材料物理性能热1答案

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《材料物理性能》课后习题答案

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1-1一圆杆的直径为2.5 mm 、长度为25cm 并受到4500N 的轴向拉力,若直径拉细至2.4mm ,且拉伸变形后圆杆的体积不变,求在此拉力下的真应力、真应变、名义应力和名义应变,并比较讨论这些计算结果。

解:由计算结果可知:真应力大于名义应力,真应变小于名义应变。

1-5一陶瓷含体积百分比为95%的Al 2O 3 (E = 380 GPa)和5%的玻璃相(E = 84 GPa),试计算其上限和下限弹性模量。

若该陶瓷含有5 %的气孔,再估算其上限和下限弹性模量。

解:令E 1=380GPa,E 2=84GPa,V 1=0.95,V 2=0.05。

则有当该陶瓷含有5%的气孔时,将P=0.05代入经验计算公式E=E 0(1-1.9P+0.9P 2)可得,其上、下限弹性模量分别变为331.3 GPa 和293.1 GPa 。

1-6试分别画出应力松弛和应变蠕变与时间的关系示意图,并算出t = 0,t = ∞ 和t = τ时的纵坐标表达式。

解:Maxwell 模型可以较好地模拟应力松弛过程:V oigt 模型可以较好地模拟应变蠕变过程:)(2.36505.08495.03802211GPa V E V E E H =⨯+⨯=+=上限弹性模量)(1.323)8405.038095.0()(112211GPa E V E V E L =+=+=--下限弹性模量())1)(()1()(10//0---=-∞=-=Ee e Et t t σσεσεττ其蠕变曲线方程为:./)0()(;0)();0()0((0)e (t)-t/e στσσσσσστ==∞==则有::其应力松弛曲线方程为0816.04.25.2ln ln ln 22001====A A l l T ε真应变)(91710909.4450060MPa A F =⨯==-σ名义应力0851.0100=-=∆=AA l l ε名义应变)(99510524.445006MPa A F T =⨯==-σ真应力以上两种模型所描述的是最简单的情况,事实上由于材料力学性能的复杂性,我们会用到用多个弹簧和多个黏壶通过串并联组合而成的复杂模型。

《材料物理性能》课后习题答案

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1-1一圆杆的直径为2.5 mm 、长度为25cm 并受到4500N 的轴向拉力,若直径拉细至2.4mm ,且拉伸变形后圆杆的体积不变,求在此拉力下的真应力、真应变、名义应力和名义应变,并比较讨论这些计算结果。

解:由计算结果可知:真应力大于名义应力,真应变小于名义应变。

1-5一瓷含体积百分比为95%的Al 2O 3 (E = 380 GPa)和5%的玻璃相(E = 84 GPa),试计算其上限和下限弹性模量。

若该瓷含有5 %的气孔,再估算其上限和下限弹性模量。

解:令E 1=380GPa,E 2=84GPa,V 1=0.95,V 2=0.05。

则有当该瓷含有5%的气孔时,将P=0.05代入经验计算公式E=E 0(1-1.9P+0.9P 2)可得,其上、下限弹性模量分别变为331.3 GPa 和293.1 GPa 。

1-6试分别画出应力松弛和应变蠕变与时间的关系示意图,并算出t = 0,t = ∞ 和t = τ时的纵坐标表达式。

解:Maxwell 模型可以较好地模拟应力松弛过程:)(2.36505.08495.03802211GPa V E V E E H =⨯+⨯=+=上限弹性模量)(1.323)8405.038095.0()(112211GPa E V E V E L =+=+=--下限弹性模量./)0()(;0)();0()0((0)e (t)-t/e στσσσσσστ==∞==则有::其应力松弛曲线方程为0816.04.25.2ln ln ln 22001====A A l l T ε真应变)(91710909.4450060MPa A F =⨯==-σ名义应力0851.0100=-=∆=AA l l ε名义应变)(99510524.445006MPa A F T =⨯==-σ真应力Voigt 模型可以较好地模拟应变蠕变过程:以上两种模型所描述的是最简单的情况,事实上由于材料力学性能的复杂性,我们会用到用多个弹簧和多个黏壶通过串并联组合而成的复杂模型。

