边值问题的数值解法
第三章静电场及其边值问题的解法

电路; • 在电力系统中,可利用电容器来改善系统的功率因数,以
减少电能的损失和提高电气设备的利用率;
如何求电容器的电容?
14
电磁场与波
1. 电容 电容是导体系统的一种基本属性,是描述导体系统 储存电荷能
力的物理量。
孤立导体的电容
界条件为
或
ED11tn
s
0
介质1
nˆ
E1
1
1
注:媒质1为介质,媒质2为导体
导体
22
电磁场与波
静电位的边界条件
设P1和P2是介质分界面两侧紧贴界面的相邻两点,其电位分
别为ϕ1和ϕ 2
当两点间距离⊿l→0时,C与D趋于同一 点,取作电位参考点
1 2
媒质1 1
1 A
B 2
媒质2 2
D
l
C
由
和
2
2
n
1
1
n
S
• 若介质分界面上无自由电荷,即 s 0
2
2
n
1
1
n
•
导体表面上电位的边界条件:
常数,
n
S
电磁场与波
例 3.5 无限长同轴线内外导体半径分别为a,b,外导体接地,内
导体电位为U,内外导体间部分填充介电常数为ɛ1的介质,其余部
分介电常数为ɛ2 ,(a)图中二介质层分界面半径为c;(b)图 0 1
孤立导体的电容定义为所带电量q与其电位的比值,即
Cq
电位参考点为 无穷远处
例: 真空中半径a的孤立带电导体球,其表面电荷量为q,则电位?
q 4 0 a
C 40a
电磁场与电磁波 第4章 静态场的边值问题

设 q’ 距球心为b,则 q 和 q’ 在球外 任一点(r,,)处产生的电位为
第四章 静态场的边值问题
1 ( q q) 4π 0 R R
1(
q
4π 0 r 2 d 2 2rd cos
q
)
r 2 b2 2rb cos
径为a 的圆的反演点。
第四章 静态场的边值问题
将式(4-2-3)代入(4-2-2),可得球外任意点(r,,)的电位
q (
1
a
)
4π 0 r 2 d 2 2rd cos d r 2 b2 2rb cos
(4-2-5)
若导体球不接地且不带电,则当球外放置点电荷 q 后,它的
电位不为零,球面上净电荷为零。此情形下,为满足边界条件,
第四章 静态场的边值问题
第四章 静态场的边值问题
在给定的边界条件下求解泊松方程或拉普拉斯方程称为边 值问题。根据场域边界面上所给定的边界条件的不同,边值问 题通常分为 3 类:
第一类边值问题,给定位函数在场域边界面上的值; 第二类边值问题,给定位函数在场域边界面上的法向导数值; 第三类边值问题又称混合边值问题,一部分边界面上给定的 是位函数值,另一部分边界面上给定的是位函数的法向导数 值。
4.3.1 直角坐标系中的分离变量
直角坐标系中,标量拉普拉斯方程为
2 2 2
0 x2 y2 z2
(4-3-1)
第四章 静态场的边值问题
设 (x,y,z) = X (x)Y(y)Z(z),代入方程(4-3-1),整理可得
1 X
d2 X dx2
1 Y
d 2Y dy2
1 Z
d2Z dz2
数值分析的所有知识点总结

数值分析的所有知识点总结一、数值分析的基本概念1.1 数值分析的定义和作用数值分析是研究利用计算机对数学问题进行数值计算的一门学科。
它旨在发展和分析数值计算方法,以解决实际问题中出现的数学模型。
数值分析的主要作用在于加快科学研究和工程设计的速度,提高计算精度和可靠性,以及发现新的科学规律和工程技术。
1.2 数值计算的基本步骤数值计算通常包括以下基本步骤:建立数学模型、选择适当的数值方法、编写计算程序、进行计算和分析结果。
其中,建立数学模型是数值计算的基础,它将实际问题抽象为数学公式或方程组的形式;选择适当的数值方法是指根据具体问题的特点,选择合适的数值计算方法进行求解;编写计算程序是指将选择的数值方法用计算机程序的形式实现;进行计算和分析结果是指利用计算机进行数值计算,并分析计算结果的准确性和可靠性。
1.3 数值分析的应用范围数值分析广泛应用于科学、工程、经济、金融等领域。
在科学研究中,数值分析常用于数学建模、实验数据处理、科学计算等方面;在工程领域,数值分析常用于工程设计、结构分析、流体力学、传热传质等方面;在经济金融领域,数值分析常用于风险评估、金融工程、市场预测等方面。
二、数值计算方法2.1 插值法插值法是利用已知的离散数据(如实验数据、观测数据)推导出未知的数据值的一种数值计算方法。
常用的插值方法包括拉格朗日插值、牛顿插值、分段插值等。
2.2 数值微分与数值积分数值微分是指利用离散数据计算函数的导数值的数值计算方法。
常用的数值微分方法包括差商法、中心差商法等。
