Cr_2O_3基反铁磁异质结中自旋输运的研究
Cr_2O_3基反铁磁异质结中自旋输运的研究
反铁磁自旋电子学,简单来说就是自旋电子学在反铁磁材料中的应用,这一研究方向越来越受到人们的重视,并且已经有很多新奇的自旋电子学相关现象陆
续在反铁磁材料中被发现。
Cr2O3是最早被研究的一种磁电耦合材料,而它同时也是一种G型反铁磁材料,其奈尔温度为307K,略高于室温。
虽然迄今为止关于Cr2O3在自旋电子学领域的尝试还凤毛麟角,但是其独特的反铁磁结构特征值得人们进行相关的探索和深入的研究。
本论文通过脉冲激光沉积的生长方式制备了外延的Cr2O3薄膜,在此基础上我们将其与非磁性重金属
结合,探究自旋霍尔磁电阻的信号产生机制,并与反常霍尔效应做对比,研究两者之间的内在联系。
最后,我们构筑了Cr2O3基垂直磁各向异性体系,研究了不同磁结构下的
Cr2O3对于自旋轨道力矩的影响,并且成功实现了在无外磁场辅助下的自旋轨道
力矩翻转磁性薄膜的磁化方向。
本论文的主要研究内容包括:(1)采用脉冲激光沉积的方式外延生长了(0001)取向的Cr2O3薄膜,并通过结构和磁性表征证实了
Cr2O3的反铁磁性。
此外,我们制备了Cr2O3/W异质结,通过电学测试得到了 0.1%的磁电阻比值,并且根据转角磁电阻的信号特征,排除了各向异性磁电阻的影响,证实了自旋霍
尔磁电阻在Cr2O3/W体系中的存在。
最后,通过对比不同质量的Cr2O3薄膜,研究了界面质量对于自旋霍尔磁电阻效应的影响规律。
(2)利用脉冲激光沉积和磁控溅射制备了外延的Cr2O3/Ta异质结,观察了体系的自旋霍尔磁电阻和反常霍尔效应。
通过对比两种效应随温度的变化趋势,根据二者各自的产生机理,我们认为反常霍尔效应在界面产生的自旋积累以自旋流
的形式提高了自旋霍尔磁电阻的信号。
另一方面,通过改变异质结中非磁性重金属的种类,再次证明了自旋霍尔磁电阻和反常霍尔效应之间的内在联系。
(3)利用TaOx缓冲层制备了非晶结构的Cr2O3,通过结构表征证实了非晶相的存在。
通过构建不同结构的Cr2O3与Ta的异质结,对比研究了自旋霍尔磁电阻在两种结构中的信号区别。
利用变温测试发现二者都存在不同程度的自旋霍尔磁电阻
变号现象,根据对不同磁结构Cr2O3的分析,解释了自旋流在不同磁性区域内的
竞争机制是导致外延Cr2O3异质结自旋霍尔磁电阻变号的原因;而在非晶Cr2O3异质结中,反铁磁耦合强度的变化和低温阻挫的出现是出现两次变号的来源。
(4)采用脉冲激光沉积和磁控溅射的方法制备了Cr2O3/Pt/Co/Pt异质结,通过改变衬底Al2O3的晶体取向以及插入TaOx缓冲层的方式,得到了三种不同的Cr2O3结构。
首先,利用X射线衍射测量了三种结构的晶体结构,并依此推断出Cr2O3磁矩的排布特点。
然后,通过磁性和霍尔测试对比了几种结构的垂直磁各向异性,并进行了自旋轨道力矩(spin-orbit torque,SOT)的测试,发现在(1120)方向外延的Cr2O3异质结构可以在无外磁场辅助的情况下产生70%的磁矩翻转,即零场下的SOT效应。
最后,利用谐波信号成功计算出了SOT的有效场以及有效自旋霍尔角的大小,讨论了零场SOT的信号来源。
【国家自然科学基金】_铁磁半导体_基金支持热词逐年推荐_【万方软件创新助手】_20140802
2012年 序号 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17
科研热词 稀磁半导体 铁磁性 氧空位 铁磁半导体 载流子浓度 自旋注入 第一性原理 磁性 激光脉冲沉积 氧化物稀磁半导体 掺杂 异质结构 室温铁磁性 双交换 nb掺杂tio2 mn-n共掺zno cualo2
科研热词 自旋注入 自旋极化输运 电流自旋极化率 极化子 有机自旋电子学 隧穿磁电阻 隧穿磁电导 隧穿概率 铁磁性 透射系数 自旋输运 自旋电子学 自旋极化率 自旋极化 自旋扩散漂移 自旋场效应晶体管 自旋-轨道耦合 自旋 肖特基势垒 稀磁半导体 磁电阻 磁性隧道结 电流自旋极化 电导的自旋相关性 溶胶-凝胶法 沉淀法 水热法 氟化 有机自旋注入 有机半导体 掺镍氧化锌粉体 对称双δ 势垒 密度泛函理论 反铁磁半导体 反射系数 前驱物制备 rashba自旋轨道耦合
2011年 科研热词 自旋轨道耦合 第一性原理 磁性 密度泛函理论 反铁磁半导体 zno 间隙缺陷 间隙电子掺杂 铁磁性能 铁磁性 铁基超导体 量子输运 量子点 自旋电子学 自旋流 自旋注入 自旋极化的输运 羟化 纳米线 稀土过渡金属间化合物 磁矩 磁电阻 磁性能 磁性半导体 电子键结构 电子结构计算 电子结构 添加li掺杂物 有机半导体 态密度 反铁磁半金属 半导体异质结 三元铁硒化合物 推荐指数 2 2 2 2 2 2 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1
推荐指数 2 2 2 2 2 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1
2011年 序号 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33
有机阳离子插层调控二维反铁磁MPX_(3)磁性能
有机阳离子插层调控二维反铁磁MPX_(3)磁性能
弭孟娟;于立轩;肖寒;吕兵兵;王以林
【期刊名称】《物理学报》
【年(卷),期】2024(73)5
【摘要】电控磁效应调控二维(2D)反铁磁(AFM)材料的研究结合了电控磁效应与半导体工艺兼容且低能耗的优势,2D材料范德瓦耳斯界面便于异质集成以及AFM 材料无杂散场、抗外磁场干扰、内禀频率高的优势,成为领域内研究的重点.载流子浓度调控是电控磁效应的主要机制,已被证明是调控材料磁性能的有效途径.层内AFM材料的净磁矩为零,磁性调控测量存在挑战,故其电控磁效应研究尚少且潜在的机制尚不清楚.基于有机阳离子的多样性,本文利用有机阳离子插层系统地调控了
2D层内AFM材料MPX_(3)(M=Mn,Fe,Ni;X=S,Se)的载流子浓度,并研究了电子掺杂对其磁性能的影响.笔者在MPX_(3)家族材料中发现了依赖载流子浓度变化的AFM-亚铁磁(FIM)/铁磁(FM)的转变,并结合理论计算揭示了其调控机制.本研究为2D磁性材料的载流子调控磁相变提供了新的见解,并为研究2D磁体的电子结构与磁性之间的强相关性以及设计新型自旋电子器件开辟了一条途径.
