§1.4 矢量场的环量及旋

§1.4 矢量场的环量及旋度

1、环量

先从变力作功问题引入矢量场环量的概念。

i

i i i i i l F A l F ??=?≈?θcos ?

?=??==→?∞

→l

N

i i i l N A l

F l F d )(

lim 1

0一段积分路径及其细分

θi

Δl i

F i

b

a

‘‘‘‘

‘‘l

若将F (r )看成是任意的矢量场,上述积分则代表矢量场F (r )沿路径l 的标量线积分。矢量场的环量是上述矢量场线积分概念推广应用于闭合路径的结果,因此,F (r )的环量为

?

?=l

C l

F d 环量不为零的矢量场叫做旋涡场,其场源称为旋涡源,矢量场的环量有检源作用。

F n

F t

F

环量的计算

水流沿平行于水管轴线方向流动C=0,无涡旋运动

流体做涡旋运动C ≠0,有产生涡旋的源

例:流速场

在直角坐标系中,设

F (x,y,z )=F x (x,y,z )e x +F y (x,y,z )e y +F z (x,y,z )e z d l =d x e x +d y e y +d z e z

则环量可写成

?

?++=?=l

z y x l

z F y F x F C )

d d d (d l F

过P 点作一微小有向曲面?S ,它的边界曲线记为l ,曲面的法线方向与曲线绕向成右手螺旋关系。当?S →点P 时,存在极限

S

S C

l

S ??=?

→?l F d lim d d 0

上式称为环量密度

过点P 的有向曲面?S 取不同的方向,其环量密度将会不同。

2、旋度(1)环量密度

面元法向矢量与周界循行方向的右手关系。

P

l

?S n '

e

(2)旋度

n l s s curl e l F F max

0d lim

??????????=?→?P 点的旋度定义为该点的最大的环量密度,并令其方向

为e n ,即

旋度与环量密度的关系

s

curl curl l

s n n ??=?=?→?'

'l F e F F d lim

)(0

z

z y x F y z z y x F z

z y y x F y z y x F z y z y l ?-??+-??++?≈??)()()()(d ,,,,,,,,l F z

F y

F

S curl y z

x

l

S x x ??-

??=??=?→?l F F d lim

)(0

旋度直角坐标式的推导

于是得

F z

l 1

x

y

z

Δs x

(x,y,z )Δy

Δz F y

F z (x,y+Δy,z )

F y (x,y,z+Δz )o

推导旋度的直角坐标

式所取的面元和它的围线

z

z y x F y z z z y x F z y x F z

y y z y x F z y x F y z y x F z y y z z y ?-???

????

???+-???

?

??????++?≈)()()()()()(,,,,,,,,,,,,x

y z y z S z

F y F z y z F y F ???-??=????-??=)()(

同理可求得curl F 的y ,z 分量

y

F x F curl x

F z F curl x

y

z z

x y ??-

??=??-

??=)(,

)(F F 所以

z

x y y z x x y

z y

F x F x F z F z F y F curl e e e F )()()(??-??+??-??+??-??=z

y x z y x

F F F z y x ??????

=

??e e e F 或用?算符将其写成

(3)旋度的物理意义

?矢量的旋度仍为矢量,是空间坐标点的函数。

?P点旋度的大小是该点环量密度的最大值。

?P点旋度的方向是该点最大环量密度的方向。

?在矢量场中,若??F=J≠0,称之为旋度场(或涡旋场),J 称为旋度源密度(或涡旋源密度);

?若矢量场处处??F=0,称之为无旋场或保守场。

(4)有关旋度的几个关系式?相对位置矢量的旋度为零,即

=??R ?f (r )与F (r )之积f F 的旋度有恒等式

F

F F ??+??=??f f f )()([]0

)(=??R R f ?f (R )与R 之积的旋度,有

证明:

[]0

d d 0)()()(=??+=??+??=??R R

R R R R

f R f R f R f ()

0=??r

例4已知F =(2x -y -z )e x +(x+y -z 2)e y +(3x -2y +4z )e z 试就图所示xoy 平面上

以原点为心、3为半径的圆形路径,求F 沿其逆时针方向的环量。解

在xoy 平面上,有

F =(2x -y )e x +(x +y )e y +(3x -2y )e z

d l =d x

e x +d y e y

()()[]

??++-=?l

l

y y x x y x d d 2d l F 设x = 3cos α,y = 3sin α

()[]()()(){}

()[]()π18sin 219d cos sin 19d cos sin 9cos sin 9d cos 3sin 3cos 3d 3sin sin 3cos 32d π

20

22π

02π

2

2

π

20=??? ??

