CL-20初始热分解反应机理的分子动力学计算

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CL-20的催化热分解行为及非等温分解反应动力学

ｒｓｌｈｗｔａｔｅｋｎｔｄｌｕｃｏｎｄｆｒｎｉｏｍｉｆ（）４（一口［Ｉ１口］ａｄｔｅｅｕｔｓｏｈｔｈｉｅｉｍｏｅｆｎｔｎｉｉｅｅｔｌｆｒｓ口一１ｓｃｉｆａ）一ｎ（一）ｎｈ
ｔｐｒｔｅｐｏａｍｍｅｏｄｅｈａｅｂｅｎｉｅｔｇａｅｂｅｓｆＤＳＣｎｄＴＧ — ｅｍｅａｕｒ — ｒｇｒｄｍｖｅｎｖｓｉｔｄｙｍａｎｏａＤＴＧ．ＩｄｅＯｏｂａｉｈｅｒｎｏｒｒｔｔｎｔｉｋｉｅｉｒｍｅｅｒｏｔｅｄｅｏｍｐｉｉｒａｔｏｎ，ｔｅｓｘｄｆｅｅｉａｄｎｔｇｒｌｅｈｏｅｅｅｐｌｅｎｔｃｐａａｔｓｆｈｃｏｓｔｏｎｅｃｉｈｉｉｆｒｎｔａｌｎｉｅａｍｔｄｓｗｒｍｏｙｄ．Ｔｈｅ
维普资讯
火炸药学报
３６
ＣｈｎｓｏｒａｆＥｘｌｓｖｓ＆ＰｏｅｌｎｓｉｅｅＪｕｎｌｏｐｏｉｅｒｐｌａｔ
第３第５期Ｏ卷２７１０年００月
Ｃ一Ｌ２０的催化热分解行为及非等温分解反应动力学
ＸＵｉ— ｉｎＪｎｘａｇ
（ｉｎｉｅｓｔｆＳｉｎｅａｄＴｅｈｏｏｙ，Ｂｅｊｇ１０８，Ｃｈｎ）ＢｅｊｇＵｎｖｒｉｏｃｅｃｎｃｎｌｇｉｙｉｎ００１ห้องสมุดไป่ตู้ｉｉａ
Ａｂｔａｃ：Ｔｈｅｔｒａｂｈａｉｒａｋｉｔｃｐａｅｅｓｏｆｔｅｅｏｔｒｉｄｅｏｍｐｉｉｒａｔｏｎｏｓｒｔｈｅｍｌｅｖｏｎｄｎｅｉａｒｍｔｒｈｘｈｅｍｃｃｏｓｔｏｎｅｃｉｆ

CL-20炸药相变和化学反应分子动力学计算

CL-20炸药相变和化学反应分子动力学计算炸药相变和化学反应过程极其复杂。

从原子、分子尺度上,计算分析炸药相变和化学反应,能够从本质上认识相变和反应机理,对炸药爆轰性能研究和安全性分析有重要意义。

本文主要采用分子动力学计算方法,研究CL-20炸药相变和化学反应机理。

基于COMPASS力场,采用等温等压分子动力学计算方法,对不同晶型的CL-20超晶胞的晶格参数进行计算,给出了不同温度下晶格参数与时间的关系,验证COMPASS力场对CL-20超晶胞的适用性。

通过分析不同晶型的晶格参数与温度的关系和密度与温度的关系,计算出了CL-20超晶胞的相变。

当目标温度达到360K时,ξ相CL-20超晶胞发生相变;温度达到450K时,ε相CL-20超晶胞和α相CL-20超晶胞发生相变;当温度达到4 9 0 K时,β相C L-2 0超晶胞发生相变。

采用Reax FF力场分子动力学计算方法,基于等温等容系综和B e r e n d s e n热浴,研究1 0 0 0 K至2 5 0 0 K温度范围内,ε相C L-2 0单分子的热分解反应。

计算结果显示其反应过程为ε相CL-20分子的N-N键发生断裂,导致五元环和六元环中的硝基官能团脱离分子主体,形成NO2分子。

基于周期性边界条件,建立了不同晶型CL-20超晶胞热分解反应分子动力学计算模型,采用Reax FF力场,基于等压等容系综和等温等容系综,用Berendsen 热浴和压力浴,控制体系的温度和压力,计算了CL-20超晶胞热分解反应过程,分析了晶型、温度对CL-20超晶胞分解反应的影响。

给出了不同温度下不同晶型CL-20超晶胞的主要的化学反应路径。

建立了CL-20超晶胞相互撞击的分子动力学计算模型,采用Reax FF-lg力场,基于等温等压系综和等能量等容系综,对不同撞击速度下,含水α相CL-20和α相CL-20超晶胞反应过程进行了计算,分析了不同撞击速度下,两种超晶胞中生成物种类变化及生成物分子数量变化,给出了不同撞击速度下,两种CL-20超晶胞中,α相CL-20分子的主要化学反应形式。

不同温度下ε-cl-20晶体感度和力学性能的分子动力学模拟计算

不同温度下ε-cl-20晶体感度和力学性能的分子动力学模拟计算本文重点从分子动力学的角度，研究不同温度下ε-cl-20晶体的感度及其力学性能。

ε-cl-20是一种具有高折射率，高稳定性的克拉悬挂结和硅烷偶联的卤化物化合物，可直接用于表面形成覆盖性。

其中，各种温度对ε-cl-20晶体的结构和性能具有重要影响。

因此，利用分子动力学方法模拟ε-cl-20晶体结构和力学性能在不同温度下的变化，对于清楚地了解ε-cl-20晶体的特性具有重要意义。

分子动力学方法(Molecular Dynamics, MD)是由细胞力学和分子碰撞模拟技术组成的理论。

它是通过计算动力学张量计算系统中分子间相互作用力施加力，考虑了时变影响，剖析构成系统的原子和分子的动力行为，进而研究它们的能源来源及发展的机理。

为了模拟不同温度下ε-cl-20晶体的感度及其力学性能，研究人员使用MD进行模拟，并且根据不同温度的情况，以及Ε-cl-20的热力学和结构程度，确定实验参数和计算结果。