【总页数】12页(P24-35)
【作者】弭孟娟;于立轩;肖寒;吕兵兵;王以林
【作者单位】山东大学集成电路学院
【正文语种】中文
【中图分类】TN3
【相关文献】
1.层内铁磁-层间反铁磁双层系统零温性质
2.铁磁—反铁磁—反铁磁三聚自旋链的磁化特性
3.反铁磁层厚度对垂直磁各向异性钴/铂/铁锰多层膜磁性质的影响∗
4.自旋s=1双层铁磁-反铁磁的零温磁矩
5.铁磁/反铁磁/铁磁三层膜系统中反铁磁自旋结构及其交换各向异性
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霍尔效应及其相关效应
根据之前对 n 的解释, n 不可能是分数, 因为不可能有分 数个电子同时进行弹道输运. 之前的解释不适用! 最早美国 物理学家 Laughlin 给出了一个比较令人信服的解释, 他因 此和崔琦与 Stormer 分享了1998年诺贝尔物理学奖.
将(电子+量子磁通)人为地看成一个整体, 即"混合粒子"， 这种情况下混合粒子"之间近似没有相互作用。于 n=1/3 的情形, 就是一个电子与三个量子磁通相结合成了一个"混 合粒子。这样所谓分数量子霍尔效应就是"混合粒子"的整 数量子霍尔效应。这些"混合粒子"在固体中排列成能量最 低的情形.
1988年，美国物理学家霍尔丹(F. Duncan M. Haldane)提出可能存在不 需要外磁场的量子霍尔效应，但是 多年来一直未能找到能实现这一特 殊量子效应的材料体系和具体物理 途径。 2010年，中科院物理所方忠、戴希带领的团队与张首晟 教授等合作，从理论与材料设计上取得了突破，他们提出 Cr或Fe磁性离子掺杂的Bi2Te3、Bi2Se3、Sb2Te3族拓扑绝缘 体中存在着特殊的V.Vleck铁磁交换机制，能形成稳定的铁 磁绝缘体，是实现量子反常霍尔效应的最佳体系。
在强磁场下, 导体 内部的电子受洛伦兹 ( Lorentz)力作用不断 沿着等能面转圈 (Lorentz 力不做功)。 如果导体中存在杂质, 尤其是带电荷的杂质, 物理机制 将会影响等能面的形 状。 实际上, 导体内部的电子只能在导体内部闭合的 等能面上做周期运动, 而不能参与导电。(因此在很 纯净的样品中反而观察不到量子霍尔效应!)
Quantum Quantum Integer Spin Hall Anomalous Quantum effect Hall Effect Hall Effect
反铁磁异质结
反铁磁异质结反铁磁异质结是一种特殊的材料结构，具有独特的磁性特性。
本文将介绍反铁磁异质结的定义、性质以及其在科学研究和应用领域中的重要性。
一、定义反铁磁异质结是由两种或多种具有不同磁性的材料组成的结构。
其中一种材料是反铁磁材料，具有自旋磁矩的相互排列，使得整个材料的磁矩总和为零。
另一种材料可以是铁磁材料或顺磁材料，具有自旋磁矩的相互平行排列。
二、性质1. 磁矩调控：反铁磁异质结中的反铁磁材料和铁磁材料之间的相互作用可以调控磁矩的大小和方向。
通过改变外界条件，如温度、磁场等，可以实现对磁矩的控制，从而实现磁性的调节和控制。
2. 磁阻效应：反铁磁异质结中的磁阻效应是其重要的特性之一。
磁阻效应是指在外加磁场的作用下，材料的电阻发生变化。
这种变化可以用于磁场传感器、磁存储器等领域。
3. 自旋极化：反铁磁异质结中的自旋极化效应是指在外加电流的作用下，材料的自旋极化发生变化。
这种变化可以用于自旋电子学领域，如自旋电流注入、自旋转移等。
三、科学研究和应用领域1. 磁存储器：反铁磁异质结在磁存储器领域具有广泛的应用。
通过调控反铁磁材料和铁磁材料之间的相互作用，可以实现磁存储器的高密度、高速度和低功耗等特性。
2. 磁传感器：反铁磁异质结在磁传感器领域也有重要的应用。
通过利用磁阻效应，可以实现高灵敏度、宽动态范围和低功耗的磁传感器。
3. 自旋电子学：反铁磁异质结在自旋电子学领域的应用也越来越受到关注。
通过利用自旋极化效应，可以实现自旋电流注入、自旋转移等自旋电子学器件的设计和制备。
总结：反铁磁异质结作为一种特殊的材料结构，具有独特的磁性特性。
它的磁矩调控、磁阻效应和自旋极化等性质，使得它在科学研究和应用领域中具有重要的地位。
未来，随着对反铁磁异质结的深入研究，相信它将在更多领域展现出巨大的潜力和应用价值。
磁量子结构中电子自旋极化输运性质的研究
ｌ 引 言
效 应＿ ］ ｒ ｓ ｅ 等 研究 了双磁 量 子点 结 构 中 ＿ 。Ｂ ｕ ｈ ｉ １ ｍ 的电子 自旋极 化输 运 性 质 ， 出在 双 磁量 子 点 结构 指 中可 以达到 将 近 １ ０ 的 自旋 极 化度 。Ｗ ａ ｇ等 ｌ ０ ｎ ＿ ６ 研 究 了磁 量 子点 Ｔ形排 列下 的 自旋 过 滤效 应 ， 出 指 可 以利用 Ｔ形 排 列 的 自旋 过 滤 效 应 量 子点 制作 自 旋 量子 逻 辑 门。 Ｍｉ ｏｎ ｓ ｒ ｙ等［ 研 究 了单 分 子 磁 场 ｉ ７ 一 中的 自旋极 化输 运性 质 ， 出在 对 称 系统 中只有 在 指 反平 行结 构 时 ， 自旋 反 转 才 会 发 生 ， 于 这 个 特 殊 基 现象 ， 以制作 由电流 控 制 的磁 开 关 。尽 管 对磁 量 可 子结 构 中 的 电子 自旋 输 运 的 研 究 取 得 了很 多 具 有 标志 性 的成 果 ， 但对 反 向平 行 不 等 强磁 垒 中 电 子 的
Ｇａ Ａｓ的 自 旋 极 化 度 高 出 一 个 数 量 级 。
关 键 词 ：磁 量子 结构 ； 电子 输 运 ； 自旋 极 化
中 图 分 类 号 ：Ｏ ３ ． ４ １１
文 献 标 识 码 ：Ａ
文 章 编 号 ：１ ７ 一 Ｏ １ （ ０ ７ Ｏ 一 பைடு நூலகம் ５ － ０ ６ ３ ３ ３ ２ ０ ） ６ Ｏ ９－ ５ －
自旋 极 化 输 运 的 研 究 还 不 够 深 入 ｌ １ 本 文 通 过 深 。
近年来 ， 各类 磁 调 制量 子结 构 ｌ ］ 其 中包 括 磁 ＿ ， ｊ 。
垒 、 阱 、 台 阶 、 量 子 点 及 反 点 、 量 子 线 、 量 磁 磁 磁 磁 磁
fe2o3 fe3o4 光阳极 异质结
Fe2O3和Fe3O4是两种常见的氧化铁物质，它们在许多领域都有着重要的应用。
光阳极是一种在光电化学电池中用于接收光能的电极，而异质结则是由两种不同材料组成的结构。
本文将深入探讨这些主题，并对它们的相关知识进行详细解释。
一、Fe2O3和Fe3O4的性质与应用Fe2O3，又称三氧化二铁，是一种常见的氧化铁物质，具有良好的磁性和热稳定性。
它在建筑材料、涂料、磁性材料等领域有着广泛的应用。
在太阳能电池领域，Fe2O3常被用作光阳极材料，能够有效吸收光能并将其转化为电能。
Fe3O4，又称四氧化三铁，也是一种重要的氧化铁物质。
它具有良好的磁性和导电性，在电磁材料、生物医药、磁记录材料等领域有着广泛的应用。
Fe3O4还被应用于光电化学电池的光阳极材料中，能够有效地吸收光能并将其转化为电能。
二、光阳极的结构与性能光阳极是一种在光电化学电池中用于接收光能的电极，它在太阳能转化领域具有着重要的地位。
光阳极的结构和性能对光电化学电池的效率和稳定性有着重要的影响。
