天线仿真用于近远场变换方法的研究
基于FDTD的对称阵子天线仿真
当△ x, △ y, △z不相等时：
min( x, y, z ) 2c
3.1.2 数值色散
考虑一维情形下波动方程： • 将二阶导数表示为差分形式： • 则有关系式： 相速度v=w/k。差分近似后K与w不再是简单的线性关系c=w/k, k与w的非线性关系必然导致相速度与频率有关，因而出现色散， 称之为数值色散 为减小数值色散，对空间离散间隔要求为:Δx<λ/12
FDTD基本原理（续）
Yee把空间任一网格上的E和H的六个分量，如下图放置：
每一个磁场分量由四个 电场分量环绕； 每一个电场分量由四个 磁场分量环绕
6
FDTD基本原理（续）
根据这一原则可以写出差分方程：
其余也可同样写出。每个网格点上的场分量的新值依赖于该点在前 一时间步长时刻的值以及该点周围的临近点上另一场量在早半个时 间步长时的值。通过这些运算可以交替算出电场磁场在各个时间步 7 的值。
基于FDTD的对称阵子天线仿真
主要内容
• 一. FDTD基本原理
• 二. 物理模型建立
• 三. 子系统分析
• 四. 程序实现 • 五. 仿真结果分析
一.FDTD基本原理
• 时域有限差分法 (FDTD, Finite-Difference TimeDomain)
– 是1966年K.S.Yee发表在AP上的一篇论文建立起来的，后被称为Yee网格空间 离散方式 – 核心思想是把带时间变量的Maxwell旋度方程转化为差分形式，在时间轴上 逐步推进求解 – 号称目前计算电磁学界最受关注，最时髦的算法，但还在发展完善之中
该图为半波振子（选取频率为6GHz， 每根天线长12.5mm）在不同频率下 的回波损耗。
由图可看出当频率约为5.8GHz时，
《用于光伏器件的光学天线的FDTD仿真》范文
《用于光伏器件的光学天线的FDTD仿真》篇一一、引言随着科技的发展，光伏器件在可再生能源领域中扮演着越来越重要的角色。
光学天线作为光伏器件的关键组成部分，其性能的优化对于提高光伏器件的转换效率和稳定性至关重要。
时域有限差分（FDTD）方法作为一种有效的电磁场仿真方法，被广泛应用于光学天线的设计和性能评估。
本文将详细介绍使用FDTD 方法对用于光伏器件的光学天线进行仿真的过程。
二、FDTD方法简介FDTD是一种计算电磁场传播的数值技术，它通过在时间和空间上对麦克斯韦方程进行离散化，从而模拟电磁波的传播和散射。
该方法具有计算效率高、适用范围广、能够处理复杂结构等优点，因此在光学、电磁学等领域得到了广泛应用。
三、光学天线设计及仿真模型建立光学天线的设计是光伏器件性能优化的关键。
在本文中，我们将设计一种用于光伏器件的光学天线，并使用FDTD方法建立仿真模型。
首先，根据光学天线的功能和性能要求，确定其几何结构、材料属性等参数。
然后，利用FDTD软件建立三维仿真模型，并设置相应的边界条件和光源。
四、仿真过程及结果分析在建立好仿真模型后，我们开始进行FDTD仿真。
仿真过程中，通过观察电磁场的传播和散射情况，分析光学天线的性能。
首先，我们观察光学天线在不同波长下的吸收效率，以评估其光谱响应性能。
其次，我们分析光学天线的电场分布，以了解其电磁场耦合效率和能量传输情况。
此外，我们还可以通过仿真结果优化光学天线的结构参数，以提高其性能。
通过仿真结果的分析，我们可以得出以下结论：1. 光学天线的结构对光伏器件的转换效率具有重要影响。
合理设计光学天线的结构参数，可以显著提高光伏器件的转换效率。
2. FDTD方法可以有效地模拟光学天线的性能，为光伏器件的设计和优化提供有力支持。