-=-=-+=++--=??

???αααααα

ααααααααααααl

l F 则

x

y

(x,y )

l

o

例5求矢量场F =xyz (e x +e y +e z ) 在点M(1,3,2)处的旋度。解:

()()()()()()()()()z

y x z

y x z

y x z

y

x

xz yz yz xy xy xz xyz y xyz x xyz x xyz z xyz z xyz y F F F z

y

x

e e e e e e e e e F -+-+-=????????-??+????????-??+????????-??==

????????()()()z

y x z y x e e e e e e F

43266332M

+--=-+-+-=??

§1.3 矢量场的通量及散度

§1.3 矢量场的通量及散度 1、矢量场定义及图示 对于空间区域V 内的任意一点r ,若有一个矢量F (r )与之对应,我们就称这个矢量函数F (r )是定义于V 的矢量场。恒稳矢量场F (r ) ,时变矢量场F (r ,t )。矢量场图--矢量线0 l F =?d 其方程为 矢量线的示意图 F 线 F d l

矢量线 F (x,y,z )=F x (x,y,z ) e x +F y (x,y,z )e y +F z (x,y,z )e z (F y d z -F z d y )e x +(F z d x -F x d z )e y +(F x d y -F y d x )e z =0F y d z -F z d y =0F z d x -F x d z =0 F x d y -F y d x =0 或 得直角坐标式的矢量线方程 z y x F z F y F x d d d ==矢量场的直角坐标式为 l F =?d

矢量F 沿有向曲面S 的面积分 S F d ??=S Ψ2、通量 矢量F 在面元d S 的面积分为d ψ= F n d s =F cos θd S =F ?d S 矢量场的通量

若S为闭合曲面,可以根据净通量的大小判断闭合面中源的性质: ?? = s Ψs F d ψ> 0(有正源) ψ< 0(有负源)ψ= 0(无源) 矢量场的闭合面通量

在直角坐标系中,设 F (x,y,z ) =F x (x,y,z )e x + F y (x,y,z )e y + F z (x,y,z )e z d s =d y d z e x + d x d z e y + d x d y e z 则通量可写成 ? ?++=?=s z y x s y x F z x F z y F Ψd d d d d d d s F

§1.4 矢量场的环量及旋

§1.4 矢量场的环量及旋度 1、环量 先从变力作功问题引入矢量场环量的概念。 i i i i i i l F A l F ??=?≈?θcos ? ∑ ?=??==→?∞ →l N i i i l N A l F l F d )( lim 1 0一段积分路径及其细分 θi Δl i F i b a ‘‘‘‘ ‘ ‘‘l

若将F (r )看成是任意的矢量场,上述积分则代表矢量场F (r )沿路径l 的标量线积分。矢量场的环量是上述矢量场线积分概念推广应用于闭合路径的结果,因此,F (r )的环量为 ? ?=l C l F d 环量不为零的矢量场叫做旋涡场,其场源称为旋涡源,矢量场的环量有检源作用。 F n F t F 环量的计算

水流沿平行于水管轴线方向流动C=0,无涡旋运动 流体做涡旋运动C ≠0,有产生涡旋的源 例:流速场 在直角坐标系中,设 F (x,y,z )=F x (x,y,z )e x +F y (x,y,z )e y +F z (x,y,z )e z d l =d x e x +d y e y +d z e z 则环量可写成 ? ?++=?=l z y x l z F y F x F C ) d d d (d l F

过P 点作一微小有向曲面?S ,它的边界曲线记为l ,曲面的法线方向与曲线绕向成右手螺旋关系。当?S →点P 时,存在极限 S S C l S ??=? →?l F d lim d d 0 上式称为环量密度 过点P 的有向曲面?S 取不同的方向,其环量密度将会不同。 2、旋度(1)环量密度 面元法向矢量与周界循行方向的右手关系。 P l ?S n ' e

