电磁场导论资料重点
电磁场复习纲要
《电磁场理论》知识点第一章 矢量分析一、基本概念、规律矢量微分算子在不同坐标系中的表达，标量场的梯度、矢量场的散度和旋度在不同坐标系中的计算公式，常用的矢量恒等式（见附录一1.和2.)、矢量积分定理（高斯散度定理、斯托克斯旋度定理及亥姆霍兹定理）。
二、基本技能练习1、已知位置矢量z y x e z e y ex r ˆˆˆ++=ρ，r 是它的模。
在直角坐标系中证明 （1）r r r ρ=∇ （2）3=•∇r ρ （3）∇×0=r ρ （4）∇×(0)=∇r （5）03=•∇r rρ2、已知矢量z y e xy e x eA z y x 2ˆˆˆ++=ϖ，求出其散度和旋度。
3、在直角坐标系证明0A ∇⋅∇⨯=r4、已知矢量y x e eA ˆ2ˆ+=ϖ，z x e eB ˆ3ˆ-=ϖ，分别求出矢量A ϖ和B ϖ的大小及B A ϖϖ⋅ 5、证明位置矢量x y z r e x e y e z =++r r r r的散度，并由此说明矢量场的散度与坐标的选择无关。
6、矢量函数z y x e x e y ex A ˆˆˆ2++-=ϖ，试求 （1）A ϖ⋅∇（2）若在xy 平面上有一边长为2的正方形，且正方形的中心在坐标原点，试求该矢量A ϖ穿过此正方形的通量。
第二章 静电场一、基本常数真空中介电常数0ε二、基本概念、规律静电场、库仑定律、电场强度、电位及其微分方程、电荷密度、电偶极子模型、高斯定理、环路定理、极化强度矢量、电位移矢量、场方程（真空中和电介质中）、介质性能方程，边界条件，场能及场能密度。
三、基本技能练习1、设非均匀介质中的自由电荷密度为ρ，试证明其中的束缚电荷密度为)(00εεερεεερ-∇•---=D b ρ。
2、证明极化介质中，极化电荷体密度b ρ与自由电荷体密度ρ的关系为：ρεεερ0--=b 。
3、一半径为a 内部均匀分布着体密度为0ρ的电荷的球体。
求任意点的电场强度及电位。
电磁场理论知识点总结
电磁场理论知识点总结一、电磁场的基本概念电磁场是物理学中的一个重要概念，它是由电场和磁场相互作用而形成的统一体。
电场是由电荷产生的，它对处在其中的电荷有力的作用。
电荷分为正电荷和负电荷，同种电荷相互排斥，异种电荷相互吸引。
电场强度是描述电场强弱和方向的物理量，用 E 表示。
电场强度的定义是单位正电荷在电场中所受到的力。
磁场是由电流或者运动电荷产生的，它对处在其中的运动电荷或者电流有力的作用。
磁场强度用 H 表示，磁感应强度用 B 表示。
磁感应强度是描述磁场强弱和方向的物理量，它等于垂直通过单位面积的磁力线的数量。
二、库仑定律与高斯定理库仑定律描述了真空中两个静止点电荷之间的相互作用力与它们的电荷量以及距离之间的关系。
其表达式为：F ＝ k q1 q2 ／ r²，其中 k 是库仑常量，q1 和 q2 是两个点电荷的电荷量，r 是它们之间的距离。
高斯定理是电场中的一个重要定理，它表明通过一个闭合曲面的电通量等于这个闭合曲面所包围的电荷的代数和除以真空中的介电常数。
简单来说，如果一个闭合曲面内没有电荷，那么通过这个曲面的电通量为零；如果有电荷，电通量就与电荷量成正比。
三、安培定律与毕奥萨伐尔定律安培定律描述了电流元在磁场中所受到的安培力。
安培力的大小与电流元的大小、电流元所在位置的磁感应强度、电流元与磁感应强度之间的夹角有关。
毕奥萨伐尔定律用于计算电流元在空间某点产生的磁感应强度。
它表明电流元在空间某点产生的磁感应强度与电流元的大小、电流元到该点的距离以及电流元与该点连线和电流方向之间的夹角有关。
四、法拉第电磁感应定律法拉第电磁感应定律指出，当穿过闭合回路的磁通量发生变化时，回路中就会产生感应电动势。
感应电动势的大小与磁通量的变化率成正比。
这一定律揭示了电磁感应现象的本质，是发电机等电磁设备的工作原理基础。
五、麦克斯韦方程组麦克斯韦方程组是电磁场理论的核心，它由四个方程组成，分别描述了电场的高斯定律、磁场的高斯定律、法拉第电磁感应定律和安培麦克斯韦定律。
