大学物理经典ppt系列之单缝衍射
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大物17-07单缝衍射
缝长
A
A1
C
L
P
Q
o
L
2
B
R
/2
A
b
b sin (2k 1)
A
A1
2
C
P
Q
B
A2
o
/2
k 1,2,3,
B
17 – 7 单缝衍射
R
第十七章 波动光学
A
A1 A2
C
L
P
B
/2
BC b sin Q k o 2 （ k 个半波带）
b sin 0
（
b b增大， 1减小 b 0, 1 0 π
b 一定，越大， 1越大，衍射效应越明显.
（2）中央明纹
2
角范围 sin b b
k 1 的两暗纹间）
线范围
b
f x
b
f
中央明纹的宽度 l0 2 x1 2
b
f
17 – 7 单缝衍射
第十七章 波动光学
b sin 2k
中央明纹中心
2 b sin (2k 1) 干涉加强（明纹） 2k 1 个半波带 2
k 干涉相消（暗纹） 2 k 个半波带
b sin k 2
（介于明暗之间）
(k 1,2,3,)
17 – 7 单缝衍射
二 光强分布
第十七章 波动光学
（5）入射光非垂直入射时光程差的计算
b
D
A
C
b(sin sin )
b(sin sin )
（中央明纹向上移动）
A
A1
C
L
P
Q
o
L
2
B
R
/2
A
b
b sin (2k 1)
A
A1
2
C
P
Q
B
A2
o
/2
k 1,2,3,
B
17 – 7 单缝衍射
R
第十七章 波动光学
A
A1 A2
C
L
P
B
/2
BC b sin Q k o 2 （ k 个半波带）
b sin 0
（
b b增大， 1减小 b 0, 1 0 π
b 一定，越大， 1越大，衍射效应越明显.
（2）中央明纹
2
角范围 sin b b
k 1 的两暗纹间）
线范围
b
f x
b
f
中央明纹的宽度 l0 2 x1 2
b
f
17 – 7 单缝衍射
第十七章 波动光学
b sin 2k
中央明纹中心
2 b sin (2k 1) 干涉加强（明纹） 2k 1 个半波带 2
k 干涉相消（暗纹） 2 k 个半波带
b sin k 2
（介于明暗之间）
(k 1,2,3,)
17 – 7 单缝衍射
二 光强分布
第十七章 波动光学
（5）入射光非垂直入射时光程差的计算
b
D
A
C
b(sin sin )
b(sin sin )
（中央明纹向上移动）
大学物理第四章惠更斯单缝圆孔衍射.ppt
波在遇到障碍物时，其波线会弯折，发生衍射。 例如水波可以绕过闸口，声波可以绕过门窗。
§4.1 光的衍射现象 惠更斯——菲涅耳原理
光是电磁波,具有波动的一般特性， 当光线遇到障碍物也会发生衍射现象. 但是，实际生活中发现当光遇到普通大小的物体 时，光仅表现出直线传播的性质，为什么呢？ 这是因为光波波长很短的缘故。实际生活中遇到 的物体的大小要比光波长大的多。 但当光遇到比其波长大得不多的物体时， 就会出现衍射现象。
E
B
aC
A
2
●P
a
●
●
●
●
●
●
●
●
●
半波带 半波带 半波带
显然半波带个数取决于AC长度， AC 越长平行平面数目越多 单缝波阵面被分的条带数目越多，
而AC 决定于衍射角大小，二者的关系 AC a sin
因此衍射角的大小决定了半波带的数目 衍射角越大分得半波带数目越多，如图。
B
aC
Байду номын сангаас
a
A
B
a
a
A
半波带 半波带 半波带
波传到的任何一点都是子波的波源， 各子波在空间某点的相干叠加， 就决定了该点波的强度。
菲涅耳还指出，对于t 时刻波阵面上给定面元dS，
它在P点的振幅由下式决定
a(Q)K ( )
dA( p)
r
dS
★
K( ):方向因子
光源
nˆ
dS ● Q
r
dA(p)
P·
t时刻波前
a(Q ) 取决于波前上Q点处的强度
第四章 光的衍射 §4.1 光的衍射现象 惠更斯——菲涅耳原理
一．光的衍射现象
物理PPT课件10.3单缝衍射
asin0
中央明纹中心
asin2kk
2
干涉相消（暗纹） 2k个半波带
asin(2k1)
干涉加强（明纹） 2k1
2
个半波带
asin k
2
（介于明暗之间） (k1 ,2 ,3 , )
精选课件ppt
6
10.3 光的衍射 单缝夫琅禾费衍射
第10章 波动光学
二 光强分布
asin2kk
2
干涉相消（暗纹）
asin(2k1)
1
arcsin
a
一定
a增大， a减小，
减小
1
增大
1
a
0,1
a,1
0
π 2
光直线传播 衍射最大
a一定，
越大，
越大，衍射效应越明显.