大学物理振动波动例题习题

精品 振动波动 一、例题 (一)振动 1.证明单摆是简谐振动,给出振动周期及圆频率。 2. 一质点沿x 轴作简谐运动,振幅为12cm ,周期为2s 。当t = 0时, 位移为6cm ,且向x 轴正方向运动。 求: (1) 振动表达式; (2) t = 0.5s 时,质点的位置、速度和加速度; (3)如果在某时刻质点位于x =-0.6cm ,且向x 轴负方向运动,求从该位置回到平衡位置所需要的时间。 3. 已知两同方向,同频率的简谐振动的方程分别为: x 1= 0.05cos (10 t + 0.75π) 20.06cos(100.25)(SI)x t π=+ 求:(1)合振动的初相及振幅. (2)若有另一同方向、同频率的简谐振动x 3 = 0.07cos (10 t +? 3 ), 则当? 3为多少时 x 1 + x 3 的振幅最大?又? 3为多少时 x 2 + x 3的振幅最小? (二)波动 1. 平面简谐波沿x 轴正方向传播,振幅为2 cm ,频率为 50 Hz ,波速为 200 m/s 。在t = 0时,x = 0处的质点正在平衡位置向y 轴正方向运动, 求:(1)波动方程 (2)x = 4 m 处媒质质点振动的表达式及该点在t = 2 s 时的振动速度。 2. 一平面简谐波以速度m/s 8.0=u 沿x 轴负方向传播。已知原点的振动曲线如图所示。求:(1)原点的振动表达式; (2)波动表达式; (3)同一时刻相距m 1的两点之间的位相差。 3. 两相干波源S 1和S 2的振动方程分别是1cos y A t ω=和2cos(/2)y A t ωπ=+。 S 1距P 点3个波长,S 2距P 点21/4个波长。求:两波在P 点引起的合振动振幅。

振动作业答案

《大学物理(下)》作业 机械振动 班级 学号 姓名 成绩 一 选择题 1. 把单摆摆球从平衡位置向位移正方向拉开,使摆线与竖直方向成一微小角度 ,然后由静止放手任其振动,从放手时开始计时.若用余弦函数表示其运动方程,则该单摆振动的初相为 (A) . (B) /2. (C) 0 . (D) . [ C ] [参考解答] 开始计时时,位移达到最大值。 2. 已知某简谐振动的振动曲线如图所示,位移的单位为厘米,时间单位为秒.则此简谐振动的振动方程为: (A) )3 232cos(2π+π=t x . (B) )3 232cos(2π-π=t x . (C) )3 234cos(2π+π=t x . (D) )3 234cos(2π-π=t x . (E) )4 134cos(2π-π=t x . [ C ] [参考解答] A=2 cm ,由旋转矢量法(如下图)可得:3/20π?==t ,π?21==t , 4/34/13 rad s t φππω?===?,旋转矢量图: 3.一弹簧振子作简谐振动,当其偏离平衡位置的位移的大小为振幅的1/4时,其动能为振动总能量的 (A )7/16 (B )9/16 (C )11/16 (D )13/16 (E )15/16 [ E ] [参考解答] 4/)cos( A t A x =+=?ω, 2 2211111 22416216 p A E kx k kA E ????==== ???????, 1516k P E E E E =-= 4.图中所画的是两个简谐振动的振动曲线,若这两个简谐振动 可叠加,则合成的余弦振动的初相位为:

矢量场标量场散度梯度旋度的理解

矢量场标量场散度梯度 旋度的理解 公司内部档案编码:[OPPTR-OPPT28-OPPTL98-OPPNN08]

1.梯度 gradient 设体系中某处的物理参数(如温度、速度、浓度等)为w,在与其垂直距离的dy处该参数为w+dw,则称为该物理参数的梯度,也即该物理参数的变化率。如果参数为速度、浓度或温度,则分别称为速度梯度、浓度梯度或温度梯度。 在向量微积分中,标量场的梯度是一个向量场。标量场中某一点上的梯度指向标量场增长最快的方向,梯度的长度是这个最大的变化率。更严格的说,从欧氏空间Rn到R的函数的梯度是在Rn某一点最佳的线性近似。在这个意义上,梯度是雅戈比矩阵的一个特殊情况。 在单变量的实值函数的情况,梯度只是导数,或者,对于一个线性函数,也就是线的斜率。 梯度一词有时用于斜度,也就是一个曲面沿着给定方向的倾斜程度。可以通过取向量梯度和所研究的方向的点积来得到斜度。梯度的数值有时也被成为梯度。 在二元函数的情形,设函数z=f(x,y)在平面区域D内具有一阶连续偏导数,则对于每一点P(x,y)∈D,都可以定出一个向量 (δf/x)*i+(δf/y)*j 这向量称为函数z=f(x,y)在点P(x,y)的梯度,记作gradf(x,y) 类似的对三元函数也可以定义一个:(δf/x)*i+(δf/y)*j+(δf/z)*k 记为grad[f(x,y,z)] 2.散度 气象学中指:

