高温超导
高温超导温度范围
高温超导温度范围
高温超导材料是指在相对较高温度下仍然表现出超导性质的材料。
传统的超导材料只在接近绝对零度时表现出超导性，而高温超导材料可以在更高的温度下工作。
关于高温超导材料的温度范围，以下是一些关键信息：
1.定义上的高温超导：高温超导材料最初是指那些在
液氮的沸点（-196°C，即77K）以上仍展现超导性
的材料。
这一定义后来逐渐扩展到包括在更高温度
下表现出超导性的材料。
2.常见的高温超导材料：著名的高温超导材料包括铜
氧化物基超导体，例如YBa2Cu3O7（YBCO）和
Bi2Sr2CaCu2O8（BSCCO）。
这些材料的超导转变温度
一般在90K至138K之间，远高于传统的超导材料。
3.温度范围：高温超导材料的超导转变温度范围从
77K到上述的138K不等，甚至更高。
近年来，研究
人员一直在探索更高温度下的超导材料，以期实现
在室温下的超导。
4.室温超导的探索：近年来，科学家们在室温超导领
域取得了一些突破。
例如，2020年，研究人员报道
了在极高压下的硫化氢（H3S）在室温下表现出超导
性。
尽管这些成果在实际应用中仍面临巨大挑战，
但它们为实现室温超导提供了希望。
总之，高温超导材料的温度范围远高于传统超导材料，这些材料的发现和研究对于超导技术的实际应用具有重要意义。
科学家们仍在努力提高这些材料的超导转变温度，以便更广泛地应用于医疗、能源、交通等多个领域。
高温超导的工作原理
高温超导的工作原理高温超导是指在相对较高温度下，材料表现出无电阻和完全排斥磁场的现象。
这种现象的发现和理解对于科学界和工业界具有重要的意义。
本文将介绍高温超导的工作原理以及与之相关的基本概念和理论模型。
一、高温超导的背景和意义高温超导是指在常规超导温度（低于摄氏零下260度）之上的温度下发生的超导现象。
与低温超导相比，高温超导材料的制备和应用更加便利，因此引起了广泛的研究兴趣和应用价值。
高温超导可以用于电力传输、磁共振成像、能源储存等领域，具有巨大的潜力和应用前景。
二、BCS理论和超导态高温超导现象最早被发现于1986年，这一发现打破了人们对超导现象的传统认知。
在此之前，科学家们已经基于BCS（Bardeen-Cooper-Schrieffer）理论成功解释了低温超导的现象。
BCS理论指出，超导现象是由电子之间形成的库珀对导致的，这种配对是通过晶格振动引起的相互吸引效应实现的。
在低温下，超流体的电子在晶格中自由运动，形成了零电阻的状态。
然而在高温超导材料中，BCS理论并不能很好地解释超导现象的发生。
主要的原因是，高温超导材料中的配对机制与低温超导存在差异。
近年来，科学家们提出了多种理论模型来解释高温超导的机制，包括强关联电子模型、费米液体理论和自旋-电子耦合等。
三、钙钛矿结构和铜氧化物超导体高温超导材料的研究中，钙钛矿结构和铜氧化物超导体是两个重要的研究方向。
钙钛矿结构是一种典型的晶体结构，在高温超导材料的研究中得到了广泛应用。
铜氧化物超导体是高温超导的重要类别，发现于1986年的铜氧化物超导体La2-xBaxCuO4被认为是高温超导的开端。
钙钛矿结构和铜氧化物超导体中的高温超导现象与晶格和电子结构之间的相互作用密切相关。
研究者们发现，在铜氧化物超导体中，电子的自旋和电荷在晶格中发生耦合，形成复杂的相互作用网络。
这种相互作用导致电子的配对机制发生变化，从而实现了高温超导现象。
四、对高温超导的进一步研究和应用高温超导现象的发现和理解激发了科学家们对超导材料的研究热情。
高温超导概念
高温超导概念超导是一种电性现象，指的是在特定温度下，某些材料表现出完全没有电阻的特性。
这种现象的发现和理解，为人类在能源、传输等方面的应用带来了极大的希望。