数值积分是指利用离散数据计算函数的积分值的数值计算方法。
常用的数值积分方法包括复合梯形法、复合辛普森法等。
2.3 数值线性代数数值线性代数是研究线性代数问题的数值计算方法。
它涉及到线性方程组的求解、线性方程组的特征值和特征向量的计算、矩阵的LU分解、矩阵的QR分解等内容。
2.4 非线性方程求解非线性方程求解是研究非线性方程的数值计算方法。
monge—ampére方程边值问题的多解

monge—ampére方程边值问题的多解由于其复杂性以及和数学物理学家们最喜爱的特性,蒙芝-安佩尔方程边值问题已经被广泛研究,并且发现了真正的多解性解决方案。
这篇文章旨在讨论这样的多解性解法,以及如何有效地求解它们。
蒙芝-安佩尔方程主要是一类非线性双曲型偏微分方程,它描述的是一类带有奇异终端约束的力学系统。
它的主要优点在于其定义可以被精确表达,并且它可以表示未知的物理过程及其非线性相互作用,这些相互作用求解困难但又非常重要。
蒙芝-安佩尔方程可以在物理上得到准确的描述,因此其应用广泛,常见的例子包括金属扩散以及流体动力学等研究领域。
蒙芝-安佩尔方程边值问题涉及求解边界条件作用下的方程组,这些边界条件有可能被定义在空间的不同范围,因此可能存在多个解决方案。
例如,针对某个定义在某一空间内的力学系统,可能会存在一系列可行的最优状态或动态的解,它们可能具有不同的性质和功能,也可能存在不可表达的解。
解决蒙芝-安佩尔方程边值问题的不同方法有不同的优缺点,这与数学模型中使用的算法有关。
其中,最常用的方法包括隐式迭代法、显式迭代法、贝尔斯坦(Bellman)迭代法、局部逼近法(Local Approximation)和径向基函数(Radial Basis Function)等。
其中,隐式迭代法可以有效地解决多项式外推、全局最优解和突变模型等求解困难的问题;而显式迭代法可以有效解决分支定界问题和数值最优化问题;贝尔斯坦(Bellman)迭代法可以有效解决求解动态蒙芝安佩尔方程,同时可以有效解决边界条件问题;局部逼近法和径向基函数法,可以有效解决近似问题,它们可以在低消耗的情况下求解边界问题。
虽然传统的求解方法能够有效的解决蒙芝-安佩尔方程边值问题,但是在一定的情况下,它们也可能出现分支定界问题,从而影响上述求解方法的效率。
此外,蒙芝-安佩尔方程边值问题可能存在不可表达的多解,这一点对实际应用具有重要的意义。
静电场边值问题唯一性定理

场分布。
02
指导数值计算
在数值计算中,唯一性定理为我们提供了判断计算结果正确性的依据。
如果计算结果不满足唯一性定理,则说明计算过程中存在错误或近似方
法不够精确。
03
简化问题求解
在某些情况下,唯一性定理可以帮助我们简化问题的求解过程。例如,
在某些对称性问题中,我们可以利用唯一性定理直接得出部分解或特殊
01 02 03
深入研究复杂边界条件下的静电场边值问题
目前的研究主要集中在简单边界条件下的问题,对于复杂 边界条件的研究相对较少。未来可以进一步探讨复杂边界 条件下的静电场边值问题,为实际应用提供更广泛的理论 支持。
发展高效稳定的数值计算方法
尽管现有的数值计算方法已经取得了显著的进展,但在处 理大规模、高维度问题时仍面临挑战。未来可以致力于发 展更高效稳定的数值计算方法,以应对日益复杂的实际问 题。
导体表面的电荷分布
导体表面电荷分布的特点
在静电平衡状态下,导体表面电荷分布是不 均匀的,电荷密度与导体表面的曲率有关, 曲率越大电荷密度越大。
导体表面电荷与电场的关系
导体表面电荷产生的电场与导体内部电荷产生的电 场相互抵消,使得导体内部电场为零。
导体表面电荷分布的求解 方法
可以通过求解泊松方程或拉普拉斯方程得到 导体表面的电荷分布。
数值计算方法的改进
针对静电场边值问题的求解,提出了一系列高效的数值计算方法,如有限元法、有限差分法等,这些方法在保持计算 精度的同时,显著提高了计算效率。
实际应用领域的拓展
将静电场边值问题唯一性定理应用于多个实际领域,如电子工程、生物医学等,成功解决了一系列具有 挑战性的实际问题。
对未来研究的展望
解,从而简化计算过程。
边值问题的数值解法在具体求解常微分方程时-2022年学习资料

中南大学数学科学与计算技术学院-第八章常微分方程数值解法-=323-z2=-x32+4y2?-y20=0, 20=0。-取h=0.02,用经典R-K法分别求这两个方程组解yx和y2x的计算值y1:和-y2i,然后按 8.6.6得精确解-6=,t2=0.x-y21-的打靶法计算值》:,部分点上的计算值、精确值和误差列于表8 12。-版核防行:小人学影学烧
