非线性光学晶体测试技术 by LWW
非线性光学测量技术及其应用
非线性光学测量技术及其应用引言随着科技的不断进步，非线性光学测量技术受到越来越多的关注。
它是一种应用于光学方面的现代测量技术，可以通过光与物质相互作用的过程中产生的非线性光学效应，实现对物质性质和结构的检测、探测和诊断。
非线性光学测量技术在许多领域中都有广泛的应用，如生物医学、材料表面和界面性质分析、化学反应动力学等。
本文将对非线性光学测量技术及其应用进行详细介绍。
一、非线性光学测量技术的原理非线性光学测量技术基于物质对外界电磁波的响应，可以产生非线性现象，例如倍频、和频、差频等效应。
这些非线性现象提供额外的信息，使得该技术可以用于测量材料的光学非线性参数，如二次非线性极化率、三次非线性极化率等。
其中，二次非线性极化率是描述物质中产生倍频过程的参数，它可以通过二次谐波产生的信号进行测量。
而三次非线性极化率则是描述物质中产生和频、差频和光学双折射效应的参数。
三次非线性极化率可以通过产生的四波混频信号进行测量。
二、非线性光学测量技术的应用1、生物医学非线性光学测量技术在生物医学领域的应用十分广泛。
其中，二次谐波显微镜是目前非线性光学显微镜中应用最多的一种。
它可以检测生物组织中的重要组成成分，如胶原蛋白和染色体DNA 等。
通过二次谐波产生的信号可以对这些成分进行定量、定性的分析和检测，为生物医学研究提供了有力的手段。
此外，非线性光学成像技术还可以用于生物医学诊断和治疗。
例如，多光子激光显微镜可以用于生物材料的三维成像。
而非线性光学损伤研究则可以用于生物组织中的光治疗，为人类健康提供了重要的保障。
2、材料表面和界面性质分析非线性光学测量技术可以用于表面和界面组分的表征和研究。
这一领域中最常用的技术是激光二极管调制技术（LIDAR），可以对材料的结构、形貌和表面化学成分等进行测量和分析。
此外，非线性光学光谱技术可以用于界面电荷分布、材料表面的电子结构等研究，为材料科学和化学工程等领域提供了重要的研究手段。
一种非线性光学晶体的生长与双折射率测定
2019年18期创新前沿科技创新与应用Technology Innovation and Application一种非线性光学晶体的生长与双折射率测定*沈耀国（闽江学院物理与电子信息工程学院，福建福州350108）引言深紫外（波长低于200纳米）非线性光学（NLO ）材料可以将入射激光变频到深紫外区域，在一些先进的科学仪器具有重要应用。
这样材料应具有高倍频效应产生能力、宽透明的窗口延伸至深紫外区域、中等双折射率以实现相位匹配等。
受到这些基本要求的限制，截止到目前，只有一种NLO 材料KBe 2BO 3F 2（KBBF ）能够实际中直接产生深紫外相干光[1]。
KBBF 呈现的优异光学性能主要归因于分层结构单元（即[Be 2BO 3F 2]肄单层垂直于晶体学c 轴），促使NLO 活性的[BO 3]3-基元完全共面并对齐排列。
然而，要获得厚的KBBF 晶体极其困难，因为弱的层间连接力（以K-F 离子键为主）使得KBBF 遭受严重层状生长习性。
既然若干年的努力，生长的KBBF 晶体厚度仅限为3.7毫米。
此外，在合成KBBF 原料过程中使用毒性较大的氧化铍试剂，这种情况严重危害人身健康。
为了防止危害，必须加强防护，这无疑增加了KBBF 晶体的制备成本与难度。
为了避免层状习性严重和原料高毒性等不利因素，必须从源头上找出解决问题的方法，即寻找高性能的替代材料。
为了继承KBBF 晶体辉煌的光学优势并克服其分层生长习性的缺点，科研工作者多次尝试开发了类KBBF 结构的NLO 材料。
主要是通过加强层间粘合力进一步克服层状生长习性，利用元素替换将有毒的Be 元素转换为其他毒性较轻或者无毒的元素。
在大量被发现的NLO 晶体中，SrBe 2B 2O 7（SBBO ）被认为是最具有吸引力的替代品[2]。
