1 流体力学及传热学基础知识
流体力学知识点大全
流体力学知识点大全流体力学是研究流体运动规律的一门学科，涉及流体的力学性质、流体力学方程、流体的温度、压力、速度分布等等。
以下是流体力学的一些主要知识点：1.流体的性质和分类：流体包括液体和气体两种状态，液体具有固定体积，气体具有可压缩性。
液体和气体都具有易于流动的特点。
2.流体力学基本方程：流体力学基本方程包括质量守恒方程、动量守恒方程和能量守恒方程。
质量守恒方程描述了流体质量的守恒，动量守恒方程描述了流体动量的守恒，能量守恒方程描述了流体能量的守恒。
3.流体的运动描述：流体的运动可以通过速度场描述，速度场是空间中每一点上的速度矢量的函数。
速度矢量的大小和方向决定了流体中每一点的速度和运动方向。
4. 流体静力学：流体静力学研究的是处于静止状态的流体，通过压力分布可以确定流体的力学性质。
压力是流体作用在单位面积上的力，根据Pascal定律，压力在流体中均匀传播。
5.流体动力学：流体动力学研究的是流体的运动，通过速度场和压力分布可以确定流体的速度和运动方向。
流体动力学包括流体的运动方程、速度场描述和流动量的计算等。
6.流体的定常流和非定常流：流体的定常流指的是流体的运动状态随时间不变，速度场和压力分布在任意时刻均保持不变。
而非定常流则是指流体的运动状态随时间变化，速度场和压力分布在不同的时刻会有所改变。
7.流体的层流和湍流：流体的层流是指在流体中存在着明确的层次结构，流体颗粒沿着规则的路径流动。
而湍流则是指流体中存在着随机不规则的流动，流体颗粒方向和速度难以预测。
8.流体的黏性：流体的黏性是指流体内部存在摩擦力，影响流体的流动性质。
流体的黏度越大，流体粘性越大，流动越缓慢。
黏性对于流体的层流和湍流特性有重要影响。
9.流体的雷诺数：雷诺数是用于描述流体运动是否属于层流还是湍流的参数。
当雷诺数小于临界值时，流体运动属于层流；当雷诺数大于临界值时，流体运动为湍流。
10.流体的边界层：边界层是指在流体靠近固体表面的地方，速度和压力的变化比较大的区域。
(完整版)流体力学知识点总结汇总
流体力学知识点总结 第一章 绪论1 液体和气体统称为流体，流体的基本特性是具有流动性，只要剪应力存在流动就持续进行，流体在静止时不能承受剪应力。
2 流体连续介质假设：把流体当做是由密集质点构成的，内部无空隙的连续体来研究。
3 流体力学的研究方法：理论、数值、实验。
4 作用于流体上面的力（1）表面力：通过直接接触，作用于所取流体表面的力。
作用于A 上的平均压应力作用于A 上的平均剪应力应力法向应力切向应力（2）质量力：作用在所取流体体积内每个质点上的力，力的大小与流体的质量成比例。
（常见的质量力：重力、惯性力、非惯性力、离心力）单位为5 流体的主要物理性质 （1） 惯性：物体保持原有运动状态的性质。
质量越大，惯性越大，运动状态越难改变。
常见的密度（在一个标准大气压下）： 4℃时的水20℃时的空气（2） 粘性ΔFΔPΔTAΔAVτ法向应力周围流体作用的表面力切向应力A P p ∆∆=A T ∆∆=τAF A ∆∆=→∆lim 0δAPp A A ∆∆=→∆lim 0为A 点压应力，即A 点的压强 ATA ∆∆=→∆lim 0τ 为A 点的剪应力应力的单位是帕斯卡（pa ），1pa=1N/㎡，表面力具有传递性。
B Ff m =2m s 3/1000mkg =ρ3/2.1mkg =ρ牛顿内摩擦定律： 流体运动时，相邻流层间所产生的切应力与剪切变形的速率成正比。
即以应力表示τ—粘性切应力，是单位面积上的内摩擦力。
由图可知—— 速度梯度，剪切应变率（剪切变形速度） 粘度μ是比例系数，称为动力黏度，单位“pa ·s ”。
动力黏度是流体黏性大小的度量，μ值越大，流体越粘，流动性越差。