常见的光阳极材料包括TiO2、Fe2O3、Fe3O4等。
光阳极的结构通常包括导电底座、光敏层、电解质等组成。
导电底座可以提供电子传输的通道，光敏层能够有效吸收光能并将其转化为电子，电解质则可以传导离子。
优秀的光阳极应具有高的光吸收率、良好的电子传输性能和稳定的化学性能。
三、异质结的特点与应用异质结是由两种不同材料组成的结构，具有许多独特的性质和应用。
在光电化学电池领域，异质结被广泛应用于提高光催化性能和光电转化效率。
常见的异质结包括n-p异质结、p-n异质结、p-i-n异质结等。
n-p异质结由n型半导体和p型半导体组成，能够有效分离光生载流子并提高对光的吸收。
p-n异质结则能够有效分离正负电荷，并提高光电转化效率。
p-i-n异质结则结合了p-n异质结和n型半导体中间层的优点，能够提高光电转化效率和稳定性。
结语：Fe2O3和Fe3O4作为重要的氧化铁材料，在光电化学电池中有着重要的应用。
多铁性材料的发展与挑战
一、多铁性材料的研究背景与现状
早在1894年P·居里就利用对称性的理论预测自然界中存在磁电效应。1960年科学家们发现了单晶Cr2O3在80 K到330 K的温度范围内存在磁电效应，由此引发了寻找磁电效应的热潮，并相继在混合钙钛矿型磁性铁电材料，反铁磁材料和亚铁磁材料中发现了极弱的磁电效应。 1970年，Aizu根据铁电、铁磁、铁弹三种性质有一系列的相似点将其归结为一类，提出了铁性材料（ferroics）的概念。1994年瑞士的 Schmid明确提出了多铁性材料（multi-ferroic）的概念，指具有两种或两种以上初级铁性体特征的单相化合物。
专家指出将组合方法用于多铁性材料的筛选有望极大地加速新型多铁性材料地发展和优化。利用国家同步辐射实验室同步辐射光源地高亮度、高准直和波长连续可调的特性，可以用来研究多铁性材料磁电耦合的机理，为新型多铁性材料的设计提供理论基础。
㈢磁介电材料及相关问题
专家指出，磁介电效应与电子铁电性及磁电效应一样，是多铁性材料的重要物理特性。在含有可变价磁性元素的复合钙钛矿与层状钙钛矿系统中，由于缺陷序、离子序、电荷序、自旋序及轨道序之间耦合导致异常的介电效应-多介电弛豫及巨介电常数台阶。磁介电效应、电子铁电性和巨介电效应的发现，给铁电物理与材料领域注入了新的活力与生机。专家特别强调了界面在材料研究中的重要性。
专家从国家及数据科技发展对高速度、高密度、高稳定性的存储设备的需求与目前主流市场的RAM的易失性、易受电磁干扰的突出矛盾出发，指明了新型的电阻型存储器（ReRAM）发展的必然趋势。列举了国际上科研机构以及公司（如三星、夏普等）在ReRAM上研究的一些进展，并且通过比较指明了我国此领域的在材料开发、器件研究、工艺摸索等方向上的研究机遇。
专家指出，8 nm BaTiO3陶瓷仍然具有铁电性，与大晶粒微米级BaTiO3陶瓷相似随温度降低存在多个低对称结构的相，但同时表现出多相共存的特点。通过对铁电BaTiO3尺寸效应的研究，启发我们可以在更小尺寸上去进行复合、耦合，从而实现各种尺寸的多铁性复合。
磁性半导体_绝缘体_磁性半导体构成的隧道结的物理性质
1.2 隧道磁致电阻（TMR）效应
在前面所提到的磁致电阻效应最早是在 Fe/Cr/Fe 三明治结构或者这种磁性多 层膜结构中观察到的， 然而, 于 1975 年, M. Julliere[7]在 Phys. Lett 上的一篇文 章里首次报导了一种所谓的隧道磁致电阻效应, 在铁磁体/绝缘层/铁磁体中, 发 现在两铁磁体磁化方向平行和反平行时隧道结的电阻存在着差异, 并给出了如 下的磁致电阻公式：
La0.67 Sr0.33 MnO3 / SrTiO3 / La0.67 Sr0.33 MnO3 组成的隧道结中发现了高达 83%的
TMR, 而且在室温下, 也有较大的 TMR。隧道磁致电阻效应也有很好的应用前 景。 隧道巨磁电阻结比较容易制成电子器件, 所需的饱和外磁场较小(几十到几 百高斯), 有着较高的室温磁电阻值, 这些都使得它能很快地投入到应用之中, 在 IBM 等公司中, 由隧道磁电阻效应制作的感应磁头和磁存储器件等已经投入了 市场。 在 FM/I/FM 隧道结中, 隧道磁致电阻效应很强烈地取决于两铁磁层的磁化 方向的排列, 这与磁性多层膜中的巨磁电阻（GMR）效应在现象上有类似之处, 都是属于自旋极化电子输运过程, 但是两者的机制是不同的。巨磁电阻效应是源 于铁磁/非磁界面和铁磁体内部的自旋相关散射过程, 而隧道磁阻效应来自于自 旋相关的隧道过程。 在 GMR 的输运过程中, 由于 s 电子的有效质量要远小于 d 电子的有效质量, 所以 s 电子在总电流中占据了主要作用，而在隧穿过程中, 由 于隧穿主要在费米面附近发生, 而 d 电子在费米面附近的电子数要远大于 s 电子 在费米面附近的电子数, 所以 d 电子对于隧穿电导也起到了重要的贡献。
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第一章
绪论
TMR
G 2 PP G 1 PP
Cr2O3含碳球团的还原过程
万方数据
粒径／ｃｍ：１—１．２；２—１．５；３—１．９ 圈６氧化物球团粒径与还原速率之间的关系 Ｆｉｇ．６ Ｒｅｌａｔｉｏｎｓｈｉｐ ｂｅｔｗｅｅｎ ｄｉａｍｅｔｅｒ ｏｆ ｐｅｌｌｅｔ
ａｎｄ ｒｅｄｕｃｔｉｏｎ ｒａｔｅ
２．３含碳量对氯化物球团还原过程的影响 金属氧化物的还原度随着球团中碳含量的增大
Ｒｅｄｕｃｔｉｏｎ ｐｒｏｃｅｓｓ ｏｆ Ｏｒ２ ０３／ｃａｒｂｏｎ ｐｅｌ ｌｅｔｓ
ＰＥＮＧ Ｂｉｎｇ，ＳＯＮＧ Ｈａｉ—ｃｈｅｎ，ＷＡＮＧ Ｊｉａ，ＣＨＡＩ Ｌｉ—ｙｕａｎ，ＷＡＮＧ Ｙｕｎ—ｙａｎ，ＭＩＮ Ｘｉａｏ－ｂｏ
（Ｓｃｈｏｏｌ ｏｆ Ｍｅｔａｌｌｕｒｇｉｃａｌ Ｓｃｉｅｎｃｅ ａｎｄ Ｅｎｇｉｎｅｅｒｉｎｇ，Ｃｅｎｔｒａｌ Ｓｏｕｔｈ Ｕｎｉｖｅｒｓｉｔｙ，Ｃｈａｎｇｓｈａ ４１００８３，Ｃｈｉｎａ）
ｇ（，）＝（０．２９ｍ—ｏ．０１）ｔ·ｅｘｐ［一６０ ３７０／（ＲＴ）］；还原过程后期为扩散控制，其动力学方程为ｇ（，）一（一０．１７伽＋
０．３１）ｔ·ｅｘｐ［－－９９ ４３５／（ＲＴ）］。
关键词：Ｃｒ２０３；还原；动力学模型
中圈分类号：ＴＦ７４１
文献标识码：Ａ
文章缩号：１６７２—７２０７（２００５）０４—０５７１—０５
基于二维材料的自旋-轨道矩研究进展
