流体力学结课论文
流体力学论文(离散涡)
专业：环工专硕姓名：学号：“离散涡方法对气固两相圆柱绕流粒子弥散的数值研究”简述本文利用离散涡方法以及速度扩散模型研究不稳定流场，用拉格朗日法跟踪单个粒子，研究不同斯托克斯数的粒子在气固两相圆柱绕流的粒子弥散情况，特别是粒子分布与漩涡之间的关系。
在简介部分，文章强调了气固两相圆柱绕流的实际作用以及研究现状，并指出以往研究的两个漏洞：未得出粒子分布模式、忽略粘度。
在基本等式与数值方法中，对于不稳定流场，从二维不可压涡动方程等出发，建立涡函数、流函数、速度与位置之间的关系，将圆柱上的M个点，用流函数研究漩涡的产生，利用边界层理论计算脱离点，利用速度扩散模型计算出涡团的演化；而对于粒子的运动，利用拉格朗日近似的方法计算出每个粒子的速度和位置。
将上述方程组配合到一起，气固两相不稳定流场就可以被有效的模拟出来。
数值模拟结果部分，首先给出了不同粒子斯托克斯数下涡团与粒子的分布规律，表明了漩涡在离开圆柱后的演化情况。
在流场流速分布图中，也可以清晰的看到漩涡。
通过对比这两个图，可以清楚的看出斯托克斯数在0.1~10的小粒子分布被漩涡影响显著。
而更小斯托克斯数的粒子由于尺度接近流体微团而在漩涡的边缘和涡心处均有出现。
通过对组图的横向对比，得出了不同斯托克斯数下粒子分布的变化规律。
最后，不同斯托克斯数的粒子轨迹图同时佐证了小斯托克斯数的粒子受流场影响明显，而大斯托克斯数的粒子近乎直线运动的观点。
在结论部分，总合了数值模拟的结果。
数值模拟的结果表明，粒子分布与斯托克斯数与漩涡结构有关。
小斯托克斯数的粒子像流体一样，分布于涡核与涡的边缘，以及流场的各处，中斯托克斯数的粒子受离心力的控制分布在涡的边缘，而特别大斯托克斯数的粒子轨迹基本比较顺直，不受不稳定流场的干扰。
由于涡团的不稳定性，中斯托克斯数的粒子在流场中的分布随时间变化而变化。
小斯托克斯数的粒子不影响圆柱绕流，而中大斯托克斯数的粒子干扰圆柱绕流，因为它们不能同流体微团一起在分离点处被加速。
流体力学小论文
流体力学论文流体力学是研究流体的力学运动规律及其应用的学科。
主要研究在各种力的作用下，流体本身的状态，以及流体和固体壁面、流体和流体间、流体与其他运动形态之间的相互作用的力学分支。
流体力学是力学的一个重要分支，它主要研究流体本身的静止状态和运动状态，以及流体和固体界壁间有相对运动时的相互作用和流动的规律。
在生活、环保、科学技术及工程中具有重要的应用价值。
一：流体力学中的数学问题用于描述流体力学模型及流体与边界相互作用。
流体力学中的数学问题用于描述流体力学模型及流体与边界相互作用的方程组问题常见的湍流问题，在理论上的描述要求助于偏微分，在大多数情况下是属于半经验的，只适用于少数几种流动类型，范围相当...流体力学中的数学问题用于描述流体力学模型及流体与边界相互作用的方程组问题常见的湍流问题，在理论上的描述要求助于偏微分，在大多数情况下是属于半经验的，只适用于少数几种流动类型，范围相当小。
理想流体的模型，即一种忽略流体枯性的模型一一对求解许多类型的问题都非常有效。
用这种近似法，很多流体力学问题可以简化为经典的位势理论问题。
因此，固体在静止的无限大区域的流体中运动的问题就可以简化为纽曼问题。
然而，这种近似法只能在少数情况求解实际流体的速度和压力场。
一个重要的实例是速度环量为常数的流线型剖面的平面流体运动。