运动粘度 单位：m2/s 同加速度的单位说明：1）气体的粘度不受压强影响，液体的粘度受压强影响也很小。
2）液体 T ↑ μ↓ 气体 T ↑ μ↑ 无黏性流体无粘性流体，是指无粘性即μ=0的液体。
无粘性液体实际上是不存在的，它只是一种对物性简化的力学模型。
流体力学与传热学-1
2、连续介质假设（1753年欧拉）
假定流体是由无穷多个、无穷小的、紧密毗邻、连续不断的流体质点所构 成的一种绝无间隙的连续介质。 流体状态的宏观物理量如速度、压强、密度、温度等都可以作为空间和 时间的连续函数
§1.4 流体的主要物理性质
1、流体的密度与重度
密度： 单位体积内流体的质量
lim
流体之间或流体与固体之间的相互作用力；
流动过程中动量、能量和质量的传输规律等。
2、流体力学的发展简况 1、经验阶段（十七世纪前）
大禹治水 4000多年前的大禹治水 古代已有大规模的治河工程。 (公元前256～210年) 秦代，修建了都江堰、郑国渠、灵渠三大水利工程对明槽水流和堰 流流动规律的认识已经达到相当水平。 (公元前156～前87） 西汉武帝时期，为引洛水灌溉农田，在黄土高原上修建了龙首渠 创造性地采用了井渠法，即用竖井沟通长十余里的穿山隧洞，有效地防 止了黄土的塌方。 真州船闸（960-1126） 北宋时期，在运河上修建的真州船闸与十四世纪末荷兰的同类船相 比,约早三百多年。
两层气体之间的黏性力主要由分子动量交换形成
一般仅随温度变化，液体温度升高黏度减小，气体温度升高黏度增大。
8) 黏性流体和理想流体
黏性流体 实际中的流体都具有粘性，因为都是由分子组成，都存在分子间的 引力和分子的热运动，故都具有黏性。 理想流体（假想没有黏性的流体） 一些情况下基本上符合粘性不大的实际流体的运动规律，可用来描 述实际流体的运动规律，如空气绕流圆柱体时，边界层以外的势流就可 以用理想流体的理论进行描述。 还由于一些黏性流体力学的问题往往是根据理想流体力学的理论进 行分析和研究的。 再者，在有些问题中流体的黏性显示不出来，如均匀流动、流体静 止状态，这时实际流体可以看成理想流体。
流体力学基础知识概述
流体力学基础知识概述流体力学是研究流体运动及其力学性质的学科领域，它对于了解和分析自然界中的流体现象、工程设计和科学研究都具有重要的意义。
本文将对流体力学的基础知识进行概述，帮助读者对该领域有一个全面的了解。
一、流体的特性流体是一种连续变形的物质，其特性包括两个基本的属性：质量和体积。
质量是指流体的总重量，而体积则表示流体占据的空间。
流体还具有可压缩性和不可压缩性之分，可压缩流体如气体在受力时体积可变，不可压缩流体如液体则在受力时体积基本保持不变。
二、流体的力学性质1. 流体的静力学性质：静力学研究的是流体在静态平衡下的性质。
静力学方程描述了流体静力平衡的条件，在不同的情况下有不同的方程形式。
例如，对于不可压缩流体，静力平衡方程可以表示为斯托克斯定律。
2. 流体的动力学性质：动力学研究的是流体在运动状态下的性质。
根据流体的性质和流动条件，可以使用纳维-斯托克斯方程或欧拉方程来描述流体运动。
这些方程可以通过流体的质量守恒、动量守恒和能量守恒得到。
三、流体的流动类型根据流体的运动方式，流体力学将流动分为两种基本类型：层流和湍流。
层流是指流体以有序、平稳的方式流动，流线相互平行且不交叉；而湍流则是流体运动不规则、混乱的状态，流线交叉、旋转和变化。
层流和湍流的转变由雷诺数决定，雷诺数越大，流动越容易变为湍流。
雷诺数是流体力学中一个无量纲的参数，通过流体的密度、速度和长度等特性计算而来。
四、流体的流速分布流体在管道或河流等容器中的流速分布可以通过速度剖面来描述，速度剖面是指流体速度随离开管道中心轴距离的变化关系。
一般情况下，流体在靠近管道壁面处速度较小，在中心位置处速度较大。
