斜入射衍射光栅对波长测量的影响
光栅实验的误差分析
当光波入射时 ， 足的光栅方 程为 所满
ｄ ｓ Ｏ＋ｓ ／ ＝±｜ （ｉ ｎ ｉ） ｎ ｉ ｝ Ａ （ ｜ ０ １２ ） ｉ ｝＝ ， ，… （） ３
式中 ，为入射方 向与光栅平 面法线 之间的狭角 ， 当 ０和 ｉ ｉ 且 在法线 同侧时 ， ０取正值 ； ０ ｉ 当 和 在法线 异侧时 ， ０取负值 。 现对 ±｜ ｉ ｝ 级的谱线进行讨论 ， ＋｜ 、 ｉ 设 ｉ 一｜ ｝ 级 ｝ 级谱线 的衍射角分别 为 ０ 和 ０ 见 一（
Ａ ＞ ＡＮ
相对误差 ：
趔二 堡一
Ａ 理 一
± ＝
二
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ｄ ｋｓ ［ ｏ ／ ｉ （ ＋ｏｋ ／ ］ＣＳ （ —ｏｋ ／ ］ ｎ ＿）２ Ｏ［ ｏ ＿） ２
＝
ｓｅｃ — —— ＝— 一
一 ｌ
附表是 由 ｄ＝１ ０ ｍ， ＝５ ９ ３ｎ ０ｎ Ａ ６ ８ ． ｍ时算 出的一
当光栅 与平行光管 的狭缝平行 时 ， 出射 的衍 射光谱线是与狭缝及光栅 刻痕都 平行 的 ； 当光栅 刻痕 与平行光 管的狭缝不 平
行时， 出射 的衍射 光谱 线与狭缝仍是平行 的 ， 与光栅 刻痕却不平行 。 但
因为 当狭缝后 面加一光栅 后 ， 不论光栅 是否与狭缝平行 ， 零级光谱线 与不 加光栅所见 的一样 ， 它始终与狭缝 Ａ Ｂ平行 ， 即为 （ 见图 ２ ， ） 而狭缝 光源又可看成是许 多点 光源的组合 ， 据光栅 的衍射原理 ， 根 其他级 的光谱对 于每一点光源来说应在 垂直
组 ±１ 的数据 ， 表 中可以看 出 随着 入射 光偏 离光 栅 级 从 平面法线的角度 即入射角 ｉ 的增大 ， 相对误差 也增大 。 所以在光栅实验时 ， 如果光栅与入射光 不垂直 ， 而又 仍按 照垂直入射 的情况进行测量 ， 会使测 的波长值偏大 ， 且入 射光偏离光栅平 面法线 愈多 ， 产生 的误 差就愈大 。
实验三光线斜入射光栅测量光波波长
光线斜入射光栅测量光波波长一、实验目的1、研究斜入射衍射光栅对波长测量的影响2、进一步了解光栅衍射的特性二、实验仪器分光计、汞灯、平面镜、光栅等三、实验原理一束平行光斜入射到光栅平面时，光栅后面的衍射光束通过透镜会聚在焦平面上，就会形成一组明暗相间的衍射条纹，设波长为λ的光斜入射于光栅平面时，光栅方程为：d sinθ±sin i=±kλ(k=0,1,2,3…) (1)式中：d-光栅常数、i-入射角、k-级数、θ-衍射角，衍射条纹在光栅平面法线左侧时θ取正值，右侧时θ取负值，如果只对斜入射时光栅的衍射的一级谱线作讨论，对其他级别的谱线均可类推，设+1级和-1级谱线的衍射角分别为θ+1>0,θ−1<0可得(sinθ+1+sinθ−1)(2)λ=d2光栅斜入射示意图实验方法：选择绿色光谱线（λ0=546.07nm）进行测量，将平行光垂直入射光栅（即光栅两面发射回来叉丝的像与分划板上刻度线重合，并且叉丝的竖线和衍射中央明纹均与分划板的竖线重合，即入射角θ=0°），记下中央明纹所在位置的刻度，再测量绿光的衍射角。
旋转光栅：将旋转望远镜筒螺丝锁住，把旋转刻度盘螺丝拧松，旋转刻度盘θ=5°，由于刻度盘、光栅和载物台一起旋转，即相当于光线入射角为5°，然后再测量绿光的衍射角，重复上述过程分别将θ=5°、θ=10°、θ=20°、θ=30°、θ=40°。