专题: 二维磁性材料基于二维材料的自旋-轨道矩研究进展*何聪丽1) 许洪军2) 汤建2) 王潇2) 魏晋武2) 申世鹏1)陈庆强1) 邵启明3) 于国强2) 张广宇2) 王守国1)†1) (北京师范大学新材料研究院, 北京 100875)2) (中国科学院物理研究所, 北京 100190)3) (香港科技大学电子与计算机工程系, 香港 999077)(2021 年1 月2日收到; 2021 年1 月24日收到修改稿)在具有自旋-轨道耦合效应的材料中, 电荷流能够诱导产生垂直于电流方向的纯自旋流, 当其注入近邻的磁性层时, 会对其磁矩产生自旋-轨道矩. 自旋-轨道矩能够快速、高效地翻转磁矩, 为开发高性能的自旋电子器件提供了一种极佳的磁矩操控方式. 二维材料由于具有很多的优点, 如种类丰富、具有多样化的晶体结构和对称性、能够克服晶格失配形成高质量的异质结、具有强自旋-轨道耦合、电导率可调等, 为研究自旋-轨道矩提供了独特的平台, 因此引起了人们的广泛关注. 本文涵盖了近年来与二维材料及其异质结构中自旋-轨道矩研究相关的最新进展, 主要包括了基于非磁性二维材料(如MoS2, WSe2, WS2, WTe2, TaTe2, MoTe2, NbSe2, PtTe2, TaS2等)和磁性二维材料(如Fe3GeTe2, Cr2Ge2Te6等)的异质结中自旋-轨道矩的产生、表征和对磁矩的操控等. 最后指出了目前研究中尚未解决的问题与挑战.关键词：二维材料, 自旋轨-道耦合, 自旋-轨道矩, 电流驱动磁矩翻转PACS：75.47.–m, 85.75.–d, 71.70.Ej, 77.80.Fm DOI: 10.7498/aps.70.202100041 引 言随着人工智能和物联网的高速发展, 信息量呈爆炸式增长, 大数据时代来临, 信息的存储技术面临着非常严峻的考验和挑战. 磁性随机存储器(mag-netic random access memory, MRAM)由于具有高存储密度、高读写速度、超长耐久性及数据非易失性等优点, 被视为极具应用前景的新兴存储技术之一[1]. 第一代MRAM是通过电流产生的奥斯特磁场驱动磁矩翻转进而实现数据写入, 这种方式在器件功耗和微型化方面存在很大的挑战. 为了克服上述问题, 第二代MRAM利用自旋转移矩(spin-transfer torque, STT)效应实现数据写入. 虽然该方案提高了MRAM的性能, 但也引入了新的问题,即较大密度的临界驱动电流容易将MRAM核心存储单元磁性隧道结的势垒层击穿, 进而减小存储器的使用寿命. 为了解决这一难题, 人们积极探索基于自旋-轨道矩(spin-orbit torque, SOT)的数据写入方式, 开发第三代SOT-MRAM. SOT-MRAM 的数据写入是通过自旋-轨道耦合(spin-orbit coup-ling, SOC)诱导产生的SOT效应实现的[2,3]. 在具有强SOC的非磁性材料中, 由于其体内自旋霍尔效应或非磁性薄膜/铁磁薄膜界面的Rashba效应等, 电荷流能够诱导产生垂直于电流方向的纯自旋流并作用于近邻的铁磁(ferromagnetism, FM)层,进而产生SOT, 并驱动磁矩翻转. 不同于第二代STT-MRAM, SOT-MRAM核心单元具有三端结* 国家自然科学基金(批准号: 51901025, 60573172, 51625101)、北京市自然科学基金重点项目(批准号: Z190007, Z190009)、中央高校基本科研业务费专项资金(批准号: 310421101)和香港研究资助局(批准号: ECS26200520)资助的课题.† 通信作者. E-mail: sgwang@© 2021 中国物理学会 Chinese Physical Society 构, 读写路径分开, 写入电流只需要经过磁性隧道结底部电极而不穿过超薄氧化物绝缘势垒层, 保护了势垒层不被击穿, 极大地延长了器件的寿命. 此外, 利用SOT操控磁矩可以实现比STT方案更快地写入速度及更低的功耗, 因此在低功耗、高速度非易失性存储和逻辑等领域具有广泛的应用前景.近年来, 利用SOT驱动磁矩翻转的相关研究备受关注[4−27], 并且研究内容不断扩展到很多研究方向, 包括磁畴壁运动、磁斯格明子运动、自旋逻辑器件、反铁磁磁矩操控、自旋神经形态器件及铁磁共振等[28−47]. 目前, 相关研究中用于产生SOT 的材料主要集中于重金属, 如Pt, Ta, W等. 通过开发新材料、发现新物理以提高SOT器件的各方面的性能是相关研究的重要目标. 受层状拓扑绝缘体(如Bi2Se3等)在SOT方面研究进展的影响, 基于二维材料的SOT器件研究逐渐引起了人们的关注[48−52]. 新兴的二维晶体和拓扑材料由于具有众多的优点, 如种类丰富、具有多样化的晶体结构和对称性、能够克服晶格失配形成高质量的异质结、具有强自旋-轨道耦合、电导率可调等, 为自旋电子学研究提供了理想的物理研究平台[52−57]. 例如, 二维过渡金属硫族化物(transition-metal dichalco-genides, TMDs)材料WTe2具有低对称性结构和强的SOC, 除了能够产生传统的自旋取向沿面内的自旋流外, 还可以产生自旋取向沿面外的自旋流, 进而诱导产生非传统的SOT, 理论上可以在无外磁场辅助的条件下直接翻转垂直磁矩[58]. 因此,探索二维材料异质结中的SOT、电流驱动磁矩翻转及相关自旋电子器件有非常重要的意义.本文首先总结了非磁性二维材料异质结中SOT效应研究的最新实验进展; 然后介绍了磁性二维材料异质结中SOT的表征和驱动磁矩翻转相关的工作; 最后, 简单地讨论一下未来将二维材料用于自旋电子器件所面临的问题和挑战, 并进行了总结和展望.2 基于非磁性TMD材料的异质结中SOT及电流驱动磁矩翻转有关二维材料SOT的研究最早是从非磁性TMD材料开始的. TMD材料的化学式为MX2, 其中M是过渡金属(如Mo, W, Ta, Pt, Nb等), X 是硫族元素(如S, Se, Te等). 这类材料家族包含σS,σAσB,σT了半导体材料(2H-MoS2, 2H-WSe2, WS2)和(半)金属性材料(WTe2, 1T-TaTe2, 1T′-MoTe2, NbSe2, PtTe2和TaS2等)[59−69]. 早期关于非磁性TMD 材料中SOT的研究集中于TMD/FM薄膜异质结的制备和SOT的表征, 其中的TMD材料主要选择了结构对称性相对较高的半导体材料, 如MoS2, WSe2, WS2等. 少数原子层厚度的TMD材料通过机械剥离或化学气相沉积(chemical vapor depo-sition, CVD); 铁磁材料可以通过磁控溅射或电子束蒸发等方式获得. 器件中电流产生的SOT的分量与效率通常可以通过自旋转矩铁磁共振(ST-FMR)、二次谐波霍尔等测量技术来表征. 随后, 人们很快将研究拓展到具有(半)金属特性的TMD 材料, 例如WTe2, TaTe2, MoTe2, WTe2, NbSe2, PtTe2等. 在研究这些材料的过程中, 人们首先意识到结构对称破缺对于SOT的重要性, 并发现了一种与对称破缺相关的平面外的新型类阻尼SOT.除了重要的物理发现外, 人们还利用(半)金属特性TMD材料中的强SOC和高导电性, 实现了电流高效驱动磁矩翻转. 此外, 人们也在开发大面积低维材料制备方法方面取得了重要的进展. 表1概述了目前已报道的非磁性TMD薄膜的晶体结构、制备方法、TMD/FM异质结中SOT的表征方法以及实验得到的TMD材料的自旋霍尔电导. 其中分别代表与面内类阻尼SOT、类场SOT相关的自旋霍尔电导; 分别代表与面外类阻尼SOT、面外类场SOT相关的自旋霍尔电导. SHH 代表二次谐波霍尔测量方法, ST-FMR代表自旋转矩铁磁共振测量方法. 与目前研究较多的传统重金属SOT材料相比(其类阻尼SOT效率通常在0.1—0.3之间), 非磁性TMD材料不仅展示了较大的SOT效率, 还展现出了一些独特的优势, 如产生新型类阻尼SOT、电场可调等特性, 有望为自旋电子器件引入许多特殊的性能. 