第四章 多次覆盖方法
第四章地震资料的野外采集
2
试验工作
野外地震数据采集是一个复杂的工作，因为它受野外的 地质条件、地下构造等因素的影响，所以需要进行实际 的试验来选取最适合本工区的野外采集技术，了解这一 地区的地持构造特点和干扰波的情况。试验工作包括以 下几个方面： 1.干扰波的调查，了解工区内干扰波的类型和特性； 2.地震地质条件的了解，低速带、潜水面、地质构造 特性等；(低速带--在地表附近一定深度范围内，其地 震波的传播速度往往要比它下面的地层地震波速度低得 多的地层。) 3.选择激发的最佳条件，浅层岩性、激发方式和炸药 量； 4.选择接收和记录地震波的最佳条件，观测系统、检 波器放置和仪器参数。
6m
9m
12m
15m
18m
21m
井深试验 （药量4kg） 40-80Hz分频记录
14
组合井试验工作
组合井对比试验
井 数 单井 9 / 4 3井 6 10 1*3 3井 9 10 1*3 3井 12 10 1*3 3井 15 10 1*3 3井 18 10 1*3 2井 15 10 2*2 4井 15 10 1*4 5井 15 10 1*5
4
2、干扰波的调查方法
主要是调查工区内的干扰波类型和特点。 观测干扰波的几种方法： 1.小排列－土坑炸药，短道距（3－5米），单个检波器；使务种规 则的干扰波被追踪出来。 2.直角排列－查明干扰方向，确定沿地表面传播的波。 3.方位观测－确定三维方向和振动方向，如识别面波中乐夫波和瑞 利波。 4.三分量观测－在井中用VSP（垂直地震剖面）。
26
3、卫星导航系统
27
第三节
1、观测系统概念
数据采集观测系统
在具体施工中，每条测线都分成若干观测段，逐段进行观测，每次 激发时所安置的多道检波器的观测地段称为地震排列。 观测系统是指地震波的激发点和接收点的相互位置关系。或激发点 与接收排列的相对空间位置关系。 为了了解地下构造形态，必须连续追踪各界面的地震波，就要沿测 线要许多个激发点分别激发进行连续多次接收。 观测系统的选择决定于地震勘探任务，工区地震地质条件和采用的 方法。
地震复习——精选推荐
第二章1. 选择题（1）地面与地下反射界面都是平面，界面以上介质为均匀介质，则地面上纵直测线观测的转换反射波的时距曲线为：A ．抛物线B ．高次曲线C ．双曲线D ．直线（2）在)1()(0z V z V β+=连续介质中，反射界面深度为H ，如果要观测到该界面的反射波，那么入射波的最大穿透深度max z 应为：A ．max z <HB ．max z =0sin 1αβ B ．max z =⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛-0sin 11α C ．max z ≥H（3）当地面和地下反射介质为平面时，共炮点反射波时距曲线极小点处的视速度为：A ．界面速度B ．波传播的真速度C ．无穷大D ．零（4）相同激发点，同一倾斜反射界面的反射波时距曲线（沿界面倾向方向观测）的极小点与反射波时距曲面极小点：A ．在界面下倾方向重合B ．在激发点处重合C ．在界面上倾方向不重合D ．在界面上倾方向重合（5）激发点位于断点在地面的投影点处时，所观测的相同深度界面上的反射波时距曲线与绕射波时距曲线的斜率：A ．仅在激发点处相同B ．处处相同C ．没有一处相同D ．在远观测点处相同（6）如果地震波以临界角i 入射到倾角为ϕ的折射界面时，在地面上观测到该界面的折射波，需满足：A ．i +ϕ >90B ．i +ϕ <90C ．i +ϕ =90D ．任何情况2．判断下列说法对否？并说明理由。
（1）上覆为非均匀介质，单一平面界面，纵直测线观测的反射波时距曲线是一条光滑的双曲线。
（2）反射波时距曲线的正常时差只随炮检距的变换而变化。
（3）只有测线方向与地层方向垂直时，射线平面与铅垂面重合。
（4）对折射波来说只要有高速层存在，就产生屏蔽现象。
（5）近炮点观测的水平层状介质的反射波时距曲线近乎双曲线状。
