wy_k波粒二象性
对波粒二象性的理解和认识
对波粒二象性的理解和认识摘要：本文介绍了波粒二象性的概念，阐述了该概念在光学和量子力学两方面的重要意义，利用波粒二象性理论解析了与其密切相关的光电效应现象，并叙述了波粒二象性理论的诞生与发展史，希望能增进大家对这一概念的了解。
在近代物理学中，波粒二象性是一个具有极高知名度的词汇。
但许多人对其的了解仅限于表面，对其本质概念、意义、诞生、发展的了解程度都不高，本文将于此对这些进行一定程度的介绍说明。
一、波粒二象性的概念波粒二象性是一种量子力学概念，用于描述一种特殊的物质特征，即物质同时具有波动性和粒子性。
最初，这种概念只被用来诠释光的特性，但随着相关研究的不断发展，人们认为所有的微观粒子都具备波粒二象性，该概念的应用和研究领域都得到了极大的拓展。
根据量子力学理论，微观粒子均具有波粒二象性，但在通常情况下往往体现为单一性质。
因为当微观粒子体现出波动性时，粒子性会变得不显著，相对的，当微观粒子体现出粒子性时，波动性会变得不显著，两种性质何者体现出来取决于不同的条件。
因此，从本质上来看，波粒二象性这种概念也可以看作是在描述微观粒子的这种特殊行为。
如前文所述，波粒二象性最初是爱因斯坦为诠释光的性质问题所提出的，属于光量子学说的一部分。
根据该理论，光的构成基础是光子，这是一种光能量子，拥有动能与动量，因此光虽然在宏观上会体现出明显的波动性，但在微观上则是粒子性更为显著，即光具有波粒二象性。
这种说法完美地解释了光电效应，因为光电效应中的电子是被光子撞击出去的，而光子带有能量，能量值为光频率与普朗克常数之积（光电效应方程），光子想要击出电子，携带的能量必须达到一定值。
根据量子化效应，电子在接受光子能量时只能整份接受，所以光子能否把电子击出取决于每个光子的单份能量，而不是总能量。
虽然光强越高，光子数量也就越多，但光强对单份光子的能量并无影响。
因此，最终决定光子能否击飞电子的是决定单份光子能量的光子频率，而光子频率同时决定了光的颜色。
波粒二象性的实验验证与理解
波粒二象性的实验验证与理解波粒二象性是指微观粒子既可以表现出波动性质，又可以表现出粒子性质。
这一概念是量子力学的基础之一，对于解释微观世界的行为非常重要。
在过去的一个世纪里，许多实验都验证了波粒二象性的存在，丰富了我们对于量子力学的理解。
一种经典的实验验证波粒二象性是双缝干涉实验。
这个实验被用来验证光的波动性质，但后来也被用来验证电子、中子等微观粒子的波动性质。
在双缝干涉实验中，一个光源或粒子源发出的微粒通过两个非常窄的缝隙，并在屏幕上形成一系列干涉条纹。
如果将其视为粒子，我们会认为微粒会通过其中的一个缝隙，然后在屏幕上形成两个亮斑。
然而，实验结果表明，不是这样的。
当足够多的微粒通过缝隙后，它们会在屏幕上形成干涉条纹，这是波动理论的结果。
更令人惊讶的是，当实验者开始观察这些微粒通过缝隙的过程时，情况发生了变化。
事实上，当有人试图观察微粒通过一个缝隙时，情况就会变成像粒子那样，只能通过其中一个缝隙，然后在屏幕上形成两个亮斑。
这就是著名的"观察者效应"，它对量子物理学的理解产生了深远的影响。
观察者的存在会影响微粒的行为，将其从波动态转变为粒子态。
另一个实验证实了波粒二象性是散射实验。
在散射实验中，微粒通过一个势能场，如一个原子核或一块晶体，然后散射到不同的角度上。
从经典物理的角度来看，我们会认为微粒会像棋子一样撞到物体上，然后改变运动方向。
然而，实验结果表明，微粒的散射模式与波动性质相关。
这可以通过散射实验中的干涉效应来解释。
如果将微粒视为波动，那么它们将在势能场中相互干涉，形成干涉图案。
实验证明，这种干涉图案与实际观测到的散射图样非常吻合。
波粒二象性的实验验证为我们提供了一种理解微观世界的新视角。
这种理解不仅解释了实验中观察到的现象，还揭示了量子物理学的深层结构。
实验结果表明，微观粒子在特定条件下既可以表现出波动性质，又可以表现出粒子性质，这取决于观察者的存在和实验条件的变化。
量子物理学中的波粒二象性
