程守洙第六版习题解_17光学习题
程守洙《普通物理学》(第6版)(下册)-第12章 光 学-课后习题详解【圣才出品】

第12章 光 学12.2 课后习题详解一、复习思考题§12-1 几何光学简介12-1-1 试举例说明在日常生活中所观察到的全反射现象.答:全反射,又称全内反射,是指光由光密(即光在此介质中的折射率大的)介质射到光疏(即光在此介质中折射率小的)介质的界面时,全部被反射回原介质内的现象.产生全反射的条件是:(1)光必须由光密介质射向光疏介质;(2)入射角必须大于或等于临界角.如图12-1-1所示的全反射棱镜,光以45°入射角由玻璃反射出空气,而临界角约42°,则发生全反射,由此原理制备了潜望镜、望远镜等.图12-1-112-1-2 汽车的后视镜的结构如何?所成的像有何特点?答:(1)一般在汽车的后视镜设计上,为便于司机的驾驶,将后视镜设为凸面镜;(2)物体在后视镜所成的像是缩小正立的虚像.12-1-3 试在表中填写球面反射镜成像的特征.对于凸面镜,作类似的分析.答:设f表示凹面镜的焦距,p表示物体距离凹面镜的位置,p'表示成像距离凹面镜的位置.球面反射镜成像的特征如表12-1-1,凸面镜成像的特征如表12-1-2.表12-1-1 凹面镜成像特征物像位置类型(实、虚)位置方位放缩性∞>p>2f实像2f>p′>f倒立缩小p=2f实像p′=2f倒立大小相同f<p<2f实像∞>p>2f倒立放大p=f不成像p′=∞0<p<f虚像0>p′>-∞正立放大表12-1-2 凸面镜成像特征物像位置类型(实、虚)位置方位放缩性∞>p>0虚像f>p′>0正立缩小(任何位置)12-1-4 试列表分析薄透镜(凸透镜和凹透镜)成像的特征.答:设f表示凹面镜的焦距,p表示物体距离凹面镜的位置,p'表示成像距离凹面镜的位置.表12-1-3 薄透镜(凸透镜)成像特征物像位置类型(实、虚)位置方位放缩性∞>p>2f实像2f>p'>f倒立缩小p=2f实像p'=2f倒立缩小f>p>2f实像∞>p>2f倒立放大p=f不成像p'=∞0<p<f虚像像与物同侧p′>p正立放大-∞<p<0(虚物)实像f>p'>0正立缩小表12-1-4 薄透镜(凹透镜)成像特征物像位置类型(实、虚)位置方位放缩性任何位置虚像p'<f正立缩小§12-2 光源单色光相干光12-2-1 为什么两个独立的同频率的普通光源发出的光波叠加时不能得到干涉图样?答:这是因为普通光源发出的光,在振动方向上以及相位上都没有任何联系,而且两光的相位差关系也是随机的.而两列光波叠加后产生干涉现象必须满足:两列光波频率相同,振动方向相同以及相位差恒定,三者缺一不可.因此,两个独立的普通光源所发出的光波一般不能产生干涉现象.12-2-2 获得相干光的方法有哪些?根据何在?答:(1)获得相干光的一般方法是分振幅法和分波阵面法:①分振幅法是将光投射到两种介质面上,经反射而折射分成两束相干光,从而形成相干光源;②分波阵面法是从光源发出的某波阵面上取出两部分面元作为两个相干的光源.(2)获得相干光的根据:利用反射、折射或衍射等方法把从光源同一点发出的光分成两个振动方向相同、频率相同、相位差相同或恒定的光波列,如此得到的两束光即为相干光.§12-3 双缝干涉12-3-1 试讨论两个相干点光源S1和S2在如下的观察屏上产生的干涉条纹:(1)屏的位置垂直于S1和S2的连线.(2)屏的位置垂直于S1和S2连线的中垂线.答:设两个相干点光源初相相同,光在空间的轨迹为一组以S1和S2的连线为中心对称轴的双叶旋转双曲面,如图12-1-2所示.(1)当屏的位置垂直于S 1和S 2的连线时,屏上产生的干涉条纹为圆条纹.(2)当屏的位置垂直于S 1和S 2连线的中垂线时,屏上产生的干涉条纹为双曲线,可近似看作平行的直条纹.图12-1-212-3-2 在杨氏双缝实验装置中,试描述在下列情况下干涉条纹如何变化:(1)当两缝的间距增大时;(2)当双缝的宽度增大时;(3)当线光源S 平行于双缝移动时;(4)当线光源S 向双缝屏移近时;(5)当线光源S 逐渐增宽时.答:由明纹位置坐标公式,计算得到相邻明纹间距为.(1)随着两缝间距的增大,屏上明纹间距逐渐变小,条纹变密.(2)随着双缝宽度的增大,衍射的中央亮区的范围缩小,干涉条纹的数目减少,但由于有更多光进入单缝,因此干涉条纹的亮度有所增加.(3)随着线光源S 平行于双缝移动,干涉条纹将沿与光源移动相反的方向移动,如图12-1-3.图12-1-3(4)随着线光源S 向双缝屏移近,干涉条纹基本不发生什么变化,明纹光强可能有轻微改变.(5)随着线光源S 逐渐变宽,可将光源S 微分为无数个互不相干的线光源,各个线光源在屏上形成各自的干涉条纹(图12-1-4).但是,随着线光源S 的逐渐加宽,干涉条纹逐渐变得模糊,最终会消失.因此存在一个光源的极限宽度,理论上计算得极限宽度为.当光源超过极限宽度时,就看不到干涉条纹.图12-1-412-3-3 在杨氏双缝实验中,如有一条狭缝稍稍加宽一些,屏幕上的干涉条纹有什么变化?如把其中一条狭缝遮住,将发生什么现象?答:(1)若把一条狭缝稍稍加宽,于是通过该缝的光强增加,即光的能量增加.此。
程守洙《普通物理学》(第6版)(上册)(名校考研真题详解 运动的守恒量和守恒定律)【圣才出品】

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【解析】由运动方程为
x=5t,y=0.5t2 得 vx
dx dt
5, vy
dy dt
t
;
当t
2s
时
v12 =v2x
v
2 y
52
22
29 ;
当t
4s
时 v22 =v2x
v
2 y
52
42
41;
由能量守恒W
Ek
=E2 -E1=
1 2
m(v22
碰撞过程中系统的总能量必定不会增大,即
E1
E2
得
1 2
mu 2
1 2
mv12
1 2
mv22
;综合比
较只有 B 可能.