3．回答下列问题（1）如何从波动方程过渡到几何地震学基本方程？几何地震学基本方程的适用条件为何？（2）反射波时距曲线有哪些特点？（3）试说明速度随深度呈线性变化的连续介质中，地震波的射线、波前面的传播特点。
第4章(1) 白盒测试方法1-逻辑覆盖法
条件覆盖Condition Coverage
条件覆盖就是设计若干个测试用例，运行被测程序，使得程序中每个 判断的每个条件的可能取值至少执行一次。 在图例中，我们事先可对所有条件的取值加以标记。
条件覆盖Condition Coverage
例如：对于第一个判断，
T 条件 A＞1 取真为 1 T2 条件 B＝0 取真为 对于第二个判断：
}99句
测试用例:
x = 2
语句覆盖率99%
}
}1句
50%的分支没有达到
语句覆盖总结
【优点】 ：可以很直观地从源代码得到测试用例，无须细分每条判 定表达式。 【缺点】 ：由于这种测试方法仅仅针对程序逻辑中显式存在的语句， 但对于隐藏的条件是无法测试的。如在多分支的逻辑运算中无法全面 的考虑。语句覆盖是最弱的逻辑覆盖。
250*(1+0.015)*((1+0.015)^3601)/0.015
3581322.293419985680302829734 315
白盒测试 —带上X光眼镜测 试
对一个具有多重选择和循环嵌套的程序，不同 的路径数目可能是天文数字。给出一个小程序 的流程图，它包括了一个执行20次的循环。 包含的不同执行路径数达520条，对每一条路径 进行测试需要1毫秒，假定一年工作365 × 24 小时，要想把所有路径测试完，需3170年。
开始 a
b
假
(A>1) && (B==0)
真
c
X=X/A
d
F
(A==2) || (X>1)
真
e
X=X+1
语句覆盖
语句覆盖率
已执行的可执行语句占程序中可执
地震勘探原理题库讲解
第一章地震波的运动学第一节地震波的基本概念第二节反射地震波的运动学第三节地震折射波运动学第二章地震波动力学的基本概念第一节地震波的频谱分析第二节地震波的能量分析第三节影响地震波传播的地质因素第四节地震记录的分辨率第三章地震勘探野外数据的野外采集第一节野外工作方法第二节地震勘探野外观测系统第三节地震波的激发和接收第四节检波器组合第五节地震波速度的野外测定第四章共中心点迭加法原理第一节共中心点迭加法原理第二节多次反射波的特点第三节多次叠加的特性第四节多次覆盖参数对迭加效果的影响及其选择原则第五节影响迭加效果的因素第五章地震资料数字处理第一节提高信噪比的数字滤波第二节反滤波第三节水平迭加第四节偏移归位第五节地震波的速度第六章地震资料解释第一节地震资料构造解释工作概述第二节时间剖面的对比第三节地震反射层位的地质解释第四节各种地质现象在时间剖面上的特征和解释第五节地震剖面解释中可能出现的假象第六节反射界面空间位置的确定第七节构造图、等厚图的绘制及地质解释第八节水平切片的解释一、名词解释第一章地震波的运动学1、波动（难度90区分度30）2、波前（难度89区分度31）3、波尾（难度89区分度31） 4、波面（难度89区分度31） 5、等相面（80 、 33） 6、波阵面（81 、 34）7、波线（70 、 33） 8、射线（72 、 40）9、振动曲线（75 、 42） 10、波形曲线（76 、 44） 11、波剖面（65 、 46） 12、子波（60 45）13、视速度（80 、 30） 14、射线平面（60 、 47）15、运动学（70 、 55） 16、时距曲线（68、 40） 17、正常时差（60 、 45） 18、动校正（60、 60） 19、几何地震学（70 、 35）第二章地震波动力学的基本概念1、动力学（70 、 40）2、物理地震学（71、 35）3、频谱（50 、 50）4、波的发散（90 、 30）5、波散（90 、 31）6、频散（80、 35）7、吸收（70 、 40 ）8、纵向分辨率（60、40）9、垂向分辨率（60、40）10、横向分辨率（60、40）11、水平分辨率（60、40）12、菲涅尔带（50、45） 13、主频（65、40）第三章地震勘探野外数据的野外采集1、规则干扰波（90、30）2、不规则干扰波（90、30）3、观测系统（80、35）4、多次覆盖（65、50） 