第六章阻抗匹配
U (z) b Z e3 (z) 2 2Pav a
2
b Ze a
1
2
2a 在分析传输 TE10 波的矩形波导的时候，往往把它等效 成 TEM 波传输线，应用长线理论来求解问题。 这时，就
把矩形波导 TE10 波的等效特性阻抗 Ze 看成是 TEM 波传输 线的特性阻抗。 下面，通过例题来看一看具体的方法。
2
ab E 0 Pav 4
2
1 2a
2
因此，矩形波导 TE10 波的等效阻抗可以通过这三个参量用 三种方法来求。 通过平均功率和等效电流振幅值求得的等效特性阻抗 通过等效电压和等效电流振幅值求得的等效阻抗为 通过平均功率和等效电压振幅值求得的等效特性阻抗
为 为
U (z) b Z e1 (z) 2P 2 b 2 av I ( z ) 2 a U ( z ) b ZZ ) 2 2 e2 ( z 2 ( z ) 1 2 e3 8 a I (z ) 2Pav a 1 2 a 1 2a 2a
由波印亭定理可知，通过微波传输线的复功率为
1 1 P E H ds (E T H T ) ds 2 S 2 S
上式表 上式中，ET，HT 分别为电场和磁场的横向分矢量。 明，微波传输线中的纵向传输功率仅与电场和磁场的横向 分矢量有关，而与它们的纵向分矢量无关。 在平行双线传输线中，通过传输线的复功率为
2
b Z e2 (z) 2 8 a I (z) 2Pav
2
1 2a
2
b Ze a
1 2a
2
1 2a 比较三种方法得到的等效特性阻抗，仅系数不同而已， 后面的因子则是相同的。
通常用三种方法得到的公式中的相同的因子作为矩形 波导 TE10 波的等效特性阻抗
2
b Z e2 (z) 2 8 a I (z) 2Pav
2
1 2a
2
U (z) b Z e3 (z) 2 2Pav a
1 2a
2
U (z) b Z e1 (z) I (z) 2 a
1 2a
1 ( e h ) ds 1 P VI * (e h ) ds S S 2 通过上面关系确定的等效电压和等效电流仍然不是惟 一的。 还必须规定传输线上等效电压与等效电流之比等于它
所在横截面处的输入阻抗，即 V 1 Zin Z0 I 1 上式中， 是该横截面处的电压反射系数，Z0 是传输线的 特性阻抗。 因为反射系数 是可以直接测量的，其值是惟 一的，这样只要确定了 Z0 的值，V(z) 和 I(z) 的值也就分别 惟一地确定了。
HT = (u, v, z) = h(u, v) I(z)
上式中，e(u, v) 和 h(u, v) 是二维矢量实函数，它们表示 工作模式的场在传输线横截面上的分布，分别称为电压 波型函数和电流波型函数。
1 1 1 * P E H ds (E T H T ) ds P VI 2 S 2 S 2 ET (u, v, z) = e(u, v) V(z) HT = (u, v, z) = h(u, v) I(z)
§ 6.2
等效阻抗
一、微波传输线中的等效电压和等效电流 二、微波传输线中的等效阻抗
一、微波传输线中的等效电压和等效电流
在平行双线传输线中，基本参量是电压和电流，它们 具有明确的物理意义，而且可进行直接测量。 在微波传输线中，分布参数效应显著，传输线横截面 上的电压和电流已无明确的物理意义，不能测量。 因此，欲将微波传输线与平行双线传输线进行等效， 必须在微波传输线中引入等效电压和等效电流的概念。 在微波系统中，功率是可以直接测量的基本参量之一。 因此，可以根据微波传输线与等效平行双线传输线传输功 率相等的原则来引入等效电压和等效电流。
Z WH 10
Ey Hx
1 2a
2
从上式可以看出，TE10 模的波阻抗只与宽边的尺寸 a 有关， 而与窄边的尺寸 b 无关。
1 2a 对于宽边尺寸 a 相同、而窄边尺寸 b 不同的两段矩形 波导，TE10 模的波阻抗是相同的。 但是，如果把二者连接 在一起必然会发生反射。
Z WH 10
2
