第二章 热力学
第二章--热力学第一定律(1.)

如封闭系统一定量某理想气体的体积是温度压力的函数, 即V=f(T,p)
则体积的微分可写成:dV= VTpdTVpTdp
11
由状态1变到状态2的体积改变量为:
ΔV=
V2
V1
dVV2
V1
状态函数沿闭合回路的积分为零:∮dV=0
9
β
α 始态Ⅰ,XⅠ
终态Ⅱ,XⅡ
γ
δ
中间态Ⅰ′, XⅠ′
α:ΔX = XⅡ- XⅠ β:ΔX = XⅡ- XⅠ γ:ΔX = ( XⅡ- XⅠ′) + (XⅠ′-X1) =XⅡ- XⅠ
δ :ΔX = XⅠ - XⅠ = 0
10
△p=p2-p1 △V=V2-V1 △T=T2-T1 状态函数的增量=系统终态的函数值-系统始态的函数值
系统
孤立系统(隔离系统):系统与环境之间无物质和能量的交 换。
封闭系统:系统与环境之间无物质交换,有能量交换。
敞开系统:系统与环境之间既有物质交换又有能量交换。
2
❖ 封闭系统是热力学研究的基础,一般除特殊注 明外均为封闭系统。
❖ 绝对的孤立系统是不存在的理想情况,是人 为的抽象。
❖ (1) 封闭系统+环境→孤立系统 (2)绝热、恒容且无非体积功的封闭系统即
14
❖ 系统的变化过程分为:pVT变化;相变化;化 学变化
❖ 几种主要的pVT变化过程: ❖ (1)恒温过程:T1=T2=Tamb ❖ (2)恒压过程:p1=p2=pamb
15
(3)恒容过程:在整个过程中,系统的 体积保持不变。
(4)恒外压过程:pamb =常数 (5)自由膨胀过程:pamb =0 (6)绝热过程:Q=0 (7)循环过程:所有状态函数的增量为 零。
第2章热力学第一定律

技术功:技术上可以利用的功
1 2 wt c gz wi 2
q u w
wt w pv w p2 v2 p1v1
可逆过程
wt pdv p1v1 p2v2 pdv d pv vdp
2 2 2 2 1 1 1 1
第二章 热力学第一定律
本章要求
理解热力学第一定律的实质—能量守恒定律 掌握流动功,轴功及技术功的概念 注意热力学能,焓的引入及定义
掌握热力学第一定律能量方程的基本表达式 及稳定流动能量方程
本章学习流程
热力学第一定律的提出
热力系能量的组成
能量之间的传递和转化 + 焓
闭口系能量方程 + 开口系能量方程 (第一定律数学表达式)
热力学能只取决于热力系内部的状态,且具有 可加性,是一个具有广延性质的状态参数
2
1
du u 2 u1
du 0
2u 2u Tv vT
u u du dT dv T v v T
二.外储存能
工质在参考坐标系中作为一个整体,因有宏观 速度而具有动能,因有高度差而具有位能
热力学能:是指储存于热力系内部的能量. 用U表示,单位是J或 kJ,单位质量工质的热力 学能称为比热力学能,用u表示,单位是J/kg或 kJ/Kg
热力学能是工质的状态参数,完全取决于工 质的初态和终态,与过程的途径无关
热力学能为两个独立状态参数的函数: u=f(T,v)或u=f(T,p)或u=f(p,v)
能量方程式的应用
确定研究对象—选好热力系统
写出所研究热力系对应的能量方程
针对具体问题,分析系统与外界的相互作用, 作出某些假设和简化,使方程简单明了 求解简化后的方程,解出未知量
第二章热力学第二定律

第二章热力学第二定律§2.1热力学第二定律2.1.1 什么是热力学第二定律热力学第一定律指出能量在转化的过程中严格遵守守恒的原则,但并没有指出能量转化的方向。
例如温度不同的铁球相接触,两球进行热传递时,第一定律指出一个球放出的热量必等于另一个球吸收的热量,但并没有指出哪个球放热,哪个球吸热。
事实上我们总是看到温度高的球放热,温度低的球吸热。
其相反的过程是不可能发生的。
例如一石块从高处自由落下,其势能变为动能,动能在石块与地面发生撞击时变为热能被环境吸收。
第一定律指出石块失去的势能与环境得到的热能严格相等,但并未指出静止在地面的石块能否从环境中吸热使之变为等量的功将石块举起。
虽然这个过程并不违反第一定律,但是它是不能发生的。
