分光计调整及光栅常数测量实验报告南昌大学

５.为何作自准调节时,要以视场中的上十字叉丝为准,而调节平行光管时,却要以中间的大十字叉丝为准? 答:因为在自准调节时照明小灯在大十字叉丝下面，另外要保证准直镜与望远镜垂直，就必须保证其在大十字叉丝上
面，并且距离为灯与大十字叉丝相同的地方，即以视场中的上十字叉丝为准。 现在，很容易就知道为什么在调节平行光管时，却要以中间的大十字叉丝为准了。 6．光栅光谱与棱镜光谱相比有什么特点? 答：棱镜光谱为连续的七色光谱，并且光谱经过棱镜衍射后在两边仅仅分别出现一处; 光栅光谱则不同，它为不连续的并且多处在平行光管轴两边出现，另外还可以条件狭缝的宽度以保证实验的精确度。
由(4）式可知，光栅光谱具有如下特点：光栅常数 d 越小,色散率越大;高级数的光谱比低级数的光谱有较大的色散率; 衍射角很小时，色散率 D 可看成常数,此时,Δ 与Δ 成正比，故光栅光谱称为匀排光谱。
四、 实验内容和步骤:
１.分光计的调整： ‫ﻫ‬调整分光计就是要达到望远镜聚焦于无穷远处；望远镜和平行光管的中心光轴一定要与分光计的中 心轴相互垂直,平行光管射出的光是平行光。 ‫（ﻫ‬１)调望远镜聚焦于无穷远处 目测粗调：由于望远镜的视场角较小,开始一般看不到反射象。因此,先用目视法进行粗调,使望远镜光轴、平台大 致垂直于分光计的转轴。然后打开小灯的电源,放上双面镜(为了调节方便,应将双面镜放置在平台上任意两个调节 螺丝的中垂线上，且镜面与平台面基本垂直),转动平台，使从双面镜正、反两面的反射象都能在望远镜中看到。若 十字象偏上或偏下，适当调节望远镜的倾斜度和平台的底部螺丝,使两次反射象都能进入望远镜中。 ‫ﻫ‬用自准直法 调节望远镜:经目测粗调，可以在望远镜中找到反射的十字象。然后通过调节望远镜的物镜和分划板间的距离,使十 字象清晰，并且没有视差(当左右移动眼睛时，十字象与分划板上的叉丝无相对移动），说明望远镜已经聚焦到无 穷远处，既平行光聚焦于分划板的平面上。 ‫(ﻫ‬2)调望远镜光轴垂直于仪器转轴 ‫ﻫ‬利用自准法可以分别观察到两个 亮十字的反射象。如果望远镜光轴与分光计的中心轴相垂直,而平面镜反射面又与中心轴平行，则转动载物平台时， 从望远镜中可以两次观察到由平面镜前后两个面反射回来的亮十字象与分划板准线上部十字线完全重和。如果不重 合,而是一个偏低，一个偏高,可以通过半调整法来解决，即先调节望远镜的高低,使亮十字象与分划板准线上部十 字线的距离为原来的一半,再调节载物平台下的水平调节螺丝,消除另一半距离，使亮十字象与分划板准线上部十字 线完全重和。将载物平台旋转 18０度，使望远镜对着平面镜的另一面,采用同样的方法调节,如此反复调整,直至从 平面镜两表面反射回来的亮十字象与分划板准线上部十字线完全重和为止。 （3)调节平行光管产生平行光 ‫ﻫ‬用已调好的望远镜作为基准，正对平行光管观察,并调节平行光管狭缝与透镜的距 离，使望远镜中能看到清晰的狭缝象，且象与叉丝无视差。这时平行光管发出的光既为平行光,然后调节平行光管 的斜度螺丝，使狭缝居中，上下对称，即平行光管光轴与望远镜光轴重合，都垂直于仪器转轴。
(1） 出现明纹时需满足条件
（2） (2）式称为光栅方程，其中: 为单色光波长;k 为明纹级数。
由(2)式光栅方程，若波长已知,并能测出波长谱线对应的衍射角 ,则可以求出光栅常数 d 。 在 =0 的方向上可观察到中央极强,称为零级谱线,其它谱线,则对称地分布在零级谱线的两侧,如图 3 所示。 如果光源中包含几种不同波长，则同一级谱线中对不同的波长有不同的衍射角，从而在不同的位置上形成谱线，
学生姓名：
韩杰
学号：
5９
02616051
实验地点：
基础实验大楼
座位
号:
一、 实验目的:
1.进一步掌握调节和使用分光计的方法。
2.加深对分光计原理的理解。
3．用透射光栅测定光栅常数。
二、 实验原理： 分光镜，平面透射光栅，低压汞灯(连镇流器
三、 实验仪器：
光栅是由一组数目很多的相互平行、等宽、等间距的狭缝(或刻痕)构成的,是单缝的组合体,其示意图如图 1 所示。原制 光栅是用金刚石刻刀在精制的平面光学玻璃上平行刻划而成。光栅上的刻痕起着不透光的作用，两刻痕之间
称为光栅谱线。对于低压汞灯，它的每一级光谱中有 4 条谱线: 紫色 １＝４3５.8ｎｍ；绿色 2＝5４6.１ｎm;黄色两条 ３=５77.0nｍ和 4=579．1nｍ。
衍射光栅的基本特性可用分辨本领和色散率来表征。
角色散率 D(简称色散率）是两条谱线偏向角之差Δ 两者波长之差Δ 之比： (3）
对光栅方程微分可有 (4)
1 d
‫ ﻩ‬
(
d d
)2
(
1 tan m
)2
m2
由以上推导可知，测量 d 时，在 m 一定的情况下，m 越大 d 的偏差越小。但是m 大时光谱级次高, 谱线难以观察。所以要各方面要综合考虑。