取k=±1用分光计测出各谱线的衍射角θ:θ1= θ0左−θ1左+ θ0右−θ1右2θ−1= θ−1左−θ0左+ θ−1右−θ0右2将所测得数据带入公式（2）中即可计算出波长。
四、实验内容1、按分光计调节步骤调好实验仪器（并测出中央明纹的角度位置）2、将旋转望远镜螺丝锁住，并把旋转刻盘螺丝拧松，将旋转刻度盘5°3、再将旋转刻度盘螺丝拧紧，旋转望远镜螺丝松开，测量出绿光的衍射角4、重复以上步骤，测出θ=10°、20°、30°、40°（k只取±1）,将实验数据填入相应表格五、方案可行性1、此方案合理运用光栅的衍射特点来研究斜入射的影响2、方案的可行性较高六、数据处理绿光（λ=546.1nm）用于计算出光栅常数计算出光栅常数：d=3.25∗10−6 m先根据公式：φk =φ+1左−φ−1右+φ+1左−φ−1右4求出衍射角φ，再将法线与入射光同样处理得出i；最后根据斜入射光栅方程d sinθ±sin i=±kλ可以求得波长。
光栅衍射实验—光波波长的测量
光栅衍射实验—光波波长的测量光栅衍射实验是一种利用光栅条纹进行衍射的实验方法，通过测量衍射条纹的位置及其对比度等参数，可以求出光波的波长，并且还可以用来研究光栅的特性。
一、实验原理1.光栅的概念光栅是一种特殊的光学元件，它是由若干个平行排列的细缝或反射率不同的条纹组成的，当光线垂直入射到光栅上时，经过衍射后，会形成一系列等间距、亮暗交替的光条纹。
这些光条纹的位置和强度是与光波的波长和光栅的特性相关的。
2.光栅衍射的原理当一束平行光垂直入射到光栅上时，在光栅的每个细缝处都会产生不同程度的衍射，形成多个次级光源，这些次级光源再次经过衍射后形成的干涉条纹就是我们所要研究的光谱。
在光栅衍射中，由于光栅条纹之间的间隔很小，因此形成的光谱具有非常高的分辨率。
3.衍射条纹的位置根据衍射理论，在一般情况下，衍射条纹的位置由以下公式给出：d*sinθ = mλ其中，d是光栅的格距，θ是衍射角度，m是整数，表示衍射的级次，λ是光波的波长。
4.扩展光源的作用为了使衍射条纹更加明显、清晰，实验中一般采用扩展光源的方法，不仅可以提高对比度，减小空间干涉等因素对结果的影响，还可以使得整个光栅区域都能够有光照射，避免产生阴影和动态散斑等现象。
二、实验步骤1.实验器材：光栅、氢灯、狭缝、屏幕等。
2.调整光源：将氢灯放置在与狭缝相距15~20cm的位置，用狭缝筛选出单色光源。
3.调整光路：将单色光经过准直透镜后垂直入射到光栅上，同时加入扩展光源，使得整个光栅区域都得到光照射。
4.观察条纹：将屏幕置于衍射的适当位置，观察衍射条纹，测量其位置及对比度等参数，调整前面的步骤，使得衍射条纹达到最佳状态。
5.绘制波长和强度图：用测得的衍射条纹位置和对比度计算光波的波长，组织数据，绘制波长和强度图。
三、实验注意事项1.实验过程中要注意安全，避免光源伤害眼睛。
2.光栅表面要保持干净，防止灰尘和污垢的影响。
3.光路的调整要耐心，确保光线的准确垂直入射到光栅上。
衍射光栅测波长实验报告
衍射光栅测波长实验报告实验目的，通过衍射光栅实验测量氢氦氖激光的波长，掌握衍射光栅的原理和使用方法。
实验仪器，氢氦氖激光、衍射光栅、光电倍增管、微计算机、示波器等。
实验原理，衍射光栅是利用光的衍射现象进行波长测量的仪器。
当入射光波照射到光栅上时，会发生衍射现象，形成一系列明暗条纹。
通过测量这些条纹的位置和间距，可以计算出入射光波的波长。
实验步骤：1. 将氢氦氖激光照射到衍射光栅上，调整光栅和光电倍增管的位置，使得衍射条纹清晰可见。
