空化噪声声压级差与相对能量关系的测量
飞行器气动噪声的测量与分析
飞行器气动噪声的测量与分析在现代航空航天领域，飞行器的气动噪声问题日益受到关注。
随着飞行器速度的不断提高以及人们对乘坐舒适性要求的提升，降低气动噪声已经成为飞行器设计中的一个重要环节。
为了有效地控制和降低气动噪声，首先需要对其进行准确的测量和深入的分析。
飞行器气动噪声的产生源于复杂的空气动力学现象。
当飞行器在空气中高速运动时，气流与飞行器表面相互作用，产生各种不稳定的流动结构，如湍流、边界层分离和漩涡等。
这些流动结构会导致压力的波动，从而产生声波，形成气动噪声。
要对飞行器气动噪声进行测量，需要采用一系列先进的技术和设备。
常见的测量方法包括麦克风阵列测量、激光多普勒测速（LDV）以及粒子图像测速（PIV）等。
麦克风阵列测量是一种广泛应用的方法。
通过在特定位置布置多个麦克风，组成阵列，可以同时测量多个点的声压信号。
这些信号经过处理和分析，可以得到噪声的强度、频率分布以及声源的位置等重要信息。
在实际测量中，麦克风的布置位置和数量需要根据飞行器的形状、尺寸以及噪声的特点进行精心设计，以确保测量结果的准确性和可靠性。
激光多普勒测速（LDV）和粒子图像测速（PIV）则主要用于测量气流的速度场。
通过了解气流的速度分布和流动特性，可以深入研究噪声产生的机制。
例如，LDV 可以精确测量单点的速度，而 PIV 能够获取整个流场的速度分布图像。
在测量过程中，环境因素也会对测量结果产生影响。
例如，背景噪声、风洞的湍流度以及测量设备的振动等都可能引入误差。
为了减少这些影响，通常需要在测量前对环境进行严格的控制和校准，采用先进的信号处理技术来去除噪声和干扰。
对测量得到的数据进行分析是理解飞行器气动噪声的关键步骤。
首先，需要对噪声信号进行频谱分析，以确定噪声的主要频率成分。
通过频谱分析，可以了解噪声在不同频率下的能量分布，从而找出噪声的主要贡献频率。
此外，波束形成算法也是常用的分析手段之一。
该算法可以根据麦克风阵列测量得到的声压信号，计算出声源的位置和方向。
测噪音原理
测噪音原理噪音是指任何不需要的声音，它可能会对人们的健康和生活质量产生负面影响。
因此，测量噪音并了解其原理对于控制和减少噪音至关重要。
本文将介绍测量噪音的原理，以帮助读者更好地理解和应用相关知识。
首先，我们需要了解噪音的定义。
噪音是指不规则的声音，其特点是频率和振幅的不规则变化。
噪音可以来自各种各样的源头，包括交通、工业设施、机械设备、以及人类活动等。
在城市化和工业化进程中，噪音污染已成为一个普遍存在的问题，因此噪音的测量和控制显得尤为重要。
测量噪音的原理基于声压级的概念。
声压级是用来描述声音强度的物理量，通常以分贝（dB）为单位。
测量噪音的设备通常包括声压级计，它能够测量特定环境中的声压级，并将其显示为数字或者图形。
通过测量声压级，我们可以了解噪音的强度和频率分布，从而评估其对人类健康和环境的影响。
另外，测量噪音还需要考虑到声音的传播特性。
声音在空气中传播时会受到各种因素的影响，包括温度、湿度、气压等。
这些因素会影响声音的传播速度和衰减程度，因此在测量噪音时需要对环境因素进行补偿和校正，以确保测量结果的准确性和可比性。
此外，测量噪音还需要考虑到测量位置和测量时间的选择。
不同的位置和时间可能会对噪音的测量结果产生影响，因此需要选择代表性的测量位置和时间，并遵循相应的测量标准和规范。
只有在标准化的条件下进行测量，才能够得到准确和可靠的测量结果。
总的来说，测量噪音的原理涉及到声压级的测量、声音传播特性的考虑、环境因素的补偿和校正，以及测量位置和时间的选择。
通过了解这些原理，我们可以更好地进行噪音的测量和评估，从而采取相应的控制措施，保护人们的健康和环境的质量。
总结一下，测量噪音的原理是基于声压级的概念，需要考虑声音传播特性、环境因素的影响，以及测量位置和时间的选择。
只有在遵循标准化的条件下进行测量，才能够得到准确和可靠的测量结果。
希望本文能够帮助读者更好地理解和应用测量噪音的原理，从而更好地控制和减少噪音对人们生活的影响。