材料物理性能课后习题答案

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材料物理性能习题与解答目录1 材料的力学性能 .................................... 错误!未定义书签。

2 材料的热学性能 .................................... 错误!未定义书签。

3 材料的光学性能 .................................... 错误!未定义书签。

4 材料的电导性能 .................................... 错误!未定义书签。

5 材料的磁学性能 .................................... 错误!未定义书签。

6 材料的功能转换性能 ................................ 错误!未定义书签。

1材料的力学性能1-1一圆杆的直径为2.5 mm、长度为25cm并受到4500N的轴向拉力,若直径拉细至 2.4mm,且拉伸变形后圆杆的体积不变,求在此拉力下的真应力、真应变、名义应力和名义应变,并比较讨论这些计算结果。

解:根据题意可得下表由计算结果可知:真应力大于名义应力,真应变小于名义应变。

1-2一试样长40cm,宽10cm,厚1cm,受到应力为1000N拉力,其杨氏模量为×109 N/m2,能伸长多少厘米?解:拉伸前后圆杆相关参数表)(0114.0105.310101401000940cmEAlFlEll=⨯⨯⨯⨯⨯=⋅⋅=⋅=⋅=∆-σε0851.01=-==Alε名义应变1-3一材料在室温时的杨氏模量为×108 N/m 2,泊松比为,计算其剪切模量和体积模量。

解:根据 可知:1-4试证明应力-应变曲线下的面积正比于拉伸试样所做的功。

证:1-5一陶瓷含体积百分比为95%的Al 2O 3 (E = 380 GPa)和5%的玻璃相(E = 84 GPa),试计算其上限和下限弹性模量。

若该陶瓷含有5 %的气孔,再估算其上限和下限弹性模量。

《材料物理性能》课后习题答案.doc

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1-1 一圆杆的直径为2.5 mm、长度为25cm并受到4500N的轴向拉力,若直径拉细至2.4mm,且拉伸变形后圆杆的体积不变,求在此拉力下的真应力、真应变、名义应力和名义应变,并比较讨论这些计算结果。

解:真应力OY = — = ―"°。

—=995(MP Q)A 4.524 xlO-6真应变勺=In — = In — = In^v = 0.0816/0 A 2.42名义应力a = — = ―4°°°_ 一= 917(MPa)A) 4.909x1()2名义应变£ =翌=& —1 = 0.0851I。

A由计算结果可知:真应力大于名义应力,真应变小于名义应变。

1- 5 一陶瓷含体积百分比为95%的/\12O3(E = 380 GPa)和5%的玻璃相(E = 84 GPa), 试计算其上限和下限弹性模量。

若该陶瓷含有5%的气孔,再估算其上限和下限弹性模量。

解:令Ei=380GPa, E2=84GPa, V^O. 95, V2=0. 05o则有上限弹性模量=E]% +E2V2 = 380 X 0.95 +84 X 0.05 =365.2(GP Q)下限弹性模量战=(¥ +3)T =(?料+誓尸=323.1(GP Q)E]380 84当该陶瓷含有5%的气孔时,将P二0. 05代入经验计算公式E=E O(1-1. 9P+0. 9P2) 可得,其上、下限弹性模量分别变为331.3 GPa和293. 1 GPa。

1-6试分别画出应力松弛和应变蠕变与时间的关系示意图,并算出t = 0, t = oo和t二£时的纵坐标表达式。

解:Maxwell模型可以较好地模拟应力松弛过程:其应力松弛曲线方程为:b⑴=贝0光必则有:<7(0) = b(0);cr(oo) = 0;<7(r)= a(0)/e.Voigt模型可以较好地模拟应变蠕变过程:其蠕变曲线方程为:的)=火(1 -广")=£(00)(1 _g")E则有:£(0)=0; £(OO)= 21;冶)=%1-(尸).以上两种模型所描述的是最简单的情况,事实上山于材料力学性能的复杂性,我们会用到 用多个弹簧和多个黏壶通过串并联组合而成的复杂模型。

材料物理性能部分课后习题..

材料物理性能部分课后习题..