速度剖面可用来研究流体流动的特性，例如通过计算剖面的斜率可以确定流体的平均速度。
此外，流体的速度分布还受到管道壁面的摩擦力和流体性质的影响。
五、流体的流量计算流量是指单位时间内通过某一横截面的流体体积，计算流体流量是流体力学中的一项重要任务。
传热学基本知识总结
传热学基本知识总结传热学是研究热能在物质中传递的科学，是物体内部的热平衡和热不平衡的原因和规律的研究。
传热学的基本知识涵盖了传热的基本概念、传热方式、传热导率与传热过程的数学描述等内容。
以下是对传热学基本知识的总结。
一、传热的基本概念1.温度：物体内部分子运动的程度的度量。
温度高低决定了热能的传递方向。
2.热量：物体之间由于温度差异而传递的能量。
热量沿温度梯度从高温区向低温区传递。
3.热平衡：物体内部各点的温度相等，不存在热量传递的状态。
4.热不平衡：物体内部存在温度差异，热量从高温区传递到低温区。
二、传热方式1.热传导：固体内部的分子传递热量的方式，通过分子的碰撞传递热量。
2.对流传热：液体或气体中，由于温度差异而产生的流动传递热量的方式。
3.辐射传热：热能通过电磁波的传播传递热量的方式，无需介质参与。
三、热导率热导率是物体传导热量的能力，用导热系数λ来衡量。
热导率取决于物质本身的性质，与物质的材料、温度有关。
热导率越大，物体传热能力越强。
四、传热数学描述1.热量传递方程：描述物体内部传热过程的数学方程，根据物体内部各点之间的温度差和传热方式的不同可以分为热传导方程、热对流方程和热辐射方程。
2.热导率公式：用来计算物体传热量的数学公式，通常与热导率、温度差、传热面积等物理量相关。
五、传热实例1.热传导：例如铁棒的两端被加热，热量通过铁棒内部分子的传递向另一端传递。
2.对流传热：例如空气中的对流传热，空气受热后变热上升，形成了对流传热。
3.辐射传热：太阳的辐射热量通过空间传递到地球表面，为地球提供能量。
在工程中，传热学常常运用于热工系统的设计和优化。
工程师可以通过对传热方式的研究和对材料热导率的了解，提高传热效率，减少能量损耗。
例如，在电子设备的设计中，通过优化散热结构和选择高热导率的材料，可以有效降低设备的温度，提高设备的工作效率和寿命。
传热学也广泛应用于暖通空调系统、汽车引擎、核反应堆等领域。
热学和流体力学的基础概念和应用案例
热学和流体力学的基础概念和应用案例热学和流体力学，是物理学的两个基础分支。
热学主要研究物体的温度、热量和能量转化等问题；而流体力学则主要研究流体的运动规律、流体静力学、流体动力学等问题。
这两个学科在现代工程学、化工、航空、能源等领域中有着广泛的应用。
一、热学基础概念1. 温度温度是人们对物体热度大小的直观感受，也是一个物体内部分子运动无序程度的表现。
温度的单位是开尔文（K）或摄氏度（℃）。
2. 热量热量是物体内部分子振动、传递、旋转和其他运动方式所携带的能量。
热量的单位是焦耳（J）。
3. 热力学第一定律热力学第一定律是能量守恒定律的一个具体表现，它阐述了热量从一个系统传递到另一个系统时，能量的守恒原则。
热力学第一定律的表述是：在一个孤立系统中，当系统与外界发生能量交换时，系统内能量的变化等于外界对系统进行的功加上系统所吸收的热量。
二、流体力学基础概念1. 流体的物理性质流体的物理性质包括流体的密度、粘度、压强等。
研究流体物理性质是流体力学的一个重要分支。
2. 流量流量是流体在单位时间内通过某一部分表面的体积。
流量的单位通常是立方米每秒（m³/s）。
3. 斯托克定律斯托克定律是描述流体中颗粒运动规律的一个公式，它是由英国物理学家斯托克发明的。
斯托克定律的表述是：在流体中，颗粒的终端速度与颗粒体积、密度、介质粘度以及所受的重力有关。
三、热学与流体力学的应用案例1. 热量传导热量传导是热学中的一个基本概念，它是指热量从高温物体传递到低温物体的过程。