通过MD模拟，研究人员发现ε-cl-20晶体在低温(负20℃)下，结构较低，感度较高，力学性能优异，劲度大于12GPa，弹性模量大于400 GPa。

然而，温度升高，ε-cl-20晶体的结构会因晶体间的结合能减弱而同期增强，变得松散不稳定，感度相对降低，热稳定性降低，力学性能相应减弱。

综上所述，由于分子动力学模拟可以进一步了解ε-cl-20晶体在不同温度下的结构和力学性能，因此，将它用于制造Ε-cl-20晶体和材料是一种有效的技术。

此外，通过模拟ε-cl-20晶体结构和力学性能，也为研究新型ε-cl-20晶体提供了有用的方法和思路。

化学反应的动力学常数计算

化学反应的动力学常数计算动力学常数是化学反应速率的重要参数之一，它描述了反应速度与反应物浓度之间的关系。

在化学反应动力学中，根据反应速率方程和反应机理，可以通过实验数据来计算动力学常数。

本文将介绍两种常用的计算动力学常数的方法：初始速率法和积分法。

1. 初始速率法初始速率法是通过观察反应在不同初始浓度下达到平衡所需的时间来计算动力学常数。

该方法包括以下步骤：步骤1. 准备实验条件：根据反应物和反应物浓度的不同，选择合适的实验条件，如温度、压力等。

步骤2. 实验操作：在实验室中进行反应，并记录初始浓度和实验时间。

步骤3. 分析数据：根据实验数据绘制反应速率随时间的变化曲线图。

根据图像找到反应速率最高的点，该点对应的时间即为反应达到平衡所需的时间。

步骤4. 计算动力学常数：根据反应速率方程，将反应速率最高的点的浓度代入方程，计算动力学常数。

常见的反应速率方程包括零级反应、一级反应和二级反应。

2. 积分法积分法是通过对反应物浓度随时间的积分曲线进行分析来计算动力学常数。

根据反应物浓度的变化规律，可以得到不同反应级数的积分方程。

零级反应的积分方程：[A] = [A]0 - kt一级反应的积分方程：ln[A] = ln[A]0 - kt二级反应的积分方程：1/[A] = 1/[A]0 + kt其中，[A]表示反应物浓度随时间的变化，[A]0表示初始浓度，k表示动力学常数，t表示时间。

通过实验数据绘制反应物浓度随时间的曲线图，并根据不同反应级数的积分方程进行拟合，可以得到动力学常数。

需要注意的是，在进行动力学常数的计算中，应保证实验条件的恒定，充分混合反应物，并控制温度、压力等因素，确保实验数据可靠。

总结通过初始速率法和积分法，可以计算化学反应的动力学常数。

初始速率法适用于通过实验数据中反应速率的最高点来计算常数，而积分法则适用于通过浓度随时间的积分曲线分析得出常数。

在实验中应注意控制实验条件的恒定，确保可重复性和结果的可靠性。

高温下含缺陷CL-20初始化学反应的分子动力学模拟

高温下含缺陷CL⁃20初始化学反应的分子动力学模拟胡靖伟，甘强，冯长根，李昌霖，朱双飞，程年寿（北京理工大学爆炸科学与技术国家重点实验室，北京100081）摘要：为研究晶体缺陷对六硝基六氮杂异伍兹烷（CL‑20）初始化学反应影响规律，采用分子动力学方法和ReaxFF‑lg 反应性力场，对1500~3500K 高温下含空位缺陷CL‑20的初始反应路径、热分解产物和反应动力学进行了研究。

结果表明，1500~3500K 时，含空位缺陷CL‑20的初始分解路径与完美晶体基本相同，首先N —NO 2键断裂生成NO 2。

空位缺陷增大了CL‑20开环反应频次、增加了NO 2的生成量。

比较完美晶体CL‑20可见，空位缺陷可降低CL‑20活化能，加速CL‑20的热分解进程。

2000K 和3000K 时含16.7%空位CL‑20反应速率常数分别是完美CL‑20的1.7倍和1.4倍。

空位缺陷其周围的CL‑20分子更容易发生热分解反应，导致CL‑20的感度提高。

关键词：分子动力学模拟；六硝基六氮杂异伍兹烷（CL‑20）；ReaxFF‑lg 反应性力场；热分解；晶体缺陷中图分类号：TJ55；O643文献标志码：ADOI ：10.11943/CJEM20202451引言六硝基六氮杂异伍兹烷（简称HNIW ，或CL‑20）是已应用能量密度最高的单质炸药，1986年由美国Nielsen ［1］首次合成，其热安定性较好，最大爆速、爆压、密度等均高于奥克托今（HMX ），能量输出比HMX 高10%~15%［2］。

为深入研究CL‑20爆轰机理，近年来许多理论模拟和实验研究CL‑20的初始化学反应，较少考虑缺陷的影响。

研究含缺陷CL‑20的初始化学反应，对于了解其复杂的微观反应机理以及安全应用均具有重要意义。

1993年Patil 等［3］首先采用光谱法研究了CL‑20热分解，计算出CL‑20的热分解动力学参数。

Tureotte 等［4］通过热重分析研究了CL‑20的热分解过程，并对热分解产生的气体进行表征。

冲击作用下CL

冲击作用下CL⁃20含能共晶的反应分子动力学模拟伍俊英;方汇璇;尚伊平;李钧剑;王健宇;陈朗【期刊名称】《含能材料》【年(卷),期】2024(32)1【摘要】共晶技术是降低六硝基六氮杂异伍兹烷(CL‐20)感度的有效方法之一,研究冲击作用下CL‐20共晶的化学反应,有助于理解CL‐20共晶的冲击反应机制,对炸药安全评价分析具有重要意义。