2. 使用微计算机记录衍射条纹的位置和间距，同时将数据传输到示波器上进行实时显示。
3. 根据衍射条纹的位置和间距，利用衍射光栅的公式计算出氢氦氖激光的波长。
实验结果，经过多次实验和数据处理，我们得到了氢氦氖激光的波长为632.8纳米，误差在0.1%以内。
实验结论，通过衍射光栅测波长实验，我们成功测量了氢氦氖激光的波长，并掌握了衍射光栅的使用方法。
实验结果与理论值相符，验证了衍射光栅测波长的可靠性和准确性。
实验思考，在实验过程中，我们发现调整光栅和光电倍增管的位置对实验结果影响很大，需要仔细调节。
同时，光栅的质量和刻线精细度也会影响实验结果的准确性，需要选择合适的光栅进行实验。
总结，衍射光栅测波长实验是一项重要的光学实验，通过实验我们不仅掌握了衍射光栅的原理和使用方法，还验证了实验结果的准确性。
这对于我们进一步深入理解光学原理和应用具有重要意义。
通过本次实验，我们加深了对衍射光栅的理解，提高了实验操作的技能，并且对光学实验的意义有了更深刻的认识。
希望在今后的学习和实验中能够继续努力，不断提高实验技能，更好地应用光学原理解决实际问题。
光栅测波长实验报告
一、实验目的1. 了解光栅的基本原理及其在光谱分析中的应用。
2. 掌握光栅衍射现象，理解光栅方程及其应用。
3. 通过实验，测定光波波长，提高实验操作技能。
二、实验原理光栅是一种重要的分光元件，其原理是将入射光通过一系列相互平行、等宽、等间距的狭缝，形成多缝衍射现象。
当入射光垂直照射到光栅上时，光波在狭缝中发生衍射，同时各狭缝的光波之间产生干涉，从而形成明暗相间的衍射条纹。
光栅方程为：d sinθ = k λ，其中d为光栅常数（即相邻两狭缝间的距离），θ为衍射角，k为衍射级数，λ为光波波长。
本实验采用平面透射光栅，光栅常数d已知。
通过测量第k级明纹的衍射角θ，即可计算出光波波长λ。
三、实验仪器1. 分光计：用于测量衍射角θ。
2. 平面透射光栅：用于产生光栅衍射现象。
3. 汞灯：作为实验光源。
4. 平面反射镜：用于反射光路。
5. 光栅读数显微镜：用于测量光栅常数d。
四、实验步骤1. 将分光计调至水平状态，调整平面透射光栅与分光计的光轴平行。
2. 将汞灯放置在分光计的物镜附近，调整光源位置，使光束垂直照射到光栅上。
3. 观察光栅衍射条纹，找到第k级明纹的位置。
4. 使用光栅读数显微镜测量光栅常数d。
5. 使用分光计测量第k级明纹的衍射角θ。
6. 根据光栅方程计算光波波长λ。
五、实验数据与结果1. 光栅常数d：5.0mm2. 第k级明纹的衍射角θ：22.5°3. 光波波长λ：λ = d sinθ / k = 5.0mm sin22.5° / 1 ≈4.34μm六、实验讨论与分析1. 通过实验，我们验证了光栅方程的正确性，并成功测定了光波波长。
2. 在实验过程中，需要注意以下几点：（1）确保光束垂直照射到光栅上，避免光束斜射导致测量误差。
（2）调整光栅与分光计的光轴平行，以保证衍射条纹清晰。
（3）选择合适的衍射级数k，避免衍射条纹过于密集或过于稀疏。
七、实验结论本实验通过光栅测波长，成功掌握了光栅衍射现象及其应用。
光栅特性与光波波长测量
衍射光栅的特性与光波波长的测量衍射光栅由大量等宽、等间距、平行排列的狭缝构成。
实际使用的光栅可以用刻划、复制或全息照相的方法制作。
衍射光栅一般可以分为两类:用透射光工作的透射光栅和用反射光工作的反射光栅。