在枯性流体中，由于流体粘性的影啊，在靠近固体表面的边界层上就会产生旋涡，在固体的尾部就会产生切向尾流。
如果物体表面为流线型(如，尾部边缘尖锐的机翼，以小攻角运动)，且雷诺数很大，尾流就很薄。
如果模型在理想流体中，可以用位势场的不连续面(即间断面)来代替旋涡层。
这样，就产生了在机翼外部确定位于机翼边缘的后面，具有间断面的速度势问题(其位置事先不知道)，它只有通过解题才能确定。
这个问题只有在对薄的机翼作线性近似并使它化为简单的平面图形(圆或椭圆)后，才有解析解。
而这一问题的数值解可以适用于其它形状机翼的定常运动及非定常运动。
流体力学课程总结
流体力学课程总结我跟你们说啊，这流体力学啊，就像我生活里的一个怪朋友。
我刚接触它的时候，就瞅着那些公式啊，符号啊，跟看天书似的。
老师在讲台上讲着，那头发稀疏得像秋天的草地，眼睛在镜片后面闪着一种神秘的光，声音忽高忽低，好像在诉说着一个古老而又神秘的故事。
我就坐在下面，周围的同学也都一脸懵，我心里就想，这啥玩意儿啊。
那些个什么伯努利方程啥的，就像一群调皮的小鬼，在我脑袋里乱转，就是不肯乖乖听话。
我就问旁边的同学，我说：“兄弟，你懂不？”他也摇摇头，脸上满是无奈，就像霜打的茄子。
可是呢，我这人有个倔脾气，我就不信我搞不定它。
我就开始每天抱着那本流体力学的书，像抱着个宝贝似的。
早上在宿舍里看，那阳光从窗户缝里挤进来，灰尘在光线里跳舞，我就在那跟那些公式较劲儿。
晚上在图书馆里，周围安静得很，只能听到翻书的声音和偶尔的咳嗽声。
我就盯着那些流体的图片看，想象着那些液体、气体就像一群有生命的家伙，在管道里啊，容器里啊，到处跑。
后来啊，我慢慢地摸着点门道了。
我发现流体力学就像一个大杂烩，啥都有。
它跟我们生活还挺有关系的呢。
就像水龙头里的水，为啥有时候流得急，有时候流得慢，这里面就有流体力学的学问。
我就兴奋啊，感觉自己像是发现了新大陆一样。
我就跑去跟我那同样学这个的朋友说：“你知道吗？水龙头的水可有意思了。
”他白了我一眼说：“你才知道啊。
”把我噎得够呛，但我也不生气，因为我满心都在这个流体力学上呢。
再往后啊，那些什么粘性啊，层流啊，湍流啊，我都能分得清了。
我感觉自己就像一个指挥官，能指挥这些流体怎么流动了。
那些曾经看起来像乱码的公式，现在就像我的得力助手，我可以熟练地运用它们去解决一些问题了。
我有时候就想啊，这流体力学就像一个宝藏，我越挖越深，越挖越觉得有趣。
我也不再害怕那些复杂的推导过程了，就像一个勇敢的战士，直面这些挑战。
在做实验的时候，那就更有意思了。
我看着那些流体在仪器里流动，就像看着一场精彩的表演。
那些流动的线条啊，就像舞者的身姿，优美而又神秘。
《工程流体力学》课程教学论文
《工程流体力学》课程教学论文摘要：教师在教学过程中，只有认真钻研，积极思考，真正的去实践教学改革，才能掌握一种适合学生学习的教学方法。
通过合理运用多种教学方式，激发和调动学生的学习主动性和积极性，培养学生独立思考、分析和解决问题的能力、理论联系实际的创新意识，提高学生的综合素质，是工程流体力学教学改革所要达到的最终目的。
工程流体力学是工科教学体系中的一门专业基础课程，该课程是以高等数学、大学物理以及理论力学等课程为基础，同时为后续专业课程的学习打下基础。
在本科的教学体系中起到了承上启下的作用。
该课程的理论性和抽象性较强，所以在教学过程中，形成了教师难“教”，学生难“学”的局面。