材料物理性能部分课后习题..课后习题第⼀章1.德拜热容的成功之处是什么?答:德拜热容的成功之处是在低温下,德拜热容理论很好的描述了晶体热容,CV.M∝T的三次⽅2.何为德拜温度?有什么物理意义?答:HD=hνMAX/k 德拜温度是反映晶体点阵内原⼦间结合⼒的⼀个物理量德拜温度反映了原⼦间结合⼒,德拜温度越⾼,原⼦间结合⼒越强3.试⽤双原⼦模型说明固体热膨胀的物理本质答:如图,U1(T1)、U2(T2)、U3(T3)为不同温度时的能量,当原⼦热振动通过平衡位置r0时,全部能量转化为动能,偏离平衡位置时,动能⼜逐渐转化为势能;到达振幅最⼤值时动能降为零,势能打到最⼤。

由势能曲线的不对称可以看到,随温度升⾼,势能由U1(T1)、U2(T2)向U3(T3)变化,振幅增加,振动中⼼就由r0',r0''向r0'''右移,导致双原⼦间距增⼤,产⽣热膨胀第⼆章1.300K1×10-6Ω·m4000K时电阻率增加5%由于晶格缺陷和杂质引起的电阻率。

解:按题意:p(300k) = 10∧-6 则: p(400k) = (10∧-6)* (1+0.05) ----(1)在400K温度下马西森法则成⽴,则: p(400k) = p(镍400k) + p(杂400k) ----(2) ⼜: p(镍400k) = p(镍300k) * [1+ α* 100] ----(3) 其中参数: α为镍的温度系数约= 0.007 ; p(镍300k)(室温) = 7*10∧-6 Ω.cm) 将(1)和(3)代⼊(2)可算出杂质引起的电阻率p(杂400k)。

2.为什么⾦属的电阻因温度升⾼⽽增⼤,⽽半导体的电阻却因温度的升⾼⽽减⼩?对⾦属材料,尽管温度对有效电⼦数和电⼦平均速率⼏乎没有影响,然⽽温度升⾼会使离⼦振动加剧,热振动振幅加⼤,原⼦的⽆序度增加,周期势场的涨落也加⼤。

无机材料物理性能》课后习题答案

无机材料物理性能》课后习题答案

《材料物理性能》第一章材料的力学性能1-1一圆杆的直径为2.5 mm 、长度为25cm 并受到4500N 的轴向拉力,若直径拉细至2.4mm ,且拉伸变形后圆杆的体积不变,求在此拉力下的真应力、真应变、名义应力和名义应变,并比较讨论这些计算结果。

解:由计算结果可知:真应力大于名义应力,真应变小于名义应变。

1-5一陶瓷含体积百分比为95%的Al 2O 3 (E = 380 GPa)和5%的玻璃相(E = 84 GPa),试计算其上限和下限弹性模量。

若该陶瓷含有5 %的气孔,再估算其上限和下限弹性模量。

解:令E 1=380GPa,E 2=84GPa,V 1=0.95,V 2=0.05。

则有当该陶瓷含有5%的气孔时,将P=0.05代入经验计算公式E=E 0(1-1.9P+0.9P 2)可得,其上、下限弹性模量分别变为331.3 GPa 和293.1 GPa 。

1-11一圆柱形Al 2O 3晶体受轴向拉力F ,若其临界抗剪强度τf 为135 MPa,求沿图中所示之方向的滑移系统产生滑移时需要的最小拉力值,并求滑移面的法向应力。

解: 1-6试分别画出应力松弛和应变蠕变与时间的关系示意图,并算出t = 0,t = ∞ 和t = τ时的纵坐标表达式。

解:Maxwell 模型可以较好地模拟应力松弛过程: Voigt 模型可以较好地模拟应变蠕变过程: 以上两种模型所描述的是最简单的情况,事实上由于材料力学性能的复杂性,我们会用到用多个弹簧和多个黏壶通过串并联组合而成的复杂模型。