下文将针对不同材料中SOT的研究展开具体的介绍.2.1 二维半导体材料(τDL)τFL2H-MoS2是一种二维半导体材料, 因具有宽能隙和高迁移率等特性而备受关注. 它具有六角晶格结构, 每个Mo原子与6个最近邻S原子结合,属于P6/mmc空间群. 单层MoS2与FM层接触时, 由于界面对称性的破缺, 电流能够诱导产生类阻尼SOT和类场SOT()两种效应. ZhangR 2ωH(φ)ℏ/(2e )ℏ/(2e )等[59]最早通过ST-FMR 技术研究了MoS 2/Ni 80Fe 20(Py)异质结中的SOT. 其中MoS 2是通过CVD 方法制备的单层三角形晶粒. 如图1(a)和图1(b)所示, 其对称峰值(与类阻尼SOT 相关)约为反对称峰值(与类场SOT 相关)的4倍, 表明类阻尼SOT 可能比类场SOT 大得多. 由于逆Rashba-Edelstein 效应诱导的自旋泵浦可能也有很大的贡献, 该工作没有量化SOT 的强度. Shao 等[60]进一步通过二次谐波霍尔方法定量研究了MoS 2(WSe 2)/CoFeB 异质结中电流产生的SOT. 其中, MoS 2是CVD 方法生长的大面积单层薄膜. 如图1(c)所示. 测量得到的二次谐波霍尔电阻 的典型方位角依赖性如图1(d)所示. 通过分析二次谐波霍尔电阻对方位角(j )依赖性的不同, 可以分离得到类阻尼SOT 和类场SOT 的大小. 实验结果表明, MoS 2,WSe 2的类场SOT 对应的自旋电导分别为2.9 ×103 (W ·m)–1, 5.5 × 103 (W ·m)–1; 类阻尼SOT 在实验测试误差范围内为零. Shao 等[60]认为, 实验到观察到的类场SOT 主要归因于界面Rashba-Edelstein 效应. 当前, 大多数的SOT 器件采用外场辅助下类阻尼SOT 驱动垂直磁矩翻转的操控机制, 因此获得大的类阻尼SOT 是人们所期望的. 虽然上述工作表明CVD 生长的单层MoS 2和WSe 2可能无法产生人们所需要的较大的类阻尼SOT, 但较大的类场SOT 的发现让人们看到了利用TMD 材料产生SOT 的信心, 因此激发了更多的科研人员开展TMD 材料中SOT 的相关研究.Lv 等[61]采用ST-FMR 技术研究了1L-WS 2/Py(10 nm)异质结构中的SOT (图1(e)). 样品中WS 2和Py 薄膜分别通过CVD 方法和电子束蒸发τFL /τDL 方法制备. 实验观察到了类阻尼SOT 和类场SOT,其主要物理起源被归因于界面Rashba-Edelstein 效应. 这个实验再次证明了利用单层TMD 材料能够产生SOT. 更重要的是, Lv 等[61]还证明栅压可以调控TMD 材料所产生的SOT (图1(f)). 当施加栅压从–60 V 到60 V, 从0.05增大到0.22. 他们认为, 栅压可调的特性可能源于载流子密度的改变导致的WS 2/Py 界面电流的变化. 对于二维材料来说, 特别是对于具有半导体特性的单层二维材料, 栅压调控属性将是它较传统金属材料的一个重要优势, 有望在电场辅助存储和逻辑器件应用中发挥作用.2.2 二维(半)金属材料(3.6±0.8)×103ℏ/(2e )(Ω·m )−1除了半导体TMD 材料之外, (半)金属TMD 材料也被广泛地研究. 研究这类材料的主要驱动力在于它们具有高导电性、强自旋-轨道耦合、低结构对称性等. 人们最早研究的(半)金属TMD 材料是WTe 2, 属于Pmn 21空间群. 同MoS 2相比, 它具有更低的对称性, 满足产生非传统SOT 的对称性要求. MacNeill 等[58]首次利用ST-FMR 技术研究了WTe 2/Py 异质结构中的SOT, 如图2(a)所示. 除了传统的类场SOT 和类阻尼SOT, 实验还观察到了非传统的面外SOT (图2(b)), 其对应的自旋霍尔电导为,且大小随着施加电流和WTe 2晶体a 轴的角度的增大而减小. 当施加电流和a 轴垂直, 即沿b 轴时,非传统SOT 消失, 这表明了非传统SOT 与晶体的对称性有关. 尽管早期的研究中显示SOT 对厚度的依赖关系很小, 随着更深入的研究及更宽的厚表 1 已报道的实验研究工作中TMD 材料的晶体结构、制备方法、TMD/FM 异质结中的SOT 的表征方法以及自旋霍尔电导Table 1. Crystal structure, preparation method, method for SOT measurement of the TMD/FM heterostructure, and spin Hall conductance of TMD materials in the previous studies.TMD 材料空间群制备方法表征方法/[103(ℏ/2e )自旋霍尔电导 (W ·m)–1]文献MoS 2P 6/mmc CVD SHH σA = 2.9[60]WSe 2P 6/mmc CVD SHH σA = 5.5[60]WS 2P 6/mmc CVD SHH σA ,σSobserved[61]WTe 2Pmn 21Exfoliation ST-FMR/SHH σA=σS =σB = 9 ± 3, 8 ± 2, 3.6 ± 0.8[58]WTe 2Pmn 21Exfoliation ST-FMR/SHH σA ,σS σB ,observed [62]TaTe 2C 2/m Exfoliation ST-FMR/SHH σA ,σS σB ,observed[64]MoTe 2P 21/m Exfoliation ST-FMR σS=4.4—8.0,σB =0.04—1.6,σT =0.026—1.0[65]NbSe 2P 63/mmcExfoliation ST-FMR σA=0—40,σS =0—13,σT =−2—3.5[66]PtTe 2—CVDST-FMR σS=0.20—1.6×102[68]TaS 2—Ion-beam sputteringST-FMR/SHHσS=14.9×102[69]度范围的研究, 传统和非传统SOT 都表现出了厚度的依懒性, 说明其微观起源除了界面效应还有体效应的贡献[62,67]. Shi 等[62]在WTe 2/Py 异质结构中实现了非常有效的电流驱动平面内磁矩翻转(图2(c)), 翻转电流密度约为2.96 × 105 A/cm 2. 