然而，过去的超导材料大多需要极低的温度才能展现出超导特性，这限制了它们在实际应用中的使用。
而高温超导的发现，改变了这一状况。
高温超导指的是在相对较高的温度下，某些材料表现出超导特性。
具体来说，当某些材料的温度低于其临界温度时，它们的电阻会突然降为零，电流可以在其中自由流动，这种现象被称为超导。
临界温度是指材料在该温度下开始展现出超导特性的温度。
高温超导的临界温度通常在液氮温度以下，也就是在零下196摄氏度左右，这比传统超导材料的临界温度高出很多。
高温超导的发现，是在1986年由瑞士的IBM研究员Bednorz和Müller偶然发现的。
他们发现，在一种复合材料La-Ba-Cu-O中，当温度低于35K时，这种材料展现出了超导特性。
这个发现，引起了全球范围内的关注和研究。
随着研究的深入，人们发现还有其他材料也具有高温超导特性，如Y-Ba-Cu-O、Bi-Sr-Ca-Cu-O等。
高温超导的发现，引起了科学界的极大兴趣。
这种现象的出现，挑战了人们对超导现象的认识，也为超导材料在实际应用中的使用提供了更多的可能性。
高温超导材料可以应用于电力传输、磁浮列车、MRI等领域。
在电力传输方面，高温超导材料可以减少能源损耗，提高电网的效率。
在磁浮列车方面，高温超导材料可以用于制造磁浮列车的轨道，提高磁浮列车的速度和效率。
在MRI方面，高温超导材料可以用于制造MRI的磁体，提高MRI的分辨率和灵敏度。
然而，高温超导材料的研究和应用仍然面临着一些挑战。
首先，高温超导材料的制备和加工难度较大，需要高超声速喷雾、高温烧结、高压热压等特殊工艺。
其次，高温超导材料的机理和性质还不完全清楚，需要进一步的研究和探索。
最后，高温超导材料的成本较高，需要进一步的降低成本，才能在实际应用中得到广泛的使用。
高温超导实验报告步骤(3篇)
第1篇一、实验目的1. 了解高温超导体的基本特性和物理机制。
2. 学习液氮低温技术，掌握低温环境下的实验操作。
3. 测量高温超导体的临界温度（Tc）和临界磁场（Hc）。
4. 研究高温超导体的临界电流（Ic）与磁场、温度的关系。
二、实验原理高温超导现象是指某些材料在液氮温度（约77K）下表现出超导特性。
实验中，通过测量超导体的电阻、临界温度、临界磁场等参数，来研究高温超导体的物理性质。
三、实验仪器与材料1. 高温超导材料（如钇钡铜氧YBCO等）2. 低温冰箱3. 温度计4. 磁场计5. 电阻计6. 磁场发生器7. 数字多用表8. 液氮四、实验步骤1. 样品制备：将高温超导材料制备成合适尺寸的样品，通常为薄片或丝状。
2. 低温环境准备：将低温冰箱预热至液氮温度，并将样品放入冰箱内冷却至液氮温度。
3. 电阻测量：- 使用电阻计测量样品在液氮温度下的电阻。
- 记录电阻值，作为初始数据。
4. 临界温度测量：- 慢慢升温，观察电阻变化。
- 当电阻突然降至零时，记录此时的温度，即为临界温度（Tc）。
5. 临界磁场测量：- 使用磁场计测量样品在液氮温度下的磁场。
- 慢慢增加磁场强度，观察电阻变化。
- 当电阻突然降至零时，记录此时的磁场强度，即为临界磁场（Hc）。
6. 临界电流测量：- 在一定磁场下，逐渐增加电流，观察电阻变化。
- 当电阻突然降至零时，记录此时的电流，即为临界电流（Ic）。
7. 温度与磁场关系研究：- 在不同温度下，重复步骤4和5，研究临界温度（Tc）和临界磁场（Hc）与温度的关系。
- 在不同磁场下，重复步骤6，研究临界电流（Ic）与磁场的关系。
8. 数据整理与分析：- 将实验数据整理成表格，分析高温超导体的物理性质。
- 对比不同高温超导材料的物理性质，总结实验结果。
五、实验注意事项1. 实验过程中，务必保持低温环境，避免样品受热。
2. 在测量电阻、临界温度、临界磁场等参数时，要确保仪器精度。