如采用四元件模型来表示线性高聚物的蠕变过程等。

第二章 脆性断裂和强度)(112)(1012.160cos /0015.060cos 1017.3)(1017.360cos 53cos 0015.060cos 0015.053cos 82332min 2MPa Pa N F F f =⨯=︒︒⨯⨯=⨯=︒⨯︒⨯=⇒︒⨯︒=πσπτπτ:此拉力下的法向应力为为:系统的剪切强度可表示由题意得图示方向滑移2-1 求融熔石英的结合强度,设估计的表面能力为1.75J/m 2; Si-O 的平衡原子间距为1.6*10-8cm;弹性模量从60到75Gpaa E th γσ==GPa 64.28~62.2510*6.175.1*10*)75~60(109=- 2-2 融熔石英玻璃的性能参数为:E=73 Gpa ;γ=1.56 J/m 2;理论强度σth=28 Gpa 。

无机材料物理性能课后习题答案

无机材料物理性能课后习题答案

⽆机材料物理性能课后习题答案《材料物理性能》第⼀章材料的⼒学性能1-1⼀圆杆的直径为2.5 mm 、长度为25cm 并受到4500N 的轴向拉⼒,若直径拉细⾄ 2.4mm ,且拉伸变形后圆杆的体积不变,求在此拉⼒下的真应⼒、真应变、名义应⼒和名义应变,并⽐较讨论这些计算结果。

解:由计算结果可知:真应⼒⼤于名义应⼒,真应变⼩于名义应变。

1-5⼀陶瓷含体积百分⽐为95%的Al 2O 3 (E = 380 GPa)和5%的玻璃相(E = 84 GPa),试计算其上限和下限弹性模量。

若该陶瓷含有5 %的⽓孔,再估算其上限和下限弹性模量。

解:令E 1=380GPa,E 2=84GPa,V 1=,V 2=。

则有当该陶瓷含有5%的⽓孔时,将P=代⼊经验计算公式E=E 0+可得,其上、下限弹性模量分别变为 GPa 和 GPa 。

1-11⼀圆柱形Al 2O 3晶体受轴向拉⼒F ,若其临界抗剪强度τf 为135 MPa,求沿图中所⽰之⽅向的滑移系统产⽣滑移时需要的最⼩拉⼒值,并求滑移⾯的法向应⼒。

0816.04.25.2ln ln ln 22001====A A l l T ε真应变)(91710909.4450060MPa A F =?==-σ名义应⼒0851.0100=-=?=A A l l ε名义应变)(99510524.445006MPa A F T =?==-σ真应⼒)(2.36505.08495.03802211GPa V E V E E H =?+?=+=上限弹性模量)(1.323)8405.038095.0()(112211GPa E V E V E L =+=+=--下限弹性模量解:1-6试分别画出应⼒松弛和应变蠕变与时间的关系⽰意图,并算出t = 0,t = ∞ 和t = τ时的纵坐标表达式。

解:Maxwell 模型可以较好地模拟应⼒松弛过程:Voigt 模型可以较好地模拟应变蠕变过程:以上两种模型所描述的是最简单的情况,事实上由于材料⼒学性能的复杂性,我们会⽤到⽤多个弹簧和多个黏壶通过串并联组合⽽成的复杂模型。

材料物理性能课后答案

材料物理性能课后答案

材料物理性能课后答案【篇一:《材料物理性能》王振廷版课后答案106页】磁化强度、磁导率、磁化率、剩余磁感应强度、磁各向异性常数、饱和磁致伸缩系数。

a、磁化强度:一个物体在外磁场中被磁化的程度,用单位体积内磁矩的多少来衡量,成为磁化强度mc、饱和磁化强度:磁化曲线中随着磁化场的增加,磁化强度m或磁感强度b开始增加较缓慢,然后迅速增加,再转而缓慢地增加,最后磁化至饱和。

ms成为饱和磁化强度,bs成为饱和磁感应强度。

e、磁化率:从宏观上来看,物体在磁场中被磁化的程度与磁化场的磁场强度有关。

h、磁晶各向异性常数:磁化强度矢量沿不同晶轴方向的能量差代表磁晶各向异性能,用ek表示。

磁晶各向异性能是磁化矢量方向的函数。

2、计算gd3+和cr3+的自由离子磁矩?gd3+的离子磁矩比cr3+离子磁矩高的原因是什么?gd3+有7个未成对电子, cr3+ 3个未成对电子.3、过渡族金属晶体中的原子(或离子)磁矩比它们各自的自由离子磁矩低的原因是什么?4、试绘图说明抗磁性、顺磁性、铁磁性物质在外场b=0的磁行为。