物理学中的电磁场理论知识点
物理学中的电磁场理论知识点电磁场理论是物理学中重要的一部分，它描述了电荷体系所产生的电磁场以及电磁场与电荷之间的相互作用。
本文将介绍电磁场的概念、电场和磁场的性质以及麦克斯韦方程组等电磁场的基本知识点。
一、电磁场的概念电磁场是指由电荷或电流体系所产生的电场和磁场的总和。
电场是由电荷引起的一种力场，可使带电粒子受力；磁场则是由电流引起的一种力场，可对磁性物质施加力。
二、电场的性质1. 电场的强度：电场强度定义为单位正电荷所受的电场力，通常用E 表示，其大小与电荷量和距离有关。
2. 电场线：电场线是用来表示电场分布的曲线，其方向与电场强度方向相同。
电场线的密度反映了电场强度的大小。
3. 高斯定律：高斯定律描述了电场与电荷之间的关系，它指出电场通过闭合曲面的通量与闭合曲面内的总电荷成正比。
三、磁场的性质1. 磁感应强度：磁感应强度是磁场的基本物理量，用 B 表示，其大小与电荷量和距离无关。
它描述了磁场对磁性物质产生的作用力。
2. 磁场线：磁场线是用来表示磁场分布的曲线，其方向与磁感应强度的方向相同。
磁场线呈环状，从北极经南极形成闭合曲线。
3. 法拉第电磁感应定律：法拉第电磁感应定律描述了磁场变化引起感应电动势的现象。
它说明了磁场变化对电荷运动的影响。
四、麦克斯韦方程组麦克斯韦方程组是描述电磁场的基本方程，它由麦克斯韦总结了电场和磁场的性质而得出。
麦克斯韦方程组包括四个方程，分别是：1. 麦克斯韦第一方程（高斯定律）：它描述了电场通过闭合曲面的通量与闭合曲面内的总电荷成正比。
2. 麦克斯韦第二方程（法拉第电磁感应定律）：它描述了磁场变化引起感应电动势的现象，即电场沿闭合回路的环路积分与磁场变化的速率成正比。
3. 麦克斯韦第三方程（安培环路定律）：它描述了环绕闭合回路的磁场强度与通过闭合回路的总电流之间的关系。
4. 麦克斯韦第四方程（法拉第电磁感应定律的推广）：它说明了变化的电场可以产生磁场，反之亦然。
电场和磁场之间存在着相互转化的关系。
电磁场电磁波复习重点
电磁场电磁波复习重点第一章矢量分析1、矢量的基本运算标量：一个只用大小描述的物理量。
矢量：一个既有大小又有方向特性的物理量，常用黑体字母或带箭头的字母表示。
2、叉乘点乘的物理意义会计算3、通量源旋量源的特点通量源：正负无旋度源：是矢量，产生的矢量场具有涡旋性质，穿过一曲面的旋度源等于（或正比于）沿此曲面边界的闭合回路的环量，在给定点上，这种源的（面）密度等于（或正比于）矢量场在该点的旋度。
4、通量、环流的定义及其与场的关系通量：在矢量场F中，任取一面积元矢量dS,矢量F与面元矢量dS的标量积F.dS定义为矢量F穿过面元矢量dS的通量。
如果曲面 S 是闭合的，则规定曲面的法向矢量由闭合曲面内指向外；环流：矢量场F沿场中的一条闭合路径C的曲线积分称为矢量场F沿闭合路径C的环流。
如果矢量场的任意闭合回路的环流恒为零，称该矢量场为无旋场，又称为保守场。
如果矢量场对于任何闭合曲线的环流不为零，称该矢量场为有旋矢量场，能够激发有旋矢量场的源称为旋涡源。
电流是磁场的旋涡源。
5、高斯定理、stokes定理静电静场高斯定理：从散度的定义出发，可以得到矢量场在空间任意闭合曲面的通量等于该闭合曲面所包含体积中矢量场的散度的体积分，即散度定理是闭合曲面积分与体积分之间的一个变换关系，在电磁理论中有着广泛的应用。
Stokes定理：从旋度的定义出发，可以得到矢量场沿任意闭合曲线的环流等于矢量场的旋度在该闭合曲线所围的曲面的通量，即斯托克斯定理是闭合曲线积分与曲面积分之间的一个变换关系式，也在电磁理论中有广泛的应用。
6、亥姆霍兹定理若矢量场在无限空间中处处单值，且其导数连续有界，源分布在有限区域中，则当矢量场的散度及旋度给定后，该矢量场可表示为亥姆霍兹定理表明：在无界空间区域，矢量场可由其散度及旋度确定。
