介质阻挡放电中体放电和沿面放电的光谱线形研究
电介质和沿面放电的实训总结

电介质和沿面放电的实训总结
介质阻挡放电是一种典型的非平衡态交流气体放电,由于它的工作气压可以达到一个大气压以上,可以不需要真空密封装置,因此在工业生产方面具有广泛的应用前景。
同时介质阻挡放电体系是一个远离平衡态的非线性系统,能产生丰富的斑图结构,这个体系也为研究斑图动力学提供了很好的实验系统。
降低放电电极温度是实现斑图中微放电丝稳定的重要条件,我们在实验中使用水作为放电电极,可以保证稳定放电又可以观察和测量。
在空气中的大气压介质阻挡放电中,实验发现在33kHz驱动频率时放电是丝模式,放电丝很稳定且它们之间基本上是按照六边形自组织起来的;当驱动电压为3kHz时,放电为条带斑图。
对于微放电丝模式,分别研究了驱动电压和气隙宽度对于放电丝间距和微放电丝直径的影响,对这些关系给予了初步的解释。
利用相关函数的方法研究了放电斑图中微放电丝的空间相关性。
介质阻挡放电电源和放电特性及其应用的研究的开题报告

介质阻挡放电电源和放电特性及其应用的研究的开题报告【摘要】介质阻挡放电技术已经广泛应用于气体放电等领域,而介质阻挡放电电源和放电特性的研究则是该技术不断发展的基础。
本文拟通过对介质阻挡放电电源和放电特性的研究,探究其在气体放电等领域的应用。
【关键词】介质阻挡放电,电源,放电特性,应用【正文】1. 研究背景介质阻挡放电技术作为一种高压、低电流的放电技术,已经被广泛应用于气体离子源、等离子体反应器、微波发生器、高压气体放电灯等领域。
其优点在于放电初始化简单、能量损失小、稳态操作可靠等。
然而,介质阻挡放电技术的应用也受到了许多因素的制约,如放电时的声发射、热发射等。
2. 研究目的与意义介质阻挡放电电源和放电特性的研究,是指从基本发生和传输现象开始,探讨介质阻挡放电现象以及基本性质、机理等问题的研究。
通过对介质阻挡放电电源和放电特性的研究,可以深入了解介质阻挡放电技术的基本原理,进而提高其应用的效率和可靠性。
其意义在于为气体放电等领域的研究和应用提供支持,为推动新型高效、节能、绿色的能源技术的发展提供科学依据。
3. 研究方法本文采用文献研究法,收集和分析现有的介质阻挡放电电源和放电特性的研究成果,包括电场分布、电晕放电、辉光放电、平坦放电等方面。
此外,还将通过数值模拟等方法,对研究过程中产生的问题进行分析和验证。
4. 研究内容本文将重点从以下几个方面进行研究:(1)介质阻挡放电基本理论介质阻挡放电技术的基本原理是电荷在介质中的传导、积累及终止放电过程。
该部分将围绕电荷转运、空间载流子分析等方面开展研究。
(2)介质阻挡放电电源介质阻挡放电电源的研究主要涉及放电电源的理论建模、建模算法以及数值计算等方面。
该部分将建立模型,分析与模拟电源的放电过程。
(3)介质阻挡放电特性介质阻挡放电特性研究的学科内容十分广泛,既涉及电场分布、电晕放电、辉光放电、平坦放电等方面,也涉及其所产生的声发射、热发射、光发射等问题。
该部分将在以上方面进行研究。
沿面型介质阻挡放电等离子体流动控制实验研究

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光谱法诊断介质阻挡放电实验研究的开题报告

光谱法诊断介质阻挡放电实验研究的开题报告
【题目】光谱法诊断介质阻挡放电实验研究
【摘要】介质阻挡放电是一种重要的气体放电形式,在电力系统绝缘设计、行业安全生产等方面具有广泛的应用。
本研究将采用光谱法对介质阻挡放电过程中的气体分子辐射进行监测和分析,以探究介质阻挡放电过程中的物理规律,为其安全可靠的应用提供参考依据。
【关键词】光谱法,介质阻挡放电,气体分子辐射,监测,分析
【研究重点】
1. 分析介质阻挡放电过程中气体分子辐射的光谱信号特征,确定适合的光谱监测方法。
2. 搭建光谱监测系统,进行实验测量,得到实验数据。
3. 对实验数据进行分析,探究介质阻挡放电过程中的物理规律。
【研究方法】
