纳米流体研究进展.

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纳米流体在圆管中的流动与换热实验研究

纳米流体在圆管中的流动与换热实验研究

纳米流体在圆管中的流动与换热实验研究一、引言纳米流体是一种由纳米颗粒悬浮在基础流体中形成的复合流体。

由于其具有优异的热传导性能和流变特性,纳米流体在热管理、能源转换和微尺度器件中有着广泛的应用前景。

圆管是常见的传热设备,研究纳米流体在圆管中的流动与换热行为对于深入理解纳米流体的传输机制和优化圆管传热效果具有重要意义。

二、实验目的本实验旨在通过实验方法研究纳米流体在圆管中的流动与换热行为,并探讨不同参数对其影响。

三、实验原理1. 纳米颗粒悬浮液制备:选择适当的基础流体(如水或油)作为载体,将纳米颗粒加入到基础流体中,并通过超声处理使其均匀分散。

2. 流动实验:将制备好的纳米悬浮液注入到圆管中,控制不同的进口速度和温度条件,观察纳米颗粒在圆管内的运动情况。

3. 换热实验:通过加热或冷却外部介质,控制圆管的温度差,测量纳米流体在圆管内的传热性能。

四、实验步骤1. 制备纳米颗粒悬浮液:按照一定比例将纳米颗粒加入到基础流体中,并通过超声处理使其均匀分散。

2. 准备圆管实验装置:选择合适的圆管尺寸和长度,安装进口和出口温度传感器以及流速计。

3. 流动实验:将制备好的纳米悬浮液注入到圆管中,调节进口速度和温度条件,并记录纳米颗粒在不同位置处的运动情况。

4. 换热实验:通过加热或冷却外部介质,控制圆管的温度差,测量进口和出口处的温度变化,并计算纳米流体在圆管内的传热系数。

五、实验结果与讨论1. 流动行为:根据观察到的纳米颗粒运动情况,可以分析纳米流体在圆管中的流动模式和速度分布。

在高速进口条件下,可能观察到纳米颗粒的聚集现象。

2. 换热性能:通过测量进口和出口处的温度变化,可以计算纳米流体在圆管内的传热系数。

实验结果可能显示出纳米流体具有较高的传热性能,比传统流体更适用于提高圆管换热效果。

六、实验结论通过对纳米流体在圆管中的流动与换热行为进行实验研究,可以得出以下结论:1. 纳米颗粒的添加对流动行为和换热性能有显著影响。

基于二维材料膜构筑纳米流体通道的研究进展

基于二维材料膜构筑纳米流体通道的研究进展

基于二维材料膜构筑纳米流体通道的研究进展
李佩珊;张梦辰;李铭杰;郑文镳;刘敏超;谢高艺;徐晓龙;刘长宇;郏建波
【期刊名称】《化工进展》
【年(卷),期】2022(41)7
【摘要】纳米流体学涉及在纳米尺度通道内流体独特的传输行为,近年来引起了研究者们的广泛兴趣。

二维(2D)材料的出现以及2D材料膜的快速发展,开创了纳米流体研究的新时代。

本文综述了近年来基于二维材料膜构筑纳米流体通道的研究进展,着重介绍了二维材料膜纳米流体通道的构筑方法,包括“自上而下”策略、“自下而上”策略、人工造孔策略制备二维材料多孔膜,以及范德华组装策略、液相组装策略制备二维材料叠层膜;深入讨论了二维材料膜纳米流体通道的调控手段,包括通道尺寸、长度和形状等物理结构的精密控制,通道亲和性、电荷性等化学环境的合理设计;最后总结展望了二维材料膜纳米流体在材料开发、仿生设计、传输机理和器件应用等方面所面临的机遇与挑战。

【总页数】13页(P3745-3757)
【作者】李佩珊;张梦辰;李铭杰;郑文镳;刘敏超;谢高艺;徐晓龙;刘长宇;郏建波【作者单位】五邑大学生物科技与大健康学院
【正文语种】中文
【中图分类】TQ028
【相关文献】
1.以二维材料构筑纳米片膜研究进展
2.基于二维石墨烯纳米材料优化高分子分离膜的研究进展
3.基于二维材料的仿生纳流体通道在能量转化中的应用
4.基于二维纳米材料的水处理功能膜研究进展
5.二维MXene负载纳米金属及其氧化物构筑新型复合材料的研究进展
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纳米颗粒在流体中的输运与漂浮机制研究

