非对称Gaussian限制势量子阱中强耦合极化子的性质

《低维系统中声学极化子及其自陷转变》范文

《低维系统中声学极化子及其自陷转变》篇一一、引言声学极化子作为一种特殊的物理现象，在低维系统中具有广泛的应用和重要的研究价值。

随着纳米科技和材料科学的快速发展，低维系统中的声学极化子及其自陷转变成为了研究的热点。

本文旨在探讨低维系统中声学极化子的基本性质、产生机制以及自陷转变的相关问题，以期为相关领域的研究提供一定的理论依据和实验参考。

二、声学极化子的基本性质声学极化子是指在低维系统中，由于电子与声子相互作用而产生的特殊电子态。

在低维系统中，由于电子的运动受到限制，其与声子的相互作用也具有特殊性。

声学极化子的基本性质包括其产生机制、能级结构以及电子态的分布等。

首先，声学极化子的产生机制主要涉及到电子与声子的相互作用。

在低维系统中，电子的运动受到量子限域效应的影响，其与声子的相互作用也表现出特殊的性质。

当电子与声子相互作用时，会形成一种特殊的电子态，即声学极化子。

其次，声学极化子的能级结构具有明显的离散性。

由于低维系统的量子限域效应，声学极化子的能级结构呈现出离散的特点，这种离散性对于声学极化子的性质和应用具有重要意义。

最后，声学极化子的电子态分布也具有特殊性。

由于声学极化子与声子的相互作用，其电子态的分布也受到声子场的影响，呈现出一定的空间分布特性。

三、自陷转变的机制及影响自陷转变是指声学极化子在特定条件下，从一种状态转变为另一种稳定状态的过程。

这种转变对于声学极化子的性质和应用具有重要影响。

首先，自陷转变的机制主要涉及到声学极化子与周围环境的相互作用。

在一定的条件下，声学极化子与周围环境的相互作用会使其发生自陷转变，从而形成一种新的稳定状态。

这种转变的过程受到多种因素的影响，如温度、压力、材料性质等。

其次，自陷转变对声学极化子的性质和应用具有重要影响。

自陷转变可以使声学极化子的能级结构发生改变，从而影响其电子态的分布和运动特性。

这种改变对于低维系统的电子输运、光学性质以及热力学性质等方面都具有重要的影响。

库伦场对量子阱中磁极化子性质的影响

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漳州师范学院学报（自然科学版）
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第三章Gaussian软件的使用new

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动力学计算计算核的受力波函数稳定性测试计算分子体积仅计算布居分析仅作分子轨道初猜从.chk文件中提取存档
Gaussian 程序中的部分关键词
Guess（初始轨道猜测）
• Guess • Guess=read 要求从chk文件读取初始轨道猜测 • Guess=mix • Guess=alter
量量子子力力学学理理论论
组态相互组作态用
相互作用 CI CI
超超HFHF
微扰处理微扰处理多组态自多洽组场态自洽场
基组的选择
➢ Route Section采用自由格式，大小写不敏感
✓ 同一行不同项之间可以使用空格，逗号和“/”连接；例：#p hf/6-31g scfcyc=230 scfcon=8 #p,hf/6-31g,scfcyc=230,scfcon=8
L101 L102 Overlay1
L122
link0: 初始化程序，控制占位
link1: 读入并处理计算执行路径，建立要执行的link列表
常常模拟从头算用模拟从头算的量用的量第一原理计算
从自头洽算场 S从CF头- 算 ab iSnCitiFoab initio
分子碎片法分子碎片法
浮动球高浮斯动法球
从A从b头I头n算i算t法io法高斯法 Ab Initio
子化学计子化学局域密度计局近域似密度算方法算方法近似
➢ 内存使用控制
%mem=n
控制运行过程中使用内存的大小,可以以W或者MB，GB为单位 default：6000000W＝48MB 综合考虑到计算的需要和硬件水平，内存并非给得越多越好，最有效率的方法是根据作业类型估算所需要内存的大小