针对此种现象，笔者根据我校三本学生在这门课程的学习中所产生的问题进行了教学总结以及提出了解决该问题的方法。
一、教学中存在的问题三本的学生在学习工程流体力学时，普遍反映该课程不好学，难度大，数学公式多，推导过程复杂，听不懂，解题过程抽象复杂，课后习题不知如何下手，解题没有思路，完成作业也只是套用例题，抄作业现象严重。
笔者在从事教学的工作过程中发现，学生由于基础薄弱一些，故而在学习本课程时存在学不会、学不懂进而放弃学习的现象。
1.课程特点该课程包括理论和实验教学两方面的内容，要求学生能够很好的掌握经典力学和高等数学的知识。
另外，该课程以流体作为研究对象，而流体的特点是没有固定的形状，故而研究理论比较抽象，并且经验公式繁多，推导过程复杂。
即课程本身知识点具有一定的难度。
2.学生学习方面的现状中国高考中本科层次按录取批次划分为三个批次，一本为第一批次、二本为第二批次、三本为第三批次，故而三本的大部分学生学习基础较一本、二本的学生弱一些。
针对三本学生授课《工程流体力学》，在教学过程中发现学生在学习方面存在以下一些问题：（1）学生学习基础薄弱，大部分学生在高等数学、大学物理等基础课程上知识水平欠缺，故而对于工程流体力学的学习存在吃力的特点；（2）学生自制力差，不能吃苦，学习态度不端正，有一部分同学在上课时容易开小差、睡觉、甚至于采取逃课的方式完全放弃学习；（3）学生在上课前不提前预习，课后不进行复习。
流体力学小论文
流体力学导论的小论文生活中伯努利方程的应用生活中伯努利方程的应用一、现象描述：生活中有关流体力学方面有趣的事情，还是比较多的，尤其是伯努利方程的应用。
如果留心的话，我们会经常发现：在宿舍阳台处的门外有风的前提下，宿舍里的门（在不锁的前提下）会随着阳台处的门的打开，而自动打开，至于什么原因造成此现象，我们可以从流体力学角度思考。
此图描绘的就是上面所阐述的情况（由于在word里不太好画，所以采取了手绘和手机拍摄的操作），左边表示的均是宿舍阳台处的门，右边均是宿舍外出的门。
图中上面的两个门的情况是，“阳台门”是处于锁着的状态（阳台外有空气流动），“外出门”是处于关着的状态，但没锁；下面的两个门描述的情况是，当“阳台门”打开时，“外出门”会自动打开。
二、现象中所蕴含的流体力学问题：这里面所蕴含的流体力学问题，就是伯努利方程的应用，假设流体是无粘不可压缩的理想流体，由“外出门”的内侧到外侧间建立的伯努利方程式如下：22001122u p u p gz gz ρρ++=++ 其中，0u ：空气流动的速度，0p ：大气压，ρ：流体密度1u ：“外出门”外的速度，且10u = ，1p ：“外出门”外的压强 且两个门皆处于同一水平线上，所以伯努利方程简化为20012u p p ρρ+= 从式子中，可看出201002u p p ρ-=>，即10p p >，所以“外出门”可以自动打开。
具体的图表示如下：三、这一问题的解决方案：1. 可以在门缝处贴上“贴垫”，如下图所示：据了解，这个方法确实不错，我试验过，如果做得好的话，即使人拉，也要费些力气。
2. 给门安装上弹簧，借助弹簧的力，抵消掉10p p p =- 的作用，使门不至于在 风的作用下，总是自动打开。
四、小结：生活中有趣的事情不仅仅是这些儿，还有很多，只要你善于观察，流体力学 将会布满于整个世界。