例如在一个恒温槽中置一容器,容器内有一隔板,隔板两边一边是真空,另一边盛有一定量理想气体。
若将隔板上开一个孔,气体将自动充满整个容器。
第一定律指出气体初、末态的热力学能是严格相等的,但并未指出终态的气体能否通过隔板上的孔自动地从一边聚集到另一边。
这样的过程并不违反第一定律,事实上它也是不可能发生的。
无数事实说明能量在转化过程中不仅严格遵守守恒的原则,而且总是沿着一定的方向进行的。
这个方向就是热力学第二定律所揭示的能量转化的方向。
热力学第二定律是人类长期生产实践与科学研究的经验总结。
它是十九世纪人们对蒸汽机的应用进行深入研究过程中发现的。
1824年法国工程师卡诺分析了热机工作的基本过程,设想了一部理想热机(可逆热机),即卡诺热机,此热机的循环过程称为卡诺循环(§1.4.2)。
卡诺在当时的历史条件下曾经证明如下结论:“所有工作于两个温度一定的热源之间的热机,以可逆机的效率为最大。
”并推论出“可逆热机的效率与工作物质无关”。
这就是著名的卡诺定理及其推论。
卡诺定理提出的时候,热力学第一定律尚未建立,当时卡诺对这个定理的证明采用了错误的“热质说”。
十九世纪中叶在热力学第一定律建立后,人们重新研究卡诺的工作,发现尽管卡诺定理的证明是错误的,但卡诺定理是不能违背的。
第二章热力学第一定律

第二章 热力学第一定律主要内容1.热力学基本概念和术语(1)系统和环境:系统——热力学研究的对象。
系统与系统之外的周围部分存在边界。
环境——与系统密切相关、有相互作用或影响所能及的部分称为环境。
根据系统与环境之间发生物质的质量与能量的传递情况,系统分为三类: (Ⅰ)敞开系统——系统与环境之间通过界面既有物质的质量传递也有能量的传递。
(Ⅱ)封闭系统——系统与环境之间通过界面只有能量的传递,而无物质的质量传递。
(Ⅲ)隔离系统——系统与环境之间既无物质的质量传递亦无能量的传递。
(2)系统的宏观性质:热力学系统是大量分子、原子、离子等微观粒子组成的宏观集合体。
这个集合体所表现出来的集体行为,如G A S H U T V p ,,,,,,,等叫热力学系统的宏观性质(或简称热力学性质)。
宏观性质分为两类:(Ⅰ)强度性质——与系统中所含物质的量无关,无加和性(如T p ,等); (Ⅱ)广度性质——与系统中所含物质的量有关,有加和性(如H U V ,,等)。
而强度性质另一种广度性质一种广度性质= n V V =m 如,等V m =ρ(3)相的定义:相的定义是:系统中物理性质及化学性质完全相同的均匀的部分。
(4)系统的状态和状态函数:系统的状态是指系统所处的样子。
热力学中采用系统的宏观性质来描述系统的状态,所以系统的宏观性质也称为系统的状态函数。
(Ⅰ) 当系统的状态变化时,状态函数的改变量只决定于系统的始态和终态,而与变化的过程或途径无关。
即系统变化时其状态函数的改变量=系统终态的函数值-系统始态的函数值。
(Ⅱ) 状态函数的微分为全微分,全微分的积分与积分途径无关。
即:2121X X X dX X X ∆==-⎰y yX x x X X x y d d d ⎪⎪⎭⎫⎝⎛∂∂+⎪⎭⎫⎝⎛∂∂=(5)热力学平衡态:系统在一定环境条件下,经足够长的时间,其各部分可观测到的宏观性质都不随时间而变,此后将系统隔离,系统的宏观性质仍不改变,此时系统所处的状态叫热力学平衡态。
第二章 热力学第一定律

入口处: p1A1 d x = p1 d V1 = p1 v1 d m1
出口处: p2A2 d x = p2 d V2 = p2 v2 d m2
流动功:系统为维持工质流动所需的功。 (p v ) = p2 v2 – p1 v1 3. 几点说明: (1)是工质在开口系统中流动而传递的能量; (2)只有在工质流动过程中才出现; (3)工质在传递流动功时,没有热力状态的变化, 也没有能量形态的变化
1 2 2 (c f 2 c f 1 ) h1 h2 2
说明 :工质流经喷管时,动能的增加等于 焓值的减少。
同学们:
上课铃声即将敲响, 你们准备好了吗?!