其结构特点为双层结构，双层间通过Sr-O 键相互连接，使层间结合强度提高到4.9倍左右。
虽然改善了层状习性，但是SBBO 晶体仍含有剧毒Be 元素。
激光用非线性光学晶体元件性能测量方法-最新国标
激光用非线性光学晶体元件性能测量方法1 范围本文件规定了非线性光学晶体元件低温相偏硼酸钡（β-BaB2O4，简称BBO）、三硼酸锂（LiB3O5，简称LBO）、磷酸二氢钾（KH2PO4，简称KDP）、磷酸钛氧钾（KTiOPO4，简称KTP）、铌酸锂（LiNbO3，简称LN）、硫镓银（AgGaS2，简称AGS）、碘酸钾（KIO3）的质量测试方法。
本文件适用于BBO、LBO、KDP、KTP、LN、AGS和KIO3晶体元件。
能满足本文件要求的其它非线性光学晶体元件也可参照使用。
2 规范性引用文件下列文件中的内容通过文中的规范性引用而构成本文件必不可少的条款。
其中，注日期的引用文件，仅该日期对应的版本适用于本文件；不注日期的引用文件，其最新版本（包括所有的修改单）适用于本文件。
GB/T 11297.1 激光棒波前畸变的测量方法GB/T 16601.4 激光器和激光相关设备激光损伤阈值测试方法第4部分：检查、探测和测量3 主要测试项目物理性能散射、光学不均匀性、特定波长吸收、紫外截止波长、I类相位匹配波长、有效非线性光学系数、倍频转换效率、弱吸收系数、双折射率、激光损伤阈值、减反膜剩余反射率、波前畸变。
加工质量尺寸公差、角度偏差、平行度、平面度、垂直度、有效通光孔径、膜层牢固度、膜层的抗高湿性能、膜层的抗温度冲击、粗糙度、崩边、崩口及崩裂、倒角、表面疵病。
4 测试的环境要求洁净等级：10000级温度：（23±2）℃湿度：（55±5）%5 测试方法散射5.1.1 测试原理利用单晶元件内部的包络、气泡等缺陷对激光束的散射作用，观测单晶元件内部质量。
当激光通过元件的光路被散射变粗或出现发散光，表明元件存在包络、气泡等缺陷。
5.1.2 测试条件样品：单晶元件的激光入射面、出射面及观测面抛光。
环境：在暗室内测量。
5.1.3 测试仪器He-Ne激光器（波长632.8nm，功率40mW～50mW，光斑直径大于等于2mm），三维调节平台，带标尺的50倍显微镜。
非线性光学晶体的生长与性能的研究
非线性光学晶体的生长与性能的研究随着科学技术的不断发展，新型材料的出现和应用也日渐广泛。
其中，非线性光学晶体就是一种应用广泛的新型材料。
非线性光学晶体具有很好的光学性质，可以通过改变其结构来调节其性能。
而其生长又是研究非线性光学晶体的重要一环。
今天，我们就来一起了解一下非线性光学晶体的生长与性能的研究。
一、非线性光学晶体的基本特性非线性光学晶体是一种可用于光学相关应用的单晶材料。
它们可以通过分子极化而产生电偶极矩，当光束冲击到这些分子时，它们会发生偏转，并且会分出两个互相垂直的极化光成分。
这些光成分不仅会发生偏转，还会发生相位变化，从而产生非线性效应。
非线性光学晶体的非线性光学系数非常大，比普通材料高几百倍甚至上千倍。
同时，它们还具有很好的稳定性，可以在很宽的温度和波长范围内有效工作。
二、非线性光学晶体的生长非线性光学晶体的生长是研究非线性光学晶体的重要方面。
它的主要目的是在稳定的条件下获得具有良好光学性能的单晶。
1.生长方法生长非线性光学晶体的方法有很多种，包括平衡溶液法、水热合成法、浸润法、熔融法等。
其中，平衡溶液法是目前最常用的一种方法，它可以保证得到高质量的晶体，并且可以精确地控制晶体生长的方向和形状。
2.晶体生长的控制晶体的生长过程中，应该注意控制生长速度、温度、流速、溶液浓度等因素，以便得到具有稳定性和良好光学性能的单晶。
此外，非线性光学晶体的杂质多样，杂质的存在会对晶体的生长和性能产生不同程度的影响。