1. 选择适当的光谱监测方法,对气体分子辐射光谱信号进行监测和分析。
2. 搭建光谱监测系统,包括光谱仪、气体放电系统等。
3. 按照实验方案进行介质阻挡放电实验,获取实验数据。
4. 对实验数据进行处理和分析,获得介质阻挡放电过程中的物理规律。
【预期成果】
1. 确定适合的光谱监测方法,并进行实验验验证。
2. 探究介质阻挡放电过程中的物理规律,为其安全可靠应用提供参考依据。
3. 优化介质阻挡放电系统,并提出相应的优化建议。
【研究意义】
本研究可为介质阻挡放电相关领域的研究提供主流的监测和分析手段,为其安全可靠的应用提供科学依据和技术支持。
另外,研究中使用的光谱技术可以应用于其他领域,具有一定的推广和应用价值。
介质阻挡放电中亮暗点放电的谱线线形及振动温度

1 实验 部分
如 图 l所示 是介质阻挡放 电中等离子体参数 光谱 诊断的 实验装 置。这套 放 电装 置包 含真 空 室 、水 电极 、驱 动 电源 。 信号 的采集 和分析几部分 。 主要 的核心部分是 特殊设计 的 其
收 稿 日期 :2 1一 2l 。 订 日期 : 0 20 O 0 1l O 修 2 1—32
n h i g 2 在一侧拍 照 ,另一侧 应用 光谱仪 ( C ON o aD maeZ ) A T
S -7 8 C D:l3 0 0 ies P25 , C 4 ×4 0p l,光栅 : 0 ,18 0 0 x 3 0 0 ,24 0
中 , 次发 现了一种 中心为亮点 ,四周 围绕着 四个 暗点的放 首 电模 式 。 步实 验发 现 ,不仅 两者 的亮 度不 同 ,而且通 过采 初
G ・2 1m 1
, 辨率 : . 0 m) 分 0 0 5n 采集 光谱 ,并用 计算 机进行
记 录分析 。 动光纤 探头 , 集不 同位 置的光线 进人 光谱仪 移 采
集 中心亮点和周 围暗点 的等离 子体 发射谱线表 明 , 者的原 二 子谱线 中心波长 和分 子谱线 的相对强度也不 同 , 明中心亮 表
介质 阻挡 放 电 中亮 暗点 放 电的谱 线 线形 及 振动 温 度
董丽芳 , 耿轶青 ,闫冬梅 , 亚飞 ,申中凯 , 国良, 稽 仝 李 彝
河北大学物理科学与技术学院 , 河北 保定 0 1 0 702
摘
要
在氩气 / 空气 的混合气体介质 阻挡放 电中 ,首次在 高温条件下观察到亮点 和暗点共存 的放电 ,比较
第3 卷, 6 2 第 期
20 12年 6月
光
S e to c p n r cr lAn lss p c r s o y a d s ) t a a y i e
空气介质阻挡放电不同放电模式的光谱特性

同, 但转 变气压 与气 隙间距的乘积值保持不变 。
关键词 介质阻挡放 电;类辉光放 电; 流光放 电 文献标识码 :A 文章编号 :10 —53 20 }404 —3 0 00 9 (0 8 0—7 50 体为空气 。 高压探头 ( krnxP 0 5 Tet i 6 1A,10 X 用来测外加 o 00 )
收 稿 日期 :2 0—11 . 订 日期 :2 0 -22 0 61 -5 修 0 70 —8
2 实验结果与讨论
实验发现 ,固定气隙间距 —l 5Ir ,气压不 同,放 _ L In时 电模式不 同。当气压 P在 0 O ~O 1ar ,放 电呈现 弥散 . 5 . t n时
基金项 目:国家 自然科学基金项 目(0 7 0 7 , 1 5 5 2 ) 教育 部高等学 校博士学 科点专 项科研基 金项 目( 0 5 0 5 0 ) 2 0 0 7 0 1 和河北省 自然 科学基金项 目 ( 20 0 0 5 ) A 0 60 9 0 资助
中图分类号 : 6 . ; 3 . O4 1 2 0 3 4 4
引 言
介质阻挡放 电( 简称 D D)又 叫无 声放 电,是一 种典 型 B
电压 , 电倍增管 ( C 2 5 用来测量介质阻挡放 电总 的光 光 R A7 6 )