纳米颗粒在流体中的输运与漂浮机制研究

纳米颗粒在流体中的输运与漂浮机制研究随着纳米科技的不断发展,纳米颗粒在各个领域的应用越来越广泛。

研究纳米颗粒在流体中的输运与漂浮机制,对于了解其在环境、医学、材料等方面的应用具有重要意义。

本文将围绕该主题展开研究,主要包括纳米颗粒在流体中的输运行为和漂浮机制的研究进展。

纳米颗粒在流体中的输运行为是指纳米颗粒在流体介质中的扩散、迁移和输运的过程。

纳米颗粒的输运性质受到多种因素的影响,包括粒径、形状、表面特性、流体介质性质等。

研究人员通过实验、数值模拟和理论分析等方法,揭示了纳米颗粒在流体中的输运行为。

在纳米颗粒的输运过程中,表面效应和流体介质的物理化学性质起着重要的作用,并且纳米颗粒的扩散性质也不同于微米颗粒。

随着对纳米颗粒输运行为的研究的深入,人们已经提出了多种描述纳米颗粒在流体中输运的理论模型,并且对其进行了实验验证。

漂浮机制是指纳米颗粒在流体中因浮力而悬浮的行为。

纳米颗粒的漂浮机制主要包括浮力、扩散、沉积等因素。

在纳米颗粒的漂浮机制研究中,人们发现纳米颗粒的表面特性对其漂浮行为具有重要影响。

例如,纳米颗粒的表面改性可以显著改变其与流体介质的相互作用力,从而影响纳米颗粒的漂浮能力。

此外,纳米颗粒的浓度和流体介质的流动性质也会对其漂浮行为产生影响。

研究人员通过实验和理论模型,揭示了纳米颗粒的漂浮机制,并且提出了一系列可以用于预测和控制纳米颗粒漂浮行为的方法。

纳米颗粒在流体中的输运与漂浮机制研究的意义在于,可以帮助人们更好地理解纳米颗粒在环境和生物系统中的行为。

在环境方面,了解纳米颗粒的输运行为可以指导我们对纳米颗粒在土壤、水体和大气等介质中的迁移和传输进行监测和控制。

在医学方面,研究纳米颗粒在生物体中的输运行为可以为纳米药物的设计和基因传递等领域提供指导。

在材料方面,了解纳米颗粒的输运与漂浮机制有助于我们设计和合成具有特定性能和功能的纳米材料。

综上所述,纳米颗粒在流体中的输运与漂浮机制研究是当前纳米科技领域的重要课题。

纳米流体传热研究最新进展

纳米流体传热研究最新进展
运 动 能抵 御 重 力 引 起 的 聚 沉 ,从 而 可 以 长 时 问 稳 定 ; ( ) 3
米 颗粒 的体 积分数 为 0 5 时 ,纳米 流体 的导 热 系数 提高 .%
出 纳 米 流 体 ( ao ud) 的 概 念 。 国 内外 的 学 者 对 纳 米 流 nnf is l
主要 有金属 或非 金属 纳米粒 子与水 、油 、乙二醇 、航 天传
热 液等组成 的少数体 系。 对于金属纳米颗粒组 成 的体 系 ,宣益 民等采用 分散 法
在 变 压 器 油 中加 入 2—5v1 的 C o% u纳 米 颗 粒 ( 10 m) 约 0n
制备 C. 压 器 油 纳 米 流 体 ,其 导 热 系 数 可 提 高 1 o变 / 0—
3 % 【 ;在 水 中加 入 1 7 5 o% 的 C 0 7 j — . v1 u纳 米 颗 粒 ( 0 导 热 系数 可 提 高 2 u水 4—7 % ’ 8 ; 此外 ,他还研究 了在 机油及水 中分 散金 属 A 纳米粒子 制备 j A/ L机油 和 A / 纳米 流体 及 其导热 性能 。E s a L水 at n等采 m
热系数高 、换热性好的高效传热流体成为研究 的热点。 众所周知 ,固体 的导热系 数 比液体 的要大 得多 ,往往 相差几个数 量 级 。例 如 ,室 温 下 铜 的 导热 系数 约 是 水 的 7 0倍 ,机 油 的 30 0 00倍 ;碳 纳 米管 的导 热 系数 是 机 油 的 2 0 0倍 。因此 ,向基液 中加入导 热系数 高 的固体 颗粒 应 0, 0 该能得到具有较高导 热系数 的导热 流体 。为此 ,许 多学 者 进行 了大 量关 于在 液体介 质 中添加 固体粒子 以增加其 导热 系 数 的理 论 和 实 验 研 究 ,并 取 得 一 些 成 果 I 。然 而 ,所 4 有这些关 于强 化传 热悬浮体 的研 究都局 限于毫 米级或微 米 级 的固体颗粒 。 由于含 有粗 大颗 粒 的悬 浮体 缺乏 稳 定性 , 易沉降 ,在实际应用 中易产 生堵 塞 、磨损 等不 良现 象 ,因 而大大限制 了其在 工业实 际中 的应用 。近年来 ,迅 速发 展 的纳米材料与技术 ,为 固体颗粒 强化流 体传 热带来 了新 的 机遇。19 95年 ,美 国 Ag ne国家实 验室 的 C o 首次提 r n o hi

纳米流体沸腾传热研究进展

纳米流体沸腾传热研究进展

纳米流体沸腾传热研究进展姚寿广;董招生【摘要】综述近年来纳米流体在池沸腾和流动沸腾传热领域的实验研究和数值模拟研究。

实验包括纳米流体沸腾传热的临界热流密度、沸腾换热系数以及换热机理方面的研究,并简要分析纳米流体强化或弱化沸腾传热的主要原因。

数值模拟主要介绍格子玻尔兹曼方法(Lattice Boltzmann Method,LBM)在纳米流体沸腾传热领域的最新研究进展,包括基于不同的LBM模型模拟气泡产生、成长到脱离壁面的过程,对气泡的脱离直径和频率进行分析。

