叠前深度偏移、速度建模、保幅偏移
叠前偏移速度分析方法
叠前偏移速度分析方法叠前偏移是一种常用于地震数据处理中的方法，通过对原始地震数据进行一次波场叠加和反卷积处理，主要用于提高地震剖面分辨率和改善成像质量。
叠前偏移速度是在进行叠前偏移处理时，对地层速度进行精确估计，以便更好地恢复地下结构。
下面将介绍几种常用的叠前偏移速度分析方法。
1.叠前地震偏移速度分析叠前地震偏移速度分析方法的基本原理是拟合地下速度模型，通过将地震数据在多个速度模型上进行偏移处理，分别对比反射事件的位置和形态，找到最佳的速度模型。
这种方法一般采用常规的速度层析技术，将地震道集与速度模型之间进行匹配，通过最小二乘法、全局搜寻等方法调整速度模型的参数，不断优化速度模型，以获得最佳的地下结构成像结果。
2.叠前堆积速度分析叠前堆积速度分析方法是通过将生成的叠前偏移剖面进行叠加，直到消除非叠加区域内的波形差异。
该方法通常用于复杂地质情况下的速度分析，如存在倾斜、断层等情况。
在叠前堆积速度分析过程中，需要进行多次迭代，每次迭代都会生成一个新的叠前偏移剖面，并将其与之前的剖面进行叠加，直到最后产生一个叠加结果，从而获得最佳的速度模型。
3.叠前参数扫描速度分析叠前参数扫描速度分析方法主要用于处理深水区的地震数据，因为深水区的地层速度往往变化较大，且存在不确定性。
该方法通过改变反射面深度等叠前参数，对地震数据进行多次偏移处理，然后对比处理结果，找到最佳的叠前参数。
在叠前参数扫描速度分析过程中，通常采用一维或二维参数空间的策略，通过迭代计算找到最佳的叠前参数。
以上是几种常用的叠前偏移速度分析方法，它们在叠前偏移处理中起到了关键的作用。
这些方法通过采用不同的参数和技术手段，对地震数据进行多次处理和比较，以求得最佳的地下结构成像结果。
在实际应用中，根据地震数据的特点和处理需求，可以选择合适的速度分析方法，以获得高质量的地下成像结果。
叠前深度偏移速度建模保幅偏移
偏移速度建模
模型试算及分析
偏移速度建模
共反射点CRP道集偏移速度建模
CRP道集偏移速度建模是基于叠前深度偏移、 地震层析成像（ST）、和深度聚集分析 （DFA）。在DFA中，若偏移深度和聚焦深 度之间的误差为零，则偏移速度合理；否则， 依据误差修正偏移速度 。
偏移速度建模
共反射点CRP道集偏移速度建模
r
ms ( x, z ) us ( x, z; )vs ( x, z; )
分析：
（2） （3）
可见成像的核心是波场外推算子，目前基于波动方 程的波场延拓算子不外乎：有限差分波场延拓算子 和付立叶波场延拓算子。
三维叠前深度偏移
频率空间域有限差分(FXFD)法叠前深度偏移
基本理论
波动方程保幅偏移
波动方程法三维叠前深度偏移技术在很大程 度上能够实现保幅处理，特别是付立叶有限 差分（FFD）法，综合了付立叶方法与有限 差分法的优点，对陡倾角地层和强横向变速 介质有很好的适应性，是目前精度最高的叠 前深度偏移方法。下面主要在叠前深度偏移 方法的基础上讨论适用于各向异性介质的保 幅偏移，以及基于粘滞声波、弹性波和粘弹 性波动方程的保幅偏移。
2 u 1 2 u 0 （9）
v 2 t 2
2u 2 u 0
v2
（10）
三维叠前深度偏移
s( x, y, z ) s0 ( z ) s( x, y, z ) （11）
u (x, y, z,) u0(x, y, z,) us (x, y, z,) （12）
反演公式如下：
m(x)
1 2
St
H
(x)
L
L
S
叠前深度偏移技术研究及应用
叠前深度偏移技术研究及应用作者：张念崔守凯杨强强来源：《中国化工贸易·下旬刊》2018年第04期摘要：叠前深度偏移技术是复杂地区地震资料成像的关键技术，速度-深度模型精确性及输入道集数据质量影响该技术准确性，通过分析总结做好叠前深度偏移处理工作，对优化叠前深度偏移技术有重要作用。
