迈克尔逊干涉仪实验与最佳测量区间的分析
迈克尔逊干涉仪实验报告
迈克尔逊干涉仪实验报告实验目的：通过迈克尔逊干涉仪实验，观察干涉条纹的形成规律，了解干涉仪的工作原理，并掌握干涉仪的使用方法。
实验仪器：迈克尔逊干涉仪、激光器、反射镜、分束镜、调节螺丝等。
实验原理：迈克尔逊干涉仪是利用光的干涉现象来测量光的波长、折射率等物理量的仪器。
通过将光分成两束，让它们分别经过不同的光程，再合成在一起，观察它们的干涉现象，从而推断出光的性质。
实验步骤：1. 调整迈克尔逊干涉仪，使得激光器发出的光经过分束镜分成两束光线，分别经过反射镜后再次汇聚在一起。
2. 调节反射镜和分束镜的角度，使得两束光线相互干涉产生清晰的干涉条纹。
3. 观察干涉条纹的变化，记录下不同调节下的干涉条纹情况。
实验结果：通过实验观察，我们成功地在迈克尔逊干涉仪上观察到了清晰的干涉条纹。
随着反射镜和分束镜角度的微小调整，干涉条纹的位置和形状发生了变化，验证了干涉仪的工作原理。
实验结论：通过本次实验，我们深入了解了迈克尔逊干涉仪的工作原理和使用方法，掌握了观察干涉条纹的技巧。
同时也加深了对光的干涉现象的理解，为今后的学习和研究打下了基础。
自查报告：在实验过程中，我们严格按照实验步骤进行操作，确保了实验结果的准确性。
同时，我们也对实验原理进行了深入的理解和探讨，对干涉仪的工作原理有了更清晰的认识。
在实验结果的记录和分析上，我们也进行了详细的记录和总结，确保了实验报告的完整性和准确性。
总体而言，本次实验取得了良好的实验结果，达到了预期的实验目的。
同时，也让我们对光学实验有了更深入的了解，为今后的学习和科研工作提供了宝贵的经验。
对迈克尔逊干涉实验的分析与讨论
绪论迈克尔逊干涉仪是1883年在美物理学家迈克尔逊和莫雷合作为研究“以太”漂移而设计创造出来的精密仪器。
它利用分振幅法产生双光束以实现干涉。
迈克尔逊与其合作者用此仪器进行了三项著名实验：即迈克尔逊-莫雷实验，实验结果否定了“以太”的存在，为相对论的提出奠定了实验基础；随后将干涉仪用于光谱的精密结构的研究；利用光谱线的波长，标定标准米尺等工作，为近代物理和近代计算技术做出了重要贡献。
在实验中我们发现，用迈克尔逊干涉仪的点光源非定域干涉测氦氖激光的波长时,其值总是偏大。
本文通过对某些实验现象进行分析，找出了测量值偏大的原因是在某些区间里干涉条纹并不是严格的等倾干涉条纹。
由此本文通过公式运算与对实验现象的分析，找出了用迈克尔逊干涉仪测氦氖激光波长的最佳区间，并用实验数据进行了应证。
在以后的实验中，我们可以在此区间里进行测量，从而减小实验误差。
笔者发现，在大多数物理实验教科书中，对如何减小实验误差大都进行了罗列与叙述，但大多是从实验仪器与实验者等方面寻找问题，很少有人提及在实验中存在最佳测量区间这一问题。
笔者在实验中发现了一些异常现象，通过对象的分析，发现存在着最佳测量区间。
对迈克尔逊干涉实验的分析与讨论1 引言1881年迈克尔逊（Michelson，1852-1931）制成可以测定微小长度、折射率和光波波长的第一台干涉仪。
后来，他又用干涉仪做了3个闻名于世的重要实验：迈克尔逊-莫雷（Morley,1838-1923）“以太”漂移实验，实验结果否定了“以太”的存在，解决了当时关于“以太”的争论，并确定光速为定值，为爱因斯坦（Einstein,1879-1955)发现相对论提供了实验依据；迈克尔逊与莫雷最早用干涉仪观察到氢原子光谱中巴耳末系的第一线为双线结构，并以次推断光谱线的精确结构；迈克尔逊首次用干涉仪测得镉红线波长（λ=643.84696nm)，并用此波长测定了标准米的长度（1m=1553164.13镉红线波长)。
迈克尔逊干涉仪实验报告
迈克尔逊和法布里-珀罗干涉仪摘要：迈克尔逊干涉仪是一种精密光学仪器，在近代物理和近代计量技术中都有着重要的应用。
通过迈克尔逊干涉的实验，我们可以熟悉迈克尔逊干涉仪的结构并掌握其调整方法，了解电光源非定域干涉条纹的形成与特点和变化规律，并利用干涉条纹的变化测定光源的波长，测量空气折射率。
本实验报告简述了迈克尔逊干涉仪实验原理，阐述了具体实验过程与结果以及实验过程中的心得体会，并尝试对实验过程中遇到的一些问题进行解释。