在工程实践中，热量传导应用非常广泛。
例如，我们可以通过热传导来加热水，热水可以被用于家用、工业和其他许多领域。
2. 流体的运动规律研究流体的运动规律在工业、航空、航海等领域有广泛的应用。
例如，在飞机领域，通过研究流体的运动规律可以确定机翼的设计，使得机翼能够更好地升力，使飞机更加稳定飞行。
在汽车工业中，研究气流的运动规律可以优化汽车车身的设计，让汽车风阻更小、油耗更低。
1.1流体力学基本知识
Z1 , Z 2 位置水头, 单位重量液体的位能 ; P P2 1 ， 压强水头; g g
2 1v12 2 v2
， 流速水头； 2g 2g
hw1 2 过流断面 1 - 2的水头损失；
动能修正系数。
总水头线
P αv2 Z ρg 2 g
:各端面上的总水头顶点连成的一条线
实验条件：液面高度恒定 水温恒定
雷诺实验
当水流速较低时
明晰的细小着色流束
不与周围的水混合 管内的整个流场呈一簇互相平行的流线
层流
雷诺实验
水的流速逐渐增大
开始时着色流束仍呈清晰的细线。 流速增大到一定数值，着色流束开始振荡，处于不稳定状态。
过渡流
雷诺实验
水的流速增大到一定数值
hl ,12 hf hj
1.5.2流动的两种型态——层流和紊流 实际流体的运动存在有两种不同的状态，即层流和紊流。
判断流动状态，雷诺用雷诺数Re来判别，对于圆形管道
Re
vd
1.5.2 粘性流体的两种流动状态
雷诺实验
1883年英国物理学家雷诺按图示试验装置对粘性流体进行实验 ，提出了流体运动存在两种型态：层流和紊流。
p=P'-Pa
相对压强为负值时，流体处于低压状态，通常用真空度(或真空 压强)来度量流体的真空程度。用pk表示，即
pk=Pa-P'=- p
真空度实际上等于负的相对压强的绝对值，有时也称为“负压 ”。某点的真空度愈大，说明它的绝对压强越小。真空度达到 最大值时，绝对压强为零，处于完全真空状态；真空度的最小 值为零,即绝对压强等于当地大气压强。真空度在0～98KN/m2 的范围内变动。 1.2.4压强的测量 ⒈液柱测压计 ⒉压力表和真空表
1_流体力学与传热学
P p lim A
A 0
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第二节 流体静力学
一、流体静压强及其特性
P Z dA n
流体静压强的方向与受 压面垂直并指向受压面
Y X 0
作用于同一点上各方 向的静压强大小相等
流体静 压强的 特性
第二节 流体静力学
二、流体静压强的分布规律
分析静止液体中压强分布 作用于轴向的外力有：
可忽略。 2、气体有显著的压缩性和膨胀性，t与P的变化对v 影响很大。 3、当气体的温度不过低压强不过高时，T、P、v三
者关系服从理想气体状态方程。
第二节 流体静力学
目的：学习和讨论流体静止状态下 的力学规律及其应用
流体静止时的特点：
不显示其粘滞性，不存在切相应力
流体静止是运动中的一种特殊状态
流体静力学研究的中心问题：
流体静压强的分布规律
第二节 流体静力学
一、流体静压强及其特性
静水压力与静水压强
静止液体作用在与之接触的表面上的水压力称为 静水压力P.
在静水中表面积为A的水体，微小面积△A所受作 用力△P， P P 该微小面积上的平均压强为 A 当△A无限缩小至趋于点K时，K点的静水压强
p1
2
2
图2-5
圆管中有压流动的总水头线与测压管水头线
第四节 流动阻力和水头损失
能量损失的计算
沿程损失
hf
l v2 d 2g
沿管长 均匀发 生
局部损失
局部障 碍引起 的
hm
v2 2g
整个管路的能量损失等于：
各管段的沿程损失和局部 损失之和
第五节 流动阻力和水头损失
整个管路的能量损失等于各管段的沿程损失和局部损失之和.
