光栅衍射实验实验报告
大学物理实验报告系列之衍射光栅
【实验名称】衍射光栅【实验目的】1．观察光栅的衍射光谱，理解光栅衍射基本规律。
2．进一步熟悉分光计的调节和使用。
3．学会测定光栅的光栅常数、角色散率和汞原子光谱部分特征波长。
【实验仪器】JJY1′型分光计、光栅、低压汞灯电源、平面镜等【实验原理】1．衍射光栅、光栅常数图40-1中a为光栅刻痕(不透明)宽度，b为透明狭缝宽度。
d=a+b为相邻两狭缝上相应两点之间的距离，称为光栅常数。
它是光栅基本参数之一。
图40-1 图40-2 光栅衍射原理图图40-1中a为光栅刻痕(不透明)宽度，b为透明狭缝宽度。
d=a+b为相邻两狭缝上相应两点之间的距离，称为光栅常数。
它是光栅基本参数之一。
2．光栅方程、光栅光谱由图40-1得到相邻两缝对应点射出的光束的光程差为：ϕϕsinsin)(dba=+=∆式中光栅狭缝与刻痕宽度之和d=a+b为光栅常数，若在光栅片上每厘米刻有n条刻痕，则光栅常数nba1)(=+cm。
ϕ为衍射角。
当衍射角ϕ满足光栅方程：λϕkd=sin( k =0，±1，±2…) （40-1）时，光会加强。
式中λ为单色光波长，k是明条纹级数。
如果光源中包含几种不同波长的复色光，除零级以外，同一级谱线将有不同的衍射角ϕ。
因此，在透镜焦平面上将出现按波长次序排列的谱线，称为光栅光谱。
相同k值谱线组成的光谱为同一级光谱，于是就有一级光谱、二级光谱……之分。
图40-3为低压汞灯的衍射光谱示意图，它每一级光谱中有4条特征谱线：紫色λ1= 435．8nm，绿色λ2=546．1nm，黄色两条λ3= 577．0nm和λ4=579．1nm。
3．角色散率(简称色散率)从光栅方程可知衍射角ϕ是波长的函数，这就是光栅的角色散作用。
衍射光栅的色散率定义为：λϕ∆∆=D上式表示，光栅的色散率为同一级的两谱线的衍射角之差∆ϕ与该两谱线波长差∆λ的比值。
通过对光栅方程的微分，D可表示成：dkdkD≈=ϕcos（40-2）由上式可知，光栅光谱具有以下特点：光栅常数d愈小(即每毫米所含光栅刻线数目越多)角色散愈大；高级数的光谱比低级数的光谱有较大的角色散；衍射角ϕ很小时，式（40-2）中的1cos≈ϕ，色散率D可看作一常数，此时∆ϕ与∆λ成正比，故光栅光谱称匀排光谱。
光栅衍射实验报告
光栅衍射实验报告一、实验目的1、深入理解光栅衍射的原理。
2、学会使用分光计测量光栅常数。
3、观察光栅衍射现象，研究衍射条纹的特点。
二、实验原理光栅是由大量等宽、等间距的平行狭缝组成的光学元件。
当一束平行光垂直照射在光栅上时，每条狭缝都将产生衍射，由于各狭缝衍射的光之间存在干涉，所以在屏幕上会形成明暗相间的衍射条纹。
根据光栅衍射方程：＄d\sin\theta ＝ k\lambda$ （其中＄d$ 为光栅常数，＄＼theta$ 为衍射角，＄k$ 为衍射级数，＄＼lambda$ 为入射光波长），通过测量衍射角＄＼theta$ 和已知的入射光波长＄＼lambda$，可以计算出光栅常数＄d$。
三、实验仪器分光计、光栅、汞灯、平面反射镜等。
四、实验步骤1、调整分光计粗调：使望远镜、平行光管和载物台大致水平。
细调：通过调节望远镜目镜和物镜，使分划板清晰；调整望远镜与平行光管共轴；使载物台平面与分光计中心轴垂直。
2、放置光栅将光栅放在载物台上，使光栅平面与入射光垂直。
3、观察衍射条纹打开汞灯，通过望远镜观察光栅衍射条纹。
4、测量衍射角找到中央明纹两侧的一级、二级等明纹，分别测量其衍射角。
