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原子物理学第2章原子的量子态全解

的温度升高时,单色辐射能量密度
最大值向短波方向移动.
0 1 2 3 4 λ(µm) 绝对黑体辐射能量密度按波长分布(实验)曲线
第二章 原子的量子态:玻尔模型
Manufacture: Zhu Qiao Zhong
4
物体辐射总能量按波长分布决定于温度.
800K
1000K
1200K
固体在温度升高时颜色的变化
矛盾二:经典的光强和时间决定光电流大小;而光电效应中只有 在光的频率大于红限时才会发生光电效应.
矛盾三:经典的驰豫时间(or:响应时间)较长 (若光强很小,电 子需较长时间吸收足够能量才能逸出),而光电效应不超过10-9s.
实验表明:光强为1μW/m2的光照射到钠靶上即有光电流产生, 这相当于500W的光源照在6.3km处的钠靶.
第二章 原子的量子态:玻尔模型
Manufacture: Zhu Qiao Zhong
10
“在目前业已基本建成的科学大厦中,物理学家似乎只要 做一些零碎的修补工作就行了;然而在物理学晴朗天空的 远处,还飘着两朵令人不安的愁云.”
——《19世纪笼罩在热和光的动力论上的阴影》 1900年4月27日于不列颠皇家科学院
1)光电流与入射光强度的关系
光电子
单色光
I
e
Is
A
V
遏止电压
光强较强 光强较弱
第二章 原子的量子态:玻尔模型
Ua o
U
Manufacture: Zhu Qiao Zhong
15
第二章 原子的量子态:玻尔模型
Manufacture: Zhu Qiao Zhong
16
2)光电子初动能与入射光频率呈线性关系,而与入射光强度
原子物理学课件第4-5章 共51页PPT资料

ndp
一辅系
所有d能级都是双层,间隔随n的增加而减小
结论:
4 3
d
1)碱金属的s能级是单
2
层,其余能级为双层
p
2)同一L值,双层能级 间隔随n的增大而减小
3)同一n值,L值越大,
4
双层能级间隔越小
第三节 电子的自旋 一、电子的自旋假设(1925年 乌楞贝克)
假设根据之一:史特恩—盖拉赫实验
A 基 g l 0 :态 p lll 1 0
Pl
s
Z*e
Z*ePl m
Pj
Ps
j l
1 r3
4 Z *e 0m 12r1 3 cll 1 (0 01 c)
( 3) cP cE oj2 olss j :P lm e P 2 l2 P sP s2B s4 P P 2lls1 2 Pcs0 2 P oPm Z lj2P * ss2 ec cP llo * 2Pj2 s2sl 2 **2sP P *ll2 P js *2P Ps2 lθrs1 3PjjPls
8 2h2
1 n2
E0
(z* 1)
0
有极化,贯穿
En
Z *2 n2
me4
8 2h2
n
E0
/ z *2
E0 n *2
0
Z*1 n*n
令n*n-l s p d f g h
Enl
E0 n l
结论 贯穿极化使总能量下降。
2
❖ E与n、l 有关.