5、分析物质的抗磁性、顺磁性、反铁磁性及亚铁磁性与温度之间的关系?答:(1) 抗磁性是由外磁场作用下电子循轨运动产生的附加磁矩所造成的,与温度无关,或随温度变化很小。

(2) 根据顺磁磁化率与温度的关系,可以把顺磁体分为三类,一是正常顺磁体,其原子磁化率与温度成反比;二是磁化率与温度无关的顺磁体;三是存在反铁磁体转变的顺磁体,当温度高于一定的转变温度tn时,它们和正常顺磁体一样服从局里-外斯定律,当温度低于tn时,它们的原子磁化率随着温度下降而减小,当t→0k时,磁化率趋于常数。

(3) 反铁磁性物质的原子磁化率在温度很高时很小,随着温度逐渐降低,磁化率逐渐增大,温度降至某一温度tn时,磁化率升至最大值;再降低温度,磁化率又减小。

(4 ) 亚铁磁性物质的原子磁化率随温度的升高而逐渐降低。

6、什么是自发磁化?铁磁体形成的条件是什么?有人说“铁磁性金属没有抗磁性”,对吗?为什么?a、组成铁磁性材料的原子或离子有未满壳层的电子,因此有固有原子磁矩。

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组织敏感性:内耗,电阻率,磁导率(成分及组织), 研究与组 织的关系,为合理制定生产工艺提供规律性的指导 5. 为确定产品的可靠性分析模型提供必要的物理性能
用途和应用领域
• 微处理器的盖和散热 片:
第2章 材料的热性能
2.1 材料的热容 2.2 材料的热膨胀 2.3 材料的热传导 2.4 材料的热电效应
3) 德拜热容模型:
CV ,m
E T
V
3N
Ak
h
kT
2
exp
h
kT
exp
h
kT
12
() 为频率态密度
CV ,m
E T
V
m 0
k
h
kT
2
exp
h
kT
exp
h
kT
12
()d
2.1 材料的热容
3) 德拜热容模型:
CV ,m
3R[12( T )3
D
D T
Cm CmA Cme AT3 BT
2.1 材料的热容
2) 德拜温度
是反映固体的许多特性的重要标志。
在熔点时,原子振幅达到使晶格破坏的数值,m 和熔点Ts有:
2.1 材料的热容
1.固体热容理论简介
热容(Heat capacity):一定量的物质在一定条件下温度升高1K所需要 的热,是用以衡量物质所包含的热量的物理量,用符号C 表示,单位是 J·K-1。
定压热容和定容热容: 等压条件下的热容称定压热容,用符号Cp表示; 等容条件下的热容称定容热容,用符号CV表示。
参考教材
• 《材料物理性能》,田莳编著,北京航空航天大学出版社, 2004年。
• 《材料物理性能》,邱成军主编,哈尔滨工业大学出版社, 2007年。
• 《材料物理性能》,郑冀等编著,天津大学出版社,2008 年。
• 《材料的性能》,赵新兵等著,高等教育出版社,2006年。
第1章 绪论
• 材料(material):材料是人类用于制造物品、器件、构 件、机器或其他产品的那些物质。
h
exp
h
kT
1
2.1 材料的热容
2)爱因斯坦热容模型:
由等容热容定义得:
CV ,m
E T
V
3N
Ak
h
kT
2
exp
h
kT
exp
h
kT
2
1
3RfE E
/T
讨论:
(1) 晶体处于较高温度时,kT>>hv, hv/kT<<1, 爱因斯坦函数趋向于1,此时:
CV,m=3R=24.91J/mol/k, 与杜隆-珀替定律是一致的,在温度较高时,比较准 确。
(2)温度很低时,hv>>kT,则有:
CV ,m
3NAk
E
T
2
exp
E
T
实验表明:在低温时,热容和T3成正比,上式比实验值更快的趋于0.
2.1 材料的热容
3) 德拜热容模型:
模型:晶体中各原子 间存在弹性斥力和引力, 这种力使原子的热振动相 互受牵连和制约,相邻原 子间协调齐步地振动。
2.1 材料的热容
• 20世纪70年:信息、材料和能源 (文明的三大支柱)
• 80年代以高技术群为代表的新技术革命,又把新材料、信 息技术和生物技术并列为新技术革命的重要标志。
• 分类:金属材料,无机非金属材料,高分子材料