3. 注意实验安全，防止低温伤害。
高温超导材料的工作原理及性能研究
高温超导材料的工作原理及性能研究随着科学技术的不断进步，高温超导材料作为一种新兴的研究领域，引起了广泛的关注。
本文旨在探讨高温超导材料的工作原理以及其在性能研究方面的应用。
一、高温超导材料的概述高温超导是指在相对较高的温度下（通常指液氮温度以上），材料表现出零电阻和完全磁场排斥的性质。
与低温超导相比，高温超导材料具有更高的临界温度和更简单的冷却要求，因此具有更大的应用潜力。
二、高温超导材料的工作原理高温超导材料的工作原理主要由两个方面构成，即电子对的形成和库珀对的运动。
1. 电子对的形成在高温超导材料中，由于电子之间的相互作用，会形成电子对。
这主要是由于材料中的晶格振动导致了电子之间的吸引力。
当温度降低到临界温度以下时，电子对能够以库珀对的形式存在。
2. 库珀对的运动库珀对是高温超导材料中的载流子，它可以在材料中自由移动。
在外加电场或电压的作用下，库珀对会发生运动，并在材料内部形成超流。
超流的特点是没有阻力，因此电流可以持续地在材料中流动。
三、高温超导材料的性能研究1. 临界温度的提高对于高温超导材料的研究，提高临界温度是一个重要的目标。
科学家们通过改变材料的组成、晶体结构以及引入掺杂等方法，努力寻找具有更高临界温度的材料。
这样可以大大简化应用过程中的冷却要求，提高材料的稳定性和可操作性。
2. 性能的稳定性改善在实际应用中，高温超导材料的性能稳定性是一个重要的考虑因素。
研究人员通过优化材料的制备工艺、提高晶体质量以及减少杂质等方法，致力于提升材料的性能稳定性，以满足实际应用的需求。
3. 应用领域的拓展高温超导材料的研究还包括了广泛的应用领域。
其中包括能源传输与储存、医学影像学、磁共振成像、电子元器件等方面。
通过研究高温超导材料的性能和特性，可以为这些领域提供更加高效、稳定和可靠的解决方案。
四、总结高温超导材料的工作原理和性能研究一直是科学研究的热点之一。
通过深入理解高温超导材料的工作原理，结合优化材料制备工艺和研究材料性能的稳定性，可以为其在各个领域的应用提供更多可能性。
高温超导现象的研究
高温超导现象的研究高温超导现象是物理学界研究的一个热门话题，因其在实际应用中具有很大的潜力而备受关注。
在这方面，我国科学家在研究中取得了显著进展。
本文将从高温超导的定义、发现、机理和应用四个方面来介绍高温超导现象的研究。
一、高温超导的定义超导现象是一种令人神往的物理现象。
当金属或合金等材料在低温下（一般为零下200摄氏度左右）传导电流时，电阻会几乎降至零，同时电流通过材料内部的磁场也被完全排斥出来。
即一旦绕过高温超导体材料导体的电流达到临界值时，这个导体便会变成超导体。
高温超导是指在比液氮温度高很多的温度区间内，仍能出现超导现象的一种材料。
严格来说，超导体的温度应当是绝对零度，但经过多次研究后，学者们发现在某些材料中，甚至在高于绝对零度的温度下，仍然可以发生超导现象，这就被称为高温超导。
二、高温超导的发现高温超导现象研究是自20世纪80年代以来物理学界的一项很重要的研究领域，在1986年，英国剑桥大学的Bednorz和Muller在其实验研究中发现了一种高温超导现象。
他们发现，当铈钛矿结构的氧化物被烘烤时，他们会在相当高的温度范围内出现超导现象。
这个温度远高于以前所知的超导体材料需要维持超导态的温度。
随后，许多其他类似的物质也被发现能高温超导。
三、高温超导的机理在高温超导现象的研究中，已经提出了若干种机制与其相关。
目前得到了广泛承认的有两种理论。
第一种理论称为BCS（Bardeen–Cooper–Schrieffer）理论，这是非常重要的一种超导理论，但是它适用的超导温度范围非常狭窄。