E关于 l 的简并解除,
不同 轨道, E不同。
第四章 碱金属原子
§1 碱金属的光谱实验规律
碱 金 属 :L i,N a ,K ,R b ,C s,F r
原子物理第6章PPT 杨福家

1 1 3 EK hRc( Z 1) 2 2 2 13.6 ( Z 1) 2 eV 2 4 1
(6.2—7)
表内层跃迁 (n=2到n=1) 13.6 eV 是 里 德 伯 常量相应的能量;
跃迁的电子受到 Z-1 个正电荷的作用
Kx光谱的机理 Kx系光谱是n≥2的壳层的电子向n=1壳层跃迁的结果。
第十九章 量子物理
第十九章 量子物理 6.2.6同步辐射:产生X射线的新手段(自学) 1947年发现 拓宽了X射线衍射的研究范围, 动态研究
安徽合肥中国科技大学国家 同步辐射实验室, 我国第一台 以真空紫外和软X射线为主的 专用同步辐射光源。其主体设 备是一台能量为800MeV、平 均流强为100~300mA的电子储 存环,用一台能量200MeV的 电子直线加速器作注入器。来 自储存环弯铁和扭摆磁铁的同 步辐射特征波长分别为2.4nm 和0.5nm。 /zh_CN/index.asp
第十九章 量子物理
6.1.2 产生装置: X射线管 X射线管的工作原理
第十九章 量子物理
管内有两个电极。由旁热式加热的阴极发射的电子在电场作 用下就几乎无阻挡地飞向阳极。电子打在阳极上就产生 X射 线。 在两极之间加高电压,使电子加速。调节此电压,可以改变 轰击阳极的电子的能量。
X射线管的工作原理演示
6.2.2
连续谱的由来——轫致辐射
第十九章 量子物理
轫致射辐又称刹车辐射
连续谱是电子在靶上被减速而产生的; 高速的带电粒子与原子(原子核)相碰撞,发生骤然减速时, 电子的动能转成辐射能,就有射线放出,由此伴随产生的辐射称 之为轫致射辐。
轫致辐射产生连续谱的原理
原理:不同电子进入靶内达到不同的深度,能量的损失可以有 各种数值,因此这部分射线的波长是连续变化的。 电子损失的动能全部转化为辐射能。
(6.2—7)
表内层跃迁 (n=2到n=1) 13.6 eV 是 里 德 伯 常量相应的能量;
跃迁的电子受到 Z-1 个正电荷的作用
Kx光谱的机理 Kx系光谱是n≥2的壳层的电子向n=1壳层跃迁的结果。
第十九章 量子物理
第十九章 量子物理 6.2.6同步辐射:产生X射线的新手段(自学) 1947年发现 拓宽了X射线衍射的研究范围, 动态研究
安徽合肥中国科技大学国家 同步辐射实验室, 我国第一台 以真空紫外和软X射线为主的 专用同步辐射光源。其主体设 备是一台能量为800MeV、平 均流强为100~300mA的电子储 存环,用一台能量200MeV的 电子直线加速器作注入器。来 自储存环弯铁和扭摆磁铁的同 步辐射特征波长分别为2.4nm 和0.5nm。 /zh_CN/index.asp
第十九章 量子物理
6.1.2 产生装置: X射线管 X射线管的工作原理
第十九章 量子物理
管内有两个电极。由旁热式加热的阴极发射的电子在电场作 用下就几乎无阻挡地飞向阳极。电子打在阳极上就产生 X射 线。 在两极之间加高电压,使电子加速。调节此电压,可以改变 轰击阳极的电子的能量。
X射线管的工作原理演示
6.2.2
连续谱的由来——轫致辐射
第十九章 量子物理
轫致射辐又称刹车辐射
连续谱是电子在靶上被减速而产生的; 高速的带电粒子与原子(原子核)相碰撞,发生骤然减速时, 电子的动能转成辐射能,就有射线放出,由此伴随产生的辐射称 之为轫致射辐。
轫致辐射产生连续谱的原理
原理:不同电子进入靶内达到不同的深度,能量的损失可以有 各种数值,因此这部分射线的波长是连续变化的。 电子损失的动能全部转化为辐射能。
杨福家-原子物理-第四版-第五章

这个价电子在原子中所处的状态,n,l,j,M j决定 了碱金属的原子态 n2s1 Lj ,而价电子在不同能 级间的跃迁,便形成了碱金属原子的光谱。
可见,价电子在碱金属原子中起了十分重 要的作用。
它几乎演了一场独角戏
《原子物理学》(Atomic Physics) 第五第章四多章电原子子原的子精:细泡结利构原理
《原子物理学》(Atomic Physics) 第五第章四多章电原子子原的子精:细泡结利构原理
无法解释碱金属双线
H Li Na
Question: 为什么会这样? 其所反映出的本质是什么?
