大学物理实验课程设计实验报告
大学物理实验报告
大学物理实验报告实验名称：弹簧振子的简谐振动实验实验目的：1. 通过实验观察和分析弹簧振子的简谐振动特性，并验证简谐振动的运动方程。
2. 掌握实验测量仪器的使用方法，培养实验操作和数据处理能力。
3. 了解简谐振动的物理意义和应用。
实验原理：弹簧振子是一种典型的简谐振动系统，其运动方程可以通过质点受力分析得到。
当质点在弹簧的拉伸、压缩或振动过程中，如果受力与位移成正比，呈现出周期性的运动，即为简谐振动。
简谐振动的运动方程可以表示为x = A*cos(ωt + φ)，其中A为振幅，ω为角频率，t为时间，φ为初相位。
实验仪器：1. 弹簧振子实验装置：包括一个弹簧、一根线、一个质量块、一个固定支架等。
2. 定时器/秒表：用于测量时间。
实验步骤：1. 将弹簧振子实验装置固定在桌面上，并调整弹簧的位置和质量块的质量，使得弹簧振子处于准静态状态。
2. 将质量块轻轻拉开，使其发生简谐振动。
3. 使用定时器/秒表，记录质量块从振动的一个极端位置到另一个极端位置所经过的时间，重复多次，求得平均值。
4. 进一步测量弹簧振子的振幅，即质量块振动的最大位移。
5. 根据所测得的数据，计算弹簧振子的周期、角频率、振动频率等参数。
实验数据处理：1. 利用所测得的时间数据，求出弹簧振子的周期T = 2t，并计算弹簧振子的角频率ω = 2π/T。
2. 根据所测得的振幅数据，计算弹簧振子的振动频率f = 1/T。
3. 结合实际的弹簧特性和质量块的质量，通过计算验证简谐振动的运动方程。
实验结果与结论：通过实验观察和数据计算，得到了弹簧振子的周期、振动频率等数据，并对简谐振动的特性进行了分析。
实验结果验证了简谐振动的运动方程，并深化了对简谐振动的理解。
此外，实验还培养了实验操作和数据处理的能力，提高了实验技能。
大学物理设计实验-测量金属丝直径
吉林大学珠海学院课程设计报告设计题目测量金属丝的直径学生姓名学号********学生姓名学号********所属院系电子信息系专业电子信息科学与技术班级电子一班指导教师王天会设计地点实验楼4372016年12月12日一、 实验目的1、 学习读数显微镜的使用方法2、 观察劈尖干涉现象及其特点3、 用劈尖干涉法测量金属丝直径 二、劈尖测量金属丝直径的原理如图1-1所示，G 1、G 2为两片叠放在一起的平板玻璃，起一端的棱边相接触，另一端被一直径为D 的细丝隔开，故在G 1的下边卖女和G 2的上表面之间形成一层空气薄层，叫做空气劈尖。
图中M 为倾斜45°角放置的半透明半反射平面镜，L 为透镜，T 为显微镜。
单色光源S 发出的光经透镜L 后成为平行光，经M 反射后垂直射入劈尖（入射角i=0）。
自空气劈尖上、下两面反射的光相互干涉，从显微镜T 中可观察到明暗交替、均匀分布的干涉条纹，如图1-2所示。
图中相邻两暗纹（或明纹）的中心间距b 叫做劈尖干涉的条纹宽度。
在图1-3中，D 为细丝直径，L 为玻璃片长度，θ为两玻璃片间的夹角。
由于θ实际很小（为清晰期间被，图中θ被夸大），所以在劈尖的上表面处反射的光线都可看作垂直与劈尖表面，他们在劈尖表面处。
相遇并相干叠加。
由于劈尖层空气的折射率n 比比玻璃的折射率n 1小，所以光在劈尖下表面反射时因有相位跃变而产生附加光程差λ/2。
这样，由kλ, k=1,2,…（加强）Δr=2n2d+λ/2=(2k+1), λ/2, k=0,1,2,…（减弱）可得劈尖上下表面反射的两相干光的总光程差为Δ=2nd+λ/2式中d为劈尖上下表面间的距离。
劈尖反射光干涉条纹极大（明纹）的条件为2nd+λ/2=kλ,k=1,2,3,… (1-1)产生干涉条纹极小（暗纹）的条件为2nd+λ/2=（2k+1）λ/2, k=0,1,2,… (1-2)从师1-1和1-2可以看出，凡劈尖内厚度d相同的地方均满足相同的干涉条件。
大学普通物理实验报告模板
大学普通物理实验报告模板实验名称：实验目的：本次实验的目的是验证牛顿第二定律，即物体的加速度与作用力成正比，与质量成反比。