同学们:
现在开始上课。 请翻开你们的书、笔记本,
拿起笔。 并请保持课堂安静。谢谢!
例1:对定量的某种气体加热100kJ,使之由状态1 沿路径1a 2变化到状态2,同时对外作功60kJ。若外 界对气体作功40kJ,使之从状态2沿路径2b1返回状 态1,如图,问返回过程中工质与外界交换的热量 是多少?是吸热用力的存在所具有 的位能,与气体的比体积有关。 化学能,原子核能,电磁能。
单位:焦耳 J,符号 U 比热力学能:单位质量物质的热力学能,u, J / kg 2. 热力学能是温度和比体积的函数,是状态参数。 3. 热力学能的大小是相对的。 二. 宏观动能和宏观位能 1. 宏观动能:由于宏观运动速度而具有的动能。EK 2. 宏观位能:由于其在重力场中的位置而具有的位 能。 EP 三. 总储存能 (stored energy) 总储存能:系统的热力学能,宏观动能,宏观位 能之和,用E表示,单位J,KJ。 比储存能 e = u + e k+ ep
Q = W + U = W + U2 - U1
第二章__热力学第一定律(1.)

§2-1 热力学基本概念
几种重要过程: 几种重要过程:
(1)等温过程:系统的始终态温度相等,且等于恒定的环境温度。 )等温过程:系统的始终态温度相等,且等于恒定的环境温度。 (2)等压过程:系统的始终态压力相等,且等于恒定的环境压力。 )等压过程:系统的始终态压力相等,且等于恒定的环境压力。 (3)等容过程:在整个过程中,系统的体积保持不变。 )等容过程:在整个过程中,系统的体积保持不变。 (4)绝热过程:在整个过程中,系统与环境之间无热能量的交换。 )绝热过程:在整个过程中,系统与环境之间无热能量的交换。 (5)循环过程:系统经历一个过程后,又回到原来的状态。 )循环过程:系统经历一个过程后,又回到原来的状态。
§2-1 热力学基本概念
6、状态方程 、 状态方程:系统处于热力学平衡状态时,系统状态函数时间的关系。 状态方程:系统处于热力学平衡状态时,系统状态函数时间的关系。 状态方程一般从实验中得出。 状态方程一般从实验中得出。 例:单组分均相系统, 有 V= f( P,T,n ) 单组分均相系统, 若物质的量一定, 若物质的量一定, 则 V= f( P,T ) 多组分均相系统, V= f( P,T,n1,n2,… ) 多组分均相系统, (1) 理想气体的状态方程 ) PV = n RT PVm = RT (2)真实气体状态方程 范德华方程 )真实气体状态方程—范德华方程 (3)混合理想气体的道尔顿分压定律 ) P = ∑Pi 7、过程方程 、 PiV = ni RT PV = n RT Pi / P = ni / n = xi Pi = P xi
第二章 热力学第一定律
引言:
热力学概论
热力学第一定律,是关于能量守恒和转化定律, 热力学第一定律,是关于能量守恒和转化定律,是人们 实践经验的总结。 年左右, 实践经验的总结。大约在1850年左右,法国人 Mayer (1814-1878),英国人 Joule(1818-1869)和 英国人 分别总结出了这一定律。 Grove (1811-1896)分别总结出了这一定律。而Joule是 最先用科学实验确立热力学第一定律的人。 最先用科学实验确立热力学第一定律的人。他于1840年间做了一系列的实验,得出较精确的实验结果, 1848年间做了一系列的实验,得出较精确的实验结果, 1Cal=4.157J, 很接近4.184J/Cal.