0.6nm
《原子物理学》(Atomic Physics)
磁相互作用:
第五第章四多章电原子子原的子精:细泡结利构原理
n 2 s 1 L j
对于一个l值,原子能级分裂为2个(l≠0),对应的原子态为:
12S1/2;2 2S1/2,2 2P1/2 , 2 2P3/2
光谱项值
8
《原子物理学》(Atomic Physics)
s
p
d
0
l=0
l=1
l=2
5
5
5
锂
10000
4
4
4
原 子
3
3
第
3
一 辅
能
20000
线 第系
级
二 辅 线
《原子物理学》(Atomic Physics)
§24 氦的光谱和能级
波尔模型:
只有一个量子数n来描述一个原子态! 只考虑电子与原子核的库伦相互作用! 无法描述复杂原子,甚至是氦原子光谱!
《原子物理学》(Atomic Physics) 第五第章四多章电原子子原的子精:细泡结利构原理
可见,价电子在碱金属原子中起了十分重 要的作用。
它几乎演了一场独角戏
《原子物理学》(Atomic Physics) 第五第章四多章电原子子原的子精:细泡结利构原理
《原子物理学》(Atomic Physics) 第五第章四多章电原子子原的子精:细泡结利构原理
无法解释碱金属双线
H Li Na
Question: 为什么会这样? 其所反映出的本质是什么?
0.6nm
《原子物理学》(Atomic Physics)
磁相互作用:
第五第章四多章电原子子原的子精:细泡结利构原理
n 2 s 1 L j
对于一个l值,原子能级分裂为2个(l≠0),对应的原子态为:
12S1/2;2 2S1/2,2 2P1/2 , 2 2P3/2
光谱项值
8
《原子物理学》(Atomic Physics)
s
p
d
0
l=0
l=1
l=2
5
5
5
锂
10000
4
4
4
原 子
3
3
第
3
一 辅
能
20000
线 第系
级
二 辅 线
《原子物理学》(Atomic Physics)
§24 氦的光谱和能级
波尔模型:
只有一个量子数n来描述一个原子态! 只考虑电子与原子核的库伦相互作用! 无法描述复杂原子,甚至是氦原子光谱!
《原子物理学》(Atomic Physics) 第五第章四多章电原子子原的子精:细泡结利构原理
原子物理学课件第1-3章

1 2 1 2Ze 2 Mv Mv 2 2 4 0 rm
有心力场中,角动量守恒
2
Mvb Mvrm
2Ze2 1 14 rm (1 ) ~ 10 m 2 4 0 Mv sin 2
5.对a粒子散射实验的说明
(1)散射截面的问题
(2)大角散射和小角散射的问题 (3)核外电子的问题
的粒子所对应的一个原子的有效截面dσ。 一个粒子打在d 的可能性多大?
4 Mv
a
2 2 2
Ze 4 sin 4 0 2
d
1
Mv
2 2
sin
4
d
问题:
设:靶的面积为A,厚度 t 很小(前后不遮蔽) 单位体积内原子数为N。 靶子共有原子总数是 N A t N 对每个原子有一个---- dσ 总有效散射面积------- d N d N Atd
1896年,贝克勒耳发现放射性
1897年,汤姆逊发现电子 1900年,普朗克黑体辐射理论 1911年,卢瑟福原子模型 1913年,波尔氢原子理论
《原子物理》的研究内容: (1)原子.分子结构.性质. 运动规律及相互作用。 (2)以及由此如何决定物体宏观性质等问题. 重点:单(价)电子原子 双价电子原子
(1)单次散射 (2)靶核不动 (3)只有库仑力 (4)电子作用忽略
(2)卢瑟福公式 打在 b~b+db上
落在 d环内
散射截面:
db b
d
dR
R
d 2bdb b
d
2
b
r
2
1 1 dS 2 RdR 2 ctg d d 2 2 2 2 2 2 2 sin / 2 r r Mv
原子物理学杨福家ppt

又
x vt
即
x 1
v
可得
x 2
如果两者频率相等, 则没有拍出现。但 是要完全肯定没有 拍现象出现,必须 观察无限长时间才 行,而此时所测量 的波已经在空间无 限扩展。
二、光的波粒二象性 1672年,牛顿,光的微粒说 1678年,惠更斯,光的波动说 19世纪末,麦克斯韦和赫兹肯定光是一种电磁波 20世纪初,光量子
1905年,爱因斯坦 E h 1917年,爱因斯坦 p h p k
h
E, P v, 通过h把波动性与粒子性联系起来!