散度指流体运动时单位体积的改变率。简单地说,流体在运动中集中的区域为辐合,运动中发散的区域为辐散。用以表示的量称为散度,值为负时为辐合,此时有利于天气系统的的发展和增强,为正时表示辐散,有利于天气系统的消散。表示辐合、辐散的物理量为散度。 微积分学→多元微积分→多元函数积分中: 设某量场由 A(x,y,z) = P(x,y,z)i + Q,z)j + R(x,y,z)k 给出,其中 P、Q、R 具有一阶连续偏导数,∑是场内一有向曲面,n 是∑在点 (x,y,z) 处的单位法向量,则∫∫A·ndS 叫做向量场 A 通过曲面∑向着指定侧的通量,而δP/δx + δQ/δy + δR/δz 叫做向量场A 的散度,记作 div A,即 div A = δP/δx + δQ/δy + δR/δz。上述式子中的δ为偏微分(partial derivative)符号。 3旋度 表示曲线、流体等旋转程度的量 4.矢量和标量场 假设有一个三维空间,显然空间的每一个点都能用坐标(x, y, z)唯一地标识出来。假如给空间的每一个点都赋予一个数字,那么整个空间就充满了数字。此时,这个充满数字的三维空间在数学上就叫做“场”。上述的场叫做标量场,因为单纯的一个数字叫做“标量(scalar)”。如果我们给空间的每一个点都赋予一个矢量(vector),即一个既有大小,又有方向的东西,那么整个空间就变成充满了矢量,这个空间就叫做矢量场。

矢量场散度和旋度的物理意义

矢量场散度和旋度的物理意义 1993年第1期 击安矿业学院学孩 JOURNALOFXl,ANMININGINSTITUTE 矢量场散度和旋度的物理意义 黄国良王瑞平 (基础部) 舒秦 摘要本文首先从流速场矿(二,,,:)出发,详细地说明了任一矢量场育(二,,,:) 散度和旋度的物理意义。以电学和力学中的简单例子,说明了散度和旋度的计算方 法。 关键词矢量场,散度,旋度 在一定的条件下,利用磁力仪能够发现埋藏在地下几百米深的磁性盲矿体。这是因为在 矿体周围存在着磁场。 物探工作者经常要测定、分析各种场(如电场、磁场等)的分布、变化规律,从而找到 场源(如带电体、磁性体等)。矢量场的散度和旋度是研究各种场时必须的数学工具。本文 着重说明它们的物理意义。 矢量场的散度 矢量函数 A=A(x,百,之) 所确定的场称为矢量场。如电场E(x,,,幼和流速场V(x,万,幻都是矢量场。通t 以不可压缩流体的稳定流速场V(x,百,幻为例,来说明任一矢量场通量的物理意义”’。 如图1所示。S为流速场V(x,刀,幻中的任意曲面,在面积元dS内的流速场可以看成均匀 流速场。因此,在1秒钟内通过ds的流体的流量,即体积流量 dQ二V韶eo:8=V·ds 通过曲面S哟体积流量 。=J:节.d亨二J:vdscoso 可见,通过任意曲面s\的体积流量口在数值上等于通过曲面s的流线的数量。本文1991年3月23日收到西安矿业学院学报1993年 由特殊到一般,任一矢量场A(x,y,z)通过任意曲面S 的场线的数量,称为该矢量场通过曲面S的通量,用价A表 示,即 ,