学发 射 信 号 ,用 数 字 示 波 器 ( e t nx TD 0 4 0 T kr i o S 3 5 ,5 0 MHz采集 电信号和光信号 。气体 放 电发 出的光经焦距 为 1 ) o
作者简介 : 董丽芳 ,女 ,1 6 9 3年生 ,河北大学物理科学与技术学院教授 e i: o gf h u eu c - l d n l b d , a ma @
维普资讯
介质阻挡放电中体放电和沿面放电的光谱线形研究
3 0 9
0 0G·mm-1 光栅 ,利用光谱仪的两 个 选择光谱仪的 24 光纤探头 ,在 6 9 3~7 0 0n m 的范围内同时采集了 V D和S D 的A 谱 线 ,如 图 3 所 示 。从 图 中 可 以 看 出 , rⅠ( 2 犘2 →1 犛 5) V D 的谱线强度明显高于 S D 的谱线强度 。 D和S D的 A rI谱 线 随 压 强 的 变 化 , 实验同时研究 了 V 发现二者变化规律相 似 ,为 简 单 起 见 ,图 4 仅 给 出 了 S D的 低气压1 A r Ⅰ 谱线随压强的变化 。由图可见 ,与参考 谱 线 ( 0 相比 ,随着压强的增大 ,谱线 P a 左右氩气放电的 A r Ⅰ 谱线 ) 均向长波方向移 动 。仔 细 观 察 发 现 ,谱 线 的 左 支 基 本 重 合 , 而右支随压强的增大向长波方向移动 。
犉 犻 2 犜 犺 犲狏 狅 犾 狌 犿 犲犱 犻 狊 犮 犺 犪 狉 犲( 犞 犇) 犪 狀 犱 狊 狌 狉 犳 犪 犮 犲犱 犻 狊 犮 犺 犪 狉 犲( 犛 犇) 犵 犵 犵 狅 犫 狊 犲 狉 狏 犲 犱 犻 狀犇 犅 犇狌 狀 犱 犲 狉狋 犺 犲犲 狓 犲 狉 犻 犿 犲 狀 狋 犪 犾狆 犪 狉 犪 犿 犲 狋 犲 狉 狊狅 犳 狆 , , 犝 =3 2犽 犞, 0犽 犎 狕 0犽 犘 犪 犱=3 8 犿犿, 犳=6 狆=6 犪 狀 犱χ=9 9 9% 犃狉 犲 狉 犲 狊 犲 狀 狋 狊犞 犇犪 狀 犱犅狉 犲 狉 犲 狊 犲 狀 狋 狊 犛 犇 狆 狆 狊 犜 犺 犲 犲 狓 狅 狊 狌 狉 犲 狋 犻 犿 犲狅 犳 狋 犺 犲狆 犺 狅 狋 狅 狉 犪 移 亦 与 电 子 密 度 有 关 。非 氢 原子的谱线频移 犱 t 与电子密度 犖 e 之间的关系式为
介质阻挡放电中亮暗点放电的谱线线形及振动温度
介质阻挡放电中亮暗点放电的谱线线形及振动温度董丽芳;耿轶青;闫冬梅;稽亚飞;申中凯;仝国良;李犇【摘要】The emission spectrum line shift and vibrational temperature of the bright dot and dark dot discharges, which are observed in the argon and air dielectric barrier discharge at high temperature for the first time were measured and compared. The line shift of the spectral line of the Ar I (2P2→1S5) is measured and the vibrational temperature was calculated using by the emission spectral lines of the N2 second positive band system (C3Ⅱu→B3Ⅱg). The results show that the spectrum line shift of the bright dot discharge channel is larger than that of the dark dot channel, which indicates that the former has higher electron density compared to the latter, and the vibrational temperature of the dark dot discharge channel is higher than that of the bright dot discharge channel.