微波光学实验 实验报告
微波光学实验报告
微波光学实验报告实验名称：微波光学实验实验目的：1. 了解微波的基本原理和特性；2. 学习和熟悉微波信号的调制和解调技术；3. 掌握微波信号的传输和放大技术；4. 学习和理解微波天线的工作原理和性能。
实验器材：1. 微波信号发生器；2. 微波放大器；3. 微波混频器；4. 微波频率计；5. 微波传输线；6. 微波天线。
实验原理：微波是指频率范围在300MHz至300GHz之间的电磁波。
与可见光相比，微波有较长的波长，能够穿透和传输更远的距离。
微波的调制和解调技术类似于射频信号的调制和解调技术，可以用于无线通信、雷达、卫星通信等领域。
微波信号的传输和放大技术则是为了保持信号的稳定性和增大信号的功率，以便用于远距离传输。
微波天线是用于接收和发射微波信号的装置，通过调节天线的形状和方向来实现对微波信号的接收和发射。
实验步骤：1. 连接微波发生器和微波放大器，调节微波发生器的频率和功率，观察微波放大器的输出；2. 连接微波发生器、微波放大器和微波混频器，调节微波发生器和微波混频器的频率和功率，观察微波混频器的输出；3. 使用微波频率计测量微波发生器、微波放大器和微波混频器的输出频率；4. 连接微波发生器、微波放大器和微波天线，调节微波发生器和微波天线的频率和功率，观察微波天线的工作状态。
实验结果：1. 测量微波发生器、微波放大器和微波混频器的输出频率，并记录测量值；2. 观察微波放大器和微波混频器的输出，记录输出功率；3. 观察微波天线的工作状态，记录接收和发射的微波信号的强度和方向。
实验结论：1. 微波信号的调制和解调技术能够实现对微波信号的传输和接收；2. 微波放大器可以增大微波信号的功率；3. 微波混频器可以将两个不同频率的微波信号混合，形成新的频率；4. 微波天线可以接收和发射微波信号，并调节信号的方向和强度。
微波光学实验报告
实验时间：2023年X月X日实验地点：微波光学实验室实验者：XXX一、实验目的1. 了解微波光学的基本原理和实验方法；2. 掌握微波分光仪的使用方法；3. 熟悉微波干涉现象，并验证干涉规律；4. 研究微波透镜的成像特性，分析其成像原理。
二、实验原理1. 微波光学是研究电磁波在传播过程中与物质相互作用规律的一门学科。
微波光学实验通常采用电磁波分光仪、透镜、波导等元件，研究微波的干涉、衍射、折射等现象。
2. 微波干涉现象是指两束相干微波相遇时，产生的加强或减弱现象。
实验中，利用微波分光仪产生两束相干微波，通过干涉条纹的观察和分析，验证干涉规律。
3. 微波透镜是一种利用电磁波聚焦原理制成的光学元件。
实验中，通过研究微波透镜的成像特性，分析其成像原理。
三、实验仪器与设备1. 微波分光仪：用于产生两束相干微波；2. 透镜：用于研究微波的成像特性；3. 波导：用于微波的传输；4. 紫外线灯：用于产生干涉条纹；5. 移动台：用于调节微波光路；6. 光电传感器：用于测量干涉条纹。
四、实验步骤1. 连接微波分光仪，设置实验参数，产生两束相干微波；2. 将微波分光仪输出的两束微波分别引入波导，使微波在波导中传播；3. 将波导输出端引入透镜，观察透镜成像特性；4. 通过移动台调节微波光路，观察并记录干涉条纹；5. 改变实验参数，分析微波干涉现象和透镜成像特性。
五、实验结果与分析1. 实验中观察到明显的干涉条纹，验证了微波干涉规律；2. 通过改变实验参数，观察到微波透镜的成像特性，分析其成像原理；3. 实验结果表明，微波透镜具有聚焦和成像功能，成像质量与透镜参数和微波光路有关。
六、实验结论1. 通过本次实验，掌握了微波光学的基本原理和实验方法；2. 熟悉了微波分光仪的使用方法，验证了微波干涉规律；3. 研究了微波透镜的成像特性，分析了其成像原理。
七、实验讨论1. 实验过程中，微波光路调节较为困难，需要精确控制微波的传播路径；2. 实验结果受实验环境和仪器精度的影响较大，需要进一步提高实验精度；3. 未来可进一步研究微波光学在通信、雷达等领域的应用。