4.今有一倔强系数为 k 的轻弹簧,垂直放置,下端挂一质量为 m 的小球,使弹簧为
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原长而小球恰好与地面接触.今将弹簧上端缓慢地提起,直到小球刚能脱离地面为止,在
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7.一质量为 m 的质点沿着一条曲线运动,位矢 a、b、ω 为常数,则此质点对原点的力矩和角动量分别为( 研]
A.0, 0
,其中 ).[电子科技大学 2010
B.
C. D.
【答案】B
【解析】由位矢
可知
r (a cost)2 (b sin t)2 ;
r 又有 v=
r dr
r a sin ti
r b cost j
,可知
dt
v = (-a sin t)2 (b cost)2 ur r ur r r 则角动量 L=r p mr v 知 L =rmv sin mab ,显然此质点对原点的力矩为 0,因
程守洙《普通物理学》(第6版)(上册)(课后习题详解 热力学基础)【圣才出品】

6.2 课后习题详解一、复习思考题§6-1 热力学第零定律和第一定律6-1-1 怎样区别内能与热量?下面哪种说法是正确的?(1)物体的温度越高,则热量越多.(2)物体的温度越高,则内能越大.答:(1)内能①定义:内能是由热力学系统状态所决定的能量.微观上讲,内能是系统内粒子动能和势能的总和.②理解内能的概念时要注意以下问题:a.内能是状态函数,一般用宏观状态参量(如p、T、V)描述的系统状态,是单值函数;而理想气体的内能仅是温度T的单值函数;b.内能的增量只与确定的系统始、终态有关,与变化的过程无关;c.系统的状态若经历一系列过程又恢复原状态,则系统的内能不变;d.对系统作功或者传热可以改变系统的内能.(2)热量①定义:是指存在温度差的系统之间传递的能量.微观上讲,传递热量是通过分子之间的相互作用完成的.②理解热量的概念时要注意以下问题:a.热量是过程量,对某确定的状态,系统有确定的内能,但无热量可言;b.系统的热量传递,不仅与系统的始、终状态有关,也与经历的过程有关;c.在改变系统的内能方面,传热也是改变系统内能的一个途径,与作功等效,都可作为系统内能变化的量度.(2)①说法(1)是不正确的.温度是状态量,热量是过程量.“温度高”表示物体处在一个分子热运动的平均效果比较剧烈的宏观状态,无热量可言.②说法(2)不完全正确.a.对理想气体的内能仅是温度T的单值函数,故是正确的.b.对一般热力学系统,内能是分子热运动的动能与势能之和,即内能并非只是温度的单值函数.6-1-2 说明在下列过程中,热量、功与内能变化的正负:(1)用气筒打气;(2)水沸腾变成水蒸气.答:(1)功的分析:①气筒打气是外力压缩气筒内的空气,气筒内空气体积减小,即△V<0,因此气筒内空气作负功;②传热的分析:压缩过程进行得很快,气体还来不及与外界交换热量就已被压缩,因此可近似看作是绝热压缩过程,即Q=0.③内能的分析:根据热力学第一定律△E=Q-A=-A>0,因此气筒内空气的内能增加.(2)①若容器体积可以变化,水到达沸点时:a.大量吸收热量(Q>0);b.此过程温度不变,因而内能不变(△E=0);c.水汽的体积增加,对外作功(A>0).②若容器体积不能变化,水沸腾时:a.吸取足够的热量(Q>0);b.水汽不能对外膨胀作功;c.水汽从外界吸取大量热量而成为过热蒸汽,温度上升,内能增加.§6-2 热力学第一定律对于理想气体准静态过程的应用6-2-1 为什么气体热容的数值可以有无穷多个?什么情况下,气体的摩尔热容是零?什么情况下,气体的摩尔热容是无穷大?什么情况下是正值?什么情况下是负值?答:(1)气体热容的数值可以无穷多个的原因:根据热容定义,即不发生化学反应且在同等条件下温度升高1 K所需的热量.由于热量dQ是过程量,热力学系统可以经过无数个过程从一平衡态过渡到另一平衡态,不同的过程传热不同,因此这就对应有无数个不同的热容C.(2)C m=0气体的摩尔热容的定义是指1 mol气体温度升高1 K所需的热量,用C m表示.根据热容定义知,在绝热过程中dQ=0,因此C m=0.(3)等温过程中dT=0,由知,(4)C m取正值:根据热容定义:,C m的符号取决于dQ.如,①在恒压膨胀过程中,由于△E>0,A=p△V>0,则Q=△E+A>0,因此C p,m>0.②在恒容升温过程中,Q=△E>0,其摩尔热容C v,m也为正值.(5)C m取负值:在多方过程中,如果多方指数1<n<γ(γ为摩尔热容比),即系统温度升高1 K,反而放出热量(△Q<0),则将出现多方负热容,如6-2-2第(1)问.6-2-2 一理想气体经图6-1-1所示各过程,试讨论其摩尔热容的正负:(1)过程Ⅰ-Ⅱ;(2)过程Ⅰ′-Ⅱ(沿绝热线);(3)过程Ⅱ'-Ⅱ.