最后展望纳米流体沸腾传热的发展方向。

%This paper presents the latest researches on the heat transfer of pool boiling and flow boiling in the re-cent years.The studies on the critical heat flux,heat transfer coefficient and mechanism are included in the ex-perimental researches on the heat transfer of boiling.Moreover,the main reasons are briefly analyzed why the nanofluids enhance or deteriorate the heat transfer in comparison to base fluid.Then,this paper presents a re-view of recent numerical simulation researches on the boiling heat transfer behavior of nanofluids based on LBM. With different LBMmodels,the nucleation and growth of bubbles and departure from the wall are simulated and investigated as well as the departure diameter and release period.Finally,several topics worthy of attention for future investigations are identified.【期刊名称】《江苏科技大学学报(自然科学版)》【年(卷),期】2017(031)001【总页数】6页(P49-54)【关键词】纳米流体;强化传热;沸腾换热;数值模拟【作者】姚寿广;董招生【作者单位】江苏科技大学能源与动力工程学院,镇江 212003;江苏科技大学能源与动力工程学院,镇江 212003【正文语种】中文【中图分类】TK172.4随着科学技术的飞速发展,工业界对研制出紧凑、轻量和高效的热交换设备提出了迫切的要求,发展高热导率和传热性能良好的换热工质已经成为换热设备中强化传热技术的研究热点之一[1].纳米材料因具有小尺寸、大比表面积以及独特的光、磁、电、化学和机械特性,为强化传热提供了新的有效途径.自1995年美国Argonne国家实验室提出纳米流体作为强化传热介质以来,将纳米流体作为流动工质应用于各类紧凑型换热冷板或换热器,从而提高其传热性能,在电子设备散热及紧凑式换热器上已展示出良好的应用效果[2].文中主要研究近期纳米流体在强化沸腾换热领域实验研究和数值模拟的进展.纳米流体的导热系数高于基液并能提高单相流体换热能力,而沸腾作为有效的强化换热手段,纳米流体沸腾传热的机理十分复杂,纳米流体沸腾是否强化换热,不同研究者得出了不同甚至完全相反的结果[3].1.1 沸腾换热的实验研究文献[4]研究了Al2O3/H2O纳米流体的池沸腾传热特性,采用NiCr丝作为加热面,纳米颗粒的体积分数为0.01 %~0.1 %.结果发现,在每一个体积分数下,纳米流体的临界热流密度(critical heat flux,CHF)都比纯水有所提高,而且随着体积分数的增加而增加,最高可提高48%.文中研究得出纳米流体CHF的提高主要是由于池沸腾时纳米颗粒沉积在加热表面形成一层多孔的涂层,多孔涂层增加汽化核心所需要的微穴,并且纳米颗粒的沉积形成多孔介质,从而进一步强化换热,文中通过测量加热表面的粗糙度和扫描电子显微镜(scanning electron microscope,SEM)图像证实此观点.文献[5]对γ-Al2O3/CMC非牛顿纳米流体的池沸腾传热特性进行实验研究.结果表明:CMC溶液的核态沸腾的传热系数随着CMC浓度的升高而降低,但是在CMC较低浓度情况下,由于溶液的流变特性的变化,沸腾换热系数会有小幅提升.在CMC溶液中添加纳米粒子后,沸腾表面的温度降低,沸腾传热系数升高,而且随着纳米粒子质量浓度的升高,强化传热效果更加明显.文中认为影响纳米流体沸腾传热效果的因素中存在不同和对立的因素,如溶液的粘度,纳米颗粒与加热表面和气泡的冲突.对比与非牛顿流体基液,这些因素的不同组合作用导致非牛顿纳米流体有更好的强化传热表现.文献[6]研究低浓度(≤1 g/L)Al2O3/H2O纳米流体的池沸腾特性,结果发现:当纳米粒子的浓度低于0.025 g/L时,纳米流体的CHF较纯水都有提高,而且CHF随着纳米粒子浓度的升高而升高;当浓度为0.025 g/L时,纳米流体的CHF较纯水有80%的提高;当浓度大于0.025 g/L时,纳米流体的CHF大小不变,但是壁面的过热温度增大,说明池沸腾传热系数降低.文献[7]研究TiO2纳米流体的浓度、加热表面的材料和粗糙度对沸腾的影响.Cu、Al制成水平的圆盘作为加热面,表面粗糙度为0.2 μm和4 μm,纳米颗粒的体积浓度分别为0.000 05、0.000 1、0.000 5、0.005、0.01.结果发现,铜圆盘作为加热表面,浓度为0.000 1的纳米流体的传热系数较基液有所提高,且粗糙度为0.2μm时提高约为15%,粗糙度为4 μm时提高约为4%;当浓度超过0.000 1时,传热系数在两种粗糙度下均小于基液的传热系数,文中得出浓度小于0.000 1时,沸腾产生的向上微对流导致纳米粒子无法沉积进而强化传热,当浓度大于0.000 1时,纳米离子沉积在表面,增加了热阻,所以恶化传热过程.另外,同样的粗糙度,Al比Cu有更高的沸腾传热系数,而且无论加热表面哪种材质,粗糙度为4 μm时的传热系数要比0.2 μm时的大,这是由于粗糙的表面增加了沸腾的汽化核心,强化传热.文献[8]研究δ-Al2O3/R141b纳米流体的池内核态沸特性,将平均粒径为20 nm 的δ-Al2O3纳米粉添加到制冷工质R141b中制备体积分数为0.001%、0.01%、0.1 %的纳米流体,沸腾表面为2000#砂纸打磨光滑的铜表面.实验表明:纳米流体强化了沸腾传热特性,且强化倍数随着纳米流体浓度的增加而增大.体积分数0.1 %纳米流体的沸腾传热系数比基液增大了50.2 %,分析认为表面颗粒沉积是强化换热的主要因素.沉积颗粒的粒径可能比原沸腾表面的粗糙度大,覆盖在表面上增大了表面局部粗糙度,从而强化了沸腾传热系数.文献[9]研究Al2O3/H2O纳米流体的池沸腾传热性能和现象.纳米颗粒的平均直径为47 nm,沸腾表面为用2000#砂纸打磨过的水平矩形光滑的铜板,纳米流体的体积浓度分别为0.5%、1%、2%、4%,并用超声波振荡以确保稳定性,实验结果发现,纳米流体在自然对流和核态沸腾阶段的换热系数比纯水有所降低,而且随着纳米粒子浓度的升高,降幅增大.同时还对纳米流体的CHF进行测量,结果发现在水平加热面上的CHF提升32 %.分析认为纳米颗粒的沉积改变了表面的粗糙度,在沸腾表面形成一层纳米膜,导致沸腾表面的汽化核心减少,所以传热效果恶化.文献[10]对Al2O3/乙二醇纳米流体(质量分数为0.1%~0.3%)进行池沸腾换热特性实验研究,分析热流密度、沸腾表面的粗糙度、纳米流体的浓度以及污垢的热阻分别对纳米流体池沸腾换热系数的影响.实验结果表明:① 纳米流体在自然对流和核态沸腾阶段,沸腾传热系数随着热流密度的升高而增大,但是核态沸腾阶段传热系数增加更明显,文中认为主要的原因是核态沸腾产生的气泡将大部分热量从加热壁面传递给液体,而液体的湍动和局部扰动则是次要因素;② 纳米流体的传热系数随着纳米颗粒的浓度增加而减小,文中认为,随着浓度的增加,纳米流体颗粒在沸腾表面沉积,导致了沸腾表面的粗糙度降低,汽化核心的数量减少,还有气泡的导热系数低,导致热量传递恶化,所以沸腾传热系数降低.文献[11]实验研究了R-134a和R-134a/POE混合液分别与SiO2、CuO制成的纳米流体的流动沸腾的换热情况.结果发现,SiO2/R-134a纳米流体流动沸腾换热系数相比于基液有所减小,由于沸腾表面形成的纳米颗粒膜和纳米颗粒不稳定性导致纳米颗粒团聚是阻碍热交换的原因.但是在CuO/R-134a/POE纳米流体中,换热系数随着纳米颗粒体积分数的增加而增大,而且纳米颗粒对纳米流体流动沸腾压降的影响很小,几乎可以忽略,因此,纳米颗粒的浓度太低,不至于影响流体的动力粘度.文献[12-13]研究以制冷剂R113为基液的纳米流体水平管内流动沸腾的传热特性,纳米粒子CuO平均粒径为40 nm,质量分数为0~0.5 %.