第二章 热力学概论

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4.状态和状态函数(state function)
描述系统需要用到热力学性质,研究系统要涉及状态 描述系统需要用到热力学性质,研究系统要涉及状态 热力学性质 和状态变化。 和状态变化。 ) (1)状态 纯物质单相系统有各种宏观性质,如温度 ,压力p,体 纯物质单相系统有各种宏观性质,如温度T,压力 体 积V,热力学能 等等。 ,热力学能U 等等。 系统的状态是它所有性质的总体表现。状态确定以后, 系统的状态是它所有性质的总体表现。状态确定以后,系 统所有的性质也就确定了。 统所有的性质也就确定了。
We',1 = − p" (V " − V2 )
p1 , V1
− p (V − V ) ' − p1 (V1 − V )
' ' "
p′
p′′
p 2 , V2
V′ V′′
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整个过程所作的功 为三步加和
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(3)可逆压缩 压力缓慢增加,恢复到原状,所作的功为: 压力缓慢增加,恢复到原状,所作的功为:
热力学的局限性
不知道反应的机理、速率和微观性质。 不知道反应的机理、速率和微观性质。 只讲可能性,不讲现实性。 只讲可能性,不讲现实性。
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二、热力学的研究对象
•研究热、功和其他形式能量之间的相互 研究热、 研究热 转换及其转换过程中所遵循的规律; 转换及其转换过程中所遵循的规律; •研究各种物理变化和化学变化过程中所 研究各种物理变化和化学变化过程中所 发生的能量效应; 发生的能量效应; •研究化学变化的方向和限度。 研究化学变化的方向和限度。 研究化学变化的方向和限度
第二章 热力学第二定律(简明教程物理化学)

§2.1 热力学第二定律的经典表述
1. Clausius说法:不可能把热从低温物体传到高温物 体而不引起其它变化。 2. Kelvin & Plank说法:不可能从单一热源吸热使之 完全变为功而没有任何其它变化。 3.第二类永动机是不可能造成的。 第二类永动机乃是一种能够从单一热源吸热,并 将所吸收的热全部变为功而无其他影响的机器。 强调说明: 1. 第二类永动机是符合能量守恒原理的; 2. 热可以完全变为功,注意其限制条件; 3. 可以判断过程进行的方向。
T2
2.卡诺热机的效率只与热源温度有关,而与工作 介质无关。 卡诺定理告诉人们:提高热机效率的有效途径是加 大两个热源之间的温差。 单一热源:T1=T2, = 0,即热不能转化为功。
证明卡诺定理1:
反证法 假定I > R , 则|W’ | > | W |
高温热源T2
吸热Q2 吸热 Q 22 放热 Q
* 不同种理气 (或理想溶液)的等温混合过程,并 V 符合分体积定律,即 xB B
V总
1mol A,T,V
1mol B,T,V
n=nA + nB T, 2V
mix S R nB ln xB
B
二、定容或定压变温过程
定容
S
T2
T1
Qr
T
nCV ,m
T1
T2
若CV,m为常数
第二章 热力学第二定律