声学实验中声压级测量的技巧与误差控制
声学实验中声压级测量的技巧与误差控制声学实验是研究声波传播和声学特性的重要方法，而声压级测量是声学实验中常用的手段之一。
声压级是指声音强度在感觉上的主观体验，是衡量声音强度大小的物理量。
在声学实验中准确测量声压级是十分关键的，因为不准确的测量结果会导致误导性的结论和分析。
首先，要掌握声压级测量的基本原理和方法。
声压级是用分贝（dB）表示的，是相对于参考声压的对数。
常见的参考声压是20微帕（μPa），这个值被国际标准化组织（ISO）确定为正常听力的最小可感知声压。
测量声压级的方法有两种，一种是用声压电平表，另一种是用声压微phone和声级计。
在实验中，使用声压电平表测量声压级的方法相对简单。
声压电平表是一种专门用于测量声压级的仪表。
通过将声压电平表放置在声源附近，读取显示屏上的分贝数值即可得到声压级。
但是需要注意的是，声压电平表在测量时要保持垂直放置，避免受到其他声源的干扰。
此外，还需校正声压电平表的灵敏度，以确保测量的准确性。
另一种常用的声压级测量方法是使用声压微phone和声级计。
声压微phone是一种转换声波为电信号的传感器，而声级计是一种专门用于测量声压级的设备。
为了准确测量声压级，首先要选择合适的声压微phone，并正确放置在声源附近。
同时，要确保声压微phone的灵敏度与声级计的灵敏度匹配，并校正仪器的零点。
此外，在测量过程中要注意避免微phone与外界的干扰，如风的吹拂和其他电磁信号的干扰。
然而，即使使用了正确的仪器和方法，声压级测量仍然存在误差。
误差来源主要包括仪器误差、环境噪声和人为因素等。
仪器误差是指由于仪器本身的非线性、频率响应不平坦等因素导致的误差。
为了控制仪器误差，应选择较为精确的仪器，并对仪器进行定期校准和维护。
环境噪声是指在声压级测量中由于周围环境的杂音引入的误差。
为了减小环境噪声对测量结果的影响，应在相对安静的环境中进行实验，并采取适当的屏蔽措施。
此外，还要注意人为因素的影响，如操作者的不准确读数和不规范操作等。
声压法测定噪声源声功率级和声音能量级--反射面上方近似自由场的工程法
声压法测定噪声源声功率级和声音能量级--反射面上方近似自由场的工程法1.范围1.1总则本标准规定了在一个或多个反射面附近近似自由场条件下，在包络声源的测量表面上测量声压级以计算噪声源声功率级或声音能量级的方法。
声源产生的声功率级（或在突发噪音或瞬态噪音的情况下的声音能量级）用频带或A计权测量法计算得出。
注：在确定噪声源的情况下，不同的测量表面的形状会产生不同声功率级的估算值，ISO12001里面拟定的适合的测量程序给出了具体的信息来选择测量表面。
1.2噪音的类型和噪声源本标准规定的方法适用于测量ISO12001定义的各种类型的噪声（稳态、非稳态、脉冲和间断噪声爆发出的声音能量）。
本标准规定的方法适用于测量各种能满足测量条件下的尺寸和类型的噪声源（例如：静止或缓慢移动的设备、装置、机器、部件或组件）。
本标准给出的测试条件并不适合很高或很长的声源，如：烟囱、管道、传送带和多种声源的工业厂房。
在这种情况下可以对特定生源的噪音排放的测量方法选择一个替代方法。
1.3测试环境本标准适用于室内或室外一个或多个反射面附近近似自由场的测试环境。
理想的测试环境是一个完全开放的空间，无边界和反射表面，除发射平面（如提供满足要求的半消音室），在不能满足理想条件下要给出应用更正(在指定的范围内)。
1.4测量不确定度本标准给出了在限制范围的频率波段内和用A计权频率的测量方法确定的声功率级和声能量级的不确定度信息。
不确定度按照ISO12001:1996，精度2级（工程等级）。
4 测试环境4.1 总则按照本标准测量所适用的测试环境为：a）实验室房间或室外能与背景噪音充分隔离（见4.2）并且提供反射面上方自由声场的平坦区域b）一个能与背景噪声充分隔绝的房间或室外平坦区域（见4.2）和混响声场对测量表面上的声压影响有限情况下且可以应用环境修正的环境。