第二章电磁场的基本规律1、库伦定律（大小、方向）说明：1）大小与两电荷的电荷量成正比，与两电荷距离的平方成反比；2）方向沿q1 和q2 连线方向，同性电荷相排斥，异性电荷相吸引；3）满足牛顿第三定律。
电磁场知识点
电磁场附录1、通量、散度、环量、旋度2、无源场、无旋场以及无源无旋场的条件3、拉普拉斯方程、泊松方程第一章静电场1、库仑定律2、均匀带电的无限长线电荷、无限大带电平面、球面（球内、球外）的电场强度E3、静电场环路定律（无旋场）4、电偶极子5、电极化强度P、电通密度（电位移矢量）D（分别是怎么来的）6、静电场基本方程、分界面衔接条件、静电场折射定律7、静电场边值问题（求满足边界条件的破松方程或laplace方程的解）8、镜像法（球面时要注意球面是否接地）、电轴法第二章恒定电场1、电流密度；各元电荷（体、面、线）2、欧姆定律、焦耳定律、功率密度3、电源电动势和局外场强4、电流连续性方程（经过电源和不经过电源）5、恒定电厂基本方程、衔接条件6、恒定电场边值问题7、镜像法8、电导G9、接地电阻第三章恒定磁场1、毕奥-沙伐定律、安培力定律、洛伦兹力；无限长载流导线和无限大电流平面的磁感应强度B2、真空中安培环路定律3、分子磁矩；转矩作用（力图使M与外磁场B方向一致）；磁化强度；磁化电流4、磁化强度M；磁场强度H（与B的关系）；一般形式的安培环路定律；5、磁通连续性原理6、恒定磁场的基本方程；衔接条件（不同煤质）7、磁矢位A（可用于计算磁感应强度和磁通量），库伦规范条件8、磁矢位边值问题9、磁位（为简化计算而引入，无意义）；边值问题；衔接条件10、镜像法11、电感12、聂以曼公式13、磁场能量（自由能和互有能）；磁场能量体密度；利用磁场能量求自感第四章时变电磁场1、电磁感应定律2、全电流定律3、麦克斯韦方程组；各项同性煤质中D与E，B与H，J与E的关系4、分界面的衔接条件5、坡印亭定理例题（标红的很重要，其他的自己随意感受下吧）1-1，1-2，1-3，1-4，1-5，1-7，1-8，1-9，1-10，1-11，1-13，1-18, 2-1，2-2，2-3,3-1，3-4，3-5，3-6，3-9，3-12，3-13，3-15，3-16，3-174-1，4-2，4-6。
电磁场高分复习笔记知识点
电磁场高分复习笔记知识点1.什么是电磁场？1)由带电物体产生的物理场，带电物体在电磁场内会受到电磁场的作用力。
2)电磁场是有内在联系、相互依存的电场和磁场的统一体的总称。
变化的磁场生电场，变化的电场生磁场。
3)带电物体与电磁场之间的相互作用可以用麦克斯韦方程组和洛伦兹力定律来描述。
2.静电场（不运动、量不变化电荷产生的电场）1)库仑定律：无限大真空中，两带电体距离远大于本身尺寸时，两带电体之间的相互作用力●2)电场强度 E：用来表示电场强弱和方向的物理量，试探电荷在电场内所受力的方向就是电场方向（N/C）3)电位移矢量 D：在静电场存在介质时，用以描述电场的辅助量（C/平方米）4)静电场环路定理：静电场中，沿闭合路径移动电荷，电场力做功恒为零。
5)高斯定律：不管是在真空中还是电介质中，任意闭曲面S上电通密度D的面积分，等于该曲面内的总自由电荷，而与一切极化电荷及曲面外的自由电荷无关6)基本方程●高斯定律（库伦定律+叠加原理）●积分形式：电位移矢量闭合面积分=面内总自由电荷（静电场有源）●微分形式：静电场是有散场●环路定理●积分形式：电场强度环路积分=0（静电场能量守恒）●微分形式：静电场是无旋场7)边界条件：分界面两侧D法向量不连续且= 分界面上自由电荷面密度，E的切向量连续8)静电能量：静电场不为0的空间都储存着静电能量9)电位：由于静电场无旋性，用电位函数φ描述，电位是标量（V）10)泊松方程、拉普拉斯方程：（求解静电场边值问题下的电位函数或电场强度分布）●表达了场中各点电位的空间变化与该点自由电荷体密度之间的普遍关系，本质都是电位函数的微分方程，拉普拉斯方程是在无引力源的情况下的泊松方程。
11)静电场中导体：在导体表面形成为一定面积的电荷分布，使得导体内部的电场为零，每个导体都成为等位体，导体的表面均为等位面。