本研究采用ReaxFF‐lg反应力场的分子动力学方法,同时结合非平衡加载方法,对CL‐20/2,5‐二硝基甲苯(DNT)、CL‐20/1,3‐二硝基苯(DNB)和CL‐20/1‐甲基‐3,5‐二硝基‐1,2,4‐三唑(MDNT)三种共晶在2~5 km·s^(-1)冲击速度下的冲击压缩过程进行了分子动力学模拟,获得了含能共晶在冲击作用后的热力学演化特征、初始化学反应路径和产物信息,并与CL‐20的情况进行了对比分析。

研究发现:CL‐20/DNT、CL‐20/DNB和CL‐20/MDNT 3种共晶都有一定程度的降低冲击感度作用,3种共晶的冲击感度顺序依次为CL‐20/MDNT>CL‐20/DNB>CL‐20/DNT。

3种共晶的分解反应均是从CL‐20分解开始,且CL‐20的分解速度比DNT、DNB和MDNT快。

在2 km·s^(-1)冲击速度下,CL‐20共晶首先发生聚合反应,CL‐20与共晶配体分子间的聚合反应早于CL‐20分子间的聚合,且反应频次远高于CL‐20分子之间聚合。

在3 km·s^(-1)的冲击条件下,CL‐20首先发生了N—N以及C—N键断裂,笼型结构被破坏,同时生成NO_(2),CL‐20初步断键后的结构及产物NO_(2)会进一步与共晶配体分子DNT、DNB、MDNT结合,降低CL‐20反应中间产物的浓度,达到降感作用。

在4,5 km·s^(-1)冲击条件下,CL‐20中的环状骨架结构会直接遭到破坏,发生C—N键断裂,产生小分子碎片,直接生成N2,同时有NO_(2)、H_(2)、CO_(2)、H_(2)O等产物生成。

水分子对α相CL-20热分解机理影响的分子动力学研究

关键词：ＣＬ．２０；水分子：热分解：反应路径：催化体系：ＲｅａｘＦＦ；分子动力学
中图分类号：０６４２
ＭｏｌｅｃｕｌａｒＤｙｎａｍｉｃｓＳｔｕｄｙｏｆｔｈｅＥｆｆｅｃｔｏｆＨ２０ｏｎｔｈｅＴｈｅｒｍａｌ
物理化学学报（ＷｕｌｉＨｕａｘｕｅＸｕｅｂａｏ）
Ｊｕｎｅ
Ａｃｔａ０１３，２９（６），１１４５－１１５３
１１４５
ｗｗｗ．ｗｈｘｂ．ｐｋｕ．ｅｄｕ．ｃａ
ＤｅｃｏｍｐｏｓｉｔｉｏｎｏｆａＰｈａｓｅＣＬ－２０
ＺＨＡＮＧＬｉＣＨＥＮＬａｎｇＷＡＮＧＣｈｅｎＷＵＪｕｎ－Ｙｉｎｇ
（ＳｔａｔｅＫｅｙＬａｂｏｒａｔｏｒｙｏｆＥｘｐｌｏｓｉｏｎＳｃｉｅｎｃｅａｎｄＴｅｃｈｎｏｌｏｇｙ，Ｂｅｉｊ＇ｉｎｇＩｎｓｔｉｔｕｔｅｏｆＴｅｃｈｎｏｌｏｇｙ，Ｂｅｊｉ＇ｉｎｇ１０００８１，Ｒ．Ｃｈｉｎａ）
Ａｂｓｔｒａｃｔ：ＴｈｅｒｅｓｐｏｎｓｅｏｆｔｈｅｍｅｃｈａｎｉｓｍｓｏｆｔｈｅａｐｏｌｙｍｏｒｐｈｏｆＣＬ．２０（ａ．ＣＬ．２０）ｔｏｈｉｇｈｔｅｍｐｅｒａｔｕｒｅｉＳ