%在氩气/空气的混合气体介质阻挡放电中,首次在高温条件下观察到亮点和暗点共存的放电,比较了中心亮点及四周暗点放电的谱线频移,并测量了它们的振动温度.实验采用氩原子ArⅠ (2P2-1S5)的发射谱线测量谱线频移,采用氮分子第二正带系(C3Ⅱu→B3Ⅱg)的发射谱线测量振动温度.结果表明:中心亮点放电中的ArⅠ (2P2→1S5)谱线的频移大于四周的暗点放电谱线的频移,表明前者电子密度较高;四周的暗点的放电振动温度高于中心亮点放电的振动温度.【期刊名称】《光谱学与光谱分析》【年(卷),期】2012(032)006【总页数】3页(P1487-1489)【关键词】介质阻挡放电;光谱诊断;谱线频移;振动温度【作者】董丽芳;耿轶青;闫冬梅;稽亚飞;申中凯;仝国良;李犇【作者单位】河北大学物理科学与技术学院,河北保定071002;河北大学物理科学与技术学院,河北保定071002;河北大学物理科学与技术学院,河北保定071002;河北大学物理科学与技术学院,河北保定071002;河北大学物理科学与技术学院,河北保定071002;河北大学物理科学与技术学院,河北保定071002;河北大学物理科学与技术学院,河北保定071002【正文语种】中文【中图分类】O461.2;O433.4介质阻挡放电(无声放电),是一种低温等离子体气体放电[1-6]。
针板型介质阻挡放电的光电特性研究
针板型介质阻挡放电的光电特性研究
针板型介质阻挡放电是一种常见的电器故障,对电气设备的正常运行造成了严重影响。
为了研究针板型介质阻挡放电的光电特性,我们进行了一系列实验和分析。
首先,我们制备了一组具有不同针板结构的样品。
通过在样品上施加高电压,观察并记录了针板结构在放电过程中的光电特性变化。
实验结果表明,针板型介质阻挡放电的光电特性与针板的材料、形状和尺寸等因素密切相关。
其次,我们利用光电子发射能谱(Photoemission Electron Spectroscopy,简称PES)技术,对放电前后的样品进行了表面分析。
实验结果显示,放电会导致针板表面的氧化物生成,同时产生大量的电子和离子。
这些电子和离子的释放与光电特性的变化密切相关。
进一步分析表明,针板型介质阻挡放电的光电特性主要受到以下几个因素的影响:一是电场强度,电场强度越大,放电过程中产生的电子和离子越多,光电特性变化越显著;二是针板材料的能带结构,材料的能带结构决定了电子的能级分布和发射能量,进而影响光电特性的变化;三是针板的形状和尺寸,形状和尺寸的变化会改变电场分布和电场强度分布,进而影响光电特性的变化。
综上所述,针板型介质阻挡放电的光电特性研究是一个复杂而有意义的课题。
通过实验和分析,我们可以更好地理解和掌握针板型介质阻挡放电的机理和特性,为电气设备的故障诊断和防护提供科学依据。
未来的研究还可以探索更多的影响因素,加深对针板型介质阻挡放电光电特性的认识,并提出更有效的防护措施,以保障电气设备的安全运行。
介质阻挡放电六边形斑图稳定过程的光谱研究
在氩气 / 空气混合气体 的介质阻挡放 电中,随着 电压 的升 高 , 放 电丝 直径增 大 , 六边 形斑 图逐渐稳 定 ,同时
放 电颜色 由紫色逐渐变 为灰 白色 , 说 明其 等离 子体状 态及参 数可能 发生 了变化 。测量 了六边形斑 图放 电过 程 中氮分子谱线和氩原子谱线相 对于氩原子 7 6 3 . 5 1 n I n的相对强度 、分子振 动温度和 电子激发温 度随外 加 电压 的变 化。结果发现 : 氮分 子谱线 相对强度随 电压增加而降低 , 氩原子谱线相对强度却升高 ;分子振 动温
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如