关键词： 迈克尔逊干涉仪；法布里-珀罗干涉仪；干涉；空气折射率；一、引言【实验背景】迈克尔逊干涉仪是1883年美国物理学家迈克尔逊和莫雷合作，为研究“以太”漂移而设计制造出来的精密光学仪器。
它是利用分振幅法产生双光束以实现干涉。
通过调整该干涉仪，可以产生等厚干涉条纹，也可以产生等倾干涉条纹，主要用于长度和折射率的测量。
法布里-珀罗干涉仪是珀罗于1897年所发明的一种能现多光束干涉的仪器，是长度计量和研究光谱超精细结构的有效工具； 它还是激光共振腔的基本构型，其理论也是研究干涉光片的基础，在光学中一直起着重要的作用。
在光谱学中，应用精确的迈克尔逊干涉仪或法布里-珀罗干涉仪，可以准确而详细地测定谱线的波长及其精细结构。
【实验目的】1．掌握迈克尔逊干涉仪和法布里-珀罗干涉仪的工作原理和调节方法； 2．了解各类型干涉条纹的形成条件、条纹特点和变化规律； 3．测量空气的折射率。
【实验原理】（一） 迈克尔逊干涉仪1M 、2M 是一对平面反射镜，1G 、2G 是厚度和折射率都完全相同的一对平行玻璃板，1G称为分光板，在其表面A 镀有半反射半透射膜，2G 称为补偿片，与1G 平行。
当光照到1G 上时，在半透膜上分成两束光，透射光1射到1M ，经1M 反射后，透过2G，在1G 的半透膜上反射到达E ；反射光2射到2M ，经2M 反射后，透过1G 射向E 。
两束光在玻璃中的光程相等。
当观察者从E 处向1G 看去时，除直接看到2M 外还可以看到1M 的像1M '。
迈克尔逊干涉仪测量光波的波长实验报告
迈克尔逊干涉仪测量光波的波长实验报告
实验目的，通过使用迈克尔逊干涉仪测量光波的波长，掌握干
涉仪的基本原理和测量方法，加深对光学干涉现象的理解。
实验仪器，迈克尔逊干涉仪、激光光源、平面镜、半透镜、光
电探测器、数字示波器等。
实验原理，迈克尔逊干涉仪是一种利用干涉现象测量光波波长
的仪器。
当一束光线经过半透镜后，被分成两束光线，分别经过两
个镜面反射后再次相遇，产生干涉现象。
通过测量干涉条纹的位移，可以计算出光波的波长。
实验步骤：
1. 调整迈克尔逊干涉仪，使得两束光线在光电探测器上形成清
晰的干涉条纹。
2. 使用数字示波器记录干涉条纹的变化情况，包括干涉条纹的
位移和周期数。
3. 根据干涉条纹的变化情况，计算出光波的波长。
实验结果，通过实验测得光波的波长为λ=632.8nm。
实验结论，通过迈克尔逊干涉仪测量光波的波长，成功掌握了干涉仪的基本原理和测量方法，加深了对光学干涉现象的理解。
同时，通过实验结果验证了光波的波长为632.8nm。
存在问题，在实验过程中，由于仪器调整不够精准，导致测量结果可能存在一定的误差。
在今后的实验中，需要更加精确地调整仪器，以提高测量结果的准确性。
改进方案，在今后的实验中，可以加强对仪器调整的训练，提高操作技能，从而减小误差，获得更加准确的实验结果。
总结，通过本次实验，对迈克尔逊干涉仪测量光波的波长有了更深入的了解，同时也意识到了实验操作的重要性。
在今后的实验中，将更加注重仪器调整和操作技能的训练，以提高实验结果的准确性和可靠性。
迈克尔逊干涉仪的使用实验报告
迈克尔逊干涉仪的使用实验报告
实验目的，通过使用迈克尔逊干涉仪，观察干涉条纹的形成规律，掌握干涉仪的使用方法，加深对光的干涉现象的理解。
实验仪器，迈克尔逊干涉仪、激光器、平面镜、分束镜、准直器、调节螺钉等。
实验原理，迈克尔逊干涉仪是一种利用光的干涉现象来测量长度的仪器。
当两束光线经过分束镜后，分别被反射回来再次相遇，形成干涉现象，通过观察干涉条纹的移动来测量长度的变化。
实验步骤：
1. 将激光器接通电源，使其发出一束平行光。
2. 调节分束镜和平面镜，使两束光线垂直入射。
3. 调节准直器，使两束光线重合并通过干涉仪。
4. 观察干涉条纹的形成和移动情况。
5. 通过调节调节螺钉，测量干涉条纹的移动距离，计算出长度
的变化。
实验结果，通过实验观察，我们成功观察到了干涉条纹的形成
和移动情况，通过调节螺钉，测量了干涉条纹的移动距离，并计算
出了长度的变化值。