非对称量子点中强耦合磁极化子的性质

关键词：对称量子点；极化子；耦合；性组合算符；非磁强线
中图分类号：６Ｏ４９
文献标识码：Ａ
文章编号：００３１（０Ｏ０— ３２０ｌ０— ８９２１）３０４— ４
Ｐｒｐｒｉｓｏｔ０ — ０ｐｌｎｇＭａｎｔｐｌｒｎｉｌｏｅｔｅｆＳｒｎｇｃｕｉｇｅｏｏａｏｎａｌ
ＡｓｍｍｅｒａｔｍｔｙｔｙＱｕｎｕＤｏ
ＷＡＮＧｉｎＸＩＧｕｗｅＡＯｉｇｉ。Ｊｎｌｎ
（ＣｏｌｇｆＰｈｓｃｎｅｔｏｉｎｏｍａｉｎ，ＩｎｒＭｏｇｌｌｎｅｒＣｏｌｇ，ｌｅｅｏｙｉｓａｄＥｌｃｒｎｃＩｆｒｔｏｎｅｎｏｉＨｕｕｂｉｅｌｅａｅ
Ｔｏｇｌｏ，ＩｎｒＭｏｇｏｉｎｉａｎｅｎｌａ，０８４，ＣＨＮ）２０３
Ａｂｔａｔｓｒｃ：Ｔｈｏｒｉｓｏｔｏ — ｏｕｉｇｍａｅｏｏｌｒｎｉｎａｙｍｅｒｃｑｕｎｔｍｏｔｅｐｒｐｅｔｅｆｓｒｎｇｃｐｌｎｇｎｔｐａｏｎａｓｍｔｉａｕｄａｅｓｕｅｉｇａｌｎａｏｍｂｉａｉｎｏｒｏｎｈｒｔｄｉｄｂｙｕｓｎｉｅｒｃｎｔｏｐｅａｔｒａｄｔｅｕｎｉａｙｔａｆｍａｉｅｈｏｔｒｒｎｓｏｒｔｏｎｍｔｄ．Ｔｈｅ
第３卷第３０期
２１年９月００

非对称高斯势量子阱中强耦合库仑束缚极化子的振动频率

非对称高斯势量子阱中强耦合库仑束缚极化子的振动频率蔡春雨;肖景林【期刊名称】《内蒙古民族大学学报（自然科学版）》【年(卷),期】2016(031)005【摘要】The linear combination operator and the unitary transformation methods were adopted to study the vibra-tional frequency of the strong coupling polaron with Coulomb bound potential in the asymmetrical Gaussian quantum well. It was found that the vibrational frequency of the strong coupling polaron changes with the intensity of the Cou-lomb bound potential, the height of the potential barrier and the width of the Gaussian confinement potential . Based on the calculation of the polaron units, the results show that the intensity of the Coulomb bound potential and the width of the Gaussian confinement potential have much greater influence than the effect of the height of the potential barrier on the vibrational frequency.%采用线性组合算符和幺正变换方法研究了非对称高斯势量子阱中强耦合库仑束缚极化子的振动频率。

三角量子阱中束缚磁极化子的性质

ＡｒｔｉｃｌｅＩＤ：１０００－－５６４１（２０１５）０６・－０１０１・－０７
ｅｔｏｐｏｌａｒｏｎＰｒｏｐｅｒｔｉｅｓｏｆｔｈｅｂｏｕｎｄｍａｇｎｌｎａｔｒｌａｎｇＵｌａｒｑｕａｎｔｕｍｗｅｌｌ
ｄｅｎｓｉｔｙ．ＴｈｅｒｅｓｕｌｔｓｓｈｏｗｅｄｔｈａｔｔｈｅｇｒｏｕｎｄｓｔａｔｅｅｎｅｒｙｇＷａｓｆｏｕｎｄｔｏｉｎｃｒｅｓｅａｗｉｔｈｔｈｅｅｌｅｃｔｒｏｎａｒｅａｌｄｅｎｓｉｔｙａｎｄｔｈｅｃｙｃｌｏｔｒｏｎｒｅｓｏｎａｎｃｅｆｒｅｑｕｅｎｃｙｏｆｔｈｅｍａｇｎｅｔｉｃｉｆｅｌｄ，ｗｈｅｒｅａｓ
ｐｏｔｅｎｔｉａｌｓ，ｔｈｅｇｒｏｕｎｄｓｔａｔｅｅｎｅｒｇｙａｎｄｔｈｅｇｒｏｕｎｄｓｔａｔｅｂｉｎｄｉｎｇｅｎｅｒｙｇｗｅｒｅｏｂｔａｉｎｅｄ
Ａｂｓｔｒａｃｔ：Ｔｈｅｐｒｏｐｅｒｔｉｅｓｏｆｔｈｅｂｏｕｎｄｍａｇｎｅｔｏｐｏｌａｒｏｎｉｎａｔｒｉａｎｇｕｌａｒｑｕａｎｔｕｍｗｅｌｌｗｅｒｅ
第６期２０１５年ｌ１月