因此，在晶体的生长过程中还应该注意去除多余杂质。
三、非线性光学晶体的应用非线性光学晶体在现代光学技术中有着广泛的应用。
例如，在激光技术中，非线性光学晶体可以用于倍频、混频、差频和和/差频等方式的频率转换；在通信技术中，它可以用于调制、解调和开关；在光学信息存储技术中，它可以用于超高密度光学信息存储等。
四、非线性光学晶体的发展趋势非线性光学晶体具有广泛的应用前景，随着技术的不断进步，它的性能也在不断提升。
非线性光学晶体
非线性光学晶体非线性光学晶体对于激光强电场显示二次以上非线性光学效应的晶体非线性光学晶体是对于激光强电场显示二次以上非线性光学效应的晶体。
非线性光学晶体是一种功能材料，其中的倍频（或称“变频”）晶体可用来对激光波长进行变频，从而扩展激光器的可调谐范围，在激光技术领域具有重要应用价值。
1 介绍具有非线性光学效应的晶体。
广义指在强光或外场作用下能产生非线性光学效应的晶体。
通常将强光作用下产生的称为非线性光学晶体; 外场作用下产生的称电光、磁光、声光晶体。
此外，还有含共轭体系的有机分子组成的晶体或聚合物。
广泛应用的有KH2PO4(KDP)、NH4H2PO4(ADP)、CsH2A5O4(CDA)；KTiOPO4、KNbO3、NiNbO3、 Ba2NaNb5O15；BaB2O4(BBO)、LiB3O5(LBO)、NaNO2；GaAs、InSb、InAs、 ZnS等。
按状态分为块状、薄膜、纤维、液晶。
利用二阶非线性效应产生的倍频、混频、参量振荡及光参量放大等变频技术，可拓宽激光的波长范围，已应用于核聚变、医疗、水下摄影、光通信、光测距等方面。
2 三硼酸锂晶体简称LBO晶体。
分子式为 LiB3O5，属正交晶系，空间群为Pna2 的一种非线性光学材料。
福建物质结构研究所首次发现。
密度2.48g/cm，莫氏硬度6，具有较宽的透光范围（0.16～2.6μm），较大的非线性光学系数，高的光损伤阈值（约为KTP的 4.1倍，KDP 的1.83倍，BBO的2.15 倍）及良好的化学稳定性及抗潮解性。
可用于1.06μm激光的二倍频和三倍频，并可实现Ⅰ类和Ⅱ类相位匹配。
用功率密度为350MW/cm的锁模Nd ：YAG激光，样品通光长度为11mm （表面未镀膜），可获得倍频转换效率高达60%。
LBO晶体可制作激光倍频器和光参量振荡器。
用高温溶液法可生长出光学质量的单晶。
3 三硼酸锂铯晶体CLBO晶体的基本结构与三硼酸铮和三硼酸铯相同，其阴离子基因中平面基团和四面体基团的结合是其大的非线性效应来源。
非线性光学晶体的制备及光学性质研究
非线性光学晶体的制备及光学性质研究随着现代科学技术的不断发展，人们对光学材料的要求也变得越来越高，而非线性光学晶体作为一种具有优良光学性质的材料，一直备受关注。
一、非线性光学晶体的定义及其应用非线性光学晶体是指当它受到光的激发时，其光学性质会发生非线性变化的一种材料。
相比于线性光学晶体而言，非线性光学晶体拥有更加丰富的光学性质，在高能激光脉冲、光电子技术、光通信、激光医疗等领域有广泛应用。
二、非线性光学晶体的制备非线性光学晶体的制备方法多种多样，常用的有化学合成法、物理气相沉积法、溶液法、自组装法等。
其中，化学合成法和物理气相沉积法应用较为广泛。
1、化学合成法化学合成法是利用化学反应在溶液或者固体中合成非线性光学晶体。
常用的合成方法有溶胶-凝胶法、水热合成法等。
这些方法制备非线性光学晶体具有简单、低成本、高纯度和制备出的晶体形状可控等优点，但同时由于制备过程中可能产生副产物，对晶体光学性质可能造成负面影响。
2、物理气相沉积法物理气相沉积法是利用高温高压的条件下，将激发源热蒸发或者等离子体腐蚀的材料蒸发到基底上形成晶体。
该方法的优点是制备出的非线性光学晶体的质量较高，且对制备的晶体形状掌握度比较高，但同时也存在设备成本高、制备过程繁琐的问题。