因此，还要引进矩形波导主模的等效特性阻抗的概念。 这个参数可以通过行波状态下等效电压、等效电流和平均 功率来求得。 可是，矩形波导主模的等效电压和等效电 流有不同的等效方法，因而得到的等效特性阻抗不是惟一 的。
在矩形波导宽壁中点(x=a)沿与 y 轴平行的方向对电场 j10z E y jE0 sin x e a 积分，可得到 TE10 波的等效电压振幅值
1 * P VI 2
1 1 1 * P E H ds (E T H T ) ds P VI 2 S 2 S 2 ET = iEx + jEy， HT = iHx + jHy
ET = eE + eE ， HT = eH + eH
微波传输线中的等效电压 V(z) 和等效电流 I(z) 分别与 它的横向电场和磁场成正比，即 ET (u, v, z) = e(u, v) V(z)
在实际的微波传输系统中不可避免地会出现各种形 式的不连续性，如在波导传输线中引入膜片、销钉、拐 角、分支等都会导致微波系统的不连续性。不连续性会 引起波的反射和激发高次模，而局限在不连续性近区中 的处于截止状态下的高次模，其电场与磁场的储能是不 均衡的。若截止场中以磁能为主，则这种不连续的简单 等效电路就为电感，反之，就等效为电容。高次模对单 模传输系统的工作状态将产生不利影响。但当传输系统 原本存在有反射时，我们可在传输线上适当的位置人为 地引入一定量的不连续性以产生附加反射来抵消传输系 统原有的反射，从而使传输系统获得近似于匹配的状态。 所以，有时也称像波导中的膜片、销钉和螺钉等一类的 电抗性元件为调配元件。
S
(e h ) ds 1
1 1 1 * P E H ds (E T H T ) ds P VI 2 S 2 S 2 ET (u, v, z) = e(u, v) V(z) HT (u, v, z) = h(u, v) I(z)
a
2
2
E 0 2a j10z I (z) j 1 e 2a
E 0 2a j10z j 10z U (z) jbE0 e I (z) j 1 e 2a 在矩形波导横截面对平均波印亭矢量积分，可得到平 均功率
例1 题图及其等效电路
§ 6.3
不均匀性
一、微波传输线连接 二、矩形波导中金属薄片 三、微带不连续
电抗性微波元件
电抗性微波元件在微波系统中起着类似于低频
电路中L、C及其组合元件的作用。利用在传输线中
插入某种由于不连续性而激起的高次模截止场所呈
现的不同特性来构成一个相当于集总参数的电感或 电容，这便是微波电抗元件的构成思想。
二、微波传输线中的等效阻抗
由电磁场理论可知，波导中的波 ( 型 ) 阻抗定义为该波 型的横向电场与磁场的比值 Ey Ex ZW Hy Hx TMmn 模(Emn 模)和 TEmn模(Hmn 模)的波阻抗分别为
Z WE mn
上式中
1 c( mn )
2
Z WH mn
U ( z ) jbE0e- j10z
矩形波导宽壁上的电流为 JS = n H = j (iHx + kHz) = kHx iHz 在波导宽壁上对纵向电流
2a 进行积分，可得到等效电流振幅值
J Sz H x j
E0
j10z 1 sin x e
上式中， e(u, v) 和 h(u, v) 分别称为电压波型函数和电流波 型函数；V(z)、I(z) 是一维标量复函数，分别称为等效电压 和等效电流。 对于矩形波导，波型函数中的 (u, v) 代表 (x, y)，对 于圆形波导，(u, v) 代表 (, ) 。 于是，功率表达式可以改写为
1 P VI * (e h ) ds S 2 上面两个功率公式相比较，可知波型函数应满足下面关系
例 1 题图及其等效电路
例1
由等效电路可知，因为第 2 段传输线的末端接匹配负 载，故连接处点 T 的等效阻抗就等于第 2 段矩形波导的等 效特性阻抗，即 ZT Ze2 于是可知点 T 处的反射系数为 Z T Z e1 Z e 2 Z e1 b2 b1 10 5 1 T Z T Z e1 Z e 2 Z e1 b2 b1 10 5 3 可见，宽壁宽度相等而窄壁宽度不相等的两端矩形波导彼 此连接以后，连接处存在着反射。 b1 反 射 120 由 系 数可求 Z e1 2 a 1 ( / 2 a ) 得第 2 段矩形波导的 驻波系数为 b2 120 Ze 2 a 1= 2 ( / 2a) 2