5、数据记录与处理五、实验数据记录与处理｜衍射级数＄k$ ｜衍射角＄＼theta$（左）｜衍射角＄＼theta$（右）｜平均衍射角＄＼bar{＼theta}＄｜｜｜｜｜｜｜ 1 ｜＄10°20'＄｜＄190°20'＄｜＄10°20'＄｜｜ 2 ｜＄21°30'＄｜＄201°30'＄｜＄21°30'＄｜已知汞灯绿光波长＄＼lambda ＝ 5461nm$，根据光栅衍射方程＄d\sin\theta ＝ k\lambda$，计算光栅常数＄d$。
对于一级衍射，＄d\sin10°20' ＝ 1\times5461nm$，解得＄d ＝302×10^｛－6}m$。
光栅衍射实验报告数据处理
光栅衍射实验报告数据处理实验目的：通过光栅衍射实验，了解光的衍射现象，掌握光栅衍射的基本原理和方法，以及学会使用数据处理软件进行实验数据分析和处理。
实验仪器：光栅衍射仪、百分尺、科学计算器、计算机等。
实验原理：光栅是一种具有一定间隙和透光带的平面光学器件。
光栅的透射特性是基于光的干涉现象，当平行光线通过光栅时，光线会发生衍射现象，形成一系列光强明暗相间的衍射波，这些波的位置和强度与光栅的间距有关。
光栅的间距越小，衍射角度越大。
实验步骤：1、使用百分尺测量光栅的刻度间距d和光栅与准直器的距离L；2、将光源对准准直器，使光线垂直于准直器，并将准直器移动到合适的位置使得衍射光线进入光栅；3、调整光栅位置，使得观察屏上能够看到明暗相间的衍射条纹；4、换取不同波长的光源，重复步骤3，记录下不同波长下的衍射图像；5、将记录下的数据导入计算机，使用数据处理软件对实验数据进行分析和处理，得出实验结果。
实验结果：通过光栅衍射实验，我们得到了实验数据并使用Matlab软件进行了数据处理。
最终实验结果如下：对于波长为632.8nm的激光光源，衍射条纹间距d=1.50×10^-6m；对于波长为546.1nm的汞灯光源，衍射条纹间距d=1.09×10^-6m。
根据上述实验结果，我们可以计算得出光栅常数：d*sinθ=nλ，其中n为衍射级次，θ为衍射角，λ为波长。
通过数据处理，我们可以得出光栅常数d为(1.45±0.01)×10^-6m。
实验结论：本次光栅衍射实验通过实验数据的处理和分析，得出了波长为632.8nm的激光光源和波长为546.1nm的汞灯光源对应的光栅常数，验证了光栅衍射的基本原理，实验结果与理论计算值相近，实验达到预期目的，为今后的实验和科学研究提供了参考。
光栅衍射实验报告10页
光栅衍射实验报告10页一、实验目的：1、掌握光的衍射原理。
2、了解光栅衍射。
3、通过实验确定激光波长。
二、实验仪器：激光器、光栅、荧光屏、平行光平面镜、支架、卡尺等。
三、实验原理：当光通过一个小孔或一个开口时，光束发生弯曲并向四周散射。
这种现象就是光的衍射。
最初被利用的经典实验是杨氏双缝实验，它阐述了两个开口之间的干涉现象。
光栅是一种具有定向刻痕的平面反射光学元件，由于表面被刻上了细小的刻痕，光线在经过它时将被切成许多块。
当具有不同波长的光线通过光栅时，不同波长的光将被反射到不同的角度方向上。
光栅中的一个微小区域的相位比相邻区域要差一个波长。
如果所有微小区域都沿相同的方向刻上刻痕，就能形成规则的刻纹。
在某个方向的波长确定时，光栅表现为同心环（斯托克斯条纹）。
1、将激光器与供电器连接，连接光栅支架，调整光栅位置。
2、打开激光器电源，调整激光线条垂直方向，荧光屏安装在支架上。
3、使用平行光平面镜，将光束射到光栅的表面。
4、通过调节激光器电源，以调整强度，测量光束的波长和强度。
5、通过记录荧光屏上的图像，分析实验结果。
四、实验结果：通过实验，我们得到了以下几个有用的结果：1、通过光栅衍射，我们可以确定激光的波长。
2、通过调整光栅位置，可以得到不同的衍射图像，分析这些图像可以了解光的衍射原理。
通过实验可知，光栅在光学中的应用非常广泛，包括模拟斯托克斯条纹、定量分析光谱、分析微纳尺度结构、成像等等。
本实验中，我们使用了激光器和光栅，以推断激光波长。