1
（2）中央明纹 （ k 1的两暗纹间）
角范围
sin
a
a
线范围
f x f
a
a
中央明纹的宽度
l0
2x1
2 a
f
精选课件ppt
10
10.3 光的衍射 单缝夫琅禾费衍射
第10章 波动光学
2
干涉加强（明纹）
I
3
2
a
a
a
o
2
3 sin
a
a
a
精选课件ppt
7
10.3 光的衍射 单缝夫琅禾费衍射
S
R
L1
L2
a
第10章 波动光学
Px
x
O
f
I 当较小时，sin
x f
3
2
a
a
a
o a
2 a
单缝衍射实验_ppt2003
• 数据处理 • 一、作光强分布图
• 将光强最大点，即零级主极大作为中心，取 其相对位置x=0，相对光强I/ I0为1。对数据 进行归一化，即计算各点的相对位置x和相 对光强I/ I0。并在方格纸上作图。
K I (10-9A)
位置X （mm） 相对 光强 I/ I0 相对 位置x （mm）
-3 亮
至此调节完成
• 测量方法： 一、移动光电池底座，使光电池狭缝大约处在左侧的-4级 暗条纹处。将光电池向右移动，观察电流大小，依次读出 各极大值和极小值处的电流和位置。即为亮/暗条纹位置。
X读数时应读到0.001mm，其中最后一位为估读。可 参考35页显微镜读数方法。先在0~30mm主尺上读 出整毫米数，再在鼓轮上读出毫米以下的刻度。 鼓轮上1小格 表示0.01mm， 整格之后再 估读一位， 这样鼓轮上 可读到0.xxx mm，加上 主尺整毫米 数，即为最 终读数。
单缝衍射实验
• 目的： • 学习调节仪器，观察单缝衍射现象
• 测量衍射条纹的各个极大和极小处的光强 和位置，作出相对光强分布图。 • 利用光强分布计算单缝宽度d
单缝衍射的光强分布
特点：中心为亮条纹 K级暗条纹宽度 KD
xK
d为单缝宽度 D为单缝到屏的距离 KD d xK
X K - X -k xK 2
• 3.适当调节光电池高度，及激光器的高度、 方向，使激光照在光电池中央狭缝处。之后 激光器不能再动。
• 4.放上单缝，调节单缝的高度、缝宽和单缝 底座的位置，使激光照在单缝中央。 • 贴近光电池放上白屏，屏上可见干涉条纹。
• 5.电流计调零：电流档位取10-9A，调节调零 旋钮使读数为0
• 6.调节单缝宽度，单缝越宽，条纹约窄。 • 使白屏上-3级暗条纹到+3级暗条纹的间距约 为20mm。
(大学物理ppt)光的衍射
ax 1 k 3 f 2
0
Δx
(b)当k=3时，光程差 a sin ( 2k 1 ) 7 2 2 狭缝处波阵面可分成7个半波带。
I / I0
相对光强曲线
1
明纹宽度 中央明条纹的角宽 为中央两侧第一暗条 纹之间的区域:
0.017 0.047 0 0.047
0.017
sin
-2(/a) -(/a)
/a
2(/a)
由a sin k
令k=1 半角宽
a
a
衍射屏 透镜
λ
观测屏 x2 x1 Δx Δx
Huygens-Fresnel’s principle
（1） 惠更斯原理：在波的传播过程中，波阵面（波面）（相位 相同的点构成的面）上的每一点都可看作是发射子波（次波）的 波源，在其后的任一时刻，这些子波的包迹就成为新的波阵面。
t 时刻波面
· · · · ·
t+t时刻波面
波传播方向
t + t
· ·· · · · · t · · · ·· · ·
一、衍射现象、惠更斯-菲涅耳原理 圆孔衍射
菲涅尔圆孔衍射
一、衍射现象、惠更斯-菲涅耳原理 各种孔径的夫琅禾费衍射图样 正三 边形 孔 正四 边形 孔
正六 边形 孔
正八 边形 孔
一、衍射现象、惠更斯-菲涅耳原理 圆屏衍射 R S 直边衍射 rk
P
菲涅尔圆屏衍射