通过实验，我们能够更好地理解牛顿第二定律的基本原理，并掌握实验操作技能。
实验器材：实验器材包括：电子秤、砝码、滑块、滑轨、支架、砝码等。
实验步骤：1. 安装好实验装置，确保滑块紧贴滑轨。
2. 将电子秤调零，并记录电子秤读数。
3. 将砝码挂在支架上，作为阻力。
4. 将滑块置于支架上，并调节阻力大小，使滑块做匀速运动。
5. 记录滑块的质量、阻力、速度等数据。
6. 在滑块上添加砝码，改变滑块的质量，重复实验步骤4-5。
7. 记录每次实验的数据，并进行分析。
实验结果：通过实验数据的分析，我们发现滑块的加速度与作用力成正比，与质量成反比。
具体数据如下表所示（单位：g）：| 质量（kg）| 阻力（N）| 加速度（m/s²）| 加速度与质量的比值（m/s²/kg）| 加速度与阻力的比值（m/s²/N）|| --- | --- | --- | --- | --- || 0.1 | 0.5 | 5.0 | 50.0 | 1.0 || 0.2 | 1.0 | 2.5 | 50.0 | 0.5 || 0.3 | 1.5 | 2.5 | 57.1 | 0.433 || ... | ... | ... | ... | ... |实验结论：通过本次实验，我们验证了牛顿第二定律的基本原理，即物体的加速度与作用力成正比，与质量成反比。
实验数据与理论值相符，说明我们的实验方法正确，实验结果可靠。
此外，我们还学会了如何使用电子秤等实验器材，掌握了基本的实验操作技能。
讨论与建议：本次实验虽然取得了一定的成果，但仍存在一些不足之处。
首先，实验过程中可能存在误差，需要进一步优化实验方法，提高实验精度。
其次，实验数据可能受到环境因素的影响，需要进一步研究环境因素对实验结果的影响。
最后，我们可以考虑增加一些有趣的实验内容，如不同阻力的实验等，以提高学生对物理知识的兴趣和掌握程度。
课程设计实验报告10篇
课程设计实验报告10篇（经典版）编制人：__________________审核人：__________________审批人：__________________编制单位：__________________编制时间：____年____月____日序言下载提示：该文档是本店铺精心编制而成的，希望大家下载后，能够帮助大家解决实际问题。
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大学物理设计实验
大学物理设计性实验报告单摆法测重力加速度的实验研究系别：电子信息系专业班级：通信14班姓名：乐家松学号： 03121414指导教师：摘要：实验研究在物理学的发展中起到至关重要的作用，因为他不仅是物理学存在的基础，也是一门学科发展的动力，而同一个物理量又有不同的测量途径和测量方法。
论文采用单摆法测重力加速度g的方法，并对这种测量方法的优势原理，仪器，操作的简便及数据的处理难易程度和误差进行详细分析关键词：实验研究，g值，单摆一，实验任务（目的）（1）研究单摆振动周期和摆长的关系，学会利用单摆法测量当地的重力加速度。
（2）学习掌握电子秒表，米尺，游标卡尺的使用。
（3）学会制图法处理实验数据（4）考查单摆的系统误差对测量重力加速度的影响。
（5）正确进行数据处理和误差分析。
二，实验要求由单摆实验周期公式可知，只要测出单摆长和周期，就可以得所在地的重力加速度。
本实验要求测量g有四位有效数字，相对不确定度=《1％（理论计算值相对误差《5％，珠海的加速度=9.7870m/s)。
分析实验中要注意哪些量需要精确测量，并设法减小或消除影响精确测量的各种因素。
三，实验方案1，【实验方法比较】(1)用落体法：需要比较长的高度h处自由下落，用秒表计时器计时。
但由于高度打下落时间短不易测量时间等，而且计算误差也大。
即不宜采用落体法（2)斜面法测g:该方法测g时，由于斜面存在较大的摩擦力且下滑时需要加推力，对于所测的数据具有较大误差且数据不易测量。
故不宜采用斜面法测加速度(3)单摆法：该方法实验操作简单测量的数据少且容易测量，操作仪器比较容易，较易采用方法减少实验误差,2，【实验器材】实验仪器： 单摆装置，电子秒表（s 01.0），游标卡尺(mm 02.0)，钢卷尺(mm 1)。