而对 的测量，也是m 越大不确定度越小。
综上，在可以看清谱线的情况下,应该尽量选择级次高的光谱观察，以减小误差。
2.调节光栅方位及测量: (1）分光计调节好后可将光栅按双面镜的位置放好，适当调节使从光栅面反射回来的亮十字象与分划板准线上部十 字线完全重和。 (２）从中央条纹（即零级谱线)左侧起沿一个方向向左移动望远镜，使望远镜中的叉丝依次与第一级衍射光谱中的 绿线相重合,记下对应位置的读数，再移动望远镜，越过中央条纹,依次记录右侧第一级衍射光谱中的绿线位置对应 的读数。为了减少误差，再从右侧开始,重测一次。
图 1 光栅片示意图
图２光线斜入射时衍射光路
图 3 光栅衍射光谱示意图
图４载物台
当一束平行单色光垂直照射到光栅平面时,根据夫琅和费衍射理论,在各狭缝处将发生衍射,所有衍射之间又发生
干涉,而这种干涉条纹是定域在无穷远处,为此在光栅后要加一个会聚透镜，在用分光计观察光栅衍射条纹时,
望远镜的物镜起着会聚透镜的作用，相邻两缝对应的光程差为
6.2 求绿线的 d 和 并计算不确定度
‫ ﻩ‬1）二级光谱下：
‫ ﻩ‬由d
m sin m
，代入数据m =１9
,可得d 3349．1nm
பைடு நூலகம்d 又由 d
(
ln d m
)2
(m
)2
ln d m
m
m tan m
， m =2’得
d ＝３3４９.１*［２ ／（60*1８0)］／tan(１9 )=０.６nm
五、数据处理：
衍射光谱级数 左侧衍射光角坐标θ左 右侧衍射光角坐标θ右
-1
18º10＇ 198º10＇
1
349º40＇ 169º40＇
-2
27º00＇ 207º55＇
2
339º30＇ 159º30＇
六、数据处理
6.１ ｄ和 不确定度的推导
（1)d 的不确定度
‫ﻩ‬d
m sin m
ln d ln m ln sin m
‫ﻩ‬
2
代入数据：ｍ=2, 3９o51＇代入,得
‫ﻩ‬ ＝579．4ｎm
与实际值吻合良好。
七、思考题
1.怎样调整分光计？调整时应注意的事项? 答:⑴先目测粗调，使望远镜和平行光管大致垂直与中心轴;另外再调载物台使之大致呈水平状态。(2）点亮照明小灯,
调节并看清准线和带有绿色小十字窗口。（3)调节并使载物台上的准直镜正反两面都进入望远镜,并且成清晰的 像。（４）采取逐步逼近各半调节法使从准直镜上发射所成的十字叉丝像与准直线重合。(5)目测使平行光管光 轴与望远镜光轴重合,打开狭缝并在望远镜中成清晰的大约 1mm 宽的狭缝像。(6)使狭缝像分别水平或垂直并 调节使狭缝像中心与十字叉丝中点想重合。调节过程中要注意已经调节好的要固定好,以免带入新的误差，另 外注意逐步逼近各半调节法的使用。 2.光栅方程和色散率的表达式中各量的物理意义及适用条件? 答：(1)在光栅方程 中λ为实验中所测光的波长,如本实验中绿光的波长。K 为衍射光谱级数φ为衍射角,d 为光栅 常数即光栅相临两刻蚊间长度。实用条件取决与级数的选取应与实验相一致。 (２）色散率的表达式 中相应量与光栅方程中具有相同含义。 ３.当平行光管的狭缝很宽时,对测量有什么影响? 答：造成测量误差偏大,降低实验准确度。不过，可采取分别测狭缝两边后求两者平均以降低误差。 ４．若在望远镜中观察到的谱线是倾斜的，则应如何调整? 答：证明狭缝没有调与准线重合有一定的倾斜,拿开光栅调节狭缝与准线重合。
‫ ﻩ‬d (３34９.1±5.７)nｍ ‫ ﻩ‬而实验前已知光栅为 30０线每毫米，可见测量结果与实际较吻合。
再用ｄ求其他光的 :
‫ ﻩ‬ d sin m / m
‫ ﻩ‬
(
d d
)2
(
1 tan m
)2
m2
‫ ﻩ‬对波长较长的黄光：m =2０ ｏ1５＇，d=3349ｎｍ代入,可得
=579.6nm， =1.4nｍ
相当于透光狭缝。原制光栅价格昂贵,常用的是复制光栅和全息光栅。图 1 中的 为刻痕的宽度, 为狭缝间宽度,
为相邻两狭缝上相应两点之间的距离,称为光栅常数。它是光栅基本常数之一。光栅常数 的倒数 为光栅密度,
即光栅的单位长度上的条纹数,如某光栅密度为 10０0 条/毫米,即每毫米上刻有 1０00 条刻痕。
可以看到,三级谱线下测量后计算的结果教二级谱线下的结果其偏差都更小,与理论推断吻合。 6．３‫ ﻩ‬在 i＝1５ o 时,测定波长较短的黄线的波长。
由
，m＝2，可得：
‫ ﻩ‬在同侧: =577.9ｎm
在异侧： =５7５．9nm
6.4 最小偏向角法求波长较长的黄线的波长 由公式:
2d sin m, m 0,1,2,3,
分光计调整及光栅常数测量实 验报告南昌大学
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