直边衍射
2、惠更斯—菲涅耳原理
第 4 章 光的衍射
一、衍射现象、惠更斯-菲涅耳原理
二、单缝的夫琅禾费衍射
三、光学仪器的分辨本领
四、光栅衍射
五、光栅光谱
六、X 射线衍射
0
Δx
(b)当k=3时，光程差 a sin ( 2k 1 ) 7 2 2 狭缝处波阵面可分成7个半波带。
I / I0
相对光强曲线
1
明纹宽度 中央明条纹的角宽 为中央两侧第一暗条 纹之间的区域:
0.017 0.047 0 0.047
0.017
sin
-2(/a) -(/a)
/a
2(/a)
由a sin k
令k=1 半角宽
a
a
衍射屏 透镜
λ
观测屏 x2 x1 Δx Δx
Huygens-Fresnel’s principle
（1） 惠更斯原理：在波的传播过程中，波阵面（波面）（相位 相同的点构成的面）上的每一点都可看作是发射子波（次波）的 波源，在其后的任一时刻，这些子波的包迹就成为新的波阵面。
t 时刻波面
· · · · ·
t+t时刻波面
波传播方向
t + t
· ·· · · · · t · · · ·· · ·
一、衍射现象、惠更斯-菲涅耳原理 圆孔衍射
菲涅尔圆孔衍射
一、衍射现象、惠更斯-菲涅耳原理 各种孔径的夫琅禾费衍射图样 正三 边形 孔 正四 边形 孔
正六 边形 孔
正八 边形 孔
一、衍射现象、惠更斯-菲涅耳原理 圆屏衍射 R S 直边衍射 rk
P
菲涅尔圆屏衍射
直边衍射
2、惠更斯—菲涅耳原理
第 4 章 光的衍射
一、衍射现象、惠更斯-菲涅耳原理
二、单缝的夫琅禾费衍射
三、光学仪器的分辨本领
四、光栅衍射
五、光栅光谱
六、X 射线衍射
光的衍射夫琅禾费单缝衍射PPT
他发表了平行光单缝及他发表了平行光单缝及多缝衍射的研究成果多缝衍射的研究成果后人称之为夫琅禾费衍后人称之为夫琅禾费衍射射做了光谱分辨率的实验做了光谱分辨率的实验第一个定量地第一个定量地研究了衍射光栅研究了衍射光栅用其测量了光的波长用其测量了光的波长以后以后又给出了光栅方程又给出了光栅方程
一、光的衍射现象
a sin (2k 1) ，k 1,2,3„ 2
六. 干涉和衍射的联系与区别 干涉和衍射都是波的相干叠加，但干涉 是有限多个分立光束的相干叠加，衍射 是波阵面上无限多个子波的相干叠加。 双缝干涉是干涉和衍射的共同效果。
一 .装置,光路,衍射条纹 单色平行光垂直照射单缝，衍射条纹如图
衍射屏 透镜L 线源 B a 透镜L 观察屏
k
3 2 1 -1 -2 -3
S
·
0
p
I
*
f
Aδ f
： 衍射角
AB a（缝宽）
如何确定明暗条纹的位置？
二 . 半波带法 (1)▲ A→p和B→p 的光程差为
S
a
B p ·
夫琅和费衍射（远场衍射） 光源—障碍物—接收屏 距离都为无限远， 即平行光入射，平 行光出射。
S
L1
L2
o
第七节
夫琅禾费 单缝衍射
夫琅禾费 (Joseph von Fraunhofer 1787—1826) 夫琅禾费是德国物理学家。 1787 年 3 月 6 日生于斯特劳宾，父亲是玻璃 工匠，夫琅禾费幼年当学徒，后来自 学了数学和光学。 1806 年开始在光学 作 坊 当 光 学 机 工 ， 1818 年 任 经 理 ， 1823 年担任慕尼黑科学院物理陈列馆 馆长和慕尼黑大学教授，慕尼黑科学 院院士。夫琅禾费自学成才，一生勤 奋刻苦，终身未婚， 1826 年 6 月 7 日因 肺结核在慕尼黑逝世。 夫琅禾费集工艺家和理论家的才干于一身，把理论与丰富的实 践经验结合起来，对光学和光谱学作出了重要贡献。 1814 年 他用自己改进的分光系统，发现并研究了太阳光谱中的暗线 （现称为夫琅禾费谱线）.