CL20-TNT共晶

CL20-TNT 共晶高温热解的ReaxFF/lg 反应力场分子动力学模拟刘海1)李启楷2)何远航1)†1)(北京理工大学,爆炸科学与技术国家重点实验室,北京100081)2)(清华大学材料学院,北京100086)(2013年5月25日收到;2013年7月19日收到修改稿)ReaxFF/lg 势函数是在ReaxFF 的基础上增加了对范德华引力的描述,因此可以更好地用于描述晶体密度和结构,而含能材料密度很大程度上影响着爆轰的宏观性质(如爆速、反应区宽度、能量输出结构等).本文采用ReaxFF/lg 反应力场分析了高温条件下凝聚相CL20-TNT 共晶的初始分解情况,并通过简单的指数函数拟合势能演化曲线获得了平衡和诱导期以及整体反应时间,随后通过反应速率方程得到了共晶热解的活化能E a (185.052kJ/mol).CL20-TNT 共晶热解过程中CL20分子均在TNT 之前分解完毕,并且随着温度的升高,TNT 的分解速率明显加快,温度越高二者完全分解所需的时间越接近.有限时间步长下的产物识别分析显示主要产物为NO 2,NO,CO 2,N 2,H 2O,HON,HNO 3.NO 2是C −NO 2和N −NO 2键均裂共同贡献的结果,其产量快速地增加,达到峰值后开始减少,此过程伴随着NO 2参与其他反应使得NO 2中的N 原子进入到其他的含N 分子中.次要产物主要为CO,N 2O,N 2O 5,CHO.N 2O 具有很强的氧化能力,使其分布有着剧烈的波动特征.关键词:共晶结构,高温热解,ReaxFF/lg 势函数,分子动力学PACS:82.30.Lp,03.50.Kk,71.15.PdDOI:10.7498/aps.62.2082021引言20世纪90年代后高能材料的合成与应用研究受到世界各国的高度重视.新型高能材料的合成与应用必将对工业生产和武器装备的发展产生深远的影响.六硝基六氮杂异伍兹烷(简称HNIW,俗称CL20)是具有笼型多环硝胺结构的高能量密度化合物,可用于炸药、固体火箭推进剂及发射药之中.CL20的氧平衡为−10.95%,最大爆速、爆压、密度等几个材料参数都优于奥克托今(HMX),能量输出比HMX 高10%—15%,二者之间的比较也有相应的论述[1].CL20(图1(a))自首次合成便引起了广泛的关注,并认为是最有前景的高能量密度化合物之一.CL20的摩擦感度、撞击感度、静电火花感度均略高于HMX,其安全性不是很理想,而CL20的化学与热安定性较好,能够与大多数的粘结剂和增塑剂相容,因此添加其他组分可以作为提升CL20安全性的方法,以达到更适用于武器装备的目的.精炼的三硝基甲苯(TNT,图1(b))十分稳定,对摩擦和振动等都不敏感.但是其爆速和爆压均小于HMX,较低的能量输出严重制约了其在高能武器中的应用.图1CL20(a)及TNT(b)分子结构比较可以看出二者各有优缺点.美国密西根大学和中国工程物理研究院通过实验技术实现†通讯作者.E-mail:heyuanhang@ c ⃝2013中国物理学会Chinese Physical Society 了CL20和TNT1:1(摩尔比)的共晶结构(CL20-TNT)[2,3],该结构实现了高密度能量特征和低感度特性的含能材料分子通过非共价键作用相结合的目的.共晶后的含能材料兼具高能与低感的特点.表1为共晶CL20-TNT与CL20和TNT的性能比较.表1CL20-TNT共晶和TNT以及CL20的性能比较[4]材料样品晶体密度ρ/g·cm−3熔点/◦C爆速D/m·s−1爆压p/GPa CL20-TNT1.92/1.908133.8860035 TNT 1.6380.9690021CL20 2.0421*******关于含能材料在武器装备的应用研究,燃烧和爆轰是两个非常重要的方面,它们直接影响含能材料在推进和毁伤领域的作用效果,而热分解化学是含能材料领域比较根本且相对重要的研究方向[5,6],利用其结果可以有效地评判含能材料的运输和储备安全性以及各种热、力刺激下的感度.截至目前为止,共晶技术在含能材料领域的研究相对较少,而关于CL20和TNT的热分解研究则有一定的积累[7−13].Lee和Jaw[7]通过热分析技术描述了CL20的热分解特征,并对频率因子、活化能等分解动力学参数进行了分析.Olexandr等[8]使用ab initio分子动力学研究了高温条件下cl20的初始热分解情况.研究结果表明:在单分子热分解中,初始反应渠道为N−NO2键的均裂,没有发现HONO 的消去反应,在对相对较大体系的凝聚相CL20的热分解分析中得出,早期反应的产物主要有NO2, NO,N2O和N2.在对TNT的热解研究中得到,在较低的温度条件下(<800—900◦C),初始路径为−CH3的氧化反应,随着温度的升高(>900◦C), C−NO2键均裂是早期的主要反应[9],但是此温度条件下的分解研究中没有发现NO2气体,却观察到大量的NO气体[10,11].Cohen等[12]通过离散傅里叶变换计算研究了单分子TNT热分解,并给出了初始分解的三条路径:首先是C−NO2键均裂形成三个NO2和一个中间产物;在第二条路径中,C−H 攻击硝基形成DNAn和H2O;在第三条路径中,硝基异构为亚硝酸盐结构(C−NO2→C−ONO),随后O−NO均裂,形成三个NO分子和中间产物.当前,ReaxFF/lg反应力场已经应用于含能材料的相关研究中,但针对含能材料热化学分析的研究相对较少,周婷婷和黄风雷[13]利用ReaxFF/lg势函数和分子动力学模拟,研究了HMX晶体在单轴压缩和剪切载荷作用下的物理和化学变化.另外,他们还采用ReaxFF/lg力场和NPT(等温等压)分子动力学方法描述了HMX在一定温度范围内的热膨胀行为,结果显示与实验结果具有较好的一致性[14].由于含能材料在高温热解过程中快速的能量释放和反应速率使得识别每个独立的化学反应步骤以及产物分析变得非常困难,特别是在反应的早期阶段.当前的实验能力在热化学研究方面受到一定限制[15,16],只能在整体分解、活化能势垒以及最终的分解产物方面提供间接的分析.分子动力学在含能材料领域的应用已经取得了非常丰富的成果,并且可以从原子、分子层次上针对热解、燃烧和爆轰提供有用的信息.基于量子力学和分子力学的原子尺度上的模拟,可以提供亚皮秒的时间尺度去描述快速的化学反应事件,并为实验提供可替代的方法,同时兼具安全和节约成本的优势.结合当前的计算能力,ReaxFF分子动力学可以研究数百万原子构成的凝聚相系统下的化学反应,并且能够在较大的时间尺度内提供实验和量子力学所不能给予的信息.本文选用LAMMPS(large-scale atomic/molecular massively parallel simulator)ReaxFF分子动力学模拟程序包[17]进行CL20-TNT共晶的高温热解计算,并分析初始反应中的能量、反应速率以及具体化学反应细节.2ReaxFF/lg反应力场传统的力场可以对系统的能量、结构和振动等在分子层面上加以描述,但不能描述复杂真实的化学反应.ReaxFF反应力场通过依赖原子间瞬时距离的键级来计算键能、键角能和二面角能,并利用键断裂和形成过程中键级的变化来描述真实结构模型中的化学反应.ReaxFF力场不仅保留了近似于量子力学的精准,而且具有较小的计算成本.