量子物理学中的波粒二象性在我们日常生活中，我们很容易将世界抽象成两个相互独立的领域：微观和宏观领域。
然而，当我们跨越这个分界线到达微观领域，我们进入了一个迥然不同的世界，这个领域名为量子力学。
量子力学是研究微观领域中的微粒行为的数学理论，该理论包括一些令人困惑和神奇的现象，其中最著名的是波粒二象性。
波粒二象性的意思是说，物质粒子既表现出波的特性，又表现出粒子的特性。
这个概念具有巨大的影响，因为它违反了我们熟悉的“要么是这个，要么是那个”的经典物理规则。
本文将探讨波粒二象性的基本概念和其对现代物理学的影响。
波动理论和粒子理论在19世纪末20世纪初，物理学家们基于其观察到的实验结果，对物质和辐射的本质产生了不同的理论假设。
波动理论首先被应用于描述辐射，而粒子理论则被应用于描述物质。
在波动理论中，辐射被认为是由一系列波动组成的流，它们可被描述为具有频率和波长的波动。
另一方面，在粒子理论中，物质被认为是由具有确定位置的离散粒子组成的。
这两种理论都解释了许多实验现象，例如干涉和衍射，以及量子力学的起源。
双缝干涉实验然而，在20世纪初，物理学家进行了一项实验，这个实验将波动理论和粒子理论的相容性引入了疑问。
这个实验是著名的双缝干涉实验。
在这个实验中，一束单一个缝孔中的光线会出现干涉图案，相应的干涉条纹显示出光线的波动特性。
然而，当物理学家将光线通过两个非常接近的缝孔时，干涉图案不再是一组干涉条纹，而是展现出一组交错的明暗条纹。
这表明，每个光子经过着两个缝孔时不只是以波的形式通过缝孔，而是以某种粒子的形式穿过缝孔，因为它们在屏幕上开始形成离散的光子阵列而非连续的波浪纹。
此时，这些发现对物理学家来说是极为困惑的。
他们意识到，波动理论和粒子理论的一个关键特征，即物质可被看作是一种运动下的波动流或一组基本粒子的交错流，实际上是描述了物质某些性质的两种形式。
基本粒子在运动、穿透和相互作用时既表现出波动特性，又表现出粒子特性，这一现象被称为波粒二象性。
量子力学中的波粒二象性如何理解
量子力学中的波粒二象性如何理解在我们探索微观世界的奇妙之旅中，量子力学无疑是一座令人瞩目的高峰。
而其中的波粒二象性，更是如同一个神秘的密码，困扰着无数的科学家，也激发着我们无尽的好奇心。
让我们先从日常生活中的例子来感受一下“波”和“粒子”的概念。
想象一下一颗石子被投入平静的湖面，荡起一圈圈的涟漪，这就是波的形象展示。
波的特点是具有连续性和传播性，可以在空间中扩散开来。
而粒子呢？就像一个个独立的小球，有着明确的位置和轨迹。
当我们进入微观世界，情况却变得复杂而令人惊奇。
光，这个我们习以为常的存在，长期以来被认为是一种电磁波，具有波动性。
然而，爱因斯坦通过光电效应实验揭示了光在某些情况下表现出粒子的特性。
比如，当光照射到金属表面时，它能够像一个个微小的粒子一样，把能量传递给电子，使其从金属中逸出。
同样，电子，这个构成物质的基本粒子之一，通常被认为是粒子，但在特定的实验条件下，它也能展现出波动性。
这就引出了量子力学中的波粒二象性——微观粒子有时表现出粒子的特性，有时又表现出波的特性，这取决于我们如何去观察和测量它们。
那么，为什么会出现这种看似矛盾的现象呢？这要从微观粒子的行为特点说起。
在微观世界中，粒子的位置和动量不能同时被精确确定，这就是海森堡的不确定性原理。
当我们试图精确测量粒子的位置时，其动量就会变得不确定；反之亦然。
这种不确定性使得微观粒子的行为不像宏观物体那样可以清晰地预测和描述。
从数学的角度来看，波粒二象性可以通过薛定谔方程来描述。
这个方程给出了微观粒子的波函数，波函数的平方则表示在空间中某一点找到粒子的概率。
这意味着微观粒子不再像宏观物体那样具有确定的位置和轨迹，而是以概率的形式存在于空间中。
为了更直观地理解波粒二象性，我们可以想象一个电子双缝干涉实验。
当电子一个一个地通过双缝时，在屏幕上会逐渐形成干涉条纹，这是波的特性的体现。
但如果我们试图去观测电子到底通过了哪条缝，干涉条纹就会消失，电子又表现出粒子的特性。
波粒二象性知识点总结