5、共反射点道集（70、45）6、检波器组合（90、30）7、方向特性（75、30）8、方向效应（90、30）第四章共中心点迭加法原理1、共中心点迭加（70、40）2、水平迭加（60、40）3、剩余时差（60、50）第五章地震资料数字处理1、偏移迭加（75、30）2、平均速度（85、30）3、均方根速度（80、30）4、迭加速度（70、40）第六章地震资料解释1、标准层（50、40）2、绕射波（40、50）3、剖面闭合（30、60）4、三维地震（70、30） 5、水平切片（45、60） 6、等厚图（65、40） 7、构造图（80、30）二、填空题第一章1、振动在介质中的传播就是（）。
多次波特点分析
推导：
倾斜界面情况下，共反射点（共中心点）时 距曲线方程。
如图：
倾角 ，O`D`是倾斜界面，O*D*是OD相对 于O`D`的镜象。而h1，h0，h2分别为O，M， D三点处界面的法线深度。在O点激发，在 以M为共中心点的D点接受。
则： D点接受的反射波时距曲线方程。（共炮点）
（用激发点O处界面法线深度表示）
第 四 章 共 反 射 点 迭 加 法
共反射点迭加法：在野外采用多 次覆盖的观测方法，在室内处理中， 采用水平迭加技术，最终得到水平迭 加剖面，这一整套工作称为共反射点 迭加法
水平迭加：是将不同接受点收到 的来自地下同一反射点的不同激发点 的信号，经动校正后迭加起来。 这种方法能提高信噪比，改善地 震记录质量，特别是压制一种规则干 扰波（多次波）效果最好。
２）短程多次反射波：
地震波从某一深度的界面反射 回来后，再在地面向下反射， 然后又在某一较浅的界面发生 反射――局部多次波。
３）微层多次波：
在几个界面上发生多次反射，多次反射的路 径是不对称的，或在一个薄层内受到多次反 射。
４）虚反射：
进行井中爆炸时，激发能早的一部分向上传 播，遇到地面再反射向下，这个波称为虚反 射。它与直接由激发点向下传播的地震波相 差一个延迟时间；等于波从井底到地面的双 程反射时间。
L12 90 0 L10 90 0 LABN 90 0 L10 L10 LABN 2
( L6 900 LABN 900 900 LABN )
L1 900
L1 900
在有些地区，如果浅，中层存在着良好的反 射界面，并产生多次波，就有可能掩盖了中， 深层的一次反射波。
地震数据处理第四章：动校正及叠加
反射波时距曲线：
（1）共炮点：
2 2 t 2 ( x d 2 2 xd sin ) v
2
当倾角=0时，为水平地层； 当倾角<>0时，时间最小点向 上倾方向偏移，其横向距离为
xm 2d sin
共炮点反射波时距曲线是以炮点位置的法向深度d为参数的 双曲线。
（2）共中心点：
t
2 4 x cos d 2 x 2 cos2 t 02,M ( ) v v2
Δti表示地震波在第i层的垂直 双程旅行时间；
地震波由震源S点出发，到达 反射点D后返回接收点G； 地面中心点M与反射点D在同 一铅垂线上；
炮检距为x。
水平层状介质的反射时间t不能表示为炮检距x的 显函数，可近似展开为：
x t ( x) t (0) 2 c2 x 4 c3 x 6 vrms
NMO
动校正误差来自四个方面： （1）地层、构造或岩性等因素破坏前提假设条件； （2）速度误差引起动校正误差； （3）动校正拉伸量随t0的减小而严重，浅层和远炮 检距的拉伸比较大； （4）离散采样。
第二节 水平叠加
一、水平叠加的原理
设共中心点道集 x (i)(i 1,2,..., M , j 1,2,..., N ) ，其中M为样点 数，N为道集中的道数，各道已经进行了正常时差校正，要 确定一个标准道 y(i)(i 1,2,..., M ) ，使得标准道与各记录道的 差别最小，现讨论如何确定这个标准道。
2 2 2
炮点法向深度ds与中心点法 向深度dm之间的关系：
dm ds x sin / 2
是动校正速度；它表示反 射波的横向视速度，界面 倾斜时，它大于地层速度； 界面水平时，它等于介质 速度。
第4章多次覆盖