结构材料与功能材料
第1章 绪论
• 材料性能是一种用于表征材料在给定的外界条件下的行为 的参量。
kT
2.1 材料的热容
2)爱因斯坦热容模型:
温度为T,振动频率为v的谐振子平均能量为:
0
nh
exp
nh
kT
0
exp
nh
kT
h
exp
h
kT
1
一摩尔晶体有NA个原子,每个原子有3个自由度,共有3 NA 个自由度,每个自 由度相当于有一个谐振子在振动:晶体振动的平均能量为:
E
3NA
3N A
• 材料使用中表现有多少行为,就对应有多少性能。外界条 件不同,相同的材料也会有不同的性能。多数的性能都有 量纲。为了便于学习、测试和研究,常采用不同的标准来 划分性能
第1章 绪论
• 物理性能:电,介电,热,光,磁,弹性和内耗 • 力学性能:强度 耐压 抗折 韧性 刚性 • 化学性能:抗氧化性能 耐腐蚀性能 抗酸、抗碱
材料物理性能
主讲教师:朱鼎 电子邮件:zd-0118@ 办公地址:5号楼329室
考核方式
• 本课程采用笔试方式考核。课程总评成绩 由平时成绩(占30%)和期末考试成绩两 部分构成,平时成绩中实验成绩占10%, 出勤、作业、课堂测验、学习主动性等占 20%。
课堂三定律
• 第一定律,手机不能响 • 第二定律,后排不能坐 • 第三定律,作业不能抄
• 工艺性能:可塑性、流动性等 • 使用性能:耐磨性等
第1章 绪论
意义:
1. 制造和发展功能材料的基础 2. 对要求综合性能的结构材料而言,物理性能也是极为重要的。 (航天飞机,热障涂层) 3. 利用材料的物理性质变化探讨材料内部的微观情况是一个重要的 研究方法。 4. 非组织敏感:弹性模量,热膨胀系数,居里点(成分)
0
3d exp
1
3D
T
exp(D )
] 1
T
式中, D
为德拜特征温度,D
hm
k
h
kT
• 当 T ? D
CV,m 3R
当 T = D
CV,m
12 4R( T
5
D
)3
2.1 材料的热容
2.金属和合金的热容
1) 金属的热容 Ⅰ区 Cm∝T Ⅱ区 Cm∝T3 Ⅲ区 Cm>3R
对于金属:其载流子主要是声 子和电子。低温时有:
比热容: 1千克物质的热容,用c表示,单位是J·kg-1·K-1。 摩尔热容: 1摩尔物质的热容,用Cm表示,单位是J·mol-1·K-1。
对于固体和液体来说,Cp和CV近似相等,但是在要求较高的计算中不能忽略。 对于理想气体来说,Cp,m − CV,m = R,其中R是理想气体常数
2.1 材料的热容
2.1 材料的热容
2)爱因斯坦热容模型:
前提:晶格中每个分子独立地振动,振动的频率为v,
把原子的振动视为谐振子,谐振子具有0点能,谐振子的
能量为:
En
nh
1 2
h
En为频率为v的谐振子振动能,n为声子量子数,取 0,1,2,3… 具有能量为En的谐振子数目为:
exp(En) exp( nh )
kT
1.固体热容理论简介
1)杜隆-珀替定律:
气体分子的热容理论用于固体,用经典的统计力学处理,晶体有 N个原子,总的平均级能量3NkBT, N=NA, 摩尔热容为:
CV ,m
ቤተ መጻሕፍቲ ባይዱ
U T
V
3NAkB
3R
24.91J gmol 1gK 1
热容是一个固定不变的与温度无关的物理量,只用于除Si, C, B以 外的一部分单原子金属。
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