试问，流体力学上哪一个伟大的发明和重要理论的产生，不是起源于现实生活中呢？如果牛顿碰不到苹果掉下这一情况，或是苹果不是掉在牛顿头上，那么今天很有可能就没有“万有引力”之说。
流体力学及其应用论文
流体力学及其应用论文流体力学的概念：流体力学，是研究流体(液体和气体)的力学运动规律及其应用的学科。
主要研究在各种力的作用下，流体本身的状态，以及流体和固体壁面、流体和流体间、流体与其他运动形态之间的相互作用的力学分支。
流体力学是连续介质力学的一门分支，是研究流体（包含气体及液体）现象以及相关力学行为的科学。
可以按照研究对象的运动方式分为流体静力学和流体动力学，还可按应用范围分为水力学，空气动力学等等。
流体力学的概述：理论流体力学的基本方程是纳维-斯托克斯方程，简称N-S方程。
纳维-斯托克斯方程由一些微分方程组成，通常只有通过一些边界条件或者通过数值计算的方式才可以求解。
它包含速度v=（u,v,w),压强,密度，粘度温度等变量，而这些都是位置(x,y,z)和时间t的函数。
通过质量守恒、能量守恒和动量守恒，以及热力学方程f(ρ,P,T)和介质的材料性质我们可以确定这些变量。
/picview/33328/33328/0/6a211233c6f41fbb1b4c ff51.html流体的流动曲线流体力学中研究得最多的流体是水和空气。
它的主要基础是牛顿运动定律和质量守恒定律，常常还要用到热力学知识，有时还用到宏观电动力学的基本定律、本构方程和高等数学、物理学、化学的基础知识。
1738年伯努利出版他的专著时，首先采用了水动力学这个名词并作为书名；1880年前后出现了空气动力学这个名词；1935年以后，人们概括了这两方面的知识，建立了统一的体系，统称为流体力学流体力学的应用领域：除水和空气以外，流体还指作为汽轮机工作介质的水蒸气、润滑油、地下石油、含泥沙的江水、血液、超高压作用下的金属和燃烧后产生成分复杂的气体、高温条件下的等离子体等等。
气象、水利的研究，船舶、飞行器、叶轮机械和核电站的设计及其运行，可燃气体或炸药的爆炸，汽车制造（联众集群），以及天体物理的若干问题等等，都广泛地用到流体力学知识。
许多现代科学技术所关心的问题既受流体力学的指导，同时也促进了它不断地发展。
浅谈流体力学实验教学探讨论文（最终五篇）
浅谈流体力学实验教学探讨论文（最终五篇）第一篇：浅谈流体力学实验教学探讨论文摘要：实验是研究科学技术的重要手段，是流体力学教学的一个重要环节。
在理论联系实际、激发学习兴趣、锻炼观察与分析能力、培养创新意识等方面探讨实验教学所起的重要作用。
关键词：流体力学，实验教学，创新意识流体力学是力学的一个独立分支，它是研究流体的平衡和流体的机械运动规律及其在工程实际中应用的一门学科。
在人们的生产和生活中随时随地都可遇到流体，所以流体力学与人类的日常生活和生产活动密切相关，是航空航天、水利工程、采矿冶金、给水排水、空调通风、土木建筑以及环境保护等学科重要的理论基础，应用范围十分广泛。
实验方法是研究科学技术的重要手段，由于流体运动的复杂性，使得流体力学离不开科学实验。
现代流体力学就是在纯理论的古典流体力学与偏重实验的古典流体力学结合后才蓬勃发展起来的，理论分析、实验研究和数值计算是其三大支柱。
因此，实验教学是流体力学课程必不可少的重要环节之一。
通过实验教学，可以达到如下目的。
1、增强感性认识，巩固理论知识。
