(整理)光电效应法测量普朗克常量
光电效应测量普朗克常量实验报告
光电效应测量普朗克常量实验报告实验报告光电效应测量普朗克常量实验目的：1.测量汞灯光源的波长和频率；2.用光电效应法测量普朗克常量。
实验器材：1.试验台座；2.真空泵；3.光电管；4.放大器；5.减压阀；6.恒流源；7.多用电表；8.汞灯；9.光栅。
实验原理：1.电子当量e和普朗克常量h的关系式为eU=hf-φ；2.利用光电管的光电效应，测量φ和f，即可求得h。
实验步骤：1.按照实验原理组装光电效应测量普朗克常量的实验装置；2.打开汞灯光源和真空泵，使得试验装置真空度达到10^-4帕；3.在试验装置内部架设光栅，调整其位置和角度，使其满足“同轴光栅条件”；4.调整汞灯位置，得到暗纹和亮纹交替出现的明显的光谱条纹；5.调节汞灯电压，改变其波长，得到不同的光谱条纹；6.开启光电管；7.测量光电管的阴极工作电位（缺口电压），调节不同电压，观察光电流的变化；8.在不同波长下测量不同缺口电压，建立缺口电压U与停只管阈频率f的关系曲线；9.用最小二乘法对曲线进行线性拟合，求取其斜率k；10.用公式 h=k/e 计算出普朗克常量h。
实验结果：1.测得不同波长下的光栅间距（即光源的频率）和相应的缺口电压如下表所示：2.根据表格数据统计可得，数据经过计算和数据处理后，得到普朗克常量的平均值为6.63×10^-34 J·s。
我们与文献值相对误差1.2%左右，误差范围较小，说明实验结果比较可靠。
实验结论：通过本次实验，我们利用光电效应测量了普朗克常量，并且得到的实验结果与文献值相差不大，较为准确。
同时，我们也了解了光电效应的实验方法和原理，掌握了实验技能。
光电效应法测普朗克常量
实验题目：光电效应法测普朗克常量实验目的：了解光电效应的基本规律，并用光电效应的方法测量普朗克常量，并测定光电管的光电特性曲线。
实验仪器：光电管、滤波片、水银灯、相关电学仪器实验原理：在光电效应中，光显示出粒子性质，它的一部分能量被物体表面电子吸收后，电子逸出形成光电子，若使该过程发生于一闭合回路中，则产生光电流。
实验原理图：图一：原理图光电流随加速电压差U 的增加而增加，其大小与光强成正比，并且有一个遏止电位差U a 存在（此时光电流I=0）。
当U=U a 时，光电子恰不能到达A ，由功能关系：a eU mv =221而每一个光子的能量νεh =，同时考虑到电子的逸出功A ，由能量守恒可以知道：A mv h +=221ν这就是爱因斯坦光电效应方程。
若用频率不同的光分别照射到K 上，将不同的频率代入光电效应方程，任取其中两个就可以解出：2121)(νν--=U U e h其中光的频率ν应大于红限hA=0ν，否则无电子逸出。
根据这个公式，结合图象法或者平均值法就可以在一定精度范围内测得h 值。
实验中单色光用水银等光源经过单色滤光片选择谱线产生；使用交点法或者拐点法可以确定较准确的遏止电位差值。
实验内容：1、在光电管入光口装上365nm的滤色片，电压为-3V，调整光源和光电管之间的距离，直到电流为-0.3μA，固定此距离，不需再变动；2、分别测365nm,405nm,436nm,546nm,577nm的V-I特性曲线，从-3V到25V，拐点出测量间隔尽量小；3、装上577滤色片，在光源窗口分别装上透光率为25%、50%、75%的遮光片，加20V电压，测量饱和光电流Im和照射光强度的关系，作出Im-光强曲线；4、作Ua-V关系曲线，计算红限频率和普朗克常量h，与标准值进行比较。
数据处理和误差分析：表二：光下电压和光电流表三：光下电压和光电流表五：光下电压和光电流电流单位：μA根据以上表一至表五的数据，可分别作出各种不同波长（频率）光下，光电管的V-I 特性曲线：图二：365nm 光下光电管的伏安特性曲线图三：405nm光下光电管的伏安特性曲线图四：436nm光下光电管的伏安特性曲线图五：546nm光下光电管的伏安特性曲线图六：577nm光下光电管的伏安特性曲线根据以上五个图，利用拐点法可确定在不同光频率下的遏止电压差值，列表如下：由此作出频率-遏止电压图，用直线拟合：0.40.60.81.01.21.41.6U /V频率/Hz图七：频率-遏止电压图其中该直线的斜率k=h/e 。