由于各接收点旅行时不同，所以叠加前必须进 行动校正(校正到共中心点M处的反射时间)。2020/11/16 Nhomakorabea12
• (1)正常时差Δt(Normal Moveout)：
t t t0
t02
x2 v2
t0
• 正常时差Δt与炮检距x，波速v，和共中心点处垂直反射
时x增间大t而0有增关大。。当速度V和t0一定时，正常时差Δt随炮检距
• 由于各接收点旅行时 不同，所以叠加前必 须进行动校正(校正 到共中心点M处的反 射时间)，这样才可 达到同相叠加，否则，
叠加后能量将变弱 (非同相叠加)。
x
动校正
x
叠加
t
t
(a) 一次反射波得到加强
x
x
t 图6 . 1—4 5
t (b) 多次反射波得到削弱
共反射点叠加原理示意图
2020/11/16
共 反 射 点 叠 加 原 理 示 意 图 16
二． 水平界面多次反射波叠加效应 Horizontal Interface Multi Reflection Stack Effect
1．方程(多次波时距曲线方程)
(Multi Reflection T-X Equation)
• 多次波时距曲线方程形式与一次反射波时距 曲线方程一样，都是双曲线。但曲线的弯曲 度不同。
2020/11/16
ti
t0 t1 t2
0 x1 x2
x xi
xi x2 x1
Oi O2 O1 M O1 S2 Si
t0 t1 t2 ti
V
图6 . 1—4 5
R 共反射点时距曲线
8
2．叠加之前，必须进行动校正。Data Must Are Corrected of Normal Moveout
第四章 多次覆盖方法讲解
第二节 共中心点叠加原理
2.2、剩余时差 （1）剩余时差定义
剩余时差：把某个波按水平界面一次反射波作动校正后的反 射时间与共中心点处的tom之差叫剩余时差。
t ：正常时差
t ：剩余时差
第二节 共中心点叠加原理
（2）多次波剩余时差大小
把一个共反射点道集用一次波正常时差作动校正时，
(1)对一次波：
又令 这时
K xi
Байду номын сангаас
xi x
2
，
即炮检距所相当的道间距数的平方。
ai aKxi
则
P w 1 n
n
cos2
aK xi
2
n
sin
2
aK
xi
2
i1
i1
表示多次波叠加效应与K
和
xi
a 的关系。
K xi
xi
2
x
t
共反射点叠加原理示意图
动校正后的CDP道集及其叠加结果
（1）正常时差正好被校正掉，双曲线变成直线(t=t0直线)，不存在相位差 (剩余时差)，叠加为同相叠加，结果振幅增强(一次反射波)。 （2）正常时差校正不完全，双曲线变成曲线(不是直线)，各道间仍有相位 差(存在剩余时差Residual Moveout)，叠加为不同相叠加，结果振幅变小 (多次波)。
第二节 共中心点叠加原理
（3）多次波剩余时差参数
t
td
t
x2 2t0
1 vd2
1 v2
令
q
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第三节 多次叠加特性
3.1 多次叠加的特性函数
3.2 多次波叠加特性
3.3 观测系统对叠加特性曲线的影响
3.4 选择观测系统的原则和步骤
第三节 多次叠加特性
3.2、多次波叠加特性
由于 令 w ti 2 ai
ti
T
ti
T 式中：i是道集内各叠加道的顺序，ai叫各叠加道参量，则有： P w 1 cos2 a sin2 a i i n i 1 i 1
行，这样做，实质上并不是真正的共 反射点叠加，而是共中心点叠加。
第四章
多次覆盖方法
第一节 共中心点时距曲线方程 第二节 共中心点叠加原理 第三节 多次叠加特性 第四节 多次叠加的频率响应和统计效应
第五节 影响叠加效果的因素
第六节 绕射波叠加效果
第二节 共中心点叠加原理
2.1 动校正
2.2 剩余时差
第二节 共中心点叠加原理
（2）动校正-正常时差校正
第二节 共中心点叠加原理
2.1 动校正
2.2 剩余时差
2.3 共中心点叠加原理