图6-1-1答:设以上三个过程代号分别1,2,3,都经过升温后,系统的初、末状态的温度都相同,因此内能的增量都相同,即△E 1=△E 2=△E 3>0;过程曲线下的面积表示所作的功,包围的面积越大,作负功的绝对值也越大.由图可知.(1)过程2:为绝热过程,即,因此该过程的摩尔热容等于零.(2)过程1:根据热力学第一定律,则,得到.那么,,该过程升温反而放出热量,其摩尔热容为负值.这是因为外界压缩气体作功不仅提高了系统的内能,而且还向外界放出了一些热量,导致摩尔热容为负.(3)过程3:同理可得,,该过程中外界压缩系统作正功的同时系统还从外界吸取了热量才使系统升温,因此其摩尔热容为正值.6-2-3 对物体加热而其温度不变,有可能吗?没有热交换而系统的温度发生变化,有可能吗?答:这两种情况都是可能的.(1)对物体加热而温度不变时,则Q>0,内能不变△E=0,由热力学第一定律可知Q=A,说明系统吸收外界的热量全部用于对外作功,例如理想气体的等温膨胀.(2)没有热交换,说明是绝热过程,Q=0.若系统的温度发生变化,则内能也会发生相应变化.根据热力学第一定律有Q=△E+A=0,△E=-A.①假设是绝热膨胀过程,系统对外作功,则内能减少,说明这是通过消耗内能来做功的;②假设是绝热压缩过程,内能增加,说明外界对系统作功提高了系统的内能.§6-3 循环过程卡诺循环6-3-1 为什么卡诺循环是最简单的循环过程?任意热机的循环需要多少个不同温度的热源?答:(1)热力学第二定律表明,不可能制造一种只依靠一个热源循环动作的热机.也就是说,至少要两个以上的热源才可能制造循环动作的热机.卡诺循环是由两个可逆的等温过程和两个可逆的绝热过程组成的循环,包括一个提供热量的高温热源和一个接受热量的低温热源,因此这是构成循环热源数最少、最简单的理想循环.(2)如图6-1-2所示,任一可逆循环都可分割成许多小卡诺循环,小卡诺循环的数目越多,就与实际的循环过程越接近,所对应的不同温度热源数也就越多.图6-1-26-3-2 有两个热机分别用不同热源作卡诺循环,在p-V 图上;它们的循环曲线所包围的面积相等,但形状不同,如图6-1-3所示.它们吸热和放热的差值是否相同?对外所作的净功是否相同?效率是否相同?图6-1-3答:(1)做功分析:p-V 图中循环曲线所包围的面积即是循环系统对外作的净功,面积相同,而不论形状如何,这两个循环对外作的净功就相同;(2)热量分析:循环过程,系统的内能不变(△E=0),因此对外作的净功和系统与外界交换的热量相等,即吸热与放热之差相同.(3)效率分析:①根据热机效率的定义知:。
程守洙《普通物理学》(第6版)(上册)(课后习题详解 恒定电流的磁场)

8.2 课后习题详解一、复习思考题§8-1 恒定电流8-1-1 电流是电荷的流动,在电流密度j≠0的地方,电荷的体密度ρ是否可能等于零?答:是,原因如下:电流密度j是指单位时间内单位面积上有多少电荷量流过;电荷的体密度ρ是指单位体积内有多少净电荷.对一段均匀金属导体,其内部有大量的自由电子,可分以下两种情况讨论:(1)无电流时宏观层面,任一体积元内其正负电荷数量是相等的,净电荷数为零,那么导体内的电荷体密度ρ等于零;(2)有电流时电流密度j≠0,根据电流的连续性原理,对任一段导体都有流进与流出的电流相等,金属导体内没有正电荷的移动,即单位时间内流入的和流出的负电子数相等,因此该段导体内的正负电荷数量仍然相等,净电荷数为零,导体内的电荷体密度ρ等于零.8-1-2 一金属板(如图8-1-1(a))上A、B两点如与直流电源连接,电流是否仅在AB直线上存在?为什么?试说明金属板上电流分布的大致情况.答:(1)否.因为当A、B两点接在直流电源的正负极上后,就存在电势差.该金属板上连接A、B两点的任一直线或弧线都可以看作是一条电阻线,用图8-1-1(b)所示的模型来描述,即在A 、B 之间的金属板可以分割为无数条电阻线,这些电阻并联且两端有相同的电势差,因此理论上在整个金属板上都存在电流线,只是电流主要集中在靠近A 、B 两点的线段上,远离A 、B 两点的地方电流很小.(2)金属板上电流分布的大致情况为:连接A 、B 两点的直线段对应于电阻R 1,那么流过该直线段的电流就最大(电阻最小);连接A 、B 两点的弧线段对应于电阻R 2、R 3、…、R n ,弧线越长,电阻越大,电流越小.因此可得如图8-1-1(c )所示的电流线分布图:图8-1-1金属板上的电流线分析图8-1-3 两截面不同的铜杆串接在一起(如图8-1-2),两端加有电压U ,问通过两杆的电流是否相同?两杆的电流密度是否相同?两杆内的电场强度是否相同?如两杆的长度相等,两杆上的电压是否相同?图8-1-2图8-1-3 粗细不均匀的导线中的电流线答:(1)电流是.原因为:如图8-1-3,在粗细不均匀的导线中,电流线在不同截面处没有突然断失或长出,是连续的,即电流在这种导线中处处相同.