材料加工冶金传输原理课件(吴树森)流体静力学
合集下载
材料加工冶金传输原理完整(吴树森)ppt课件

即
vx y
y0 0 .3 3 2 0 6 v
v x
即
0
vx y
y 0 0 . 3 3 2 v
v x
总 摩 阻 D : (b为 板 宽 )
L
D 0 d A b 0 d x 0 . 6 6 4 v b R e L
A
0
总 阻 力 系 数 :C d :
Cd
D
0
.5
v
2
A
1 .3 2 8
边界层理论的物理意义:
把绕流物体流动分为两个部分,即边界层的流动和势流流
动,主流区流动未受到固体壁面的影响,不发生切变,
故
这种无切变,不可压缩流体的流动称为势流。
4.1.2 边界层的流yx 态0
层流边界层:开始进入表面的一段距离,δ较 小,
流体的扰动不够发展,粘性力起主导作用。
17.05.2020 .
vy
vx y
1
P x
2vx y 2
平板表面边界层
Q
P y
0
又 势 流 区 vx
v,无 压 力 降 ,依
流 体 柏 努 利 方 程 ,故 有 平 板 表 面 P 0 x
17.05.2020 .
6
4.2.2 微分方程的解:
vx
vx x
vy
vx y
2v x y 2
vx vy 0 x y 布 拉 修 斯 对 上 方 程 组 引 入 流 函 数 ( x, y ),将 偏 微 分 方程化为可解的常微分方程
3
过渡区:随x的增大, δ也增大,惯性力作用 上升,层→湍转变为过渡区
湍流边界层:靠近平板表面,粘性力仍处于主导地位 (y=0,vx=0)有一定厚度的层流表层在湍流边界层内,距 离面板远处的流体,虽流速略小于vx,但已变得较大,并 为湍流,称其为湍流核心区。
材料加工冶金传输原理第五章(吴树森版)

第五章 边界层理论
5.1 边界层理论的基本概念 5.2 平面层流边界层微分方程 5.3 边界层内积分方程 5.4 平面绕流摩擦阻力计算
第五章 边界层理论
理论形成的背景:
实际流体流动无论是层流还是湍流,真正能够求得解析解的例子很少 ,主要是由于流体流动的控制方程是非线性的偏微分方程,处理该类方 程目前也是科学界的一大难题,但我们可以有近似的处理方法,方法之 一是在假设条件下获得简化的微分方程并用数值法求解,方法二是针对 湍流流动划分为边界层和中心区。 在实际工程中大多数问题是流体在固体限制的区域内的流动,远离固 体壁面区域的流体速度梯度很小,这样我们可以把远离边壁的大部分流 体处理为无粘性流体(基于速度梯度小,粘性力可忽略),用欧拉方程
这些边界条件是
1 )y 0,x 0 2)y>时,x 0 x 3)y>时, 0 4)y 0, 0 y y
2 x 2
第五章 边界层理论
第五章 边界层理论
(5-19) 联立
(5-17)
第五章 边界层理论
湍流边界层内积分方程的解
第五章 边界层理论
第五章 边界层理论
m dy
x 0 x
l
M dy dy
2 x 0 x x 0 x
l
l
第五章 边界层理论
2)从CD面单位时间流出的动量记为 M
记为m x+Δx
x+Δx ,流出的质量
m
x x
d dy dy x dx
l l 0 x 0 x
[ ]
1
p 0 y
p dp x dx
p
2 v0
0
2
C
5.1 边界层理论的基本概念 5.2 平面层流边界层微分方程 5.3 边界层内积分方程 5.4 平面绕流摩擦阻力计算
第五章 边界层理论
理论形成的背景:
实际流体流动无论是层流还是湍流,真正能够求得解析解的例子很少 ,主要是由于流体流动的控制方程是非线性的偏微分方程,处理该类方 程目前也是科学界的一大难题,但我们可以有近似的处理方法,方法之 一是在假设条件下获得简化的微分方程并用数值法求解,方法二是针对 湍流流动划分为边界层和中心区。 在实际工程中大多数问题是流体在固体限制的区域内的流动,远离固 体壁面区域的流体速度梯度很小,这样我们可以把远离边壁的大部分流 体处理为无粘性流体(基于速度梯度小,粘性力可忽略),用欧拉方程
这些边界条件是
1 )y 0,x 0 2)y>时,x 0 x 3)y>时, 0 4)y 0, 0 y y
2 x 2
第五章 边界层理论
第五章 边界层理论
(5-19) 联立
(5-17)
第五章 边界层理论
湍流边界层内积分方程的解
第五章 边界层理论
第五章 边界层理论
m dy
x 0 x
l
M dy dy
2 x 0 x x 0 x
l
l
第五章 边界层理论
2)从CD面单位时间流出的动量记为 M