实验5 微波光学综合实验报告
实验5 微波光学综合实验数据处理1、反射实验数据处理：
实验结论：把误差考虑在内，可以认为:反射角等于入射角。
3.微波干涉数据处理：
a=35mm; b=58mm
由公式求得的理论值：第一级加强点ϕ=21.0°第一级减弱点不在所测得范围内。
由实验数据求得的值：第一级加强点ϕ值在20°~22°之间，与理论值近似相等
4、微波的偏振数据处理：
实验结论：把误差考虑在内，可以认为得到的实验数据基本和理论值相等。
5、微波的迈克尔逊干涉
实验数据：读数为极小值时的刻度（mm ）：4.170；19.762；35.170；53.736；69.337
读数为极大值时的刻度（mm ）：11.596；27.929；42.821；
61.353
数据处理：由读数极小值测得的波长：λ=（69.337-4.170）
⨯2/4=32.58nm
由读数极大值测得的波长：λ=(61.353-11.596)
⨯2/3=33.17nm
求均值：λ=32.88nm 理论值; λ=33.3nm
相对误差：=
σ%100⨯-理
实
理λλλ=1.26%
6、微波的布拉格衍射数据处理：
根据实验数据测得的衍射角曲线：如图
下图为理论测得的衍射角曲线：如图
实验结果：
经对比可知:实验所测得的衍射角曲线和理论测得的衍射角曲线可以近似看作相等（把误差考虑在内），实验测得100面第一级加强点的衍射角为θ=68.1°
第二级加强点的衍射角为θ=37.8°
测得110面第一级加强点的衍射角为θ=56.4°。
微波光学实验
实验1 微波光学实验微波一般指波长从mm m 1~1的电磁波，相应频率为Hz 118103~103⨯⨯。
在电磁波谱中，它介于无线电波和远红外光波之间。
由于微波频率高于无线电波，其振荡周期与电子管中的电子渡越时间相近，因此不能用普通的电子管、晶体管及L-C 振荡产生微波，而必须用电子流与谐振腔交换能量的办法设计产生微波的器件，如速调管、磁控管和行波管等微波电子管。
另外，由于频率高，若微波在导体中传播，必然有严重的趋肤效应和高频辐射，因此不可能用普通的两线式传输方式来传输微波能量，而必须采用特殊的传输方式──波导管（简称波导）。
处理微波问题的概念和方法也与低频电路不同，必须采用电磁场的概念和方法。
微波的波长很短，具有似光性，即具有直线传播和良好的反射性，可以将微波的能量集中在一个窄波束中，进行定向发射。
它可以穿越电离层向太空转播，这就为微波在雷达定位、宇宙通讯、射电天文等领域，提供了广泛的应用。
利用微波类似于光学的性质，可以作微波反射、透射、干涉、衍射、偏振等一系列类似于光学的实验，本实验作微波布拉格衍射和偏振实验。
【实验目的】（1）了解布拉格实验的基本原理。
学习X 射线晶体分析技术的基本知识。
熟悉微波类似于光的性质。
（2）观察电磁波的偏振现象，验证马吕斯定律。
【仪器用具】微波分光仪、模拟晶格。
【实验原理】一、微波布拉格衍射X 射线发现后的最初几年，由于找不到足够小的狭缝，人们还无法作衍射实验。
1912年，劳厄（Laue ）注意到晶体中的原子有规律的排列，他提出晶体可以作为X 射线衍射光栅。
这种想法很快被实验证实。
英国物理学家布拉格（Bragg ）父子作了大量X 射线晶体衍射实验工作，于1913年提出了X 射线晶体衍射的布拉格公式。
布拉格的工作解决了晶体结构的实验研究问题，开辟了一个至今仍有重要意义的技术领域──X 射线晶体结构分析。
在本实验中，我们将用微波摸拟X 射线，通过模拟晶体进行观察和研究。
微波光学实验实验报告
实验时间：2023年3月15日实验地点：微波光学实验室实验人员：张三、李四、王五一、实验目的1. 了解微波分光仪的结构、原理及操作方法。
2. 掌握微波干涉、衍射等光学现象的基本原理。
3. 通过实验验证反射规律、单缝衍射规律以及微波的布拉格衍射规律。
4. 利用模拟晶体考察微波的布拉格衍射并测量晶格数。
二、实验原理1. 反射实验：当电磁波遇到反射板时，会发生反射现象。