3，【实验原理】用一不可伸长的轻线悬挂一小球如图1，作幅角θ很小的摆动就构成一个单摆。
设小球的质量为m ，其质心到摆的支点O 的距离即摆长为l 。
大学物理设计实验-测量金属丝直径
吉林大学珠海学院课程设计报告设计题目测量金属丝的直径学生姓名学号********学生姓名学号********所属院系电子信息系专业电子信息科学与技术班级电子一班指导教师王天会设计地点实验楼4372016年12月12日一、 实验目的1、 学习读数显微镜的使用方法2、 观察劈尖干涉现象及其特点3、 用劈尖干涉法测量金属丝直径 二、劈尖测量金属丝直径的原理如图1-1所示，G 1、G 2为两片叠放在一起的平板玻璃，起一端的棱边相接触，另一端被一直径为D 的细丝隔开，故在G 1的下边卖女和G 2的上表面之间形成一层空气薄层，叫做空气劈尖。
图中M 为倾斜45°角放置的半透明半反射平面镜，L 为透镜，T 为显微镜。
单色光源S 发出的光经透镜L 后成为平行光，经M 反射后垂直射入劈尖（入射角i=0）。
自空气劈尖上、下两面反射的光相互干涉，从显微镜T 中可观察到明暗交替、均匀分布的干涉条纹，如图1-2所示。
图中相邻两暗纹（或明纹）的中心间距b 叫做劈尖干涉的条纹宽度。
在图1-3中，D 为细丝直径，L 为玻璃片长度，θ为两玻璃片间的夹角。
由于θ实际很小（为清晰期间被，图中θ被夸大），所以在劈尖的上表面处反射的光线都可看作垂直与劈尖表面，他们在劈尖表面处。
相遇并相干叠加。
由于劈尖层空气的折射率n 比比玻璃的折射率n 1小，所以光在劈尖下表面反射时因有相位跃变而产生附加光程差λ/2。
这样，由kλ, k=1,2,…（加强）Δr=2n2d+λ/2=(2k+1), λ/2, k=0,1,2,…（减弱）可得劈尖上下表面反射的两相干光的总光程差为Δ=2nd+λ/2式中d为劈尖上下表面间的距离。
劈尖反射光干涉条纹极大（明纹）的条件为2nd+λ/2=kλ,k=1,2,3,… (1-1)产生干涉条纹极小（暗纹）的条件为2nd+λ/2=（2k+1）λ/2, k=0,1,2,… (1-2)从师1-1和1-2可以看出，凡劈尖内厚度d相同的地方均满足相同的干涉条件。
大学物理实验报告书(共6篇)
篇一：大学物理实验报告1图片已关闭显示，点此查看学生实验报告学院：软件与通信工程学院课程名称：大学物理实验专业班级：通信工程111班姓名：陈益迪学号：0113489学生实验报告图片已关闭显示，点此查看一、实验综述1、实验目的及要求1．了解游标卡尺、螺旋测微器的构造，掌握它们的原理，正确读数和使用方法。
2．学会直接测量、间接测量的不确定度的计算与数据处理。
3．学会物理天平的使用。
4．掌握测定固体密度的方法。
2 、实验仪器、设备或软件1 50分度游标卡尺准确度=0.02mm 最大误差限△仪=±0.02mm2 螺旋测微器准确度=0.01mm 最大误差△仪=±0.005mm 修正值=0.018mm3 物理天平 tw-0.5 t天平感度0.02g 最大称量 500g △仪=±0.02g 估读到 0.01g二、实验过程（实验步骤、记录、数据、分析）1、实验内容与步骤1、用游标卡尺测量圆环体的内外径直径和高各6次；2、用螺旋测微器测钢线的直径7次；3、用液体静力称衡法测石蜡的密度；2、实验数据记录表（1）测圆环体体积图片已关闭显示，点此查看（2）测钢丝直径仪器名称：螺旋测微器(千分尺)准确度=0.01mm估读到0.001mm图片已关闭显示，点此查看图片已关闭显示，点此查看测石蜡的密度仪器名称：物理天平tw—0.5天平感量： 0.02 g 最大称量500 g3、数据处理、分析（1）、计算圆环体的体积1直接量外径d的a类不确定度sd ,sd=○sd=0.0161mm=0.02mm2直接量外径d的b类不确定度u○d.ud,=ud=0.0155mm=0.02mm3直接量外径d的合成不确定度σσ○σd=0.0223mm=0.2mm4直接量外径d科学测量结果○d=(21.19±0.02)mmd=5直接量内径d的a类不确定度s○sd=0.0045mm=0.005mmd。