三、非线性光学晶体的光学性质研究非线性光学晶体的光学性质研究是了解其应用价值的关键，常用的研究手段有非线性光学效应测验、光谱分析等。
1、非线性光学效应测验非线性光学效应是非线性光学晶体的重要性质之一，通过测量非线性光学效应，可以了解非线性光学晶体的光学性能。
常用的非线性光学效应测验方法有倍频、和频、差频效应测验等。
2、光谱分析非线性光学晶体的光谱分析也是了解光学性质的重要手段之一。
基于不同的测量方法，常用的光谱分析仪器有离子色谱、示波光谱仪、自然光算法等。
总之，非线性光学晶体在人们日常生活中已经不可或缺，其制备和研究都是当代科学技术的重要方面。
随着人类科学技术的不断发展，相信非线性光学晶体的未来一定会更加广阔。
非线性光学晶体的制备及其性能研究
非线性光学晶体的制备及其性能研究随着人们对光学能量的研究越来越深入，非线性光学技术也越来越受到关注。
非线性光学晶体是非线性光学技术中至关重要的材料，其制备与性能研究对于非线性光学技术的发展起着至关重要的作用。
一、非线性光学晶体的制备非线性光学晶体的制备需要选择适当的材料，并采用适当的生长方法。
常用的非线性光学晶体材料有KDP、LBO、BBO等。
1. KDP晶体KDP晶体是非线性光学晶体中最常见的一种，其优点是色散小，折射率大，扭曲率小，因此在高功率激光系统中应用广泛。
KDP晶体制备需要采用水热法。
首先，在热水中加入KDP原料，溶解后进行一系列的搅拌、加热、降温等步骤，使其逐渐形成晶体。
在制备过程中，需要严格控制温度、压力等因素，以减小晶体的缺陷率，提高晶体的品质。
2. LBO晶体LBO晶体是一种锂离子掺杂的钛酸钡钾晶体，其非线性光学系数比KDP大，对高功率激光有很好的承受力。
LBO晶体的制备采用Czochralski法和Bridgman法，其中Czochralski法为当前制备LBO晶体的主要方法。
在这种方法中，先将LBO原料放在石英舟中，在高温下加热溶解，然后慢慢降温晶化，最终得到LBO晶体。
制备LBO晶体需要精密控制火焰火化、熔化温度、速度等参数，以保证晶体的质量。
3. BBO晶体BBO晶体是一种比较新颖的非线性光学晶体，其非线性光学系数比KDP和LBO都大，又具有热稳定性好、光学均匀性高等优点，应用领域非常广泛。
BBO晶体的制备采用碱金属氧化物熔缩法和溶剂热法。
其中碱金属氧化物熔缩法是一种成熟的方法，可以得到高品质的BBO晶体。
在制备过程中，需要严格控制熔炉温度、晶体生长速度等因素，以获得精密的晶体。
二、非线性光学晶体的性能研究非线性光学晶体的性能研究是非线性光学技术发展的关键之一。
面对越来越复杂的应用环境，需要对非线性光学晶体进行更深入的性能研究。
1. 非线性光学系数非线性光学系数是评价非线性光学晶体性能的关键指标之一。
非线性光学实验技术的使用教程
非线性光学实验技术的使用教程近年来，随着科学技术的不断发展，非线性光学实验技术在各个领域得到广泛应用。
它能够研究物质的非线性光学性质，实现信号的调制、转换和处理，为光电子学、信息光学、生物医学等领域提供了有效的手段。
本文将以非线性光学实验技术的使用教程为主题，介绍一些基本的实验技术和常用的设备。
一、基本原理与实验技术非线性光学实验技术是基于非线性光学效应的研究方法，在实验中，我们通常会用到以下几种基本的非线性光学效应：1. 第二次谐波发生器（SHG）第二次谐波发生器是最常用的非线性光学器件之一。
它利用非线性光学晶体的二阶非线性极化效应，将输入光的频率翻倍，产生二倍频信号。
其原理是通过施加足够高的电场或光强，使光子在晶体中发生频率加倍的过程。
使用时需要调整入射光的角度、波长和功率，以获得最佳的效果。
2. 光学参量振荡器（OPA）光学参量振荡器是一种基于非线性晶体的相位匹配条件的非线性光学器件。