反射角等于入射角，反射波与入射波同频率、同相位。
2. 单缝衍射实验：当电磁波通过一个狭缝时，会发生衍射现象。
衍射条纹间距与狭缝宽度、入射波波长有关。
3. 布拉格衍射实验：当微波入射到晶格结构中时，会发生布拉格衍射现象。
衍射角与晶格间距、入射波波长有关。
三、实验仪器1. 微波分光仪2. 反射用金属板3. 玻璃板4. 单缝衍射板5. 模拟晶体6. 频率计7. 光电探测器四、实验步骤1. 将微波分光仪连接好，打开电源，预热10分钟。
2. 将反射用金属板放置在分光仪的入射端，调整角度，观察反射现象，记录反射角度。
3. 将单缝衍射板放置在分光仪的入射端，调整狭缝宽度，观察衍射现象，记录衍射条纹间距。
4. 将模拟晶体放置在分光仪的入射端，调整入射角度，观察布拉格衍射现象，记录衍射角。
5. 使用频率计测量入射波频率，并记录数据。
6. 使用光电探测器测量衍射光强，并记录数据。
五、实验数据及结果分析1. 反射实验：入射角为θ1，反射角为θ2，θ1=θ2。
2. 单缝衍射实验：狭缝宽度为a，入射波波长为λ，衍射条纹间距为Δx，Δx=λa/d，其中d为狭缝间距。
3. 布拉格衍射实验：晶格间距为d，入射波波长为λ，衍射角为θ，θ=2arcsin(λ/2d)。
4. 通过实验验证反射规律、单缝衍射规律以及微波的布拉格衍射规律。
六、实验总结本次实验成功完成了微波分光仪的使用、反射实验、单缝衍射实验以及布拉格衍射实验。
通过实验，我们了解了微波光学的基本原理，掌握了微波干涉、衍射等光学现象的基本规律，并验证了相关理论。
26实验二十六、微波光学实验
实验二十六微波光学实验（科-403）实验内容微波与可见光一样同属电磁波，不过波长较长：0.1mm-1m，本实验主要验证微波具有光波的性质，即直线传播、反射、折射、干涉等现象。
1、反射实验将金属板平面安装在支架上，金属板面法线与底座指示线方向一致（初始位置为0°）。
转动平台，改变入射微波的入射角，然后转动装有微波接收器的活动臂，并在液晶显示器上找到一最大值，测出此时的反射角。
如果此时电表显示太大或者太小，调节发射波强度。
测量要求入射角在30°至65°之间。
2、单缝衍射调整单缝衍射板的缝宽（约2厘米），将单缝衍射板安装在底座上，使衍射板与微波入射方向垂直。
调整信号使接收器电表显示接近满度，然后在单缝的两侧，每改变衍射角2°读取一次电表的读数。
3、双缝干涉调整双缝干涉板的缝宽（约2厘米），将双缝干涉板安装在底座上，使干涉板与微波入射方向垂直。
调整信号使接收器电表显示接近满度，然后在双缝的两侧，每改变衍射角1°读取一次电表的读数。
4、偏振实验调整微波发射器与接收器喇叭口至互相平行且共轴正对，取下平台上所有物品。
调整信号使接收器电表指示接近满度，然后旋转接收器喇叭口，使接收器与发射器产生相对偏转，每隔5°记录电表读数，直至90°，验证马吕斯定律。
5、迈克尔逊干涉按教材P.241图4所示放置半透板以及反射板。
转动移动反射板下的读数手柄改变反射板位置，观察微波接收器电表，当显示各极小值时，记录移动板的位置，计算反射板改变的距离⊿L，求出微波的波长λ。
6、布拉格衍射两个喇叭口的位置同反射实验。
模拟晶体点阵的金属球点阵插在专用支架的中心孔上。
使晶面法线正对小平台的零刻度线，入射角取30°到60°之间，寻找一级衍射最大的角度位置，通过衍射角计算金属球点阵的间距。
微波光学实验报告
微波光学实验报告微波光学实验报告引言：微波光学是研究微波在物质中的传播和相互作用的学科。
通过实验，我们可以深入了解微波在不同材料中的行为，探索微波的传播规律和相互作用机制。
本实验旨在通过一系列实验，探索微波在不同介质中的传播特性和衍射现象。
实验一：微波在不同介质中的传播特性我们首先进行了一项实验，研究微波在不同介质中的传播特性。
我们准备了几个不同介质的样品，包括空气、水和玻璃。
我们将微波源放置在一个固定的位置，然后在不同介质中测量微波的传播速度。