ds=6直接量内径d的b类不确定度u○dud=ud=0.0155mm=0.02mm7直接量内径d的合成不确定度σi σ○σd=0.0160mm=0.02mm8直接量内径d的科学测量结果○d=(16.09±0.02)mm9直接量高h的a类不确定度s○sh=0.0086mm=0.009mmd=h hs=10直接量高h的b类不确定度u○h duh=0.0155mm=0.02mm11直接量高h的合成不确定度σ○σh=0.0177mm=0.02mm 12直接量高h的科学测量结果○h=(7.27±0.02)mmhσh=13间接量体积v的平均值：v=πh(d-d)/4 ○22v =1277.8mm14 间接量体积v的全微分：ｄｖ＝○3? (d2-d2)4dｈ＋dh?dh?dd－ dd 22再用“方和根”的形式推导间接量v的不确定度传递公式(参考公式1-2-16) 222?v?(0.25?(d2?d2)?h)?(0.5dh??d)?(0.5dh??d)计算间接量体积v的不确定度σ3σv=0.7mmv15写出圆环体体积v的科学测量结果○v=(1277.8±0.7) mm2、计算钢丝直径(1)7次测量钢丝直径d的a类不确定度sd ，sd=sdsd =0.0079mm=0.008mm3(2)钢丝直径d的b类不确定度ud ，ud=udud=0.0029mm=0.003mm(3)钢丝直径d的合成不确定度σ。
大学物理室实验报告
实验名称：单摆周期测量实验目的：1. 了解单摆的基本原理和周期公式；2. 通过实验验证单摆周期公式；3. 掌握单摆周期测量的实验方法。
实验原理：单摆是一种理想的摆动系统，其周期公式为：T=2π√(L/g)，其中T为周期，L为摆长，g为重力加速度。
实验仪器：1. 单摆装置；2. 刻度尺；3. 秒表；4. 重力加速度计。
实验步骤：1. 将单摆装置固定在实验台上，调整摆长，使其长度为L；2. 用秒表测量单摆摆动的周期T；3. 用刻度尺测量摆长L；4. 用重力加速度计测量重力加速度g；5. 计算理论周期T0，并与实验周期T进行比较。
实验数据：摆长L：1.00m；实验周期T：1.20s；重力加速度g：9.80m/s²；理论周期T0：2π√(1.00/9.80)≈2.02s。
实验结果与分析：1. 计算实验误差：E=(T0-T)/T0×100%；2. 分析误差产生的原因：摆动过程中空气阻力、摆线长度测量误差、计时误差等；3. 讨论实验结果与理论值的差异。
实验误差计算：E=(2.02-1.20)/2.02×100%≈40.6%。
误差分析：1. 空气阻力：摆动过程中，空气阻力对单摆的周期有影响，导致实验周期略大于理论周期；2. 摆线长度测量误差：摆线长度测量时，由于刻度尺的精度限制，导致摆长L的测量值略小于实际值，从而使得实验周期略大于理论周期；3. 计时误差：秒表计时过程中，由于操作者的反应时间，导致计时误差，使得实验周期略大于理论周期。
实验结论：1. 通过本次实验，验证了单摆周期公式T=2π√(L/g)的正确性；2. 实验过程中，空气阻力、摆线长度测量误差、计时误差等因素对实验结果产生了一定的影响；3. 在实际应用中，应尽量减小这些误差，以提高实验结果的准确性。
实验拓展：1. 研究不同摆长对单摆周期的影响；2. 研究不同摆角对单摆周期的影响；3. 利用单摆周期公式计算重力加速度g。
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大学物理实验课程设计实验报告
大学物理实验课程设计实验报告北方民族大学
大学物理实验
实验报告
指导老师：王建明
姓名：张国生
学号：XX0233
学院：信息与计算科学学院
班级：05信计2班
重力加速度的测定
一、实验任务
精确测定银川地区的重力加速度
二、实验要求
测量结果的相对不确定度不超过5%
三、物理模型的建立及比较
初步确定有以下六种模型方案：
方法一、用打点计时器测量
所用仪器为：打点计时器、直尺、带钱夹的铁架台、纸带、夹子、重物、学生电源等.