ቤተ መጻሕፍቲ ባይዱ加
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3 . 0 3 . 5 4 . 0 4 . 5 5 . 0 5 . 5 6 . 0 6 . 5 7 . 0 7 . 5 U/ k V
30 3 . 5 4 . 0 4 . 5 5 . 0 5 . 5 6 . 0 6 . 5 7 . 0 7 . 5
其等离子体参数 及状态有关_ 9 ] 。因而 , 研 究放 电丝运 动状态
与等离子体参数 及状 态的关系 ,对于搞清介质 阻挡放 电斑 图 的形成机制 具有 重要意义 。 但 是 ,目前有 关这方 面 的研 究 尚
未见报道 。鉴于此 , 本 工作 首次对 等离 子体激 发状 态 、分子
振动温度及 电子激发温度对放 电丝运 动状态的影响进行 了研 究 ,并对 斑图形成 的相关机制进行 了讨论 。
1 实验部分
实验装 置如 图 l所示 。 将 两个 直径为 7 0 mm, 玻璃边界 厚 1 . 5 mm 的圆柱形容器充满水作 为水 电极 ,每个 容器都 有
一
阻挡放 电中 ,当 p d 值( 气压 P与气 隙 间距 d值 的乘 积) 较高
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S D 中的电荷转移 ,并 讨 论 了 介 质 阻 挡 放 电 中 电 场 强 度 分 布 和能量密度 对 生 产 效 率 和 臭 氧 合 成 的 影 响 。K o e l s c h a t z等 g
[2] ,分 别 介 绍 了 它 们 各 自 报道了 V D和S D 的各种放电 现 象 1
引 言
[ 1, 2] ( 简称 D 是一种典型的非平衡态交 B D) 介质阻挡放电 流气体放电 ,其 具 有 装 置 简 单 、成 本 低 及 操 作 便 捷 等 特 点 ,
1 实验部分
T e k 实验装置 主 要 由 高 压 电 源 、水 电 极 、数 字 示 波 器 ( ) 、 ( ) ( 高 速 照 相 机 及 光 谱 仪 t r o n i xD P O 4 1 0 4 B H S F Cp r o A C 等 组 成 ,如 图 1 所 示 。两 个 装 T ON A D VAN C E DS P2 7 5 0 A) 满水的内径为 7 0 mm 的 圆 柱 形 容 器 作 为 水 电 极 ,每 个 水 电 极分别通过一金属 圈 连 接 到 频 率 为 6 0k H z 的 高 压 电 源 。电 极的两端用厚度为 1 . 5 mm 的 玻 璃 密 封 ,并 作 为 介 质 层 ,层 间放一块间隙 犱 可调的框架 。将上述放电装置放 于 充 满 含 量 。电 为9 9 . 9% 氩气的反应室中 ,气压变化范围是 4 0~6 0k P a
在臭氧合成 、灭菌消毒 、污染物控制 、蚀 刻 、材 料 表 面 改 性 、
3 9] 紫外光源以及等离 子 体 显 示 器 等 工 业 领 域 [ 得到了广泛应
用 。介质阻挡放电的放电形式可分为二种 :体放电 ( 和沿 V D) 。由于介质阻挡放电特性决定着工业生产应用效 面放电 ( S D) 率 ,因此 ,对它们的研 究 已 成 为 近 些 年 的 热 点 。徐 学 基 等 研 ,分 别 讨 论 了 V D和S D 中的电荷转移和微放电对介质阻挡 放 电 性 能 的 影 响 。 P i e t s c h 究了介质阻挡放电 的 性 能 与 应 用
2 0 1 3 0 4 2 6,修订日期 : 2 0 1 3 0 6 2 8 收稿日期 : ) ,教育部博士点基金项目 ( ) ,河北省科技厅重 点 项 目 ( ,河 北 省 教 1 1 1 7 5 0 5 4 2 0 1 0 1 3 0 1 1 1 0 0 0 1 1 1 9 6 7 1 3 5 D) 基金项目 :国家自然科学基金项目 ( ) 育厅重点项目 ( 资助 Z D 2 0 1 0 1 4 0 : 1 9 6 3 年生 ,河北大学物理科学与技术学院教授 e m a i l d o n l f a i l . h b u . e d u . c n 作者简介 :董丽芳 ,女 , @m g