实验结果表明,纳米流体在光滑管内的流动沸腾传热系数比基液大,最大可以提高29.7 %,分析认为纳米粒子的扰动减薄了边界层的厚度和纳米粒子表面生成分子吸附膜是强化传热的主要原因.但是与此同时管内的压降比纯制冷剂增大,而且随着粒子浓度的增加而增加.文献[14]研究不同纳米粒子(Cu、Al、Al2O3、CuO)与制冷剂R141b制备的纳米流体(质量分数为0.1%、0.2%、0.3%)在水平热管内的流动沸腾换热特性,以及质量流量对沸腾的影响.结果表明:随着纳米颗粒浓度的增加,沸腾换热系数增大,而且其中0.3%的Cu/R141b纳米流体的强化换热效果较好,达到49%,这是由于Cu 的导热系数最大造成的.上述实验结果表明:纳米流体是否强化沸腾传热与纳米流体的性质(纳米颗粒的种类、大小、浓度以及稳定性等),基液的性质(粘度、表面张力等)和沸腾表面特性(粗糙度、润湿性能)等因素有关;这些因素的相互作用,不同配合也决定着纳米流体是否强化传热以及强化强度的大小.但是,目前的实验研究并未考虑到纳米颗粒不同的制备方法对其传热性能的影响,所以有必要结合纳米颗粒的制备、纳米颗粒的稳定性进行实验研究.1.2 纳米流体沸腾换热机理的研究由于影响因素复杂性,加上实验研究自身的局限,目前还未能清楚阐述纳米流体强化沸腾换热的机理,所以需要进一步展开大量的实验研究工作.文献[15]对Al2O3/H2O纳米流体在加热壁面的强制对流沸腾换热的CHF进行实验研究,结果表明,纳米流体的CHF相比于纯水提高,并且随着液流速度的提高而提高.研究认为纳米颗粒沉积导致壁面的湿润性发生变化,并通过SEM图像得以证明.文献[16]通过对不同类型纳米流体的过冷流动沸腾传热研究也得出相同的结论.文献[17]对纳米流体的核态沸腾中纳米颗粒的尺寸相对于沸腾表面的粗糙度进行综述并研究,重点探讨了纳米粒子的直径相对表面粗糙度对沸腾传热的影响.当加热壁面的粗糙度和纳米颗粒的尺寸差不多时,核态沸腾汽化核心减少,传热恶化;当壁面粗糙度和纳米颗粒的尺寸相差甚远的时候,由于汽化核心增加或者减小数量非常少,强化传热.文献[18]研究纳米颗粒悬浮液池内泡状沸腾机理,研究表明,纳米颗粒的加入对基液池内泡状沸腾换热过程有正反两方面的影响:一方面,纳米颗粒悬浮液有效导热系数较基液有了很大的提高,颗粒的加入减小了液体的表面张力,减少了沸腾过热度,从而强化液体内部换热过程;另一方面,颗粒的团聚以及液体粘度的变大易造成颗粒的沉积,颗粒的沉积和对凹坑的充填减小原加热表面的凹坑口径和数量,沸腾过热度变大,削弱沸腾换热.对于不同性质颗粒、不同浓度、不同热流密度的情况下,纳米流体沸腾换热的强化或恶化,是这些因素综合作用的结果.文献[19]从纳米流体沸腾核化的热力学角度探讨纳米流体更容易核化的主要原因是颗粒在界面处的聚集,有效降低了气液界面自由能.文献[20]从两个方面阐述纳米流体导热系数的强化机理:一是纳米颗粒改变液体的结构,使液体变成液-固两相悬浮液,影响了纳米流体内部的能量传递过程;二是由悬浮于基液中的纳米粒子随机布朗运动引起并促进了流体内部的微扰动,从而增强了纳米颗粒与基液之间的能量传递速率.综上实验研究,目前对于纳米流体沸腾换热机理的研究主要在以下几个方面:① 纳米颗粒沉积表面改变润湿性能;② 纳米颗粒的粒径与表面粗糙度的匹配;③ 纳米颗粒导热特性和纳米流体的粘度以及表面张力;④ 两相界面的自由能;⑤ 纳米粒子的布朗运动.但是目前还不清楚传热的机制,对于探究纳米流体强化传热的机理,还需要从纳米颗粒的稳定性、沉积表面的润湿性能和毛细结构、纳米流体的导热系数、表面张力和粘度、纳米流体的运动以及气泡动力学这几个方面进行研究.数值模拟作为研究手段之一,在深入研究多相流机理方面扮演着重要的角色.目前多相流换热的数值模拟方法主要分为界面追踪和界面捕捉两类,界面追踪是将每相分开考虑,该方法精度高,稳定性好,但是该方法难以处理激烈的、不规则变形,并且用该方法模拟3D情况比较复杂;界面捕捉的方法有VOF、level-set和phase-field,其中phase-field是基于扩散界面模型而提出,主要用于晶体生长和凝固.在众多的方法中,LBM由于具有处理、分析复杂流体的潜力而广受关注,一些学者已经采用这种方法进行了多相流的相关研究.文献[21]通过LBM的数值模拟研究微尺度池沸腾中热流密度、湿润性和重力对气泡脱离3种不同结构壁面的直径和释放频率的影响.研究发现气泡脱离的直径随着接触角的增加而线性增加,而且壁面的粗糙度会减缓增加的幅度.气泡直径可以大致看成是热流密度的线性函数,加热壁面的洞穴影响这个函数的系数大小.如果考虑壁面的导热和洞穴,发现气泡脱离频率是接触角的单调升函数,可以用抛物线近似表达.文献[22]研究了气液间的相变换热,通过在伪势模型中添加新的能源项来提高数值稳定性,并采用该模型模拟水平壁面上气泡的生成和分离过程.文献[23]基于相变传热模型,用LBM模拟光滑亲水表面添加疏水点后的整个沸腾过程,研究发现疏水点的添加增加了核化气泡,减少了成核时间,强化了沸腾传热,同时提高了沸腾的CHF,其原因是疏水点调节气泡在壁面的伸展.至于热流密度和温度的变化,发现生成气泡下面的疏水区域的热流密度很高,而且在三相交接处的热流密度最大但是温度最低.文献[24]采用多相流稳定模型模拟过热壁面的气泡生成和脱离过程,讨论了密度、重力、表面张力、接触角和壁面过热度对气泡脱离直径和频率的影响.模拟结果和实验关联式很好的吻合,结果表明接触角对气泡脱离直径几乎没影响,但是随着密度比的增加,气泡直径将减小,气泡的释放周期随着密度比的增加而延长.气泡生成的过程中,气泡的过热度分布不均,但气泡脱离之后,气泡温度下降到略低于饱和温度,气泡直径随着气泡上升逐渐增大.文献[25]对微通道流动沸腾换热的气泡进行研究,将多相模型与热格子LBM结合,提出一个混合模型来自动捕捉界面变化,模拟结果表明气泡的成长阻碍了流动的发展,导致流动阻力增加,直至气泡脱离壁面;气泡周围的相变潜热的消耗强化了传热过程,但是正在成核的气泡与脱离壁面的气泡结合会导致气泡过早脱离壁面,在某种程度上限制了传热效率.文献[26]提出一种不可融合、大密度比的两相流LBM模型,基于这种方法模拟了气泡流的复杂结构和速度场,模拟结果与理论解符合较好.文献[27]耦合多相模型和Inamuro 的LBM模型模拟了重力加速度对气泡的成长和脱离过程的影响.文献[28]用多相模型结合相变模型模拟了重力加速度、接触角等对气泡生长过程的影响.文献[29]提出将Inamuro模型和文献[30]所提模型耦合来模拟气泡的形成、上升和脱离过程,研究了接触角、热流密度和加热壁面的长度对气泡离开壁面时间和直径的影响,发现接触角的增大、重力的减小以及热流密度的增加可以增加气泡脱离壁面的直径,伸展壁面的长度也能够明显增加气泡脱离时的直径,并指出当小气泡上升时受到很大的重力,则气泡将消失.文献[31]将LBM和有限体积法(finite volume method,FVM)结合,认为该模型存在三大优势:① 从宏观参数到LBM分布函数,形成了统一的重构算子;② 该模型可以解决LBM中密度变化和FVM中不连续的问题;③ LBM和FVM之间时间的耦合可以解决模拟不稳定性的问题.文中用该方法做了3个案例,分别是高斯脉冲的对流扩散、流体在圆柱体表面的流动和方腔内不稳定的自然对流,证明了该方法的灵活性与可行性.目前研究纳米流体强化换热的LBM模拟多集中于单相流体换热,如文献[32]采用LBM中双分布函数模型,模拟矩形腔内Al2O3/H2O纳米流体的Rayleigh-Benard 对流,但是进一步考虑纳米流体沸腾相变换热的LBM模拟研究还很少,仅有文献[33-35]基于伪势模型,通过加入纳米颗粒的布朗力和范德瓦尔力,构建适合模拟纳米流体等温相分离的LBM模型,并以此纳米流体LBM模型为基础耦合相变方程,建立一种能够描述纳米流体气液相变的多组分多相LBM模型;在大密度比模型基础上,耦合Inamuro的传热模型,根据纳米流体物性参数修改平衡态方程,建立描述纳米流体沸腾换热的单组分多相格子Boltzmann模型,模拟纳米流体沸腾过程中气泡成长及脱离过程.从已有研究工作看,基于LBM模拟纳米流体沸腾相变换热的基础研究较少,当前的研究大多把纳米流体看成是一种单组分单相的均质流体,这与实际的纳米流体有所出入,所以还应从以下几个方面进行大量的研究工作:① 将纳米流体做多组分处理,把纳米颗粒看作一个组分,基液看作另一种组分,考虑纳米颗粒所受到的布朗力、范德瓦尔力等;② 由于沸腾换热的机理复杂性,还应考虑相变过程,所以纳米流体的沸腾换热是多组分多相的,建立多组分多相LBM模型对研究其沸腾传热机理必不可少;③ 结合气泡动力学、沸腾表面的润湿性能以及纳米流体的粘度和表面张力等因素,模拟出纳米流体沸腾换热过程,并探讨各因素对换热的影响.从目前的实验研究和数值模拟来看,纳米流体能否强化沸腾传热还不能一概而论,但是基于单相纳米流体强化传热的共识,纳米流体强化沸腾传热的潜力得到大多学者的认同.