记为m x+Δx
x+Δx ,流出的质量
m
x x
d dy dy x dx
l l 0 x 0 x
[ ]
1
p 0 y
p dp x dx
p
2 v0
0
2
C
冶金传输原理 课件

Vacuum
Coke oven gas
Coke oven Bottom gas Torpedo car
Degasser er
Tundish
Water cooling
Water cooling Copper mould
C.C. machine Hot strip mill Product (Hot coil) 2012-12-31 Slab
Fluid
Fixed plate
2012-12-31
x u=0
14
§1.1 流体的定义和特征
一、流体的定义:
液体与气体的区别
液体的流动性小于气体; 液体具有一定的体积,并取容器的形状;
气体充满任何容器,而无一定体积。
二、流体的特征
流动性
2012-12-31
15
§1.2 流体连续介质的假设
2012-12-31
17
§1.2 流体的连续介质假设
一、流体的连续介质假设
Number density: N2 3x1025 m-3 , H2O 2x1028 m-3 Intermolecular spacing: N2 3 nm , H2O 0.4 nm Mean free path: N2 100 nm
冶金传输原理课程的内容
冶金传输原理主要是研究和分析冶金过程 传输规律、机理和研究方法。主要内容包括冶金 过程动量的传递(流体流动行为)、热量传递和
质量传递三大部分。
怎么学习“传输原理”?学什么?方法等。 多看,多练,多想,多交流。
2012-12-31 3
钢铁冶金生产流程
B.F. gas Iron ore Oxygen Lime stone Coal Sintering Blast furnace Hot Converter blast Converter gas
材料加工冶金传输原理课件(吴树森概要

Pa
2018/10/14
4
第一章 动量传输的基本概念
1、 1 流体及连续介质模型 在剪切应力的作用下会发生 连续的变形的物质。
1、流体的定义:
流体的密度
m lin v 0 V
ΔV 从宏观上看应足够小, 而从微观上看应足够大。
2018/10/14
5
1.1 流体的概念及连续介质模型
2018/10/14
27
Fn Fτ
F
2018/10/14
22
流体的静压力及其特点: 2. 流体中任意点上的静压力在各方向上均相等而 与方向无关。 证明:在静止的流体中取一无限小的三角形,(如 图所示)它包含有P点。三角体的厚度取单位厚 度,现分析其受力的情况,先考虑X方向的力: dz=1 y
dy
Pθ dx 2 dy 2
P2 2 1 P1
2 1
P1 P2
2、 等压时(P1=P2)
2
T1 1 T2
T0 0 t 0 Tt 1 t
β=1/273
11
2 1
2018/10/14
T2 T1
流体的基本性质 当气体的压力不太高(<10kPa) ,或速度不太高 (<70m/s)时,可认为是不可压缩的。 3、绝热时 当气体没有摩擦,又没有热交换时, 可认为是绝热可逆过程 :
第一篇
动量的传输
概述 冶金过程:是物理化学过程、动量、热量、质 量传输过程的组合过程。 传输理论的基础:质量守恒定律;动量守恒定 律;能量守恒定律。 研究的目的:研究速率过程(动量、热量、质 量) 本学科的现状与发展
2018/10/14
2
工程单位制 ; 基本单位:长度,时间,力 一 单位制: 国际单位制;基本单位:长度,时间,质量 工程单位制规定:质量为1kg的物体在标准重力加速度处所 受的引力为1kg力。 缺点g 随地点的不同而异,力不能作为基本单位,且kg Kgf是不同的概念。 国际单位制: 基本单位: 米(m) 公斤(kg)秒(s)度(℃)(K) 导出单位:力—牛顿(1N=1kg×m/S) 能量——焦耳(1J=1kg· ㎡/S² ) 压力(强)——帕斯卡(Pa=N/㎡) 功率——瓦(W=J/s)
材料加工冶金传输原理第十章(吴树森版)

(1)
式中,定性温度Tf可取 ' " T f (T f T f ) 2 式中,Tf'、Tf" — —管道进、出口流体温度。
( 2)流体粘性系数 f 不宜过大 : f ≯ 2 水
(1)温差(TW Tf )不宜过大 : 空气 ≯ 50℃; 水 ≯ 20 ~ 30℃; 油 ≯ 10℃.