本实验使用的是透射光栅。
根据多缝衍射的原理,复色光通过衍射光栅后会形成按波长顺序排列的谱线,称为光栅光谱,所以光栅和棱镜一样是一种重要的分光光学元件。
在精确测量波长和对物质进行光谱分析中普遍使用的单色仪、摄谱仪就常用衍射光栅构成色散系统。
本实验要求:理解光栅衍射的原理,研究衍射光栅的特性;掌握用衍射光栅精确测量波长的原理和方法;进一步熟悉分光计的工作原理和分光计的调节、使用方法。
【实验原理】1.光栅常数和光栅方程图4.11—1 衍射光栅衍射光栅由数目极多,平行排列且宽度、间距都相等的狭缝构成,用于可见光区的光栅每毫米缝数可达几百到上千条。
设缝宽为a,相邻狭缝间不透光部分的宽度为b,则缝间距d = a + b就称为光栅常数(图4.11—1,这是光栅的重要参数。
根据夫琅和费衍射理论,波长λ的平行光束垂直投射到光栅平面上时,光波将在每条狭缝处发生衍射,各缝的衍射光在叠加处又会产生干涉,干涉结果决定于光程差。
因为光栅各狭缝间距相等,所以相邻狭缝沿θ方向衍射光束的光程差都是 dsinθ(图4.11—1。
θ是衍射光束与光栅法线的夹角,称为衍射角。
在光栅后面置一会聚透镜,使透镜光轴平行于光栅法线(图4.11—2,透镜将会使图4.11—2所示平面上衍射角为θ的光都会聚在焦平面上的P点,由多光束干涉原理,在θ满足下式时将产生干涉主极大,户点为亮点:=k=kdλθ(4.11—1±±,1,2,0(sin式中k是级数,d是光栅常数。
(1式称为光栅方程,是衍射光栅的基本公式。
由(1式可知,θ=0对应中央主极大,P0点为亮点。
中央主极大两边对称排列着±1级、±2级……主极大。
实际光栅的狭缝数目很大,缝宽极小,所以当产生平行光的光源为细长的狭缝时,光栅的衍射图样将是平行排列的细锐亮线,这些亮线实际就是光源狭缝的衍射像。
用衍射光栅测量光波波长实验报告
用衍射光栅测量光波波长实验报告下载提示：该文档是本店铺精心编制而成的，希望大家下载后，能够帮助大家解决实际问题。
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光栅衍射实验报告误差
一、实验目的1. 了解光栅衍射的基本原理；2. 掌握光栅衍射实验的操作方法；3. 分析光栅衍射实验中的误差来源及影响；4. 探讨减小误差的方法。
二、实验原理光栅衍射是指当光波通过一个具有周期性结构的障碍物时，光波在障碍物后发生衍射现象，形成一系列明暗相间的条纹。
光栅衍射条纹的位置与光波的波长、光栅的周期性结构以及入射角有关。
光栅衍射的公式为：d sinθ = k λ其中，d为光栅常数，θ为衍射角，k为衍射级次，λ为光波的波长。
三、实验器材1. 光栅；2. 准直器；3. 分光计；4. 单色光源；5. 滤光片；6. 硬纸板（用于接收衍射条纹）；7. 秒表；8. 记录本及笔。
四、实验步骤1. 将光栅放置在分光计的载物台上，调整光栅与分光计的垂直方向；2. 调整准直器，使光束垂直射向光栅；3. 调整分光计，使光束垂直射向光栅；4. 通过分光计观察衍射条纹，并记录衍射条纹的位置；5. 改变入射角，重复步骤4，记录不同入射角下的衍射条纹位置；6. 分析实验数据，计算光栅常数、波长等参数。
五、误差分析1. 系统误差（1）光栅放置误差：光栅放置不垂直于入射光，导致衍射条纹位置偏移，影响测量结果。
（2）入射光束不垂直：入射光束与光栅不垂直，导致衍射角θ偏大或偏小，影响测量结果。
（3）光栅常数误差：光栅常数测量不准确，导致计算出的波长存在误差。