一、光的衍射现象
a sin (2k 1) ，k 1,2,3„ 2
六. 干涉和衍射的联系与区别 干涉和衍射都是波的相干叠加，但干涉 是有限多个分立光束的相干叠加，衍射 是波阵面上无限多个子波的相干叠加。 双缝干涉是干涉和衍射的共同效果。
一 .装置,光路,衍射条纹 单色平行光垂直照射单缝，衍射条纹如图
衍射屏 透镜L 线源 B a 透镜L 观察屏
k
3 2 1 -1 -2 -3
S
·
0
p
I
*
f
Aδ f
： 衍射角
AB a（缝宽）
如何确定明暗条纹的位置？
二 . 半波带法 (1)▲ A→p和B→p 的光程差为
S
a
B p ·
夫琅和费衍射（远场衍射） 光源—障碍物—接收屏 距离都为无限远， 即平行光入射，平 行光出射。
S
L1
L2
o
第七节
夫琅禾费 单缝衍射
夫琅禾费 (Joseph von Fraunhofer 1787—1826) 夫琅禾费是德国物理学家。 1787 年 3 月 6 日生于斯特劳宾，父亲是玻璃 工匠，夫琅禾费幼年当学徒，后来自 学了数学和光学。 1806 年开始在光学 作 坊 当 光 学 机 工 ， 1818 年 任 经 理 ， 1823 年担任慕尼黑科学院物理陈列馆 馆长和慕尼黑大学教授，慕尼黑科学 院院士。夫琅禾费自学成才，一生勤 奋刻苦，终身未婚， 1826 年 6 月 7 日因 肺结核在慕尼黑逝世。 夫琅禾费集工艺家和理论家的才干于一身，把理论与丰富的实 践经验结合起来，对光学和光谱学作出了重要贡献。 1814 年 他用自己改进的分光系统，发现并研究了太阳光谱中的暗线 （现称为夫琅禾费谱线）.
《夫琅禾费单缝衍射》课件
在未来的教学中，应更注重理论与实 践的结合，提高学生的实际操作能力
。
引入新技术与新方法
随着科技的发展，可以引入新的技术 和方法来研究衍射现象，例如计算机
模拟和人工智能等。
THANKS 感谢观看
05 结论与展望
本课程的主要结论
衍射现象的描述
详细解释了夫琅禾费单缝衍射的物理现象，包括 衍射波的分布、衍射角与波长的关系等。
数学模型的建立
介绍了如何通过波动光学理论建立夫琅禾费单缝 衍射的数学模型，并进行了数值模拟。
实验验证
通过实验手段验证了数学模型的准确性，并分析 了实验误差。
对未来研究的建议
分析了缝宽变化对衍射图样和光强分布的影响，得出了缝宽 增大时，衍射现象越明显的结论。
理论预测与实验结果的比较
将实验结果与理论预测进行了比较，验证了理论模型的正确 性。
结果与理论的比较
理论模型介绍
介绍了衍射的理论模型，包括波动理论和光的衍射公式等。
实验结果与理论预测的符合程度
详细分析了实验结果与理论预测的符合程度，证明了实验结果的可靠性和准确性 。
深入研究多缝衍射
可以进一步研究多缝衍射的现象，探索其与单缝衍射的异同点。
引入非线性效应
考虑在衍射过程中引入非线性效应，研究其对衍射结果的影响。
提高实验精度
通过改进实验设备和方法，提高衍射实验的精度和可靠性。
课程展望
拓展应用领域
探讨夫琅禾费单缝衍射在光学、信息 处理和其他相关领域的应用前景。
加强理论与实践结合
根据实验数据，分析夫琅禾费单 缝衍射的规律和特点，并与理论 值进行比较。
04 结果与讨论
实验结果展示
实验数据记录
详细记录了实验过程中测量的数据，包括不同缝宽下的衍射图样和对应的测量 结果。
。
引入新技术与新方法
随着科技的发展，可以引入新的技术 和方法来研究衍射现象，例如计算机
模拟和人工智能等。
THANKS 感谢观看
05 结论与展望
本课程的主要结论
衍射现象的描述
详细解释了夫琅禾费单缝衍射的物理现象，包括 衍射波的分布、衍射角与波长的关系等。
数学模型的建立
介绍了如何通过波动光学理论建立夫琅禾费单缝 衍射的数学模型，并进行了数值模拟。
实验验证
通过实验手段验证了数学模型的准确性，并分析 了实验误差。
对未来研究的建议
分析了缝宽变化对衍射图样和光强分布的影响，得出了缝宽 增大时，衍射现象越明显的结论。