同时若把粗细不等的两段导线视为两个阻值不同的电阻串联在一起,加上电压U后,串联电路的电流是处处相同的,即通过两杆的电流相同.(2)电流密度否.原因为:两杆的截面不相同,流过杆的电流密度j则不相同,因此电流密度在细的一段较大,在粗的一段较小.(3)电场强度否.原因为:欧姆定理的微分形式j=γE说明,电流密度与电场强度成正比.因此细杆内的电流密度大,电场强;粗杆内的电流密度小,电场弱.(4)长度相等时,两杆的电压否.原因为:若同样的材质和长度,根据欧姆定律U=IR,当二者串联时有相同的电流,电阻大的细杆两端电压较高,电阻小的粗杆两端电压较低.8-1-4 电源中存在的电场和静电场有何不同?答:电源中同时存在两种电场:非静电性电场和恒定电场.(1)非静电性电场与静电场的不同点①作用力不同:a.非静电性电场对电荷的作用力是非静电力,如化学力、核力等,因此非静电性电场的大小是指单位正电荷所受到的非静电性力;b.静电场是由静止电荷激发产生的,静电场的大小是指单位正电荷所受到的静电力.②方向不同:a.非静电性电场的方向:在电源内部从电源的负极(低电势)指向电源的正极(高电势),在电源外部没有没有非静电性电场;b.静电场的的方向:由高电势指向低电势.③性质不同:a.非静电性电场是非保守力场;b.静电场是保守力场.(2)恒定电场与静电场的不同点静电场是由静止电荷激发产生;而恒定电场是由运动电荷产生,而其电场分布是恒定的.但是二者均为保守力场,均由不随时间变化的电荷或电荷分布所激发产生.8-1-5 一铜线外涂以银层,两端加上电压后在铜线和银层中通过的电流是否相同?电流密度是否相同?电场强度是否相同?答:(1)电流否,原因为:将铜线外涂以银层的电线结构视为两阻值不同的电阻并联而成,尽管二者长度相同,但电阻率不同,截面积也不同,因此铜线和银层的电阻不同.在电压相同的情况下,并联电阻通过的电流随阻值不同而不同,所以通过铜心和银层的电流不相同.(2)电流密度否,原因如下:设铜和银的电阻率分别为ρ1和ρ2,铜心和银层的截面积分别为S1和S2,它们的长度都是l ,那么它们的电阻分别为电流分别为电流密度分别为由此可见,电流密度与电阻率成反比,而与导线的截面积无关.由于铜的电阻率ρ1比银的电阻率ρ2大,所以铜心的电流密度比银层的电流密度小.(3)电场强度是,原因如下:根据欧姆定律的微分形式J =γE ,可求出铜心与银层中的电场强度大小分别是:可见铜心与银层中的电场强度是相同的,与铜心和银层的截面积、电阻率都无关.上式描述的是电场强度与电势梯度的关系,由于铜心和银层两端的电压和自身的长度相同,因此内部的电势梯度相同,电场强度也相同.§8-2 磁感应强度8-2-1 一正电荷在磁场中运动,已知其速度v 沿着Ox 轴方向,若它在磁场中所受力有下列几种情况,试指出各种情况下磁感应强度B 的方向.(1)电荷不受力;(2)F 的方向沿Oz 轴方向,且此时磁力的值最大;(3)F 的方向沿Oz 轴负方向,且此时磁力的值是最大值的一半.答:运动电荷在磁场中受到的洛伦兹力,F =q v ×B ,洛伦兹力的大小为F =qvBsinθ,θ为v 与B 之间的夹角,因此:(1)电荷不受力时此时洛伦兹力F =qvBsinθ=0,即磁感应强度B 的方向与电荷的运动方向一致(θ=0),或者相反(θ=π);(见图8-1-4(a ))(2)磁力的值最大时此时磁感应强度B 的方向与运动电荷的运动方向垂直其方向可由矢积F max ×v 的方向确定,因此沿y 轴方向;(见图8-1-4(b ))(3)磁力的值是最大值的一半时此时磁感应强度B 的方向与运动电荷运动方向之间的夹角由于F 的方向总是与B 与v 所在的平面垂直,而F 的方向沿O z 轴负方向,因此B 的方向在xy 平面内,且与x 轴之间的夹角(见图8-1-4(c ))图8-1-4 不同情况下磁感应强度B 的方向8-2-2 (1)一带电的质点以已知速度通过某磁场的空间,只用一次测量能否确定磁。
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4.2 课后习题详解一、复习思考题§4-1 狭义相对论基本原理洛伦兹变换4-1-1 爱因斯坦的相对性原理与经典力学的相对性原理有何不同?答:(1)经典力学的相对性原理:运动关系的相对性表明,物质之间存在着相对运动的关系而非彼此孤立.相对运动的形式丰富多样,由相对运动产生的相互作用力也形式不一.(2)爱因斯坦的相对性原理:在所有惯性系中,物理定律的形式相同,或者说,所有惯性系对于描述物理现象都是等价的.(3)二者的分析比较:①经典力学的相对性原理说明一切惯性系对力学规律的等价性,而爱因斯坦的相对性原理将此种等价性推广到一切自然规律上去,包括力学定律和电磁学定律.②爱因斯坦的相对性原理的等价性推广意义深刻.