关键词：地震成像；叠前深度偏移；构造模型；速度模型1 叠前深度偏移技术简介我国油气田勘探开发深入，由寻找简单构造油气藏向寻找复杂断块油气藏、潜山油气藏、隐蔽性油气藏发展，由简单地表勘探向复杂地表勘探转移，勘探开发目标也由简单构造向高陡倾角构造、逆冲构造、盐丘构造、非均质岩性勘探转移。
深度偏移技术成为一种发展趋势，特别在复杂地下地质构造成像方面有不可替代作用。
克希霍夫积分法叠前深度偏移，利用边界积分方法近似求解波动方程实现地震数据成像，地球内部各点声波反射系数由记录在多维曲面的数据加权求和获得，求和曲面形状及求和加权系数用单个散射波传播时的格林函数计算。
克希霍夫积分法叠前深度偏移由两部分组成：一部分是旅行时计算；另一部分是克希霍夫积分。
叠前偏移精度主要取决旅行时的计算精度。
旅行时计算建立在费马原理基础上，即波沿射线传播的旅行时比其他任何路径传播的旅行时小。
叠前深度偏移与时间偏移不同，考虑地震波在地下传播走时和速度界面折射现象。
实际应用须提供反映地下速度变化和速度界面深度模型；处理时，先根据工区先期地质认识和已有地震地质资料，建一个粗略初始模型，再用逐步逼近方法，不断修改模型，直至获得较合理层速度-深度模型。
2 叠前深度偏移技术应用分析以色列Paradigm公司软件产品GeoDepth，用软件中克希霍夫叠前深度偏移对A地区采集的三维资料处理。
主体流程如下：GeoDepth启动与工区建立→数据加载及质量监控→时间构造模型建立→时间速度模型建立→深度速度模型建立→最终叠前深度偏移→成果输出。
A地区地震成像的主要问题：①地表高程变化较大，低速层速度横向不稳定；②地下构造复杂、高陡倾角地层、逆冲断裂带和断层屏蔽区、新老地层交错，速度模型难以建立。
叠前深度偏移处理技术研究
叠前深度偏移处理技术研究作者：熊小娟来源：《中国科技博览》2016年第08期[摘要]叠前深度偏移可以解决复杂构造，陡倾角地层的成像，随着油田勘探开发的不断深入，叠前深度偏移已经越来越多地应用到实际生产中，本文主要介绍了叠前深度偏移的原理，Kirchhoff叠前深度偏移的实现过程及优缺点和实际的应用效果。
[关键词]叠前深度偏移 Kirchhoff、速度模型、陡倾角地层中图分类号：P618.130.8 文献标识码：A 文章编号：1009-914X（2016）08-0105-01引言：叠前深度偏移可以更好的解决复杂构造带地质体成像问题，已成为地球物理界的共识和勘探趋势。
地震偏移成像是一种将地震信息进行重排的反演运算，能使地震波能量归位到真实空间位置，获取地下正确构造图像。
上世纪70 年代初出现了基于几何地震学和绕射理论的射线偏移；同一时期Claerbout等针对标量波动方程提出了有限差分近似解法，实现了地震偏移。
Kirchhoff 积分法是以Hagedoorn“绕射最大凸度曲线”概念为基础建立起来的，表述为沿绕射曲线在地面对所有接收点进行加权积分的过程。
后来Keho等提出了Kirchhoff偏移的算法原型。
一、叠前深度偏移的处理过程（1）叠前深度偏移基本原理Kirchhoff深度偏移算法可应用于大角度倾斜地层和横向速度剧烈变化的情况。
同时还较好地顾及了介质的曲界面、强折射面对地震波射线的折射效应。
它在层状介质模型下的三维深度域偏移计算公式为：式中和为地面上的坐标；为深度；为偏移场在点上的双程旅行时；为轴与连接点和点的直线间的夹角。
上式可以最终归结为根据给定孔径的绕射波空间时距曲线所观测到的地震波场之和。
（2）Kirchhoff叠前深度偏移主要步骤Kirchhoff叠前深度偏移主要包括初始速度模型建立、旅行时计算、Kirchhoff偏移求和、深度速度模型迭代与修正。
①速度模型的建立叠前深度偏移时，首先利用常规处理中获得的叠加速度对目标线进行叠前时间偏移，得到时间偏移的共成像点道集，再对共成像点道集进行反动校，利用反动校后的共成像点道集做速度分析，求得均方根速度。