光在传播时显示出波动性,而在转移能量 时显示出粒子性!
—— 康普顿实验结论
光既不是经典意义上的粒子,也不是经典意义 上的波,是一种兼有波动性和粒子性的客观存在。
两者不会同时出现!
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(1) 应用牛顿力学讨论了从天体到地上各种尺度的力学 客体的运动。牛顿力学应用于分子运动也取得有益的结果。 1897年汤姆逊发现了电子,这个发现表明电子的行为类似 于一个牛顿粒子。
(2) 光的波动性在1803年由杨氏干涉实验有力揭示出来, 麦克斯韦在1864年发现的光和电磁现象之间的联系把光的 波动性置于更加坚实的基础之上。
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原子核物理课件第二章(杨福家版)

第2章 核力与核结构
• (3)幻数核的最后一个核子的结合能比幻数大1的最后一 个核子的结合能大得多。 • 如16O的最后一个中子的结合能为15.7MeV,而17O的最后 一个中子的结合能为4.2MeV,可见幻数核结合紧密。 • (4)中子数为50,82和126的原子核俘获中子的几率比 邻近的核素要小得多,说明幻数核不易再结合一个中子。 • (5)幻数核的第一激发态能量约为2MeV,比邻近核素 要大得多。
第2章 核力与核结构
• 2.幻数存在的实验根据 • (1)核素丰度 • 核素丰度是指核素在自然界中的含量,和邻近核 素相比,丰度的大小是核素稳定的一种标志。 • 偶数Z(Z>32)的稳定核素中,核素丰度一般都 不大可能超过50%,但是 38 Sr 的丰度为82.56%,
138 56 140 Ba 的丰度为71.66%, 58 Ce 的丰度为88.48%,
第2章 核力与核结构
• 利用理论计算,对于奇质子核的单粒子壳模型的 电四极矩为:
2 j −1 2 Q=− 〈r 〉 2( j + 1)
• 奇中子也会产生电四极矩,因为中子影响质子的 分布。
第2章 核力与核结构
• 习题: • 1.根据壳层模型决定下列一些核的基态自旋和宇
3 称: 2
He Li
7 3
第2章 核力与核结构
• (1)若最后两个奇核子的自旋和轨道角动量都是 平行的,即 • • • jn=ln+1/2 jn=ln-1/2 jp=lp+1/2 jp=lp-1/2
• 或者反平行,即 • 核的自旋大多数情况下是: I=jn+jp
第2章 核力与核结构
• (2)若最后两个核子中的一个核子自旋与轨道角 动量是平行的,另一个核子的自旋和轨道角动量 是反平行的,则核的自旋 •
原子物理 杨福家 课件

根据汤姆逊模型可以估算出 粒子散射实验中发生90散 射的概率为10-3500, 粒子被反射回来“就象一枚15英寸
的炮弹打在一张纸上被反弹回来一样,令人不可思议。”
(卢瑟福语)
为了解释 粒子散射实验结果,
卢瑟福提出了“核式结构模 型” 。
FT
Z1Z 2e 2
4 0r 2
Z1Z 2 e 2 r
原子物理学(Atomic Physics)
主讲:侯春风 教授 哈尔滨工业大学物理系
主要参考书: 褚圣麟,《原子物理学》,高等教育出版社 杨福家,《原子物理学》,高等教育出版社 周尚文,《原子物理学》,兰州大学出版社 赵凯华、罗蔚茵,《量子物理》,高等教育出版社
物理学是研究物质结构、相互作用和物质运动最基 本、最普遍的规律的科学,它的研究对象十分广泛。
美国物理学家密立根(R. A. Millikan), 因 电 子 电 荷的测定被授予1923年 诺贝尔物理奖。
1910年,美国物理学家密立根(R. A. Millikan)通过著名的“油滴实验” 精确地测定了电子的电量。后来又经 过几年反复测定,得出:
e 1.59 10 19 C
现在的公认值为:
The top physicists of all time Physics World
第1章 原子的基本状况
1.1 原子的质量和大小
各种原子的质量不同.在化学和物理学中常用它们 质量的相对值。现在把碳在自然界中最丰富的一种同位 素的质量定为12.000个单位作为原子质量的标准,其他 原子的质量同碳12比较,定出质量,称为原子量。
1897年,英国物理学家汤姆逊(Josph John Thomson) 从实验确认了电子的存 在,测出了电子的菏质比e/me。
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经典的波
➢是某种实在的物理量随空间和时间作周期性变 化,满足叠加原理,可产生干涉、衍射等现象。 ➢具有确定的频率、波长。 ➢ 可精确测定频率和波长,在空间无限扩展。
确定的空间位置 确定波的频率、波长
粒子为一质点 在空间无限扩展
波长的测定 拍频: 1 2
观察一个拍的时间: 1
则 t 1 或 t 1
对于更复杂的原子,则更加暴露玻尔和索末菲 理论的不足。就是对于氢原子,它们也不是十分完 善的。例如无法解释光谱线的强弱,也无法解释用 更加精确的方法测得的“谱线的精细结构”。
§3.2、波粒二象性
一、经典物理中的波和粒子 两种不同的能量传播方式,不能同时使用。
经典粒子
➢ 完全定域性,可精确确定其质量、动量和电荷。 ➢ 可视为一个质点,并可根据牛顿力学进行完全描述。
波粒二象性
1、粒子性 ➢ 指它与物质相互作用的“颗粒性”或“整体性”。
➢ 但不是经典的粒子!在空间以概率出现。 没有确定的轨道 应摒弃“轨道”的概念!
2、波动性 ➢ 指它在空间传播有“可叠加性”,有“干涉”、“衍 射”、等现象。 ➢ 但不是经典的波!因为它不代表实在物理量的波动。
三、德布罗意假设 发现电子的波动性
3
经典物理学的困难
进入20世纪后,经典物理学受到冲击。经典理论在解 释一些新的试验结果上遇到了严重的困难。
主要是以下以个问题: 1)黑体辐射问题 ;2)光电效应 ;3)氢原子光谱
1900年,普朗克在解释黑体辐射问题时提出能量量子化的 概念;1905年,爱因斯坦在解释光电效应时提出光量子概念。 1913年,玻尔引入量子态概念建立玻尔模型并成功地解释了 氢光谱。
然而,至此形成的量子论称为旧量子论,有严重的缺陷。
4
在“物质粒子的波粒二象性”思想的基础上,于19251928年间由海森堡、玻恩、薛定谔、狄拉克等人建立了量 子力学,它与相对论成了近代物理学的两大理论支柱。
量子力学的本质特征在1927年海森堡提出的不确定关系 中得到明确的反映,它是微观客体波粒二象性的必然结果。
2、波粒二象性 3、不确定关系 4、波函数及其统计解释 5、薛定谔方程 6、量子力学问题的几个简例 7、量子力学对氢原子的描述
重点:
1、两个重要概念:量子化概念及波粒二象性概念
2、一个重要关系式:不确定关系 3、一个基本原理:态叠加原理 4、两个基本假设:波函数的统计解释及薛900年,普朗克能量量子化 ➢ 1905年,爱因斯坦光量子说 ➢ 1913年,玻尔提出原子结构模型 ➢ 1924年,德布罗意提出物质波概念 ➢ 1925-1928年,海森堡、玻恩、薛定谔、狄拉克 等人建立了完整的量子力学理论
量子力学的内容
1、产生新概念的一些重要实验。 2、不同于经典理论的新思想。 3、解决具体问题的方法。
海森堡
玻恩 M.Born (1882-1970) 薛定谔
狄拉克 PAUL DIRAC (1902-1984)
WERNER HEISENBERG ERWIN SCHRODINGER
(1901-1976)
(1887-1961)
5
一张世界上智慧最集中的照片!