1) 电感膜片
对于矩形波导中TE10模的场，电感膜片的插入将激发 起高次模TE30, TE50，TE70…, 这是因为只有这些高次模才 能抵消TE10波在膜片处的切向电场分量以满足膜片处的边 界条件。而这些高次模对于选定的单模传输线来说为截
图 给出了连接在一起的两段矩形波导，它 们的宽边相同，都是 a = 23 mm，而窄边则分别是 b1 = 5 mm，b2 = 10 mm，内部填充空气。 当第二段的末端接匹 配负载时，求连接处的反射系数。 解 把两段矩形波导等效成两段连接在一起的长线， 其等效电路如图)所示。
两段传输线的特性 阻抗分别为 b1 120 Z e1 a 1 ( / 2a) 2 b2 120 Ze 2 a 1 ( / 2a) 2
阻抗匹配的原理及应用
阻抗匹配的原理及应用1. 阻抗匹配的定义在电子电路设计中，阻抗匹配是指将输入和输出电路的阻抗调整为互相匹配的过程。
阻抗匹配可以使信号在电路之间传输时最大限度地传递能量，减少能量反射和损耗。
通过阻抗匹配，可以提高电路的性能和信号传输质量。
2. 阻抗匹配的原理阻抗匹配的原理是基于两个基本的电路理论：傅里叶变换和最大功率传输定理。
2.1 傅里叶变换傅里叶变换是将一个时域信号分解成不同频率的正弦和余弦分量的数学技术。
在阻抗匹配中，傅里叶变换用于将时域信号转换为频域信号，从而分析信号的频谱特性。
2.2 最大功率传输定理最大功率传输定理是指当负载电阻与源电阻相等时，电路能够以最大功率传输能量。
阻抗匹配通过调整电路的阻抗使其与源电阻或负载电阻相等，从而实现最大功率传输。
3. 阻抗匹配的应用阻抗匹配在电子电路设计和通信系统中有广泛的应用。
3.1 无线通信系统在无线通信系统中，阻抗匹配用于将天线阻抗与无线发射机或接收机的阻抗匹配。
这可以提高无线信号的传输效率，减少信号损失和反射。
3.2 放大器设计在放大器设计中，阻抗匹配被广泛应用于放大器的输入和输出端口。
阻抗匹配可以使信号在放大器中传输时最大限度地传递能量，提高放大器的增益和线性度。
3.3 系统集成在系统集成中，阻抗匹配用于连接不同的电路模块。
通过阻抗匹配，可以使各个模块之间的阻抗匹配，确保信号的正确传输和系统的正常运行。
4. 阻抗匹配的方法在实际应用中，有多种方法可用于实现阻抗匹配。
以下是几种常见的方法：•使用阻抗变换器：阻抗变换器可以将一个阻抗转换为另一个阻抗，以实现阻抗匹配。
常见的阻抗变换器有电感、电容、变压器等。
•使用匹配网络：匹配网络是由电感、电容和电阻等元件构成的网络，用于调整输入和输出电路的阻抗以实现匹配。
•使用负馈：负馈可以将一个电路的输出信号反馈到输入端，以调整输入电路的阻抗与负载电路的阻抗匹配。
负馈可以通过放大器或运算放大器来实现。
•使用传输线：传输线可以通过调整传输线的长度或特性阻抗来实现阻抗匹配。
阻抗匹配概念
阻抗匹配概念阻抗匹配概念阻抗匹配是指负载阻抗与激励源内部阻抗互相适配，得到最大功率输出的一种工作状态。
对于不同特性的电路，匹配条件是不一样的。
在纯电阻电路中，当负载电阻等于激励源内阻时，则输出功率为最大，这种工作状态称为匹配，否则称为失配。
当激励源内阻抗和负载阻抗含有电抗成份时，为使负载得到最大功率，负载阻抗与内阻必须满足共扼关系，即电阻成份相等，电抗成份只数值相等而符号相反。
这种匹配条件称为共扼匹配。
阻抗匹配（Impedance matching）是微波电子学里的一部分，主要用于传输线上，来达至所有高频的微波信号皆能传至负载点的目的，不会有信号反射回来源点，从而提升能源效益。
大体上，阻抗匹配有两种，一种是透过改变阻抗力（lumped-circuit matching），另一种则是调整传输线的波长（transmission line matching）。
要匹配一组线路，首先把负载点的阻抗值，除以传输线的特性阻抗值来归一化，然后把数值划在史密夫图表上。