• (1)努塞尔准数Nu
– 将其变形为
其物理意义可理解为流体的导热热阻和其对流热阻的比 值,它反映了给定流场的对流换热能力与其导热能力的 对比关系,其大小反映了对流传热能力的大小。由于式 中包含有待定的物理量α ,故Nu是被决定性准数。
10.3 对流换热的准数方程式
• (2)傅里叶数Fo 将其变形为
物理意义可理解为流体的单位体积物体的导热 速率与单位体积物体的蓄热速率比值,Fo越大, 温度场越趋于稳定。
10.3 对流换热的准数方程式
• (3)物性准数Pr 将其变形为
物理意义可理解为流体动量传输能力与热量传 输能力之比。从边界层概念出发,可以认为是 动力边界层与热边界层的相对厚度指标。
10.3 对流换热的准数方程式
T T T T 2T 2T 2T vx vy vz a( 2 ) 2 2 t x y z x y z
10.3 对流换热的准数方程式
10.3 对流换热的准数方程式
10.3 对流换热的准数方程式
10.3 对流换热的准数方程式
10.3 对流换热的准数方程式
能量微分方程方程 v x
动量微分方程 连续性方程
T T 2T vy a x y y 2
v x v x 2vx vx vy x y y 2
v x v y 0 x y
材料加工冶金传输原理课件(吴树森)材料加工冶金传输原理

0.3 费克定律
.
0.3 费克定律 对两组分系统,通过分子扩散
传递的组分A的质量通量密度为
jA
DAB
d A
dy
(0.5)
式中, J A
质量通量密度(
kg ); m2 s
钢的表面渗碳
DAB (组分A在组分B中的)扩散系数(m2 S);
dA 组分A的浓度梯度(kg
m3 );
dy
m
“—”号——质量通量的方向与浓度梯度的方向相反,即组分A 朝着浓度降低的方向传递。
0.4 三种传输现象的普遍规律
0.4 三种传输现象的普遍规律(类比关系) 对比(0.2)、(0.4)、(0.5)式
d(v) (0.2) ( 常量)
dy
q a d(CpT )
(0.4)
dy
பைடு நூலகம்
jA
材料加工冶金传 输原理
课程性质
该课是材料加工冶金工程类专业基 础课程。其特点是运用到较多高等数学方 面知识,课程难度较高,该课与冶金热力 学与动力学、金属学共同构成专业基础核
心课程。
一、什么是传输过程?绪论
传输过程是 动量传输、热量传输、质量传 输过程的总称,简称 “三传” 或者 “传递现 象”。是工程技术领域中普遍存在的物理现象。
❖ 动量传输:垂直于流体流动的方向上,动量由高速度区向 低速度区的转移。
❖ 热量传输:热量由高温度区向低温度区的转移。
❖ 质量传输:物系中一个或几个组分由高浓度区向低浓度区 的转移。
“三传”的联系:
动量、热量、质量三种传输过程有其内在的联系, 三者之间有许多相似之处,在连续介质中发生 的 “三传” 现象有共同的传递机理。在实际工 程中,三种传输现象常常是同时发生的。
材料加工冶金传输原理最新版精品课件流体力学部分-第二章 流体力学基本方程2.1-2.3

三元流动(空间流动) -- 流动参数与三个坐标变量有关。
17
2.3 连续性方程
2.3.1 微分形式的连续方程
流入的流体-流出的流体 =微元体内流体的增加
z
vy
vy
y
dy 2
z
uy
y
y方向 流入的流体-流出的流体
x
(vy ) dxdydz y
x方向 流入的流体-流出的流体
(vx ) dxdydz y
第二章 流体力学基本方程
目录
2.1
描述流体运动的方法
2.2
描述流体运动的一些基本概念
2.3
连续性方程
2.4
流体运动的微分方程
2.5
伯努利方程
2.6 动量积分方程和动量矩积分方程及其应用
2
2.1 描述流体运动的方法
2.1.1拉格朗日(Lagrange)法
拉格朗日法 从流体质点的运动着手,描述每一个流体质点自始至 终的运动过程。如果知道了所有流体质点的运动规律,那么整个流 体的运动规律也就清楚了。是质点--时间描述法。
M V dV C
dM dt
d dt
V
dV
0