实验结论，通过本次实验，我们加深了对光的干涉现象的理解，掌握了迈克尔逊干涉仪的使用方法，对干涉仪的原理和应用有了更
深入的了解。
存在的问题，在实验过程中，可能会出现干涉条纹的清晰度不够、调节不准确等问题，需要进一步加强实验操作技巧。
改进措施，在今后的实验中，我们将加强对仪器的操作技巧的
训练，提高实验操作的准确性和稳定性。
自查人，XXX。
日期，XXXX年XX月XX日。
对迈克尔逊干涉实验的分析与讨论
绪论迈克尔逊干涉仪是1883年在美物理学家迈克尔逊和莫雷合作为研究“以太”漂移而设计创造出来的精密仪器。
它利用分振幅法产生双光束以实现干涉。
迈克尔逊与其合作者用此仪器进行了三项著名实验：即迈克尔逊-莫雷实验，实验结果否定了“以太”的存在，为相对论的提出奠定了实验基础；随后将干涉仪用于光谱的精密结构的研究；利用光谱线的波长，标定标准米尺等工作，为近代物理和近代计算技术做出了重要贡献。
在实验中我们发现，用迈克尔逊干涉仪的点光源非定域干涉测氦氖激光的波长时,其值总是偏大。
本文通过对某些实验现象进行分析，找出了测量值偏大的原因是在某些区间里干涉条纹并不是严格的等倾干涉条纹。
由此本文通过公式运算与对实验现象的分析，找出了用迈克尔逊干涉仪测氦氖激光波长的最佳区间，并用实验数据进行了应证。
在以后的实验中，我们可以在此区间里进行测量，从而减小实验误差。
笔者发现，在大多数物理实验教科书中，对如何减小实验误差大都进行了罗列与叙述，但大多是从实验仪器与实验者等方面寻找问题，很少有人提及在实验中存在最佳测量区间这一问题。
笔者在实验中发现了一些异常现象，通过对象的分析，发现存在着最佳测量区间。
对迈克尔逊干涉实验的分析与讨论1 引言1881年迈克尔逊（Michelson，1852-1931）制成可以测定微小长度、折射率和光波波长的第一台干涉仪。
后来，他又用干涉仪做了3个闻名于世的重要实验：迈克尔逊-莫雷（Morley,1838-1923）“以太”漂移实验，实验结果否定了“以太”的存在，解决了当时关于“以太”的争论，并确定光速为定值，为爱因斯坦（Einstein,1879-1955)发现相对论提供了实验依据；迈克尔逊与莫雷最早用干涉仪观察到氢原子光谱中巴耳末系的第一线为双线结构，并以次推断光谱线的精确结构；迈克尔逊首次用干涉仪测得镉红线波长（λ=643.84696nm)，并用此波长测定了标准米的长度（1m=1553164.13镉红线波长)。
迈克尔逊干涉仪测量光波的波长实验报告
迈克尔逊干涉仪测量光波的波长实验报告
实验目的，通过迈克尔逊干涉仪测量光波的波长，了解干涉仪的原理和使用方法。
实验仪器，迈克尔逊干涉仪、光源、准直器、透镜、光电探测器、计算机。
实验原理，迈克尔逊干涉仪是利用干涉现象测量光波的波长的仪器。
当两束光波相遇时，会产生干涉条纹，通过测量干涉条纹的间距可以计算出光波的波长。
实验步骤：
1. 调整干涉仪，使两束光波相遇并产生明显的干涉条纹。
2. 使用光电探测器测量干涉条纹的间距。
3. 根据干涉条纹的间距和干涉仪的参数，计算出光波的波长。
实验结果，通过实验测得光波的波长为λ=600nm。
实验结论，通过迈克尔逊干涉仪测量光波的波长，得到了较为
准确的结果。
实验结果与理论值相符合，证明了干涉仪的原理和使
用方法的有效性。
实验中遇到的问题及解决方法，在实验过程中，由于干涉条纹
的清晰度和测量的精度会受到外界光线的干扰，因此需要在实验环
境中尽量减少外界光线的影响，保持实验仪器的稳定性。
实验改进方案，为了提高实验的精度，可以使用更先进的光电
探测器和数据处理软件，以及对干涉仪进行更精确的调整，以确保
实验结果的准确性。
总结，通过本次实验，我对迈克尔逊干涉仪的原理和使用方法
有了更深入的了解，同时也学会了如何通过干涉仪测量光波的波长，这对我的实验能力和科研能力有了一定的提升。
迈克尔逊干涉仪的调节与使用实验报告
《迈克尔逊干涉仪的调节与使用》实验报告一、实验目的1.了解迈克尔逊干涉仪的结构原理并掌握调节方法。
2.观察等厚干涉、等倾干涉以及白光干涉。
3.测量氦氖激光的波长。
二、实验原理1.迈克尔逊干涉仪迈克尔逊干涉仪是一个分振幅法的双光干涉仪，其光路如下图所示，它反射镜M1、M2、分束镜P1和补偿板P2组成。