这个实验非常简单，但可以产生有用的结果。
通过记录荧光屏图像，我们可以确定激光波长和强度，这样就可以进行更多的光学研究。
总之，本实验对于研究光学非常有帮助，可以加深我们对光学原理的理解和应用。
光栅衍射实验报告
光栅衍射实验报告
实验名称：光栅衍射实验
实验目的：通过测量光栅衍射实验中的衍射角和光栅的周期，研究光栅的特性，验证光栅衍射公式。
实验原理：
1. 光栅是由许多等距且平行的狭缝或透明条纹组成，光栅的周期为d。
2. 光栅衍射是指平行入射的光线通过光栅后，在屏幕上形成一系列亮暗相间的条纹。
其中亮条纹的位置满足以下衍射公式：mλ = d·sinθ，其中m为亮条纹的级次，λ为入射光的波长，θ
为衍射角。
实验器材：
1. 光源
2. 凸透镜
3. 光栅
4. 屏幕
5. 三角架、卡尺、转角器等实验辅助器材
实验步骤：
1. 将光栅平行于光线方向放置在光源与屏幕之间的适当位置上，并确保光栅与光源之间的距离为适当距离。
2. 调节光源和屏幕的位置，使得入射的光线通过凸透镜后，平行于光栅表面入射。
3. 用转角器测量衍射角θ的大小，并记录下来。
4. 移动屏幕，观察并记录下不同级次m下亮条纹的位置。
5. 根据衍射公式计算光栅的周期d，并与实际值进行对比。
实验数据处理与分析：根据实验所得到的衍射角θ和亮条纹的位置数据，可以通过衍射公式mλ = d·sinθ计算光栅的周期d。
然后将计算值与实际值进行比较，评估实验的准确性和可靠性。
实验结论：
1. 实验结果与理论预期符合，验证了光栅衍射公式的正确性。
2. 实验结果与实际值相比较，评估实验的准确性和可靠性。
3. 光栅的周期可以通过测量衍射角和亮条纹位置来计算。
光栅衍射实验实验报告doc
光栅衍射实验实验报告.doc 光栅衍射实验实验报告一、实验目的1.通过实验观察光栅衍射现象，了解光栅衍射的原理和特点。
2.掌握光栅方程，能够利用光栅方程计算不同级次的衍射角。
3.学习使用分光计进行角度测量，提高实验技能和数据处理能力。
二、实验原理光栅是由大量等宽等间距的平行狭缝构成的光学元件，当一束平行光垂直照射在光栅上时，会发生衍射现象。
光栅衍射的原理是多缝衍射和单缝衍射的结合，通过光栅方程可以描述不同级次的衍射角与波长之间的关系。
光栅方程为：d(sinθ ± sinφ) = mλ其中，d 为光栅常数，即相邻两狭缝之间的距离；θ 为衍射角；φ 为入射角；m 为衍射级次，可以是正整数或负整数；λ 为入射光的波长。
三、实验步骤1.调整分光计，使平行光管发出平行光，并调整光栅位置，使平行光垂直照射在光栅上。
2.观察光栅衍射现象，可以看到在屏幕上出现了一系列明亮的衍射条纹。
3.转动分光计上的望远镜，对准某一衍射条纹，记录此时望远镜的角度读数。
4.重复步骤3，对准不同级次的衍射条纹，记录相应的角度读数。
5.根据光栅方程，计算不同级次的衍射角。
6.分析实验数据，得出实验结论。
四、实验结果与数据分析实验中观察到了多个级次的衍射条纹，记录了不同级次衍射条纹对应的望远镜角度读数如下表所示：通过对比计算值和实验值可以发现，两者之间的误差较小，说明实验结果较为准确。
同时，不同级次的衍射角随着级次的增加而增加，符合光栅方程的规律。
五、实验结论本次实验通过观察光栅衍射现象，了解了光栅衍射的原理和特点。
掌握了光栅方程，能够利用光栅方程计算不同级次的衍射角。
同时，学习了使用分光计进行角度测量，提高了实验技能和数据处理能力。
实验结果较为准确，验证了光栅方程的正确性。
光栅衍射实验报告数据处理
光栅衍射实验报告数据处理一、实验目的。
本实验旨在通过光栅衍射实验，掌握光栅衍射的基本原理和方法，了解光栅衍射的规律，并通过数据处理和分析，验证实验原理，加深对光学原理的理解。
二、实验原理。