虽然对纳米流体强化沸腾传热机理的理解是不充分的,但对于纳米流体沸腾CHF的研究结果却一致是增大的,目前认为主要原因是纳米颗粒沉积改变沸腾表面的微观形态结构,进而增强壁面的湿润性、粗糙度和虹吸作用.而对于提高纳米流体沸腾传热系数的研究结果却是对立的,由于纳米颗粒的种类、尺寸、浓度、沸腾表面的特性、热物性的改变等多种因素共同影响纳米流体的换热性能.强化沸腾传热的主要原因有:添加纳米颗粒增加了汽化核心;纳米颗粒的扰动降低了边界层厚度,减小了热阻;弱化传热的主要集中在纳米颗粒沉积表面形成纳米膜,增大热阻,减小沸腾的汽化核心等.由于纳米流体的复杂性,至今没有彻底清楚纳米流体强化传热的机理.为了理解纳米流体沸腾传热的机理,还可从以下几个方面进行实验或数值模拟的研究:① 制备能够长时稳定的纳米流体;② 结合沸腾表面特性(润湿度、粗糙度)和纳米颗粒(尺寸、浓度)相互作用的研究;③ 结合气泡动力学和流体的粘度、表面张力研究对沸腾的影响;④ 建立起可以预测纳米流体沸腾换热系数、CHF、压降、热阻的实验关联式,为工程应用提供参考依据.【相关文献】[1] 杨波,王姣,刘军. 碳纳米流体强化传热研究[J]. 强激光与粒子束,2014,26(5):1-3. YANGBo,WANG Jiao,LIU Jun. Heat transfer enhancement of carbon nanofluids[J]. High Power Laser and Particle Beams,2014,26(5):1-3.(in Chinese)[2] 张正国,燕志鹏,方晓明,等. 纳米技术在强化传热中应用的研究进展[J]. 化工进展,2011,309(1):34-39. ZHANG Zhengguo,YAN Zhipeng,FANG Xiaoming,et al. Research development of applications of nanotechnology in heat transfer enhancement[J]. Chemical Industry and Engineering Progress,2011,309(1):34-39. (in Chinese)[3] TAYLOR R A,PHELAN P E. Pool boiling of nanofluids:comprehensive review of existing data and limited new data [J]. International Journal of Heat and Mass Transfer,2009,52(23-24):5339-5347.[4] HEGDE R N, RAOB S S,REDDY R P. Flow visualization and study of critical heat flux enhancement in pool boiling with Al2O3-water nanofluids[J]. ThermalScience,2012,16(2):445-453.[5] SOLTANI S, ETEMAD S G,THIBAULT J. Pool boiling heat transfer of non-Newtonian Nanofluids [J]. International Communications in Heat and Mass Transfer,2010,37(1):29-33.[6] KWARK S M, KUMAR R, MORENO G,et al. Pool boiling characteristics of low concentration nanofluids[J]. International Journal of Heat and Mass Transfer,2010,53(5-6):972-981.[7] SURIYAWONG A, WONGWISES S. Nucleate pool boiling heat transfer characteristics of TiO2-water nanofluids at very low concentrations [J]. Experimental Thermal and Fluid Science,2010,34(8):992-999.[8] 唐潇,刁彦华,赵耀华,等. δ-Al2O3-R141b纳米流体的池内核态沸腾传热特性[J]. 化工学报,2012,63(1):64-70. TANG Xiao,DIAO Yanhua,ZHAO Yaohua,et al. Nucleate pool boiling heat transfer of δ-Al2O3-R141b nanofluid on horizontal plate[J]. CIESCJournal,2012,63(1):64-70. (in Chinese)[9] BANG I C,CHANG S H. Boiling heat transfer performance and phenomena of Al2O3-water nano-fluids from a plain surface in a pool[J]. International Journal of Heat and Mass Transfer,2005,48:2407-2419.[10] SARAFRAZ M M, HORMOZI F. Nucleate pool boiling heat transfer characteristics of dilute Al2O3-ethyleneglycol nanofluids[J]. International Communications in Heat and Mass Transfer,2014,58:96-104.[11] HENDERSON K,PARK Y G,LIU L P,et al. Flow-boiling heat transfer of R-134a-based nanofluids in a horizontal tube [J]. International Journal of Heat and MassTransfer,2010,53(5-6):944-951.[12] PENG Hao,DING Guoliang,JIANG Weiting,et al. Heat transfer characteristics of refrigerant-based nanofluid flow boiling inside a horizontal smooth tube [J]. International Journal of Refrigeration,2009,32(6):1259-1270.[13] PENG Hao,DING Guoliang,JIANG Weiting,et al. Measurement and correlation of frictional pressure drop of refrigerant-based nanofluid flow boiling inside a horizontal smooth tube [J]. International Journal of Refrigeration,2009,32(7):1756-1764.[14] SUN Bin,YANG Di. Flow boiling heat transfer characteristics of nano-refrigerants in a horizontal tube[J]. International Journal of Refrigeration,2014,38:206-214.[15] AHN H S,KIM H,JO H J,et al. Experimental study of critical heat flux enhancement during forced convective flow boiling of nanofluid on a short heated surface [J]. International Journal of Multiphase Flow,2010,36(5):375-384.[16] KIM S J,MCKRELL T,BUONGIORNO J,et al. Experimental study of flow critical heat flux in alumina-water,zinc-oxide-water,and diamond-water nanofluids [J]. Journal of Heat Transfer,2009,131(4):1-7.