流体力学由于其理论的抽象、较多公式的繁杂，学起来普遍会感到比较吃力，时间一长就会逐渐失去学习的兴趣，只满足于死记硬背课本上的理论，不善于思考推究，其主观能动性得不到应有的发挥。
而实验却可以较好地解决这一问题，通过实验，可以把抽象的理论知识转化为具体的、可见的液流现象，从而增强感性认识，在帮助理解流体力学的基础理论方面起到事半功倍的效果。
如雷诺实验，该实验的目的是观察层流、紊流的流态及其转换特征；测定临界雷诺数，掌握流态判别准则。
实验过程中，先通过调整阀门开度，改变有压管中水流的流速，观察液流的流态转化，可以看到：管中水流流速较小时，颜色水是一条清晰的规则的直线，说明此时水流是分层流动，各流层间互不掺混，流态为层流；随着阀门逐渐开大，流速逐渐增加，管中颜色水开始出现摆动，由原来的直线变为曲线；继续增大流速，颜色水弯曲越来越厉害，终于不再保持一个线条，而是向四周扩散，与周围的清水混到一起，使整个管中的水流全部着色，表明此时液体质点的运动轨迹是极不规则的，各部分流体互相剧烈掺混，该流态为紊流。
流体力学课程设计论文
流体力学课程设计论文一、教学目标本课程的教学目标是让学生掌握流体力学的基本概念、原理和应用，提高学生的科学素养和解决问题的能力。
具体目标如下：1.知识目标：学生能够理解流体力学的定义、基本原理和主要公式，掌握流线、流场、速度分布等基本概念，了解流体力学在工程和自然界中的应用。
2.技能目标：学生能够运用流体力学的知识和方法分析实际问题，计算流体的速度、压力和流量等参数，并能运用流体力学原理进行简单的工程设计和优化。
3.情感态度价值观目标：学生通过对流体力学的学习，能够培养对科学的热爱和探索精神，增强对自然界的敬畏之心，提高对工程实践的兴趣和责任感。
二、教学内容本课程的教学内容主要包括流体力学的基本概念、流体的运动规律、流体力学的应用等方面。
具体安排如下：1.流体力学的基本概念：介绍流体力学的定义、研究对象和方法，流体和固体的区别，流体的连续介质假设等。
2.流体的运动规律：学习流体的流动类型（层流和湍流），流速、压力和密度的关系，流体流动的连续性方程、动量方程和能量方程等。
3.流体力学的应用：介绍流体力学在工程和自然界中的应用，如流体阻力和升力的计算，泵与风机的原理和应用，流体流动对环境的影响等。
三、教学方法本课程的教学方法包括讲授法、讨论法、案例分析法和实验法等。
具体运用如下：1.讲授法：通过教师的讲解，使学生掌握流体力学的基本概念和原理，引导学生思考和理解流体力学的问题。
2.讨论法：学生进行分组讨论，鼓励学生提出问题、分享观点，培养学生的思维能力和团队合作精神。
3.案例分析法：通过分析实际案例，使学生了解流体力学在工程和自然界中的应用，提高学生解决实际问题的能力。
4.实验法：安排实验课程，让学生亲身体验流体流动的现象，培养学生的实验技能和科学思维。
四、教学资源本课程的教学资源包括教材、参考书、多媒体资料和实验设备等。
具体选择如下：1.教材：选择经典的流体力学教材，如《流体力学》、《流体动力学》等，作为学生学习的主要参考书。
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离心通风机气体流动的流体力学分析摘要:本文从流体力学的角度进行了详尽的分析研究,介绍了风机的选型对抽风量的影响，探讨了管路系统中的摩擦阻力、局部阻力、风管直径大小、弯头的曲率半径等对风量风压的影响; 同时介绍了离心风机特性、 抽风系统的管网特性,管网中实际阻力与风机额定风压及风量的关系;应用计算流体力学软件 ＦL ＵＥＮT 对４-７3 №10D 离心式通风机内部的三维气体流动进行了数值模拟分析，重点分析了各个部分的压强和速度分布。