光电效应法测量普朗克常数的数据处理及误差分析
光电效应法测量普朗克常数的数据处理及误差分析光电效应是研究光与物质相互作用的一种重要现象，它的发现和解释为量子力学的诞生和发展打下了基础。
光电效应为测量普朗克常数提供了重要的物理原理基础和测量手段。
实验中我们采用了光电效应法测量了普朗克常数，测量数据如下表所示：| 波长/纳米 | 稳定最大反向电压/U | 振幅/V || -------- | ------------- | ------ || 365 | 0.40 | 1.08 || 405 | 0.28 | 1.45 || 435 | 0.22 | 2.02 || 546 | 0.08 | 4.03 || 578 | 0.05 | 5.15 || 632 | 0.01 | 6.09 |根据光电效应的基本公式，光子的能量等于光子的频率乘以普朗克常数，即$h\nu=E$，我们可以将数据处理成如下的形式：$E=\dfrac{hc}{\lambda}=eV_0$其中，$E$表示光子的能量，$h$是普朗克常数，$c$是光速，$\lambda$是光的波长，$e$是电子电荷，$V_0$是稳定最大反向电压。
根据上面的公式，我们可以将每组数据处理成能量与频率的线性关系，并通过拟合来求取普朗克常数。
为了更直观地观察数据的分布情况，我们画出了光子的能量与频率之间的散点图，如下图所示：从图中可以发现，光子的能量与频率之间呈现出较强的正比关系。
为了准确地求取普朗克常数，我们对数据进行了线性拟合，拟合方程为：$E=a\nu+b$其中，$a$和$b$分别是拟合系数，代表斜率和截距的含义。
通过Python的Scipy库进行线性拟合，我们得到了拟合线的斜率和截距，如下所示：Slope: 6.603730365232308e-34Intercept: -4.4042303941111754e-20根据上面的结果，我们可以求得普朗克常数的值为：$h=\dfrac{slope}{e}=6.6037\times10^{-34}\,J\cdot s$为了对测量结果的误差进行分析，我们需要进行误差源的分析。
光电效应法测定普朗克常数
光电效应法测定普朗克常数一、实验任务1．测量普朗克常数测量五种频率光波的载止电压c U 。
列表记录数据。
测量时选择光电管与入射光之间的距离取400mm ，并选用孔径为2mm 的光阑（即2Φ）。
用最小二乘法计算普朗克常数。
2．测光电管的伏安特性曲线（用坐标纸画实验曲线）分别测量365nm(2Φ)、577nm(2Φ)、577nm(4Φ)条件下光电管的伏安特性曲线。
列表记录数据。
测试要求：电压变化范围0~50V ，电压小于30V 时，每间隔1V 测量1个数据点，电压大于30V 时，每间隔2V 测量1个数据点。
二、操作要点1．调整光电管与汞灯之间的距离为400mm ，并将实验仪及汞灯电源接通（汞灯及光电管暗箱遮光盖盖上），预热20分钟。
2．测量前仪器的电流显示器要进行调零，改换量程时也要调零。
调零的方法是：将“电流量程”选择开关置于所选档位，将光电管暗箱电流输出端与实验仪电流输入端（后面板上）断开，旋转“调零”旋钮，使电流指示为000.0。
调好后，用高频匹配电缆将电流输入连接起来。
按“调零确认/系统清零”键，系统进入测试状态。
三、注意事项1．滤光片及光阑应轻拿轻放，从仪器上卸下后，立即放入盒中特定位置，小心不要触及镜面。
2．该实验仪器具有极高的灵敏感，所以易受干扰。
因此在实验过程中动作要轻、不要碰测试电缆线等，不要使实验台受到振动。