在ReaxFF分子动力学中,系统的能量可以表示为E system=E bond+E lp+E over+E under+E val+E pen+E tors+E conj+E H-bond+E vdW+E Coulmb,其中,E bond,E val,E tors是依赖于键级的价键相互作用;E vdW是分子间作用势,E Coulmb是静电相互作用, E H-bond是氢键相互作用,其余的为修正项.ReaxFF/lg[18]是在原有的ReaxFF力场[19]中加入范德华引力,也就是增加了对分子间长程相互作用的描述,因而能够更加准确地描述真实晶体结构和密度.ReaxFF/lg 系统的总能量可以表达为E ReaxFF −lg =E Reax +E lg ,其中E Reax 为ReaxFF 力场中描述的能量,E lg 为使用低梯度模型得到的长程修正项:E lg =−N∑i j ,i <j c lg ,i jr 6i j +dR 6e j j,(1)其中,r i j 是原子i 和原子j 的距离,R e j j 是原子i 和原子j 的平衡vdW 距离,C lg ,i j 是色散能校正参数,d 是比例因子.研究表明,使用ReaxFF/lg 计算晶体的密度和状态方程与实验结果相比符合较好.另外Liu 等[18]通过ReaxFF/lg 与ReaxFF 反应力场对比研究环三亚甲基三硝胺,季戊四醇四硝酸酯等高能量密度材料的热分解,结果表明lg 耗散修正项不会对化学反应造成影响.3模拟及计算细节本文所采用的CL20-TNT 1:1共晶单胞来自X-射线衍射测定结果[2].为了能获得较好的产物统计结果以及减少温度波动对体系热解反应的影响,建立的CL20-TNT 1:1共晶晶胞结构共含有48个分子(24个CL20分子,24个TNT 分子),总计1368个原子.另外利用周期边界条件模拟CL20-TNT 块体材料,整个阶段可视为热烤过程(cook-off).图2是CL20-TNT 1:1共晶晶胞以及CL20和TNT 单分子结构示意图.图2CL20和TNT 分子以及CL20-TNT 共晶结构首先对CL20-TNT 晶胞内原子位置进行优化,获得最小能量结构下的原子位置和晶格参数,然后通过等温等压(NPT)系综进行5ps 的内部压力弛豫,获得常温条件下(300K)以及0压力下系统的初始态,这里使用Berendsen thermostat 和Berend-sen barosat 算法进行温度调节和压力调节,在经过5ps 的等温等压分子动力学(NPT-MD)模拟后,系统的平衡密度为1.838g/cm 3.为了比较ReaxFF/lg 和ReaxFF 势函数对含能材料晶体平衡密度描述的差异,作者针对同样的体系采用ReaxFF 力场进行NPT 弛豫,其他条件均和ReaxFF/lg 作用的系统相同,5ps 后系统的平衡密度为1.513g/cm 3,实验密度为1.910g/cm 3.对比可见ReaxFF/lg 力场作用下获取的平衡密度与实验值具有较好的一致性,因此这里选用ReaxFF/lg 分子动力学进行高温热解计算.随后急剧升温,采用微正则系综(NVE),并分别给予系统2000,2500,3000K 三种不同温度,温度条件选取主要用于模拟常规高能量密度材料爆轰中CJ 点的温度波动.为了避免在MD 模拟中迭代计算错误的累积效应导致系统能量较大的浮动,同样使用Berendsen thermostat 算法进行温度控制,并且为了维持系统温度和外部热浴(固定温度T 0)的耦合,需要在每步针对速度进行调节.温度变化的速率和温度差具有一定的比例关系,耦合参数决定着系统本身与外界热浴温度的耦合程度,这里耦合参数设置为50fs.为了能够适当地描述极端条件下的快速化学反应,在运动方程的积分过程中使用0.1fs 的时间步长,高温加热时间持续50ps.通过ReaxFF 反应力场计算得到的关于键级的连接表(connect table)对产物进行识别分析.在分析中,对于每对原子对来说,使用键级截断半径等于0.3作为产物是否形成的判据,当任意两个分子碎片中的彼此任意两个原子构成的原子对的键级大于0.3时,则认为化学键形成,两碎片可视为新生成的分子.针对以上三个温度分别采用ReaxFF/lg 分子动力学进行初始热分解模拟.4结果与分析4.1势能演化曲线及阿伦纽斯行为图3(a)给出了不同温度条件下系统的势能随时间的演变过程,温度越高,系统趋于平衡的时间也就越短,并且势能峰值也相对较高.在经过初始平衡和诱导期后,系统势能随着化学反应的进行而逐渐降低,势能的衰减速率和放热反应进程相关,并强烈地依赖于温度,这一过程可通过一个简单的指数函数描述[20]:U(t;T,ρ)=U0(T,ρ)+∆U(T,ρ)∗exp[−(t−t E−I)/τ(T,ρ)],其中,U0是产物趋于平衡的渐进势能,∆U是反应放热,t E−I是分解反应进行前的平衡和诱导时间,τ是反应的整体特征时间.表2为在实测密度(ρ=1.910g/cm3)和不同温度条件(T=2000,2500, 3000K)下,通过对势能曲线拟合(拟合曲线见图3(a))获取的不同温度条件下CL20-TNT高温热解的各参数.从表2中可以看出,温度越高,高温热解条件下系统的平衡和诱导时间t E−I以及整体特征时间相对较短.图3势能随时间演化曲线(a)及拟合得到的特征时间的对数与温度倒数的关系(b)表2通过指数函数拟合势能演化曲线得到的各参数T/Kρ/g·cm−3t T−I U0∆Uτ2000 1.91024.6784−1521427513.9155.8117 2500 1.91019.0194−159********.0044.2394 3000 1.910 1.0634−153********.2015.4964采用经典的Arrhenius反应速率方程描述温度对CL20-TNT共晶热解的影响:k=1/τ=A exp[−E a/RT],其中,k为反应速率常数,τ是特征时间,E a是活化能,A是指前因子,T是温度,R为理想气体常数.上式通过变换得到特征时间的对数与温度的倒数的关系:ln(τ)=(E a/RT)−ln(A).利用表2中的温度和反应的整体特征时间τ进行拟合得到ln(τ)-1/T线性关系,并得到密度为1.910g/cm3的共晶CL20-TNT的反应活化能E a为185.052kJ/mol.而其他硝铵类炸药根据加热速率、分解阶段以及样本大小的不同,活化能势垒的范围则在120至200kJ/mol之间[14].4.2反应物以及产物分布的时间尺度图4给出了不同温度条件(2000,2500,3000 K)下CL20-TNT1:1共晶结构内CL20和TNT分子随时间的分解情况(a)以及关键产物(NO,H2O, N2,HONO,OH,HON,CO2和HNO3)和中间产物(NO2)分解的时间尺度以及数量分布情况(b).在各种温度条件下,CL20均在TNT之前很快反应完毕,在温度为2000K时,TNT在接近40ps的时间尺度内完全分解,并且随着温度的升高,TNT 的分解速率明显加快,在温度提高到3000K时, 24个TNT分子在约7ps内反应完毕,较之2000K 条件下提前约33ps.而温度的升高对CL20的分解速率的影响则不是很明显,在三种温度条件下, CL20均在前3ps内消耗完毕.早期主要反应步骤是−NO2键断裂形成NO2,并且NO2的演化分布曲线是由CL20中N−NO2键和TNT中C−NO2键断裂共同贡献的结果.不同温度条件下NO2的分布曲线和系统势能的演化具有相似的分布,这说明−NO2键的断裂决定着系统的能量势垒,并且三种温度条件下都可以反映出NO2快速产生和消耗以及N2快速累积的过程.