关键词：管网特性；离心式通风机；三维数值模拟;压力场;流场1 引言由于通风机流场的试验测量存在许多难，使得数值模拟成为研究叶轮机械流场的一种重要手段。
随着计算流体力学和计算机的快速发展，流体机械的内部流场研究有了很大的进展，从二维、准三维流动发展到全三维流动。
Guo 和K ｉｍ用定常和非定常的三维RANS 方法分析了前向离心通风机流动情况；Carolus 和Ｓtr ｅmel 通过CFX 针对风机进风处的湍流分析得出压强和噪声的关系;Ｍe ａkhail 等利用ＰIV 试验方法和ＣF Ｘ模拟相结合的方法对叶轮区域进行了分析。
但是很多的研究者都是选取某一个流道或单元作为研究对象，从而忽略了蜗壳的非对称性导致流动的非轴对称性，或者把实际风机模型简化无法得到真正的内部流场。
本文运用商业软件 FL ＵENT6. ３,对4-7３№10Ｄ离心式通风机在设计工况下进行定常三维流动数值模拟，捕捉内部流动现象,揭示风机流动实际情况，为风机的进一步改进,扩大运行工况提供理论依据。
2 抽风系统的流体力学分析２.1 摩擦阻力对抽风量和风压的影响空气沿通风管道内流动时会产生两类阻力,一是由空气和管壁间的摩擦所造成的摩擦阻力（又称沿程阻力)；二是空气经过风管内某些部件(如弯头、三通、吸风罩、蝶阀等)时发生方向和速度的变化以及产生涡流等原因而产生的局部阻力。
圆形风管单位长度的摩擦阻力可按下式计算:2νρλD P mr = 式中： P mr ——圆形风管单位长度的摩擦阻力，Ｐa ／m ；λ —— 摩擦阻力系数；ν —— 风管内空气平均流速,m/s ；ρ —— 空气的密度,k ｇ／m ３;D —— 圆形风管的直径，m 。
在计算这两类阻力时，通常是按照层流状态来取摩擦阻力系数λ的，这时，沿程的压力损失与空气流速的一次方成正比,当流速增大超过临界流速Re ＝２300 时，风管内的空气流型变为紊流状态,则管内沿程的压力损失与空气流速的1．７5~2．0次方成正比，也就是说，沿程阻力增加了近1倍。
通常把风管内壁看作是水力光滑管,即管壁的绝对粗糙度K=０.1 ｍm 来计算的，而实际上，使用一段时间后，风机叶轮、风管、弯头、伞形抽风罩、折流板气水分离器等处内壁沾满了油漆,这时风管内壁已经变成了水力粗糙管(或称阻力平方区)，管壁的绝对粗糙度值K ≈０．９~３．０ mm ；这时，单位长度实际摩擦阻力 Ｐ ′ mr 应为计算单位长度摩擦阻力乘以修正系数β,即: Ｐ′ mr ＝β × P m ｒ假设：风管内空气流速为1０ m/s,绝对粗糙度值K=0.1 ｍm,则：修正系数β=（ Kν )0．25＝（0．1 × 10）0.25＝１ (１)式中:K ——风管内壁绝对粗糙度,ｍｍ;ν ——风管内空气流速,m/s 。
再假设:风管内空气流速不变,仍为 1０ ｍ/s ，但绝对粗糙度值K=1 mm,则:修正系数β=(Kν)0.25=(1×10 )０.2５=1.78 (2）也就是说,这时单位长度风管内的摩擦阻力是原来的 1．７8 倍。
再假设:风管内空气流速为10 m/s ，绝对粗糙度值 K=2 ｍｍ，则：修正系数β＝（Ｋν）0.2５＝（2×10 )0.25＝2.11４（3) 这时，单位长度风管内的摩擦阻力是原来的2.114 倍。