磁场对非对称量子点中束缚磁极化子性质的影响

Ｅ．ｉ：ｔｎｕｃｅｍａｌｉｈｉｈｎ＠ｈｂｃ．ａａｌｒｃ
｝：通讯联系人； — ａｌｉｊｎ２．ｏＴｌ０７）３３６Ｅｍｉａｌ＠１６ｃｍ，ｅ：（５８１５１：ｘｏｉ４
维普资讯
非对称量子点中电子一声子系的哈密顿量为：
了磁场中束缚在三维非对称简谐势，并束缚在类
氢杂质的非对称量子点中的电子处于低能级的极
Ｈ（＝
）（＋） ‘ ｐ＋ｙ＋
收稿日期：０７０ —２２０－７１；修订日期：０７１－４２０ —２２基金项目：国家自然科学基金资助项目（０４０４１７７０）１３７０，０４０２作者简介：田惠忱（９４一）男，１６，内蒙古赤峰人，副教授，主要从事凝聚态理论的研究。
磁场对非对称量子点中束缚磁极化子性质的影响
田惠忱，肖景林
（．１内蒙古呼伦贝尔学院物理系，内蒙古海拉尔０１０；２０８２．内蒙古民族大学物理与电子信息学院，内蒙古通辽０８４）２０３
摘要：采用线性组合算符和幺正变换方法研究磁场对非对称量子点中弱耦合束缚磁极化子性质的影响。导
以及磁场对非对称量子点中极化子的性质的影
近年来，被氢化杂质束缚并与离子晶体或极性半导体的体纵光学声子场相互作用的束缚磁极
化子性质的研究已引起国内外许多学者的极大兴
趣。人们采用各种方法研究了量子点中束缚极化子和束缚磁极化子的性质。Ｃａｒｕ等 ¨ 在有效ｈｒｒｏ质量近似下，采用变分方法研究了磁场对柱形量子点中氢化杂质结合能的影响。Ｎｕｅｇｙｎ等采用仅有一个变分参量的尝试波函数方法研究了抛物限制势和磁场对量子点中氢化杂质的基态能量和结合能的影响。Ｊｃｋ等用Ｄｖｄｖ正则变ａａａｙｏ

元激发论文

极化子概况引言：固体物理学中研究的许多问题和系统的激发态有关，比如:固体的热力学性质和弹性，取决于粒子偏离平衡位置的小振动；半导体的导电性和少量电子激发相关。

为了更好的研究低激发态性质，人们引入了元激发的概念。

把这些能量接近基态的低激发态看作一些独立的基本激发单元集合，这些基本激发单元集合称之为元激发，或者叫做准粒子。

本文主要介绍了晶体元激发中的极化子。

对极化子的基本概念进行了阐述，并对极化子的三种耦合方式进行了简单推导和简要讨论，最后对极化子在体材料中的研究进展进行说明。

一、极化子概念元激发大体上可分为两类：一类是集体激发的准粒子，如：晶格振动的格波，它的准粒子称为声子；另一类是单粒子激发的准粒子。

极化子就是个别激发的准粒子。

它是由离子晶体或极化半导体中的慢电子和它的自导极化相互作用形成的。

在离子晶格振动中，由于原子偏离平衡位置会破坏周期场，引起势能的改变。

晶格振动使能带电子受到位移所产生附加势场的作用，这就是电子和晶格振动的相互作用。

当电子在离子晶体中运动时，由于运动电子的库仑势将使周围晶格极化，正离子被吸向电子，负离子被斥向外移，这一正负离子的相对位移形成一个围绕电子的极化场。

这个场反过来作用于电子，改变电子的能量与状态，并伴随着电子在晶格中移动。

电子与它周围的极化场构成一个互作用的整体，称为极化子。

我们可以根据电子与LO 声子相互耦合强度的大小把极化子分为两类。

如果耦合强度小时，电子极化范围比晶格常数大得多，我们称为大极化子，这时离子晶体可以当作连续介质处理。

随着耦合强度增强，电子的极化范围就会逐渐减小，当电子周围的晶格畸变区域小于或等于晶格常数量级时，这时必须考虑晶体结构的原子性，并用晶格模型处理极化子问题，这就是小极化子情况。

这是电子被自己感生的极化场所束缚，在格点附近形成局域态，Landau 称之为自陷态。

可利用测不准关系对极化子的尺寸作如下简单的估计：设LO ω 为LO 声量子，则发射或吸收LO 声子将产生能量的不确定性:ω=∆E LO 考虑到自由电子色散关系m K E 2/22 =，其中m 为能带电子的有效质量，则原静止的电子发射或吸收LO 虚声子后波数k 的不确定度为 2/1)/2(k LO m ω=∆因此，坐标的不确定度为：2/11)2/(r LO m k ω =∆=∆-）（对于多数的离子晶体，如碱金属的卤化物，当其能带电子的有效质量近似的取为电子质量时，算出的极化子尺寸约为。