不可能把热从低温 物体传到高温物体, 而不引起其它变化
化学与材料科学学院
§2.1 自发过程的共同特征
自发过程:能够自动发生的过程。
经验说明:自然界中一切自发过程都是有方向和限度的。
如: 方向 热: 高温低温 电流:高电势低电势 气体:高压低压 钟摆:动能热
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§2-5自由能 自由能
• 判断化学反应自发进行的方向要考虑两方面 因素: 因素 • ①系统趋于能量最低 ②系统达到最大混乱 系统趋于能量最低; 度. • 一.定义 定义: 定义 • 1878年美国化学家 年美国化学家Gibbs由热力学定律证明 由热力学定律证明: 年美国化学家 由热力学定律证明 在恒温恒压,非体积功等于零的自发过程中 非体积功等于零的自发过程 在恒温恒压 非体积功等于零的自发过程中, 其熵变、焓变和温度三者关系为: 其熵变、焓变和温度三者关系为: • ∆H - T∆S<0
• • • • •
∆G的物理意义: 的物理意义: 的物理意义 在等温等压下,体系对外做有用功的能力。 在等温等压下,体系对外做有用功的能力。 ∆G = - W‘max(“-”表示体系对外做功) 表示体系对外做功) 表示体系对外做功 计算注意: 计算注意: 单位为kJ·mol-1,∆S单位为 若∆G、∆H单位为 、 单位为 单位为 J·mol-1·k-1,则 ∆G = ∆H - T∆S(×10-3) ×
混乱度 熵值 小 大 增大
二.热力学第二定律 热力学第二定律 • • • • • 孤立体系的任何自发过程中 体系的熵总是 孤立体系的任何自发过程中,体系的熵总是 的任何自发过程中 体系的 增加的. 增加的 孤立体系总是自发地向熵增加方向变化,达 孤立体系总是自发地向熵增加方向变化 达 到平衡时,熵具有最大值 此为熵增加原理. 熵具有最大值.此为熵增加原理 到平衡时 熵具有最大值 此为熵增加原理 三.热力学第三定律 热力学第三定律 1.0K时,任何物质排列整齐的完美晶体 其熵值 任何物质排列整齐的完美晶体,其熵值 时 任何物质排列整齐的完美晶体 为零. 为零 系统内一切热运动停止,其微观状态 ∵ 0K时,系统内一切热运动停止 其微观状态 时 系统内一切热运动停止 数 =1 ,则Sm*=0 则
• 与化学反应标准摩尔焓变相似 也符合盖斯定 与化学反应标准摩尔焓变相似,也符合盖斯定 律:
∆rGmº=∑νi∆fGºm(生成物 生成物)-∑νi∆fGmº(反应物 反应物) 生成物 反应物 ∆fGºm—各物质的标准摩尔生成自由能 可查附录Ⅰ) 各物质的标准摩尔生成自由能(可查附录 各物质的标准摩尔生成自由能
• 根据吉布斯 亥姆赫兹方程: 根据吉布斯-亥姆赫兹方程 亥姆赫兹方程
• ∆rGT =∆rHT - T·∆rST 判断过程的自发性 判断过程的自发性. • ∆H ∆S T ∆G 自发性 实例 • + 任意 2N2O 自发进行 N (g)+O (g) • + - 任意 + 非自发进行
2 2
低温
+
低温非自发 高温自发 低温自发 高温非自发
§2-4熵的初步概念 熵的初步概念
一.熵的概念 熵的概念 1.熵是体系混乱度 混乱度的一种量度. 混乱度 混乱度—体系内部质点运动的无序度. 符号S—状态函数 S=k㏑ ㏑
J·K-1·mol-1 玻兹曼常数 体系的微观状态数
越大,S越大 混乱度越高 越大 越大,混乱度越高 越大 混乱度越高.