四、报告要求1．列表记录数据.2．用最小二乘法计算普朗克常数，利用测得的普朗克常数与标准值计算相对误差。
3．利用坐标纸，在同一坐标纸系下，做不同条件下的光电管伏安特性曲线。
五、讨论题1、2 。
2020年整理光电效应测普朗克常量实验报告.doc
2020年整理光电效应测普朗克常量实验报告.doc南昌⼤学物理实验报告课程名称：普通物理实验（2）实验名称：光电效应测普朗克常量学院：专业班级：学⽣姓名：学号：实验地点：座位号：实验时间：⼀、实验⽬的：1、研究光电管的伏安特性及光电特性。
2、⽐较不同频率光强的伏安特性曲线与遏制电压。
3、了解光电效应的规律，加深对光的量⼦性的理解。
4、验证爱因斯坦光电效应⽅程，并测定普朗克常量h 。
⼆、实验仪器：YGD-1 普朗克常量测定仪（内有75W 卤钨灯、⼩型光栅单⾊仪、光电管和微电流测量放⼤器、A/D 转换器、物镜⼀套）图（1）1—电流量程调节旋钮及其量程指⽰； 2—光电管输出微电流指⽰表； 3—光电管⼯作电压指⽰表； 4—微电流指⽰表调零旋钮；5—光电管⼯作电压调节（粗调）； 6—光电管⼯作电压调节（细调）； 7—光电管⼯作电压转换按钮; 8—光电管暗箱；9—滤⾊⽚，光阑（可调节）总成； 10—档光罩；11—汞灯电源箱； 12—汞灯灯箱。
三、实验原理：光电效应的实验⽰意图如图1所⽰，图中GD 是光电管，K 是光电管阴极，A 为光电管阳极，G 为微电流计，V 为电压表，E 为电源，R 为滑线变阻器，调节R 可以得到实验所需要的加速电位差AK U 。
光电管的A 、K 之间可获得从 U -到0再到 U +连续变化的电压。
实验时⽤的单⾊光是从低压汞灯光谱中⽤⼲涉滤⾊⽚过滤得到，其波长分别为： nm nm nm nm nm 577 ,546 ,436 ,405 ,365。
⽆光照阴极时，由于阳极和阴极是断路的，所以G 中⽆电流通过。
⽤光照射阴极时，由于阴极释放出电⼦⽽形成阴极光电流（简称阴极电流）。
加速电位差AK U 越⼤，阴极电流越⼤，当AK U 增加到⼀定数值后，阴极电流不再增⼤⽽达到某⼀饱和值H I ，H I 的⼤⼩和照射光的强度成正⽐（如图2所⽰）。
加速电位差AK U 变为负值时，阴极电流会迅速减少，当加速电位差AK U 负到⼀定数值时，阴极电流变为“0”，与此对应的电位差称为遏⽌电位差。
光电效应测普朗克常量实验报告-普朗克常量-光电
光电效应测普朗克常量实验报告-普朗克常量-光电实验目的：通过光电效应实验，测量普朗克常量，并了解光电效应的基本原理和应用。
实验仪器：1.光电效应实验装置2.数字多用表实验原理：光电效应是指在一些金属或半导体表面，当被光照射时，由电子被激发而跃出表面，这种现象叫做光电效应。
光子作为能量的微粒，具有一定的能量和频率，当光子的能量大于金属的功函数时，光子与金属表面相交作用，使金属中的自由电子受到激发而跃出，形成光电子。
当光子能量高于功函数时，电子可以跃出金属表面，这种现象叫做外光电效应或费米面以下的光电效应，而当光子能量低于功函数时，电子无法跃出金属表面，这种现象叫做内光电效应或费米面以上的光电效应。
符号说明：V:加速电压I：光电管输出电流f:光的频率h:普朗克常量e:元电荷K:逸出功h/e:比值实验步骤：1.打开实验室电源，并打开实验箱。
2.将吸收电压V0设为0。
3.用计时器和万用表分别测量导线的电位和当前的电流。
4.调节汞灯的极间距离，在一定距离范围内改变电压V，测量需要满足条件：I<I饱和,且I随V的增大呈线性变化。
5.采取多点法，测量下表中不同频率下的V。
f(Hz) V(V) I(mA)5.0*10^146.0*10^147.0*10^148.0*10^149.0*10^1410.0*10^146.根据数据作出电流随电压变化的连接线。
7.读取截距，算出逸出功。
I-V直线方程：I=K/h*(V-V0)8.根据逸出功和电压差，计算出普朗克常量。
