14 飞秒激光器-成像
飞秒激光器用途
飞秒激光器用途
飞秒激光器是一种新型的激光器，其使用范围广泛。
以下是它的常见用途：
1.医学应用：飞秒激光器可用于眼科手术，如LASIK、角膜移植等。
它还可以用于皮肤治疗，如去除刺青、痣等。
2.工业应用：飞秒激光器可用于微加工，如加工细微零件、打标、切割等。
它还可以用于制造太阳能电池、LED灯等领域。
3.科学研究：飞秒激光器可以用于材料表面分析、生物化学研究以及量子物理研究等。
它还可以用于制造超快速电脉冲、太赫兹辐射等。
4.安全检测：飞秒激光器可用于检测食品和药品中的污染物，以及检测爆炸物等。
总之，飞秒激光器具有广泛的用途，可以在医学、工业、科学研究和安全检测等领域发挥重要作用。
- 1 -。
钛宝石飞秒激光器原理
钛宝石飞秒激光器原理嘿，你知道钛宝石飞秒激光器吗？这可真是个超级酷的东西！今天我就来给你好好讲讲它的原理。
我有个朋友叫小李，他在实验室里天天就和这钛宝石飞秒激光器打交道。
有一次我去他实验室，看到那个设备，就像看到一个来自未来的神秘机器一样。
我就问他：“这玩意儿到底是怎么工作的呀？看起来好复杂。
”小李就笑着开始给我解释。
钛宝石飞秒激光器啊，它的核心部分当然是钛宝石晶体啦。
这钛宝石晶体就像是一个超级舞台，在这个舞台上，一场奇妙的光的表演即将上演。
你看啊，钛宝石晶体有个很特别的性质，它的能级结构就像一个有着不同楼层的大厦。
电子呢，就像住在这个大厦里的小居民。
当我们给这个晶体输入能量的时候，就像是给这些小居民们一些特殊的糖果，让他们变得兴奋起来。
这些电子吸收了能量之后，就从低楼层跳到了高楼层，这个过程就叫做受激吸收。
哎呀，你可以想象一下，一群小孩子突然得到了超级美味的糖果，一下子就充满了活力，从地上蹦到了桌子上那种感觉。
可是，这些电子在高楼层待不住呀，就像小孩子在桌子上玩一会儿就想下来了。
于是，它们又会从高楼层跳回低楼层，这时候就会释放出能量，也就是发出光子。
这就好比小孩子从桌子上跳回地面的时候，把身上多余的能量以一种特别的方式释放出来一样。
那飞秒是怎么回事呢？飞秒可是超级短的时间单位啊，1飞秒等于10的 -15次方秒。
这时候的光脉冲就像是超级短跑运动员，跑得那叫一个快。
这个光脉冲的产生和钛宝石晶体的一些特性密切相关。
我又好奇地问小李：“那怎么就能让这些光脉冲这么短呢？”小李就跟我说，这得靠一种叫锁模的技术。
锁模技术就像是一个超级严格的指挥官，把那些杂乱无章的光子们都管理得井井有条。
正常情况下，激光器里的光子就像一群乱跑的小动物，各自为政。
但是锁模技术就像给它们都套上了缰绳，让它们按照一定的节奏和顺序来行动。
这个时候，在钛宝石晶体这个大舞台上，光子们就像是一群训练有素的舞者，在锁模技术这个指挥家的带领下，整齐划一地跳动着。
飞秒激光原理
飞秒激光原理飞秒激光原理飞秒激光是一种特殊的激光，它的脉冲宽度非常短，仅为飞秒级别（1飞秒=10^-15秒），因此被称为飞秒激光。
飞秒激光具有很多独特的性质，如高峰值功率、高能量密度、高光束质量等，因此在许多领域都有广泛的应用，如材料加工、医学、生物学、光学通信等。
飞秒激光的原理是利用激光器产生的激光束，通过一系列光学元件将其聚焦到极小的点上，使得光束的能量密度达到极高的水平，从而实现对物质的高精度加工或探测。
下面我们将详细介绍飞秒激光的原理。
1. 飞秒激光的产生飞秒激光的产生需要使用飞秒激光器。
