超短脉冲激光技术ppt课件
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超短脉冲技术要点
I I t E2 t
E2 q
cos2
➢ 高带宽：光脉冲的脉宽和其带宽乘积为相同数量级，脉宽 缩短，则带宽增加。100fs的脉冲宽度其带宽达到了10THz， 最短的可见光波段超短激光脉冲的带宽已经包含了大部分 可见光光谱区，看起来象白光一样。高带宽在光通信方面 非常重要。
➢ 高功率激光：激光器输出功率提升意味着体积的增加，也 意味着费用的增长，fs技术可以用中等输出能量的激光器产 生有极高峰值功率激光输出，目前已达到1015W量级的峰值 功率和1020W/cm2的光强。
属于非相干叠加，没有干涉项，为非同步辐射。
对于无规则变化的光场，讨论其瞬时光强I t 意义
不大，一般讨论其平均光强。
§3.1概论
▪ 光场的平均光强
I t E t 2 N Eq cos q t • N Eq cos q t
qN
qN
Eq2 cos2 q t 2 Eq Eq cos q t cos q t
2、纵模间隔非严格相等。
q
q c 2Lq
q c 2L0nq
q
q1 q
c 2L0
q 1
1
ቤተ መጻሕፍቲ ባይዱ
nq1
q
1
nq
m
3、各纵模初始相位随机分布，q1 q const.
以上三点互相关联，由于色散造成的 q
和
m
各纵模初始相位随机分布造成了 t 的随机分布，
最终造成输出的光场在时域随时间做无规则起伏，
激光原理与技术
超短脉冲技术
1
§3.1概论
由图中可知，光子封闭在L中，L为谐振腔的几何长度， 则光子的空间测不准量为x L。 光子在谐振腔中往返振荡，其动量测不准量为
《超短脉冲技术》课件
超短脉冲的波形控制
脉冲整形技术
通过改变脉冲的波形，实现脉冲能量的优化分配 ，提高脉冲的稳定性和可靠性。
脉冲压缩技术
通过光学元件的色散效应，将长脉冲压缩成短脉 冲，提高脉冲的峰值功率。
脉冲多路复用技术
将多个超短脉冲组合在一起，实现更高的输出功 率和更广泛的调谐范围。
超短脉冲的稳定性问题
1 2
模式跳变
激光雷达与测距
• 激光雷达与测距：超短脉冲激光雷达是一种高精度、高分辨率 的测距和定位技术。它利用超短脉冲的宽光谱和高重复频率特 性，能够实现高精度的距离和速度测量，被广泛应用于地形测 绘、无人驾驶、气象观测等领域。
原子分子光谱学研究
• 原子分子光谱学研究：超短脉冲 技术为原子分子光谱学研究提供 了新的手段。由于超短脉冲的宽 光谱特性和高峰值功率，它能够 产生瞬时的强光场，从而实现对 原子分子高分辨率和高灵敏度的 光谱测量。这种技术被广泛应用 于物理、化学和天文学等领域。
光纤损耗
光纤中的折射率不均匀、光纤弯曲和 杂质等都会引起光波散射，导致脉冲 能量损失。
空气损耗
超短脉冲在空气中传输时，会被空气 中的分子和气溶胶粒子吸收和散射， 造成能量损失。
04
超短脉冲的应用实例
超快光学成像
• 超快光学成像：超短脉冲技术被广泛应用于超快光学成像领 域。由于超短脉冲的极短持续时间和高峰值功率，它能够产 生瞬时的光场，从而在极短的时间内对物质进行高分辨率和 高灵敏度的成像。这种技术被广泛应用于生物医学、材料科 学和物理学等领域。
光纤放大
利用掺杂光纤作为增益介质，通过泵浦光激发电子-空穴对，实现 信号光的放大。
固态晶体放大
利用固态晶体中的非线性效应，实现信号光的放大。
第3章 超短脉冲技术1
13
激光器输出总光场是2N+1个纵模相干的结果：
按指数形式展开，再用三角函数表示
(3.1-7)’
14