仁牙·。犷·{。,ascos“J舀沙。 如图2所示。若S为封闭曲面,则矢量场A通过封闭曲面 的通量 图1体积流量的计算 卜少:分·d亨=J:: 因为在S:面上,0总是大于90“,在污 万·d犷+JsZ万·d言 面上,8总是小于90 所以通过S:的通量为负,通过S:的通量为正。 。2通.是矢t场在空间△丫内玻散性的皿度 由上可知,流逮场节(二,,,:)通过封闭曲面s钓体积流量 价、有下列三种情况: 1),一弧六 一 d八b 从S内有流量价、发散出来, 的发散源,如泉源。 图2通过封闭曲面S的通量 如图3(a)所示。既然有流量流出,说明s内一定有涌出流体 (a)价、>0(b)功<O 图3通过封闭曲面S的体积流量 (e)动、 2),、=币。护.礴<。 J0 有流量功、汇聚到S内,如图3(b)所示。既然有流量叻,流进s内,说明s内一定有吸进流 体的汇聚源,如渗洞。 源, 3)币、二币。矿.d亨二。JS 流进S内的流量等于流出S钓流量, 也没有吸进流体的汇聚源。 如图3(c)所示。亦说明S内既没有涌出流体的发散 由特殊到一般,如果矢量场A通过封闭曲面S的通量 娇 手:升‘外O第1期黄国良等矢圣场嵌度和旋度的 物理意义宁台 到矢量场A在空间△v(△v是s包围的空间)内是发散的,如果 人·乡:了·d六。 则矢量场A在空间△V内是汇聚的;如果 ,、=币。了.d亨=。

1.3 矢量场的通量及散度

1.3 矢量场的通量及散度 1.3.1 矢量场的概念 定义:空间区域V 内的某一物理系统的状态,可以用一个矢量函数F (r ,t )来描述。对于V 中任意一点r ,若F (r ,t )有确定的值与之对应,则称F (r ,t )是定义于V 区域上的矢量场。 矢量场也有两个特点:①F (r ,t )为空间坐标的函数(点函数),显示单值性; ②F (r ,t )要占有一个空间。 矢量场也分恒稳矢量场F (r )和时变矢量场F (r , t )。 矢量场F (r ,t )可用矢量线(简称F 线)来形象地描述。F 线是带有箭头的空间曲线,其上任一点的切线方向即为该处矢量场的方向,F 线的疏密反映矢量场分布的弱或强,矢量线互不相交。 直角坐标系下矢量场可表为: ()()()()z z y y x x z y x F z y x F z y x F z y x e ,,e ,,e ,,,,F ++= (1.3.1) F 线上的任一线元矢量d l 总是与该处的F 共线,有 0d =?l F 即 ()()()0d d d d d d =-+-+-z y x y x z x z y x F y F z F x F y F z F e e e 则F 线的微分方程 z y x F z F y F x d d d == (1.3.2) 1.3.2. 矢量场的通量 (1)恒稳液流场v (r ) 液体流动形成液流场,其中每一点的流动特点用流速v (r )表示,反映单位时间内流过与该处液流方向垂直的单位面积的液体体积的多少。恒稳之意是指与时间无关

恒稳液流场 ?恒稳流速矢量场v (r )。 2)流量概念 面元矢量:对于S 面上的任意面元d S ,指定其正法向方向,设置正法向单位矢量e n ,确定了正法向方向的面元称为面元矢量,表示为d S =d S e n 。 流量:设面元矢量d S 与该处v 间的夹角为θ,则穿过该面元d S 的元流量为 ψd = v n d S = v cos θ d S = v ?d S (1.3.3) 累加S 面上所有面元的元流量,得穿过S 面的流量 ???==s S v d d ψψ (1.3.4) 推广流量的概念,对于任意闭合面,有v (r )在闭面S 上的闭合面积分 ??=s d s v ψ (1.3.5) 规定闭面上各d S 的方向为外法线方向,上式就表示流出闭面S 的净流量。 净流量实际上是流出闭面S 与流入闭面S 的流量之差,若 0>ψ :表示流出多于流入,说明S 内有产生液体的“正源”; 0<ψ :说明S 内有“吞食”液体的转换器或“负源”; 0=ψ :表示流出与流入S 的液体相等,S 内无“源”。 即v 的闭合面积分起到检源作用。 (3)矢量场的通量与闭合面通量 将流量和闭合面流量概念推广到一般矢量场F (r ),有通量??s s F d 和闭合面通量 ??s d s F 概念。分析??s d s F 内有负源 闭面内有正源闭面内无源闭面S S S ? ??=????0 d 0d 0d s s s s F s F s F 显示了它的检源作用。