飞秒激光器通常采用固体激光器或光纤激光器作为泵浦源，通过一系列光学元件将泵浦光聚焦到激光介质中，使其产生激光。
激光介质通常是一种具有高增益、高非线性和高饱和吸收的材料，如钛宝石晶体、掺铒光纤等。
飞秒激光的产生需要满足一定的条件，如高增益、高非线性和高饱和吸收等。
这些条件可以通过选择合适的激光介质和调整泵浦光的参数来实现。
例如，可以通过增加泵浦光的功率和缩短脉冲宽度来提高激光介质的增益和非线性，从而产生更短的飞秒激光。
2. 飞秒激光的特性飞秒激光具有很多独特的特性，如高峰值功率、高能量密度、高光束质量等。
这些特性使得飞秒激光在许多领域都有广泛的应用。
高峰值功率：飞秒激光的脉冲宽度非常短，通常只有几十飞秒或更短，因此其峰值功率非常高，可以达到数十兆瓦甚至更高的水平。
这种高峰值功率可以用来实现高精度的材料加工或探测。
高能量密度：由于飞秒激光的脉冲宽度非常短，因此其能量密度非常高，可以达到数十焦耳/立方厘米甚至更高的水平。
这种高能量密度可以用来实现高精度的材料加工或探测。
高光束质量：飞秒激光的光束质量非常高，通常可以达到M2<1.2的水平。
这种高光束质量可以用来实现高精度的材料加工或探测。
3. 飞秒激光的应用飞秒激光在许多领域都有广泛的应用，如材料加工、医学、生物学、光学通信等。
材料加工：飞秒激光可以用来实现高精度的材料加工，如微加工、纳米加工、超精密加工等。
飞秒激光成像技术的使用指南
飞秒激光成像技术的使用指南一、引言随着科技的进步，激光成像技术逐渐成为重要的研究和应用领域。
其中，飞秒激光成像技术凭借其高精度、高分辨率和非侵入性等特点，在生物医学、纳米材料等领域发挥着重要的作用。
本文将为读者提供飞秒激光成像技术的使用指南。
二、什么是飞秒激光成像技术飞秒激光成像技术是一种基于飞秒激光脉冲的成像技术。
飞秒激光是一种脉冲宽度极短的激光，通常为飞秒（1飞秒=10的-15次方秒）级别，因此具有极高的时间和空间分辨率。
这种技术可以实现对样品的快速成像，且不会对样品造成显著的破坏。
三、飞秒激光成像技术在生物医学中的应用1. 细胞成像飞秒激光成像技术可以用于细胞成像。
通过对细胞的非侵入性扫描，可以获得细胞的高分辨率三维结构信息。
这对于研究细胞的形态、结构和功能等方面具有重要意义，对细胞生物学、病理学等领域有着广泛的应用。
2. 血管成像飞秒激光成像技术在血管成像中也有着广泛应用。
通过扫描样品表面，可以获得血管的三维结构信息。
这对于研究血管的形态、分布以及血流动力学等方面非常有帮助，对于临床诊断和疾病预防具有重要意义。
四、飞秒激光成像技术在纳米材料中的应用1. 纳米粒子成像飞秒激光成像技术可以用于纳米粒子的成像。
通过高精度的扫描，可以获得纳米粒子的大小、形状、分布等信息。
这对于纳米材料的制备、表征和应用具有重要意义。
2. 纳米结构成像飞秒激光成像技术还可以用于纳米结构的成像。
通过对纳米结构表面的扫描，可以获得纳米结构的形貌、尺寸和形状等信息。
这对于研究纳米材料的性质以及纳米器件的开发具有重要意义。
五、飞秒激光成像技术的使用注意事项1. 样品准备在使用飞秒激光成像技术时，需要注意样品的准备。
样品表面应该干净、光滑且均匀，以获得高质量的成像结果。
2. 参数选择根据实际需求，合理选择激光参数。
包括激光功率、扫描速度等参数。