中南大学数学科学与计算技术学院-第八章常微分方程数值解法-值得指出的是,对于线性边值问题86.2,一个简单 实用的方法是用解-析的思想,将它转化为两个初值问题:-y"+pxyi+qxy =fx-ya=a,ya=0: 「片+px5+gxy2=0,-ly2a=a,y2a=l。-求得这两个初值问题的解yx和y2x,若y2b≠0 容易验证-a高-8.6.6-为线性两点边值问题8.6.2的解。-例8.7用打靶法求解线性边值问题-版核防行 小人学影学烧
中南大学数学科学与计算技术学院-第八章常微分方程数值解法-y”+y-4y=12x2-3x,0<x<1,-1 0=0,y1=2,-其解的解析表达式为yX=x4+x。-解先将该线性边值问题转化为两个初值问题-y0=0, 1=0,-y2+y%-4y2=0,-y20=0,y1=1。-令乙1=2=y?,将上述两个边值问题分别降为一 方程组初值问题-31=-x31+4y1+12x2-3x,-y,0=0,z10=0,-版权防行:小人学影学烧
中南大学数学科学与计算技术学院-第八章常微分方程数值解法-表8-12-Xi-yu-y2i-yx-y-yl-0.2--0.002407991-0.204007989-0.2016000053-,0.2016000 00-0.53×10-8-0.4--0.006655031-0.432255024-0.425600008 -0.4256000000-0.80x108-0.6-0.019672413-0.709927571-0. 2960000830.7296000000-0.83×108-0.145529585-1.06407038 -1.2096000058-1.2096000000-0.58x108-0.475570149-1.524 28455-2.00000000002.0000000000-例8.8用打靶法求解线性边值问题-4y"+y =2x3+16,-y2=8,y3=35/3。-要求误差不超过0.5×106,其解析解是yx=x2+8/x。 解对应于8.6.4的初值问题为-版凤防行:小人学数:学烧
《电磁场理论》3.1 唯一性定理

第一类边值问题:已知电位函数在全部边界面上的分 布值。 S f 第二类边值问题:已知电位函数在全部边界面上的法 向导数。 f n S 第三类边值问题(混合边值问题):已知一部分边界 面上的电位函数值,和另一部分边界面上电位函数的法 向导数。 S f1 S S1 S2 f 2 1 01:52 2 n S2
+
-
z
+ +++
(r , )
+
+
-
1 (r, ) E0r cos
-
aO
- - -
-
当引入一个不带电的导体小球后, E0 球表面出现感应电荷。 静电平衡下的导体球为等电位体,球内电场为零, r>a空间内的电位由两个部分组成 01:52 12 1 2
1 2
唯一性定理:满足泊松方程或拉普拉斯方程及所给
的全部边界条件的解是唯一的。
利用反证法来证明。假设在一个由表面边界S包围的 体积V内,泊松方程有两个解 1 2 ,则有
2 1 2 * 1 2 2 * 21 22 0 令
01:52 11
例2:一不带电的孤立导体球(半径为a)位于均匀电 场中, E E0 e z ,如图所示,求电位函数。 解:在没有引入导体球时,均匀电场 E 的电位函数为
1 ( z ) E0 e z e z dz C E0 z C
若取z=0为电位参考点,则C=0, 1 ( z) E0 z 在球坐标内,z r cos
常数
n
n
(1)
根据式(1)仍然有
同理,有 C
V
2 ( ) dV 0
第三章 边值问题的解法

解:根据轴对称的特点和无限长的假设, 可确定电位函数满足一维拉普拉斯方程,
R2
采用圆柱坐标系
R1
1 (r ) 0 积分 Aln r B
r r r
由边界条件 U A ln R1 B 0 Aln R2 B
A U ln R1 R2
B
U ln R1
ln
R2
第3章 边值问题的解 法
给定边界条件下求有界空间 的静电场和电源外恒定电场的问 题,称之为边界值问题。
3.1边值问题的提法(分类)
3.1.1边值问题的分类
1 狄利克雷问题:给定整个场域边界面S上各点电位的(函数)
值
f (s)
2 聂曼问题:给定待求位函数在边界面上的法向导数值
/ n f (s)
q
4π0
(r
2
2dr
1
cos
d
)2 1/ 2
(d
2r2
a
2dra2 cos
a4 )1/ 2
导体球不接地:
q a q d
b a2 d
q q a q d
a
—
a