图2.3.2 微元体积
22
图2.3.2 微元体积
M (t t) M (t)
(t t)dV (t)dV
V (t t )
V (t)
[(t t) (t)]dV (t t)dV
V (t)
V
注意: dV vnt dS
d dt
V
dV
8
u 0 t p 0 t
0
t
• 迹线:流体质点的运动轨迹线 • Lagrange法:迹线方程
r xa,b, c,ti ya,b, c,tj za,b, c,tk
材料加工冶金传输原理第九章(吴树森版)

第九章 导热
• 稳定阶段
是指导热体经过无限长时间后导热体内、外达到新 的稳定状态。
三个阶段中,本章仅研究正规阶段内热量传递规律。
研究此类问题的任务是:
1)确定被加热或被冷却物体内部某点达到预定温度 所需经历的时间,以及该期间所供给或放出的热量。 2)经过一定时间后物体内某点的温度。 3)物体内部最大温差及其所产生的热应力和热变形 是否会造成安全问题。
第九章 导热
温度场分离变量
带入式(9-29),则
将上式分离变量得
第九章 导热
第九章 导热
考虑边界条件 当x=0时,X必须为0,因此C1=0
第九章 导热
当Y=∞时,Y必须为0,因此C3=0 于是
故乘积解为
当Y=0时,Y必须为T0,因此
第九章 导热
第九章 导热
5 一维非稳态导热
非稳态导热的基本概念 不稳态导热的特点 (1)物体内温度随时间变化; (2) 不同位置达到指定温度的实际不同; (3) 热量随时间而变化。 一大平板,突然放入加热炉中加热,平板受 炉内烟气环境的加热作用伴随着热流向平板 中心的传递,其温度就会从平板表面向平板 中心随时间逐渐升高,其内能也逐渐增加, 右图显示了大平板加热过程中温度 总之,在非稳态导热过程中物体内的温度和热流都是在不断的变化,而且是一 个不断地从非稳态到稳态的导热过程,也是一个能量从不平衡到平衡的过程。
第九章 导热
采用了过余温度,半个平板厚度适用的微分方程及定解条件 可表示为
第九章 导热
第九章 导热
w tf t w f ( Bi, Fo ) 0 tf t0
x δ
表面上的过余温度 壁中心过余温度
任意点x的过余温度
m tf t m f ( Bi, Fo ) 0 tf t0
- 1、下载文档前请自行甄别文档内容的完整性,平台不提供额外的编辑、内容补充、找答案等附加服务。
- 2、"仅部分预览"的文档,不可在线预览部分如存在完整性等问题,可反馈申请退款(可完整预览的文档不适用该条件!)。
- 3、如文档侵犯您的权益,请联系客服反馈,我们会尽快为您处理(人工客服工作时间:9:00-18:30)。
理想流体(不可压缩、不计粘性
的流体)中能量守恒定律。这个
定理和相应的公式称为伯努利定
理和伯努利公式。
关闭窗口
2. 在古典“水动力学”的基础上纳维和斯托克斯 提出了著名的实际粘性流体的基本运动方程——纳 维-斯托克思方程(N-S方程)。从而为流体力学的长 远发展奠定了理论基础。但由于其所用数学的复杂 性和理想流体模模型的局限性,不能满意地解决工 程问题,故形成了以实验方法来制定经验公式的 “实验流体力学” 。但由于有些经验公式缺乏理 论基础,使其应用范围狭窄,且无法继续发展。
大型水利枢纽工程,超高层建筑,大跨度 桥梁等的设计和建造离不开水力学和风工 程。
杨浦大桥
总之,没有流体力学的发展, 现代工业和高新技术的发展是不可 能的。
流体力学在推动社会发展方面做 出过很大贡献,今后仍将在科学与 技术各个领域发挥更大的作用。
第一章 绪论
第一节 流体力学的概念与发展简史 第二节 流体的概念及连续介质假设 第三节 流体的主要物理性质 第四节 流体的分类
G V
均质流体内部各点处的容重均相等:
=G/ V =g
水的容重常用值: =9800 N/m3
3、气体的比容 比容:指单位气体质量所具有的体积。
=1/ ( m3/kg)
气体的比容或密度,与气体的工况或过程是密切相关 的,是由状态方程确定,完全气体状态方程 P=P/=RT R为气体常数,空气的R=287N·m/kg·k