波粒二象性知识点总结在物理学的奇妙世界中，波粒二象性是一个极为重要的概念，它彻底改变了我们对物质和光的本质的理解。
接下来，让我们一同深入探索波粒二象性的奥秘。
首先，我们来聊聊什么是波粒二象性。
简单来说，波粒二象性指的是微观粒子，比如电子、光子等，有时表现出粒子的特性，有时又表现出波的特性。
这可不是我们日常生活中常见的那种要么是粒子要么是波的简单情况，而是在微观世界中同时具备两种看似矛盾的性质。
粒子的特性比较容易理解，就像一个个小小的“弹珠”，具有明确的位置和动量。
而波的特性呢，比如水波、声波，具有波长、频率和干涉、衍射等现象。
那微观粒子是怎么表现出粒子特性的呢？当我们进行一些实验，比如用探测器探测单个电子的位置时，我们会发现电子总是在某个特定的位置被探测到，这就显示出了它的粒子性，具有明确的位置和能量。
再来说说波的特性。
光的干涉和衍射实验就是很好的例子。
当光通过双缝时，会在屏幕上形成明暗相间的条纹，这就是光的波动性导致的干涉现象。
衍射呢，比如光通过一个很小的缝隙时，会扩散开来，不再沿着直线传播，这也是波的典型特征。
那么，为什么微观粒子会有波粒二象性呢？这要从量子力学的角度来解释。
在量子力学中，微观粒子的状态不能用经典的粒子或波的概念来描述，而是用一种叫做“波函数”的数学工具。
波函数描述了粒子在不同位置出现的概率。
波粒二象性的发现对物理学的发展产生了深远的影响。
它打破了经典物理学中粒子和波的明确界限，让我们认识到微观世界的复杂性和奇妙性。
在实际应用中，波粒二象性也有着重要的意义。
比如在电子显微镜中，利用电子的波动性可以提高分辨率，让我们能够看到更小的物体。
在半导体技术中，对电子的波粒二象性的理解有助于设计和制造更小、更快的芯片。
波粒二象性还引发了一系列哲学思考。
它让我们重新审视我们对现实世界的认知，挑战了传统的决定论和实在论。
再深入一点，波粒二象性还与不确定性原理密切相关。
不确定性原理指出，我们不能同时精确地知道一个粒子的位置和动量。
波粒二象性原理
波粒二象性原理
量子理论中的基本原理之一就是波粒二象性原理。
它表明在某些实验条件下，物质既可以表现出波动性，又可以体现出粒子性。
这个理论是从对光的研究中得出的，在实验中最为经典的例子就是Young双缝干涉实验。
在Young双缝实验中，将一束单色光通过一个狭缝照射到一
个屏幕上，光波通过狭缝后会形成一个波阵面。
然后在屏幕上设置两个紧邻的狭缝，由于波动性的存在，光波通过两个狭缝后会分成两个波前。
这两个波前会相互干涉，形成明暗相间的干涉条纹。
然而，当实验者逐渐减小光强以至于只有一个光子通过狭缝时，情况就变得复杂了。
按照经典力学的观点，一个光子应该是一种具有粒子性质的物质。
然而，在实验中，当一个光子经过狭缝后，它依然会在屏幕上形成干涉条纹，就好像它是一种波动。
这个实验的重要性在于它揭示了微观世界的奇特规律。
无论是光，还是其他微观粒子，都具有波粒二象性。
当我们用实验手段去观察它们时，它们会表现出粒子性；而当我们不进行观测时，它们又会表现出波动性。
也就是说，我们无法同时准确地获得一个粒子的位置和动量信息，这被称为不确定性原理。
波粒二象性原理的发现对大量物理研究产生了深远影响。
它改变了人们对物质本质的认识，打破了经典物理学的框架。
量子力学的发展正是基于波粒二象性原理的解释，它为我们理解微
观世界的行为提供了基础。
在当代科学中，波粒二象性原理已经成为了不可或缺的理论基石。
波粒二象性的物理解释及其应用研究
波粒二象性的物理解释及其应用研究在物理学中，波粒二象性是一个非常重要的概念。
它指出粒子既可以表现出波动性，又可以表现出粒子性。
这一概念不仅是理论物理学的基石，而且也是实验物理学的重要内容。
本文将从物理解释和应用研究两个方面来探讨波粒二象性。
一、物理解释在科学史上，波粒二象性的概念最早是由法国物理学家路易·德布罗意提出的。
他根据爱因斯坦的光量子假设，认为粒子在运动时也像波一样有波长和频率。
这个假设后来在实验上得到充分的证实，成为了确定物理学世界观的一个基础。