BCS理论认为，超导现象是他们提出的晶格中出现了电子交换的振荡，这种振荡会引起电子的相互吸引并形成Cooper对，从而实现超导。
该理论的适用范围主要是温度非常低的超导体，对于高温超导材料并不适用。
第二种理论是强关联电子理论，这个理论认为当材料中的某些局域电子没有按照正常情况下形成绝缘带，而是组成了电子液体，电子液体中系统的相互作用会导致超导现象。
高温超导工作原理
二、高温超导的工作原理
高温超导的工作原理与低温超导类似，但材料的物理机制略有不同。以下是高温超导的工作原理：
1.准二维结构：高温超导材料通常具有特殊的晶格结构，如铜氧平面或铁基层。这种准二维结构有利于电子在材料中的传输和配对形成。
高温超导是指超导材料在相对较高的温度下表现出超导现象。与低温超导相比，高温超பைடு நூலகம்材料的临界温度较高，通常在液氮温度以下，但远高于常规超导材料的临界温度。高温超导材料具有以下特点：
1.临界温度较高：高温超导材料的临界温度通常在液氮温度以下（77K），有些材料的临界温度甚至超过室温。
2.强电流密度：高温超导材料具有很高的电流承载能力，可以在较高的温度下通过大电流。
三、高温超导的应用前景
高温超导技术的发展为电力输送、能源存储、磁共振成像等领域带来了巨大的潜力。以下是高温超导的一些应用前景：
1.电力输送：通过利用高温超导材料传输电能可以显著降低能量损耗，提高电网的输电效率。
2.能源存储：高温超导材料可以用于超导磁能储存器，实现电能的高密度储存和快速释放。
3.磁共振成像：高温超导材料可用于制备超导磁共振成像仪，提高成像的分辨率和灵敏度。
4.超导电子器件：高温超导材料可以用于制备超导电子器件，如SQUID磁强计、超导量子干涉器等的制作。
5.高速运输：高温超导材料在磁悬浮列车、磁轨道交通等领域具有广阔的应用前景，可以实现高速、低能耗的运输方式。
综上所述，高温超导技术的工作原理是基于准二维结构、库珀对配对机制以及特殊的电子层次结构等因素。高温超导材料的研究为未来能源存储、电力输送和磁共振成像等领域带来了巨大的发展潜力。随着科学家们对高温超导机理的深入理解和高温超导材料的不断发展，高温超导技术将进一步拓展其应用范围，并为人类社会带来更多的科技进步和改变。
物理学中的高温超导理论
物理学中的高温超导理论高温超导是一项让世界瞩目的研究领域，它的背后涉及了原子物理、凝聚态物理、材料科学等多个学科。
高温超导理论的研究也是其中重要的一环。
本文将从高温超导的定义、发现、现象以及理论推导等几个方面来探究高温超导的基本原理。
一、高温超导的定义与发现高温超导最早是指在较高温度下出现超导现象的情况。
一般来说，当温度低至绝对零度时（即温度为0K），一些材料会表现出完美的电性能，这被称为超导现象。
然而，这种现象只能在极低温下观察到，限制了它在工业生产中的应用。
而高温超导则指在相对较高的温度下（如液氮温度以下），出现了超导现象。
1986年，苏黎世大学的J.G. Bednorz和K.A. Müller发现了一种新型氧化物材料——铁酸盐，这种材料在液氮温度下（77K）就表现出了超导现象。
这被视为高温超导的发现，因为在此之前，人们只在极低温下发现了超导现象。
二、高温超导的现象高温超导的现象包括零电阻和迈斯纳效应。
零电阻是指在超导材料中，电流能够毫无阻碍地通过，而且在电流通过时材料根本不会发热。
这种现象被认为是由于材料内部形成了一种特殊的电流状态而导致的。
这个状态能够使得电子在材料内部自由流动，而且不会受到任何阻碍。
而迈斯纳效应则是指在高磁场下，高温超导体中会产生一种特殊的电子排布规律。
这种规律被称为磁通量量子化，它会产生一个周期性的电阻率变化。
这种现象在实验上非常稳定，可以用于制造高精度的测量仪器。
三、高温超导理论的推导迄今为止，高温超导的理论仍然有很多争议。