由(3.1-8) ～(3.1-10)式可知, 2N+1个振荡模经过锁相以后，总 光场变为频率为ω0 的调幅波。振幅Ａ(t)是随时间变化的周期函 数，光强Ｉ(t)正比Ａ２(t) ，也是时间的函数，光强受到调制。按 傅里叶分析，总光场由2N十1个纵模频率组成，因此激光输出脉 冲是包括2N十1个纵模的光波。 图3.1-3给出了7（N=3)个振荡模 的输出光强曲线。
20
复习上一节
锁模所产生的现象
(1)锁模激光器的输出是间隔为τ=2L/c的规则脉冲序列。
0， t1
(2)每个脉冲的宽度
得到窄的锁模脉宽。（ t=to=0时，A(t)有极大值，而11式分子(1/2) (2N+1) △ wt1=时，A(t)=0,令 △t=t1-t0 并近似为半峰值宽，则 有…）
17
通过分析可知以下性质：
(1)激光器的输出是间隔为τ=2L/c的规则脉冲序列。
(2)每个脉冲的宽度
1 1 2N 1
0， t1
得到窄的锁模脉宽。（ t=to=0时，A(t)有极大值，而11式分子(1/2) (2N+1) △ wt1=时，A(t)=0,令 △t=t1-t0 并近似为半峰值宽，则 有…）
9
某一瞬时的输出光强为
第一项 平均值，其平均光强为：
第二项
(3.1-5)
接收到的光强是在一段比1/ νq = 2π/ωq 大的时间(t1)内的
因为第一项积分： 第二项积分： 所以：
10
该式说明：非锁模时，平均光强是各个纵模光强之和 的一 半。
激光器输出总光场是2N+1个纵模相干的结果：
按指数形式展开，再用三角函数表示
(3.1-7)’
14
由(3.1-8) ～(3.1-10)式可知, 2N+1个振荡模经过锁相以后，总 光场变为频率为ω0 的调幅波。振幅Ａ(t)是随时间变化的周期函 数，光强Ｉ(t)正比Ａ２(t) ，也是时间的函数，光强受到调制。按 傅里叶分析，总光场由2N十1个纵模频率组成，因此激光输出脉 冲是包括2N十1个纵模的光波。 图3.1-3给出了7（N=3)个振荡模 的输出光强曲线。
20
复习上一节
锁模所产生的现象
(1)锁模激光器的输出是间隔为τ=2L/c的规则脉冲序列。
0， t1
(2)每个脉冲的宽度
得到窄的锁模脉宽。（ t=to=0时，A(t)有极大值，而11式分子(1/2) (2N+1) △ wt1=时，A(t)=0,令 △t=t1-t0 并近似为半峰值宽，则 有…）
17
通过分析可知以下性质：
(1)激光器的输出是间隔为τ=2L/c的规则脉冲序列。
(2)每个脉冲的宽度
1 1 2N 1
0， t1
得到窄的锁模脉宽。（ t=to=0时，A(t)有极大值，而11式分子(1/2) (2N+1) △ wt1=时，A(t)=0,令 △t=t1-t0 并近似为半峰值宽，则 有…）
9
某一瞬时的输出光强为
第一项 平均值，其平均光强为：
第二项
(3.1-5)
接收到的光强是在一段比1/ νq = 2π/ωq 大的时间(t1)内的
因为第一项积分： 第二项积分： 所以：
10
该式说明：非锁模时，平均光强是各个纵模光强之和 的一 半。
超短脉冲第四章-PPT
以及 () 三阶色散(third order dispersion, TOD)
注意 () k()z () k ()z () k ()z
即有关群延得量与群速得量不仅相差一个长度量, 还差一个符号。 如果我们说负得群速色散, 即就是说正得群延迟色散。
对于光在介质中得传播, 可以写成Φ(ω)=ωn(ω) l/c。 因为n一般就是ω得 函数, 求群延迟色散以及高阶色散都变成了对折射率求导数。对于光栅对与 棱镜对空间色散元件, 求群延迟色散以及高阶色散即就是对空间路径求导数
第四章 超短激光脉冲特性
1 、平面波啁啾脉冲波形变 假定化一个平面波脉冲通过一段色散介质,为了简单起见,忽略偏振
得变化,只考虑得二阶色散, 即群延迟色散。设z=0处入射脉冲:
E( z 0, t ) A(t )ei (t )ei0t
通过色散介质后得场强就是初始场强得傅里叶变换乘以相位因
子 ei ( )
第四章 超短激光脉冲特性
3 、含有啁啾得高斯光束在色散介质中得传播
对出射脉冲作傅里叶变换, 可得传播后得脉冲光谱:
out [(2 ln 2 / ) / p ][1 4( / p )2 ( p (2 ln 2))4 ]1 2
与入射光谱相同
线性啁啾脉冲在负与正得群延迟色散介质中传播后脉冲波形得变化
第四章 超短激光脉冲特性
4 、傅里叶变换受限脉冲与非傅里叶变换受限脉 一个冲脉冲得包络强度I(t)得半高宽 与它得傅里叶变换光谱得半
高宽得乘积(时间带宽积)必须大于等于一个常数, 即
p
依脉冲波形而异,对于高斯波形脉冲, 2ln 2 / 0.441 , 而对 于双曲正割 sech2 (t) 波形脉冲, 0.315
第四章 超短激光脉冲特性
注意 () k()z () k ()z () k ()z
即有关群延得量与群速得量不仅相差一个长度量, 还差一个符号。 如果我们说负得群速色散, 即就是说正得群延迟色散。
对于光在介质中得传播, 可以写成Φ(ω)=ωn(ω) l/c。 因为n一般就是ω得 函数, 求群延迟色散以及高阶色散都变成了对折射率求导数。对于光栅对与 棱镜对空间色散元件, 求群延迟色散以及高阶色散即就是对空间路径求导数
第四章 超短激光脉冲特性
1 、平面波啁啾脉冲波形变 假定化一个平面波脉冲通过一段色散介质,为了简单起见,忽略偏振
得变化,只考虑得二阶色散, 即群延迟色散。设z=0处入射脉冲:
E( z 0, t ) A(t )ei (t )ei0t
通过色散介质后得场强就是初始场强得傅里叶变换乘以相位因
子 ei ( )
第四章 超短激光脉冲特性
3 、含有啁啾得高斯光束在色散介质中得传播
对出射脉冲作傅里叶变换, 可得传播后得脉冲光谱:
out [(2 ln 2 / ) / p ][1 4( / p )2 ( p (2 ln 2))4 ]1 2
与入射光谱相同
线性啁啾脉冲在负与正得群延迟色散介质中传播后脉冲波形得变化
第四章 超短激光脉冲特性
4 、傅里叶变换受限脉冲与非傅里叶变换受限脉 一个冲脉冲得包络强度I(t)得半高宽 与它得傅里叶变换光谱得半
高宽得乘积(时间带宽积)必须大于等于一个常数, 即
p
依脉冲波形而异,对于高斯波形脉冲, 2ln 2 / 0.441 , 而对 于双曲正割 sech2 (t) 波形脉冲, 0.315
第四章 超短激光脉冲特性
超短脉冲激光技术(钱列加老师)
5．6 (3)一．概述 (3)1．飞秒激光脉冲的特性 (3)2．飞秒脉冲的传输 (5)3．光束空间传输 (6)4．脉冲传输的数值模拟 (6)5．时空效应 (9)5.1自相位调制 (10)5.2相位调制对有限光束的影响——自聚焦 (11)二．飞秒光学 (13)1．简介 (13)2．色散元件 (13)2.1 膜层色散 (13)2.2 材料体色散 (13)2.3 角色散元件 (14)3．群速度色散的补偿及控制 (14)4．聚焦元件 (16)4.1 透镜的色差 (16)4.2 脉冲畸变与PTD效应 (16)三．飞秒激光器 (18)1．锁模简介 (18)2．克尔透镜锁模 (18)3．飞秒激光振荡器 (20)4．光纤孤子激光器 (21)四．飞秒脉冲的放大与压缩 (23)1．简介 (23)2．飞秒脉冲放大的困难 (25)3．啁啾脉冲放大技术 (26)4．CP A放大器的设计 (27)4.1 CP A激光系统的工作脉宽 (27)4.2 高增益的前置放大器 (27)4.3 装置的色散控制 (28)4.4 设计多程CP A放大器的理论模型 (31)五．脉冲整形 (34)1．脉冲整形 (34)2．