本科毕业设计外文翻译

本科毕业设计外文翻译外文译文题目（中文）：低碳中厚板以及热轧带钢生产过程概述学院:专业:学号:学生姓名:指导教师:日期:Processing of low carbon steel plate and hot strip—an overviewB K PANIGRAHIR&D Centre for Iron and Steel, Steel Authority of India Ltd., Ranchi834 002, India低碳中厚板以及热轧带钢生产过程概述B K PANIGRAHIR&D Centre for Iron and Steel, Steel Authority of India Ltd.,Ranchi 834 002, India摘要：均热温度、压下规程、终轧温度以及卷取温度在低碳中厚板和热轧带钢的生产过程中起着重要的作用。

这些因素控制了各种物理和冶金的过程的动力学，即奥氏体化、再结晶以及沉淀的过程。

最终转变后的微观组织取决于这几个过程以及它们之间的相互作用。

考虑到原料成本的增加，人们开发了新的生产技术如再结晶控轧、温轧可用来生产中厚板以及较薄的热轧带钢，它们都有很好的延伸性。

除此之外，混合电脑建模技术可以用来生产具有特定性能的带钢产品。

虽然以前就有人对低碳微合金钢进行过探讨，但本文所讨论的是新的技术。

关键词：微合金钢；热力学过程；温轧；工艺参数建模1.引言中厚板和热轧带钢在国家钢铁产品中占很大比例。

其屈服应力在250到300 Mpa间可以满足不同的需求。

这些产品在生产时适量地加入了多种微合金元素以获得需要的屈服强度和韧性。

热轧中厚板和带钢过程就是重新加热半成品，也就是厚板坯，通过轧机连续减小材料的厚度，将终轧温度控制在一定值再加上在运出棍道上急速水冷。

通过这些步骤，使单一的合金钢可以具有良好的化学组成以及优秀的屈服应力和抗冲击能力。

因为加入合金成分的成本的增加这种轧制方式现在比以前任何时候都适合。

这种控制可以运用到多种现代中厚板和带钢轧机上使其获得更高的机械和微结构强度。

受到后续工序成本的增加，温轧和铁素体轧制工艺的发展有了重大的突破，直接的影响是在对高可纺性和表面平整度要求较低的市场领域取代了冷轧和退火产品。

计算机模拟和过程模型使钢铁在没有真实生产具有的性能完全可见。

本文旨在列出各种处理的顺序，就是均热终轧温度，卷曲温度，压下规程和他们带来的影响相较于包括微合金刚在内的低碳钢的机械性能以及自动控制热轧生产线的发展。

微合金刚是高力学结构钢，它拥有的屈服应力最低为350 Mpa，加入了很少量的铌、钒或者钛。

它们是可焊的，在总量比、韧性、柔软性以及焊接能力上都具有很好的强化。

它们的强化受不同的机制影响，就是固溶强化、细化晶粒、沉淀强化、位错强化以及基粒强化。

2.均热温度的作用均热温度十分重要是由于它会影响产品的产量和质量。

液态钢背浇注成钢锭或者厚板。

如果钢锭的均热温度和在均热炉中持续的时间使铸锭中心处在熔化状态就会影响半成品的产量和质量。

当均热温度低于(~ 1280°C)并且在均热炉中长期放置将会促进铸锭的完全凝固为接下来的轧制做准备以提高产品的产量与质量。

均热温度的另外一个重要作用在于均一半成品中的化学成分。

这个是通过重新加热到预先设定的温度来完成的。

低碳钢的在重新加热的各个不同阶段发生的变化的示意图见图1。

这些是(a) 单碳体的增加、 (b) 渗碳体的扩散 (c) 铁素体转化为奥氏体 (d) 奥氏体晶粒长大以及(e) 沉淀物的分解。

加热低碳钢到Ac1点的过程中一部分碳被释放出来。

在Ac1点奥氏体开始形核。

理论上存在2种不同的形核位置：铁素体和铁素体晶界和铁素体与渗碳体的接触表面(Speich et al 1969)。

奥氏体在铁素体与渗碳体的表面的形核是靠本身的碳和猛的热力学动力推动的(Lenel and Honeycombe 1984)。

微合金元素的沉淀不能抑制奥氏体形核(Hirsch and Parker 1981)。

当奥氏体晶核与渗碳体万千融合以形成奥氏体时，它将会迅速吞并周围的渗碳体晶粒。

如果t是90%的半径为r的渗碳体分解的时间，那么t = 10 r2/Dc (Hillert et al 1971)，其中Dc是碳在奥氏体中的扩散系数。

给定r = 1 µm, Dc = 2.5*10–7 cm2/s (大约 0 1% C) 在1000°C (Smith 1953), t = 1/4 s。

但是，众所周知碳很容易被溶解在其中的溶质元素Mn, Mo, Cr等取代从而使渗碳体变成(Fe, Mn, Cr, Mo)3C而不是Fe3C (Thomson and Bhadeshia 1994; Thomson and Miller 1998)。

渗碳体中的替换元素的高稳定能量使其溶解性降低(Speich et al 1981)。

因此，渗碳体转换成奥氏体的能力减小的现象便显而易见。

图1 再加热温度对微的结构影响图2 析出物的分解动力学类似的，其他沉淀物的分解尤其是AlN, VC, VN, Nb(CN), TiN也取决于温度与时间（图2）(Easterling 1992).当调整重新加热温度的时候这些因素都需要被考虑进去。