我们可借助于电学或光学实验确定出本系统的“绝对运动”来,绝对静止的参考系是存在的,然而这与实验事实相矛盾.③爱因斯坦基于对客观规律的根本认识以及对实验事实的总结,才提出这个相对性原理的.相对论是研究相对运动和相互作用的科学.它使研究物质、能量及其相互作用的物理学发展到更高更深的层次.4-1-2 洛伦兹变换与伽利略变换的本质差别是什么?如何理解洛伦兹变换的物理意义?答:(1)洛伦兹变换与伽利略变换的本质差别:①洛伦兹变换是相对论时空观的具体表述;②伽利略变换是经典力学绝对时空观的具体表述.(2)洛伦兹变换的物理意义①洛伦兹变换集中地反映了相对论关于时间、空间和物质运动三者紧密联系的观念.②洛伦兹变换是建立相对论力学的基础.a.运用洛伦兹变换,评判一条物理规律是否符合相对论的要求,凡是通过洛伦兹变换能保持不变式的物理规律都是相对论性的规律.b.在v<<c时,洛伦兹变换将转换为伽利略变换,从这个角度出发,相对论力学就是经典牛顿力学的继承、批判和发展.4-1-3 设某种粒子在恒力作用下运动,根据牛顿力学,粒子的速率能否超过光速?答:(1)牛顿力学认为粒子的质量不会改变,粒子的加速度正比于所受外力.外力越大,粒子所得的加速度也越大.因此,粒子速度是没有极限的,粒子的速率可以超过光速.(2)相对论力学认为,粒子的质量随速度的增大而增大,粒子的加速度并非与所受外力成简单正比关系,加速度的大小有限制,使得粒子的速率不会超过光速.§4-3 狭义相对论的时空观4-3-1 长度的量度和同时性有什么关系?为什么长度的量度和参考系有关系?答:(1)长度的量度:测量一物体的长度就是在本身所处的参考系中测量物体两端点位置之间的距离.(2)同时性分析:①当待测物体相对于观测者静止时,在不同的时刻测量两端点的位置,其距离总是物体的长度;②当待测物体相对于观测者运动时,物体的长度就必须同时测定物体两端点的位置.若非同时测定,测量了一端的位置时,另一端已移动到新的位置,其坐标差值不再是物体的长度了.(3)由于同时性的相对性,所以长度的量度与同时性紧密相连,从而与测量的参考系有关.(4)下面举例说明:假设有一细棒静止在K′系的x′轴上,而K′系相对惯性系K 以速度v沿O x 轴运动.如把记录细棒左端坐标为事件1,记录细棒右端坐标为事件2,则两事件在两参考系中相应的时空坐标为由于细棒静止在K '系,所以△x'=x '2-x '1就是细棒的固有长度,根据洛伦兹变换在K 系测量两端坐标必须同时进行,即△t=0,故有所以在K 系中测得物体的长度为这就是长度收缩效应现象.4-3-2 下面两种论断是否正确?(1)在某一惯性系中同时、同地发生的事件,在所有其他惯性系中也一定是同时、同地发生的.(2)在某一惯性系中有两个事件,同时发生在不同地点,而在对该系有相对运动的其他惯性系中,这两个事件却一定不同时.答:(1)正确.在一个惯性系中同时、同地发生的事件,实质上就是一个事件.因而,可得:△x=0,△t=0根据洛伦兹变换:△x'=0,△t'=0因此,在所有其他惯性系中也一定是同时、同地发生的.(2)正确.对惯性系K 中同时发生在不同地点的两个事件,可得△t=0.△x≠0在相对运动的其他惯性系K '中,有在惯性系K '中这两个事件一定不同时.因此,同时性是相对的.4-3-3 两只相对运动的标准时钟A 和B ,从A 所在惯性系观察,哪个钟走得更快?从B 所在惯性系观察,又是如何呢?答:(1)从A 所在惯性系观察,根据“时间膨胀”或“原时最短”的结论,相对静止的时钟A 所指示的时间间隔是原时,它走得“快”些;而时钟B 给出的时间间隔是运动时,因“时间膨胀”而走得“慢”些.(2)同理,从B所在惯性系观察时,则相反,时钟B走得“快”些,而时钟A走得“慢”些.4-3-4 相对论中运动物体长度缩短与物体线度的热胀冷缩是否是一回事?答:不是一回事.(1)“热胀冷缩”①是涉及分子微观热运动的基本热学现象;②这与物体的温度有关,与其宏观运动速度无关.(2)“长度收缩”①是由狭义相对论所得到的重要结论,指在相对物体运动的惯性系中测量物体沿运动方向的长度时,测得的长度总是小于固有长度或静长这一现象;②这与物体的运动速度有关,与物体的组成和结构无关,是普遍的时空性质的反映.4-3-5 有一枚以接近于光速相对于地球飞行的宇宙火箭,在地球上的观察者将测得火箭上的物体长度缩短,过程的时间延长,有人因此得出结论说:火箭上观察者将测得地球上的物体比火箭上同类物体更长,而同一过程的时间缩短.这个结论对吗?答:此结论不正确.(1)狭义相对论认为,“长度收缩”和“时间膨胀”都是相对的.(2)若以火箭和地球为相对运动的惯性参考系,则火箭上的观察者也会观测到“长度收缩”和“时间膨胀”的现象.4-3-6 比较狭义相对论的时空观与经典力学时空观有何不同?有何联系?答:(1)两种时空观的不同:①狭义相对论时空观:a.