犉 犻 5 犜 犺 犲狑 犻 犱 狋 犺狅 犳犃 狉 Ⅰ( 2 犘 1 犛 狊 犲 犮 狋 狉 犪 犾 犾 犻 狀 犲狅 犳 2→ 5) 犵 狆 犞 犇犪 狀 犱犛 犇犪 狊犪犳 狌 狀 犮 狋 犻 狅 狀狅 犳 狋 犺 犲犵 犪 狊狆 狉 犲 狊 狊 狌 狉 犲
3 1 0
光谱学与光谱分析 第 3 4卷 放电条件 ,实验测量了 犱 值从 3 . 8mm 增大到 4 . 4mm 时 V D 和S D的 A r Ⅰ 谱线展宽 ,如图 7 所示 。从图中 可 以 看 出 ,随 着 犱 值的增大 , V D和S D 的谱线展宽均增加 ,反映二者的电 子密度均随 犱 值的增大而升高 。
放电丝自组织形成 的 各 种 结 构 。但 以 上 对 V D和S D 放电性 能的研究均是分开 的 ,没 有 同 时 对 V D和S D 放电性能进行 深入的研究与对比 。针对于此 ,本 工 作 利 用 双 水 电 极 介 质 阻 挡放电装置 ,同时实现了 V D和S D,首次研究比较了 V D和 S D 的光谱线形随 放 电 参 数 的 变 化 。对 深 入 研 究 同 一 系 统 中 V D和S D 的放电性能及其在工业领域的应用具有重要意义 。 犉 犻 1 犛 犮 犺 犲 犿 犪 狋 犻 犮犱 犻 犪 狉 犪 犿狅 犳 狋 犺 犲 犲 狓 犲 狉 犻 犿 犲 狀 狋 犪 犾 狊 犲 狋 狌 犵 犵 狆 狆
第 2 期 光谱学与光谱分析 压由高压探头测量 ,并由数字 示 波 器 采 集 和 存 储 。高 速 照 像 机用于拍摄放电的瞬时图 像 。放 电 发 出 的 光 经 焦 距 为 1 0c m 透镜会聚后 ,利 用 两 个 光 纤 探 头 将 不 同 位 置 的 光 导 入 光 谱 仪 ,并由 P C 采集和存储 。
犉 犻 4 犜 犺 犲狏 犪 狉 犻 犪 狋 犻 狅 狀狅 犳 狋 犺 犲狆 狉 狅 犳 犻 犾 犲狅 犳犃 狉 Ⅰ( 2 犘 1 犛 2→ 5) 犵 狊 犲 犮 狋 狉 犪 犾 犾 犻 狀 犲狅 犳犛 犇犪 狋犱 犻 犳 犳 犲 狉 犲 狀 狋 犪 狊狆 狉 犲 狊 狊 狌 狉 犲 狆 犵 D和S D 的谱线 展 宽 和 频 移 进 行 了 测 量 和 分 进一步对 V 析 。图 5 给 出 了 V 和 D S D 的 谱 线 展 宽 随 压 强 的 变 化 。从 图 中可以看出 :在同一压强下 , S D 的谱线展宽大于 V D 的谱线 展宽 ;V D和S D 的谱线展宽均随压强的增大而增加 。 众所周知 ,等离子体中谱线 的 展 宽 与 电 子 密 度 有 关 。非 氢原子谱线的 S t a r k 展宽 ω t 与电子密度 犖 e 之间的关系式为
3 0 9
0 0G·mm-1 光栅 ,利用光谱仪的两 个 选择光谱仪的 24 光纤探头 ,在 6 9 3~7 0 0n m 的范围内同时采集了 V D和S D 的A 谱 线 ,如 图 3 所 示 。从 图 中 可 以 看 出 , rⅠ( 2 犘2 →1 犛 5) V D 的谱线强度明显高于 S D 的谱线强度 。 D和S D的 A rI谱 线 随 压 强 的 变 化 , 实验同时研究 了 V 发现二者变化规律相 似 ,为 简 单 起 见 ,图 4 仅 给 出 了 S D的 低气压1 A r Ⅰ 谱线随压强的变化 。由图可见 ,与参考 谱 线 ( 0 相比 ,随着压强的增大 ,谱线 P a 左右氩气放电的 A r Ⅰ 谱线 ) 均向长波方向移 动 。仔 细 观 察 发 现 ,谱 线 的 左 支 基 本 重 合 , 而右支随压强的增大向长波方向移动 。
第3 第2期 光 谱 学 与 光 谱 分 析 4卷 , 2014 年 2 月 S e c t r o s c o n dS e c t r a lA n a l s i s p p ya p y