对比右列可发现,N2和CO2的分布趋势相似,在相同的时间点上,随着温度的升高,产量相对较多,在整个计算期内,N 2的产生速率大于CO 2的产生速率.而H 2O 的分布则先随着温度的升高(2000—2500K),产量增加,当温度升至3000K 时,H 2O 的产量增加而后趋于平衡.另外,其他产物(NO,HONO,OH,HON,HNO 3)的分布则随着温度的升高呈现先增多后降低的趋势.图4不同温度条件下共晶内CL20和TNT 的分解情况(a)和产物演化分布(b)图5产物中NO 2和CH 3的时间演化分布图图6不同温度条件下主要产物的分布曲线TNT分子热解的初始反应路径可以看作是C−NO2键均裂,NO2异构以及C−H攻击NO2三者相互竞争的结果.C−NO2不仅是TNT中最弱的键,通常也是硝基芳香族化合物中最弱的键.由此可知在TNT的初始热解中−NO2脱离是最容易发生的分解路径.并且结合上面的产物演化分布图(图4(b))可推测,芳香环上的−NO2几乎全部脱离下来后,芳香环开始断裂.我们选取2000和3000K 两个温度条件下CL20-TNT的产物中NO2和CH3的演化分布,对比可以发现在整个计算周期内CL20-TNT共晶中的TNT分子上的C−CH3键没有直接断裂(如图5所示).这是由于C−C键离解能(bond dissociation energy,BDE)大约为100—150kcal/mol,远远大于C−N(约70kcal/mol), O−N(约50kcal/mol)和C−H(约100kcal/mol)键的离解能[21],这也从侧面验证了TNT初始热解的第二条路径.4.3温度对主要产物分布的影响对比NO2和NO的分布图(图6)发现二者具有一定的相似性,均是反应初始产量快速增加,在达到峰值后逐渐衰减.不过NO2的产量达到峰值前的反应速率以及随后的衰减速率相对NO较快,并且前者产量上整体高于后者.作为非常活跃的中间物,依据前面的分析可知NO2→NO的路径主要有NO2→ONO→NO+oxygen radical以及NO2和含碳团簇分子(碎片)反应形成NO和各种羰基.温度对CO2的影响较大,温度由低到高,产物的数量明显递增,并且在温度较低时(T=2000K),在接近35ps的时刻才有少量的CO2生成.随着温度升高,生成CO2的时间也不断提前,在T=3000K时,在加高温5ps后即开始有CO2的产生,并随着反应的进行,产量不断增加.比较2000和3500K,CO2出现的时间相差30ps.相比而言,CO2的产生相对靠后,特别是在温度相对较低的情况下.在T=3000K时,在约35ps 之后,推测H2O,CO2和CO建立了转化反应,CO+ H2O=CO2+H2,使得H2O和CO2维持在一个动态的平衡过程.N2作为主要的末端反应,随着N2O 产生和消耗,N2的产量快速增加,温度越高这种现象越明显.4.4温度对次要产物分布的影响图7给出了其他次要产物(N2O5,CHO)的分布.由于N2O具有很强的氧化能力,使其分布有着剧烈的波动特征.图6和图7提供了凝聚相共晶CL20-TNT高温热解的产物分布细节,在稳定的爆轰过程的CJ点会出现相似的高温条件,因此,高温热解分析可对CL20-TNT的爆轰过程中的化学反应动力学提供帮助.碳团簇是爆轰现象中的一个重要过程[22−28],在此项工作中没有发现明显的碳团簇.原因可能是碳团簇现象多出现在富碳高能材料的爆轰中,另外热解中密度以及压力条件的不足也是一个重要的原因.图7不同温度条件下次要产物的分布曲线5总结结合ReaxFF/lg分子动力学技术描述了高温条件下CL20-TNT共晶热分解的具体细节,并就其中涉及的反应时间、能量分布、反应物和产物以及阿伦纽斯行为等进行了分析讨论.通过简单的指数函数拟合系统势能演化曲线获得相关参数并得到共晶CL20-TNT的活化能E a为185.052kJ/mol,并提供了共晶结构内CL20和TNT的消耗曲线.在各个温度条件下CL20均在TNT之前分解完毕,具有很快的反应速率,而TNT的分解速率则对温度的依赖很大.产物识别分析统计得出主要产物(NO2,NO,CO2,N2,H2O,HON,HNO3)和次要产物(N2O5,N2O,CHO,CO)的分布曲线.CL20-TNT热解的早期主要反应步骤是−NO2键断裂形成NO2,并且NO2的产量是由CL20中N−NO2键和TNT 中C−NO2键均裂产生NO2的结果,并且−NO2键的断裂决定着系统的能量势垒.通过分布曲线可以看出,其他各种产物均不同程度地受到温度的影响.本文所有的计算均采用NVT系统,使得晶胞的体积和粒子的数量保持为常数.在真实加热环境中,系统将有一定程度的膨胀并会经历相变的过程.本文提供的信息可以为共晶CL20-TNT含能材料进行热起爆和爆轰以及安全储备提供参考,并可在此基础上针对CL20-TNT提出恰当的化学反应模型和更具体的反应细节来指导设计更加安全、易于制造和储存的共晶含能材料.[1]Ordzhonikidze O,Pivkina A,Frolov Y,Muravyev N,Monogarov K2011J.Therm.Anal.Calorim.105529[2]Bolton O,Matzger A J2011Angew.Chem.Int.Ed.508960[3]Yang Z W,Zhang Y L,Li H Z,Zhou X Q,Nie F D,Li J S,Huang H2012Chin.J.Energ.Mater.20674(in Chinese)[杨宗伟,张艳丽,李洪珍,周小清,聂福德,李金山,黄辉2012含能材料20674][4]Yang Z W,Huang H,Li H Z,Zhou X Q,Nie F D,Li J S2012Chin.J.Energ.Mater.20256(in Chinese)[杨宗伟,黄辉,李洪珍,周小清,聂福德,李金山2012含能材料20256][5]van Duin A C T,Zeiri Y,Dubnikova F,Kosloff R,Goddard W A2005J.Am.Chem.Soc.12711053[6]Dubnikova F,Kosloff R,Almog J,Zeiri Y,Boese R,Itzhaky H,Alt A,Keinan E2005J.Am.Chem.Soc.1271146[7]Lee J S,Jaw K S2006J.Therm.Anal.Calorim.85463[8]Olexandr I,Gorb L,Qasim M,Leszczynski J2008J.Phys.Chem.B11211005[9]Brill T B,James K J1993J.Phys.Chem.978759[10]Fields E K,Meyerson S1967J.Am.Chem.Soc.893224[11]Hand C W,Merritt C,Dipietro .Chem.42841[12]Cohen R,Zeiri Y,Wurzberg E,Kosloff R2007J.Phys.Chem.A11111074[13]Zhou T T,Zybin S V,Liu Y,Huang F L,Goddard W A2012J.Appl.Phys.111124904[14]Zhou T T,Huang F L2012Acta Phys.Sin.61246501(in Chinese)[周婷婷,黄风雷2012物理学报61246501][15]Jenkins T F,Hewitt A D,Grant C L,Thiboutot S,Ampleman G,WalshM E,Ranney T A,Ramsey C A,Palazzo A J,Pennington J C2006J.C.Chemosphere631280[16]Turcotte R,Vachon M,Kwok Q S M,Wang R P,Jones D E G2005Thermochim.Acta433105[17]Plimpton p.Phys.1171[18]Liu L C,Liu Y,Zybin S V,Sun H,Goddard III W A2011J.Phys.Chem.A11511016[19]van Duin A C T,Dasgupta S,Lorant F,Goddard III W A2001J.Phys.Chem.A1059396[20]Strachan A,Kober E M,van Duin A C T,Oxgaard J,Goddard W A2005J.Chem.Phys.122054502[21]Dunning /Data%20/Table6.html.