避免在不适合麦克风使用的环境下测量（如：强电或磁场、声源测试时空气放电的冲击、高温或低温）。
噪声测试方法
噪声测试方法噪声测试是指对某一系统或设备在正常工作状态下产生的噪声进行测试和评估的过程。
噪声测试方法的选择对于确保测试结果的准确性和可靠性至关重要。
本文将介绍几种常见的噪声测试方法，以供参考。
首先，最常见的噪声测试方法之一是使用声压级计进行测试。
声压级计是一种专门用于测量声音强度的仪器，可以准确地测量噪声的声压级。
在进行测试时，需要将声压级计放置在距离噪声源适当的位置，并记录下相应的数据。
通过对这些数据进行分析，可以得出噪声水平的准确评估。
其次，频谱分析也是一种常用的噪声测试方法。
频谱分析可以帮助我们了解不同频率下的噪声水平，从而更好地理解噪声的特性。
在进行测试时，可以使用频谱分析仪器对噪声进行频谱分析，并绘制出相应的频谱图。
通过对频谱图的分析，可以得出噪声的频谱特性，为后续的噪声控制提供重要参考。
另外，噪声源定位也是一种重要的噪声测试方法。
通过对噪声源的定位，可以帮助我们更好地了解噪声的来源和传播路径，为噪声控制提供重要依据。
在进行测试时，可以使用声学相机等设备对噪声进行定位，并确定噪声源的位置。
通过对噪声源的定位，可以有针对性地采取相应的控制措施，从而降低噪声水平。
最后，还有一种常见的噪声测试方法是使用噪声暴露计进行测试。
噪声暴露计是一种专门用于测量人员在工作环境中暴露在噪声中的时间和强度的仪器，可以帮助我们评估工作环境中的噪声暴露水平。
在进行测试时，可以将噪声暴露计佩戴在工作人员身上，记录下其在工作环境中的噪声暴露情况。
通过对这些数据的分析，可以评估工作环境中的噪声暴露水平，并采取相应的控制措施，保护工作人员的听力健康。
综上所述，噪声测试方法的选择对于确保测试结果的准确性和可靠性至关重要。
不同的测试方法可以帮助我们了解噪声的特性、来源和传播路径，为噪声控制提供重要依据。
在进行噪声测试时，需要根据具体的测试需求和环境特点选择合适的测试方法，并结合实际情况进行综合分析，以确保测试结果的准确性和可靠性。
噪音的检测原理
噪音的检测原理噪音的检测原理可以分为两个层面来理解，一个是从物理学的角度，另一个是从人类感知的角度。
从物理学角度来看，噪音可以定义为任何非期望的声音信号。
它是由声波产生的机械振动引起的，具有高低频和不同的振幅。
噪音的检测和测量通常涉及以下几个因素：1. 噪音源的识别：首先，要确定噪音的来源和类型。
例如，噪音可以由机械设备、运输工具、建筑施工、工业过程或生物声等产生。
通过识别噪音来源，可以更好地采取措施来减少或消除噪音。
2. 噪音的频率谱分析：噪音的频率谱是指噪音信号在不同频率上的能量分布。
通过对噪音信号进行频谱分析，可以确定其主要的频率分量和能量分布特征。
这有助于识别噪音的特点和来源。
3. 噪音的声压级测量：噪音的声压级描述了噪音的强度。
它通常以分贝（dB）为单位来度量。
声压级的测量可以使用声级计或其他声学测试设备进行。
通过测量噪音的声压级，可以评估其对人类健康和环境的影响。
4. 噪音的时间和空间特性：噪音信号的时间特性指的是噪音的时域特征，如持续时间、起伏变化等。
空间特性指的是噪音在空间中的分布特征。
通过对噪音的时间和空间特性分析，可以更好地了解噪音的动态特征和传播规律。
从人类感知的角度来看，噪音的检测原理主要基于人类听觉系统对声音的感知和判断。
人类耳朵对声音的感知通常包括以下几个方面：1. 声音的频率感知：人类耳朵对声音的频率有一定的感知范围，通常为20 Hz 到20 kHz。
高于或低于此范围的声音对人类来说很难感知或听到。
因此，噪音检测可以通过测量噪音信号在不同频率上的能量分布来判断其是否超出了人类耳朵的感知范围。
2. 声音的声压感知：人类耳朵对声音的强度具有不同的感知敏感度。
较低声压的声音可能难以听到，而较高声压的声音可能被感觉为噪音。
因此，噪音检测可以通过测量噪音的声压级来评估其对人类健康和舒适性的影响。
3. 噪音的频谱感知：人类耳朵对声音的频谱有一定的感知差异。
例如，人类耳朵对高频声音的感知相对较差。