导体球不接地:根据电荷守恒定律,导体球上感应电荷代
数和应为零,就必须在原有的镜像电荷之外再附加另一镜
球壳内:边界为r = a1的导体球面,
边界条件为 (a1, ,) 0
➢ 根据球面镜像原理,镜像电荷
的位置和大小分别为
a1 q1
q
1
b1
a12 d1
q1
q1
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M b a 2 y xk y k h ,k 1, 2, ,n 1。 96
2
y 4 x 。因此,当 h 0 时,差分方程的解收敛到微分方 其中 M max a x b
y f x,y,y, y x,y sk,
这里的 s k 为
(8.6.3)
y
在 处的斜率。令 z y ,上述二阶方程可降为一阶方程组
y z, z f x,y,z ,
(8.6.4)
y a ,z a sk。
计算结果表明打靶法的效果是很好的,计算精度取决于所选取的初值问题数
值方法的阶和所选取的步长 h 的大小。不过,打靶法过分依赖于经验,选取试射 值,有一定的局限性。
第八章常微分方程数值解法
8.6.2 差分方法
差分方法是解边值问题的一种基本方法,它利用差商代替导数,将微分方程 离散化为线性或非线性方程组(即差分方程)来求解。 先考虑线性边值问题(8.6.2)的差分法。将区间 a,b 分成 n 等分,子区间的
s2
,同理得到 yb,s2 ,再判断它是否满足精度要求
y b,s2 。如此重复,直到某个 s 满足 y b,sk ,此时得到 k
的 y xi 和 yi z xi 就是边值问题的解函数值和它的一阶导数值。上述方程 好比打靶, s k 作为斜率为子弹的发射,y b 为靶心,故称为打靶法。
y xy 4 y 12 x 2 3x, 0 x 1, y 0 0,y 1 2,
其解的解析表达式为 y
x x 4 x 。来自解 先将该线性边值问题转化为两个初值问题
xy1 4 y1 12 x 2 3 x, y1 1 0, y1 0 0,y1 xy2 4 y2 0, y2 1 1。 y2 0 0,y2
0.432255024
0.709927571 1.064070385 1.524428455
0.53 10 8 0.4256000080 0.4256000000 0.80 10 8 0.7296000083 0.7296000000 0.83 10 8 1.2096000058 1.2096000000 0.58 10 8
(8.6.8)
2 hpn1 yn2 2h 2 qn1 4yn1 2h 2 f n1 2 hpn1 。
k 2, 3, ,n 2,
第八章常微分方程数值解法 这是一个三对角方程组。 若 qx 0,x a,b ,且步长满足 hpk 2 ,则方程组(8.6.8)的系 数矩阵是严格对角占优的。此时,方程组(8.6.8)的解存在惟一,用追赶法求解 此方程组时一定是数值稳定的,用 Jacobi迭代法求解此方程组时一定是收敛的。
假设
yx,sk sk sk 对给定的 ,它是 的隐函数。 s yx,sk yx,s s k,设初值问题(8.6.3)的解为 k
。 随 是连续变化的,记为
sk
yb,s ,于是我们要找的 0
就是方程
第八章常微分方程数值解法 的根。可以用第6章的迭代法求上述方程的根。比如用割线法有
y xi
8
y xi yi
0
8.4763636364 9.0933333333 9.8369230769 10.6971428571 11.6666666667
0.13 10 8 0.18 10 8 0.16 10 8 0.10 10 8 0.30 10 9
令
,z2 y2 z1 y1
,将上述两个边值问题分别降为一阶方程组初值问题
z1, y1 xz1 4 y1 12 x 2 3 x, z1 y1 0 0,z1 0 0,
第八章常微分方程数值解法
y 2 z 2, z 2 xz2 4 y 2,
y 2 0 0, z 2 0 0。
取 h=0.02 ,用经典R-K法分别求这两个方程组解 y1 x 和y2 x 的计算值 y 1 i 和
y2i ,然后按( 8.6.6 )得精确解
y x y1 x
2 y1 1 y2 x y2 1
长度 h
b a n ,分点 xk
y xk
a k hk 0, 1 , ,n 。由
y xk 1 y xk 1 O h2 2h y xk 1 2 y xk 1 2 xk 1 2 y xk O h h2
0.2016000053 0.2016000000 2.0000000000 2.0000000000 0