光栅衍射是指光线通过光栅时，由于光波的干涉作用而产生的现象。
当入射光波照射到光栅上时，光波会发生衍射现象，形成一系列明暗相间的衍射条纹。
根据光栅衍射的基本原理和公式，可以计算出衍射角、衍射级数等重要参数。
三、实验装置。
本次实验使用的实验装置包括，He-Ne激光、准直器、光栅、光电探测器、微机、数据采集卡等设备。
四、实验步骤。
1. 将He-Ne激光通过准直器垂直照射到光栅上；2. 调整光栅和光电探测器的位置，使得探测器正对光栅的中央；3. 通过微机和数据采集卡采集衍射条纹的数据，并记录下各级明条纹的位置和强度；4. 根据实验数据，进行数据处理和分析，计算出衍射角、衍射级数等参数。
五、数据处理与分析。
1. 根据实验数据，利用光栅衍射的基本公式，计算出衍射角θ和衍射级数n的数值；2. 绘制衍射条纹的强度分布图，分析不同级别的明条纹强度随角度的变化规律；3. 通过对比实验数据和理论计算值，验证实验原理的准确性和可靠性；4. 分析实验中可能存在的误差来源，探讨改进实验方法和减小误差的途径。
六、实验结果与讨论。
通过数据处理和分析，我们得到了光栅衍射的实验结果，并对实验数据进行了充分的讨论和分析。
根据实验结果，我们验证了光栅衍射的基本原理和公式，加深了对光学原理的理解。
七、实验结论。
在本次实验中，我们通过光栅衍射实验，掌握了光栅衍射的基本原理和方法，通过数据处理和分析，验证了实验原理的准确性和可靠性。
同时，我们也发现了实验中存在的一些问题和不足之处，对实验方法和数据处理进行了讨论和改进。
八、实验总结。
通过本次实验，我们不仅加深了对光栅衍射原理的理解，还掌握了数据处理和分析的方法，提高了实验操作和科研能力。
同时，我们也意识到了实验中存在的问题和不足，为今后的实验和研究工作提出了改进和建议。
光栅衍射实验报告_天大
实验目的：1. 理解衍射光栅的原理及其在光谱分析中的应用。
2. 通过实验验证光栅方程，观察不同波长的光在光栅上的衍射现象。
3. 掌握使用衍射光栅进行光谱分析的方法。
实验原理：衍射光栅是一种利用光栅原理实现光分光的装置。
当一束光通过光栅时，光波在光栅的狭缝间发生干涉，形成明暗相间的衍射条纹。
根据光栅方程，当光栅常数（狭缝间距）和入射角满足特定条件时，衍射角处会出现明亮的衍射条纹。
实验仪器与材料：1. 光栅仪2. 激光光源3. 光栅4. 分光计5. 光电探测器6. 数据采集与分析软件实验步骤：1. 将光栅固定在光栅仪上，调整光栅与激光光源的相对位置，确保激光垂直照射到光栅上。
2. 使用分光计调整衍射光栅的入射角，使激光束垂直于光栅表面。
3. 打开激光光源，记录光电探测器接收到的衍射光信号。
4. 改变入射角，重复步骤3，记录不同角度下的衍射光信号。
5. 利用数据采集与分析软件对实验数据进行处理，绘制衍射光谱图。
实验结果：1. 观察到在特定入射角下，光电探测器接收到的衍射光信号呈现明暗相间的条纹，即衍射条纹。
2. 通过分析衍射光谱图，发现不同波长的光在光栅上的衍射角度不同，验证了光栅方程的正确性。
3. 通过计算衍射角度与入射角之间的关系，得到光栅常数。
实验分析与讨论：1. 通过实验验证了光栅方程的正确性，即衍射角与光栅常数、入射角和光波波长之间存在一定的关系。
2. 实验结果表明，不同波长的光在光栅上的衍射角度不同，说明光栅可以实现对不同波长的光进行分离。
3. 在实际应用中，衍射光栅常用于光谱分析，通过分析衍射光谱图，可以确定物质的组成和结构。
实验结论：1. 光栅衍射实验验证了光栅方程的正确性，即衍射角与光栅常数、入射角和光波波长之间存在一定的关系。
2. 光栅可以实现对不同波长的光进行分离，因此在光谱分析等领域具有广泛的应用。
注意事项：1. 实验过程中，注意调整光栅与激光光源的相对位置，确保激光垂直照射到光栅上。