[17] DAS S K,PRAKASH N G,BABY A K. Survey on nucleate pool boiling of nanofluids:the effect of particle size relative to roughness [J].Journal of NanoparticleResearch,2008,10(7):1099-1108.[18] 帅美琴, 施明恒, 李强. 纳米颗粒悬浮液池内泡状沸腾机理[J]. 东南大学学报(自然科学版), 2006, 36(5):785-789. SHUAI Meiqin,SHI Mingheng,LI Qiang. Pool boiling heat transferm echanism of nano-particle suspensions[J]. Journal of Southeast University(Natural Science Edition),2006,36(5):785-789. (in Chinese)[19] 李启明, 王补宣, 段远源. 纳米流体沸腾核化的热力学探讨[J]. 化工学报,2011,62(11): 2987-2992. LI Qiming,WANG Buxuan,DUAN Yuanyuan. Thermodynamics of nanofluid boiling nucleation[J]. CIESC Journal,2011,62(11):2987-2992. (in Chinese)[20] 宣益民. 纳米流体能量传递理论与应用[J]. 中国科学: 技术科学,2014,44(3):269-278. XUAN Yimin. An overview on nanofluids and applications[J]. Scientia SinicaTechnologica,2014,44(3):269-278. (in Chinese)[21] MRKUS A,HZI G. On pool boiling at microscale level: the effect of a cavity and heat conduction in the heated wall[J]. Nuclear Engineering and Design,2012,248:238-247. [22] GONG Shuai,CHENG Ping. A lattice Boltzmann method for simulation of liquid-vapor phase-change heat transfer[J]. International Journal of Heat and MassTransfer,2012,55:4923-4927.[23] GONG Shuai,CHENG Ping. Numerical simulation of pool boiling heat transfer on smooth surfaces with mixed wettability by lattice Boltzmann method[J]. International Journal of Heat and Mass Transfer,2015,80:206-216.[24] BEGMOHAMMADI A, FARHADZADCH M, RAHIMIAN M H. Simulation of pool boiling and periodic bubble release at high density ratio using lattice Boltzmann method[J]. International Communications in Heat and Mass Transfer,2015,61:78-87.[25] DONG Zhiqiang,XU Jinliang,JIANG Fangming,et al. Numerical study of vapor bubble effect onflow and heat transfer in microchannel[J]. International Journal of Thermal Sciences,2012,54:22-32.[26] INAMURO T,OGATA T,TAJIMA S,et al. A lattice Boltzmann method for incompressible two-phase flows with large density differences[J]. Journal of ComputationalPhysics,2004,198:628-644.[27] SUN Tao,LI Weizhong,YANG Shuai. Numerical simulation of bubble growth and departure during flow boiling period by lattice Boltzmann method[J]. International Journal of Heat and Fluid Flow,2013,44:120-129.[28] RYU Seungyeob,KO Sungho. Direct numerical simulation of nucleate pool boiling using a two-dimensional lattice Boltzmann method[J]. Nuclear Engineering and Design,2012,248: 248-262.[29] SATTARI E,DELAVAR M A,FATTAHI E, et al. Numerical investigation the effects of working parameters on nucleate pool boiling[J]. International Communications in Heat and Mass Transfer,2014,59:106-113.[30] TANAKA Y,WASHIO Y,YOSHINO M,et al. Numerical simulation of dynamic behavior of droplet on solid surface by the two-phase Lattice Boltzmann method[J]. Computers & Fluids,2011,40 (1):68-78.[31] TONG Zixiang,HE Yaling. A unified coupling scheme between lattice Boltzmann method and finite volume method for unsteady fluid flow and heat transfer[J]. International Journal of Heat and Mass Transfer,2015,80: 812-824.[32] 郭亚丽,徐鹤函,沈胜强,等. 利用格子Boltzmann方法模拟矩形腔内纳米流体Raleigh-Benard 对流[J].物理学报,2014,62(14):1-5. GUO Yali,XU Hehan,SHEN Shengqiang,et al. Nanofluid Raleigh-Benard convection in rectangular cavity: simulation with lattice Boltzmann method[J]. Acta Physica Sinica,2014,62(14):1-5. (in Chinese)[33] YAO Shouguang,ZHOU Changjiang,NIE Yuhong. Numerical simulation of the nanofluid phase separation by lattice Boltzmann method[J]. Advanced Materials Research,2014:619-622.[34] 姚寿广,贾新旺,胡安杰,等. 基于LBM的管内纳米流体相变过程的分析[C]∥中国工程热物理学会学术会议论文集,西安,2014.[35] YAO Shouguang,JIA Xinwang,HUANG Tao,et al. Numerical simulation of bubble motion in boiling nanofluids based on Lattice Boltzmann method[J].International Journal of Heat and Technology,2015,33(1):71-76.。