狭义相对论中关于不同惯性系之间物理事件的时空坐标变换的基本关系式是洛伦兹变换.在洛伦兹变换关系中,长度和时间都是相对的,反映了相对论的时空观.b.狭义相对论时空观认为:第一,空间和时间不可分割,与物质运动密切相关;第二,时间是相对的,时间间隔因惯性系不同则会有差别;第三,空间是相对的,在不同的惯性系中,相同两点的空间间隔会有差别.②经典力学时空观:a.经典力学中关于不同惯性系之间物理事件的时空坐标变换的关系式是伽利略变换.在伽利略变换关系中,长度和时间都是绝对的,反映了经典力学的绝对时空观.b.经典力学时空观认为:时间、空间是彼此独立的,都是绝对的,与物质运动无关.(2)两种时空观的联系:①洛伦兹变换式通过狭义相对论的两个基本原理推导得出,并由此得出反映相对论时空观的几个重要结论,比如同时性的相对性、长度收缩、时间膨胀等;②当v<<c时,洛伦兹变换可以过渡到伽利略变换,即经典力学是相对论力学的低速近似.§4-4 狭义相对论动力学基础4-4-1 化学家经常说:“在化学反应中,反应前的质量等于反应后的质量.”以2g 氢与16g氧燃烧成水为例,注意到在这个反应过程中大约放出了25J的热量,如果考虑到相对论效应,则上面的说法有无修正的必要?。
17_02_双缝干涉

17_02 双缝干涉 1杨氏双缝干涉—— 杨氏双缝干涉实验装置:如图XCH004_049所示,S ,S 1和S 2是三个平行放置空气中的狭缝,且S 1和S 2的间距很小,平面单色光入射单缝S ,产生柱面波,狭缝S 1和S 2位于相同波面上,可以看作是两个相干子光源____频率相同、光矢量振动方向一致、初相相等,并且振幅相等。
在远远大于双缝间距的地方放置一个光屏E ,以观察干涉条纹。
—— 两个光源发出的相干光波传播到P 点光程差:221S C r r δ==-,如图XCH004_050所示。
—— P 点干涉光强的计算 考虑到,d x D <<:21S S C θ≈∠ 对于三角形MOP :tan x D θ= 对于三角形S 1S 2C :sin d δθ= —— sin tan θθ≈xdD δ≈—— d x Dδ≈ 两列干涉波在P 点相差:122()πδϕϕϕλ∆=-+S 1和S 2是同一波面上的两个光源:12ϕϕ=,12I I I ==—— 2πδϕλ∆=干涉相长满足条件:2k ϕπ∆=±,k δλ=± —— 将dx Dδ≈代入得到: 明条纹的位置:D x k dλ=± —— 光强2max 12()4P I I I I =+=干涉相消满足条件:(21)k ϕπ∆=±+,(21)2k λδ=±+ —— 将dxDδ≈代入得到: 暗条纹的位置:(21)2Dx k dλ=±+ —— 光强2min 12()0P I I I =-=干涉条纹特点1) 干涉条纹沿X 轴分布,平行于双缝的一组明暗相间的条纹,光强分布如图XCH004_051所示。
2) 相邻明条纹或暗条纹的间距:D x dλ∆=3) 对白光光源:除中央零级条纹为白色外,两边对称分布为彩色条纹,也称作干涉光谱。
如图XCH004_053所示。
属于同一级干涉条纹,波长短的条纹,距离中心白色条纹越近。
17年光学答案

其中 n=1.32 e=380nm 看到的颜色是干涉极大即:
正面:=2ne+ k
背面:=2ne k’ ’/2
K=1,2,3,…... k’= 1,2,3,…...
带入正面:K=1 =2006.4nm>760nm 不可见
K=2 =668.8nm
红光
K=3 =401.28nm
1 2
Ia
Ib
透射光强度最小值为
I min
1 2
I
a
所以
I max I a 2 I b 5
I min
Ia 2
由此解得
Ia 1 Ib 2
(3) C
(4) D
(5) C
2、填空题: (1) I0/8_ 3、
(2) 折射角为 54.46°。
解:(1)
I2
I0 2
cos2 2
1 3
,
k
(a
b)sin
,当
2
,对应 k kmax
,
∴ a a b k 1.5 106 k 4
kmax
a
b λ
7.2 10-6 6000 10-10
12
。
因 4, 8 ,12 缺级,所以在 90 90 范围内实际呈现的全部级数为:
2n
2
相邻两明纹厚度差为: d
2n 2
d L d 0.1178mm l(2)L/源自 处膨胀了 2d 589nm
根据比例关系金属丝的直径膨胀了 4d 2 1178nm
P105 页—110 页
程守洙《普通物理学》(第6版)(上册)笔记和课后习题(含考研真题)详解(8-9章)【圣才出品】

单位为
,电流密度描述的是导体中电流的分布.
2.电源的电动势
(1)电源
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电源是指能提供性质与静电力很不相同的“非静电力”,把正电荷从电势低的 B 移向 电势高的 A 的装置.