3. 通过仿真结果的优化，我们可以进一步改进光学天线的性能，提高光伏器件的稳定性和可靠性。
五、结论本文介绍了使用FDTD方法对用于光伏器件的光学天线进行仿真的过程。
基于电磁仿真的天线设计与性能优化研究
基于电磁仿真的天线设计与性能优化研究天线是一种能够将电信号转换成电磁波并辐射出去的装置。
在无线通信和雷达系统中，天线的设计和性能优化对于保证系统的有效工作至关重要。
本文将介绍基于电磁仿真的天线设计与性能优化的研究。
首先，天线设计的第一步是确定设计要求。
天线的设计要求通常包括频率范围、增益、方向性、波束宽度等参数。
在设计过程中，还需要考虑到天线的制造和成本等因素。
接下来，基于电磁仿真的天线设计工具可以帮助工程师快速准确地设计出合适的天线结构。
常用的电磁仿真软件包括CST Microwave Studio、FEKO和HFSS等。
这些软件通过数值计算和模拟，可以对天线的尺寸、形状、材料等参数进行优化，以满足设计要求。
在天线设计中，天线的形状对性能起着关键的影响。
例如，方形、圆形、半球形等形状的天线具有不同的辐射特性。
通过电磁仿真软件，可以优化天线的形状，使得辐射模式更加符合设计要求。
此外，天线材料的选择也对性能有很大影响。
常用的天线材料有金属、塑料和复合材料等。
不同材料的电磁特性不同，通过仿真软件可以选择合适的材料，以提高天线的性能。
天线的频率范围是设计中需要重点考虑的参数之一。
在特定的频率范围内，天线的性能通常是最佳的。
通过电磁仿真软件，可以确定天线的共振频率并进行调整，以使其工作在所需的频率范围内。
天线的增益是指天线辐射能量的强度。
通过电磁仿真软件，可以对天线的辐射特性进行优化，以增加天线的增益。
天线的增益与天线结构、尺寸等因素有关，通过仿真软件可以确定最佳设计参数。
天线的方向性是指天线辐射能量的分布情况。
通过电磁仿真软件，可以对天线的辐射模式进行优化，以使天线具有所需的方向性。
通过调整天线的形状和尺寸，可以改变其辐射模式，达到方向性优化的目的。
此外，电磁仿真软件还可以用于天线阻抗匹配的设计。
天线与传输线之间的阻抗匹配是电磁能量传输的关键。
通过仿真软件，可以优化天线的阻抗匹配，以提高能量传输效率。
THz天线仿真设计的开题报告
THz天线仿真设计的开题报告一、研究背景随着无线通信技术的发展，THz频段被广泛认为是未来无线通信和雷达技术的重要发展方向之一。
而THz天线则是实现THz频段无线通信和雷达技术的关键部件之一。
目前THz天线的研究主要集中在理论仿真和实验研究方面，其中理论仿真越来越成为THz天线研究的主要手段。
二、研究目的本文旨在利用仿真软件分析THz天线的性能，通过对传统天线和新型天线的对比分析，得出更适合THz频段信号传输的新一代天线设计方案。
三、研究内容1. THz频段基本特性分析：介绍THz频段的理论基础和应用前景，分析THz频段的特性和优点。
2. THz天线传统设计方法探讨：介绍传统天线设计的基本方法及其在THz天线设计中的应用。
3. 新型THz天线设计方法研究：介绍新型THz天线的设计思路，分析其与传统天线的差异，重点探讨其对THz信号特性的适应性。
4. THz天线性能分析：利用仿真软件对所设计的THz天线进行性能模拟，分析其频率、阻抗匹配、增益、方向性等性能指标。
5. THz天线实验验证：设计制作所设计的THz天线，并进行实验验证。
四、预期成果1. 通过对传统天线和新型THz天线设计方法的对比分析，得出更适合THz频段信号传输的新一代天线设计方案。
2. 利用仿真软件对所设计的THz天线进行性能模拟，得出其频率、阻抗匹配、增益、方向性等性能指标。