第一章矢量分析

1矢量分析 1.在球面坐标系中,当?与φ无关时,拉普拉斯方程的通解为:()。 2.我们讨论的电磁场是具有确定物理意义的(),这些矢量场在一定的区域内具有一定的分布规律,除有限个点或面以外,它们都是空间坐标的连续函数。 3. 矢量场在闭合面的通量定义为,它是一个标量;矢量场的()也是一个标量,定义为。 4. 矢量场在闭合路径的环流定义为,它是一个标量;矢量场的旋度是一个(),它定义为。 5.标量场u(r)中,()的定义为,其中n为变化最快的方向上的单位矢量。 6. 矢量分析中重要的恒等式有任一标量的梯度的旋度恒为()。 任一矢量的旋度的散度恒为()。 7. 算符▽是一个矢量算符,在直角坐标内,,所以 是个(),而是个(),是个()。

8. 亥姆霍兹定理总结了矢量场的基本性质,分析矢量场总要从它的散度和旋度开始着手,()方程和()方程组成了矢量场的基本微分方程。 9. ()坐标、()坐标和球坐标是电磁理论中常用的坐标 10. 标量:()。如电压U、电荷量Q、电流I、面积S 等。 11. 矢量:()。如电场强度矢量、磁场强度矢量、作用力矢量、速度矢量等。 12. 标量场:在指定的时刻,空间每一点可以用一个标量()地描述,则该标量函数定出标量场。例如物理系统中的温度、压力、密度等可以用标量场来表示。 13. 矢量场:在指定的时刻,空间每一点可以用一个矢量()地描述,则该矢量函数定出矢量场。例如流体空间中的流速分布等可以用矢量场来表示。 14. 旋度为零的矢量场叫做() 15. 标量函数的梯度是(),如静电场 16.无旋场的()不能处处为零 17. 散度为零的矢量场叫做() 18. 矢量的旋度是(),如恒定磁场 19.无散场的()不能处处为零 20.一般场:既有(),又有() 21.任一标量的梯度的旋度恒为()

第一章矢量分析

1矢量分析 ?与φ无关时,拉普拉斯方程的通解为:()。 1.在球面坐标系中,当 2.我们讨论的电磁场是具有确定物理意义的(),这些矢量场在一定的区域内具有一定的分布规律,除有限个点或面以外,它们都是空间坐标的连续函数。 3. 矢量场在闭合面的通量定义为,它是一个标量;矢量场的 ()也是一个标量,定义为。 4. 矢量场在闭合路径的环流定义为,它是一个标量;矢量场的旋 度是一个(),它定义为。 5.标量场u(r)中,()的定义为, 其中n为变化最快的方向上的单位矢量。 6. 矢量分析中重要的恒等式有任一标量的梯度的旋度恒为()。 任一矢量的旋度的散度恒为()。 7. 算符▽是一个矢量算符,在直角坐标内,,所以 是个(),而是个(),是个()。

8. 亥姆霍兹定理总结了矢量场的基本性质,分析矢量场总要从它的散度和旋度开始着手,()方程和()方程组成了矢量场的基本微分方程。 9. ()坐标、()坐标和球坐标是电磁理论中常用的坐标 10. 标量:()。如电压U、电荷量Q、电流I、面积S 等。 11. 矢量:()。如电场强度矢量、磁场强度矢量、作用力矢量、速度矢量等。 12. 标量场:在指定的时刻,空间每一点可以用一个标量()地描述,则该标量函数定出标量场。例如物理系统中的温度、压力、密度等可以用标量场来表示。 13. 矢量场:在指定的时刻,空间每一点可以用一个矢量()地描述,则该矢量函数定出矢量场。例如流体空间中的流速分布等可以用矢量场来表示。 14. 旋度为零的矢量场叫做() 15. 标量函数的梯度是(),如静电场 16.无旋场的()不能处处为零 17. 散度为零的矢量场叫做() 18. 矢量的旋度是(),如恒定磁场 19.无散场的()不能处处为零