例 8.8 用打靶法求解线性边值问题
4 y yy 2 x 3 16,
y 2 8,y 3 35 3。
2 要求误差不超过 0.5 10 6 ,其解析解是 yx x 8 x 。
的打靶法计算值 y i ,部分点上的计算值、精确值和误差列于表 8-12。
第八章常微分方程数值解法 表 8-12
xi
0 0.2
y1i
0 -0.002407991
y2i
0 0.204007989
yi
0
y xi
0
yxi yi
0
0.4
0.6 0.8 1.0
-0.006655031
0.019672413 0.145529585 0.475570149
sk
y 3,sk
1.5 11.488914
2.5 11.842141
2.003224 11.667805 表 8-14
1.999979 11.666659
2.000000 11.666667
xi
2.0
2.2 2.4 2.6 2.8 3.0
yi
8
8.4763636378 9.0933333352 9.8369230785 10.6971426562 11.6666666669
第八章常微分方程数值解法
8.6 边值问题的数值解法
在具体求解常微分方程时,必须附加某种定解条件。定解条件通常有两 种,一种是初始条件,另一种是边界条件。与边界条件相应的定解问题称为 边值问题。本节介绍求解两点边值问题
y f x,y,y,
的数值解法。当 f 关于 y 和
y ,y b ,
6 的初值问题,得到 y3,s4 11.666666669 ,有 y 3,s4 y 3 0.5 10 。于
s1 s0 y3,s1 y3 2.0032241。 y 3,s1 y 3,s0
第八章常微分方程数值解法 表 8-13
(8.6.7)
中,整理后得到关于
2 1
y1,y2, ,yn 1 的方程组
2 1 1 2 1 1 2 2
2h q 4y 2 hp y 2h f 2 hp , 2 hp y 2h q 4y 2 hp y 2h f ,
k k 1 k k k k 1 k
sk sk 1
sk 1 sk 2 yb,sk 1 ,k 2, 3, 。 yb,sk 1 yb,sk 2
(8.6.5)
这样,可以按下面简单的计算过程进行求解。先给定两个初始斜率 s0,s1 , 分别作为初值问题(8.6.4)的初始条件。用一阶方程组的数值方法求解它 们,分别得到区间右端点的函数的计算值 yb,s0 和 yb,s1 。如果 y b,s0 或 y b,s1 ,则以yx,s0 或 yx,s1 作为两点边值问题的解。否则 用割线法(8.6.5)求
对于每一个
6 =11.8421,则有 y 3,s1 y 3 0.0755 0.5 10 。以
s0,s1 作为割线法迭代初
值,由割线法计算
s2 s1
由此得 y3,s2 11.6678 ,仍然不满足精度要求。由 s1,s2,y3,s1 和 y3,s2 用割线法得到 s3 1.999979 。重复这个过程,直到 s4 2.000000 ,再求解相应 是得到边值问题的解 yi ,打靶过程和边值问题的计算 解分别列于表8-13和8-14
因此,边值问题变成求合适的 s k ,使上述方程组初值问题的解满足原边值问 题 yb
的右端边界条件
,从而得到边值问题的解。这样,把一个两点边值问
题的数值解问题转化为一阶方程组初值问题的数值解问题。方程组初值问题的 所有数值方法在这里都可以使用。问题的关键是如何去找合适的初始斜率的试 探值
(8.6.1)
y 是线性时,式(8.6.1)为线性两点边值问题
(8.6.2)
y px y qx y f x , y ,y b 。
8.6.1 打靶法
打靶法 的基本原理是将两点边值问题(8.6.1)转化为下列形式的初值问题
第八章常微分方程数值解法
,qx 0,x a,b ,则由常微分方程的理论得出,两 若 p,q,f Ca,b
点边值问题(8.6.2)的解存在惟一。设 y k 是差分问题(8.6.8),而y xk 是边
yx C 4 a,b ,则截断误差有下列 值问题(8.6.2)的解 y x 在节点 x k 的值,
第八章常微分方程数值解法 值得指出的是,对于线性边值问题(8.6.2),一个简单又实用的方法是用解 析的思想,将它转化为两个初值问题:
px y1 qx y1 f x , y1 a 0; y1 a ,y1
px y2 q x y2 0, y2 a 1。 y2 a ,y2
求得这两个初值问题的解 y1 x 和 y2 x ,若 y2 b 0 ,容易验证