其中M1是一个固定反射镜，反射镜M2可以沿光轴前后移动，它们分别放置在两个相互垂直臂中;分束镜和补偿板与两个反射镜均成45°，且相互平行;分束镜P1的一个面镀有半透半反膜，它能将入射光等强度地分为两束;补偿板是一个与分束镜厚度和折射率完全相同的玻璃板。
迈克耳孙干涉仪的结构如图所示。
镜M1、M2的背面各有三个螺丝，调节M1、M2镜面的倾斜度，M的下端还附有两个互相垂直的微动拉簧螺丝，用以精确地调整M1的倾斜度。
M2镜所在的导轨拖板由精密丝杠带动，可沿导轨前后移动。
M2镜的位置由三个读数尺所读出的数值的和来确定:主尺、粗调手轮和微调手轮。
在迈克尔逊干涉仪上可以实现等倾和等厚两种干涉。
为了分析方便，可将反射镜M1成像到M2的光路中。
2.He-Ne激光波长的测定如图1所示，当M1’、M2相互平行，即M1和M2相互严格垂直时，在E处可以观察到等倾干涉;在等倾干涉时，如果在迈克尔逊干涉仪上反射镜M1和M2到分束镜的距离差为d时，反射镜和M1’形成一个厚度为d的空气膜，其光程差如图2所示，当光线的入射角为i时，两反射镜反射光线的光程差为:Δ=2d cos i′=2d√n2−sin2i其中，n为两臂中介质的折射率，i和i'分别为光线入射到M2和M1上的入射角，当迈克尔逊干涉仪的两臂中介质相同时，i=i’。
当两臂中介质的折射率一定，且d不变时，光程差只取决于入射角i，在E处观察时，对于相同入射角的光，形成一个以光轴为中心的圆环。
当为波长的整数倍时是亮条纹。
由此，迈克尔逊干涉仪中，等倾干涉条纹级次是中间大外边小。
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实验原理：当M1垂直M2，即M1平行 ，屏上会形成一些明暗相间的同心圆环，即等倾干涉条纹；当 与 有微小夹角 时，M1与 之间形成楔形空气薄层,在屏上能观察到明暗相间的相互平行的直条纹，即为等厚干涉条纹。但在实际观察中，形成楔形空气薄层后，也能看到圆形的干涉条纹。由于所用光源的不同，等倾和等厚干涉都有定域和非定域之分。
结论：产生等倾干涉与等厚干涉不仅与M1与 之间的夹角 有关，还受其间空气层厚度d的影响。而且两类干涉归结起来是两种极端的干涉情况。
3白光干涉条纹
3.1产生干涉条件
只有当迈克尔逊干涉仪的两臂相等时才能出现白光干涉条纹（要求白光在玻璃中的光程也要相等）
3.2通过白光干涉现象准确找出M1与 的相交点
图5非定域干涉
（2-3）
由（2-3）式可见
（1）对于当d一定时对于同一级干涉条纹 ，则 ，也就是说，由于M1与 的不严格平行，干涉条纹变细密，且 越大，现象越明显。
(2)条纹中心位置随d值变化而改变。当夹角 一定时，d增大，条纹中心移近视场中心o点，反之亦然。因此，实验中选择在M1距 较远的位置进行测量，可减小由于M1与 不严格垂直造成的系统误差的有效措施。
迈克尔逊干涉仪实验与最佳测量区间的分析
摘要：用迈克尔逊干涉仪能观察到等倾干涉、等厚干涉条纹和白光干涉的彩色条纹。产生等倾干涉与等厚干涉不仅与M1与 之间的夹角 有关，还受其间空气层厚度d的影响。在测He-Ne激光波长时，通过分析，在一定的测量区间内，测得的波长误差较小。本文主要对等倾干涉等厚干涉所遇到的现象、特点及仪器的调节图像的判断进行分析，接着分析白光干涉现象中央条纹的亮暗，最后对测波长的最佳区间分析，并经过实验得出最佳测量范围。
(5)d—O时的干涉条纹变化。条纹圆环中心趋向∞，视场中心0处的干涉条纹曲率半径趋向∞，向等厚过渡，整个视场的干涉条纹变为“共心弧状条纹”。当d=0且 很小时，屏中心可以观察到相互平行的直条纹，两侧为双曲线条纹；若 为0则整个视场为亮条纹。
（6）干涉条纹中心级次高，条纹中心疏边缘密。当M1与 之间的距离增大或减小时，中心圆环相应的“冒出”或“陷入”。
4.3实验数据及结论…………………………………………………………………..13
致谢……………………………………………………………………………………14
参考文献………………………………………………………………………………15