12)电介质的极化：在外加静电场的作用下，电介质分子由中性转而呈现正负电荷在分子范围内的极化，其作用中心不再重合，形成一个小小的电偶极子，形成附加电场，引起原先电场分布的变化3.恒定电场（电流恒定的场）1)电流密度 J：按体密度ρ分布的电荷，以速度v作匀速运动时，产生电流密度矢量J（A/m²）2)基本方程（积分——高斯散度定理+斯托克斯定理——微分）●电流连续性方程●积分形式：导电介质维持恒定电场，任一闭合面流出的传导电流=0●微分形式：电流面密度线是闭合曲线，因此恒定电流只在闭合电路流动●电场强度的环路线积分●积分形式：积分路线不经过电源，则只存在库伦场强●微分形式：场强的旋度=0，恒定电场是保守场3)边界条件：分界面两侧电流密度J的法向量连续，电场强度E的切向量连续4)恒定电场与静电场的比拟（表格）●对应物理量满足的方程形式上一样，若两个场边界条件相同，只要通过一个场的求解，再利用对应量关系置换，即可得到另一个场的解4.恒定磁场（恒定电流引起的磁场）1)奥斯特发现电流的磁效应，法拉第发现电磁感应现象，亨利发表自感应现象论文2)磁感应强度 B：描述磁场强弱和方向的矢量（特斯拉 T）3)磁场强度矢量 H：在磁场存在磁介质时，用以简化安培环路定理引入的描述磁场的辅助矢量（A/m）4)基本方程●磁通连续性原理——表明磁感应线连续，是磁场中的高斯定律●积分形式：磁路中磁通量守恒●微分形式：恒定磁场是一个无散场●安培环路定律——毕奥沙伐定律+磁场叠加性●积分形式：磁场强度H的线积分=穿过该回路包围面积的自由电流●微分形式：磁场是有旋场5)边界条件：6)电感：将电能转化为磁能储存起来的元件●自感：回路的电流与该回路交链的磁链的比值●互感：回路的电流与另一个回路产生的磁链的比值7)磁场能量：●磁场能量是建立回路电流过程中外源做的功，分布于磁场所在的整个空间8)矢量磁位：●由于磁场无散性，用矢量磁位A来描述。
电磁场与电磁波复习重点
电磁场与电磁波知识点要求第一章 矢量分析和场论基础1、理解标量场与矢量场的概念；场是描述物理量在空间区域的分布和变化规律的函数。
2、理解矢量场的散度和旋度、标量场的梯度的概念，熟练掌握散度、旋度和梯度的计算公式和方法（限直角坐标系）。
梯度：x y z u u uu x y z∂∂∂∇=++∂∂∂e e e ， 物理意义：梯度的方向是标量u 随空间坐标变化最快的方向； 梯度的大小：表示标量u 的空间变化率的最大值。
y x zA A A x y z∂∂∂∇⋅=++∂∂∂A散度：单位空间体积中的的通量源，有时也简称为源通量密度， 高斯定理： ()()V S dV d ∇⋅=⋅⎰⎰⎰⎰⎰A A S ，x y zy y x x z zx y z xy zA A A A A A x y z y z z x xy A A A ∂∂⎛⎫⎛⎫∂∂∂∂∂∂∂⎛⎫∇⨯==-+-+- ⎪⎪ ⎪∂∂∂∂∂∂∂∂∂⎝⎭⎝⎭⎝⎭e e e A e e e旋度：其数值为某点的环流量面密度的最大值，其方向为取得环量密度最大值时面积元的法线方向。
斯托克斯定理：()()S L d d ∇⨯⋅=⋅⎰⎰⎰A S A l数学恒等式：()0u ∇⨯∇=，()0∇⋅∇⨯=A 3、理解亥姆霍兹定理的重要意义：若矢量场 A 在无限空间中处处单值，且其导数连续有界，源分布在有限区域中，则矢量场由其散度和旋度唯一地确定，并且矢量场 A 可表示为一个标量函数的梯度和一个矢量函数的旋度之和。
u =∇⨯-∇A F第二、三、四章 电磁场基本理论1、 理解静电场与电位的关系，QPu d =⋅⎰E l ，()()u =-∇E r r2、 理解静电场的通量和散度的意义，d d d 0V SV SVρ⎧⋅=⎪⎨⋅=⎪⎩⎰⎰⎰D S E l ，0V ρ∇⋅=⎧⎨∇⨯=⎩D E 静电场是有散无旋场，电荷分布是静电场的散度源。
3、 理解静电场边值问题的唯一性定理，能用平面镜像法解简单问题；唯一性定理表明：对任意的静电场，当电荷分布和求解区域边界上的边界条件确定时，空间区域的场分布就唯一地确定的镜像法：利用唯一性定理解静电场的间接方法。