飞秒光脉冲整形的物理基础 (34)(1)线性滤波 (34)(2)脉冲整形装置 (35)(3)脉冲整形的控制 (38)3．几种典型的空间光调制器 (39)(1)可编程液晶空间光调制器(LC SLM) (39)A．电寻址方式 (39)B．光寻址方式 (40)(2)声光调制器 (41)(3)变形镜 (41)4．脉冲压缩 (42)2.1 波导介质中的SPM (42)2.2 级联非线性压缩脉冲 (43)六．脉冲时间诊断技术 (45)1．强度相关 (45)(1) 多次平均测量 (45)(2) 单次工作方式 (47)(3) 三次相关法 (48)2．干涉相关 (49)3．脉冲振幅与位相的重建 (50)七．大口径高功率激光装置 (53)1．高能量的PW钛宝石/钕玻璃混合系统 (55)2．关键技术问题 (56)2.1 高阶色散 (57)2.2 光谱窄化和漂移引起的光谱畸变 (57)2.3 非线性自位相调制SPM (58)2.4 自发辐射放大ASE (58)3．光参量啁啾脉冲放大(OPCPA) (58)3.1 大口径高能钕玻璃泵浦的OPCPA 系统 (62)3.2 小口径低能量高重复率OPCPA 系统 (63)4．展望 (64)4.1 峰值功率的理论极限 (64)4.2 光学元件的限制 (65)4.3 非线性B积分的限制 (65)5．6一． 概述1． 飞秒激光脉冲的特性飞秒（15110fs s −=）激光最早出现于70年代初。
超短激光脉冲——锁模技术概要PPT课件
第2页/共23页
超短激光脉冲的应用
• 飞秒激光微加工（适用于各种类型材料）
—喷墨打印机的硅喷嘴
—激光冷烧蚀(ablation)-固体直接气化而不提高温度
—金属表面深度发黑处理（飞秒激光脉冲使金属表面改形而形成 纳米结构）
• 高精度外科切除，周围组织的损伤随脉冲持续时
间的缩短而减小。
• 眼角膜外科:飞秒激光在角膜中造成泡状物
十一模同位相
第13页/共23页
第14页/共23页
锁模方法
• 1966年，梅曼演示世界上第一台激光器6年之后De Maria.等人做出第 一台锁模激光器（可饱和吸收体自锁）
• 主动式锁模:主动式锁模通过调制腔损耗或者调制往返相位改变
实现锁模（如图）
声光调制器为最常用方法：电信号驱动的 正弦调幅（AM）对每个纵模进行调制。
式将 呈现周期性地相长干涉—产生强的光脉冲爆（burst）—
锁模或锁相。
2L (L为腔长往返时间)
脉冲的时间间隔为
c 1
• 每个脉冲的持续时间由同位相振荡的模式数目决定，如果N个 模式被锁定，频率间隔为∆ע，则整个锁模带宽为 N∆— ע该带 宽越宽，脉冲持续时间越短。
第7页/共23页
激光腔模
（2）从两个含时间的函数开始：
个例如
已知，测量 F (t)
F和' (t)
，其中一
将直接给出另一个
F (t )
G( )
F ' (t)来自其中为延时，G( )
为一阶相关函数：
G( )
F '(t)F(t )dt
要测一个时间事件需要更短的时间事件。
—对于超短 持续时间的脉冲，脉冲用于测量它自己！
超短激光脉冲的应用
• 飞秒激光微加工（适用于各种类型材料）
—喷墨打印机的硅喷嘴
—激光冷烧蚀(ablation)-固体直接气化而不提高温度
—金属表面深度发黑处理（飞秒激光脉冲使金属表面改形而形成 纳米结构）
• 高精度外科切除，周围组织的损伤随脉冲持续时
间的缩短而减小。
• 眼角膜外科:飞秒激光在角膜中造成泡状物
十一模同位相
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第14页/共23页
锁模方法
• 1966年，梅曼演示世界上第一台激光器6年之后De Maria.等人做出第 一台锁模激光器（可饱和吸收体自锁）
• 主动式锁模:主动式锁模通过调制腔损耗或者调制往返相位改变