未溶解的沉淀物，尤其是溶解温度> 1250°C以及~ 1150°C的Nb(CN)，通过连接奥氏体晶界抑制奥氏体晶粒长大(Cuddy 1985)。

影响最大的是TiN (表3)。

不同碳和铌含量水平的钢中Nb(CN) 的分解温度在表1中给出(Lamberigts and Greday 1974)。

数据显示在1150°C以上的低碳钢中未溶解的沉淀物是不能够连接奥氏体晶界的。

表1 奥氏体中铌的分解温度3压下规程的影响压下规程是厚板变成中厚板和带钢的一系列压缩次序。

压下规程由于影响再结晶与沉淀动力学通过一个大的宽展影响产品最终的特性。

之前奥氏体的热应力（流动应力）知识推算出了厚板的压下规程公式，用它来调整轧机的压下螺丝以获得一个精确地尺寸，从而避免轧制失误。

当奥氏体变形时，它的位错密度增加。

动态静态回复伴随着奥氏体中的二次晶粒长大而发生(McQueen and Jonas 1973)。

微合金元素由于阻碍了位错的运动从而提高了奥氏体（图4）的热应力(Zidek et al 1969; Tamura et al 1988)。

大量关于铁原子尺寸的不同最大化的使热应力增加(表 2) (McQueen and Jonas 1973)从而导致局部扭曲。

数据同时显示当压下温度较低时会引起热应力的显著增加。

间隙碳在900°C时由于它的高扩散率，其对热应力的影响不大。

之后分解的沉淀物由于与位错的交互作用，同样增加热应力。

如图4所示铌，碳氮化合物在一个含0 06% C, 1 25% Mn, 0 32% Si, 0 075% Nb, 0 024% Ti，0 035% Al的钢中(Siciliano and Jonas 2000)。

图4 微合金元素和析出物对奥氏体热应力的影响在计算奥氏体的热应力的文献中有许多公式清楚给出了计算不同轧制温度时奥氏体应力方式。

下面给出了两个著名的公式用来分别计算中厚板（McTegart and Gattins 1976)和带钢(Siciliano and Jonas 2000)在不同应变水平时的状态。

表2 尺寸系数对奥氏体热应力的影响3012/1000n p A k A r A A In T ε⎛⎫=+++ ⎪⎝⎭ （1）其中，kp 是奥氏体的热应力，r 是压缩比（0.1—0.4），n 是工件硬化系数(~ 0.2)，ε是轧制时的真实应变率(2–20 s –1)，T 是轧制温度(°K)。

A0, A1, A2以及A3的值见表3(McQueen and Jonas 1973)。

另外一个用来计算C –Mn 和微合金热轧带钢平均流动应力的公式是()()220.210.13285129681120{exp 0.126 1.750.5940.7680.510.137 4.217}1d ss dMFS C C C C T Nb Mn Ti X K X εεσ=⎛⎫⎛⎫+--++ ⎪ ⎪⎝⎭⎝⎭+++-+ （2）其中T 是轧制温度（°K ），ε是真应变，ε 是真应变率()1s -，d X 为动态再结晶软化系数，ss σ是静态应力。

K 是一个吧流动应力转换成为平均流动应力的参数=1.14. 表3 平均屈服应力系数钢 A0 A1 A2 A3 低碳钢 0.49 516.6 21.3-357.2 低合金钢 -1.78 564.6 19.9-368.5 不锈钢 1.40 745.3 22.2 -485.53.1回复过程回复过程，发生在奥氏体在一定的温度范围变形的时候，与其围观结构的变化有很重要的联系。

在中厚板和带钢的生产中，动态回复、静态回复和静态再结晶是重要的恢复过程(McTegart and Gattins 1976)。

在热力学上，当金属变形后，它处在一个高能级并且不稳定的状态。

如果可能的话，它会它会尽量通过一系列恢复过程来降低点缺陷的密度来降低自身的自由能从而回到平衡状态。

即动态回复、静态回复和静态再结晶如图5所示(Hensel and Lehnert 1973)。

假设位错的消失是回复与再结晶的驱动力，那么静态再结晶的驱动力则来自再结晶晶界迁移所带来的单位体积储存能的降低(Hansen et al 1980)。

这里给出了公式22R ub F ρ∆= （3）图 5 回复过程示意图其中µ是切变模量=7*104 MPa, b 是伯格斯矢量=2.5*10–10还有r 是变形区域位错密度的改变和再结晶晶界的迁移~2*1014对于每种材料都有静态回复的停止温度(Borato et al 1988)如公式()()()88746466456647322308903631357nr t C C Nb Nb V V Ti A Si ︒=++-+-++- （4）图6 低碳钢和ELC 钢的轧制规程示意图图7 铌微合金钢再结晶（a ）和析出（b ）的动力如果变形温度高于tnr 将会得到由静态再结晶产生的等轴晶奥氏体结构。

（图6）。

低于tnr 再结晶将会变得迟缓。

合金元素和沉淀物通过牵制效应和链接作用分别影响奥氏体晶界从而阻碍静态再结晶(Meyer et al 1971)。

当条件有利于应变诱导沉淀的时候将会最大程度的阻碍再结晶（图7）(LeBon and Rofes Vernis 1976; Ouchi and Sampei 1976)。

对于铌化钢，引起最大程度的诱导沉淀的温度是~ 900°C（图7）。