改变阻抗力把电容或电感与负载串联起来，即可增加或减少负载的阻抗值，在图表上的点会沿著代表实数电阻的圆圈走动。
如果把电容或电感接地，首先图表上的点会以图中心旋转180度，然后才沿电阻圈走动，再沿中心旋转180度。
重覆以上方法直至电阻值变成1，即可直接把阻抗力变为零完成匹配。
调整传输线由负载点至来源点加长传输线，在图表上的圆点会沿著图中心以逆时针方向走动，直至走到电阻值为1的圆圈上，即可加电容或电感把阻抗力调整为零，完成匹配阻抗匹配则传输功率大，对于一个电源来讲，单它的内阻等于负载时，输出功率最大，此时阻抗匹配。
最大功率传输定理，如果是高频的话，就是无反射波。
对于普通的宽频放大器，输出阻抗50Ω，功率传输电路中需要考虑阻抗匹配，可是如果信号波长远远大于电缆长度，即缆长可以忽略的话，就无须考虑阻抗匹配了。
阻抗匹配是指在能量传输时,要求负载阻抗要和传输线的特征阻抗相等,此时的传输不会产生反射,这表明所有能量都被负载吸收了.反之则在传输中有能量损失。
第六节传输线的阻抗匹配课件
传输线的参数
01
02
03
特性阻抗
传输线上的电压与电流之 比，是传输线的重要参数 。
电容和电感
传输线上的分布电容和分 布电感会影响信号的传输 。
传播速度
信号在传输线上的传播速 度与介质的介电常数有关 。
传输线的应用场景
通信系统
传输线在通信系统中用于 信号的传输，如电话线、 同轴电缆等。
测量仪器
传输线用于测量设备的信 号传输，如示波器、频谱 分析仪等。
通过改变传输线的长度，实现阻抗匹配。
选择合适的传输线类型
根据信号频率和传输距离的要求，选择合适的传输线类型，如同轴 线、双绞线等。
使用阻抗匹配网络
在传输线两端添加阻抗匹配网络，以实现信号的完整传输。
优化阻抗匹配的实例分析
50欧姆系统
在50欧姆系统中，通常采用特性阻抗为50欧姆的传输线进行 阻抗匹配。
微带线设计
在微带线设计中，通过精确计算线宽和间距，实现阻抗匹配 ，提高信号传输质量。
05
CATALOGUE
阻抗匹配的测试与验证
测试设备与测试方法
信号发生器
用于产生测试所需的信 号，具有稳定的频率和
幅度输出。
功率放大器
用于放大信号源输出的 信号，提高测试信号的
功率。
阻抗匹配测试仪
用于测量传输线的阻抗 ，判断是否与负载阻抗
电子设备
传输线用于电子设备内部 各部分之间的信号传输， 如电脑、手机等。
03
CATALOGUE
阻抗匹配的实现方法
通过变换元件实现阻抗匹配
电阻变换
电感变换
通过串联或并联电阻，改变传输线的 阻抗，实现阻抗匹配。
通过串联或并联电感，改变传输线的 阻抗，实现阻抗匹配。
阻抗匹配
三、电抗性负载匹配
5. 由 Ya 向负载90°与匹配圆交于
Y3
Y3 1 j0.72 Yb Y4 10 . Y4
于是
Y4 j0.72
l2 (0.405 0.25) 0.155
另一组解这里未作讨论。
三、电抗性负载匹配
0.088
i
Y1 Y3 Ya 0 r
三、在特性阻抗600W的无耗双导线上测得 |Vmax|=200V，|Vmin|=40V，dmin=0.15l，求ZL；今用短 路支节进行匹配，求支节的位置和长度。 四、无耗双导线的特性阻抗为600W，负载阻抗为 300+j300W，采用双支节进行匹配，第一个支节负 载0.1l，两支节的间距为 /8，求支节的长度l1和l2。
若以
d /8
为例，几何关系有
1 1 2 (1 r ) r 2 2
2 2
(8-15)
其中，r是“死区”圆的半径。
三、电抗性负载匹配
很易得到 显然
1 1 r g 1 3
g=2
i
(8-16)
1 2 0
A 1 2 r g
(1-r)
死区
r
3. 通过λ/8距离(向电源方向)
Y1 0.5 j0.5
( 对应0.088)
Ya 0.5 j014 . Y1 Y2
4. 按等电导圆交辅助圆于 Ya 则可得
(本来应该有两个解，这里只讨论其中一个)。
Y2 j014 . j0.50 j0.36
l1 (0.445 0.25) 0195 .