实验结果显示，在空气中，微波的传播速度最快；而在水和玻璃中，微波的传播速度较慢。
这说明微波在不同介质中的传播速度与介质的性质有关。
实验二：微波的衍射现象接下来，我们进行了微波的衍射实验。
我们使用了一块有孔的金属板作为衍射物，将微波源放置在一定距离外的位置，并在屏幕上观察到达的微波图案。
实验结果显示，当微波通过孔洞时，会发生衍射现象，形成一系列明暗相间的条纹。
这是因为微波在通过孔洞时会发生弯曲和扩散，导致波前的干涉和相消干涉。
通过观察衍射图案，我们可以了解微波的传播特性和波动性质。
实验三：微波与介质的相互作用最后，我们进行了微波与介质的相互作用实验。
我们选择了一块金属板和一块塑料板作为样品，将它们分别放置在微波源的前方，并测量微波通过样品后的强度变化。
实验结果显示，金属板会完全反射微波，导致后方几乎没有微波信号；而塑料板则会部分吸收微波，导致后方微波的强度减弱。
这表明微波与不同材料之间存在着不同的相互作用机制，这对于微波的应用具有重要意义。
结论：通过以上实验，我们深入了解了微波在不同介质中的传播特性和相互作用机制。
微波光学的研究对于无线通信、雷达技术等领域具有重要意义。
通过进一步的研究和实验，我们可以进一步探索微波的性质和应用，为相关领域的发展做出贡献。
总结：微波光学实验是研究微波在物质中传播和相互作用的重要手段。
通过实验，我们可以了解微波在不同介质中的传播特性、衍射现象和与介质的相互作用。
微波光学实验仪实验
微波光学实验微波作为一种电磁波，具有波粒二象性。
微波和光波一样，都具有波动性，能产生反射、折射、干涉和衍射等现象，因此用微波作波动实验与用光作波动实验所说明的波动现象及规律是一致的。
由于微波的波长比光波的波长在数量级上至少相差一万倍，因此用微波来做波动实验比光学实验更直观、方便和安全。
微波的基本性质通常还呈现为穿透、吸收、反射三个特性。
对于玻璃、塑料和瓷器，微波几乎是穿透而不被吸收；水和食物等物质会吸收微波而使自身发热；对金属类物质，则会反射微波。
通过本系统所提供的以下实验内容，可以加深对微波及微波系统的理解，特别是微波的波动这一特性。
1、反射，2、折射，3、偏振，4、双缝干涉，5、驻波-测量波长，仪器介绍图 1 实验整机图1.发射器组件组成部分：缆腔换能器、谐振腔、隔离器、衰减器、喇叭天线、支架及微波信号源。
其中微波信号源输出微波中心频率10.5G±20MHz，波长2.85517cm，功率15mW，频率稳定度可达2×10-4，幅度稳定度：10-2，这种微波源相当于光学实验中的单色光束，将电缆中的微波电流信号转换为空中的电磁场信号。
喇叭天线的增益大约是20分贝，波瓣的理论半功率点宽度大约为：H面20°，E 面16°。
当发射喇叭口面的宽边与水平面平行时，发射信号电矢量的偏振方向是垂直的。
2.接收器组件组成部分：喇叭天线、检波器、支架、放大器和电流表。
检波器将微波信号变为直流或低频信号。
放大器分三个档位，分别为×1档、×0.1档和×0.02档，可根据实验需要来调节放大器倍数，以得到合适的电流表读数。
在读数时，实际电流值等于读数值乘以所在档位的系数。
3.平台组成部分：中心平台和四根支撑臂等。
其中，中心平台上刻有角度，直径为20cm，3号臂为固定臂，用于固定微波发射器，1号臂为活动臂，可绕中心做±160°旋转，用于固定微波接收器，剩下两臂可以拆除。
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近代物理实验报告
指导教师：得分：
实验时间：2009 年11 月23 日，第十三周，周一，第5-8 节
实验者：班级材料0705 学号200767025 姓名童凌炜
同组者：班级材料0705 学号200767007 姓名车宏龙
实验地点：综合楼503
实验条件：室内温度℃，相对湿度%，室内气压
实验题目：微波光学实验
实验仪器：（注明规格和型号）
微波分光仪，反射用金属板，玻璃板，单缝衍射板
实验目的：
1.了解微波分光仪的结构,学会调整并进行试验.