动校正规律只适合于它的共反射点时距曲线是 t 形式的波，而来自倾斜层的反射波、多次波、绕射波等，仍按一 次水平界面反射波动校公式进行动校正，则道集内各道之波的旅 行时不一定都能校正为共中点的垂直反射时间tom而可能还存在 一个时差。
1 V 4h 2 x 2
第二节 共中心点叠加原理
2.2、剩余时差 （1）剩余时差定义 剩余时差：把某个波按水平界面一次反射波作动校正后的反 射时间与共中心点处的tom之差叫剩余时差。
t ：正常时差
t ：剩余时差
第二节 共中心点叠加原理
（2）多次波剩余时差大小
把一个共反射点道集用一次波正常时差作动校正时， (1)对一次波： x2 t - t t t0 2 2t0 v (2)对多次波： x2 1 1 td - t t0 2 2 2t0 vd v (3)多次波各叠加道的时间经正常时差校正后并不等于t0， 与t0有个差值，称之为剩余时差，以 t 表示： x2 1 1 t td t 2 2 2t0 vd v
第四章
多次覆盖方法
海底面
多次波
多次覆盖技术的提出主要是为了消除多次波。 经过水平叠加处理后的地震剖面称为水平叠加剖面： （1）用途：构造解释、地震偏移、求取各种地震参数 （2）优点：提高信噪比、压制多次波、压制随机干扰
第一节 共中心点时距曲线方程
1.1 共反射点时距曲线方程
1.2 共中心点时距曲线方程
第三节 多次叠加特性
F (t ) f i (t ) G ( jw) G ( jw) g 0 (iw)[e jw t1 e jw t2 化简得：G ( jw) g 0 ( jw) e jw ti 记：K ( jw) e jw ti 多次叠加相当于一个线性滤波器。K ( jw)就是这个滤波器的特性， 多次叠加对波形的改造作用可以由K ( jw)反映出来。 我们可以看到，因子K ( jw)与原来信号的类型和波的到达时间无 关，它只是叠加次数n、频率w和剩余时差 ti的函数。多次叠加 滤波特性K ( jw)是一个复数，它的模K ( w)是多次叠加的振幅特性， K ( jw) cos w ti j sin w ti
第二节 共中心点叠加原理
（3）多次波剩余时差参数
x2 1 1 t td t 2 2 2t0 vd v
1 1 1 令 q 2t (V 2 V 2 ) o d
td qx2
q：多次波剩余时差参数 （1）一般，速度随深度增加，Vd＜V，td＞t，所以 td大多为正， 动校正后表现为校正不足，剩余时差随x的加大而增大。 （2）与炮检距x的平方成正比； （3）与to有关，因为q随to而变，而V、Vd在一定的地区也随to 而变，总的来说是to的函数。
第二节 共中心点叠加原理
2.1 动校正
2.2 剩余时差
2.3 共中心点叠加原理
第二节 共中心点叠加原理
x
动校正
x
叠加
t
(a) 一次反射波得到加强
x x
t
t (b) 多次反射波得到削弱 t
共反射点叠加原理示意图
动校正后的CDP道集及其叠加结果
（1）正常时差正好被校正掉，双曲线变成直线(t=t0直线)，不存在相位差 (剩余时差)，叠加为同相叠加，结果振幅增强(一次反射波)。 （2）正常时差校正不完全，双曲线变成曲线(不是直线)，各道间仍有相位 差(存在剩余时差Residual Moveout)，叠加为不同相叠加，结果振幅变小 (多次波)。
共反射点时距曲线 共炮点时距曲线
反映界面上一个点 反映一段反射界面
t0是共中心点的垂直时间 t0是激发点的垂直时间
第一节 共中心点时距曲线方程
1.1 共反射点时距曲线方程
1.2 共中心点时距曲线方程
第一节 共中心点时距曲线方程
1.2、倾斜界面的共中心点时距曲线方程
1 2 t x 4h12 4h1 x sin v 1 h1 hom x sin 2
3.1 多次叠加的特性函数
3.2 多次波叠加特性
3.3 观测系统对叠加特性曲线的影响
3.4 选择观测系统的原则和步骤
第三节 多次叠加特性
3.1、多次叠加的特性函数
某个波的振动函数是f t（炮检距为 0的道），它的频谱是g jw ， 经按一次波动校正后各道的剩余时差是 t1， t2， tn。 f1 ( t ) f (t t1 ) f 2 ( t ) f ( t t2 ) f i (t ) f [t ti ] 进行FT 变换： f1 ( t ) e j t1 g 0 ( jw) f 2 ( t ) e j t2 g 0 ( jw) f i (t ) e j ti g0 ( jw)