2噪声的评价与测量1
例3，有8个声源作用于一点，声压级分别为70、70、
75、82、90、93、95、100dB，求它们合成的总声 压级。 任选两种叠加次序如下：
School of Chemistry and Environmental Engineering
School of Chemistry and Environmental Engineering
∆Lp /dB
分 贝 和 增 值 图 （ 分 贝 相 加 曲 线 ）
Lp1－Lp2 /dB
School of Chemistry and Environmental Engineering
步骤：设噪声源的声压级为LP1﹥LP2 (1)先求LP1与LP2的差值：LP1-LP2；
5 、实际运算时采用公式法或分贝和增值图/表法，何 种方法更简单些，据实际情况而定。
School of Chemistry and Environmental Engineering
3、噪声级的相减 在有本底噪声的环境里，被测对象噪声无法
测定——如何扣除背景噪声问题——噪声相减； 背景噪声（本底噪声）：除待测的噪声外，
3、声压级 Lp＝10 lg(P2/P02)＝20 lg(P/P0) Lp——声功率级（dB）； P——声压（Pa）； P0——基准声压，
空气中，P0为2×10-5Pa，该值是正常人耳对 1000Hz声音刚能听到的最低声压。
声压级代替声压的好处：从听阈声压到痛阈声 压一百万倍的变化范围只有0～120分贝的变化范围 了。
School of Chemistry and Environmental Engineering
声学实验技术中的声压测量方法
声学实验技术中的声压测量方法声学是研究声波的传播和特性的科学领域，而声压则是声波引起的气体、液体或固体中的压力变化。
在声学实验中，准确测量声压是非常重要的，因为它可以帮助我们了解声波的强度、频率和分布等信息。
本文将介绍几种常见的声压测量方法，帮助读者更好地了解声学实验技术中的声压测量。
一、麦克风法麦克风是一种常见的声压测量设备，它可以将声压转换为电信号。
在声学实验中，通过将麦克风放置在感兴趣的位置，可以测量到该位置的声压。
为了准确测量声压，麦克风的灵敏度和频率响应都需要进行校准。
此外，使用麦克风法测量声压时，还需要考虑声波的传播路径对测量结果的影响，例如反射、衍射和吸收等。
二、声场分析法声场是指声波在特定区域内的分布情况。
声场分析是一种通过在不同位置测量声压来研究声波传播的方法。
在声学实验中，可以使用多个麦克风或传感器来捕捉不同位置的声压变化，进而分析声场特性。
基于声场分析的测量方法可以提供详细的声场图像和声学参数，有助于了解声波的传播规律和声场分布。
三、阻抗法阻抗是指单位面积上声波传播过程中的总能量耗散。
阻抗法是一种通过测量声波在特定界面上的反射和透射来获得声压信息的方法。
在阻抗法中，可以使用特定材料制作阻抗管或阻抗屏，通过测量声波在该界面上的能量衰减来计算声压。
阻抗法可以有效地评估声场的能量分布和传播损耗。
四、声散射法声散射是指声波在遇到障碍物或不均匀介质时发生的反射和散射现象。
声散射法是一种通过测量声波在散射体上的反射和散射来分析声场分布的方法。
通过在不同位置测量散射声波的强度和相位变化，可以推断声波的散射特性和散射体的形状。
声散射法在声学实验中被广泛应用于声场成像、材料表征和障碍物检测等领域。
总结：声压测量是声学实验技术中的关键环节，准确的测量结果可以提供重要的声学参数和音频信号分析。
本文介绍了常见的声压测量方法，包括麦克风法、声场分析法、阻抗法和声散射法。
这些方法各自有着不同的适用范围和优缺点，在实际应用中需要根据实验要求和测量目的选择合适的方法。
- 1、下载文档前请自行甄别文档内容的完整性，平台不提供额外的编辑、内容补充、找答案等附加服务。
- 2、"仅部分预览"的文档,不可在线预览部分如存在完整性等问题,可反馈申请退款(可完整预览的文档不适用该条件!)。
- 3、如文档侵犯您的权益，请联系客服反馈,我们会尽快为您处理(人工客服工作时间：9:00-18:30)。