主要的研究方向包括BCS理论、费米液体理论、强关联电子系统理论等。
- BCS理论BCS理论是最基本的高温超导理论之一。
它是由Bardeen、Cooper和Schrieffer三个物理学家于1957年提出的。
这个理论是描述普通超导的一种非常成功的理论，但是在高温超导下，它遇到了困难。
BCS理论把超导态看成一种电子配对的状态，称为双电子凝聚态。
- 1、下载文档前请自行甄别文档内容的完整性，平台不提供额外的编辑、内容补充、找答案等附加服务。
- 2、"仅部分预览"的文档,不可在线预览部分如存在完整性等问题,可反馈申请退款(可完整预览的文档不适用该条件!)。
- 3、如文档侵犯您的权益，请联系客服反馈,我们会尽快为您处理(人工客服工作时间：9:00-18:30)。
高温超导实验姓名：李首卿学号：201311141049【摘要】超导由于其独特而优异的性质具有广泛而深刻的研究价值，本实验通过对氧化物高温超导材料特性的测量和演示，加深了我们对于超导体零电阻现象和迈斯纳效应这两个基本特性的理解。
并且我们通过掌握对低温获得、控制、测量的低温物理实验的基本方法，了解到金属和半导体的电阻随温度的变化以及温差电效应。
关键词：高温超导零电阻现象迈斯纳效应电阻温度特性一、引言从荷兰的物理学家卡墨林·翁纳斯发现低温超导体，到BCS超导微观理论问世，再到高温超导的发现，人类不断地努力探索认识超导材料，开发应用超导技术。
而随着人们将超导现象温度的提高，这个环境苛刻要求的降低为超导技术在各方面的应用开辟了十分广阔的前景。
如今，超导技术广泛地应用于人类生活的方方面面，如：超导计算机、超导磁悬浮列车、超导重力仪和计量标准等。
超导给我们的生活带来了巨大的影响。
二、实验原理1、零电阻现象：只有在直流电情况下才有零电阻现象，当我们测量端电压时，当温度稍低于液氦的正常沸点时，物体电阻突然跌落到零，这就是所谓的零电阻现象或导电现象。
通常把具有这种超导电性的物体，称为超导体；2、迈斯纳效应：不管加磁场的次序如何，超导体内的磁场感应强度总等于零。
超导体即使在处于外磁场中冷却到超导态，也永远没有内部磁场，它与外磁场的历史无关，这个效应我们称之为迈斯纳效应；3、超导临界温度：当电流、磁场及其他外部条件（如应力、辐照）保持为零或不影响转变温度测量的足够低值时，超导体呈现超导态的最高温度。
我们有以下定义作为参数：1)起始转变温度T c onset：降温过程中电阻温度曲线开始从直线偏离的温度；2)中点温度T cm：待测样品电阻从起始转变处下降到一半时对应的温度，我们也把它称作临界温度T c，通常所说的超导转变温度；3)转变宽度∆T c：把电阻变化从10%到90%所对应的温度间隔，其大小反映了材料品质的好坏；4)零电阻温度T c0：电阻刚刚完全降到零时的温度称为完全转变温度即零电阻温度。
4、超导临界磁场：把一个磁场加到超导体上之后，一定数量的磁场能量用来建立屏蔽电流的磁场以抵消超导体的内部磁场。
当磁场达到某一定值时，它的能量上更有利于使样品返回正常态，允许磁场穿透即破坏了超导电性。
同临界温度一样，我们定义：当其他外部条件保持为零或不影响转变磁场测量的足够低值时，超导体呈现超导态的最高磁场值为临界磁场。
对临界磁场的参数定义可以类比临界温度的定义；5、超导临界电流密度：当超导体通以电流时，无阻的超流态受到电流大小的限制，当电流达到某一临界值时，超导体将恢复到正常态，这个电流值我们称之为临界电流，相应的电流密度为临界电流密度。
对大多数金属超导体正常态的恢复是突变的，对超导合金、化合物及高温超导体，电阻的恢复不是突变的，而是随电流增加渐变到正常电阻；6、磁通俘获：当外磁场从零开始增加，超导体从迈斯纳态逐渐变为有磁场进入，缺陷阻碍了磁通线的进入，因此磁通线进入超导体受到“阻力”，一直到磁场继续增加克服这个“阻力”后才能进入超导体。