2.体系总是自发地向熵增大方向进行 体系总是自发地向熵增大方向进行 体系总是自发地
• 热力学定义一个新的状态函数: 热力学定义一个新的状态函数: • G = H - T·S
吉布斯函数(又称吉布斯自由能) 吉布斯函数(又称吉布斯自由能) 单位:J或kJ 单位:J或 :J 若体系由状态Ⅰ
H1, S1, G1 等温等压 T,P一定 一定 状态Ⅱ 状态Ⅱ H2, S2, G2
吉布斯焓变∆G = G2 - G1 = ∆H - T∆S 吉布斯焓变
• 等温等压条件下,凡是体系自由能减少的 等温等压条件下, 过程都能自发进行。或者说,等温等压下, 过程都能自发进行。或者说,等温等压下, 自发变化总是朝着体系自由能减少的方向 进行,直至达到平衡。 进行,直至达到平衡。 • -----------自由能判据 自由能判据
化学反应标准摩尔自由能变∆ 三.化学反应标准摩尔自由能变 rGmº 化学反应标准摩尔自由能变
•
+
+
高温 低温
-
-
高温
+
本章学习要求: 本章学习要求
• 1.理解反应进度、系统与环境、状态与状态函数的概 理解反应进度、系统与环境、 理解反应进度 念。 • 2.掌握热与功的概念和计算。 掌握热与功的概念和计算。 掌握热与功的概念和计算 • 3.理解并掌握热力学第一定律、第二定律,了解热力 理解并掌握热力学第一定律、 理解并掌握热力学第一定律 第二定律, 学第三定律。 学第三定律。 • 4.理解热力学能(内能)、焓、熵和吉布斯(Gibbs) 理解热力学能( )、焓 熵和吉布斯( 理解热力学能 内能)、 ) 自由能等状态函数的概念及物理意义。 自由能等状态函数的概念及物理意义。 • 5.掌握 、∆rHmº、∆fHmº、∆rSmº、∆fGmº、 ∆rGmº、 掌握∆U、 掌握 Qp 与Qv的概念及有关计算。 的概念及有关计算。 的概念及有关计算 • 6.会应用盖斯定律计算标准态下反应焓变 rHmº,自由 会应用盖斯定律计算标准态下反应焓变∆ 会应用盖斯定律计算标准态下反应焓变 自由 能变∆ 能变 rGmº。 判断等温等压下化学反应的方向。 • 7.会根据 rGmº判断等温等压下化学反应的方向。 会根据∆ 会根据
• ∆rGmº =∆rHmº - T∆rSmº
• 2.当反应温度非 当反应温度非298K时,视∆rHmº、∆rSmº随温度变 当反应温度非 时视 化不大。可近似用298K时的 rHmº、∆rSmº代替。 时的∆ 代替。 化不大。可近似用 时的 • 思考:教材 页2—10题。 思考:教材43页 题
温度对反应(过程 四.温度对反应 过程 自发性的影响 温度对反应 过程)自发性的影响
定义: 定义 标准状态下,由稳定单质生成 由稳定单质生成1mol物质时的自 标准状态下 由稳定单质生成 物质时的自 由能变,称为该物质的标准摩尔生成自由能 称为该物质的标准摩尔生成自由能. 由能变 =0.
• 注: • 1.∆rGmº可以按上式计算 也可由下式计算 可以按上式计算,也可由下式计算 也可由下式计算:
•
二.判断反应方向 判断反应方向
• 在等温等压,不做非体积功条件下,∆rG可 在等温等压,不做非体积功条件下, 可 以作为反应自发性的判据。 以作为反应自发性的判据。即 • ∆rG<0 自发进行的反应 • ∆rG=0 反应达到平衡 • ∆rG>0 反应正向非自发,逆向自发进行 反应正向非自发,
热力学第二定律又可表述为: 热力学第二定律又可表述为:
• 2.任意温度下的熵值称为绝对熵 用S表示 任意温度下的熵值称为绝对熵—用 表示 任意温度下的熵值称为绝对熵 • 3. 298K,pº下,1mol纯物质的绝对熵称为标 , 纯物质的绝对熵称为标 准摩尔熵—用 表示(可查附录Ⅰ 准摩尔熵 用Smº表示(可查附录Ⅰ). • 四.化学反应的标准摩尔熵变 化学反应的标准摩尔熵变 ∆rSmº=∑νi Smº(生成物 - ∑νi Smº(反应物 生成物) 反应物) ν 生成物 ν 反应物 在孤立体系中,反应自发进行的条件 反应自发进行的条件∆ 在孤立体系中 反应自发进行的条件 rSmº>0. 五.熵值变化规律 熵值变化规律 详见板书
• • • 即不需要借助外力就能自动进行的过程. 即不需要借助外力就能自动进行的过程 相应的化学反应叫自发反应. 相应的化学反应叫自发反应 自发过程总是向能量最低、 自发过程总是向能量最低、混乱度增大的 方向进行,自发进行到一定程度达到平衡。 方向进行,自发进行到一定程度达到平衡。 • 此时,S最大。 此时,S最大。 ,S最大 水蒸气 • 例如一定条件下 冰 水