2.连续介质假设的意义
排除了分子运动的复杂性。
表征流体性质和运动特性的物理量和力学
量为时间和空间的连续函数,可用数学中连续 函数这一有力手段来分析和解决流体力学问题。
问题:按连续介质的概念,流体质点是指:
A、流体的分子; B、流体内的固体颗粒; C、几何的点; D、几何尺寸同流动空间相比是极小量,又含
丹·伯努利简介
❖
丹 · 伯 努 利 ( Dan❖iel
Bernou
任教,他在流体力学、气体动力
学、微分方程和概率论等方面都
有重大贡献,是理论流体力学的
创始人。
❖
伯努利以《流体动力学》
(1738)一书著称于世,书中提
出流体力学的一个定理,反映了
流体力学也是众多应用科学和工程技术的基础。由于 空气动力学的发展,人类研制出3倍声速的战斗机。
F-15
使重量超过3百吨,面积达半个足球场的大型民航客机, 靠空气的支托象鸟一样飞行成为可能,创造了人类技 术史上的奇迹。
利用超高速气体动力学,物理化学流体力学和稀薄气体力 学的研究成果,人类制造出航天飞机,建立太空站,实现 了人类登月的梦想。
两者均具有易流动性,即在任何微小切应力作用 下都会发生变形或流动,故二者统称为流体。
二、连续介质假设 1.连续介质假设的提出
微观:流体是由大量做无规则运动的分子组成的,分 子之间存在空隙,但在标准状况下,1cm3液体中含有 3.3×1022个左右的分子,相邻分子间的距离约为 3.1×10-8cm。1cm3气体中含有2.7×1019个左右的分 子,相邻分子间的距离约为3.2×10-7cm
19世纪初流体力学环流理论彻底改变了人们的传 统观念。
脱体涡量与机翼环量大小相等方向相反
足球运动的香蕉球现象可以帮助理解环流理论:
旋转的足球带动空气形成环流,一侧气流加 速,另一侧气流减速,形成压力差,促使足 球拐弯,称为马格努斯效应。
机翼的特殊形状使它不用旋转就能产生 环流,上部流速加快形成吸力,下部流 速减慢形成压力。
第一节 流体力学的概念与发展简史
一、流体力学的概念
流体力学是力学的一个独立分支,是 一门研究流体静止和运动的力学规律及 其实际应用的技术科学。
流体力学所研究的基本规律,有两大 组成部分:
1.流体静力学:它研究流体处于静止(或相对平衡) 状态时,作用于流体上的各种力之间的关系。
2.流体动力学:它研究流体在运动状态时,作用 于流体上的力与运动要素之间的关系,以及流体的 运动特征与能量转换等,这一部分称为流体动力 学。
90年代以后,科研人员研制开发了气动性能更优 良的未来型汽车,阻力系数仅为0.137。
90年代以后,科研人员研制开发了气动性能更优良 的未来型汽车,阻力系数仅为0.137。
目前在汽车外形设计中,流体力学性能研究已 占主导地位,合理的外形使汽车具有更好的动 力学性能和更低的耗油率。
机翼升力 人们的直观印象是空气从下面冲击着 鸟的翅膀,把鸟托在空中。
一. 流体的概念
在地球上,物质存在的主要形式有:固体、流体。其中流体包括 液体和气体,相对于固体,它在力学上表现出以下特点: 从力学分析的意义上看,在于它们对外力抵抗的能力不同。
固体
液体
固体:既能承受压力,也能承受拉力,抵抗拉伸变 形。 流体:只能承受压力,一般不能承受拉力,抵抗拉 伸变形。
液体和气体的共同点:
流体力学在研究流体平衡和机械运动规 律时,要应用物理学及理论力学中有关物理 平衡及运动规律的原理,如力系平衡定理、 动量定理、动能定理等等。因为流体在平衡 或运动状态下,也同样遵循这些普遍的原理。 所以物理学和理论力学的知识是学习流体力 学课程必要的基础。
目前,根据流体力学在各个工程领域的应用,流体 力学可分为以下四类:
水利类流体力学:面向水工、水动、海洋等;
机械类流体力学:面向机械、冶金、化工、水机 等;
土木类流体力学:面向市政、工民建、道桥、城市防
洪等。
大气类流体力学:飞机、飞行器外行的设计,天气预
报,环境污染预报等。
二、 流体力学的发展历史
流体力学的萌芽,是自距今约2200年以前,西 西里岛的希腊学者阿基米德写的“论浮体”一文 开始的。 他对静止时的液体力学性质作了第一次 科学总结。