实现锁模（如图）
声光调制器为最常用方法：电信号驱动的 正弦调幅（AM）对每个纵模进行调制。
式将 呈现周期性地相长干涉—产生强的光脉冲爆（burst）—
锁模或锁相。
2L (L为腔长往返时间)
脉冲的时间间隔为
c 1
• 每个脉冲的持续时间由同位相振荡的模式数目决定，如果N个 模式被锁定，频率间隔为∆ע，则整个锁模带宽为 N∆— ע该带 宽越宽，脉冲持续时间越短。
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激光腔模
（2）从两个含时间的函数开始：
个例如
已知，测量 F (t)
F和' (t)
，其中一
将直接给出另一个
F (t )
G( )
F ' (t)来自其中为延时，G( )
为一阶相关函数：
G( )
F '(t)F(t )dt
要测一个时间事件需要更短的时间事件。
—对于超短 持续时间的脉冲，脉冲用于测量它自己！
最新激光原理-激光技术教学讲义ppt
图21.1. -73 Q开关激光脉冲建立过程
在泵浦过程的大部分时间里谐振腔处于低Q值(Qo)状态，故阈值很 高不能起振，从而激光上能级的粒子数不断积累，直至 t0时刻， 粒子数反转达到最大值△ni，在这一时刻，Q值突然升高(损耗下 降)，振荡阈值随之降低，于是激光振荡开始建立。由于此△ni >>△nt(阈值粒子反转数)，因此受激辐射增强非常迅速，激光介质 存储的能量在极短的时间
设三个振动频率分别为ν1 、 ν2 、 ν3 的三个光波沿同一方向传播，
且有关系式： ν3=3ν1，
ν2= 2ν1 , E1 = E 2 =E3 = E0
若相位未锁定，则此三个不
E(t)
v3=3v1, v2=2v1， 初相位无 规 律
E0
-E0
I(t)
v2 v3
v1
同频率的光波的初位相 1 、 2 、 3 彼此无关，如左图， 由于破坏性的干涉叠加，所
可以推得总光强：
N 2
E
2 m
该式说明了平均光强是各个纵模光强之和,每
个脉冲的宽度 约为：
1
q
假如各个模的振幅及相位都固定，也可推得输出脉冲的峰值功率
正比于
N
2
E
2 0
，因此，由于锁模，峰值功率增大了N倍。
每个脉冲的宽度
窄的锁模脉冲。
1 1 , 可见增益线宽愈宽，愈可能得到
N q
二、锁模的基本原理 先看三个不同频率光波的叠加：Ei = E0cos(2π νi t+ i ) i=1,2,3
21世纪的激光技术与产业的发展将支撑并推进高速宽带海量的光通信以及网络通信并将引发一场照明技术革命小巧可靠寿命长节能半导体led发光将主导市场此外将推出品种繁多的光电子消费类产品如vcddvd数码相机新型彩电掌上电脑电子产品智能手机手持音响播放设备摄影投影和成像办公自动化光电设备如激光打印传真和复印等以及新型的信息显示技术产品如crtlcd及pdpfedoel平板显示器等并进入人们的日常生活中
超短脉冲激光技术
精选版课件ppt
11
锁模激光器的输出特性
锁模激光器是指腔内振荡的各纵模间隔相等，并具有确定 的相位关系，激光器的 输出是列时间间隔一定的超短脉冲。
示波器输出的锁模脉冲序列图
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非锁模和理想锁模激光器的
信号结构, (a) 非锁模,（b)理 想锁模
12
要获得窄脉宽、高峰值功率的光脉冲，只有采用锁模的方法，就是 使各纵模相邻频率间隔相等，并且相邻纵模位相差为常量。这一点 在单横模的激光器中是能够实现的。
普通运转激光器中的驰豫振荡
泵浦作用下，激光器达到其振荡阈值 产生激光振荡，腔内光子数上升长产生激光； 随着激光的发射，上能级粒子数被大量消耗， 使反转粒子数密度下降，然后腔内光子数密度 下降。此时泵浦的继续抽运反转粒子数密度重 新上升，重复上述过程，输出一系列尖峰脉冲