更有趣的是, 在该体系中, 还观察到了Dzyaloshinskii-Moriya 相互作用, 为进一步研究手性磁结构提供了材料基础.1.0(b)0.50A n t i s y m m e t r i c a m p l i t u d e-0.5-1.0-1.5-2.0103050 /(O )7090(f)0.250.200.150.100.05-20-40-604020060g /VF L / D LPyWS 2/Py1.5(d)1.00.50-0.5-1.0-1.5120240/(O )360H a l l /m W2 Fit to u sin( )+//sin( )cos(2 )sin( ) termsin( )cos(2 ) termext =100 Oe ac _RMS =1 mA8(a)6420S y m m e t r i c a m p l i t u d e-2-4-6-8103050 /(O )7090CoFeB 2H+, L+ H- //m mextL- u(c)gWS 2Si/SiO 2PyRFu//(e)τFL /τDL 图 1 MoS 2/Py 异质结中ST-FMR 信号的对称(a)和反对称(b)振幅随外加磁场与平面夹角q 的依赖关系(插图为基于MoS 2/Py 异质结的ST-FMR 器件光学显微镜图)[59]; (c) MX 2/CoFeB 异质结的SOT 测量装置示意图; (d) 二次谐波方法测得二阶霍尔电阻与j 的函数关系, 外加磁场为100 Oe (1 Oe = 103/(4π) A/m)[60]; (e) WS 2/Py 双层器件几何结构示意图, 其中V g 通过SiO 2介质层施加; (f)V g 对Py 和WS2/Py 双层的转矩比 调控特性[61]τFL /τDL Fig. 1. Out-of-plane (OOP) angular (the applied field is described by the polar angle) dependence of symmetric (a) and antisymmet-ric (b) components of the ST-FMR signal based on MoS 2/Py heterostructure (the inset is photo image of ST-FMR device)[59];(c) measurement setup of SOT measurements for the MX 2/CoFeB bilayer; (d) second-harmonic Hall resistance as a function of j with an external magnetic field 100 Oe applied [60]; (e) schematic of the WS 2/Py bilayer device geometry, where V g was applied through the SiO 2 dielectric layer; (f) torque ratio dependence of V g for Py and WS 2/Py bilayer [61].P u l s e a m p l i t u d e1.58T 105/(A S cm -2)2.96T 1052.37T 105(c)1050A /m V-5-10WTe 2/Py, // -axis40200-20-40-90090180270S /m Vsin(2 -2 0)cos( - 0)(b)u//RFNi 80Fe 20(Py)6 nmWTe 2(a)108642002468TMD /nmK 3 e )S W -1S m -110121416S B(d)S 5 e )S W -1S m -1S O T2015PtTe 2/nmPtTe 2( )/Py(5)105(f) DLextCurrentPtTe 2CoTb Au(g)-30-20-100 dc /mA102030-1500 Oe-1000 Oe-500 Oe0 Oe +500 Oe10+1000 Oe+1500 OeH m W(h)(e)1.00.50-0.5-1.0E n e r g y /e Vσs 图 2 (a) WTe 2/Py 异质结样品几何结构示意图; (b) WTe 2/Py 器件的对称和反对称ST-FMR 信号与面内磁场角度的依赖关系,其中电流平行于a 轴[58]; (c) 由MOKE 图像捕捉到的电流驱动磁矩翻转过程[62]; (d) 自旋电导率随MoTe 2厚度的变化关系[65];(e) MoTe 2单斜1T ′相的晶体结构和20层MoTe 2薄膜的能带结构[70]; (f) PtTe 2/Py 器件ST-FMR 测量SOT 效率x SOT 和自旋霍尔电导率 的厚度依赖性; (g) PtTe 2/Au/CoTb 结构和PtTe 2中电流产生的SOT 的示意图; (h)在不同的面内磁场下, PtTe 2中电流产生的SOT 驱动具有垂直磁各向异性的CoTb 层磁矩翻转[68]Fig. 2. (a) Schematic of the bilayer WTe 2/Py sample geometry; (b) symmetric and antisymmetric ST-FMR resonance components for a WTe 2 (5.5 nm)/Py (6 nm) device as a function of in-plane magnetic-field angle, with current applied parallel to the a -axis [58];(c) switching process captured by MOKE images [62]; (d) spin conductivities as a function of the thickness of MoTe 2, where s S stands for the conventional damping-like torque, s B stands for the out-of-plane damping-like torque, and s T stands for the out-of-plane field-like torque [65]; (e) crystal structure of the monoclinic 1T ′ phase of MoTe 2 and band structure of a MoTe 2 slab with 20 monolay-ers [70]; (f) thickness dependence of x SOT and spin Hall conductivity s s of PtTe 2/Py measured by ST-FMR; (g) schematic layout for PtTe 2/Au/CoTb stack and the SOT generated by the majority of current flowing in PtTe 2; (h) current-induced switching of the CoTb layer by SOT from PtTe 2 under different in-plane field [68].因为低对称性是允许产生非传统面外SOT的前提条件, 后续一些实验重点针对具有低对称性的TMD材料展开. MoTe2属于P21/m空间群, 满足产生面外t DL的对称性要求. Stiehl等[65]采用ST-FMR技术研究了b相MoTe2/Py体系中的SOT, 传统的和非传统的SOT同时被观察到. 实验发现, 除了原因尚不清楚的2层MoTe2外, 面内和面外SOT对应的自旋电导都没有明显的厚度依赖性(图2(d)), 揭示了MoTe2/Py体系中SOT的界面起源. Liang等[70]同样研究了1T′-MoTe2/ Py异质结中的SOT, 但并未发现面外SOT, 暗示了面外SOT起源的复杂性. 