引言：迈克尔逊干涉仪是精密的测量仪器，可以用于物理实验中观察和研究光的干涉,测定光的波长等实验，利用该仪器还可以测量气体固体|的折射率以及光谱的精细结构等.内容十分丰富。该仪器设计精巧，光路直观，其调整方法具有典型性，而且是许多现代干涉装置的原型，在此基础上发展出多种干涉测量仪，已广泛应用于生产和科学研究中。
2.1.1迈克尔逊干涉仪的调整方法…………………………………………………...4
2.1.2迈克尔逊干涉仪的条纹判断…………………………………………………...4
2 .2.等倾干涉条纹特点的分析……………………………………………………...5
2.3等厚干涉的形成及特点…………………………………………………………..7
Key words:Michelson interferometerdumping interventionuniform thickness interference the white lightinterference best sampling interval
摘要................................................................................................................................1
关键词………………………………………………………………………………....1
引言……………………………………………………………………………………3
1光路及原理………………………………………………………………………….3
2等倾干涉与等厚干涉……………………………………………………………….4
2.1迈克尔逊干涉仪的调节与判断…………………………………………………..4
2 .2干涉条纹特点的分析
依据等倾干涉原理，其光程差为
其中i入射光与M1镜面发现的夹角，则第k级亮条纹满足
（2-1）
设第k级与第k+1级干涉条纹分别由倾角 与 的光干涉形成，由（2-1）式可求得干涉条纹的角间距为 （其中 ）（2-2）
当M1与 有微小的夹角 时（实验中不可能将M1与M2调整到严格垂直）且d 0时，s2将偏离轴向2 ，干涉圆环中心将移到p点，这时的干涉仍满足(2-1)式，可视为近似等倾干涉，见图5,图中假设M1垂直与导轨，而不严格垂直与 ，此时干涉条纹有如下特点 （在实验中能观察到）
2 等倾干涉和等厚干涉
2.1等倾干涉现象的调节和判断
2.1.1仪器的简单调节
移动迈克尔逊干涉仪或激光器使激光投射在分光镜G1和全反射镜M1与M2中部，激光束初步与M2垂直。靠近激光器处放一个小孔光阑，观察屏上出现两排亮点，调节M2后面的三个方位粗调螺丝，使两排亮点内对应重合（最亮的与最亮的重合），如图2所示，如该步骤调好了，这时 与 大致平行。然后图2亮点重合
2.3.等厚干涉的形成及其特点
当 ≠O，d=0时，M1与 之间的空气层变为对顶劈尖，s1、 重合。这时s1(或 )踞M1(或 )与d相比可视为无穷远，干涉为等厚干涉，等间距的平行干涉条纹间距取决于 ， 大，条纹细密； 小，条纹稀疏；若 =0，整个视场全为亮条纹，此即标准等倾干涉d=0时的图样。
2.4等厚干涉的界定
在光阑后放一扩束镜使光束汇聚，形成点光源，并使其发出的球面波照射到G1上，再在E处放一毛玻璃屏，这时在屏上就可以看到干涉条纹，此时再调节M2的拉簧使 与 严格平行，在屏上就可以看到非定域的同心条纹，且圆心位于光场中心。
2.1.2条纹的判断
要想观察到等倾干涉现象，M1与 平行是实验成功的前提，这样圆形干涉条纹才能很容易调出，但是在实际的实验中我们所调出的圆形条纹后，是否就能直接判断所发生的干涉就是等倾干涉了呢？答案是不一定。在实验中我们发现随着观察者眼睛上下左右移动，干涉圆环有冒出或缩进现象，或者圆环的大小会发生变化。为什么会出现这种现象呢？是由于两反射镜M1与M2不严格垂直，在移动镜片M1与虚平面镜 之间形成很小的楔角，如图3所示，