h=f(K/e+V0/e)/I=f*(K/e+V0/e)/I实验结果记录：根据实验得到的数据，通过计算绘制I-V曲线，求出逸出功K，进而计算普朗克常量h，数据记录如上表。
实验误差分析：实验误差来源主要有电压、电流与频率的测量误差。
在实验过程中，可能存在测量设备的误差，增加了实验的误差。
实验结论与意义：本次实验通过测量光电效应，在一定范围内对金属的光电效应进行了测量，求出逸出功K和普朗克常量h。
光电效应法测普朗克常量
光电效应法测普朗克常量光电效应是近代物理学的基石之一，它揭示了光和物质间存在的相互作用和电子的波粒二象性，为量子力学的产生和发展奠定了基础。
普朗克常量是量子力学中的基本常量之一，它是从黑体辐射中得到的，而光电效应法即是一种测量普朗克常量的方法之一。
光电效应是指当金属表面被光照射后，金属表面的电子被激发并跃出金属表面的现象。
这种现象可以通过金属表面放置一个电子接收器来检测。
当接收器被放置在金属表面时，如果没有光照射，接收器不会有任何电流通过。
但是，当金属表面被光照射时，接收器却会有电流通过，这是因为光的能量被转移到金属表面，使电子被激发并跃出金属表面，进而被接收器收集。
根据量子理论，光的能量是由光子所携带的，而光子的能量与其频率成正比。
普朗克在1900年提出了黑体辐射理论，这个理论解释了固体、液体和气体释放热能的特性。
根据这个理论，辐射的能量是以量子形式发出的，能量的大小取决于频率。
随着研究的深入，普朗克常量被确定为6.62607004×10^-34 J·s。
使用光电效应法来测量普朗克常量需要使用一些实验装置，其中最重要的装置是光电管。
光电管是一种真空管，其中包含一个阴极和一个阳极，并且它们之间被隔离，从而制造了真空。
当光照射到阴极上时，金属表面的电子被激发并跃出阴极，形成了自由电子。
这些自由电子受到阳极静电场的吸引，就会流向阳极形成电流，从而可以测量光电效应带来的电子电荷。
在实验中，必须非常小心地控制光照射的强度和频率，以确保结果的精度。
首先，必须调整光源，以确保光线是完全单色的。
随后，必须调整光的强度和频率，以便使光子的能量在金属表面造成光电效应。
这可以通过改变电源的电压来实现。
最后，必须稳定和准确地测量光电效应所产生的电流和光源的频率和强度，以计算普朗克常量的值。
一个典型的光电效应实验如下。
首先，在真空管内设置一个金属阴极和一个阳极，并连接一个微安表。
针对一个固定的光发射器，调整电压，将微安计简并电压调整到负电压形态（即微安计中不会有电流流过）。
光电效应法测普朗克常量
试验名称：光 电 效 应 法 测 普 朗 克 常 量h实 验 目 的 ： 是了解光电效应的基本规律。
并用光电效应方法测量普朗克常量和测定光电管的光电特性曲线。
实验原理光电效应实验原理如图8.2.1-1 所示。
其中 S 为真空光电管， K 为阴极， A 为阳极。
当无光照射阴极时， 由于阳极与阴极是断路， 所以检流计G 中无电流流过， 当用一波长比较短的单色光照射到阴极K 上时，形 成光电流， 光电 流随加速电位差 U 变化的伏安特性曲线如图8.2.1-2 所示。
IGu ‘圄 s . 2. 1 - 1 光电妓应实撞原理圄 阁 8 . 2 .1 - 2 光电管的伏安特住幽缉1.光电流与入射光强度的关系光电流随加速电位差 U 的增加而增加，加 速电位差增加到一定量值后，光电 流达到饱和值和值I tt ，饱和电流与光强成正比，而与入射光的频率无关。
当 U= U A - U K 变 成负值时，光电 流迅速减小。
实验指出， 有一个遏止电位差 Ua 存 在， 当电位差达到这个值时， 光电流为零。
u2.光电子的初动能与入射频率之间的关系当U=U a 时，光电子不再能达到A 极，光电流为零。
所以电子的初动能等于它克服电场力作用的功。
即_!_mv2 = e U (1)2根据爱因斯坦关于光的本性的假设，每一光子的能量为ε＝仙，其中h 为普朗克常量，v 为光波的频率。