其他重要的科学家:李冰 达芬奇
李冰简介
李冰(公元前302— 235 ) 是 我 国 科 学 治 水 的 典范,伟大的水利学家。 他领导创建了目前世界上 历史最悠久的水利工程— —都江堰。在水利史上立 下了千古奇功,名扬世界, 造福百姓,功垂千秋,恩 泽万世。
关闭窗口
达·芬奇简介
达 · 芬 奇 ( Leonardo da Vinci ,1452—1519):意大利文艺 复兴时期的美术家、自然科学家、 工程师,是力学理论的奠基者,为 水力学、流体力学古典理论的形成 做出了重要贡献。
宏观:考虑宏观特性,在流动空间和时间上所采用 的一切特征尺度和特征时间都比分子距离和分子碰 撞时间大的多。
连续介质假设:把流体视为没有间隙地充满它所占据的整 个空间的一种连续介质,且其所有的物理量都是空间坐标 和时间的连续函数的一种假设模型:u =u(t,x,y,z)。
流体质点:也称流体微团,是指尺度大小同一切流动空 间相比微不足道又含有大量分子,具有一定质量的流体 微元。
2. 粘性产生的原因 1)分子不规则运动的动量交换形成的阻力 2)分子间吸引力形成的阻力
不同的流体分子之间的内聚力和分子不规则热运动 的动量交换程度不同。流体表现出的粘性的大小是不相 同的。
3.粘性力(内摩擦力) 由流体的粘性作用而产生的阻滞其流动的作用力,就
称为粘性力(内摩擦力) 。
流体与不同相的表面接触时,粘性表现为流 体分子对表面的附着作用。
若对上板施加力F,并使上板以速度保持匀速直线运动, 则内摩擦力T = F。通过牛顿平板实验得出:
运动的流体所产生的内摩擦力(即粘性力)的大小与 与下列因素有关:
接触面的面积A成正比; 与两平板间的距离h成反比; 与流速U成正比; 与流体的物理性质(黏度)成正比;
T AU
h
在计算时若知道流体运动的速度场就可以计算出速度 梯度,当h及U不太大时,板间沿法线方向的点流速可 看成线性分布,即:
3 . 从19世纪末起,人们将理论分析方法和实验 分析方法相结合,以解决实际问题,同时古典流 体力学和实验流体力学的内容也不断更新变化, 如提出了相似理论和量纲分析,边界层理论和紊 流理论等,在此基础上,最终形成了理论与实践 并重的研究实际流体模型的现代流体力学。在20 世纪60年代以后,由于计算机的发展与普及,流 体力学的应用更是日益广泛。
达·芬奇的力学研究并不只限 于理论上。他还运用力学和机械原 理设计了许多机器和器械,参加了 运河、水利和建筑工程的设计和施 工。他通过对鸟翼运动的研究,于 1493年首次设计出一个飞行器。
他在水力学方面写有许多重要手稿,并在他死后以《水的运 动与测量》为题出版。
关闭窗口
第二节 流体的概念及连续介质假设
测量和计算表明上部吸力的贡献 比下部要大。
NACA2412翼型在7.4度攻角时的压强分布
丰富多彩的流动图案背后隐藏着复杂的力学规律, 有些动物具有巧妙运用这些规律的本领。
地球表面水和空气的运动是气象、水文、水利、 环保、农业、航空、航海、渔业、国防等部门研 究的对象。
航空、航天、造船、机械、动力、冶金、化工、石油、 建筑等部门设备中的工作介质都是流体,改进流程, 提高效率,需要流体力学知识。
4、液体的比重
比重:是指液体密度与标准纯水的密度之比,没有单 位,是无量纲数。
s
G G
标准纯水:
a.物理学上——4℃水为标准, =1000 kg / m3; b.工程上——20℃的蒸馏水为标准, =1000 kg / m3;
二、流体的粘性 1.粘性的定义:流体内部质点之间或流层间因相对运 动而产生内摩擦力(切力)以反抗相对运动的性质。
实际上,汽车阻力主要取决于后部形成的尾流。
20世纪30年代起,人们开始运用流体力学原理,改 进了汽车的尾部形状,出现了甲壳虫型,阻力系数 下降至0.6。
50~60年代又改进为船型,阻力系数为0.45。
80年代经风洞实验系统研究后,进一步改进为鱼 型,阻力系数为0.3。
后来又出现楔型,阻力系数为0.2。