(2)电动势 电动势等于电源把单位正电荷从负极经电源内移动到正极所作的功,即
二、磁感应强度 1.基本磁现象 在自然界中不存在独立的 N 极和 S 极. 运动电荷或电流之间通过磁场作用的关系可以表达为:
2.磁感应强度 它是描述磁场性质的基本物理量,大小为试探电荷所受到的最大磁力与电荷的电量和运 动速度间的比值,即
磁感应强度为矢量,磁感应强度的方向定义为当试探电荷 q 沿着某方向不受力时,定 义为磁感应强度 B 的方向;单位为 T(特),在高斯单位制下,有
2.安培环路定理 在磁场中,沿任何闭合曲线 B 矢量的线积分等于真空的磁导率乘以穿过以该闭合曲线 为边界所张任意曲面的各恒定电流的代数和,即
对安培环路定理的几点说明:
(1)磁场 B 的环流
只与穿过环路的电流有关,而与未穿过环路的电流无关;
(2)环路上任一点的磁感应强度 B 是所有电流(无论是否穿过环路)所激发的场在该
3.磁感应线和磁通量 (1)磁感应线 在任何磁场中,每一条磁感应线都是和闭合电流相互套链的无头无尾的闭合线,而且磁 感应线的环绕方向和电流流向形成右手螺旋的关系. (2)磁通量 通过一曲面的总磁感应线数,即
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磁通量为标量,有正负之分,定义穿入曲面的磁通量为负,穿出为正.单位为 W. (3)磁通量密度 磁场中某处磁感应强度 B 的大小为该处的磁通量密度,磁感应强度也称磁通量密度.
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17-9 一平面单色光波垂直照射在厚度 均匀的薄油膜上,油 膜 覆盖在玻璃板上, 均匀的薄油膜上, 覆盖在玻璃板上, 单色光的波长可以连续变化, 所用 单色光的波长可以连续变化,观察到 500nm与7000nm这两个波长的光在反射 与 这两个波长的光在反射 中消失, 中消失,油的折射率为 1.30,玻璃的折射 , 率为1.50。试求油膜的厚度 。 率为 。
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若透射光干涉增强则反射光干涉相消 由干涉相消条件
λ (k + 1 )λ 2ne + 2 = 2
取k=2 2ne 2×1.5×0.4×103 =600 (nm) λ2 = = 2 k 取k=3 2ne 2×1.5×0.4×103 =400 (nm) λ3 = = 3 k k 的其它取值属于红外光或紫外光范围
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需在缝S 解:欲使条纹不移动,需在缝 1上覆盖云母片 欲使条纹不移动 需在缝 原来 r 2 r 1 = 4 λ 现在 r 2 (r 1 e +ne ) =0 ( n 1)e = 4λ 4 λ 4×589 =4062 (nm) e=n 1= 1.58-1
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17-8 在空气中垂直入射的白光从肥皂膜 上反射,在可见光谱中630nm处有一干涉极 上反射,在可见光谱中 处有一干涉极 而在525nm处有一干涉极小,在这极大 处有一干涉极小, 大,而在 处有一干涉极小 与极小之间没有另外的极小。 与极小之间没有另外的极小。假定膜的厚度 是均匀的,求这膜的厚度。 是均匀的,求这膜的厚度。肥皂水的折射率 看作与水相同,为1.33。 看作与水相同, 。
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解:由杨氏双缝干涉条件 Dλ Δx = d dΔx 0.60×2.27 λ= D = 2500
=5.45×10-4 (mm) =5450 (Å)
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17-2 用很薄的云母片 用很薄的云母片(n=1.58)覆盖在 覆盖在 双缝实验中的一条缝上, 双缝实验中的一条缝上,这时屏幕上的零级 明条纹移到原来的第七级明条纹的位置上, 明条纹移到原来的第七级明条纹的位置上, 。 如果入射光波长为 λ =550 nm。 试问此云 母片的厚度为多少? 母片的厚度为多少
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解: ∵ n 1 < n 2 >n 3 所以要考虑半波损失 光程差为: 光程差为: 2 2 n 2 n 1sin2 i + λ δ = 2e 2 λ = 2 e (2.12)2 1×sin2450 + 2 λ = 4e + λ = 2 e ×2 + 2 2 明纹条件为: 明纹条件为:
λ = kλ δ = 4e + 2
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解:
x2
2D (λ λ ) x 1= 2 1 d 2 ×1.0 = 0.25×10-3 ×(760-400)
=2.88 (mm)
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17-5 一射电望远镜的天线设在湖岸上, 一射电望远镜的天线设在湖岸上, 距湖面高度为h 距湖面高度为 对岸地平线上方有一恒星刚 在升起, 的电磁波。 在升起,恒星发出波长为λ 的电磁波。试求 当天线测得第一级干涉极大时恒星所在的角 提示:作为洛埃镜干涉分析 位置 θ (提示 作为洛埃镜干涉分析 提示 作为洛埃镜干涉分析)
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17-11 白光垂直照射到空气中一厚度为 380nm的肥皂水膜上,试问水膜表面呈现 的肥皂水膜上, 的肥皂水膜上 什么颜色? 肥皂水的折射率看作 肥皂水的折射率看作1.33)。 什么颜色?(肥皂水的折射率看作 。
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解:水膜正面反射干涉加强 λ 2ne + 2 = kλ k=2 4ne 4×1.33×380 =674 (nm) 红 λ2 = = 2×2-1 2k-1 k=3 4ne 4×1.33×380 =404 (nm) 紫 λ3 = = 2×3-1 2k-1 所以水膜呈现紫红色 k 的其它取值属于红外光或紫外光范围结束
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17-12 在棱镜 (n1=1.52 )表面镀一层增 表面镀一层增 透膜(n 如使此增透膜适用于550.0 如使此增透膜适用于 透膜 2=1.30),如使此增透膜适用于 nm,波长的光,膜的厚度应取何值 ,波长的光,膜的厚度应取何值?