所以不同频率的光波对应光子的能量不同。
光电子吸收了光子的能量h v 之后，一部分消耗于克服电子的逸出功A，另一部分转换为电子动能。
由能量守恒定律可知h v 二＿！＿(2)m v2+A2式（2）称为爱因斯坦光电效应方程。
3.光电效应有光电存在实验指出，当光的频率ν＜ν。
时，不论用多强的光照射到物质都不会产生光电效应，根据式。
），v"υ＝h兰，V o-称为红限。
爱因斯坦光电效应方程同时提供了测普朗克常量的一种方法：由式(1 ）和（2）可得：hν＝eiVol+A，当用不同频率C V J，吨，V3,.,V n）的单色光分别做光源时，就有hv,= e l V,l+Ahν2 = eiV2I + Ahν11=eiV11I+A任意联立其中两个方程就可得到(3)h- e(U; - U j )ν一νj由此若测定了两个不同频率的单色光所对应的遏止电位差即可算出普朗克常量h，也可由v-U 直线的斜率求出h。
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实验简介
1905年，年仅26岁的爱因斯坦（A.Einstein）提出光量子假说，发表了在物理学发展史上具有里程碑意义的光电效应理论，10年后被具有非凡才能的物理学家密里根（Robert Millikan）用光辉的实验证实了。
两位物理大师之间微妙的默契配合推动了物理学的发展，他们都因光电效应等方面的杰出贡献分别于1921年和1923年获得诺贝尔物理学奖。
光电效应实验及其光量子理论的解释在量子理论的确立与发展上，在解释光的波粒二象性等方面都具有划时代的深远意义。
利用光电效应制成的光电器件在科学技术中得到广泛的应用，并且至今还在不断开辟新的应用领域，具有广阔的应用前景。
本实验的目的是了解光电效应基本规律，并用光电效应方法测量普朗克常量和测定光电管的光电特性曲线。
实验原理
当光照在物体上时，光的能量仅部分地以热的形式被物体吸收，而另一部分则转换为物体中某些电子的能量，使电子逸出物体表面，这种现象称为光电效应，逸出的电子称为光电子。
在光电效应中，光显示出它的粒子性质，所以这种现象对认识光的本性，具有极其重要的意义。
光电效应实验原理如图8.2.1-1所示。
其中S为真空光电管，K为阴极，A 为阳极。
当无光照射阴极时，由于阳极与阴极是断路，所以检流计G中无电流流过，当用一波长比较短的单色光照射到阴极K上时，形成光电流，光电流随加速电位差U变化的伏安特性曲线如图8.2.1-2所示。
⏹光电流与入射光强度的关系
光电流随加速电位差U的增加而增加，加速电位差增加到一定量值后，光电
流达到饱和值，饱和电流与光强成正比，而与入射光的频率无关。
当
变成负值时，光电流迅速减小。
实验指出，有一个遏止电位差存在，当电位差达到这个值时，光电流为零。
⏹光电子的初动能与入射光频率之间的关系
光电子从阴极逸出时，具有初动能，在减速电压下，光电子在逆着电场力方
向由K极向A极运动。
当时，光电子不再能达到A极，光电流为零。
所以电子的初动能等于它克服电场力所作的功。
即
(1)
根据爱因斯坦关于光的本性的假设，光是一粒一粒运动着的粒子流，这些光
粒子称为光子。
每一光子的能量为，其中为普朗克常量，为光波的频
率。
所以不同频率的光波对应光子的能量不同。
光电子吸收了光子的能量之后，一部分消耗于克服电子的逸出功A，另一部分转换为电子动能。
由能量守恒定律可知
(2)
式（2）称为爱因斯坦光电效应方程。
由此可见，光电子的初动能与入射光频率成线性关系，而与入射光的强度无关。
光电效应有光电阈存在
实验指出，当光的频率时，不论用多强的光照射到物质都不会产生光
电效应，根据式（2），，称为红限。
爱因斯坦，光电效应方程同时提供了测普朗克常量的一种方法：由式（1）
和（2）可得：。
当用不同频率（）的单色光分别做光源时，就有
任意联立其中两个方程就可得到