通过实验可以看出，物质粒子类似于光的波动。
例如，在干涉实验中，像电子、中子、质子等微观粒子的干涉现象表明，这些粒子不仅具有粒子性，还具有波动性。
在干涉实验中，当粒子通过一条线路时，它们的波函数会与另一条线路的波函数相互干涉，最终形成干涉图样。
这表明粒子的波函数具有相干性，即粒子波函数的相位在空间中是相互关联的。
为了更好地理解干涉实验，可以通过双缝实验来说明。
在双缝实验中，光壳在两个缝孔上形成两道波的干涉，最终形成交替明显的干涉条纹。
对于微观粒子也同样可以通过双缝实验来进行微观测量。
在这个实验中，中子、电子等微观粒子通过双缝后，也会像光波一样形成粒子干涉，并形成条纹。
这种干涉现象不仅证明了微观粒子的波粒二象性，而且还揭示了微观粒子实际上是一种概率波函数。
二、应用研究波粒二象性除了在物理理论研究中有很重要的作用，而且在实际应用中也有非常广泛的应用。
下面是一些波粒二象性的应用：1.量子计算量子计算机采用量子比特代替二进制比特。
在量子计算中，使用的是粒子的相干演化过程，而不是对量子粒子状态的直接测量。
因此，波粒二象性对于实现量子计算机的稳定性和可靠性至关重要。
2.量子通信量子通信可以用或无线电波的方式进行，而无线电波是由电磁波构成的。
利用粒子的波粒二象性，可以实现量子加密通信。
这种加密方式基于量子态的不可克隆性质，可以提供更加安全的通信保障。
博士生论文解析量子力学中的波粒二象性
博士生论文解析量子力学中的波粒二象性解析量子力学中的波粒二象性量子力学是现代物理学的基石之一，描述了微观世界中微粒的行为。
而在量子力学的研究中，波粒二象性是一个重要的概念。
本文将深入探讨波粒二象性在博士生论文中的解析，以及相关的理论和实证研究。
一、波粒二象性的概念波粒二象性是指微观粒子既具有粒子的特性，又具有波的特性。
根据量子力学的理论，微观粒子在某些实验条件下表现出波动性，例如电子的干涉和衍射实验。
而在其他实验条件下，微观粒子又表现出粒子特性，例如具有确定的位置和动量。
二、波粒二象性的理论基础在量子力学中，波粒二象性可以通过波函数来描述。
波函数是描述粒子状态的数学函数，可以通过薛定谔方程进行求解。
波函数的模的平方，即概率密度函数，描述了在某一位置上找到粒子的概率。
当波函数的模的平方在空间中分布不均匀时，就会出现干涉和衍射现象，显示出波动性。
另一方面，根据德布罗意假设，物质粒子如电子、中子等具有波动性。
德布罗意波长可以通过计算粒子的动量来获得，它与粒子的速度成反比。
这意味着在某些实验条件下，微观粒子的特性可以被描述为波动性。
三、波粒二象性的实证研究波粒二象性的实证研究是量子力学中的一个重要方向。
实验结果已经证实了波粒二象性的存在。
例如，杨氏双缝干涉实验可以很好地说明光的波动性，在波长足够小的情况下，光在通过双缝时会出现干涉带，表明光的波动性。
而通过改变实验装置，将一束光聚焦到微小的区域，观察它与其他光子的交互作用，我们可以观察到光子的粒子特性。
类似地，电子的干涉和衍射实验也证实了波粒二象性的存在。
通过将电子束通过一个狭缝，然后观察其在屏幕上的衍射图样，我们可以观察到电子的波动性。
而当我们将电子束减弱到只剩下一个电子，我们就能观察到电子的粒子特性。
四、波粒二象性的应用由于波粒二象性的存在，量子力学成为了很多领域的基础理论。
例如，波粒二象性的理论已经广泛应用于材料科学，特别是纳米技术领域。
在纳米尺度下，物质的波动性变得显著，因此可以利用这种波动性来设计和制造具有特殊功能的纳米材料。
- 1、下载文档前请自行甄别文档内容的完整性，平台不提供额外的编辑、内容补充、找答案等附加服务。
- 2、"仅部分预览"的文档,不可在线预览部分如存在完整性等问题,可反馈申请退款(可完整预览的文档不适用该条件!)。
- 3、如文档侵犯您的权益，请联系客服反馈,我们会尽快为您处理(人工客服工作时间：9:00-18:30)。
内容
§11.1 黑体辐射 (Blackbody Radiation)
任何物体在任何温度下都发射各种波长的 电磁波. ——热辐射
常温下，以红外辐射为主.
