ｕ Ｏ 和 Ｌ Ｍｎ ３ 化 剂 的 ａＣ Ｍｎ ６ ａ Ｏ催 甲烷 燃 烧 催 化 性 能 比较
衍射峰峰形较弱 ， 强度较低 ， 可知它的晶体结构生长不如 Ｌ：ｕ ｎ ａＣ Ｍ Ｏ 催化剂完善 ， 且在 ３ 。 ２ 等处出现
高 等 学 校 化 学 学 报
Ｖ １３ ｏ．２
分裂 ，说 明与 Ｌ：ｕ Ｏ 形成 不 一样 的 晶型 ．这 一பைடு நூலகம்结 果 从 表 １中催 化 剂 的 晶胞 参 数 计 算 也 得 到 了证 ａＣ Ｍｎ
Ｎ ．０ ０ １
陈 婕等 ：新型 Ｌ２ ｕ Ｏ 和 Ｌ Ｍｎ ３ ａＣ Ｍｎ ６ ａ Ｏ 催化 剂的 甲烷 燃烧催化性能 比较
２ ９ ３７
１ ３ 催化 剂 的性 能表征 ．
样品的 Ｘ Ｄ测试在 Ｄ Ａ Ｖ Ｎ Ｅ Ｘ射线衍射仪（ Ｒ ８Ｄ Ａ Ｃ 德国布鲁克公司 ） 上进行 ， ｕ陆 辐射源．红外 Ｃ
水 中， 搅拌得到透明溶液 ， 加入适量的柠檬酸使其充分络合 ， 水浴热缩 ， １０℃干燥 ， 于 ０ 将制备好的前 驱 物 于 ５０ｏ ０ Ｃ分解后 ， １０ Ｃ 在 １０ｃ下焙 烧 ３ｈ制备 出 １样 品双 层钙 钛 矿 型 Ｌ—ｕＭ ． 系 催化 剂 ， ａＣ ． ｎＯ体 为
了进行 比较 ，以同种方 法合 成 了 ２样品单层 钙 钛矿 型 Ｌ — — 系催化 剂． ａＭｎＯ体
明 ， ａＣ Ｍｎ 为六 方 晶系 ，Ｌ Ｍｎ 为 四方 晶系． Ｌ： ｕ Ｏ ａ Ｏ
La2Ti2O7及其复合材料的合成及光催化性能的研究
La2Ti2O7及其复合材料的合成及光催化性能的研究La2Ti2O7是一种具有良好催化性能的钙钛矿型氧化物材料，近年来备受关注。
它具有良好的光催化活性、热稳定性和光学性能，因此在环境净化、光电催化和光催化水分解等领域有着广泛的应用前景。
La2Ti2O7的制备主要有固相法、溶胶-凝胶法和水热法等。
其中，在固相法中，La2O3和TiO2按照一定的摩尔比例混合，然后在高温下进行退火处理，最终得到La2Ti2O7。
溶胶-凝胶法则是通过将金属盐或金属有机化合物与有机物混合，然后进行水热处理和焙烧，制备出La2Ti2O7。
水热法则是通过将La(NO3)3和TiCl4等金属盐溶液进行水热反应，得到La2Ti2O7。
这些方法制备简单，操作灵活，相应地，不同方法制备得到的La2Ti2O7材料的晶型和形貌也有所不同。
研究表明，La2Ti2O7的光催化性能与其结构、晶粒尺寸、表面缺陷等因素密切相关。
La2Ti2O7具有近带隙的光电催化活性，其光谱范围主要在紫外线到可见光区域。
通过改变La2Ti2O7的成分和结构，可以调控其光催化活性。
例如，引入其他金属元素形成复合材料，可以提高光催化活性。
一些研究表明，改变La2Ti2O7中的Ti离子含量，有助于提高光催化性能。
此外，表面修饰也是提高光催化活性的重要途径。
通过在La2Ti2O7表面修饰稀土元素、贵金属或半导体量子点等材料，可改变其表面电子结构，从而提高光催化活性。
除了La2Ti2O7的自身光催化性能外，还可以与其他材料形成复合材料，以提高其光催化活性。
常见的复合材料包括La2Ti2O7和二氧化硅、La2Ti2O7和石墨烯等。
这些复合材料具有较大的比表面积和丰富的缺陷位点，有利于光催化反应的进行。
同时，复合材料也能够提供更多的光吸收活性位点和电子传输通道，提高光催化反应的效率。
光催化性能的研究主要通过一些基于目标反应的评价方法进行，如光催化降解有机物、光催化还原CO2等。
第十四届全国高压学术会议日程
影响
17：20－17：35 李 敏（吉林大学）
高温高压下液态氧的布里渊散射研究
17：35－17：50 刘 丹（吉林大学）
碘仿在高压下的 Raman 和 X-ray 光谱的研究
17：50－18：05 王 月（吉林大学）
高压下 ZnS 阻抗谱的测量
18：10－20：00
晚餐
11 月 4 日上午 A 分会场：高压合成及物性等 主持人：贾晓鹏
14：05－14：20 龚自正（中国空间技术研究 高温高压下(Mg,Fe)O 相变研究
院）
14：20－14：35 于福田（吉林大学）
Pb2Sb6Te11 的高温高压合成
14：35－14：50 李延春（中科院高能物理所） 理论及实验研究 CdS 高压下相变过程
14：50－15：05 董大伟（哈尔滨工业大学）
午餐
B 分会场会议日程
11 月 3 日下午 B 分会场：理论计算、状态方程、冲击压缩及实验方法等 地点：89 会议室