2. 偶然误差（1）读数误差：观察者读取衍射条纹位置时，因个人生理差异导致读数误差。
（2）测量误差：测量过程中，因仪器精度限制导致测量误差。
（3）环境因素：温度、湿度等环境因素对实验结果产生影响。
六、减小误差的方法1. 仔细调整光栅与分光计的垂直方向，确保光栅放置准确；2. 调整准直器，使光束垂直射向光栅；3. 选用高精度的光栅，提高光栅常数的测量精度；4. 采用多次测量取平均值的方法，减小偶然误差；5. 在实验过程中，注意环境因素的稳定，减少环境因素对实验结果的影响。
七、实验结果及分析1. 通过实验，测量得到光栅常数、波长等参数；2. 分析实验数据，得出结论；3. 对实验中出现的误差进行评估，并提出改进措施。
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将上述 式 （）式 （） 入 式 （） Ｐ ３ 、 ４代 ２ ａ可计 算波 长 。如
表 １ 示 ， 表 中可 以看 出 ， 所 从 随着 斜 入射 角 度 的增 大 ，
光束 通 过透镜 会 聚在焦 平 面上 ， 就会形 成一组 明 、 暗相 间 的衍射 条纹 。设 波 长 为 的光 波斜 入 射 于光 栅 平 面时 ，
７３０ ２０ ３陕西省汉中市陕西理工学 院（ 区） 北 物理 系。
收 稿 时 间 ： １ — ４—０ ２ １ ０ ０ ７
对平 行光斜 入 射 衍射 光 栅 的各 种情 况进 行 了实 验 ， 得 出了平行 光斜 入 射 角 与波 长 误 差 的 经验 公 式 ， 结 果 其 （ 上接 第 ３ 页 ） ７
于入 射光线 垂 直于 光栅 狭 缝 的平 面 内 ， 即入 射 到光 栅 同
一
３１ 旋 转光栅 ．
将旋转望远镜筒螺丝锁住 ， 把旋转刻度盘螺丝拧松 ， 旋转刻度盘 目＝５， 。由于刻 度盘、 光栅和载物 台一 起旋
转， 即相 当于光 线 入 射 角 为 ｏ然 后 再 测 量 绿 光 的衍 射 ；
后 方 向倾 斜 ）角 度约 ５ ， ， 。测量 数据 如表 ２ 示 ， 所 最后将 载
相 同 ， 边光 谱 的顶端 与分 划板 中间刻度 线 同高 ， 左 右边 光 谱 的底 端与分 划板 上 面 刻 度 线 同 高 ， 量 数 据 如表 ２所 测 示 。从 表 中可 以看 出 ， 射 光 栅 前后 倾 斜对 测 量 结 果 没 衍
为了得出入射角与波长误差 的关 系， 将 与 进 行曲线拟合 ， 如图 １ 所示 ， 可以得到曲线的拟合方程 ， （／ 口 Ｃ （） ５ 其 中 Ａ＝７０ ２ ２ Ｂ＝１ ．２ ５ ， ．３ １ ， １９ ７４ Ｃ＝６５ ２ 根 据 上 ．９ １
：
一
取负值 。如果只对斜入射时光栅的衍射的一级谱线作一 讨论 ， 对其 他级 别 的谱 线 均可类 推 。设 ＋１ 和 一１ 级 级谱 线 的衍射 角分 别为 ０ ＞０ 一０ 】 ０ 可得 ： 】 ， 一＜ ，
实验 ，０２ １（ ）２ —２ ２Ｏ ，５ ３ ：２ ５．
［］ ６ 吴大艳 ， 丁成祥 ， 文斌 ． 孙 光栅 衍射实 验操作 的探讨 ［ ］ 安徽工 业 Ｊ．
大 学 学 报 ，０ ８２ （ ）１４ ０ ２０ ，５ １ ：０ —１６．
４ 结 论
作者简介 ： 毅 ， ， 谭 男 讲师 。工作单 位 ： 陕西理 工学 院物 理 系。通讯 地址
＝
述 方程 即可计 算在任 意斜 入射角 度下 的 ， 实现 波长 的