红外照相机拍摄的人的头部的热图 热的地方显白色，冷的地方显黑色
M
规律：T m
o
m
M ——光谱辐射出射度:
单位时间内从物体单位表面积发出的频 率在附近单位频率区间的辐射能.
⒊对波函数的要求 ——单值、有限、连续、(归一) Notes: ①德布罗意波的本质是概率波, 因此 又称粒子的波函数为概率幅.
②在量子力学中, c (c为常数)与描 述的是粒子的同一运动状态.
[例11-3] 已知粒子波函数为
1 3 x ( x) cos 2a a
(a x a)
电子双路（双缝）干涉实验
相干叠加，显示波动性。 粒子性；
⒉粒子出现的概率 定义：概率密度(单位体积内粒子出现的概率)
2
则
在体积元dV内出现的概率： dV
2
在区域内出现的概率： 归一化条件：
dV
2
dV 1
2
2
(积分区域为 的定义域)
Note: 只有满足归一化条件，概率密度才是
波动性——,
粒子性——E, p, m
关系： E h
e.g. =500nm
E=2.5 eV
p=1.31027 kgm/s
E h p c E h m 2 c c
m=4.410-36 kg
5. 光电效应的应用 ①光－电转换
②光电子能谱
e.g. XPS (X-ray Photoelectron Spectroscopy)
0e
⒈波函数的统计解释
光的双缝干涉实验：当入射光很弱以至光子一 个一个地入射时，干涉条纹依然出现.
屏幕上光强大处，光子出现的概率大. 光强 概率 但 光强 2 概率 2
粒子在某时某地出现的概率，与该时该地粒子 波函数的模的平方成正比.
——波函数的统计解释 [玻恩(M 美国人(1892-1962）
吴有训（1897—1977）
物理学家、教育家、 中国科学院副院长，
20世纪50年代的吴有训
对证实康普顿效应 作出了重要贡献
§11.3 德布罗意波 (de Broglie Waves)
1924年，L.V.de Broglie提出：实物粒子也 应具有波动性.
A 2V e
A 2eV
[解法二]：
A h 0 6.63 10 5 10
34
14
3.32 10 ( J )
19
2.08 (eV )
[思考] 为什么两种解法结果不同?
[例11-2] 以=0.207m的紫外光照射金属钯， 已知钯的红限频率0=1.211015 Hz ， 则遏止电压 Uc = V. 解： e U c mv h A h h 0
则粒子在x=5a/6处出现的概率密度 应为 .
1 1 3 5a / 6 2 解： ( cos ) 2a 2a a
2
[思考] 何处概率密度最大？何处为零？
少女？老妇？ 波粒二象性
I
I
当测量波动性质时，粒子性质消失
当测量粒子性质时，波动性质消失 量子力学：测量的观点
宏观的物理概念（测量的意义上）矛盾 地描述微观世界
G. P. 汤姆孙
C. J. 戴维孙
1937年诺贝尔奖获得者
Notes: ①电子波长的计算 .
p 低速： eU Ek 2m 加速电压
2
p 2meU h h p 2meU
e.g. U=10 kV
=1.22510-2 nm 相对论: =1.22110-2 nm 相对误差 ~ 3‰
饱和电流 IS 正比于 N (1) 每个光子只能使得一个电子逸出. (2) ∵光强W = N hv = N h c / 当v 固定时, 才能说“IS 光强”
总结： ①光强I 单位时间内入射的光子数 光电子数 im
②
③
h 0 A
eU a mv 2 1 h 2 mvm Ua
A particle of matter such as an electron also has wavelike properties.