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2. 质量密度
单位体积流体的质量称为流体的密度，即ρ=m/V
3. 重量密度
流体单位体积内所具有的重量称为重度或容重，以γ 表示。γ=G/V
1 流体力学及传热学基础知识
1.1 流体主要的力学性质
质量密度与重量密度的关系为：
γ=G/V=mg/V=ρg
4. 粘性
表明流体流动时产生内摩擦力阻碍流体质点或流层 间相对运动的特性称为粘性，内摩擦力称为粘滞力。 粘性是流动性的反面，流体的粘性越大，其流动性
1.2 流体静力学基本概念
1.2.1 绝对压强、表压强和大气压强
以绝对真空为基准测得的压力称为绝对压力，它是流 体的真实压力；以大气压为基准测得的压力称为表压 或真空度、相对压力，它是在把大气压强视为零压强 的基础上得出来的。
绝对压强是以绝对真空状态下的压强（绝对零压强） 为基准计量的压强;表压强简称表压，是指以当时当 地大气压为起点计算的压强。两者的关系为：
1 流体力学及传热学基础知识
1.3 流体动力学基础
（3） 射流
流体经由孔口或管嘴喷射到某一空间，由于运动的 流体脱离了原来的限制它的固体边界，在充满流体的空 间继续流动的这种流体运动称为射流，如喷泉、消火栓 等喷射的水柱。
1 流体力学及传热学基础知识
1 流体力学及传热学基础知识
1.3 流体动力学基础
3. 按液流运动接触的壁面情况分类
（1） 有压流
流体过流断面的周界为壁面包围，没有自由面者称 为有压流或压力流。一般供水、供热管道均为压力流。 （2） 无压流 流体过流断面的壁和底均为壁面包围，但有自由液
面者称为无压流或重力流，如河流、明渠排水管网系统 等。
越小。
平板间液体速度变化如图1.1所示。 实际流体在管内的速度分布如图1.2所示。
1 流体力学及传热学基础知识
1.1 流体主要的力学性质
实验证明，对于一定的流体，内摩擦力F与两流体
层的速度差du成正比，与两层之间的垂直距离dy成反比， 与两层间的接触面积A成正比，即
运动流体各质点的流动要素随时间而改变的运动称 为非恒定流。
1 流体力学及传热学基础知识
1.3 流体动力学基础
2. 根据流体流速的变化来进行分类
（1） 均匀流
在给定的某一时刻，各点速度都不随位置而变化的 流体运动称为均匀流。 （2） 非均匀流 流体中相应点流速不相等的流体运动称为非均匀流。
过流断面内所有元流的总和称为总流。
1 流体力学及传热学基础知识
1.3 流体动力学基础
3. 流量
流体流动时，单位时间内通过过流断面的流体体积 称为流体的体积流量，一般用Q表示，单位为L/s。
单位时间内流经管道任意截面的流体质量，称为质 量流量，以ms表示，单位为kg/s或kg/h。 体积流量与质量流量的关系为：
1.3 流体动力学基础
4. 流体流动的因素
（1） 过流断面
流体流动时，与其方向垂直的断面称为过流断面， 单位为m2。在均匀流中，过流断面为一平面。 （2） 平均流速 在不能压缩和无粘滞性的理想均匀流中，流速是不
变的。
1 流体力学及传热学基础知识
1.3 流体动力学基础
F=μAdu/dy （1-4） 通常情况下，单位面积上的内摩擦力称为剪应力， 以τ表示，单位为Pa，则式（1-4）变为 τ=μdu/dy （1-5） 式（1-4）、式（1-5）称为牛顿粘性定律，表明流 体层间的内摩擦力或剪应力与法向速度梯度成正比。
1 流体力学及传热学基础知识
1.2 流体静力学基本概念
处于相对静止状态下的流体，由于本身的重力或 其他外力的作用，在流体内部及流体与容器壁面之间 存在着垂直于接触面的作用力，这种作用力称为静压 力。
单体面积上流体的静压力称为流体的静压强。
若流体的密度为ρ，则液柱高度h与压力p的关系 为：
p=ρgh
1 流体力学及传热学基础知识
图1-6
1 流体力学及传热学基础知识
1.3 流体动力学基础
【解】管1的内径为: d1=89-2×4=81(mm)
则水在管1中的流速为:
管2的内径为:
u1=1.75(m/s)
d2=108-2×4=100(mm)
由式（1-19），则水在管2中的流速为: u2=1.15(m/s) 管3a及3b的内径为: d3=57-2×3.5=50(mm)
1.3.3 定态流体系统的质量守恒－连续性方程
如图1-5所示的定态流动系统，流体连续地从1— 1截面进入，从2—2截面流出，且充满全部管道。以 1—1、2—2截面以及管内壁为衡算范围，在管路中流 体没有增加和漏失的情况下，单位时间进入截面1—1 的流体质量与单位时间流出截面2—2的流体质量必然 相等，即 ms1=ms2 (1-15)