主持人：龚自正
时间
报告人
报告题目
13：30－13：50 胡昌明（中物院流体 高应变率加载下材料的损伤破坏研究 物理所）
13：50－14：10 贺红亮（中物院流体 PZT 95/5 铁电陶瓷的冲击波压缩相变 物理所）
17：30－17：45 郑 君（中物院流体 冲击压缩氙的物态方程研究 物理所）
17：45－18：00 宋宏星（中物院流体 超高压下铜的体弹模量 物理所）
18：10－20：00
晚餐
11 月 4 日上午 B 分会场：理论计算、状态方程、冲击压缩及实验方法等 地点：89 会议室
主持人：秦善
时间
报告人
报告题目
地点：87 会议室
钙钛矿型氧化物的制备方法及应用
氧化 物 作 为 纳 米研 究领 域 中一 类 重要 的功 能材 料 具 有 广 阔的 应 用 前景 。
关键词 ： 沉淀法 ； 胶一 共 溶 凝胶 法 ； 械球 磨 法 ； 烧 法 机 燃
中图 分 类 号 ：Ｑ１２３２ 文 献 标 志 码 ： 文 章 编 号 ：０ ８ １６ （０ ８ ０ － ０ ９ ０ Ｔ ３． ＋ Ａ １０ － ２ ７ ２０ ）３ ０ ３ — ４
成 纳米 颗粒 因具有 颗粒 表 面活 性好 ， 工业 化 生产 成 本 低 以及 可精确 控 制产 物组 成 等优 点 ， 因而具 有 较
稀土纳米复合氧化物。 在共沉体系中加入了某种表 面活性剂 ， 沉淀颗粒表 面形成保护层 ， 而减少 使 从
了颗粒 表 面 非架 桥 羟基 的存 在 ， 防止沉 淀 颗 粒 的凝
收 稿 日期 ：０ ７ １ — ６ ２０— ２２
低 温 谱 Biblioteka ４ ｂ 中除 了显示 Ｍｎ核 引起 的超 精 （）
细分 裂外 ， 显示 了配位 Ｎ（＝ ） 还 ４ Ｉ １ 引起 的超 超精 细
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王 艳
（ 承德 民族 师 范高等 专科 学校 ， 河北 承德
０７ ０ ） ６ ０ ０
摘 要 ： 钛 矿 型 氧 化 物 由 于 其特 殊 的 物 理 特 性 及 化 学 特 性 ， 广 泛 用作 固体 电 解 质 、 感 器 、 化 剂 等 。 钙 被 传 催 其 目前 最常 用 的 制备 方 法为 液 相 法 ， 中 包括 共 沉 淀 法 、 其 溶胶 一 凝胶 法 、 械 球磨 法 、 烧 法 等 。钙 钛矿 型 机 燃
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双钙钛矿氧化物
双钙钛矿氧化物是一类具有重要应用潜力的材料，其化学结构为ABO3型。
其中，A位离子通常是稀土元素或碱土金属元素，如钙(Ca)、锶(Sr)等；B位离子通常是过渡金属元素，如钛(Ti)、铁(Fe)等。
这种结构使得双钙钛矿氧化物具有多种优异的物理和化学性质。
双钙钛矿氧化物在光电领域具有广泛的应用前景。
其优异的光电性能使其成为太阳能电池、光电探测器等器件的理想材料。
例如，双钙钛矿氧化物能够吸收宽波长的太阳光谱，使得太阳能电池具有更高的光电转换效率。
同时，双钙钛矿氧化物还具有较高的电子迁移率和载流子扩散长度，这对于提高器件的响应速度和稳定性至关重要。
除了光电领域，双钙钛矿氧化物在电化学储能领域也有着重要的应用。
由于其良好的导电性和可逆氧化还原性质，双钙钛矿氧化物被广泛应用于锂离子电池、超级电容器等储能器件中。
与传统的电催化剂相比，双钙钛矿氧化物具有更高的电化学活性和更好的催化性能，能够有效提高储能器件的能量密度和循环寿命。
双钙钛矿氧化物还具有许多其他应用潜力。
例如，由于其独特的光学性质，双钙钛矿氧化物可用于显示器件、激光器件等光学器件中。
另外，双钙钛矿氧化物还具有较高的热稳定性和化学稳定性，可用于高温传感器、催化剂等领域。
尽管双钙钛矿氧化物具有广泛的应用前景，但其制备和优化仍然面临一些挑战。
目前，研究人员正致力于寻找新的合成方法和优化工艺，以提高双钙钛矿氧化物的性能和稳定性。
此外，对于双钙钛矿氧化物的电子结构和物理性质的深入理解也是当前研究的热点之一。
双钙钛矿氧化物作为一类具有重要应用潜力的材料，具有广泛的应用前景。
其在光电领域、电化学储能领域以及其他领域中的应用已取得了一系列重要的研究进展。
随着对双钙钛矿氧化物性质和制备方法的深入研究，相信双钙钛矿氧化物的应用前景会变得更加广阔。