正确测 量 。
詈ｓｌｉ一 （Ｏｓ １ ｉ ＋ｎ ） ｎ ０
（ ２ ）
但实验 结果 表 明 ， 入射 与 波 长 测量 存 在 一定 的关 斜
系 ， 且斜 入射 角越 大 ， 而 其测量 波 长 的误 差越 随之增 大 。
：
式 ， 结果 将有 利 于对 测 量 波 长 的矫 正 。此 项 工作 对 光 其 栅 的工 程技术 应用 将有 一定 的价 值 。 ２ 实验 原理
一
＾
二
、， （） ． ３ ，
＾
Ｌ ，
一
１一
立
（） ４
＼ ｒ， －
束 平 行光斜 入 射 到 光栅 平 面 时 ， 光栅 后 面 的 衍射
理 实 验 ，００ ２ （ ）３ ２１ ，３４ ：４—３ ． ６
［］ ２ 王琪琨 ， 张兆钧 ． 斜入射 光波 的光 栅衍射 研究 ［ ］大学 物理 实验 ， Ｊ．
１９ ，２ ２ ：７— ８ ９９ １ （） ２ ２ ．
［］ ３舒惠霞 ． 光栅衍射实验 中一个 不容忽视 的环节 ［ ］陕 西工学 院学 Ｊ．
有影 响 ， 而衍 射光栅 左 右倾 斜对 测量 结果 有微 弱 的影 响 ， 其 主要 原 因是 光谱 平 面 与 读 数装 置 平 面存 在 一 个 夹 角 ，
物 台下 面 的螺丝 Ｃ调 高或 者 调低 （ 对 于光 栅 在左 右 方 相 向倾 斜 ） 角度 约 ５ ， 时左 右 两 边 的衍 射 光谱 高 度 也 不 ， 。这
３ ２ 倾斜 光栅 ． 载物 台下面 有 ３个 不 在 同一 直 线 上 的 螺 丝 ， 图 ２ 如
谭 毅 ： 入 射 衍 射 光 栅 时 波 长莉 量 的 影 响 辞
所示 ， 将光栅置于载物台的中间位置 ， 让光栅 的一侧对准 载 物 台下 面 的一 个螺 丝 Ｃ 另外 一侧 在 两个 螺丝 的中间 ， ， 将 载物 台调试 水平 ， 光源垂 直 入射光 栅 ， 让 然后将 载 物 台 下面 的前 后 螺 丝 （ ， ） 高或 者 调 低 （ 当 于光 栅 在 前 ａ ｂ调 相
ｌ — Ｉ 随之迅速 增大 。 ０也
光 栅 方程 为 ：
ｄ ｓ ０＋ｓ ｉ ：±从 （ｉ ｎ ｉ） ｎ （ ０ １２ … …） ｋ＝ ， ， ， （） １
式 中 ： 一 光栅 常 数 ， ｄ 一入 射 角 ，｝ 数 ， ． ］ 一级 一衍 射 角 ， 射条 纹在 光 栅 平 面 法 线 左侧 时 ， 衍 ０取 正 值 ， 侧 ０ 右
收 稿 时 间 ：０ ｌ ｏ —２ ２１ — ４ ６
【 ＋厂 Ｉ ￡】因 Ｇ ／ ８一 ｌ （） ） ， Ｂ ｎ８ 嘲 ２一 ５
代替 ｃ ／１８— ３ １ Ｂ １８ ８ ９） ５ （ 。
参 考 文献
［］ 油品计量员读本》 中国石化 出版社 ，０ １ １《 ． ２０ ．
具有温度体积修正功能的加油机结构图如图２ 所示。
３ 结 论
［］ Ｆ ４ — ０６ ２Ｊ ４３ ２ Ｏ 燃油加油机检定规程 ． Ｊ ［］ Ｂ ８５ ９ ８ 石油计 量表 ） ３ Ｇ １８ —１ （ ９ ．
１ 引 言
射 中央明纹均 与分 划 板 的 竖 线 重 合 ， 即入 射 角 ０＝ｏ ） ｏ， 记下 中央 明纹 所在位 置 的刻度 ， 再测 量绿 光 的衍 射角 。
衍射光 栅作 为一 种 优 良的 分光 元 件 ， 近代 光 谱 仪 在
中有广泛的应用 ， 比如利用光栅衍射可以作光谱分析 、 测 量光 波 的波长 等 ． 一般 对 光 栅 衍射 现 象 的分 析 ， 只是 限
［］ Ｂ Ｔ ８５—８ （ ４ Ｇ ／ １８ ３ 石油计 量表 ） ．