纳米流体的性质和应用研究

纳米流体的性质和应用研究

纳米流体的性质和应用研究近年来,纳米技术已经成为材料科学领域研究的重要方向之一。

纳米材料在各个领域中都有着广泛的应用,其中纳米流体作为其中的一种领先技术,已经在科学研究和工业应用中发挥了重要作用。

本文将对纳米流体的性质和应用进行探讨。

一、纳米流体的定义纳米流体是一种粒径在纳米级别的流体。

纳米流体具有高比表面积、高比表面积比、高比热和高导热性等特点,其性质很大程度上受到表面效应影响,因此有着许多其它流体所不具有的特性。

二、纳米流体的性质1. 表面效应纳米流体所具有的最显著的性质是表面效应。

由于表面能力的作用,纳米流体在界面处表现出独特的性质,如接触角、溶解度、纳米颗粒的热性能和膜的结晶行为等。

2. 反常运动纳米颗粒的尺寸范围接近或小于分子振动时振幅的长度尺度,因此,纳米颗粒的热运动表现出比一般流体更为反常的状态。

例如,小尺寸的纳米流体颗粒在外力作用下显示出显著的布朗运动。

另外,在强压力下,纳米流体颗粒的面积瞬时变小,同时体积变化也非常不均匀,从而产生了很强的压力效应。

3. 动力学行为与常规粘性流体不同,由于纳米颗粒的尺寸比较小,纳米颗粒的动力学行为在空间所呈现的特征被多种因素影响。

在纳米流体中,长期的作用引起了非牛顿性的效应。

三、纳米流体的应用1. 生产与制造在生产与制造的领域中,纳米颗粒可以用来增强大量制造的材料的物理性质。

由于纳米颗粒的尺寸很小,所以它们常常在材料中形成更加均匀的分布。

这种均匀分布可以大大提高材料的强度和延展性能等。

另外,纳米流体的应用能够使材料具有超强的耐磨性,目前纳米流体的应用被广泛运用于制造业中。

2. 食品及药物加工在食品加工、饮料制造和生物医学领域,纳米流体的应用颇多。

在食品加工领域,纳米流体可以用来制备食品保护剂、增稠剂和颜料等。

在医药领域,纳米流体被用来制备虚拟药物和药物制剂,这些制剂在药物输送和靶向治疗方面具有非常重要的应用价值。

3. 化学和生物传感器在化学和生物领域中,纳米流体是一种非常有前途的应用研究方向。

新型纳米流体的研究与应用

新型纳米流体的研究与应用

新型纳米流体的研究与应用近几年,新型纳米流体的研究越来越受到人们的关注。

这种流体由纳米材料构成,具有很强的热稳定性和抗氧化性能,可以应用于许多领域,如医学、化工和能源等。

一、新型纳米流体的研究新型纳米流体是由纳米级材料与基础流体混合而成的一种材料。

它们通常由液态或半固体材料组成,这些材料可以分散在基础流体中,从而形成一种新的流体状态。

研究表明,纳米流体可以显著提高流体的热传导性能,使其在高温下仍然具有相对稳定的性能。

纳米流体的制备方法包括物理合成和化学合成两种。

物理合成方法主要包括溶剂扩散和热循环等过程,而化学合成方法则包括双溶剂法和溶胶-凝胶法等。

此外,纳米流体的表面性质也受到研究者的重视。

研究表明,改变纳米流体表面材料的化学特性和形态等因素可以改变其热传导性能。

二、新型纳米流体的应用1. 医学领域纳米流体在医学领域中有广泛的应用。

通过改变纳米流体表面材料的化学性质和形态等因素,可以使其在生物体内具有更好的渗透性和稳定性。

例如,可以将纳米流体用于肿瘤治疗,利用其渗透性质,将药物直接输送到肿瘤部位,从而提高药物的治疗效果。

此外,由于纳米流体具有良好的生物相容性,还可以用于生物成像和生物传感等领域。

2. 化工领域纳米流体也可以应用于化工领域。

例如,在煤气化过程中,传统的工业流体往往存在热传导不良的问题,而纳米流体可以增强煤气化过程中流体的热传导性能,从而提高反应的效率和产物质量。

此外,由于纳米流体具有很高的热稳定性和抗氧化性能,还可以用于高温高压等苛刻工况下的反应。

3. 能源领域纳米流体的应用还可以扩展到能源领域。

例如,在太阳能电池领域,热传导是影响太阳能电池效率的关键因素。

通过使用纳米流体,可以有效提高太阳能电池的热传导效率,从而提高能量的转化效率。

此外,纳米流体还可以用于热管领域,以及热回收等节能领域。

三、新型纳米流体的前景随着人们对新型纳米流体的研究不断深入,其应用前景也越来越广泛。

纳米流体在医学、化工和能源等领域中具有良好的应用前景。

纳米流体体系的研究及石蜡微乳液基液的制备

纳米流体体系的研究及石蜡微乳液基液的制备

纳米流体体系的研究及石蜡微乳液基液的制备摘要纳米流体是指以一定的方式和比例,在液体介质中添加纳米级的金属或非金属粒子形成的一类新型传热工质。

与传统传热流体或含有微米级固体颗粒的流体相比,纳米流体具有导热能力高、稳定性好、对设备磨损小等优点。

纳米流体在能源生产、电力供应、发动机冷却、集成电路中微孔道冷却等众多方面具有巨大的应用前景,从而成为材料、物理、化学、传热学等研究的热点[1]。

而石蜡微乳液就是其中的一种非常重要的基体,它是由石蜡经物理改性与水和乳化剂一起制成的一种含蜡和水的均匀流体,是一种油-水-固三项分散体系的稳定的乳状液,其用途非常广泛。

本文主要讲述纳米流体的基本制备方法,其稳定性的影响因素等以及在石蜡微乳液能够生成的条件下制备出了石蜡微乳液。

关键字:纳米流体,石蜡微乳液,制备条件目录摘要.................................................................................. 错误!未定义书签。

Abstract ............................................................................ 错误!未定义书签。

第一章绪论.................................................................... 错误!未定义书签。

1.1 引言.................................................................................. 错误!未定义书签。

1.2 基本理论 (2)1.2.1 纳米流体强化传热机理........................................ 错误!未定义书签。

1.2.2 乳化原理 (3)1.3 石蜡微乳液 (4)1.3.1 石蜡微乳液的技术指标 (4)1.3.2 石蜡微乳液的常用制备方法 (4)1.3.3 石蜡微乳液的应用 (5)第二章纳米流体体系的研究及石蜡微乳液基液的制备 (7)2.1 纳米流体体系的研究 (7)2.1.1 三类纳米流体 (7)2.1.2 纳米流体的制备方法 (7)2.1.3 纳米流体稳定性分析 (8)2.2 石蜡微乳液的制备 (8)2.2.1 实验仪器及药品 (8)2.2.2 实验过程 (8)2.3 实验结果讨论与分析 (9)第三章结论与展望 (12)3.1 结论 (12)3.2 展望.................................................................................. 错误!未定义书签。

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纳米流体研究进展摘要:纳米流体作为一种新型换热工质展现出异常良好的换热性能和良好的稳定性目前,人们对于纳米流体的研究还不够深入,纳米流体各种特性的机理尚不清楚。进一步开展纳米流体各种特性的机理研究,有助于加深人们对纳米流体的认知,能够促进纳米流体的工程应用,是非常有意义的工作。本文综述了纳米流体制备、纳米流体的稳定性、传热特性、导热系数研究进展。并对其在应用上作出了展望。关键词:纳米流体;稳定新;传热特性;导热系数

1引言:随着科学技术的飞速发展和能源问题的日益突出,热交换设备的传热负荷和传热强度日益增大,传统的纯液体换热工质已很难满足一些特殊条件下的传热与冷却要求,低传热性能的换热工质已成为研究新一代高效传热冷却技术的主要障碍。随着纳米科学与技术的进步,纳米尺度材料和技术越来越多地进入强化传热工作者的视野。1995年美国Argonne国家实验室的Choi等[1]率先提出了纳米流体的概念。所谓纳米流体,是指以一定的方式在液体介质中添加纳米粒子或纳米管而形成的悬浮液。纳米流体与传统换热介质相比,在增强传热方面有着优良的特性。研究表明:纳米流体能显著提高传统换热介质的导热系数[2]。此外纳米流体在氨水鼓泡吸收实验中也表现出了很好的强化氨气吸收效果。制备导热系数高、换热性能好、传质效果强的纳米流体也必定会促进其在能源、化工、微电子、信息等领域的发展[3]。纳米流体概念的提出给强化传热技术的研究带来了新的希望。开展纳米流体强化传热机理研究,搞清楚影响纳米流体强化传热的主要因素,对于促进纳米流体在传热领域的应用有重要的意义。基于此,本文主要从纳米流体制备、纳米流体的稳定性、传热特性、导热系数等方面的最新进展及存在的问题进行叙述。2纳米流体的制备

关于纳米流体的制备,己有许多相关综述可以参考,文献中采用的制备方法主要有两步法和一步法[4,5]:两步法是最为便利、经济的制备方法。纳米粉体工业已经较为成熟,可以通过物理或化学方法制备出金属或非金属的纳米颗粒、纳米管等纳米材料。两步法是指直接将纳米粒子分散到基液中的方法。首先,通过气相沉积法、化学还原法、机械球磨法或其它方法制备出纳米粒子、纳米纤维或纳米管,然后通过超声波振动、添加活性剂或分散剂、改变溶液pH值的方法,使纳米颗粒均匀地分散到基液中。由于两步法将纳米粒子的制备和纳米流体的制备分离开来,造成纳米粒子在两步操作过程中容易聚集,尤其是在纳米粒子干燥、储存、运输过程中。纳米颗粒的聚集容易造成微管堵塞、热导率降低。由于纳米粉体合成技术日益完善,已经达到工业化生产水平,两步法在工业化合成纳米流体发展方向上具有明显优势,但是,如何使悬浮液获得长期稳定性却是一个尚未得到很好解决的问题。宣益民等[6]将Al,Cu纳米颗粒,通过超声分并利用分散剂分散到机油传热液中得到浮到纳米流体。Hong等[7]通过两步法将Fe纳米晶粉末直接分散于EG(乙二醇)中制备了Fe/EG纳米流体。谢华清等[6]

将碳纳米管,SiC纳米颗粒经

超声振动和磁力搅拌添加到水,泵油中得到纳米流体。一步法就是在颗粒制备的同时将颗粒分散到基液中去。在这种方法中,纳米粒子通过物理气相沉积法或化学气相沉积法制备出来并直接混溶于基液中。由于这种方法避免了纳米粒子的干燥、储存、运输和分散过程,纳米粒子不易团聚,制备出来的纳米流体稳定性较好。但该法仅适合在低蒸气压的流体中制备含金属粒子的纳米流体,并且对设备要求较高,费用高,产量小,不易于工业化生产。Zhu[8]

提出了一步湿化学还原法制备纳米流体,在微波辐射条件下以次亚磷

酸钠(NaH2PO2·H2O)为还原剂在乙二醇中还原五水硫酸铜(CuSO4·5H2O)来制备Cu/乙二醇纳米流体。这种方法得到了悬浮稳定无团聚的Cu/EG纳米流体。朱海涛[9]将纳颗粒湿化学法与纳米流体制备相结合(一步湿化学法),制备出石墨一水,Cu0一水等纳米流体。3纳米流体的稳定性