2.验证反射规律
3.利用迈克尔孙干涉仪方法测量微波的波长
4.测量并验证单缝衍射的规律
5.利用模拟晶体考察微波的布拉格衍射并测量晶格数
实验原理简述：
1.反射实验
电磁波在传播过程中如果遇到反射板,必定要发生反射.本实验室以一块金属板作为反射板,来研究当电磁波以某一入射角投射到此金属板上时所遵循的反射规律。
2.迈克尔孙干涉实验
在平面波前进的方向上放置一块45°的半透半反射版,在此板的作
用下,将入射波分成两束,一束向A传播,另一束向B传播.由于A,B
两板的全反射作用,两束波将再次回到半透半反板并达到接收装置
处,于是接收装置收到两束频率和振动方向相同而相位不同的相干
波,若两束波相位差为2π的整数倍,则干涉加强;若相位差为π的奇
数倍,则干涉减弱。
3.单缝衍射实验
如图,在狭缝后面出现的颜射波强度并不均匀,中央最强,同时也最
宽,在中央的两侧颜射波强度迅速减小,直至出现颜射波强度的最小
值,即一级极小值,此时衍射角为φ=arcsin(λ/a).然后随着衍射角的增
大衍射波强度也逐渐增大,直至出现一级衍射极大值,此时衍射角为Φ=arcsin(3/2*λ/a ),随着衍射角度的不断增大会出现第二级衍射极小值,第二级衍射极大值,以此类推。
4. 微波布拉格衍射实验
当X 射线投射到晶体时,将发生晶体表面平面点阵散射和晶体内部平面点阵的散射,散射线相互干涉产生衍射条纹,对于同一层散射线,当满足散射线与晶面见尖叫等于掠射角θ时,在这个方向上的散射线,其光程差为0,于是相干结果产生极大,对于不同层散射线,当他们的光程差等于波长的整数倍时,则在这个方向上的散射线相互加强形成极大,设相邻晶面间距为d,则由他们散射出来的X 射线之间的光程差为CD+BD=2dsin θ,当满足
2dsin θ=K λ,K=1,2,3…时,就产生干涉极大.这就是布拉格公式,其中θ称为掠射角,λ为X 射线波长.利用此公式,可在d 已测时,测定晶面间距;也可在d 已知时,测量波长λ,由公式还可知,只有在 <2d 时,才会产生极大衍射
实验步骤简述： 1. 反射实验
1.1 将微波分光仪发射臂调在主分度盘180°位置,接收臂调为0°位置.
1.2 开启三厘米固态信号发射器电源,这时微安表上将有指示,调节衰减器使微安表指示满刻度. 1.3 将金属板放在分度小平台上,小分度盘调至0°位置,此时金属板法线应与发射臂在同一直线上,
1.4 转动分度小平台,每转动一个角度后,再转动接收臂,使接收臂和发射臂处于金属板的同义词,并使接收指示最大,记下此时接收臂的角度.
1.5 由此,确定反射角,验证反射定律,实验中入射角在允许范围内任取8个数值,测量微波的反射角并记录.
2. 迈克尔孙干涉实验
2.1 将发射臂和接收臂分别置于90°位置,玻璃反射板置于分度小平台上并调在45°位置,将两块金属板分别作为可动反射镜和固定反射镜.
2.2两金属板法线分别在与发射臂接收臂一致,实验时,将可动金属板B 移动到导轨左端,从这里开始使金属板缓慢向右移动,依次记录微安表出现的的极大值时金属板在标尺上的位置.
2.3 若金属板移动距离为L,极大值出现的次数为n+1则,L )2
( λn ,λ=2L/n 这便是微波的波长,再令金属板反向移动,重复上面操作,最后求出两次所得微波波长的平均值.
3. 单缝衍射实验
3.1 预先调整好单缝衍射板的宽度(70mm),该板固定在支座上,并一起放到分度小平台上,单缝衍射板要和发射喇叭保持垂直,
3.2 然后从衍射角0°开始,在单缝的两侧使衍射角每改变1°,读一次表头读数,并记录.
由于本实验的单缝衍射版的最小值,衍射角度不能过大,同时考虑到第一级衍射极大值的强度比中央极大值的强度弱很多,隐刺将本实验分成两段,第一段从-30°~30°,第二段从30°~50°.