[2013-05][22]Ten K A,Aulchenko V M,Lukjanchikov L A,Pruuel E R,ShekhtmanL I,Tolochko B P,Zhogin I L,Zhulanov V V2009Nucl.Instrum.Methods Phys.Res.A603102[23]Viecelli J A,Glosli J N2002J.Chem.Phys.11711352[24]Shaw M S,Johnson J D1987J.Appl.Phys.622080[25]Viecelli J A,Ree F H1999J.Appl.Phys.86237[26]Ree R H,Winter N W,Glosli J N199836th European High PressureResearch Group Meeting on Molecular and Low Dimensional Systems under Pressure Catalina,Italy September7–11,1998p165[27]Chevrot G,Sollier A,Pineau N2012J.Chem.Phys.136084506[28]Thiel M V,Ree F H1987J.Appl.Phys.621761Pyrolysis of CL20-TNT cocrystal from ReaxFF/lg reactive molecular dynamics simulationsLiu Hai1)Li Qi-Kai2)He Yuan-Hang1)†1)(State Key Laboratory of Explosion Science and Technology,Beijing Institute of Technology,Beijing100081,China)2)(School of Materials Science and Engineering,Tsinghua University,Beijing100086,China)(Received25May2013;revised manuscript received19July2013)AbstractReaxFF/lg reactive forceﬁeld is the extention of ReaxFF by adding a van der Waals attraction term.It can be used to well describe density and structure of crystal,moreover,the macroscopic property of detonation is signiﬁcantly inﬂuenced by the density of energetic material.We report on the initial thermal decomposition of condensed phase CL20-TNT cocrystal under high temperature here.The time evolution curve of the potential energy can be described reasonably well by a single exponential function from which we obtain the initial equilibration and induction time,overall characteristic time of pyrolysis.Afterward,we also obtain the activation energy E a(185.052kJ/mol)from these simulations.All the CL20molecules are completed before TNT decomposition in our simulations. And as the temperature rises,the TNT decomposition rate is signiﬁcantly accelerated.The higher the temperature at which complete decomposition occurs,the closer to each other the times needed for CL20and TNT to be completely decomposed will be.Product identiﬁcation analysis with the limited time steps shows that the main products are NO2,NO,CO2,N2,H2O,HON,HNO3.C−NO2 and N−NO2bond homolysis jointly contribute to the results of the NO2.The NO2yield rapid increases to the peak and then decreases subsequently.This process is accompanied with NO2participating in other reactions so that the N atom of NO2enters into the other N-containing molecule.Secondary products are mainly CO,N2O,N2O5,CHO.N2O has a strong oxidation ability,so that the distribution has a dramaticﬂuctuation characteristics.Keywords:cocrystal structure,pyrolysis,ReaxFF/lg potential energy,molecular dynamicsPACS:82.30.Lp,03.50.Kk,71.15.Pd DOI:10.7498/aps.62.208202†Corresponding author.E-mail:heyuanhang@。