当磁场去掉后，由于受到阻力又不容易排出，大块物质中还残留一部分磁通；7、钉扎力：施超导体中俘获的磁通是稳定的，说明超导体中的涡旋线除了彼此之间存在电磁力以外，还存在一种力克服了洛伦兹力使涡轮线不能运动，这个力来自于缺陷，我们叫做钉扎力，缺陷则为扎定中心。
三、实验仪器1、低温温度的获得和控制部分：低温恒温器和不锈钢杜瓦容器；本实验主要目的就是测量超导转变曲线，并在液氮正常沸点附近的温度范围内标定温度计，我们采取的办法就是利用液面以上空间存在的温度梯度来获得所需温度。
为了使低温恒温器在需要的温度范围内降温速率足够缓慢，又能保证整个实验在规定的时间里内顺利完成，我们使用定点液面指示计来简便而精确地确定位置。
2、电测量部分：BW2型高温超导材料特性测试装置和PZ158型直流数字电压表；1)四引线测量法：其中两根为电流引线，另外两根为电压引线，电压引线接触点在电流引线之内；2)铂电阻和硅二极管测量电路；3)超导样品测量电路：增设电流反向开关消除乱真电动势的存在；4)温差电偶及定点液面计的测量电路；3、磁悬浮演示部分：高温超导体的磁悬浮演示装置。
四、实验步骤1、液氮的灌注1)过程中一定要注意安全！2)将输液管的一端插入贮存液氮的杜瓦瓶中并拧紧固定螺母，并将输液管的另一端插入实验用不锈钢杜瓦容器中，然后关闭输液管上的通大气的阀门使贮存用杜瓦容器的氮气压强逐渐升高，于是液氮将通过输液管道注入实验用不锈钢杜瓦容器。
待液氮平静下来后测量液面和瓶口的距离，30cm左右为宜；2、室温测量1)打开158PZ型直流数字电压表的电源开关（将其电压量程至于200mV档）；2)打开“电源盒”总开关，并依次打开铂电阻、硅二极管和超导样品三个分电源开管，测量并记录其室温的电流和电压数据；3)实验过程应保证通过超导样品的电流应该越小越好；3、低温温度计测量1)当紫铜恒温快的温度开始降低时，观察和测量各种温度计及超导样品电阻随温度的变化，每隔一定时间测量一次各温度计的测温参量：铂电阻温度计的电阻、硅二极管温度计的正向电压、温差电偶的电动势、样品表面电动势，进行温度之间的对比。
过程中时刻保持“液面指示”为零值附近；2)利用实验室给出的铂电阻温度计电阻温度关系，由相应温度下铂电阻温度计的电阻值确定紫铜恒温块的温度，再以此温度为横坐标，分别以所测得的硅二极管正向电压值、温差电偶的温差电动势值和样品表面电动势值为纵坐标，画出它们随温度变化的曲线；4、超导转变曲线的测量1)降温过程中测量超导体的电阻值随铂电阻温度计所给出的温度的变化，测量点的选取视超导体电阻变化的快慢而定；2)在每个测量点，同时测量各温度计的测温参量，进行低温温度计的比对；3)当样品电阻接近于零的时候，利用电流反向后的电压是否改变判定该超导样品的零电阻温度；4)根据数据画出超导体电阻随温度变化的曲线，并确定其起始转变温度和零电阻温度；5、高温超导体的磁悬浮演示6、高温超导体的磁悬浮力测量改变高温超导盘片和小磁块儿之间的距离，定量测量高温超导体磁悬浮力的变化，给出磁悬浮力与超导体-磁体间距的关系曲线。
五、数据分析1、超导转变曲线的测量表格1测量数据表格Pt/Ω温度/K SiD电压/V 温差电偶/mV 样品电压/mV 样品电阻/Ω97.5 266.54 0.5964 4.911 0.033 0.0066 95.0 260.18 0.6121 4.687 0.031 0.0062 91.5 251.29 0.6342 4.379 0.030 0.0060 90.0 247.49 0.6437 4.247 0.030 0.0060 87.5 241.16 0.6596 4.035 0.030 0.0060 84.0 232.33 0.6818 3.742 0.029 