3.3 画出两段的I-φ试验曲线图,根据微波波长和缝宽,算出第一级极小和一级极大的衍射角与曲线上
求得的结果进行比较
4.微波布拉格衍射实验
4.1 用微波代替X射线验证布拉格公式,必须制作一个模拟晶体,使晶格常熟略大于微波波长.
模拟晶体是由直径10mm的金属球做成的立方晶体模型,相邻球距为40mm,这些金属球就相当于晶体点阵中的粒子,实验时,将模拟晶体放在分度小平台上.
4.2 首先令分度小平台指示在0°位置,这样晶体(100)面与发射臂平行,固定臂指针指示的是入射角;活动
臂指针指示的是经晶体(100)面反射的微波的反射角.
4.3 转动分度小平台,改变微波的掠射角,掠射角的测量范围15°~35°,45°~60°,保证散射角与掠射角相等,
分度小平台每次转动1°,读取接收检波电流I值,再绘出I-θ曲线图.从实验曲线上求出极大值θ角大小,然后与理论公式计算出来的衍射角相比较(取K=1,d=40mm,λ=32.02mm),计算其偏离程度,并分析其原因
原始数据、数据处理及误差计算：
从上面的实验数据看出，微波的入射角θin和反射角θout在误差允许的范围内可认为是相等的，少数的偏差可能是由于微波易受外界干扰所致。
因而可以认为，微波也是符合反射定律的。
间距的平均值为L1=17.063mm
在这个间距内，极大峰只在首尾各出现了一次，因此λ1=2*L1=34.126mm
反向出现三次极大值之间的间距分别为15.88mm，16.81mm，16.59mm
间距的平均值为L2=16.427mm
同样，在这个间距内，极大峰首尾各出现一次，因此λ2=2*L2=32.854mm
两次波长的平均值为λ=33.49mm，与仪器给出的标定波长32.02mm较为接近，可认为微波的迈克尔逊干涉是符合定律并且波长测量时可信的。
3.单缝衍射实验数据
实验数据过多，故这里略去，详见附表的原始数据。
只给出转换以后的I-ψ实验曲线图和相关峰值。
-----图片见附页1------
可见，中央衍射峰出现在-1°，而第一级衍射峰分别出现在-45°和43°
而根据理论的第一极大值衍射角计算公式Φ=arcsin(3/2*λ/a)，以及波长λ=32.02mm，单缝宽a=70mm，可以得到，理论的两个第一极大衍射角为±43.325°，与实验测得的结果相近，除去干扰造成的误差影响，可以认为，微波也符合单缝衍射规律。
4.微波布拉格衍射实验数据
实验数据略去，根据数据作出的I-θ关系图如下，按照掠射角的范围分成两段：
从图中可以读出的两个极大值对应掠射角为θ1=23°，θ2=53°（极大的衍射峰出现位因为过大而被略去） 而根据理论计算公式⎪⎭
⎫
⎝⎛=d K 2arcsin λθ， 代入相关数据， 可以得到理论的极大值衍射角为 θ1’=23.59°，θ2’=53.17 （这时分别取K=1和2）
对照理论值， 可见实验中得到的测量值偏离理论值很小， 实验测量的结果是可靠的。
少量偏移误差的存在， 可以认为是由于实验中微波的发射以及传播过程受到外界因素的干扰所致。
思考题， 实验感想， 疑问与建议：
实验中发现有两个因素可能导致结果出现误差：
一个是干扰因素， 微波本身很容易受到干扰， 其次， 实验仪器的开放程度很大， 实验人员很容易在操作过程中遮挡了微波传播的路径而造成结果不准确。
另一个是仪器设计上的缺陷， 仪器中， 玻璃片、 金属板都是手动通过螺栓固定到底座上的， 虽然底座上有刻度可以对准小分度盘， 但是不能保证底座上的金属板的反射面法线和这个刻度垂直或平行， 只能凭肉眼对正， 则一定会留下误差。
希望这一点能够在仪器上得以改进， 比如采用在固定部位加工出定位销， 得以锁定位置。
原始记录及图表粘贴处：（见附页）
如图所示， 为I -ψ示意图， 由于峰值差距很大， 故将图分为-50~-30， -30~30， 30~50三段， 而且每段的纵坐标精度不同， 故途中的各峰值之间没有相对关系。