第五次索尔维会议与会者合影(1927)
6
主要内容: 1、玻尔理论的困难
§3.1、玻尔理论的困难
原因:将微观粒子看作经典力学中的质点,把经典力学 规律应用于微观粒子。
➢ 卢瑟福的质疑。 逻辑上的恶性循环
➢ 薛定谔的非难。
E2
h
E1
“遭透的跃迁”
玻尔理论不仅对这些逻辑上的矛盾和困难束手 无策,而且,当人们用这一理论去解释周期表中第 二号元素氦时,也遇到了无法克服的困难。
1905年,爱因斯坦 E h
1917年,爱因斯坦 p h p k
h
E, P v, 通过h把波动性与粒子性联系起来!
光在传播时显示出波动性,而在转移能量 时显示出粒子性!
—— 康普顿实验结论
光既不是经典意义上的粒子,也不是经典意义 上的波,是一种兼有波动性和粒子性的客观存在。
两者不会同时出现!
(1) 应用牛顿力学讨论了从天体到地上各种尺度的力学 客体的运动。牛顿力学应用于分子运动也取得有益的结果。 1897年汤姆逊发现了电子,这个发现表明电子的行为类似 于一个牛顿粒子。
(2) 光的波动性在1803年由杨氏干涉实验有力揭示出来, 麦克斯韦在1864年发现的光和电磁现象之间的联系把光的 波动性置于更加坚实的基础之上。
第三章 量子力学导论
主要内容:
§3.1 波尔理论的困难 §3.2 波粒二象性 §3.3 不确定关系 §3.4 波函数及其统计解释 §3.5 薛定谔方程 §3.6 平均值与算符 §3.7 氢原子的薛定谔方程解
2
经典物理学的成功
19世纪末,物理学理论在当时看来已经发展到相当完善 的阶段。主要表现在以下两个方面:
又
x vt
即
x 1
v
可得
x 2
如果两者频率相等, 则没有拍出现。但 是要完全肯定没有 拍现象出现,必须 观察无限长时间才 行,而此时所测量 的波已经在空间无 限扩展。
二、光的波粒二象性 1672年,牛顿,光的微粒说 1678年,惠更斯,光的波动说 19世纪末,麦克斯韦和赫兹肯定光是一种电磁波 20世纪初,光量子
The Nobel Prize in Physics 1929
光具有波动性和粒子性。那么, 实物粒子,就是那些静止质量不为零 的粒子,是否具有波的性质呢?
( Louis Victor due de Broglie 1892-1960 )
年轻的法国学者德布罗意(De Broglie),当时他在物 理界并不知名,在1923年首先提出了这个问题。
电子对晶体的衍射、单缝衍射及双缝干涉
量子力学是关于微观世界的基本理论,它能够正确地描 述微观世界粒子运动的基本规律,它正确地反映了实物粒子 波粒二象性的客观事实。它与某些经典物理概念是不相容的, 也突破了玻尔理论的局限性。
今天量子力学的发展不仅仅在基础科学方面,在其他 领域也有广阔的应用前景。
➢ “光电技术”领域 ➢“纳米物理与纳米技术”领域 ➢“分子器件” 小尺度发展领域 ➢“量子生物”、“量子化学”交叉学科 等等无一不是立足于量子力学的概念与方法。也可以说, 量子物理的科学已与我们今天的生活息息相关。