空化噪声声压级差与相对能量关系的测量1曲景学，许唯临，王韦水力学与山区河流开发保护国家重点实验室（四川大学）（610065）E-mail: xu_wl@摘要：本文研究了高速水流空化初生的两种噪声判别指标，即声压级差和相对能量之间的关系。
以有压泄洪洞内消能孔板和泄洪洞有压转无压弧形工作闸门出口为例，进行了空化噪声测试。
研究表明，对于同一体型的过水建筑物，声压级差最大值、平均值和相对能量三者相互之间存在良好的对应关系。
对不同体型的过水建筑物，这种关系有所不同。
但这种关系对于同一体型的适当修改并不敏感，对于水听器的布置亦不敏感。
这些结果有助于在分别采用这两种指标来判别空化初生时，合理确定空化初生标准，使两种指标能够相互协调和比较。
关键词：空化初生，噪声，声压级，声能1. 引言空化与空蚀是高坝工程中最为关心的水力学问题之一。
长期以来，对此问题的研究一直为水利水电设计和科研人员所重视。
除空化与空蚀的机理和工程防护措施外，实验技术也是一个重要的方面。
其中空化初生的实验判别问题直接与实际工程的空化预测密切相关。
在研究实际工程空化问题的减压模型实验中，初生空化的判定方法主要是目测法和声学法。
由于目测法受人为因素影响较大，且只适用于水流为清水的情况，因此声学法常被作为判定空化初生的最主要的方法。
声学法利用空泡溃灭时产生的高频噪声来辩识空化是否发生。
在具体运用时，声学法又可分为声压级法和能量—真空度法等[1]。
声压级法是将不同真空度下高频部分的噪声声压级与无空化时的背景噪声声压级加以比较，当声压级差达到一定程度时，即认为发生了空化。
能量—真空度法是根据噪声能量随真空度的变化，当噪声能量开始显著增加时，即认为空化初生。
虽然空化初生时声压级差（一般采用高频各频段的最大差值，即声压级差最大值）或相对噪声能量（空化初生时的噪声能量与背景噪声能量之比）的临界值与空化类型、被测对象的尺度等有关，难以确定统一的标准[2]，但许多情况下，这种临界值应是较为接近的。
在一般的水工泄水建筑物减压模型实验中，采用较多的空化初生判别标准如：声压级差最大值（∆SPL）max = 5dB或10dB等；或相对能量E/E0=2等。
显然，不同的判别指标之间需要协调一致。
当不同的研究者或同一研究者分别采用声压级差最大值和相对能量两种指标来判别空化初生时，必须了解两种指标之间的相互关系，这正是本文所要研究的问题。
2. 实验布置1本课题得到高等学校博士学科点专项科研基金资助（20020610017）。
-1-2.1减压箱本次试验在四川大学高速水力学国家重点实验室的大型减压箱中进行，箱体长20米，宽1米。
自下游箱体底板起算，下游箱体高2.8米，上游箱体高4米，进水塔顶部高出上游箱体顶部1.2米。
最大流量0.75立方米/秒。
运行操作在中心控制室进行，观察、操作方便。
2.2噪声测量系统噪声测量采用丹麦B&K公司制造的8103型水听器、2635型电荷放大器、2636型测量放大器和JV5200动态信号分析仪。
由水听器采集的噪声信号经电荷放大器和测量放大器进入动态信号分析仪，经空化噪声专用软件分析处理后获得所需的声压级和噪声能量数据。
噪声测量系统配置如图1所示。
图1 噪声测量系统配置图2.3测试对象实验分别针对有压泄洪洞内消能孔板和泄洪洞有压转无压弧形工作闸门出口进行[3]。
模型泄洪洞由10mm有机玻璃制作，孔板用有机玻璃经车床加工而成。
有压洞横截面为圆形，直径36.25cm，洞内有三道消能孔板，孔板厚5.63cm，收缩断面直径分别为25.0cm、26.25cm 和26.25cm。
弧形闸门前有压洞出口顶压坡1:5, 底部有坡度1:4，坎高0.5cm的底挑坎，孔口分左右两孔，每孔宽度12.0cm。
3. 实验结果与分析图2和图3分别为消能孔板和闸门室的噪声相对能量随相对真空度的变化。
其中图2（a）、（b）、（c）分别来自前、中、后三个孔板；图3（a）、（b）、（c）分别来自闸门室的边墙、中墩和底板。