3 0 8 3 1 1 V o l . 3 4, N o . 2, p p , F e b r u a r 2 0 1 4 y
犉 犻 2 犜 犺 犲狏 狅 犾 狌 犿 犲犱 犻 狊 犮 犺 犪 狉 犲( 犞 犇) 犪 狀 犱 狊 狌 狉 犳 犪 犮 犲犱 犻 狊 犮 犺 犪 狉 犲( 犛 犇) 犵 犵 犵 狅 犫 狊 犲 狉 狏 犲 犱 犻 狀犇 犅 犇狌 狀 犱 犲 狋 犲 狉 狊狅 犳 狆 , , 犝 =3 2犽 犞, 0犽 犎 狕 0犽 犘 犪 犱=3 8 犿犿, 犳=6 狆=6 犪 狀 犱χ=9 9 9% 犃狉 犲 狉 犲 狊 犲 狀 狋 狊犞 犇犪 狀 犱犅狉 犲 狉 犲 狊 犲 狀 狋 狊 犛 犇 狆 狆 狊 犜 犺 犲 犲 狓 狅 狊 狌 狉 犲 狋 犻 犿 犲狅 犳 狋 犺 犲狆 犺 狅 狋 狅 狉 犪 犺 犻 狊8 3μ 狆 犵 狆
依据图 5 可以得到 : S D 的电子密度高于 V D 的电子密度 ,且 二者的电子密度均随压强的升高而增大 。
犉 犻 3 犜 犺 犲犃 狉 Ⅰ( 2 犘 1 犛 狊 犲 犮 狋 狉 犪 犾 犾 犻 狀 犲 狊狅 犳犞 犇 2→ 5) 犵 狆 犪 狀 犱犛 犇犪 狋 狋 犺 犲 狊 犪 犿 犲犲 狓 犲 狉 犻 犿 犲 狀 狋 犪 犾 犮 狅 狀 犱 犻 狋 犻 狅 狀 狆
2 结果与讨论
在放电间隙较 大 的 介 质 阻 挡 放 电 中 ,利 用 高 速 照 相 机 , ,拍 摄 到 放 电 的 将曝光时间设定为外加电压的半周期 8 . 3μ s 瞬时图 像 ,如 图 2 所 示 。观 察 发 现 ,放 电 由 两 部 分 组 成 :体 。V 和沿 面 放 电( 放电 ( V D) S D) D 是极板两端的电压达到击 穿阈值时 ,两极板之间贯穿形 成 的 ,在 端 面 表 现 为 一 个 明 亮 的点 ,在图中记作 A。 S D 是在 V D 的附近 ,沿 极 板 平 面 呈 枝 状向四周扩散而形成的 。与 V D 相比 , S D 的 光 较 弱 ,在 图 中 记作 B。众所周知 ,体 放 电 和 沿 面 放 电 的 物 理 机 制 不 同 ,因 而其等离子体状态 应 不 同 ,为 此 ,采 用 光 谱 法 ,同 时 采 集 了 和S 的A V D( A) D( B) r Ⅰ 谱线 ,研 究 了 其 光 谱 线 形 随 放 电 参 数的变化 。
介质阻挡放电中体放电和沿面放电的光谱线形研究
董丽芳 ,赵龙虎 ,王永杰 ,高烨楠
河北大学物理科学与技术学院 ,河北 保定 0 7 1 0 0 2
摘 要 在放电 间 隙 较 大 的 介 质 阻 挡 放 电 中 ,利 用 高 速 照 相 机 ,同 时 观 察 到 了 体 放 电 ( 和沿面放电 V D) ( ) 。 , 。 , 采用光谱法 研究了 和 的光谱线形随放 电 参 数 的 变 化 在 氩 气 介 质 阻 挡 放 电 中 测量了 V S D V D S D D 和S 谱线展宽和频移随气压及放电间隙的变化 。结果发现 : D的 A rⅠ( 2 犘2 →1 犛 S D 的展宽和 频 移 均 比 V D 5) ,V 的大 ,说明 S D 的电子密度高于 V D 的 电 子 密 度 ;随 着 压 强 从 4 0k P a增 大 到 6 0k P a D和S D 的谱线展宽 及频移均增加 ,表明它们的电子密度均随压强 的 增 大 而 升 高 ;随 着 犱 值 从 3 . 8 mm 增 大 到 4 . 4 mm,V D和 S D 的谱线展宽也增加 ,反映它们的电子密度均随 犱 值的增大而增加 。 关键词 介质阻挡放电 ;体放电 ;沿面放电 ;谱线展宽 ;谱线频移 : / ( ) 中图分类号 : O 4 6 1 . 2; O 4 3 3 . 4 文献标识码 :A 犇 犗 犐 1 0 . 3 9 6 4 2 0 1 4 0 2 0 3 0 8 0 4 . i s s n . 1 0 0 0 0 5 9 3 j