不同的参数选择会对成像结果产生影响，需要根据实际情况进行调整。
3. 数据处理在获得成像数据后，需要进行数据处理和分析。
飞秒激光器用途
飞秒激光器用途
飞秒激光器是一种高能量、短脉冲、高频率的激光器，其发射的脉冲时间为飞秒级别，即每个脉冲的时间只有几百万亿分之一秒。
由于其高能量、高精度和高稳定性，飞秒激光器在许多领域都有广泛的应用。
在微电子领域，飞秒激光器可以用于微米级别的加工和切割，例如在晶体管、集成电路和光学器件的生产过程中。
此外，飞秒激光器还可以用于制造纳米级别的微处理器和量子点。
在医疗领域，飞秒激光器可以用于眼科手术，例如LASIK角膜手术，其通过利用激光器的高精度和高稳定性，将激光束聚焦在角膜上进行切割和重塑，从而改善视力。
在科学研究领域，飞秒激光器可以用于研究物质的量子力学特性和光学性质，例如在光谱学、化学反应动力学和物理学的研究中。
在工业领域，飞秒激光器可以用于制造高精度零部件和模具，例如在航空航天、汽车和精密机械制造过程中。
总之，飞秒激光器有着广泛的应用前景，其高能量、高精度和高稳定性使其成为许多行业不可或缺的工具。
- 1 -。
飞秒激光器参数
飞秒激光器参数1.引言1.1 概述飞秒激光器作为一种重要的激光器类型，在现代科学和技术领域中具有广泛的应用。
它采用超短脉冲激光技术，使得光脉冲的时间宽度可以达到飞秒级别，即每个脉冲只持续一秒的百万分之一。
这种超短脉冲的特性使得飞秒激光器在材料加工、光谱分析、生物医学、物理研究等领域具有独特的优势和应用前景。
与传统的连续激光器相比，飞秒激光器具有独特的特点和优点。
首先，由于飞秒激光器的光脉冲时间极短，其光子能量集中在极短的时间内释放，因此可以实现高能量密度的激光加工。
另外，由于光脉冲的时间尺度非常短，飞秒激光器可以实现高精度的微加工，例如制造微小器件、纳米结构等。
此外，飞秒激光器具有较高的单脉冲能量和较高的峰值功率，这使得它在光谱分析、生物医学成像和光学光谱等领域中具有广泛的应用。
例如，在光谱分析领域，飞秒激光器可以提供高分辨率的光谱信息，帮助科学家更好地理解物质的光学特性。
此外，飞秒激光器还具有可调谐性和较宽的谱带宽，这使得它在科学研究和实验室应用中非常受欢迎。
通过调整激光器的工作参数，可以实现不同波长的激光输出，进而满足不同实验需求。
综上所述，飞秒激光器作为一种重要的激光器类型，具有独特的优势和广泛的应用前景。
本文将重点介绍飞秒激光器的工作原理和主要参数，并探讨这些参数对应用的影响。
通过深入了解飞秒激光器的特点和优势，相信读者能够更好地了解和应用这一先进的激光技术。
文章结构介绍：本文主要讨论飞秒激光器的参数。
文章结构如下：1. 引言1.1 概述1.2 文章结构1.3 目的2. 正文2.1 飞秒激光器的工作原理2.2 飞秒激光器的主要参数3. 结论3.1 飞秒激光器参数对应用的影响3.2 未来发展趋势在引言部分之后，正文部分将首先介绍飞秒激光器的工作原理，包括其产生飞秒脉冲的机制和基本原理。
然后，将重点关注飞秒激光器的主要参数，包括脉冲能量、脉冲宽度、重复频率等。
在结论部分，将探讨飞秒激光器参数对其应用的影响，包括在材料加工、医学、通信等领域的不同应用情况。
飞秒激光原理
飞秒激光原理
飞秒激光（Femtosecond Laser）是一种特殊的激光器，其工作
原理基于飞秒脉冲。
飞秒激光的特点是脉冲时间极短，通常在10-15秒的量级，因此也被称为飞秒脉冲激光。