该实验重点集中于室温零磁场下的电流驱动磁矩翻转, 翻转电流比传统重金属材料(例如Pt)要小一个数量级. 实验还研究了该体系中的SOT效率. 对于其研究的最薄厚度为66.1 nm的MoTe2器件, 其SOT效率(x SOT)约为0.35, 比Ta (～0.15), Pt (～0.06)都要大很多. 翻转电流随MoTe2厚度的增大而增大, SOT 效率呈现了随着MoTe2厚度增大而降低. 能带结构计算结果(图2(e))表明, 除了考虑体自旋霍尔效应外, 还需要考虑界面Rashba-Edlstein的贡献.此外, 他们还设计了哑铃形的异质结磁性器件, 翻转电流进一步降低了60%之多. 这些发现展示了MoTe2等半金属二维材料在低功耗自旋电子器件领域的应用前景.上面两个关于MoTe2的实验对比说明了非传统面外SOT的起因可能是比较复杂的, 这个结论进一步被TaTe2和NbSe2的实验研究所印证[64]. TaTe2属于C2/m空间群, 同样满足非传统SOT 对称性的要求. 但Stiehl等[65]在TaTe2/Py异质结构中并未发现面外SOT, 只观察到了具有Dress-elhaus对称性的SOT. 该SOT起源于TaTe2中各向异性的电导率导致的面内横向电流分量产生的奥斯特场. 在WTe2/Py双层膜中也有类似的影响.除了常规奥斯特转矩和Dresselhaus型转矩外, 并未观察到非传统的SOT, 这可能是由于TaTe2中SOC较弱. 同时Stiehl等[65]也论证了低对称性晶体中面内的各向异性电导率对体系中SOT的重要影响. Guimaraes等[66]采用ST-FMR研究了NbSe2/ Py双层膜中电流诱导的SOT. NbSe2具有属于P63/mmc空间群的六边形结构, 与MoS2类似, 其对称性是禁止产生非传统SOT的. 然而, 除了预期的SOT分量外, 他们依然观察到了非传统的SOT. Guimaraes等[66]将产生的非传统SOT归因于器件加工过程中引起的应变效应, 这种应变效应破坏了旋转对称性, 允许产生非传统SOT. 该结果表明除了晶格结构对称性之外, 与界面质量、局部原子点群对称性相关的其他微观因素也可能对诱导产生非传统SOT起到重要作用.(0.2—1.6)×105ℏ/(2e)(Ω·m)−1上面提到的实验主要集中于探索非传统面外SOT、开发具有大自旋霍尔角且高导电性的TMD 材料. 这些研究主要基于机械剥离的实验方案, 该方法制备样品的产率较低. 如何制备具有大自旋霍尔角且高导电性的大面积TMD材料, 也是将TMD材料用于器件的关键. 最近, Xu等[68]成功制备了大面积、高质量、厚度可控的PtTe2薄膜并且首次研究了这种第二类狄拉克半金属的SOT效应. 该PtTe2薄膜在室温下具有高导电性(约为106 S/m). 因为PtTe2在大气环境中相对稳定, 均匀、平整、大面积的PtTe2薄膜可转移到磁控溅射设备中制备自旋电子器件. 通过对PtTe2/Py异质结进行系统性的ST-FMR测量发现PtTe2薄膜具有较大的类阻尼SOT: 忽略界面自旋的损失, 5 nm 厚的PtTe2的自旋霍尔角在0.09—0.15范围, 是对照实验中4 nm厚Pt的1.5—2倍. 从PtTe2中SOT效率随厚度非单调变化的实验结果(图2(f))可以推测PtTe2产生的SOT具有块体态与表面态两个不同的来源. 由于PtTe2的高导电性以及较大的自旋霍尔角, 可实现非常高的自旋霍尔电导率,达, 能与典型的拓扑绝缘体Bi2Se3相比拟. 进一步的垂直磁矩翻转实验也证实了PtTe2具有比Pt更高的电荷-自旋转换效率(图2(g)和图2(h)). 该研究表明PtTe2以及狄拉克半金属有希望应用于低功耗SOT器件及其他自旋电子学器件中, 同时该工作也揭示了大规模制备PtTe2类似的二维拓扑材料的可能性.ℏ/(2e)(Ω·m)−1除了上述方法外, Husain等[69]采用离子束溅射的方法制备了大面积单层TaS2材料, 并采用ST-FMR和二次谐波霍尔测量手段, 研究了TaS2/ Py异质结构中的SOT. 在这种异质结构中, 观察到了相当大的类场SOT和类阻尼SOT. 其中, 自旋霍尔角为0.25 ± 0.03, 自旋霍尔电导率14.9 ×105 , 是目前报道的TMD材料中的最大值. 研究发现, 大的类阻尼SOT来源于TaS2/Py异质结构的界面特性, 该发现得到了密度泛函理论计算结果的支持. 界面自旋-轨道-耦合与晶体对称性之间的相互作用会产生大的类阻尼SOT. 该工作为设计下一代基于TMD 材料的低功耗量子存储器件提供了有效的思路.3 基于磁性二维材料异质结构中的SOT 及电流驱动磁矩翻转非磁性二维材料由于可以产生SOT, 能够用于代替SOT 器件中的重金属材料. 另一方面, 最新发现磁性二维材料(如CrI 3, Cr 2Ge 2Te 6 (CGT),Fe 3GeTe 2 (FGT)等[71−76])同样可以应用于自旋电子器件中. 磁性二维材料具有许多独特而优异的性能. 例如, 磁性二维材料优良的栅极可调性为探索磁电耦合现象和应用提供了条件[73,77]. 层状反铁磁二维材料如CrI 3显示出高达19000%的隧穿磁电阻[78], 展现了磁性二维材料的巨大优势. 利用二维铁磁金属FGT 还可以构建无间隔层的自旋阀及全二维垂直自旋阀[79,80], 揭示了利用二维磁性同质或者异质结实现多态非易失磁存储和逻辑的可能性.此外, 二维铁磁材料中发现的磁斯格明子[81−87],也展现了其用于高密度赛道存储器件的可能性. 从上述相关工作能够看出, 范德瓦耳斯(van der Waals, vdW)异质结构在开发新型自旋电子器件方面的潜在机会, 磁性二维vdW 材料为新型自旋器件的开发提供了一个平台, 对于开发新型自旋电子器件具有重要的研究价值.将vdW 材料用于构建自旋电子器件关键的挑战在于如何有效地操控其磁矩, 实现从一种状态到另一种状态的转换. 国内外两个研究团队几乎同时报道了FGT/Pt 异质结中的高效SOT 及电流驱动翻转方面的重要进展(图3(a)—(c))[88,89]. 当电流在重金属Pt 中流动时, 会产生自旋电流并注入磁性FGT 中, 利用该自旋流可以有效地操控少层磁体FGT 的磁矩方向. 