叠前时间偏移速度分析及速度模型建立技术
【 ５ 】 符 奇， 张烈辉， 胡书 勇， 等． 底 水油藏
水 平 井 水 平 段 合 理 位 置及 长 度 的 确 定 ［ １ １ ． 石 油钻 采工 艺， ２ ０ ０ ９ ， ３ １ … １： ５ １ － ５ ５
初期 日产油１ ０ ． ３ ｔ ，含水率５ ４ ． ６ ％。油藏采 油速 度从 整体 实施 前 ０ ． ７ ８ ％达 到最 大 时 ２ ． ７ ６ ％，累计 产油 １ ２ ． ２×１ ０ ｔ ，采 出程度
对 常 规速 度 分析 有 以下优 点 。
（ １ ）偏移后做速度分析可 以提高道集的信噪比。
（ ２ ） 可 以消除绕射波对速度分析的干扰。
（ ３ ）反 射波 归位 后可 以使速 度 分 析得 到 的 速 度场 位 置 关 系 更正 确 。
２ 叠前 时 间偏 移 速度 分析 方 法
学院 学报 ， ２ ０ ０ ５ ， ２ ５ （ ６ ） ： ３ １ — ３ ４
（ 上接６ ９ 页）（ ２） 层 间厚 度 不能 太 厚 ，层 间太 厚 ，速 度 变 化太
在胜 利某地 区做叠前时间偏移 时 ，针对资料的特点 ，采用 两种速度分析方法联合建模 ，偏移结果得到了很大的改善 （ 如 图７ 所示 ），首先用Ｄ ｅ ｒ ｅ ｇ ｏ ｗｓ ｋ ｉ 循环法速度分析得到初始速度模 型 ，在Ｄ ｅ ｒ ｅ ｇ ｏ ｗ ｓ ｋ ｉ 循环法速度分析的基础上再利用垂向剩余延迟 分析法对速度进行精细调整得到精确 的速度模型 ，精细速度模 型偏移剖面中断面及断裂系统更加清楚。
对做好 叠前偏 移处理具有 一定 的指 导作用 。
随着对勘探精度 的要求越来越高 ，叠前 时间偏移处理已成 为实现复杂隐蔽构造 精确成像的重要手段。而叠前偏移成像的 质 量又主要依赖于速度分析精度及速度模型 的正确性 ，因此在 叠前时间偏移处理时必须了解叠前时间偏移对速度 的要求 、深 入研 究速度分析及速度模型建立方法和技术 ，为叠前 时间偏移 处理提供准确可靠的速度模型。
Petrel速度建模技术在深度偏移中的应用
钻井完井化 工 设 计 通 讯Drilling CompletionChemical Engineering Design Communications·251·第45卷第8期2019年8月随着油气田勘探开发已经进入到精细挖潜阶段，对于比较复杂的地区，如陡倾角和横向速度变化剧烈地区的地震资料成像问题，采用一般的偏移方法，最终的成像效果无法满足精细构造解释的要求[1]。
目前，叠前深度偏移是改善地震资料质量、提高复杂构造和岩性反射成像精度的最有效的方法。
速度模型的准确与否，在叠前深度偏移过程中起着至关重要的作用，对最终的偏移成像效果有着很大的影响。
特别是当前很多复杂的地区，多数都是地下岩性、构造变化剧烈，如有逆掩断裂、岩浆岩隆起区、盐丘等高陡的地区，需要进行叠前深度偏移处理，以力求更好的成像效果。
但是，这些地区采集的地震资料一般信噪比低，成像效果差，因此建立高精度的速度模型难度也较大。
本论文主要是基于斯伦贝谢公司研发的Petrel 一体化建模软件，以一体化概念引导，把丰富的地质、测井、物探信息融入到深度域速度场建模的过程中，最终创新性地形成了一套比较全面、专业的速度建模流程，为后续的深度偏移奠定了良好的模型基础。
整个的建模过程主要可以分为2个部分：①以地质概念为基础的初始模型；②以地震为基础的速度模型完善[1-2]。
1 构建初始模型为了使速度模型更加可靠、精确，必须减少后期层析反演迭代的次数，确保整个速度模型的准确性。
首先需要建立比较准确的初始速度模型，整个速度模型与地下真实的速度模型差异越小，深度偏移效果就越好。
此次的初始模型的建立，主要是以地质概念为指导，先建立起精细的层位构造解释，同时，结合研究区内分布的多口井数据资料，在地质概念的基础上建立起基本的速度格架。