三、电抗性负载匹配
这里的电抗性负载匹配指的是直接用传输线段和 并联支节匹配带电抗性负载(Note，不是纯电抗)。 1. 单枝节匹配 匹配对象：任意负载 其中
阻抗匹配详解
什么是阻抗具有电阻、电感和电容的电路里，对交流电所起的阻碍作用叫做阻抗。
阻抗常用Z表示。
阻抗由电阻、感抗和容抗三者组成，但不是三者简单相加。
如果三者是串联的，又知道交流电的频率f、电阻R、电感L和电容C，那么串联电路的阻抗阻抗的单位是欧。
对于一个具体电路，阻抗不是不变的，而是随着频率变化而变化。
在电阻、电感和电容串联电路中，电路的阻抗一般来说比电阻大。
也就是阻抗减小到最小值。
在电感和电容并联电路中，谐振的时候阻抗增加到最大值，这和串联电路相反。
阻抗匹配在高频设计中是一个常用的概念，这篇文章对这个“阻抗匹配”进行了比较好的解析。
回答了什么是阻抗匹配。
阻抗匹配（Impedance matching）是微波电子学里的一部分，主要用于传输线上，来达至所有高频的微波信号皆能传至负载点的目的，不会有信号反射回来源点，从而提升能源效益。
大体上，阻抗匹配有两种，一种是透过改变阻抗力（lumped-circuit matching），另一种则是调整传输线的波长（transmission line matching）。
要匹配一组线路，首先把负载点的阻抗值，除以传输线的特性阻抗值来归一化，然后把数值划在史密夫图表上。
改变阻抗力把电容或电感与负载串联起来，即可增加或减少负载的阻抗值，在图表上的点会沿著代表实数电阻的圆圈走动。
如果把电容或电感接地，首先图表上的点会以图中心旋转180度，然后才沿电阻圈走动，再沿中心旋转180度。
重覆以上方法直至电阻值变成1，即可直接把阻抗力变为零完成匹配。
[编辑]调整传输线由负载点至来源点加长传输线，在图表上的圆点会沿著图中心以逆时针方向走动，直至走到电阻值为1的圆圈上，即可加电容或电感把阻抗力调整为零，完成匹配阻抗匹配则传输功率大，对于一个电源来讲，单它的内阻等于负载时，输出功率最大，此时阻抗匹配。
最大功率传输定理，如果是高频的话，就是无反射波。
对于普通的宽频放大器，输出阻抗50Ω，功率传输电路中需要考虑阻抗匹配，可是如果信号波长远远大于电缆长度，即缆长可以忽略的话，就无须考虑阻抗匹配了。
阻抗匹配方法
阻抗匹配方法
1. 什么是阻抗匹配
阻抗匹配是一种用来匹配电气设备输出阻抗与它的负载阻抗的
技术。
在电气系统中，将负载与大功率的源连接时，必须使大功率源的输出阻抗与负载的阻抗相匹配，二者之间的匹配被称为“阻抗匹配”，阻抗匹配技术使电路可以将最大的功率输出到负载中，使得系统正常运行，达到预期的效果。
2. 阻抗匹配的目的
能够有效地将电气信号从源端传输到负载端，以获得较好的信号传递质量，确保系统有效地工作，减少噪声，以及防止系统损坏。
3. 如何匹配阻抗
（1）使用具有非常低的阻抗值（2）使用可调节的阻抗变压器（3）使用改变负载电阻的装置（4）使用特殊的变压器，如：带有阻抗变
化因子的变压器（5）使用带有阻抗变化因子的网络变压器（双臂变
压器）（6）使用可调谐的特殊线圈（7）使用电容，电感或晶体管组
成的混合电路。
- 1 -。
阻抗匹配计算详解
阻抗匹配计算详解阻抗匹配是电子电路设计中常用的技术之一、它的作用是通过改变电路中的负载阻抗，使得输出电流或功率能够最大化。
阻抗匹配对于提高电路的效率、减少功率损耗、改善信号传输等方面都具有重要意义。
在电路中，输入阻抗和输出阻抗是两个基本的概念。
输入阻抗是指输入端对于信号源的阻力，而输出阻抗是指输出电路对于负载的阻力。