它可以将一个泵浦光波分成两个信号光波，并且其频率和波长可以调节。
OPA被广泛应用于频谱分析、光谱调制、材料研究等领域。
3. 光学参量放大器（OPA）光学参量放大器是一种能够放大输入光信号的非线性光学器件。
它利用非线性晶体的光学参量效应，通过注入泵浦光束和信号光束，实现对信号光的放大。
OPA在信号增强、多光子显微成像等方面具有很大的优势。
二、常用设备的使用与技巧在进行非线性光学实验时，我们通常需要使用一些特殊的设备。
下面将介绍一些常见的设备及其使用技巧：1. 光谱仪光谱仪是测量光信号能量和频率的重要设备。
在非线性光学实验中，我们需要通过光谱仪来监测实验信号的频率变化。
使用时，应注意调整光路，对准光束，确保得到准确的数据。
2. 频率多普勒效应测量系统频率多普勒效应测量系统是非线性光学实验中常用的设备之一。
它通过测量光频的变化来确定光在介质中的速度。
在使用前，我们需要校准系统，调整参数，确保测量结果的准确性。
3. 激光功率计激光功率计是测量激光功率的重要工具。
- 1、下载文档前请自行甄别文档内容的完整性，平台不提供额外的编辑、内容补充、找答案等附加服务。
- 2、"仅部分预览"的文档,不可在线预览部分如存在完整性等问题,可反馈申请退款(可完整预览的文档不适用该条件!)。
- 3、如文档侵犯您的权益，请联系客服反馈,我们会尽快为您处理(人工客服工作时间：9:00-18:30)。
4.2 三阶非线性极化系数测量
准波导技术： 准波导模型：由3种波导不同的介质构成 层状结构，3种介质的折射率从高到低依次 为衬底、薄膜和覆盖层。 样品制作：衬底选择为等边棱镜，薄膜 由待测材料制成，覆盖层为空气。 应用：测量薄膜的厚度和线性折射率等 方面，非线性光学材料表征。 缺点：测量材料必须制成薄膜样品。
§3 晶体光学品质鉴定
最小偏向角法测得 KABO晶体在可见光区 12个波长处的折射率
§3 晶体光学品质鉴定
抗激光损伤阈值：折射率畸变法
光源：调Q锁模Nd：YAG激光发出的脉冲 激光（λ=1ห้องสมุดไป่ตู้64nm） 曝光时间：107~108脉冲。
§4 晶体非线性光学性质测试
在激光作用下，晶体的极化强度 Pi 与入 射光光频电场 Ej 的关系：
4.1 二阶非线性极化系数测量
相位匹配SHG法 Maker条纹法
Kurts粉末倍频法
二阶非线性 极化系数
4.1 二阶非线性极化系数测量
相位匹配二次谐波（SHG）法 绝对测量：从二次谐波输出功率 P(2ω) 的测量 值推算非线性光学极化系数 χ(2) 。 相对测量：以 KDP或ADP晶体的 χ36作为标准 对其他晶体进行相对测量。在同样实验条件下， 先后测定待测晶体和参比晶体的倍频功率 P2ω ， 得到相对非线性光学系数 χr χ36(KDP)=(3.9±0.1)×10-13m· V-1 χ36(ADP)=(4.87±0.28)×10-13m· V-1
电光 晶体
光折变 晶体
§1 非线性光学器件对材料的要求
较大的倍频系数 适中的双折射率 宽的透光波段范围
高的激光损伤阈值
良好的物理化学性质
§2 晶体显微结构表征
结构测定 XRD 四圆衍射仪
组分分析 化学分析法 原子光谱法 X射线衍射 激光光谱法 X射线PL谱
缺陷分析
光学显微分析 侵蚀法 缀饰法 激光层析法 X射线形貌术
4.2 三阶非线性极化系数测量
非简并-抽运探测： 测试手段：用一束强的抽运光诱导材料 的非线性折射率，然后一束非简并波长的 探测光来探测折射率的改变量。
优点： 简单，高度灵敏； 不要求高的脉冲能量； 对激光束的空间分布不敏感。
1.He-Ne激光器；2.YAG激光器；3.激光电源；4.窄带滤光片； 5.抛物面反射罩；6.样品槽；7.基波窄带滤光片；8.短焦距透镜； 9.光栅；10.遮光罩；11.光电探测器；12.高压电源；13.示波器。
4.1 二阶非线性极化系数测量