飞秒脉冲激光器主要由激光器泵浦源、脉冲调制器、谐振腔、放大器和脉冲压缩器等组成。
首先，激光器泵浦源会提供连续波激光器的光能来激发激光介质，使其能级上升。
然后，脉冲调制器会将连续波激光转化成飞秒脉冲激光，通过控制脉冲的频率、幅度和相位来实现。
接下来，脉冲激光经过谐振腔放大，增加光强。
在放大器中，激光束会与激光介质相互作用，通过受激辐射效应使激光增强，形成强脉冲激光。
最后，脉冲压缩器会进一步压缩脉冲，使其达到飞秒级别的脉冲时间。
飞秒激光的短脉冲时间使其激发的过程非常快速，这使得其在科学研究、医学治疗和工业应用等领域具有广泛的应用。
例如，在眼科手术中，飞秒激光可以精确切割角膜组织；在材料加工中，飞秒激光可以实现高精度的微加工。
总之，飞秒激光利用飞秒脉冲的特性，通过泵浦源、脉冲调制器、谐振腔、放大器和脉冲压缩器的组合，实现快速激发和放大高能量、短脉冲的激光束。
这种特殊的激光器在众多领域中具有重要的应用价值和研究意义。
飞秒激光器原理
飞秒激光器原理
飞秒激光器原理可以通过以下方式解释：飞秒激光器利用了飞秒技术，将连续波激光束通过特殊的技术手段进行调制，使其脉冲宽度缩短至飞秒级。
飞秒激光器的原理主要包括三个方面：模式锁定、增益实现和脉冲调制。
首先，模式锁定是飞秒激光器实现高功率输出的关键。
通过控制激光器内部的谐振腔结构和非线性光学元件，可以将脉冲信号锁定在特定的模式上，使得输出光具有高斯分布和空间一致性。
这样可以避免脉冲信号发生相位畸变和失真，从而保持激光功率的稳定输出。
其次，增益实现是通过激光介质中的受激发射过程实现的。
在飞秒激光器中，使用的激光介质通常是具有较高吸收和发射截面积的固体或液体材料。
激光束经过增益介质时，会与介质中的激活离子相互作用，引发一系列的受激发射过程。
通过在激光器中设置适当的反射镜和输出窗口，可以实现激光输出功率的增加和控制。
最后，脉冲调制是实现飞秒脉冲宽度的关键因素。
通过引入一定的脉冲调制技术，可以将连续波激光束转化为具有飞秒级脉冲宽度的激光束。
常用的脉冲调制技术包括光频偏移、锁模和自调谐等方法。
这些技术可以调整和控制激光脉冲的光谱特性和相位特性，实现飞秒激光的稳定输出。
总之，飞秒激光器的原理主要涉及模式锁定、增益实现和脉冲调制等关键技术。
通过这些技术的协同作用，可以实现飞秒级
脉冲宽度的激光输出，具备广泛的应用潜力，如精密加工、生物医学和光谱分析等领域。
- 1、下载文档前请自行甄别文档内容的完整性，平台不提供额外的编辑、内容补充、找答案等附加服务。
- 2、"仅部分预览"的文档,不可在线预览部分如存在完整性等问题,可反馈申请退款(可完整预览的文档不适用该条件!)。
- 3、如文档侵犯您的权益，请联系客服反馈,我们会尽快为您处理(人工客服工作时间：9:00-18:30)。
第十四章飞秒激光成像技术飞秒激光脉冲技术在生物学中测量领域也有广泛的应用。
例如利用时间分辨的透射光谱测量组织的散射和吸收，并检测脑内血红蛋白的氧化。
飞秒光学测距技术已应用于视网膜和皮肤的微观结构测量[1]。
更引人注目的是对于透明物体的双光子吸收荧光显微镜[2]和对于高度散射物体的光学断层扫描（层析）成像技术的发展[3]。
飞秒激光成像技术的最大优点是高分辨率。
本章着重介绍这两种成像技术。