电磁场导论 第三章]
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恒定磁场
2) 1 2
得到
B dl 2πB 0 I l 0 I B e 2 π
3) 2 3,
2 32 2 2 2 I I I 2 I 2 2 2 3 2 3 2
图3.2.10 同轴电缆
0 I ( 32 2 ) l B dl 2πB 32 22
根据
B A
A
z Az
B
0 I l
2 2 32
4π ( z )
e
0 I l
4πr
sin e
第 三 章
恒定磁场
例 应用磁矢位 A，试求空气中长直载流细导线产生 的磁场。
A Aez 解: 定性分析场分布，
A
0 I
L
0 I L dz 4π L r
第 三 章
恒定磁场
例
真空中有一载流为 I，半径为R的圆环， 解：元电流 Idl 在 P 点产生的 B 为
试求其轴线上 P 点的 磁感应强度 B 。
0 Idl e r ( Idl dB 2
4 πr
dB
图3.1.3 圆形载流回路
er )
2 4π( R 2 x 2 )
0 Idl sin
图3.3.3 铁磁媒质与空 气分界面
与分界面近似垂直，铁磁媒质表面
近似为等磁面。
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第 三 章
恒定磁场
磁矢位及其边值问题
1. 磁矢位 A 的引出 由
B 0 A 0 B A
A 磁矢位
Wb/m（韦伯/米）。
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§1-1电场强度·电位
近代物理学的发展告诉我们：凡有电荷的地方，四周就存 在着一种特殊形式的物质，称为电场。即任何电荷都在自己周 围的空间激发电场。相对于观测者静止，且其电量不随时间而 变化地电荷，在其周围空间产生的电场，即为静电场。
1.1.1 电场强度
表征电场基本特性的场矢量是电场强度，简称场强，用Ｅ 表示，它被定义为：
面密度：（r）' lim q r' dq r' (c / m2 )
S '0 S '
dS'
线密度：（r）' lim q r' dq r' (C / m)
l'0 l'
dl'
它们在空间一点r产生的电场强度分别为：
E（r） 1
r' r r' dV ' 1
r' eR dV '
A的积分，两者之和必为零，可表示成：
rB d
E
l E d l 0
r l dr q
对于任意分布电荷得电场，可以看成点电荷r电场得A迭加，
A
而每一分量均符合于上式，故相加的结果也符合于上式。由
此可知：在静电场中沿任意闭合途径，电场强度的线
积分恒等于零。这个结论也可看作是单位正电荷在电场作
用下，沿闭合曲线移动一周时，电场力所作的功为零。它反
d E（x）
dq
4 0 R 2
eR
其中eR是由dq指向观测点（x）的单位矢量，考虑整个圆环产生
的电场，根据对称性，与平面平行的方向上合成电场为零，与平
面垂ห้องสมุดไป่ตู้的方向上，合成电场为：
d E（x）
dq
4 0 R 2
cos
en
此时dq=σdS=σ·2πada，cosθ=x/R，R=(a2+x2)1/2，所以
2
r rk’ r r‘k
1
4 0
n k 1
qk Rk2
eRk
根据物质结构理论，从微观上看，电荷是不连续的。 但从宏观效果来看，人们往往把电荷看成是连续分布的。 这样，就可以引入电荷密度的概念，其定义为：
体密度：（r）' lim q r' dq r' (C / m3 )
V '0 V ' dV '
ada x2 )3/2
en
2 0 e n
ada
1
1
C
(a 2
x
2
)
n 2
2n
(a 2
x )2
n 1
2
E的量值是一常数，与场点和带电平面的距离无关。
dq
a
da
R x En
θ
图1-3 均匀带电无限大平面电荷的电场
1.1.3 电位