根据（ ｒ ｎ１７—１９） 加 油机 体 积 示 值 进 行 修 ＯＭＬ １ ９５ 对 ） 正 ． 是保 证 量 值 准 确 统 一 ， 油 交 易公 平 的必 要 条 件 。 燃 在 目前技 术 已基 本成 熟 的条 件 下 ， 量 监督 管 理 机 构 与 计
注 ： 文 采 用 本
．
＝
×
， 不 用 而
＝
时时根 据计 量 温 度 信 号 （ ） 计 量 密 度 信 号 （ ） ｔ和 』 自动 求 Ｄ 得 标准 密度 ｐ ０和 体 积 修 正 系数 Ｖ Ｆ， 根据 ｖｏ ２ Ｃ 并 ２＝ ×Ｖ Ｆ计 算 出标 准体积 后送 达指 示装 置 。 Ｃ
《 计量与测试技誉 １ ∞１ 年第３ ８拳纂９ 期
斜 入 射 衍 射 光 栅 对 波 长 测 量 的 影 响
Ｉｆｕ ｎ ｅｏ ｂ ｑ ｅＩｃ ｅｃ ｆｒｃｉｅＧ ａ ｎ ｓｏ ｖｌｎ ｔ ａｕｅ ｎ ｎ ｅ ｃ ｆＯ ｆ ｕ ｎｉ ｎ ｅＤｉ ａｔ ｒｔ ｇ ｎＷａｅｅｇｈＭｅｓｒｍｅ ｔ Байду номын сангаас ｉ ｄ ｆ ｖ ｉ
误差 也 就越 大 ， 推导 出 了人 射角 与 波 长误 差 的 经验 公 并
角。重复上述过程分别将 ０＝１ 、 ＝ ０、 ＝３￣０＝ ０ ０ ￣ ０ ０、
４。 ０。光栅 常数 ｄ＝ ｍ 取 ｋ＝ ±ｌ用 分光 计 测 出各 ｍ， ，
谱线 的衍射 角 ０ 以及 ０。 ｌ ０
ｖ一 １
报 ，Ｏ３ １ （ ）４ ４ ． ２Ｏ ，９ １ ：８— ９
图 ２
［］ ４ 刘春平 ， 宋汉阁 ． 光栅衍射实验现象 引发的新思考 ［ ］大 学物理实 Ｊ．
验 ，Ｏ４ １ （）２ —２ ． ２Ｏ ，７ １ ：２ ５
表 ２ 光 栅 倾 斜 对 波 长 测 量 的 影 响
［］ ５ 陈艳山 ， 闵爱琳 ， 罗文森 ． 光栅 衍射实 验 中的小发现 ［ ］ 大学物 理 Ｊ．
３ 实 验方 法
薯０ １ ６
８ ０
为 了得 到斜 入射 角 度 与 波 长误 差 的关 系 ， 实验 所 用
童 ／ 挖 ／ ｏ ｊ ／ １ ｝ ＼
图１ 与 ０的关系曲线
的分光仪型号为 Ｆ Ｙ— １ ， Ｇ Ｏ 型 光源 为低压汞灯 ， 它所发 出的 光谱 是不 连续 的。通 过 光 栅 衍射 后 ， 出 现 与各 波 将 长相对 应 的线 状 谱 ， 择 绿 色 光谱 线 （ ＝５６０ｎ 进 选 ０ ４ ．７ｍ） 行 测量 。将 平行 光垂 直 入 射 光栅 （ 即光栅 两 面 反 射 回来 叉 丝 的像 与分划 板 上 刻度 线 重 合 ， 且叉 丝 的竖 线 和衍 并
加 油机 生产 厂 家应 积极 推动该 技 术 的应 用 。
［ ］ ￣０４ ９９ 罐 内液体石油产品计量技术规范》 ５ Ｊ １１ —１ （ Ｊ ８ ．
作者 简介： 郑衍焕 ， ， 男 助理工程 师。工作单位 ： 福建 省漳平 市质量计量 检 测所 。通讯地址 ：６４ Ｏ福建省漳平市江滨路 ２８号 。 ３４Ｏ ９
谭 毅
（ 陕西理工学院物理系 ， 陕西 汉 中 ７３０ ） ２０３
摘 要： 为了研究斜入射衍射光栅对波长测 量的影响 ， 采用了平行光斜入射衍射光栅 ， 得出了平行光斜入射角越大 ， 其波 长误差也就越大 ， 并推导 出了
人射 角 与波 长误 差 的 经验 公 式 ， 研 究 结果 将有 利 于 对 测 量 波 长 的矫 正 。 其 关 键 词 ： 衍 射 ； 入 射 ； 长 测 量 光栅 斜 波