理论预测与实验结果的比较
将实验结果与理论预测进行了比较，验证了理论模型的正确 性。
结果与理论的比较
理论模型介绍
介绍了衍射的理论模型，包括波动理论和光的衍射公式等。
实验结果与理论预测的符合程度
详细分析了实验结果与理论预测的符合程度，证明了实验结果的可靠性和准确性 。
深入研究多缝衍射
可以进一步研究多缝衍射的现象，探索其与单缝衍射的异同点。
引入非线性效应
考虑在衍射过程中引入非线性效应，研究其对衍射结果的影响。
提高实验精度
通过改进实验设备和方法，提高衍射实验的精度和可靠性。
课程展望
拓展应用领域
探讨夫琅禾费单缝衍射在光学、信息 处理和其他相关领域的应用前景。
加强理论与实践结合
根据实验数据，分析夫琅禾费单 缝衍射的规律和特点，并与理论 值进行比较。
04 结果与讨论
实验结果展示
实验数据记录
详细记录了实验过程中测量的数据，包括不同缝宽下的衍射图样和对应的测量 结果。
大学物理单缝衍射
其中，$varphi$表示光波的相位，$x$表示空间坐标，$t$表 示时间坐标，$c$表示光速。该方程描述了光波在空间中传播 时的波动行为。
衍射效率与影响因素
细缝宽度
01
随着细缝宽度的减小，衍射效率逐渐增加。当细缝宽度接近或
小于波长时，衍射现象更加明显。
波长
02
光波的波长越短，衍射效率越高。在可见光范围内，紫光的衍
衍射是指光波在传播过程中遇到障碍物时，会绕过障碍物的边缘继续传播的现象 。在单缝衍射中，光波在细缝边缘发生衍射，向各个方向传播，形成明暗相间的 条纹。
光的波动方程
光的波动方程是描述光波传播规律的数学方程，其形式为： $frac{partial^2 varphi}{partial x^2} = frac{1}{c^2} frac{partial^2 varphi}{partial t^2}$。
生物医学成像技术
要点一
总结词
生物医学成像技术中，单缝衍射效应对于提高成像质量和 分辨率具有重要作用。
要点二
详细描述
在生物医学成像技术中，如X射线成像、超声成像和光学 显微镜等，单缝衍射效应对于成像质量和分辨率的影响不 可忽视。通过对单缝衍射的研究，可以优化成像系统的设 计和参数调整，提高成像的清晰度和分辨率，从而提高生 物医学诊断的准确性和可靠性。这一原理在医学影像技术 、生物科学研究等领域有着广泛的应用。
重要性及应用
单缝衍射是理解光的波动性质和衍射 现象的基础，对于后续学习光的干涉 、衍射和光学仪器等知识具有重要意 义。
在实际应用中，单缝衍射可用于光学 仪器设计、光学检测和光学图像处理 等领域，如透镜设计、光谱分析、光 学成像系统优化等。
02
单缝衍射现象
定义与实验装置
衍射效率与影响因素
细缝宽度
01
随着细缝宽度的减小，衍射效率逐渐增加。当细缝宽度接近或
小于波长时，衍射现象更加明显。
波长
02
光波的波长越短，衍射效率越高。在可见光范围内，紫光的衍
衍射是指光波在传播过程中遇到障碍物时，会绕过障碍物的边缘继续传播的现象 。在单缝衍射中，光波在细缝边缘发生衍射，向各个方向传播，形成明暗相间的 条纹。
光的波动方程
光的波动方程是描述光波传播规律的数学方程，其形式为： $frac{partial^2 varphi}{partial x^2} = frac{1}{c^2} frac{partial^2 varphi}{partial t^2}$。
生物医学成像技术
要点一
总结词
生物医学成像技术中，单缝衍射效应对于提高成像质量和 分辨率具有重要作用。
要点二
详细描述
在生物医学成像技术中，如X射线成像、超声成像和光学 显微镜等，单缝衍射效应对于成像质量和分辨率的影响不 可忽视。通过对单缝衍射的研究，可以优化成像系统的设 计和参数调整，提高成像的清晰度和分辨率，从而提高生 物医学诊断的准确性和可靠性。这一原理在医学影像技术 、生物科学研究等领域有着广泛的应用。