初始模型的建立包括近地表建模、井控垂向建模、层约束的井速度建模等三个基本内容。
1.1 近地表建模在整个速度建场的过程中，近地表速度模型的好坏对后续的偏移结果影响较大，特别是一些断面、层面、内幕反射。
3---Kirchhoff型保幅叠前深度偏移
能把真振幅偏移的基本思想推广到多波多分量地震资料及各
Gardner, 1998 ）；另一种是全局方法介绍的是加权真振幅 偏移核的反演（ Wu, 1998 ）。为了计算合适的保幅叠前深 度偏移的权函数，Philippe等提出了地面道位置的几何研究。 由此把上述两种方法综合成3-D保幅叠前深度偏移方法。在 这种方法中，保幅偏移的权函数包含了振幅补偿和采集观测 系统补偿两大部分。对于采集观测系统补偿应该考虑道密度 和采集效应。把一特定的密度权函数因子直接包含在偏移核 中，这样就考虑了不规则采集的影响，由此能提高最终的保 幅成像结果。
幅反射。如果真振幅偏移的基本思想是通过带权的绕射叠
加偏移来实现，则相应的真振幅偏移被称为是Kirchhoff型 真振幅偏移。
真振幅偏移的基本思想: 真振幅偏移的基本概念和算法由20世纪80年代初期正式 提出。但其基本思想的形成可追溯到 20 世纪 60 年代。最初 Bortfeld的工作只局限在数值试验上。二十世纪80年代初， Bortfeld由产业界转入大学，开始对真振幅的基础进行系统
六、优化偏移孔径
下面给出了一利用一优化成像孔径的Kirchhoff型偏移方法。其算法如下， 首先把自动增益控制应用到各个共炮点道集上，然后用下述方法确定的一
优化孔径逐道偏移炮道集。优化偏移孔径的实现步骤如下：
1）用大于一预定门槛值的振幅拾取反射波至； 2）利用地震道上的局部倾斜叠加对拾取的波至计算入射角 3）从检波点向地下介质发射射线； 4）沿该射线路径寻找镜像反射点；
四、真振幅权函数 真振幅偏移公式与叠前深度偏移公式相似，但真振幅 核项与积分加权项不同。反射点M的成像积分式为：
u ( , t ) u ( M ) 1 d 2K DS ( , M ) | t D ( ; M ) 2 A t
速度模型误差给叠前深度偏移成像带来的假象
１ 偏 移方 法 简 介
目前 ， 实用 的 波 动 方 程 叠 前 深 度 偏 移 方 法 较 多， 如频 率波 数域 法 ｍ 、 移加 内 差法 …］有 限 相 、
差 分法 ］ 分 步 傅 立 叶 法 、 立 叶 有 限法 Ⅲ 、 、 傅
广义 屏法 等 。作 者在 本文 采用 的是 分 步傅 立 叶 方 法 ， 由 Ｓｏ ａ 提 出 ， 原理 主要 如下 ６： 它 ｔ ｆ 其 １ ］
二 维声波 波动 方程 可表示 为 ：
： ＋ ¨ （） １
其 中 Ｕ ，，）为 地 震 波 场 ； （ ｚ （ ＝ｔ ，）为 介 质 速
度 ； 与 ：为空 问坐标 ； 为地震 波 的双程 旅行 时 。 ｔ 采用单 程波炮 点或 检波 点外 推方程 ：
Ｏ ｚ
兰： 一 ）ｕ ±（ｌ ｌ 一＿ １
Ｕ ，，Ｊ ＝ Ｕ （ 。甜）＋Ｕ （ ） （ ） （ 。（） ｃ ｏ ，， １ ，， ５ 可通过式 （ ） ４ 求取 ， Ｕ 通过 以下 步骤实 现 ：
（ 速度模型 ａ ）
，ｍ ０ １ ００ ０ ２０ ００ ３０ ０ ０ ４ ０ ００ ５０ ０ ０
对公 式 （ ） ４ 中得到 的 Ｇ （ 。 ｏ ｋ ，， ）作 傅 立 叶反 变换 ， 即将 相移后 的波场 变换 到空 间频 率域
６ ５
Ｓ ，） ＝Ｓ （ ）＋△ （ ： （ 。： ． ，） ｓ
（） ３
的深 度域层 速度模 型 。由此可 以看出 ， 该方 法对 陡 倾地 层 、 断层及 深部 断层 面之 下 的 目标 层 ， 能较 都
其中 Ｓ ，）为介质慢 度 ； 。 （ ： Ｓ （ ）为背景 慢度 ， 只
随深度方 向变化 ； Ｓ ，）为慢 度扰 动量 。 Ａ（ ：