在理想情况下，输入和输出阻抗应该相等，以达到最大功率输出。
然而，实际电路中由于各种因素的影响，输入输出阻抗常常不匹配，从而导致功率的损失。
为了防止功率损失，我们需要进行阻抗匹配。
阻抗匹配的方法有很多种，其中常用的有三种：串联匹配、并联匹配和变压器匹配。
串联匹配是指在输入/输出电路前面或后面串联一个电阻，使得整个电路的输入/输出阻抗得到改善。
假设输入电阻为R1，输出电阻为R2，要求将R1匹配到R3，将R2匹配到R4、这时需要在输入电路的前面串联一个电阻R3，在输出电路的后面串联一个电阻R4，使得R1=R3，R2=R4、这样就达到了阻抗匹配的目的。
并联匹配是指在输入/输出电路前面或后面并联一个电阻，使得整个电路的输入/输出阻抗得到改善。
与串联匹配类似，假设输入电阻为R1，输出电阻为R2，要求将R1匹配到R3，将R2匹配到R4、这时需要在输入电路的前面并联一个电阻R3，在输出电路的后面并联一个电阻R4，使得1/R1+1/R3=1/R3，1/R2+1/R4=1/R3变压器匹配是指使用变压器将输入阻抗与输出阻抗进行匹配。
变压器具有阻抗变换的功能，可以通过调整变压器的比例关系来达到阻抗匹配的目的。
假设输入电阻为R1，输出电阻为R2，要求将R1匹配到R3，将R2匹配到R4、这时可以通过调整变压器的匝数比例以及串联或并联电阻来实现阻抗的匹配。
1.确定输入和输出阻抗的数值，并且将其表示出来。
2.根据匹配的方法（串联匹配、并联匹配或变压器匹配）来选择相应的计算公式。
3.根据计算公式，将输入和输出阻抗的数值代入，求解未知的电阻或变压器参数。
什么是阻抗匹配,其相关原理如何？
什么是阻抗匹配，其相关原理如何？阻抗匹配是微波学里的一部分，主要用于传输线上，来达至所有高频的微波信号皆能传至负载点的目的，不会有信号反射回来源点，从而提升能源效益。
大体上，阻抗匹配有两种，一种是透过改变阻抗力，另一种则是调整传输线的波长。
改变阻抗力：把或电感与负载串联起来，即可增加或减少负载的阻抗值，在图表上的点会沿著代表实数电阻的圆圈走动。
如果把电容或电感接地，首先图表上的点会以图中心旋转180度，然后才沿电阻圈走动，再沿中心旋转180度。
重覆以上方法直至电阻值变成1，即可直接把阻抗力变为零完成匹配。
阻抗匹配是指负载阻抗与激励源内部阻抗互相适配，得到功率输出的一种工作状态。
对于不同特性的电路，匹配条件是不一样的。
串联终端匹配：串联终端匹配的理论出发点是在信号源端阻抗低于传输线特征阻抗的条件下，在信号的源端和传输线之间串接一个电阻R，使源端的输出阻抗与传输线的特征阻抗相匹配，抑制从负载端反射回来的信号发生再次反射.串联终端匹配后的信号传输具有以下特点：A由于串联匹配电阻的作用，驱动信号传播时以其幅度的50％向负载端传播；B信号在负载端的反射系数接近＋1，因此反射信号的幅度接近原始信号幅度的50％；C反射信号与源端传播的信号叠加，使负载端接受到的信号与原始信号的幅度近似相同；D负载端反射信号向源端传播，到达源端后被匹配电阻吸收；E反射信号到达源端后，源端驱动电流降为0，直到下一次信号传输。
那么是否什么时候都要考虑阻抗匹配？在普通的宽频带放大器中，因为输出阻抗为50Ω，所以需要考虑在功率传输电路中进行阻抗匹配。
但是，实际上当电缆的长度对于信号的波长来说可以忽略不计时，就勿需阻抗匹配的。
考虑信号频率为1MHz，其波长在空气中为300m，在同轴电缆中约为200m。
在通常使用的长度为1m左右的同轴电缆中，是在完全可忽略的范围之内。
如果存在阻抗，那么在阻抗上就会产生功率消耗，所以不做阻抗匹配其结果就会使放大器的输出功率发生无用的浪费。