考虑由点电荷q单独产生的电场中任意两点A、B
间电场强度的线积分，参照图1-4，并考虑到er·dl=dr，
(x’,y’,
z z’) r-r’
(x,y,z)
r’
点到源点的矢量，用r表示 r
从坐标原点到场点的矢量。
因此，矢量差r-r’就表示由
源点到场点的距离矢量（见 图1-2），通常用R表示之。 x
o
y
图1-2
根据电场强度的定义和库仑定律在无限大真空中
r’处的点电荷q，在r处引起的电场强度为
E（r）
4 0
可得：
B
B
Edl
q
A
4 0
B er d l A r2
q
4 0
1 rB r rA 2
dr
q
q
4
0
1 rA
1 rB
rB dl
E
dr r
rA
A
图1-4
积分的结果只与A、B两点的位置有关，而与积分的途径无
关。我们也可以沿图中虚线的途径积分，得到相同的结果。假如
我们沿一条途径计算从A到B的积分，并从另一条途径计算B由B到
映了静电场的一条重要性质，称为静电场的守恒性。
应用斯托克斯定理： [书P.328式（20）]
l E d l S E d S 0
其中S为以l为周界的任意曲面。此式告诉我们，静电场中场强的 旋度的面积分在任何情况下总是零，所以被积函数一定为零，即
E lim F q q0 0 0
式中F表示试验电荷q0在点（x，y，z）所受的力，显 然，E是一个无论大小和方向都与试验电荷无关的矢量， 它只反映了电场本身的性质。
根据库仑定律，在无限大真空中有两个带电体，
它们之间的相互作用力可表示为：
F 12
q1q2
4 0
e 21 R2
F 21
q1q2
4 0
q
2
r r’
r r
r’ r’
q
4 0 R 2
eR
当q位于坐标原点时
E（r）
q
4 0 r 2
er
1.1.2叠加积分法计算电场强度
由电场强度的迭加原理可知，当n个点电荷在空间 一点形成电场时,该点的电场强度等于各个点电荷单独 在该点产生的电场强度的矢量和：
E（r）
1
4 0
n k 1
qk r r‘k
4 0
V'
2
r r'
r r'
4 0 V ' R 2
E（r） 1
r' r r' dS' 1
r' eR dS'
4 0
S'
2
r r'
r r'
4 0 S ' R 2
E（r） 1
r' r r' dl' 1 r' eR dl'
4 0
l'
2
r r'
r r'
4 0 l ' R 2
例1-1 一均匀带电的无限大平面，其电荷面密度为σ，求距 该平面前x处的电场。（p.5例1-2）
解：在平面上取一圆
环，以观测点到平面的垂
足为圆心，半径为a、宽为
da，环上的元电荷dq在观
测点产生的电场为
d E（x）
dq
4 0 R 2
eR
dq R
a
da
x
En
θ
图1-3 均匀带电无限大平面电荷的电场
e12 R2
其中：q1、q2分别是两带电体的电荷量。R是两带电体 之间的距离，e21和e12是沿两带电体之间的连线方向的 单位矢量，F的下标中第一个数是力的受体编号，第二
个数是力的施体编号，例如F12表示第1个带电体受到 第2个带电体的作用力。如图1-1所示。
ε0=10－9/36π=8.85×10－12F/m (法/米)
q1 e12
F12
q1
图1-1
q2 e21 q2
F21
F 21
q1q2
4 0
e12 R2
F 12
q1q2
4 0
e 21 R2
以后，为了分析问题和计算上的方便，作如下记法约定：
在场的问题中，必须经常地区分两类“点”：一类是表明
场源所在的点，简称源点，记为（x’,y’,z’）；另一类是需要 确
定场量的点，简称场点， 记为（x,y,z）。同时，我 们规定用r’表示从坐标原
E（x）
平面
dq
4 0 R 2
cos
en
2ada x
0
4 0 R 2
en R
dq R
a
da
x En
θ
图1-3 均匀带电无限大平面电荷的电场
E（x）
dq
平面 4 0 R 2
cos
en
0
2ada 4 0 R 2
x R
en
x
2 0
0
ada R3
en
x 2 0
0 (a 2