用迈克尔逊干涉仪调出的等厚干涉条纹也是一种极端情况。等厚干涉，从理论上讲，是由空气薄层厚度相同的地方所产生的反射光形成的，我们称这种干涉为等厚干涉,这种定义是被一致认同的。但在具体的实验中绝大多数实验讲义中描述其条纹特点为等间距的明暗相间的平行直条纹，而在实际观察中，我们看到的条纹可能有这几种情况；直线、曲线或圆环状。一般的情况是说当M1与 之间有一个很小的角度 时，M1与 之间形成楔形空气薄层，就会出现等厚干涉条纹，而这时干涉条纹一般会是曲线或圆环状，曲线和圆环状干涉条纹上的各个点对应M1 之间形成楔形空气薄层厚度已经不同了，这时再叫等厚干涉显然与其定义不符。实际上，按等厚干涉定义分析，只有当夹角 很小光程差近似为 ，其中i入射光与M1镜面发现的夹角，d为空气层厚度，且d很小时(d=0或在 线度内) 不会对光程差产生什么影响，这时同一干涉条纹才与相同的空气薄层厚度相对应，这才是等厚干涉。当空气薄层厚度d稍大一点时， 的影响就逐渐显现出来了，干涉条纹发生弯曲，这也就不能严格称为等厚干涉了。但白光干涉是典型的等厚干涉。
(3)标准等倾条纹的调节。随着d减小当条纹中心移向视场边缘时，微调M2的水平或垂直拉簧，M1 可达到很高的平行度，条纹中心移向视场中心。
(4)产生等倾干涉的d值变化范围。主要取决于所用光源。如以He-Ne激光作光源，其波长为 =632.8nm,谱线宽度为 0．O02nm，相干长度可达200mm，因此在M1镜在移动过程中(d=0处除外)均能看到圆形干涉条纹。故在测波长时，选择在M1与 相距d=100 -----2000 之间进行测量，可减小由于M1与 不严格平行所造成的系统误差。
下面主要对非定域干涉实验中（等倾干涉等厚干涉）所遇到的一些现象，问题及相关原理进行分析以及利用白光干涉现象找等光臂交点，最后给出测激光波长的最佳测量范围。
1光路和实验原理简介
光路图:迈克尔逊干涉仪是一种典型的分振幅的双光束干涉装置。光路图如图1所示，两平面反射镜M1、M2光源S和接收屏E，四者北东西南各距一方，M2为固定镜，M1可在精密导轨上前后移动，分束板G1与导轨成45度角，G1靠近E的表面度有金属或介质膜，G1将接收到的入射光分为1、2两相干光束（光强基本相同），图1光路图
关键词：迈克尔逊干涉仪等倾干涉等厚干涉白光干涉最佳测量区间
Michelson interferometer experiment with the best measurement interval analysis
Abstract:Such dumping intervention,uniform thicknessinterference,white stripe and color interference fringesascan be observedin the Michelson interferometer.Inclined to interfereinthe formation and the thickness intervention with theM1and the angle, which is also affected by the air layer thicknessdeffects.The He–Nelaser wavelength measurement,afteranalysis, in a certain interval measurement, the measurement error of wavelengthissmaller. In this paper, such as the dumping of interference encountered thick interference phenomena, characteristics and the regulatory apparatus judgment image analysis then analyzes white interference fringes of the central-darkness,inthe final test,afterthe best wavelength interval analysis,we carry out someexperiments andmake outthe best measurement range