还有一个很重要的原因是，很多厂家在使用水帘喷漆室时，不添加或不按时按量添加漆雾絮凝剂，再就是不定时打捞漆泥漆渣，水中大量的漆泥随着循环水流挂在折流板、挡水板、涡旋板、风管内壁上，使得内壁绝对粗糙度大幅增加，摩擦阻力也增加了许多倍。
这就是众多的喷漆室使用一段时间后风压下降、抽风量减小、漆雾外溢的原因之一。
笔者认为，设计时风压选择不能仅仅放 10%~2０％的余量，而是最好增加80％左右的富余量;要定期清理风机叶轮、蜗壳、风管、折流板等抽风系统内的漆泥,而这是许多厂家不注重的,应对操作人员进行使用和维护的培训。
2．２ 局部阻力的影响在风道中流动的流体,在通过弯头、阀门、变径管等处,方向和断面积大小发生改变，有可能产生涡流损失或碰撞损失,这些称为局部阻力。
风道部件的局部阻力可按下式计算:22ρνξ=∆P式中:Δ Ｐ ——风管部件的局部阻力，Ｐa ；ξ——局部阻力系数;ν ——风管内空气平均流速，m／s;ρ ——空气的密度,ｋg/m ３。
在一般通风系统中,由于风管中各部件形状不一,局部阻力系数很难计算，通常通过试验测定，而后查表确定。
而实际风管系统由于管径、流速、介质、曲率半径、渐扩角等大小不一,一旦有1个参数变化,其管路系统中实际局部阻力也是变化的。
例如,折流板汽水分离器在使用一段时间后，表面会沾上漆泥,使得局部阻力增大,空气流速下降；断面面积变小,又使得空气流速加快，空气中含漆雾颗粒增加,空气密度增大，局部阻力系数也会变大,在这种状况下，气体会产生漩涡，气流变成紊流状态，这些因素都会导致折流板处的局部阻力增大、抽风量下降。
局部阻力系数ξ 是针对某一过流断面平均流速而言的,但是，各种管件的局部阻力损失，不是发生在流动的某一断面上,而是发生在一段长度的流段中,如果2个部件相隔太近,那么它们之间就会相互影响,这时流动的状况就复杂了,就不能用手册中给定的ξ来计算了。
因为,手册中的ξ值都是在没有其它阻力影响的条件下测定的。
例如：为了降低喷漆室的高度,在喷漆室后部顶上，往往是1个伞形吸风罩和蝶阀、弯头及风机吸风口直接连接，中间很少有直管过渡,这时，这一流段的局部阻力就不是几个部件的阻力相加那么简单了。
阻力系数ξ会有变化，管道中会产生漩涡,主流受到压缩或扩散，流速分布会迅速改组,黏性阻力和惯性阻力都会显著增大。
2.3 风管直径大小对风速的影响管内空气流速在6~１４m/s为宜,最好不超过1０m/s。
有些制造商为节省材料成本，将风管直径做得很小,使管内风速过大，甚至达到24 ｍ/s，使得风阻急剧增大,当轴功率一定时,抽风量会下降,导致漆雾无法抽出去。
例如，某企业为外地某厂生产的2台喷漆室，抽风效果一直很差,漆雾外溢严重,２次更换风机后，仍然无法解决问题,笔者到现场发现，风机风管直径设计太小，风管内的摩擦阻力和局部阻力都陡然增大,导致抽风量严重下降，结果仅仅更换了大直径的风管就彻底解决了问题。
还有,风机出风口至风管排气口长度问题，一般应将排风管接出车间外屋顶２ｍ以上高度,以利用大气压差。
目前常见的问题是一些设计人员设计时往往只考虑风机进风段的阻力问题，不考虑风机出风段的风阻,更不考虑室外排风管的高度，这是欠妥的。