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张力，陈朗，王晨，俊英伍
（京理工大学爆炸科学与技术国家重点实验室，北京１０８）北０Ｏ１
摘要：于Ｒａｆ反应力场，用ＮＰＮＶＴ系综和Ｂｒｎｓｎ方法，过分子动力学计算研究了不同密度和温基ｅｘｆ采Ｔ、ｅｅｄｅ通
度下Ｃ一０单分子和超晶胞的初始热解路径。结果表明，Ｌ２Ｌ２Ｃ－０分子中的两种Ｎ—ＮＯｚ键能生成ＮＯ・自由基。ｚ单分子Ｃ－０初始热分解中，种不同类型的Ｎ—ＮＯ化学键均能发生断裂生成Ｎ・自由基和Ｒ一（ｎＬ２两Ｏ。ＮＯ）（≤ ５碎片，Ｏ・自由基形成Ｎ０，０）ＮＮ。分解为Ｎ０、。碎片或重新生成两个ＮＯ・自由基，０。ＮＯ等。Ｎ・自由基与其
ｒｄｃｌｆａｍｅｔｎａｉａｒｇｎｓａｄＲ一（ＮＯ２（） ≤ ５），ｔｅｗｏＮＯｚａｉａｒｇｎｓｑｉｋｙｆｒＮｚ，Ｎ２ｏｌｅｈｎｔ・ｒｄｃｌｆａｍｅｔｕｃｌｏｍＯ４Ｏ４ｃｕｄｂ
ｂｒｅｏｆｍｏｋｎｔｏｒＮＯｄＮＯ３ｏｒｒｔｎｔｗｏＮＯ２・ｒｄｉａｒｇｍｅｓｈＯ２・ｒｄｉａｎｈｅｎｔｒｅａｅｆａ — ａｎｅｕｒｏｔａｃｌｆａｎｔ，ｔｅＮａｃｌａｄｏｔｒｉｅｍｄｉｔｒｇｍｅｓｆｍｈｅｐｒｕｃｓａ２ａＮＯ３ＴｈｅｉｔａｈｅｍａｃｐｉｉｔｎｔｏｒｔｏｄｔｓＮｎｄＨ．ｎｉｉｌｔｒｌｄｅｏｍｏｓｔｏｎｐａｈｗａｕｐｅｃｌｓｔａｅｗｉｈｙｏｆｓｒｅｌｉｈｅｓｍｔ
ＡｂｔａｔＴｈｎｔｌｔｅｍａｅｏｏｉｏａｈｙｆｓｐｒｅｌｔｕｔｒｎｉｎｌｌｃｌｆＣＬ２ｘｌｓｖｓｒｃ：ｅｉｉａｈｒｌｃｍｐｓｔｎｐｔｗａｓｏｕｅｃｌｓｒｃｕｅａｄｓｇａｉｄｉｍｏｅｕｅｏ一０ｅｐｏｉｅａａｉｕｅｓｔｅｎｅｅａｕｅｒｔｄｅｙｍｏｅｕａｙａｃｉｕａｉｎ，ｕｉｇＲｅｘｆｆｒｅｆｌｎｔｖｒｓｄｎｉｓａｄｔｍｐｒｔｒｓｗｅｅｓｕｉｄｂｌｃｌｒｄｎｍｉｓｓｍｌｔｓｓｎａｆｏｃｉｄａｄｏｉｏｅ
他中间体发生反应生成Ｎ、。ＨＮＯ。等碎片。Ｃ－０超晶胞的热解初始反应路径与单分子的初始热解反应路径相Ｌ２同，由于非键相互作用，得生成ＮＯ・自由基的总量减少。超晶胞Ｃ一０发生热解反应生成的ＨＮｏ碎片会但使。Ｌ２。继续分解成Ｈ０和Ｎ０等碎片。关键词：理化学；Ｌ２；分解；始热解路径物Ｃ一０热初
ＮＰＴ，ＮＶＴｎｓｍｂｅａｒｎｄｅｅｈｏ．ＴｈｅｒｓｔｈｅｅｌｎｄＢｅｅｓｎｍｔｄｓｅｕｌｓｓｏｗｈａｗｏｔｐｅｆＮ — ＮＯ２ｂｄｉｔｔｔｙｓｏｏｎｎＣＬ一Ｏｍｏｌｃｅ２ｅｕｌｃｎｂｏｔｏｒＯ２・ｒｄｉａ．ＴｈｅｉｔａｌｐａｈａａｈｆｍＮａｃ１ｎｉｉｔｗｙｏｆＣＬ－ｏｌｃｅｉ２０ｍｅｕｌｓｏｎｌｈｅＮ — ＮＯ２ｉｓｃａｉｎｔｏｍＯ２ｙｔｄｓｏｉｔｏｏｆｒＮ
ＺＨＡＮＧＬｉ，ＣＨＥＮｎＬａｇ，ＷＡＮＧｅＣｈｎ，ＷＵｕ－ｉｇＪｎｙｎ
（ｔｔｙＬｂｒｔｒｐｏｉｎＳｉｎｅａｄＴｅｈｏｏｙ，ＢｅｉｇＩｓｉｕｅｏｃｎｌｇ，Ｂｉｎ００１ＳａｅＫｅａｏａｏｙＥｘｌｓｏｃｅｃｎｃｎｌｇｉｎｎｔｔｔｆＴｅｈｏｏｙｅｊｇ１０８，Ｃｈｎ）ｊｉｉａ
第３５卷第４期
２０１２年８月
火炸药学报
ＣｈｎｓｏｒａｆＥｘｌｓｖｓ＆ＰｒｐｌｎｓｉｅｅＪｕｎｌｐｏｉｅｏｏｅｌｔ理的分子动力学计算Ｌ２Ｏ初
中图分类号：５ＴＪ５文献标志码：Ａ文章编号：０７７１（０２０ — ０５０１０ —８２２１）４００ — ５
ＭｅｈｎｓｏｈｎｔａｅｍａｃｍｐｏｉｉｎｏｃａｉｍｆｔｅＩｉｉｌＴｈｒｌＤｅｏｓｔｏｆＣＬ－０ｖａ２ｉＭｏｅｕａｎｍｉｓＳｍｕａｉｎｌｃｌｒＤｙａｃｉｌｔｏ