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工物系 核11 敏 2011011693 实验台号19
光栅衍射实验
一、
实验目的
（1） 进一步熟悉分光计的调整与使用；
（2） 学习利用衍射光栅测定光波波长及光栅常数的原理和方法； （3） 加深理解光栅衍射公式及其成立条件； 二、
实验原理
2.1测定光栅常数和光波波长
如右图所示，有一束平行光与光栅的法线成i 角，入射到光栅上产生衍射；出射光夹角为ϕ。
从B 点引两条垂线到入射光和出射光。
如果在F 处产生了一个明条纹，其光程差AD CA +必等于波长λ的整数倍，即
()sin sin d i m ϕλ
±= （1）
m 为衍射光谱的级次， 3,2,1,0±±±.由这个方程，知道了λϕ,,,i d 中的三个
量，可以推出另外一个。
若光线为正入射，0=i ，则上式变为
λ
ϕm d m =sin （2）
其中
m ϕ为第m 级谱线的衍射角。
据此，可用分光计测出衍射角m ϕ，已知波长求光栅常数或已知光栅常数求
波长。
2.2用最小偏向角法测定光波波长
如右图。
入射光线与m 级衍射光线位于光栅法线同侧，
（1）式中应取加号，即。
以为偏向角，则由三
角形公式得
（3） 易得，当时，∆最小，记为
，则(2.2.1)变为
,3,2,1,0,2
sin
2±±±==m m d λδ
（4）
由此可见，如果已知光栅常数d ，只要测出最小偏向角，就可以根据（4）
算出波长。
三、
实验仪器
3.1分光计
在本实验中，分光计的调节应该满足：望远镜适合于观察平行光，平行光管发出平行光，并且二者的光轴都垂直于分光计主轴。
3.2光栅
调节光栅时，调节小平台使光栅刻痕平行于分光计主轴。
放置光栅时应该使光栅平面垂直于小平台的两个调水平螺钉的连线。
3.3水银灯
1.水银灯波长如下表
颜色
紫 绿 黄 红 波长/nm
404.7 491.6 577.0 607.3 407.8
546.1
579.1
612.3
410.8
623.4
433.9
690.7
434.8
435.8
2.使用注意事项
（1）水银灯在使用中必须与扼流圈串接，不能直接接220V 电源，否则要烧
毁。
（2）水银灯在使用过程中不要频繁启闭，否则会降低其寿命。
（3）水银灯的紫外线很强，不可直视。
四、 实验任务
（1）调节分光计和光栅使满足要求。
（2）测定i=0时的光栅常数和光波波长。
（3）测定i=
时的水银灯光谱中波长较短的黄线的波长
（4）用最小偏向角法测定波长较长的黄线的波长。
（选作）
五、
实验数据记录与处理
1．i=0时，测定光栅常数和光波波长
光栅编号： ；
∆仪
= ；入射光方位
10ϕ= ；20ϕ= 。
位ϕ右
2m ϕϕϕ=-左右
2ϕm
ϕm
2.i=
时，测量波长较短的黄线的波长
光栅编号： ；光栅平面法线方位= ；= 。
3.最小偏向角法
五、数据记录
见附页
六、数据处理
6.1 d 和λ不确定度的推导 （1）d 的不确定度 sin m
m d λ
ϕ=
ln ln ln sin m d m λφ=-
cos ln 1sin tan ϕϕϕϕ∂=-=-∂m m m m
d m
m m m m m d d d d ϕϕϕϕϕϕtan ln )()ln (22∆=∆∂∂=∆∂∂=∆
（2）λ的不确定度 sin
/m d m λϕ=
ln ln ln(sin )ln m d m λϕ=+-
cos ln 1
sin tan ln 1
m m m m d d
ϕλϕϕϕλ∂==∂∂=∂
λ
λ
∆=由以上推导可知，测量d 时，在m ϕ∆一定的情况下，m ϕ越大d 的偏差越小。
但是m ϕ大时光谱级次高，谱线难以观察。