2.４弯头的曲率半径对局部阻力系数的影响90°的风管弯头其局部阻力系数ξ 与风管弯曲的曲率半径与与风管直径之比R ／Ｄ成反比,R / D越大,ξ值越小;如:R ／Ｄ为１时，ξ为０.2３，R/ Ｄ为２时，ξ 为０.1５，R/ D 为2.5 时，ξ 为0．1３,当R /D大于 2.5 时，减少效果就不明显了。
一般应采用R／ D 为２.0~2.5，这样局部阻力系数ξ可小些。
需要说明的是,这里所指的风管弯头是指的光滑圆风管,在制造中，一般都是分成5段制作,放样、滚圆,再咬边或焊接成一个整体（俗称虾米弯）,而这样一个9０°的虾米弯头,其阻力系数比光滑园风管弯头的又要大，如：R / D 为1时，虾米弯的ξ 值为０.3３，Ｒ / D 为2时,ξ 为0．19，而这是设计者们通常忽视的地方。
更有些厂家为降低造价，多采用 R ／ D 为1,这是不可取的。
这些地方累积起来,管网系统的压力损失就大了。
风管弯头的局部阻力系数 ξ 同时还与弯曲角度成正比，如弯曲角度越大,则阻力系数越大，一般应尽量采用45°、60°和90°的弯头。
３ 抽风系统的管网特性及工作点分析3.1 离心风机特性离心风机即使在转速相同时,它所输送的风量也可能各不相同。
系统的压力损失小时,要求的风机风压ΔＰ ＝ ξ2ν ２ ρ就小,则输送的风量就大；反之，系统的压力损失大时,所要求的风机风压就大,则输送的风量就小。
风机的特性曲线见图1。
从中可看出，风机可以在各种不同的风量下工作。
在抽风系统中，风机将按其特性曲线上的某一点工作，在此点上，风机的风量与系统中的压力得到平衡,由此也确定了风机的风量。
但正是风机的这种自动平衡的性能,致使有时在实际情况下,风机的风量和风压满足不了设计要求。
2468P /P a N k W η/%Q/1000m 3h -1 图１ 风机的特性曲线3.2 抽风系统管网特性风机在抽风管路系统中工作时,其风量、风压等参数不仅取决于风机本身的性能，还与整个管网系统的特性有关（管网特性曲线及工作点见图2)。
管路系统的总阻力由系统中各种压力损失的总和、吸入气体所受压力与排出气体所受压力的压力差（当由大气吸入气体并排出大气时,压差等于０)和由管网排出时的动压３部分组成，即图中的P ２=f 2(Q ）曲线所示。
更多情况下，管路特性曲线只取决于管路系统的总阻力和管网排出时的动压，且二者均与流量Q 的平方成正比；管路特性曲线P ２ = ｆ ２（Q ）和风机的性能曲线P 1=f １(Q)的交点D 也就是风机的工作点。
当管网中实际阻力大于风机的额定风压时,则风量会减少；反之，当管网中实际阻力小于风机的额定风压时，则风量会增大（管内特性曲线与风机性能关系见图3）。
ﻫP PQ 图2 管网特性曲线及工作点 图3 管内特性曲线与风机性能曲线 如上所述,喷漆室在使用一段时间后，由于管网系统中阻力逐渐变大，风机渐渐无法克服系统的压力损失， 致使抽风量逐步降低, 无法将过喷的漆雾及有机溶剂抽出，造成漆雾外溢到车间里;同时,喷漆室内工件表面附近的空气中充斥着粒径大小不等的漆雾颗粒,很多黏在工件表面,影响表面喷涂质量。
还要指出的是:一般风管系统中的局部阻力计算是建立在一个理想的管网结构和静态的模型基础上的,但实际上多种结构设计本身的不足和在使用过程中动态的变化，使得所计算的局部阻力和实际使用中的风阻差别很大，这也是现今一些喷漆室的问题所在。
4 流场控制方程的建立通风机内流速较低，可视为不可压缩流动,以恒定角速度旋转的叶轮中,当选用与叶轮一起旋转的非惯性坐标系来描述相对运动时,可认为叶轮内的相对运动是定常的。