驰豫振荡产生的激光脉冲的特点： 脉冲的峰值功率低 增大抽运能量只会增加小尖峰的个数 脉宽度约为ms量级
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20
自锁模激光器
某些激光增益工作物质的折射率可表示为： 0 2I(t)
式中，第一项为与光强无关的折射率，第二项为非线性折射率。 在横截面内光强呈高斯分布的激光束通过工作物质时，由于上述效应造成的 折射率的横向分布，将产生自聚集效应。自聚焦的焦距和轴线上的光强呈反 比。如果来自外界的扰动引起偶然的光脉冲振荡，由于光脉冲中部的光强大 于前后沿，脉冲中部经工作物质时形成的自聚焦距小于前后沿，因此当光脉 冲每次经过在束腰位置处设置的光阑，前后沿被不断消弱，形成锁模脉冲。
超短脉冲激光技术
报告人：xxx
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1
主要内容
超短脉冲激光及其特点 调Q激光 锁模激光技术 飞秒激光技术
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.
Q Q
图调 示 意
意电 图光
调 示
.
锁模激光器原理
普通多模激光器的输出特性
腔长为L的激光器，其纵模的频率间隔为：
自由运转激光器一般都包括很多超过阈值的 纵模
这些模的振幅及相位都不确定，激光输出随 时间的变化是它们无规则叠加的结果，是一 种时间平均的统计值。 如果激光工作物质的增益曲线内包含2N+1 个纵模，激光输出的光波场是2N+1个纵模 的和，而平均光强则是各纵模光强之和。
.
2N+1个振荡的模经过锁相以后，总的光场变为频率为ω0的调
幅波。振幅Ａ(t)是一随时间变化的周期函数
为讨论方便，假定α = 0，则
7个纵模锁定后的输出光强
具有如下性质：
(1)激光器的输出是间隔为τ=2L/c的规则脉冲序列
(2)每个脉冲的宽度
1 2N1
1
q
，可见增益线宽愈宽，愈可能
得到窄的锁模脉宽。
.
被动锁模原理
在没有发生锁模以前，假设腔内光子的分布 基本上是均匀的，但还有一些起伏。由于染 料具有可饱和吸收的特性，弱的信号透过率 小，受到的损耗大，而强的信号则透过率大， 损耗小，且其损耗可通过工作物质的放大得 到补偿。所以光脉冲每经过染料和工作物质 一次。其强弱信号的强度相对值就改变一次， 在腔内多次循环后，极大值与极小值之差会 越来越大。脉冲的前沿不断被削陡，而尖峰 部分能有效地通过，则使脉冲变窄。
驰豫振荡产生的激光脉冲的特点： 脉冲的峰值功率低 增大抽运能量只会增加小尖峰的个数 脉宽度约为ms量级
.
驰豫振荡示意图
调Q原理 驰豫振荡脉冲能量低的原因在于每个脉冲总在阈值附近产生
要产生高能量脉冲，必须控制腔内损耗，即调节腔内的品质因数Q
理调 原
Q
设法在光泵浦初期将激光器内的振荡阈值调高，从而抑制激光 振荡，使工作物质的上能级粒子数得到积累。随着光泵的继续 激励，上能级粒子数逐渐积累到最大值。此时，突然将器件的 阈值调低，那么，积累在上能级的大量粒子便雪崩式地跃到激 光下能级，从而获得贬值功率极高的激光脉冲输出。
超短脉冲激光技术
报告人：xxx
.
主要内容
超短脉冲激光及其特点 调Q激光 锁模激光技术 飞秒激光技术
.
超短脉冲激光及其特点
什么是超短脉冲激光？
一般是指时间宽度小于10^(-12)秒的激光脉冲 10^(-12)秒~皮秒；10^(-15)秒~飞秒；10^(-18)秒~阿秒
一般超短激光脉冲：5飞秒~几百飞秒
2、被动锁模
被动锁模是利用可饱和吸收体和腔内光强的变化来实现锁模
.