这里的相对真空度系某真空度（η）与相似真空度（ηm）之比，相对能量系某相对真空度下的噪声能量（E）与相对真空度为0.8时测得的背景噪声能量（E0）之比。
图2和图3的测试条件为：以有压流出口底高程计，总水头约3.25m，流量约0.16m3/s。
-2-图2 孔板噪声相对能量与相对真空度关系图3闸门室噪声相对能量与相对真空度关系由图2和图3可见，消能孔板和闸门室的相对真空度与相对能量之间的关系有所不同。
孔板段的η/ηm~E/E0曲线在η/ηm=1处抬升很微弱，在η/ηm=1.01处大致增加到E/E0=2附近，在η/ηm=1.02时，E/E0已经历了一个陡增过程。
相对于孔板段而言，闸门室的η/ηm~E/E0曲线在η/ηm=1附近的变化相对不很陡峻，在η/ηm=1处已增至E/E0=2以上，在η/ηm=1.01时，E/E0已增至4以上，而在η/ηm=1.02之前，未如孔板段那样出现η/ηm~E/E0曲线的陡增。
图4为试验测得的孔板段噪声声压级频谱图，其中图4(a)、(b)、(c)分别为前、中、后三个孔板。
各图中最下方一条曲线是在相对真空度为0.8的条件下测得的背景噪声曲线，随着真空度的增加，曲线逐渐抬升。
由于空化噪声系高频噪声，因此曲线的低频段基本稳定。
在频率大于160KHz的特高频段，由于超出了测试系统的量程范围，因此该段曲线不具分析价值。
-3-图4 消能孔板噪声声压级频谱图由于噪声声压级和噪声能量均为反映噪声强度的指标，因此噪声声压级差平均值和噪声相对能量之间应存在对应关系。
问题是噪声声压级差平均值和最大值之间的相关性如何。
只有在噪声声压级差平均值和最大值之间也存在良好对应关系的情况下，噪声声压级差最大值和噪声相对能量之间才会存在良好对应关系。
由图5可见，噪声声压级差平均值和最大值之-4-间的相关性很好。
-5-图5 声压级差最大值与平均值的关系另一个问题是上述关系对于过流体型的依赖性如何，对于不同的过流体型，这种关系是否相同；对于同一过流体型的适当修改，这种关系是否敏感。
前已述及，消能孔板和闸门室的相对真空度与相对能量之间的关系有所不同，因此可以预计，对于不同的过流体型，噪声声压级差最大值和噪声相对能量之间的关系将有所不同。
对同一体型的过水建筑物，由图2~4可见，噪声声压级频谱曲线和相对能量与相对真空度的关系曲线具有类似的分布规律。
因此同样可以预计，对同一体型的过水建筑物，在声压级差最大值、平均值（在10KHz~160KHz 范围内）和相对能量三者相互之间应存在相对稳定的对应关系。
图6和图7证实了上述分析，图中的噪声声压级差平均值和噪声相对能量之间的关系以及噪声声压级差最大值和噪声相对能量之间关系的相关性均很好。
相比之下，噪声声压级差平均值和噪声相对能量之间关系的相关性又较噪声声压级差最大值和噪声相对能量之间关系的相关性更好，这也和上述分析是一致的。
由图6和图7可见，对于不同体型的过水建筑物，（∆SPL ）max ~E/E 0关系确有所不同。
从图中还可看到，对于同一体型过水建筑物的适当修改，（∆SPL ）max ~E/E 0关系并不敏感。
对于前述三个在体型上有微小差异的消能孔板，以及在孔板上游面加与未加消涡环，（∆SPL ）max ~E/E 0关系均可统一绘成一个图（图7a ）。
同时，（∆SPL ）max ~E/E 0关系对于水听器的布置亦不敏感。
对于闸门室边墩、底板和中墩，（∆SPL ）max ~E/E 0关系亦可统一绘成一个图（图7b ）。
图6 噪声声压级差平均值与相对能量之间的关系-6-图7 噪声声压级差最大值与相对能量之间的关系４. 应用举例根据上述结果，对于不同过流体型，同一个E/E 0临界值对应的（∆SPL ）max 临界值是不同的。
以上述孔板为例，若E/E 0临界值采用2，即当E/E 0大于2时便认为发生了空化，由图7（a ）可得，E/E 0=2对应的（∆SPL ）max ≈7.5dB 。
因此，可以E/E 0=2或（∆SPL ）max =7.5dB 作为该孔板的空化噪声临界值，这两个临界值是等价的。
而对于上述闸门室，由图7（b ）可得，E/E 0=2对应的（∆SPL ）max ≈6dB 。