纳米流体的稳定性好坏是制备成功与否的关键。由于纳米粒子间具有相互连接面,其表面能的趋势、体系的稳定与否取决于颗粒间的排斥力和吸引力。前者是稳定的主要因素,后者是聚沉的主要因素。所以在纳米流体的制备过程中要尽可能地增加纳米颗粒间的排斥力、降低吸引力,使纳米流体处于稳定状态。而在纳米流体中起降低纳米粒子间引力作用的主要是溶液的pH值和分散剂,因此两者也就成为了影响纳米流体稳定性的主要因素。3.1pH值的影响

pH值影响纳米流体稳定性的理论基础是金属氧化物和氢氧化物的电位与H+

和OH-的吸附密切相关,从而能够对分散性产生一定影响。通过调节溶液的pH值能增加或抑制颗粒表面酸碱基团的解离,也就是改变了颗粒表面的电荷量,从而能起到影响体系分散性的作用[10]。针对不同的纳米流体,pH值都能对纳米流体的稳定性产生重要影响,但是不同的制备条件和纳米流体的不同所需要的最佳的PH值各不相同,且目前并未找到一定的影响规律,因此配制纳米流体时需根据纳米颗粒的种类、粒径、分散剂的种类、含量与基液的性质等诸多因素,调节pH值从而改善其稳定性[11]。3.2分散剂的影响

分散剂能够降低纳米颗粒的表面张力,优化颗粒表面的润湿特性,减弱颗粒间的吸引力,在颗粒间形成有效空间位阻以提高排斥力等等。因此向液体系中添加分散剂能够增强纳米流体稳定性。纳米流体采用不同分散剂时稳定效果各不相同,同样,不同纳米流体所对应的最佳分散剂也不同。且分散剂的种类及浓度同样是纳米流体稳定性的重要影响因素。且不同的纳米流体所对应的最佳分散剂种类和含量也不同,故为确定合适的分散剂种类及浓度只能运用实验手段来探寻最合适的分散剂种类和所对应的浓度[12]。3.3其他

除了前面提到的PH值和分散剂以外还有诸多因素影响纳米流体的稳定性,包括纳米流体中各项组分的含量、纳米颗粒粒径、基液黏度、温度等。研究者们采用了许多方法来提高纳米流体的稳定性。Hong等[13]通过超声分散的方法来提高Fe/EG纳米流体的稳定性。Xuan和Li[14]分别以盐和油酸为分散剂来提高Cu/oil和Cu/H2O纳米流体的稳定性。Murshed等[15]用油酸(Oleicacid)和CTAB(Cetyltrimethylammoniumbromide)为分散剂来提高纳米流体的稳定性。Xie[16]

利用浓硝酸来分散缠绕的碳纳米管聚集,得到了稳定和分散均匀的

CNTs/DW(去离子水)、CNTs/EG(乙二醇)、CNTs/DE(癸烯)纳米流体。综上所述,影响纳米流体热导率的因素很多,包括添加物的尺寸、形态、体积分数、热导率,基液的粘度、温度、热导率以及纳米颗粒与基液之间的固-液界面层的性质。研究者们在这方面做了大量工作。4纳米流体的传热特性

研究纳米流体最终的目的便是将其应用于工业产生中,而在实际应用中人们所最关心的便是其对流换热系数、沸腾换热系数等传热性能。目前关于纳米流体对流换热的实验研究主要集中在水平细长圆管内的对流换热特性。研究了颗粒体积分数、纳米颗粒属性、管径、温度、纳米流体的流动状态(层流、湍流)、Re数等对纳米流体对流换热的影响[17-19]。由于所采用的纳米流体不同、实验条件不同,所获得的影响规律也存在不少分歧。此外,纳米流体在自然对流、微孔道中的换热研究也有报道,但存在传热恶化与强化的分歧[17,19]。纳米流体对流换热的实验研究还较少,研究结果也不一致。在纳米流体对流换热机理方面,人们采用均相模型、分散模型、颗粒迁移模型、非均相热平衡模型、格子-波尔兹曼等方法进行了研究[17]。由于对纳米颗粒的运动规律缺乏深入了解,提出的模型难以全面考虑纳米流体强化传热的影响因素,并且模拟结果与实验数据缺乏比较,因而现有的模型尚待改进。目前纳米流体的沸腾换热以池沸腾为主,核沸腾换热和临界热流密度作为池沸腾换热曲线最重要的两部分备受关注。在核沸腾换热方面,研究了纳米颗粒含量、腾表面粗糙度、热流密度、超声等的影响,并对气泡、沸腾前后表面粗糙度的变化进行了研究[17,18,20]。部分研究认为纳米颗粒在沸腾表面沉积,导致核沸腾换热恶化,有的则认为添加纳米流体的研究进展及其关键问题是减小液体表面张力、增加汽化核心数目,使核沸腾换热强化。孟照国等[20]在颗粒临界热流密度方面,研究了纳米颗粒大小及含量、基液种类、纳米流体稳定性等的影响,结果均发现纳米流体能大幅增加临界热流密度。此外,纳米流体在微通道中的流动沸腾换热、在热管中的沸腾换热也有报道。人们从纳米流体的热物理参数、沸腾界面特征等方面研究了沸腾传热机制,发现导热系数的提高及表面张力的降低对沸腾换热起积极作用;纳米颗粒在沸腾表面的沉积是影响纳米流体沸腾换热的主要因素,但纳米颗粒的沉积使沸腾界面的特性异常复杂。对沸腾界面特性的系统全面表征有望揭示纳米流体沸腾传热的机制。5纳米流体导热系数研究进展

纳米流体热导率的测量方法主要分为稳态和非稳态法。稳态方法主要是传统的稳态平板法[21],非稳态方法有瞬态热线法[22]、3ω方法[23]。在以上几种方法中,瞬态热线法由于其测量设备简单且测量速度快成为目前最常用的方法,而基于谐波探测技术的3ω方法由于其测量精确,而且一定条件下能同时测量纳米流体的热导率和热扩散系数正逐渐被越来越多的人采用[24]。

纳米颗粒的体积分数、大小、种类以及形状,本相流体的种类、温度、添加剂、酸碱等因素都会影响纳米流体的热导率,其影响表现在:①随着纳米颗粒体积分数的增加,纳米流体热导率提高,并且提高程度是非线性的[25];②随着纳米颗粒尺寸的减小,纳米流体的热导率增加。如Li等[26]的实验结果表明对Al2O3-H2O纳米流体,在相同的体积分数和测试温度下,36nm的粒子构成的

纳米流体其热导率要高于47nm的体系。但是,纳米颗粒在何种范围内,纳米流体的热导率随着颗粒的减小而增大,目前还没有统一的标准。相反地,最近有研究结果发现,当纳米粒子的尺寸减小至量子尺寸时,纳米流体的热导率与本相流体相比并没有提高,此结果表明小粒子的纳米流体体系更为复杂;③XIE等[27]和TIMOFEEVA等[28]的研工作都表明.拉长形状(例如柱状)的纳米粒子组成的纳米流体其热导率要高于球形纳米粒子;④纳米颗粒的种类对纳米流体热导率的影响分两种情况,对热导率较低的纳米颗粒(例如金属氧化物[29]),纳米颗粒种类不影响纳米流体的热导率;而对于热导率较高的纳米颗粒(例如金属[30])

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