3、同步泵浦锁模 锁模既可以像主动锁模那样通过周期性地调制谐振腔的损耗或光程来实现，也可以 通过周期性地调制谐振腔的增益来实现。 具体做法：用一台主动锁模激光器的脉冲序列作为种子脉冲去泵浦另一台激光器使 其实现锁模。
4、自锁模 不需要在谐振腔内插入任何调制元件，而是利用工作物质自身的非线性效应来保 持各振荡纵模频率的等间隔分布和确定相位关系。如掺钛蓝宝石激光器。
.
锁模激光器的输出特性
锁模激光器是指腔内振荡的各纵模间隔相等，并具有确定 的相位关系，激光器的 输出是列时间间隔一定的超短脉冲。
示波器输出的锁模脉冲序列图
.
非锁模和理想锁模激光器的 信号结构, (a) 非锁模,（b)理 想锁模
要获得窄脉宽、高峰值功率的光脉冲，只有采用锁模的方法，就是 使各纵模相邻频率间隔相等，并且相邻纵模位相差为常量。这一点 在单横模的激光器中是能够实现的。 2N+1个纵模锁模后的输出：
非线性克尔效应
.
非线性克尔效应
折射率与光强有关: n (I)= n + n2 I
时间强度变化导致自相位调制
高斯横模导致自聚焦
.
飞秒激光谐振腔
.
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continuoudsuwrataiovne (CW)
pulshesor(mtesotdpe-ullosceksed)
.
锁模的方法
1、主动锁模
主动锁模是采用周期性调制谐振腔参量的方法。 基本原理：在谐振腔中插入一个受外界信号控制的调制器，用一定的调制频 率周期性地改变腔内振荡模的振幅或相位。当选择调制频率等于纵模间隔时， 对各个模的调制会产生边频，边频又与两个相邻纵模的频率相一致，由此引 起模之间的相互作用。若调制的强度足够大，则使所有的振荡模达到同步， 形成周期性的锁模脉冲序列。
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超短脉冲激光的特点
时间宽度非常短 光谱含量非常丰富 光脉冲峰值功率高
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中科院物理所 TW级飞秒激光 装置
极光Ⅲ号装置
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脉冲激光器的发展
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超短脉冲激光的应用
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巨脉冲的产生原理：调Q
普通运转激光器中的驰豫振荡
泵浦作用下，激光器达到其振荡阈值 产生激光振荡，腔内光子数上升长产生激光； 随着激光的发射，上能级粒子数被大量消耗， 使反转粒子数密度下降，然后腔内光子数密度 下降。此时泵浦的继续抽运反转粒子数密度重 新上升，重复上述过程，输出一系列尖峰脉冲
可饱和吸收体的吸收特性
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被动锁模过程
Intensity
Short time (fs)
k= 1 k= 2 k= 3
k= 7
弱脉冲被抑制强脉冲被压缩和放大
经过多次往返，经过可饱和吸收体和增益介质的共同作用可以产生一个很短的脉冲
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Z型腔SESAM锁模谐振腔及输出脉冲
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自锁模激光器
某些激光增益工作物质的折射率可表示为： 0 2I(t)
式中，第一项为与光强无关的折射率，第二项为非线性折射率。 在横截面内光强呈高斯分布的激光束通过工作物质时，由于上述效应造成的 折射率的横向分布，将产生自聚集效应。自聚焦的焦距和轴线上的光强呈反 比。如果来自外界的扰动引起偶然的光脉冲振荡，由于光脉冲中部的光强大 于前后沿，脉冲中部经工作物质时形成的自聚焦距小于前后沿，因此当光脉 冲每次经过在束腰位置处设置的光阑，前后沿被不断消弱，形成锁模脉冲。
(3)输出脉冲的峰值功率正比于 E02(2N1)2 ，因此，由于锁 模，峰值功率增大了2N+1倍。
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脉冲宽度与增益曲线宽度的关系
Bandwidth vs Pulsewidth bbrrooaaddeesrt ssppeeccttrruumm n = const. narrobwandswpniedcthtrum