0.0058 82.5 228.56 0.6914 3.620 0.029 0.0058 80.0 222.28 0.7073 3.419 0.028 0.0056 77.5 216.01 0.7232 3.223 0.027 0.0054 75.0 209.76 0.7391 3.034 0.027 0.0054 72.5 203.52 0.7550 2.844 0.026 0.0052 70.0 197.30 0.7708 2.663 0.026 0.0052 67.0 189.85 0.7900 2.449 0.026 0.0052 64.5 183.66 0.8085 2.276 0.025 0.0050 62.5 178.71 0.8185 2.140 0.025 0.0050 60.0 172.55 0.8342 1.973 0.024 0.0048 57.5 166.40 0.8498 1.815 0.024 0.0048 55.0 160.27 0.8653 1.659 0.023 0.0046 52.5 154.16 0.8809 1.506 0.023 0.0046 50.0 148.07 0.8966 1.365 0.022 0.0044 47.5 141.99 0.9119 1.220 0.022 0.0044 45.0 135.950 0.9263 1.107 0.022 0.0044 42.5 129.920 0.9412 0.990 0.022 0.0044 41.5 127.520 0.9470 0.901 0.021 0.0042 40.5 125.120 0.9529 0.850 0.021 0.0042 39.5 122.730 0.9591 0.799 0.021 0.0042 38.5 120.340 0.9649 0.751 0.021 0.0042 37.5 117.950 0.9706 0.701 0.021 0.0042 36.5 115.570 0.9765 0.656 0.020 0.0040 35.5 113.190 0.9821 0.610 0.020 0.0040 34.5 110.810 0.9907 0.541 0.020 0.0040 33.5 108.440 0.9935 0.519 0.020 0.0040 32.5 106.080 0.9992 0.473 0.019 0.0038 31.5 103.710 1.0050 0.430 0.018 0.0036 30.5 101.360 1.0106 0.386 0.018 0.0036 29.5 99.001 1.0160 0.345 0.018 0.0036 28.5 96.651 1.0215 0.303 0.017 0.0034 27.5 94.303 1.0269 0.261 0.006 0.0012 27.0 93.131 1.0301 0.243 0.002 0.0004 26.0 90.787 1.0355 0.201 0.002 0.0004 25.0 88.446 1.0408 0.163 0.002 0.0004 24.0 86.107 1.0412 0.125 0.002 0.000423.0 83.768 1.0516 0.086 0.002 0.0004 22.0 81.429 1.0569 0.052 0.002 0.0004 21.0 79.088 1.0612 0.018 0.002 0.0004 20.5 77.917 1.0650 0.002 0.002 0.0004测量过程中前四个数据温度下降速度过快，仪器还未稳定，和后面的数据有较为明显的断层，所以我们将前四个数据当作误差删去。