14.1飞秒激光显微镜14.1.1双光子吸收荧光显微镜共焦显微镜是普通光学断层扫描成像仪器之一，其原理如图14.1.1所示，激光光源聚焦在被测物体上。
在显微镜探测器前放一小孔光阑，只允许物镜焦点的光进入探测器，而离焦的光线则被挡住。
这样就可以只观察和记录在焦点的发光。
如果做横向和纵向的扫描，就可得到被观察物体的三维成像。
该成像技术已经被广泛应用于观察活体生物。
但是利用共焦显微镜观察存在如下问题：1）观察生物样品常常要涂荧光染料。
这些染料通常需要用紫外光来激发。
但是强紫外光对活体生物样品有杀伤作用。
2）焦点的小孔光阑尺寸对显微镜分辨率有显著影响。
光阑太大，分辨率就会降低；光阑太小，则通过的光太弱，影响信噪比。
双光子吸收[4] (Two Photon Absorption: TPA）荧光显微镜是用红外光源代替紫外光源, 利用非线性效应, 使染料吸收两个红外光子获得激发而发光的技术。
Kaiser等在CaF２: Eu2+晶体中首次观察到了双光子激发现象[5]。
1990年Denk 和Webb 首次将双光子激发应用到共聚焦荧光显微镜中[2]。
在双光子吸收显微镜中，该非线性吸收效应将染料的激发局限在焦点，即只有在焦点处光强达到一定程度时, 双光子吸收作用才明显增强，在焦点之外由于光强相对较弱, 不能产生双光子吸收而发光。
因此只在空间的某一点即焦点发光（如图14.1.2）。
相对于紫外光光源，双光子吸收荧光显微镜仅需要可见光或者红外光作为激发光源，也不需要用紫外透过率高的物镜，可以减少紫外光对于样品的光漂白和光损伤。
这是双光子吸收激发荧光的主要优点之一。
把激发光局限在焦点，而不是整个样品，小孔光阑也就不是必要的了，这样就不会限制入射到探测器的光子数目，有利于提高信噪比。
另外，荧光发光强度正比于激发光强度的平方，有效地减少了发光点的尺寸，提高了分辨率（如图14.1.3）。
多光子吸收法采用更长波长的光源，分辨率会更高。
图14.1.1 共焦显微镜及相关显微镜结构示意图(a) (b)图14.1.2 单光子吸收荧光和双光子吸收荧光在空间上发光区域的区别。
(a) 染料盒上部是单光子吸收，发光是线状；下面的光点是双光子吸收激发的。
(b) 二能级系统单光子和双光子激发示意图。
图14.1.3 花粉颗粒的影像。
显示出单光子和双光子吸收图像的区别。
单光子激发光波长是488nm，而双光子激发光波长是704nm[6]。
双光子吸收成像对边缘的观察更清晰。
14.1.2三次谐波（THG）显微镜由于荧光标记染料会对活体细胞造成或多或少的损伤，双光子吸收荧光显微镜的应用就存在其固有缺陷，而三次谐波发生显微镜对活体样本几乎不造成任何损伤。
对于高数值孔径的光学系统，产生于生物样品的三次谐波(Third Harmonic Generation: THG)与光强的三次方成正比，从而获得1 m3的空间分辨率。
当超短脉冲激光聚焦在样品的均匀部分上，很少或者没有THG出现；而当激光照射在样品的边缘区域，即折射率存在变化或者是非线性系数较大的部分，会观察到很强THG信号。
该信号很容易区别于基频光，意味着可以提供无背景光的图像。
该术的独特优势在于，用THG法测量本来非常对比度很低的生物边界，可变得非常清晰，而不必引入有毒的荧光染料标记。
此外，在观察一个细胞几个小时的三维变化时，如果用荧光染料标记，由于染料的漂白效果，记录的图像就会逐渐褪色。