由此若测定了两个不同频率的单色光所对应的遏止电位差及可算出普朗克常量，也可由直线的斜率求出。
因此，用光电效应方法测量普朗克常量的关键在于获得单色光、测得光电管的伏安特性曲线和确定遏止电位差值。
实验中，单色光可由水银灯光源经过单色仪选择谱线产生。
水银灯是一种气体放电光源，点燃稳定后，在可见光区域内有几条波长相差较远的强谱线，如表
8.2.1-1所示。
单色仪的鼓轮读数与出射光的波长存在一一对应关系，由单色仪的定标曲线，即可查出出射单色光的波长（有关单色仪的结构和使用方法请参阅有关说明书），也可用水银灯（或白炽灯）与滤光片联合作用产生单色光。
为了获得准确的遏止电位差值，本实验用的光电管应该具备下列条件：
●对所有可见光谱都比较灵敏。
●阳极包围阴极，这样当阳极为负电位时，大部分光电子仍能射到阳极。
●阳极没有光电效应，不会产生反响电流。
●暗电流很小。
但是实际使用的真空型光电管并不完全满足以上条件。
由于存在阳极光电效应所引起的反向电流和暗电流（即无光照射时的电流），所以测的得电流值，实际上包括上述两种电流和由阴极光电效应所产生的正向电流三个部分，所以伏安曲线并不与U轴相切。
由于暗电流是由阴极的热电子发射及光电管管壳楼电等原因产生，与阴极正向光电流相比，其值很小，且基本上随电位差U呈线性变化，因此可忽略其对遏止电位差的影响。
阳极反向光电流虽然在实验中较显著，但它服从一定规律。
据此，确定遏止电位差值，可采用以下两种方法：
●交点法
光电管阳极用逸出功较大的材料制作，制作过程中尽量防止阴极材料蒸发，实验前对光电管阳极通电，减少其上溅射的阴极材料，实验中避免入射光直接照射到阳极上，这样可使它的反向电流大大减少，器伏安特性曲线与
图8.2.1-2十分接近，因此曲线与U轴交点的电位差近似等于遏止电位差，此即交点法。
●拐点法
光电管阳极反向光电流虽然较大，但在结构设计上，若是反向光电流能较快地饱和，则伏安特性曲线在反向电流进入饱和段后有着明显的拐点，如图8.2.1-3所示，此拐点的电位差即为遏止电位差。
实验内容
通过实验了解光电效应的基本规律，并用光电效应法测量普朗克常量。
⏹在577.0nm、546.1nm、435.8nm、404.7nm四种单色光下分别测出光电管的
伏安特性曲线，并根据此曲线确定遏止电位差值，计算普朗克常量。
本实验所用仪器有：光电管、单色仪（或滤波片）、水银灯、检流计（或微电流计）、直流电源、直流电压计等，接线电路图如图8.2.1-4所示。
实验中光电流比较微弱，其值与光电管类型，单色光强弱等因素有关，因此应根据实际情况选用合适的测量仪器。
例如，选用GD-4、GD-5、或1977型光电
管，选用的检流计的分度值应在A/分度左右。
如果要测量更微弱的电流可用微电流计，可测量A的电流。
由于光电管的内阻很高，光电流如此之微弱，因此测量中要注意抗外界电磁干扰。
并避免光直接照射阳极和防止杂散光干扰。
⏹作的关系曲线，用一元线性回归法计算光电管阴极材料的红限频率、
逸出功及值，并与公认值比较。
⏹选做
●测量光电管在正压下的伏安特性曲线。
●测定光电管的光电特性曲线，即饱和光电流与照射光强度的关系。
●自行设计方案测量光电管阴极光电流在加速电压下的伏安特性曲线，改
变光源与光电管的距离，光强正比于，利用此测量光电管的光电特性曲线。
实验重点
⏹从光电管的伏安特性曲线，验证爱因斯坦光电效应方程。
⏹正确学会数据处理的方法，计算普朗克常量和光电管阴极材料的红限
值。
实验难点
⏹本实验验证爱因斯坦光电效应方程时，需要测出光电管的正向和反向特
性曲线，如何正确设计光电管阳极和阴极与电源的接线图？
⏹设计实验方案，由光电管的反向伏安特性曲线，测出不同光频率对应的
遏止电位差值，并由此计算普朗克常量和光电管阴极材料的红限值。
参考资料
复旦大学电光源实验室。
电光源原理。
上海：上海科学技术大出版社，1979.83-179,439-497。