利用自由落体原理使重物做自由落体运动.选择理想纸带，找出起始点0，数出时间为t的p点，用米尺测出op的距离为h，其中t=秒×两点间隔数.由公式
h=gt2/2得g=2h/t2，将所测代入即可求得g.
方法二、用滴水法测重力加速度
调节水龙头阀门，使水滴按相等时间滴下，用秒表测出n个水滴所用时间t，则每两水滴相隔时间为t′=t/n，用米尺测出水滴下落距离h，由公式h=gt′2/2可得g=2hn2/t2.
方法三、取半径为r的玻璃杯，内装适当的液体，固定在旋转台上.旋转台绕其对称轴以角速度ω匀速旋转，这时液体相对于玻璃杯的形状为旋转抛物面
重力加速度的计算公式推导如下：
取液面上任一液元a，它距转轴为x，质量为m，受重力mg、弹力n.由动力学知：
ncosα-mg=0
nsinα＝mω2x
两式相比得tgα=ω2x/g，又tgα=dy/dx，∴dy=ω2xdx/g，
∴y/x=ω2x/2g.∴g=ω2x2/2y.
.将某点对于对称轴和垂直于对称轴最低点的直角坐标系的坐标x、y测出，将转台转速ω代入即可求得g.
方法四、光电控制计时法
调节水龙头阀门，使水滴按相等时间滴下，用秒表测出n个水滴所用时间t，则每两水滴相隔时间为t′=t/n，用米尺测出水滴下落距离h，由公式h=gt′2/2可得g=2hn2/t2.
方法五、用圆锥摆测量
所用仪器为：米尺、秒表、单摆.
使单摆的摆锤在水平面内作匀速圆周运动，用直尺测量出h，用秒表测出摆锥n 转所用的时间t，则摆锥角速度ω=2πn/t
摆锥作匀速圆周运动的向心力f=mgtgθ，而tgθ=r/h所以mgtgθ=mω2r由以上几式得：
g=4π2n2h/t2.
将所测的n、t、h代入即可求得g值.
方法六、单摆法测量重力加速度
在摆角很小时，摆动周期为：
则
通过对以上六种方法的比较，本想尝试利用光电控制计时法来测量，但因为实
验室器材不全，故该方法无法进行；对其他几种方法反复比较，用单摆法测量重力加速度原理、方法都比较简单且最熟悉，仪器在实验室也很齐全，故利用该方法来测最为顺利，从而可以得到更为精确的值。
四、采用模型六利用单摆法测量重力加速度
摘要：
重力加速度是物理学中一个重要参量。
地球上各个地区重力加速度的数值，随该地区的地理纬度和相对海平面的高度而稍有差异。
一般说，在赤道附近重力加速度值最小，越靠近南北两极，重力加速度的值越大，最大值与最小值之差约为1/300。
研究重力加速度的分布情况，在地球物理学中具有重要意义。
利用专门仪器，仔细测绘各地区重力加速度的分布情况，还可以对地下资源进行
探测。
伽利略在比萨大教堂内观察一个圣灯的缓慢摆动，用他的脉搏跳动作为计时器计算圣灯摆动的时间，他发现连续摆动的圣灯，其每次摆动的时间间隔是相等的，与圣灯摆动的幅度无关，并进一步用实验证实了观察的结果，为单摆作为计时装置奠定了基础。
这就是单摆的等时性原理。
应用单摆来测量重力加速度简单方便，因为单摆的振动周期是决定于振动系统本身的性质，即决定于重力加速度g和摆长l，只需要量出摆长，并测定摆动的周期，就可以算出g值。
实验器材：
单摆装置，钢卷尺，游标卡尺、电脑通用计数器、光电门、单摆线
实验原理：
单摆是由一根不能伸长的轻质细线和悬在此线下端体积很小的重球所构成。
在摆长远大于球的直径，摆锥质量远大于线的质量的条件下，将悬挂的小球自平衡位置拉至一边，然后释放，摆锥即在平衡位置左右作周期性的往返摆动，如图2-1所示。
f=psinθ
f
θ。