而用THG技术，因为发光体是自体荧光，不会被漂白，所以观察到的图象可以保持非常好的重复性。
具有讽刺意味的是，超慢过程的观察可以用超快光源来解决！当然，三次谐波产生是依赖高光强的非线性效应，细胞要承受100GW/cm2甚至更高的光学通量。
这样高的通量可能会对被观察的细胞造成损害。
值得注意的是，多数THG显微术可以用和TPA显微术同样的光强来完成。
而且，这两个过程往往同时发生，提供互补的图像。
图14.1.4是THG和TPA 技术合成的神经细胞图像。
利用非线性光学的显微成像技术还有光学克尔效应（OKE）显微镜，三光子回波显微镜以及与相干受激拉曼散射结合的显微镜等，详见参考文献[7]。
图14.1.4THG和TPA 技术合成的神经细胞图像[7]。
细胞核发出的是TPA绿光，紫色光是THG发出的，显示出细胞的边缘。
激发光波长是810 nm。
14.2光学相干层析技术（OCT）双光子（或者多光子）荧光显微镜为透明物体的观察提供了比较有效的手段，而散射物体或者透明度比较低的混浊物体(例如生物组织)的成像技术，对科研人员是一个挑战。
光学相干层析法（相干快门法选择散射最小的光子）是解决方案之一。
层析成像技术，例如X-射线计算机断层扫描(CT)，核磁共振成像，及超声波成像技术已经广泛应用于医疗诊断。
每种技术都有其独特的分辨率及穿透深度, 可以测量不同的物理特性。
近年来，光学相干层析(Optical Coherence Tomography, 简称OCT)正在快速发展起来。
这种技术的原理实际上与超声波诊断技术相同，却比超声波有更高的分辨率。
OCT是利用生物样品对红外激光的反射对其内部结构进行非破坏性的活体(in vivo)断层成像。
它实际上是一个迈克尔逊干涉仪，测量反射光与参考光的干涉信号。
如图14.2.1所示，入射到散射物体中的光可能经过多次散射而行走不同的距离。
由于低相干光的相干长度很短，散射光只与相等光程的参考臂的光发生干涉，参考臂形成了“定位”的作用。
又因为经过散射次数最少的光具有最强的光强，这样就把光程锁定在最短（图14.2.1）。
超短光脉冲和低相干光都可用来测量生物的内部结构。
对生物体透明的光，其反射或透过光含有飞行时间信息，从而就包含着生物组织的空间微观结构的信息。
这里，光学断层扫描成像质量所强调的是分辨率和信噪比，超短脉冲的时间特性并不重要。
(a) (b)图14.2.1光学相干层析法：(a) 混浊物体中光的散射与路径长度；(b) 利用相干性作为“快门”，选择经历最小散射路径的光子。
14.2.1 部分相干光的空间干涉从普通光学我们知道，相干光源的特性是具有相同的单色光，具有相同的波长和恒定的位相关系；非相干光源则具有宽谱带和随机的位相关系。
而部分相干光源具有宽带光谱（带宽10~100nm ）。
考虑麦克尔逊干涉仪中单色光的干涉，如果参考臂和探测臂存在空间光程差L ∆，那么接收器检测到的光强I 满足12()()/)I I I L c ωωω=++∆(14.2.1) 其中I 1、I 2分别对应探测臂和参考臂光强，ω为单色光源的频率，c 为真空中光速，s r L L L -=∆2，r L 和s L 分别是参考臂和探测臂的长度。