重要性及应用
单缝衍射是理解光的波动性质和衍射 现象的基础，对于后续学习光的干涉 、衍射和光学仪器等知识具有重要意 义。
在实际应用中，单缝衍射可用于光学 仪器设计、光学检测和光学图像处理 等领域，如透镜设计、光谱分析、光 学成像系统优化等。
02
单缝衍射现象
定义与实验装置
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人眼例题
D = 2 mm， = 550 nm
1.22
3.35 10 8.35 10 3.35 (mm)
4 (rad)
2 (mm)
光源、屏与缝相距无限远
S
L1
R
L2
P
一
实验现象
夫琅禾费单缝衍射基本光路
衍射图样
X A
P
I
2级明纹 1级明纹 中央明纹 -1级明纹
a B
-2级明纹
原理：
焦平面
P点的光强是单缝处无限个子波发出的无限束平行光的叠加
称为衍射角
P1 P2 P0
P3
衍射角不同，P点位置不同
P4
单缝子波
max AC a sin
x （2k 1 ） 2a
f
（暗纹） a sin 2k 暗纹中心坐标
x k
2
k
0
P
0 20
f
a
a
x
1
o
1
f
三
推论
中央两侧第一暗条纹之间的区域
2. 中央亮纹宽度
a sin 2k
当k=1时
2
k
暗纹
x k
f
a
sin 0 0
二
半波带法
续上
B
A
a sin 0
C
L
P
o
中央明纹中心
中央明纹
/2
k 干涉相消（暗纹） 2 k 个半波带 2 a sin (2k 1) 2k 1 干涉加强（明纹） 2 个半波带 a sin k (k 1, 2, 3,有限) （介于明暗之间） 2
a sin 2k
三
光强分布
B
A
C
L
P
o
中央明纹
/2
AC a sin m
中央明纹：
2
（
m
个半波带）
在θ= 0, x = 0 处，最亮，最宽。
三
推论
P点坐标为
2
1. 条纹位置
x f tan f sin
（明纹） a sin (2k 1)
明纹中心坐标
一
光的衍射现象
衍射现象
回顾
惠更斯原理
介质中波动传播到的任意波面上的各点都可以看 作是发射子波的波源，而在其后的任意时刻，这些子 波的包络就是新的波前.
平 面 波
二
惠更斯-菲涅尔原理 ——子波相干原理
三
菲涅尔衍射和夫琅禾费衍射 菲涅尔衍射 夫琅禾费 衍射
S
缝
P
缝
光源、屏与缝相距有限远
在夫 实琅 验禾 中费 实衍 现射
（中央明纹向上移动）
D
C
b
B
圆孔爱里
圆孔公式
分辨本领
畧偏临界
Hale Waihona Puke 提高分辨如果用望远镜观 察到在视场中靠得
若将该望远镜的
物镜孔径限制得更
很近的四颗星星恰
能被分辨。
小，则可能分辨不
出这是四颗星星。
1.342 10
2.349 10
1
相机例题
1.22
5 (rad)
3 (mm)
425.8 (mm 1)
三.单缝衍射的动态变化
单缝上下移动，根据透镜成像原理衍射图不变 .
R
f
o
中央明纹
k 1
k2
单缝上移，零级明纹仍在透镜光轴上.
例题1
例题2
入射光非垂直入射时光程差的计算
Δ DB BC
b
D
A
C
b(sin sin )
（中央明纹向下移动）
B A
Δ BC DA
b(sin sin )
a
中央明纹的角宽度：
R
L
0 0 20
2 a
中央明纹的线宽度：
P
a
x
1
o
1
x 2 x 2
f
a
f
二
推论
3. 次亮纹宽度---相邻两个暗纹中心的范围 暗纹中心坐标
x k
P
x
2 1
f
a
f x xk 1 xk a
a sin 2k
a
o
1
f
k sin a
其它各级明条纹的宽度为中央明条纹宽度的一半。
2
k
k 1 k
a
缝宽因素
波长因素
• 讨论 如果用白光做光源，可观察到彩色条纹
a sin (2k 1)
2
※ 对同级明纹，波长较长的光波衍射角较大。
※ 对同一衍射角，高级次光谱会相互重叠。