⒈de Broglie假设
E mc h h h h p mv
2
频率 ——de Broglie 公式 波长
与实物粒子相联系的波——de Broglie波 相应的波长——de Broglie波长 Note: 对于de Broglie波， 粒子运动速度
§11.5 不确定关系 (Uncertainty Relations)
de Broglie波是概率波 无法确定粒子在某时出现于何处
粒子的位置和动量不可能同时确定
1927年，海森伯(W.Heisenberg)导出：
爱牛 因顿 斯 坦
狭 义 相 对 论
振 动 和 波
刚 体 、 角 动 量
动 量 、 能 量
牛 顿 三 定 律
力 学
麦波 克尔 斯兹 韦曼
理 想 气 体
热 学 过 程 演 化 方 向
能 量 守 恒
热 力 学 三 定 律
热 学
麦法 克拉 斯第 韦
麦 克 斯 韦 方 程 组
电 磁 学
杨菲惠 涅更 尔斯
U
光v 给定 IS饱和电流 Ua遏止电压
实验规律:
a. 光频率给定而光强饱和光电流 b. 光电效应响应时间 <10-9 s . c. 光电子初动能EK仅由光波频率v决定 v EK ， v小于某值时无光电流
d. 不同的材料给出类似的结果 Ua
M M M
0
0
0 产生光电效应的最小频率 （红限频率）
2 h M (T ) h / kT e 1
3
高频
低频
M (T ) e
3
T
2 M (T ) 2 kT c
2
普朗克常数：h = 6.6260755×10-34 J· s
能量量子化普遍存在，但在宏观情形， 难以观测到.
e.g.
单摆：m=0.1kg, =1Hz, A=0.1m
2. 爱因斯坦假设
1. 光是粒子流, 运动速度= c 2. 频率为v 的光子的能量 = hv (焦耳) 3. 光强度W = N hv (焦耳米- 2 秒- 1) N为粒子流密度(光子数米- 2 秒- 1)
电磁波理论的光强= w c E2
B w 2 2
E
2
2
3. 爱因斯坦方程 电子吸收的光子能量 = 光电子最大初动能+逸出 功 hv =mu 2/2 + A 或者 h
Photoelectron
X-ray
光 电 子 能 谱 仪
谱图：
Ek (eV)
应用：材料表面成分分析和结构分析.
[例11-1] 0 -2
Ua (V) (1014Hz)
5
在某金属的光电效应实验中，测得如图所 示曲线，则该金属的红限频率0= Hz，逸出功A= eV.
解：⑴由图： 0=51014 Hz 2 1 ⑵ eU a 2 mvm h A h A Ua e e
黑体辐射 黑体：能完全吸收入射的各种波长的辐射 的物体
e.g.
空腔上的小孔：
黑体辐射谱的实验规律
可 见 光 区
/1014Hz
/1014Hz
不同温度下的黑体辐曲线
钨丝和太阳的热辐射曲线
1、 维恩公式 (1893)
M (T ) 3e
T
2、瑞利—金斯公式 (1900-1905)
阳极A
光线 阴极K 光电子
+ 加速电压U
c
e Ua h
c
0
测量m u 2/2 : 固定 , 调节U = Ua使光电流 为零 (遏止电压Ua < 0) , mu2/ 2 = e Ua
逸出功A由物质结构决定
测量逸出功: A = hv -e Ua 光子能量恰为A时(光电子初动能=0Ua=0), 此时的频率v o = A/h (红限频率)
1 2 2 m
光频<0 h<A 无光电子逸出
④ 光子被电子吸收几乎瞬时完成快 速响应
重要实验: 测量普朗克常数 h hv = e Ua + A Ua = v h/e- A/e Ua
v 0
根据测量点Ua 和v的坐标位置, 可用作 图法测出斜率, 从而算出 h.
4. 光的本性——波粒二象性 光子
偏 衍 干 振 射 涉
光 学
波爱普 尔因朗 斯克 坦
？ ？ ？
量 子 物 理
…
你不看月亮的 时候月亮不存 在么？
量子物理 (Quantum Physics)
——原子及亚原子层次
波粒二象性
原子中的电子 固体中的电子
第十一章 波粒二象性 (Wave-Particle Duality)
普朗克量子假设 光电效应 光的波粒二象性 实物粒子的波动性 波函数 不确定关系 薛定谔方程
⒉电子衍射实验 1927年, 戴维孙(C.J.Davisson)和革末(L.A. Germer)——镍单晶 (See P.141)
抽真空
I G
U
Ni 片 （单晶）
同年，G.P.Thomson——金多晶
金多晶薄膜
电子束
衍 射 图 象 衍射图象
实验原理图
X射线衍射
电子衍射
(C.Jonsson, 1961)