如果光源含有很多频率分量，对于分立的频率成份，交叉项是对各个频率分量的求和)/cos()(2),(1021c L I L mi i m ∆=∆Γ∑=ωωωωω(14.2.2)对于连续谱，交叉项是光谱密度的积分，其表示为ωωωd c L I L )/cos()(2)(0∆=∆Γ⎰∞ (14.2.3)对于OCT 的仪器，考虑到两臂光的信号强度的不同，以r K ，s K 作为振幅比例系数，参考臂和探测臂的光振幅分别是)()(0/ωωωA K e A r c L i r r = )()(0/ωωωA K e A s c L i s s =(14.2.4) 这样，探测器接收到的信号是 )(L I I I OCT s r OCT ∆Γ++=(14.2.5) 其中最重要的交叉项信号是ωωωd c L I K K L s r OCT )/cos()(2)(0∆=∆Γ⎰∞ (14.2.6)图 14.2.2 窄带光源（超荧光二极管SLD ）与飞秒激光脉冲的相干长度的比较。
左边是光源的光谱，右边是光谱的空间傅立叶变换。
相干长度也表示其中。
假设光源的功率谱是高斯型，其FWHM 带宽是ω∆，20]/)[(2ln 421)()(ωωωλλ∆--∝≈e I I (14.2.7)那么交叉项积分的结果就是)/cos()(2)/(2ln 4c L e L c L L OCT ∆∝∆Γ∆-ω (14.2.8)其中，c L 是所谓“相干长度”，亦即OCT 的纵向分辨率，定义为[8]λλλλπ∆≈∆=/44.0)/](/)2ln(2[22c L (14.2.9)相干长度与分辨率的概念可以从图14.2.2看出。
窄带光源和宽带光源在空间上相干的长度是不一样的。
显然，宽带光源的相干长度变短，有利于提高OCT 的纵向分辨率。
在生物组织中，自由空间的分辨率还应除以组织的折射率，多数生物组织的折射率为1.35~1.45。
标准的OCT 用超荧光半导体二极管作为光源，具有纵向分辨率10~15μm ，采用800nm 中心波长的钛宝石激光器的激光脉冲可以获得1μm 的分辨率；在1.3μm 波长区域，用宽带啁啾镜的镁橄榄石激光器做光源，分辨率可达5.1μm 。
14.2.2 光学相干层析仪最初的OCT 用超荧光半导体二极管做光源，其优点是简单和低振幅噪音。
但是它的有限的带宽使得其分辨率只有20μm ，这使其难以作为细胞水平成像的光源。
而且，高速扫描成像需要几毫瓦以上的光功率，这超出了一般超荧光半导体二极管所能达到的水平。
超短脉冲光源一般具有很宽的谱宽，因此它的相干性很低, 分辨率可达2μm 。
而其输出功率远大于几毫瓦的水平。
飞秒激光脉冲极高的峰值功率也有利于提高信噪比。
在波长的选择方面, 人体组织对近红外的钛宝石激光(波长0.8μm)吸收相对较弱，而散射较强；对波长2μm 以上的光，散射最小，但是水的吸收太大。
实验证明，波长1.3μm 的红外光对于人体组织有较好的对比度和穿透深度。
比较适用的激光材料是掺铬镁橄榄石(Cr:forsterite, 详见第六章)。
麻省理工学院藤本(J. Fujimoto) [9]领导的小组制作的OCT 装置如图14.2.3。
光源是镁橄榄石锁模激光器。
输出脉宽是25fs, 带宽是50nm, 对应的相干长度是15μm 。
由于激光器的输出模式是理想的单横模, 可以很容易地耦合入单模光纤。
光纤通过一个50:50分配器把光分成两束, 一束作为探测光, 另一束是参考光。
分别被样品和反射镜反射, 形成一个迈克尔逊干涉仪。
参考臂的反射镜在计算机控制下以30mm/s 的速度做锯齿形扫描，从而产生50kHz 的多卜勒频移。