因此，可以E/E 0=2或（∆SPL ）max =6dB 作为该闸门室的空化噪声临界值。
工程设计中一般用初生空化数是否大于水流空化数来判断是否发生空化。
对于某一过水建筑物，只要按选定的空化初生临界值确定出空化初生的试验工况，就可以根据试验时的有关参数计算出该结构物的初生空化数。
例如，对于上述孔板，当选定E/E0＝2或（∆SPL）max =7.5dB为判定空化初生的标准，则三个孔板对应的初生空化数分别为5.604、5.589和5.075。
5. 结论本文的研究表明，对于同一体型的过水建筑物，声压级差最大值、平均值（在10KHz~160KHz范围内）和相对能量三者相互之间存在良好的对应关系。
对不同体型的过水建筑物，这种关系有所不同。
但这种关系对于同一体型的适当修改并不敏感，对于水听器的布置亦不敏感。
这些结果有助于在分别采用这两种指标来判别空化初生时，合理确定空化初生标准，使两种指标能够相互协调和比较。
参考文献[1] 陈霞，李忠义，凌津滩水电站泄洪闸空化试验研究，泄水工程与高速水流，水利水电泄水工程与高速水流信息网、水利部东北勘测设计研究院科学研究院编，吉林科学技术出版社，1998年9月，104-109。
[2] 倪汉根，空化与空蚀，泄水工程水力学，水利水电泄水工程与高速水流信息网、水利部东北勘测设计研究院科学研究院编，吉林科学技术出版社，2002年10月，163-164。
[3] 高速水力学国家重点实验室，孔板泄洪洞减压模型试验研究，四川大学研究报告，2000年12月。
-7-Measurement of the relation of sound pressure level difference and relative energy of cavitationQu Jingxue Xu Weilin Wang WeiState Key Lab. of Hydraulics and Mountain River Engineering (Sichuan University)AbstractThe sound pressure level difference and the relative energy of cavitation noise was measured in a tunnel model with orifice energy dissipators and a middle gate chamber. The relationship between the sound pressure level difference and the relative energy of cavitation noise was analyzed. The results show that stable relationships exist among the maximum sound pressure level difference, the averaged sound pressure level difference and the relative energy. For different boundary types, the relationships are different. For same boundary shape, the relationships are stable and are not affected by little shape change or sensor location change. These conclusions are helpful to reasonably estimate initial cavitation and coordinate different noise parameters to estimate initial cavitation.Keywords: initial cavitation, noise, sound pressure leve,; sound energy-8-。