样品：KABO
标准物：KDP KABO的倍频
效应是KDP的 0.7倍
( 2) Pi ij Eij (1 ) ijk E j (1 ) Ek ( 2 ) ( 3) ijkl E j (1 ) Ek ( 2 ) El (3 )
(1)
χij(1)是线性极化系数； χijk(2), χijkl(3)分别为 二阶、三阶非线性极化系数；ω1,ω2,ω3为不 同光频电场的角频率。
非线性光学晶体测试技术
By LWW
主要内容
1 2 3 4
非线性光学晶体应用概述 晶体显微结构表征
晶体光学品质鉴定 非线性光学性质测试
§1 应用
激光变频 晶体
激光倍频、和频、差频、多次倍 频、参量振荡和放大。拓宽激光 辐射波长的范围，新激光光源
外加电场引起晶体折射率变化。 快速光快门、Q开关、振幅调制 器、相位调制器、电光偏转器 光致折射率变化。全息存储、光 学图像处理、光学相位共轭
§3 晶体光学品质鉴定
消光比：旋转检偏镜，测量输出光强的 最大值Imax与最小值Imin之比。
透光范围及其透过率：分光光度计或红 外-紫外光谱仪测晶体的光谱透过曲线
§3 晶体光学品质鉴定
折射率 ：最小偏向角法
计算公式：
A D sin 2 n A sin 2
折射率色散：Sellmeier方程 2 B C 2 ni Ai 2 i1 2 i1 Bi 2 Ci 2
4.2 三阶非线性极化系数测量
聚甲基丙烯酸乙基脂的归一化Z-扫描曲线
非线性折射系数γ =-9.98×10-5cm2/W
χ (3) 的实部为-1.56×10-10m2/V2
4.2 三阶非线性极化系数测量
优点：方法简便；可测量非线性折射率与非线 性吸收的大小，并确定其正负号；可将非线性折 射率分离开，以便确定三阶非线性极化率的实部 和虚部；可修正研究非线性材料时差分度的高阶 贡献。 缺点：对激光的横向光场分布有比较严格的要 求；得不出样品响应速度的信息及三阶非线性极 化率的非对角元；高功率密度的激光束导致激光 感应损伤和其它高阶光学非线性效应；引起严重 的散射而影响透过率的测量。
4.2 三阶非线性极化系数测量
Z-扫描
简并四波 混频 准波导 非简并 抽运
4.2 三阶非线性极化系数测量
Z扫描（M.Sheik-Babaei） ： 原理：自散焦和自聚焦效应 测量：样品在焦距附近沿Z轴移动，测量光束 通过样品的透过率，得到Z-扫描曲线。
4.2 三阶非线性极化系数测量
对待测晶体进行Z-扫描实验，得到归一化透过率 曲线。根据下列公式就可计算出晶体的非线性折 射系数γ。
4.2 三阶非线性极化系数测量
简并四波混频 当介质中存在两种或两种以上频率的光 波，或者存在同一频率沿两个或两个以上方 向传播的光波，在某个非线性过程中共同参 与介质的非线性相互作用时，介质中光波之 间的相互作用就是所谓的非线性光波混频。 如果三束相干光波因介质的非线性产生第四 束光波，这四束光波的相互作用过程就是四 波混频。若作用的四个光波频率相同，这种 非线性光学过程就是简并四波混频
TPV 0.406(1 s)
0.25
0
0 kn0 (t ) Leff
其中：ΔTP-V=TP-TV，表示归一化Z-扫描曲线中峰 -谷的归一化透过率之差； k=2π/λ，λ为激光波长； Leff=1-exp(-αL)，α为线性吸收系数，L是样品厚 度；Δn0(t)= γI0(t)。
4.1 二阶非线性极化系数测量
Maker条纹法 1962年，Maker等发现倍频光强随晶体样 品转动，而出现近似周期性的变化条纹。
4.1 二阶非线性极化系数测量
样品：KABO
标准物：石英 样品尺寸： 5×7×1.2mm
沿zx面切割 d11=0.45pm/V
4.1 二阶非线性极化系数测量
Kurts粉末倍频法：将粉末样品置于已知 厚度的试样盒内，测出二次谐波输出随粉 末粒子大小的变化信息。