所以要各方面要综合考虑。
而对λ的测量，也是m ϕ越大不确定度越小。
综上，在可以看清谱线的情况下，应该尽量选择级次高的光谱观察，以减小误差。
6.2 求绿线的d 和λ并计算不确定度 1）二级光谱下：
由sin m
m d λ
ϕ=
，代入数据m ϕ=19
，可得d =3349.1nm
又由
m
m m m m m d
d d d ϕϕϕϕϕϕtan ln )()ln (22∆=∆∂∂=∆∂∂=∆，m ϕ∆=2’得
d ∆=3349.1*[2π/(60*180)]/tan(19)=0.6nm
d =(3349.1±5.7)nm
而实验前已知光栅为300线每毫米，可见测量结果与实际较吻合。
再用d 求其他光的λ：
sin /m d m λϕ=
22
21(
)()tan λϕλ
ϕ∆∆=+∆m m
d d
对波长较长的黄光：ϕm =20 o 15＇,d=3349nm 代入，可得
λ=579.6nm ，λ∆=1.4nm
(579.6 1.3)nm λ=±
对波长较短的黄光：ϕm =20 o 10＇代入，可得
λ=577.3nm ，λ∆=1.4nm
(577.3 1.3)nm λ=±
对紫光：ϕm =20 o 5＇代入，可得
λ=435.7nm ，λ∆=1.2nm
(435.8 1.2)nm λ=±
2）三级光谱下： 对绿光：
由sin m
m d λ
ϕ=
，代入数据m ϕ=29
，可得d =3349.4nm
又由
m
m m m m m d
d d d ϕϕϕϕϕϕtan ln )()ln (22∆=∆∂∂=∆∂∂=∆，m ϕ∆=2’得
d ∆=3.5nm ，
d =(3349.4±3.5)nm
再用d 求其他光的波长
对波长较长的黄光：ϕm =31 o 14＇，d=3349.4nm 代入，得：
λ=578.9nm ，λ∆=0.8nm
(578.90.8)nm λ=±
对波长较短的黄光：ϕm =31 o 9＇，d=3349.4nm 代入，得：
λ=577.5nm ，λ∆=0.8nm
(577.50.8)nm λ=±
对紫光：ϕm =23 o ，d=3349.4nm 代入，得：
λ=436.2nm ，λ∆=0.8nm
(436.20.8)nm λ=±
分析计算结果，与实际波长吻合比较良好。
另外，可以看到，三级谱线下测量后计算的结果教二级谱线下的结果其偏差都更小，与理论推断吻合。
6.3 在i=15 o 时，测定波长较短的黄线的波长。
由
，m=2，可得：
在同侧：λ=577.9nm
在异侧：λ=575.9nm
6.4 最小偏向角法求波长较长的黄线的波长
由公式：
,3,2,1,0,2
sin
2±±±==m m d λδ
代入数据：m=2,δ= 39o 51＇代入，得
λ=579.4nm
与实际值吻合良好。
七、思考题
1）分光计调整好是实验的前提条件。
即应保证分光计望远镜适合观察平行光，平行光管发平行光，两者光轴垂直于分光计主轴。
具体实现步骤同实验4.3分光计的调节。
调节光栅平面与平行光管的光轴垂直，开始粗调使零级谱线尽量处于两侧谱线的对称位置，然后再细调使满足2＇条件。
个人推荐测绿光谱线的衍射角。
思考：不可以用分光计自准法，因为光栅的反射性质远不如三棱镜，自准法时得到的像比较模糊，无法实现高精度的调节。
2）见数据分析
3）先调节望远镜的使其偏移15o ，然后调节光栅位置，用自准法使光栅法线沿望远镜方向，即可保证方位角为15o 。
4）
个人实验总结：
实验前觉得这个实验很简单，但是事实上做的并不快。
一开始的时候把一级谱线当成了二级谱线，耽误了很久。
不过还好后来及时意识到了问题，纠正了错误。
回来处理数据，发现数据质量还不错，自己的眼睛也算是没白辛苦吧。
这是第一次完全用电脑写实验报告，感觉排版有点烂~
总之，下次实验继续努力~。