1.1 流体主要的力学性质
1.1.1 连续介质假设
从微观上讲，流体是由大量的彼此之间有一定间隙的 单个分子所组成，而且分子总是处于随机运动状态。 从宏观上讲，流体视为由无数流体质点（或微团）组 成的连续介质。
所谓质点，是指由大量分子构成的微团，其尺寸远小
整理并消去A，得
p2=p1+ρg(z1-z2) (压力形式) （1-8）
1 流体力学及传热学基础知识
1.2 流体静力学基本概念
变形得
p1/ρ+z1g=p2/ρ+z2g
(能量形式)（1-9）
若将液柱的上端面取在容器内的液面上，设液面上方的 压力为pa，液柱高度为h，则式（1-8）可改写为 p2=pa+ρgh （1-10） 式（1-8）、式（1-9）及式（1-10）均称为静力学基本 方程，其物理意义在于：在静止流体中任何一点的单位位能 与单位压能之和(即单位势能)为常数。
ms=Qρ
体积流量、过流断面面积A与流速u之间的关系为: Q=Au
1 流体力学及传热学基础知识
1.3 流体动力学基础
1.3.2 流体运动的分类
1. 根据流动要素(流速与压强)与流行时间来进行分类
（1） 恒定流 流场内任一点的流速与压强不随时间变化，而仅与 所处位置有关的流体流动称为恒定流。 （2） 非恒定流
1.2 流体静力学基本概念
重力场中在垂直方向上对液柱进行受力分析：
(1) 上端面所受总压力P1=p1A，方向向下；
(2) 下端面所受总压力P2=p2A，方向向上； (3) 液柱的重力G=ρgA(z1-z2), 方向向下。 液柱处于静止时，上述三项力的合力应为零，即 p2A-p1A-ρgA(z1-z2)=0
因水在分支管路3a、3b中的流量相等，则有
u2A2=2u3A3 即水在管3a和3b中的流速为:
1 流体力学及传热学基础知识
u3= 2.30(m/s)
1.3 流体动力学基础
图1-5连续性方程的推导
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1 流体力学及传热学基础知识
1.3 流体动力学基础
1.3.1 流体运动的基本概念
1. 流线和迹线
流线是指同一时刻不同质点所组成的运动的方向线。
迹线是指同一个流体质点在连续时间内在空间运动 中所形成的轨迹线，它给出了同一质点在不同时间的速 度的方向。
图1.4
1 流体力学及传热学基础知识
假如一容器内装有密度为ρ的液体，液体可认为 是不可压缩流体，其密度不随压力变化。在静止的液 体中取一段液柱，其截面积为A，以容器底面为基准 水平面，液柱的上、下端面与基准水平面的垂直距离 分别为z1和z2，那么作用在上、下两端面的压力分别 为p1和p2。
1 流体力学及传热学基础知识
Vs=u1A1=u2A2=…=uA=常数
对于圆形管道，式（1-18）可变形为 u1/u2=A2/A1=(d2/d1)2
1 流体力学及传热学基础知识
(1-18)
(1-19)
1.3 流体动力学基础
【例1.1】如图1-6所示，管路由一段Φ89mm×4mm的
管1、一段Φ108mm×4mm的管2和两段 Φ57mm×3.5mm的分支管3a及3b连接而成。若水以 9×10-3m3/s的体积流量流动，且在两段分支管内的流 量相等，试求水在各段管内的速度。
于设备尺寸，但却远大于分子自由程。
这些质点在流体内部紧紧相连，彼此间没有间隙，即
流体充满所占空间，称为连续介质。
1 流体力学及传热学基础知识
1.1 流体主要的力学性质
1.1.2 流体的主要力学性质
1. 易流动性
流体这种在静止时不能承受切应力和抵抗剪切变形 的性质称为易流动性
1.1 流体主要的力学性质
5.压缩性和膨胀性
流体体积随着压力的增大而缩小的性质，称为流体 的压缩性。
流体体积随着温度的增大而增大的性质，称为流体 的膨胀性。 液体与气体的压缩性和膨胀性的区别：
（1）液体是不可压缩流体，液体具有膨胀性 ；
（2）气体具有显著的压缩性和膨胀性。
1 流体力学及传热学基础知识
或
ρ1u1A1=ρ2u2A2
(1-16)
1 流体力学及传热学基础知识
1.3 流体动力学基础
推广至任意截面，有
ms=ρ1u1A1=ρ2u2A2=…=ρuA=常数 (1-17)
式（1-15）～式(1-17)均称为连续性方程，表明 在定态流动系统中，流体流经各截面时的质量流量恒 定。 对不可压缩流体，ρ＝常数，连续性方程可写为:
1.3 流体动力学基础
1.3.4 能量守恒定律－伯努利方程
在理想流动的管段上取两个断面1—1和2—2，两 个断面的能量之和相等，即
u P u Z1 Z2 2g 2g P
假设从1—1断面到2—2断面流动过程中损失为h， 则实际流体流动的伯努利方程为