图3(b)展示了FGT 在面内磁场分别为H x = 50和–50 mT 的辅助下, 温度为100 K 时的电流驱动磁化翻转. FGT 的磁化通PtPtTe Ge Fe 3GeTe 2eFe(a)-0.14/W/mA0 =50 mT100 K0.14-0.14/W/mA0 =-50 mT0.14(b)F GT P tDL 6420246/kOe810-0.500.51.0-1.0/(1011 A S m -2)0(c)write_read/W/kOe''0'' state''1'' state(mA)0.051.5(d)-(d c m A(mT))150100500-50-100-20-101020-150(e)WTeFeGeFGTWTe 20.90.60.30-0.3A H /W-0.6-1.5-1.0-0.50/kOe0.51.0K FGT(12.7)/WTe 2(9.4)1.5/(104 A S cm -2)(f)图 3 FGT/Pt 双层器件的示意图(a)和SOT 驱动的垂直磁矩翻转(b)[88]; (c) SOT 驱动FGT 磁矩翻转有效翻转电流随施加面内磁场的变化[89]; (d) 基于FGT 的磁存储器件原理图及电流诱导的矫顽场大幅度降低, 从而降低写入电流密度[90]; (e) 基于CGT/Ta 异质结Hall 器件的原理图和4 K 温度下施加流过Ta 的电流I dc 和平面内磁场H x 组合时的磁矩m z 相图[91]; (f) FGT/WTe 2双层结构的原子示意图和不同电流密度下FGT/WTe 2 霍尔条在10 K 垂直磁场下的反常霍尔电阻[92]Fig. 3. Schematic view (a) and SOT-driven perpendicular magnetization switching (b) in the FGT/Pt bilayer device [88]; (c) current-induced magnetization switching of FGT and effective switching current as a function of applied in-plane magnetic field [89];(d) schematic of FGT-based magnetic memory device and the current-induced substantial reduction of the coercive field and then reduction of the write current [90]; (e) schematic of a fabricated Hall bar device from a CGT/Ta heterostructure and phase diagram of m z for applied combinations of I dc and H x at 4 K [91]; (f) atomic schematic view of FGT/WTe 2 bilayer structure and anomalous Hall resistance of the FGT/WTe 2 Hall bar under a perpendicular magnetic field at 10 K with various current densities [93].过电流扫描从一种状态切换到另一种状态. 正(负)面内磁场的翻转极性为逆时针(顺时针), 表明Pt的自旋霍尔角为正, 与之前报道的研究工作一致. 值得注意的是, SOT操控所实现的两个电阻状态并不是完全饱和的(饱和态由图3(b)中虚线表示), 该现象被归因于电流导致的热效应. 研究人员还利用谐波测量进一步定量表征了SOT有效磁场, 并以此为依据估算了少层FGT的饱和磁化强度的上限, 该值比块体材料的饱和磁化强度小一个量级. 除Pt诱导产生SOT外, 最近的研究表明电流在每一个单层的FGT中也会产生局域SOT[90],并能够对FGT的矫顽场产生有效的调制(图3(d)).同时利用重金属中产生的SOT和FGT中的局域SOT, 将有利于进一步降低翻转FGT磁矩的电流密度. 上述有关电流操控FGT磁矩所取得的进展进一步推动探索更多vdW磁性材料在自旋电子学器件中的应用.近期, Ostwal等[91]和Gupta等[92]分别进行了通过SOT对vdW铁磁体CGT中磁矩调控的研究. Ostwal等[91]在CGT/Ta异质结构中(图3(e)),施加平面内磁场和流过Ta (一种表现出巨大自旋霍尔效应的重金属)的电流组合, 在面内磁场为20 mT时, 用低至5 × 105 A/cm2的电荷电流密度实现了CGT的磁矩翻转. 该电流密度比翻转非层状金属铁磁体CoFeB等所需的电流密度低两个数量级. 这些结果显示了二维磁性材料未来应用于自旋电子器件的巨大潜力.到目前为止, 大多数的工作主要集中于范德瓦耳斯材料与传统的金属材料构成的异质结中的SOT研究. 未来, 探索利用全二维材料SOT器件将成为一个重要的研究方向. Shao等[93]已经进行了初步的尝试, 研究了FGT/WTe2双层vdW异质结构中的反常霍尔效应(图3(f)). 在这种器件中, 电流可以有效地调节FGT薄片的矫顽力, 主要归因于FGT/WTe2双层界面热导较低而产生焦耳热效应. 虽然该实验没有实现SOT驱动磁矩的翻转, 但阐明了选择热性能好的二维材料来提高界面热导是非常重要的, 为进一步实现具有性能优良的全二维自旋电子器件提供了思路.4 结论与展望本文综述了基于二维材料的SOT领域的最新研究进展, 重点介绍了基于TMD/FM异质结构中SOT的研究现状、基于磁性二维材料异质结构中的SOT及电流驱动磁矩翻转的研究进展. TMD 材料中SOT研究的广泛关注很大程度上得益于传统SOT材料的快速发展和器件应用的良好研究环境. 但与传统重金属材料中的SOT研究相比, 有关二维vdW材料及其异质结的SOT的研究刚刚兴起, 还主要处于材料探索和基础物理研究阶段.虽然研究还处于初期阶段, 但已经发现了很多新奇的物理现象, 如产生新型面外类阻尼SOT、电场可调等特性, 展现了良好的发展态势, 进一步的材料、物理和器件应用研究也呈现出不断扩大和深入的趋势. 基于当前的研究成果来看, 二维vdWs材料的器件应用进程依然存在着几个方面的挑战:1)二维材料中非传统SOT的微观物理机制仍不清楚. 目前实验所观测到的非传统SOT不能用我们所熟悉的自旋霍尔效应或界面Rashba-Edels-tein效应解释, 背后的物理机制仍有待探究. 进一步从理论上阐明非传统SOT的产生机制将有助于找到提高其强度的方法, 促进非传统SOT在操控垂直磁矩方面的应用. 值得指出的是, 利用二维材料谷霍尔效应[94−96]也有可能产生垂直极化的自旋流, 有望用于产生垂直SOT[97].2)磁性二维材料的居里温度需要进一步提高.虽然磁性二维材料在一些方面展现出了优势, 但目前大多数磁性二维材料的居里温度都在室温以下,极大地限制了其在自旋电子器件中的应用. 如何进一步提高居里温度是磁性二维材料相关的物理研究的重要方向, 也是其是否能够用于自旋电子器件的关键. 目前, 一些研究已经报道了相关的技术方案, 能够将已有的磁性二维材料的居里温度提高,如利用离子液体进行电场调控[73]、利用微结制备方式[98]、界面反铁磁诱导[99]、Ga离子注入[100]等方式. 此外, 不断探索更多的磁性低维材料也是寻求实现高居里温度的关键[101−103].3)晶圆级二维材料的制备. 虽然通过机械剥离制备的二维材料具有很高晶体质量, 但由于样品尺寸小, 无法实现大规模生产制备. 生长二维晶体材料的常用方法: 分子束外延、化学气相沉积、金属有机化学气相沉积和磁控溅射. 在晶圆尺度上确保二维材料的单晶度和均匀性是至关重要的. 最近的一些研究进展为解决这个问题提供了一些思路.例如, Zhang课题组[104−106]一直致力于采用CVD 方法实现TMD二维材料的高质量晶圆级生长;。