大学物理振动习题含答案

一、选择题: 1.3001:把单摆摆球从平衡位置向位移正方向拉开,使摆线与竖直方向成一微小角度 ,然后由静止放手任其振动,从放手时开始计时。若用余弦函数表示其运动方程,则该单摆振动的初相为 (A) (B) /2 (C) 0 (D) [ ] 2.3002:两个质点各自作简谐振动,它们的振幅相同、周期相同。第一个质点的振动方程为x 1 = A cos(t + )。当第一个质点从相对于其平衡位置的正位移处回到平衡位置时,第二个质点正在最大正位移处。则第二个质点的振动方程为: (A) )π21cos(2++=αωt A x (B) ) π21 cos(2-+=αωt A x (C) ) π23 cos(2-+=αωt A x (D) )cos(2π++=αωt A x [ ] 3.3007:一质量为m 的物体挂在劲度系数为k 的轻弹簧下面,振动角频率为。若把此弹簧分割成二等份,将物体m 挂在分割后的一根弹簧上,则振动角频率是 (A) 2 (B) ω2 (C) 2/ω (D) /2 [ ] 4.3396:一质点作简谐振动。其运动速度与时间的曲线如图所示。若质点的振动规律 用余弦函数描述,则其初相应为 (A) /6 (B) 5/6 (C) -5/6 (D) -/6 (E) -2/3 [ ] 5.3552:一个弹簧振子和一个单摆(只考虑小幅度摆动),在地面上的固有振动周期分别为T 1和T 2。将它们拿到月球上去,相应的周期分别为1T '和2T '。则有 (A) 11T T >'且22T T >' (B) 11T T <'且22T T <' (C) 11T T ='且22T T =' (D) 11T T ='且22T T >' [ ] v (m/s) t (s) O m m v 2 1

矢量场,标量场,散度,梯度,旋度的理解

1.梯度gradient 设体系中某处的物理参数(如温度、速度、浓度等)为w,在与其垂直距离的dy处该参数为w+dw,则称为该物理参数的梯度,也即该物理参数的变化率。如果参数为速度、浓度或温度,则分别称为速度梯度、浓度梯度或温度梯度。 在向量微积分中,标量场的梯度是一个向量场。标量场中某一点上的梯度指向标量场增长最快的方向,梯度的长度是这个最大的变化率。更严格的说,从欧氏空间Rn到R的函数的梯度是在Rn某一点最佳的线性近似。在这个意义上,梯度是雅戈比矩阵的一个特殊情况。在单变量的实值函数的情况,梯度只是导数,或者,对于一个线性函数,也就是线的斜率。梯度一词有时用于斜度,也就是一个曲面沿着给定方向的倾斜程度。可以通过取向量梯度和所研究的方向的点积来得到斜度。梯度的数值有时也被成为梯度。 在二元函数的情形,设函数z=f(x,y)在平面区域D内具有一阶连续偏导数,则对于每一点P(x,y)∈D,都可以定出一个向量 (δf/x)*i+(δf/y)*j 这向量称为函数z=f(x,y)在点P(x,y)的梯度,记作gradf(x,y) 类似的对三元函数也可以定义一个:(δf/x)*i+(δf/y)*j+(δf/z)*k 记为grad[f(x,y,z)] 2.散度 气象学中指: 散度指流体运动时单位体积的改变率。简单地说,流体在运动中集中的区域为辐合,运动中发散的区域为辐散。用以表示的量称为散度,值为负时为辐合,此时有利于天气系统的的发展和增强,为正时表示辐散,有利于天气系统的消散。表示辐合、辐散的物理量为散度。 微积分学→多元微积分→多元函数积分中: 设某量场由A(x,y,z) = P(x,y,z)i + Q(x.y,z)j + R(x,y,z)k 给出,其中P、Q、R 具有一阶连续偏导数,∑是场内一有向曲面,n 是∑在点(x,y,z) 处的单位法向量,则∫∫A·ndS 叫做向量场A 通过曲面∑向着指定侧的通量,而δP/δx + δQ/δy + δR/δz 叫做向量场A 的散度,记作div A,即div A = δP/δx + δQ/δy + δR/δz。 上述式子中的δ为偏微分(partial derivative)符号。 3旋度 表示曲线、流体等旋转程度的量 4.矢量和标量场 假设有一个三维空间,显然空间的每一个点都能用坐标(x, y, z)唯一地标识出来。假如给空间的每一个点都赋予一个数字,那么整个空间就充满了数字。此时,这个充满数字的三维空间在数学上就叫做“场”。 上述的场叫做标量场,因为单纯的一个数字叫做“标量(scalar)”。如果我们给空间的每一个点都赋予一个矢量(vector),即一个既有大小,又有方向的东西,那么整个空间就变成充满了矢量,这个空间就叫做矢量场。 矢量场中的每一点都对应于一个矢量,而矢量能够根据规则进行各种运算,例如加、减和乘等(数学上没有矢量的除法)。

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