阻抗匹配
• 支节调配器：是由距离负载的某位置上的并联或串联终端短路或开
路的传输线（又称支节）构成的。支节数可以是一条、两条、三条或更多。 讨论 (1)单支节调配器、(2)双支节调配器、(3)三支节调配器。
l
ZL
三、阻抗匹配的方法——并联支节调配器法
但Zg和Zl一般为复阻抗，无耗传输线Z0为纯阻抗，很难同时满足匹配
为实现匹配一般在信号源和终端负载处分别加始端和终端匹配装置 （一）信号源端的阻抗匹配 一般采用去耦衰减器或隔离器以实现信号源端匹配（吸收反射波）
前者使被信号源再反射的二次反射波由于两次通过衰减器，已微不足道。 但也会消耗输往负载的入射功率，不适合大功率微波源。 后者是一个非互易器件，只允许入射波通过而吸收掉反射波，即保证了功 率的有效传输，又可消除信号源的内反射，构成匹配源
(1) 归一化负载阻抗 zL=ZL/Z0=2+j4 对应A点，电长度为：0.218 (2) 找波腹点B或波节点C 可读得ρ 11 (3) 求所接λ /4传输线的Z01
( Z 01 ) R
m ax
ZC
Z01
Zin = =>
ZC
λ /4
d
Z 0 R m ax
Z0 Z0 Z0
249
传输线功率容量最大。 o 阻抗失配时传输大功率信号易导致击穿； 信号源可能被破坏。 行波状态时信号源工作稳定 o 避免频率牵引和输出功率变化 o 匹配源的输出功率是固定不变的
三、阻抗匹配的方法
阻抗匹配：ZL＝Z0、Zg＝Z0、 Zin＝Z0* 只有当Zg＝ZL＝ZC都为纯电阻时，才能同时实现匹配。
阻抗匹配定义及实现简介
1.阻抗的定义在具有电阻、电感和电容的电路里，对电路中的电流所起的阻碍作用叫做阻抗。
阻抗常用Z表示，是一个复数，实部称为电阻，虚部称为电抗，其中电容在电路中对交流电所起的阻碍作用称为容抗,电感在电路中对交流电所起的阻碍作用称为感抗，电容和电感在电路中对交流电引起的阻碍作用总称为电抗;阻抗的单位是欧姆。
阻抗的公式是：Z= R+j(ωL–1/（ωC）)其中，负载是电阻、电感的感抗、电容的容抗三种类型的复物，复合后统称“阻抗”，写成数学公式即是：阻抗Z= R+j(ωL–1/（ωC）)。
其中R为电阻，ωL为感抗，1/（ωC）为容抗。
（1）如果(ωL–1/ωC) > 0，称为“感性负载”；（2）反之，如果(ωL–1/ωC) < 0称为“容性负载”。
2.阻抗匹配阻抗匹配是指信号源或者传输线跟负载之间的一种合适的搭配方式。
匹配条件包括：①负载阻抗等于信源内阻抗，即它们的模与辐角分别相等，这时在负载阻抗上可以得到无失真的电压传输。
②负载阻抗等于信源内阻抗的共轭值，即它们的模相等而辐角之和为零。
这时在负载阻抗上可以得到最大功率。
这种匹配条件称为共轭匹配。
如果信源内阻抗和负载阻抗均为纯阻性，则两种匹配条件是等同的。
我们先从直流电压源驱动一个负载入手。
由于实际的电压源，总是有内阻的，我们可以把一个实际电压源，等效成一个理想的电压源跟一个电阻r串联的模型。
假设负载电阻为R，电源电动势为U，内阻为r，那么我们可以计算出流过电阻R的电流为：I=U/(R+r)，可以看出，负载电阻R越小，则输出电流越大。
负载R上的电压为：Uo=IR=U/[1+(r/R)]，可以看出，负载电阻R越大，则输出电压Uo越高。
再来计算一下电阻R消耗的功率为：P=I2×R=[U/(R+r)]2×R=U2×R/(R2+2×R×r+r2)=U2×R/[(R-r)2+4×R×r]=U2/{[(R-r)2/R]+4×r}对于一个给定的信号源，其内阻r是固定的，而负载电阻R则是由我们来选择的。