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解:设光垂直入射,由于在膜的上下两面反 设光垂直入射, 射时都有半波损失,所以干涉加强条件为: 射时都有半波损失,所以干涉加强条件为:来自习题总目录结束
17-1 在双缝干涉实验中,两缝的间距为 在双缝干涉实验中, 0.6mm,照亮狭缝 的光杠杆汞弧灯加上绿 ,照亮狭缝S 色滤光片, 色滤光片,在2.5m远处的屏幕上出现干涉条 远处的屏幕上出现干涉条 测得相邻两明条纹中心的距离为2.27 纹,测得相邻两明条纹中心的距离为 mm。试计算入射光的波长。 。试计算入射光的波长。
光 学 习 题
17-1 17-2 17-3 17-4 17-5 17-6 17-7 17-8 17-9 17-10 17-11 17-12 17-13 17-14 17-15 17-16 17-17 17-18 17-19 17-20 17-21 17-22 17-23 17-24 17-25 17-26 17-27 17-28 17-29 17-30 17-31 17-32 17-33 17-34 17-35 17-36 17-37 17-38 17-39 17-40 17-41 17-42 17-43 17-44 17-45 17-46 17-47 17-48 17-49 17-50 17-51 17-52 17-53 17-54 17-55 17-56 17-57 17-58 17-59 17-60 17-61 17-62 17-63
结束 返回
解:若反射光干涉加强 λ kλ k=1,2,3... 2ne + 2 = 4ne λ = 2k-1 k=1
4×1.5×0.4×103 λ1 = 2×1-1 =2400(nm)
k=2 k=3 k=4
λ2 =800(nm) λ3 =480(nm) λ4 =343(nm)
红外光 可见光 紫外光
θ
h
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解:
λ δ = a a cos2θ + 2 = λ λ 2a sinθ = 2 a sinθ = h λ θ ≈ sinθ = 4h
2
θ
a
2θ h
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17-6 在杨氏双线实验中,如缝光源与双 在杨氏双线实验中, 缝之间的距离为 D ´, 缝光源离双缝对称轴 的距离为b, 如图所示(D 的距离为 如图所示 ´>> d )。求在这情 。 况下明纹的位置。 况下明纹的位置。试比较这时的干涉图样和 缝光源在对称轴时的干涉图样。 缝光源在对称轴时的干涉图样。 屏 b S S1 d D´ S D 2
ϕ =0.150
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17-4 (1)用白光垂直入射到间距为 = 用白光垂直入射到间距为d 用白光垂直入射到间距为 0.25mm的双链上,距离缝 的双链上, 的双链上 距离缝1.0m处放置屏 处放置屏 幕。求第二级干涉条纹中紫光和红光极大点 的间距(白光的波长范围是 白光的波长范围是400—760nm)。 的间距 白光的波长范围是 。
即条纹向下移动, 即条纹向下移动,而条纹间距不变
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17-7 用单色光源 照射双缝,在屏上形 用单色光源S照射双缝 照射双缝, 成干涉图样,零级明条纹位于O 成干涉图样,零级明条纹位于 点,如图所 移至位置S , 示。若将缝光源 S 移至位置 ´,零级明条 纹将发生移动。 纹将发生移动。欲使零级明条纹移回 O 点, 必须在哪个缝处覆盖一薄云母片才有可能? 必须在哪个缝处覆盖一薄云母片才有可能 若用波长589nm的单 若用波长 的单 色光,欲使移动了4个 色光,欲使移动了 个 屏 S1 明纹间距的零级明纹 S´ O 移回到O点 移回到 点,云母片的 S 厚度应为多少?云母片 厚度应为多少 云母片 S2 的折射率为1.58。 的折射率为 。
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解:
2ne + 2 λ2 2ne + 2
λ1
= kλ1 = (2k+1) 2
λ2
由上两式得到: 由上两式得到 λ1 630 k = λ λ = 2(630-525) =3 1 2 将 k =3 代入 kλ2 3×525 e= = 2×1.33=5.921×10-4 (mm) 2n
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解:设云母片的厚度为e 设云母片的厚度为 无云母片时 放置云母片后 联立两式
7λ
r 2 r 1 =0 (r 2 e )+ ne r 1= 7λ e (n 1) = 7λ
7×5.5×10-7 e= = 1.58 1 =6.6×10-6 (m) (n 1)
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17-3 在双缝干涉实验装置中,屏幕到 在双缝干涉实验装置中, 双缝的距高D 远大于双缝之间的距离d, 双缝的距高 远大于双缝之间的距离 ,对 于钠黄光( 于钠黄光 λ = 589.3nm),产生的干涉条纹, ,产生的干涉条纹, 相邻两明纹的角距离(即相邻两明纹对双缝处 相邻两明纹的角距离 即相邻两明纹对双缝处 的张角)为 的张角 为0.200 。 (1)对于什么波长的光,这个双线装置所 对于什么波长的光, 对于什么波长的光 得相邻两条纹的角距离比用钠黄光测得的角 距离大10%? 距离大 (2)假想将此整个装置没入水中 水的折射 假想将此整个装置没入水中(水的折射 假想将此整个装置没入水中 用钠黄光照射时, 率n =1·33),用钠黄光照射时,相邻两明条 用钠黄光照射时 纹的角距离有多大? 纹的角距离有多大
k=0,1,2,...
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明纹条件为: 明纹条件为:
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解:由暗纹条件
λ = (k 1 )λ 2ne = (2k+1) 2 +2
设 λ 1 =500nm 为第k级干涉极小 为第 级干涉极小
λ2 =700nm 为第 为第(k-1)级干涉极小 级干涉极小