1 2 2 t x 4h0 v
h0：共中心点M处界面的法线深度
第一节 共中心点时距曲线方程
（2）共反射点道集 野外：一点激发多道 接收，得到炮集记录 （CSP,炮号-炮检距）
抽道集（记录重排）
处理：共中心点道集 记录（CMP,共中心点 号-炮检距）
第一节 共中心点时距曲线方程
（3）共反射点与共炮点时距曲线比较
前面已学共炮点反射波时距曲线，但有实际意义的是共中心 点（共反射点）时距曲线。
第一节 共中心点时距曲线方程
多次覆盖方法是在地面布置一系列具有共同中心点的震源与 接收点，震源和接收点各在中心点一侧。各接收点上的纪录道 称为共中心点叠加道。 （1） （3）若叠加道共有n道，叫做n次覆盖，n称为覆盖次数。
中心点
中心点
反射点
共反射点叠加
共中心点叠加
第一节 共中心点时距曲线方程
1.1、水平界面的共反射点时距曲线方程 （1）时距曲线
如果以各个接收点与对应 的激发点的距离（称为炮检 距）x为横坐标，以波到达各 共反射点到的传播时间t为纵 坐标，就可以利用x1，x2， x3和t1，t2，t3作出来自共 反射点R的反射波时距曲线的 半支，这种时距曲线称作共 反射点时距曲线。
（3）对于随机干扰，由于其出现带有随机性，共中心点各道叠加时能互相抵消一部 分，因而多次叠加也能使随机干扰相对削弱。
第四章
多次覆盖方法
第一节 共中心点时距曲线方程 第二节 共中心点叠加原理 第三节 多次叠加特性 第四节 多次叠加的频率响应和统计效应
第五节 影响叠加效果的因素
第六节 绕射波叠加效果
第三节 多次叠加特性
i 1 i 1 n n
]
K ( w) cos w ti sin w ti i 1 i 1
n n
2
2
第三节 多次叠加特性
从上式可以看出, 对反射波来说, 最理想的情况是它的剩余时差
ti 0，则K ( w) n。表明叠加后反射波增强了n倍。对于其他 ti 0的波来说，K ( w)一定小于n，这样叠加对于干扰波就起
n n 2 2
xi2 1 1 2 因为多次波剩余时差 ti qx 2 i 2t0 Vd V 2 ti qxi2 即 ai T T 对某一频率而言，多次波的叠加参量的变化规律为一上升的 抛物线，其系数为q / T。
第三节 多次叠加特性
qxi2 xi2 q ai 2 x 2 式中x是道间距。 T x T x 2 q 令 a T 称之为单位叠加参量，即当炮检距等于一个道间距时的叠加参量。 又令 这时 则 x K xi i ， 即炮检距所相当的道间距数的平方。 x ai aK xi 1 cos2 aK sin 2 aK xi xi n i 1 i 1 表示多次波叠加效应与K xi 和 a 的关系。 P w
第二节 共中心点叠加原理
上机实验-4
模型厚度h=500m，v=3000m/s。 设炮点坐标为0m，检波点从-2000m~2000m，道间距为20m。 （1）绘制各道正常时差。 （2）修改模型厚度及速度，观测正常时差曲线变化规律。
第二节 共中心点叠加原理
（2）动校正-正常时差校正
正常时差校正（NMO—Normal Move Out）：动校正就是把炮 检距不同的各道上来自同一界面、同一点的反射波到达时间经 正常时差校正后，校正为共中心点处的自激自收（回声）时间， 以保证在叠加时它们能实现同相叠加，形成反射波能量突出的 叠加道（相当于自激自收的记录道）。
2.3 共中心点叠加原理
第二节 共中心点叠加原理
2.1、动校正 （1）正常时差
第一种定义
第二种定义
Normal Movement 第一种定义：在水平界面情况下，对界面上某点以炮检距χ进行观测得到的 反射波旅行时与以零炮检距（自激自收）进行观测得到的反射波旅行时之差。 这纯粹是因为炮检距不为零引起的时差。 第二种定义：在水平界面情况下，各观测点的反射波旅行时相对于炮点的反 射波旅行时之差。这纯粹是由于炮检距不为零而引起的时差。