3. 设计制作所设计的THz天线，并进行实验验证。
五、研究方法1. 文献调研法：通过查阅相关文献，了解THz频段和THz天线的基本理论和应用前景。
2. 理论分析法：分析传统天线设计方法的基本思路，探讨新型THz天线的设计思路和特点。
3. 仿真分析法：利用仿真软件对所设计的THz天线进行性能模拟。
4. 实验验证法：利用实验室设备对所设计的THz天线进行实验验证。
六、进度计划第一周：阅读相关文献，收集资料，确定研究方向。
第二周：分析传统天线设计方法的基本思路，探讨新型THz天线的设计思路和特点。
基于散射矩阵的目标RCS近远场变换及实验研究
基于散射矩阵的目标RCS近远场变换及实验研究基于散射矩阵的目标RCS近远场变换及实验研究随着雷达技术的快速发展，目标散射特性的研究成为了雷达领域的重要课题之一。
雷达是一种通过接收目标回波信号判断目标特性的设备，而目标的散射特性又是雷达接收到的回波信号的基础。
雷达散射截面（RCS）是描述目标散射能力的一个重要物理量，它可以用来表示目标对雷达波的散射反应。
准确地研究目标散射特性对于雷达系统设计和目标识别有着重要的意义。
近年来，基于散射矩阵的目标RCS近远场变换及实验研究成为了热门课题之一。
散射矩阵是一种用来描述目标散射特性的数学工具，它通过将目标散射场和入射场的关系进行数学表示，可以得到目标的散射特性。
目标的散射特性一般由目标的外形、材料特性以及入射波的频率和角度等因素所决定。
散射矩阵可以反映目标在不同频率和角度下的散射特性，进而用于RCS的分析和预测。
基于散射矩阵的目标RCS近远场变换是指通过散射矩阵的相关数学变换，将目标在远场的散射特性转换为近场的散射特性。
近场和远场是电磁波传播距离的两个极限情况，它们的特性有很大的差异。
通常情况下，雷达系统工作在远离目标的位置，而目标的散射特性则是在近场下研究的。
因此，将目标在远场的散射特性转换为近场的散射特性可以更好地对目标进行分析和定量研究。
实验研究是基于散射矩阵的目标RCS近远场变换的重要手段。
通过实验的方法可以获取目标的散射矩阵数据，进而进行数据处理和分析。
在实验研究中，通常采用雷达系统对目标进行扫描和测量，得到目标在不同频率和角度下的散射特性。
实验研究需要考虑到目标的准确放置、数据的采集以及数据的处理等方面的问题，以确保实验数据的准确性和可靠性。
基于散射矩阵的目标RCS近远场变换及实验研究可以被应用于多个领域。
例如，它可以用于目标识别和目标分类任务中，通过分析目标的散射特性可以识别目标的种类和属性。
此外，基于散射矩阵的研究还可以用于雷达系统的设计和性能评估，通过分析目标在不同频率和角度下的散射特性，可以对雷达系统的探测能力和抗干扰能力有所评估。
工程电磁场与波仿真设计—磁偶极子天线近区场计算
目录目录 (1)1、课程设计的目的与作用 (2)1.1、设计目的： (2)1.2、设计作用： (2)2、设计任务及所用Maxwell软件环境介绍 (2)2.1、设计任务 (2)2.2、Maxwell软件环境： (3)3、电磁模型的建立 (4)3.1、建模 (4)3.1.1、创建线圈 (4)3.1.2.创建计算区域sphere1 (6)3.1.3.创建激励电流加载图 (7)3.2.设置激励 (8)3.2.1.设置辐射边界Radiation Boundary (10)3.2.2.将sphere1的半径表示为l的函数 (10)3.2.3.设置表面剖分的近似原则 (12)3.2.4.Maximun surface deviation (12)3.2．5.Maximun normal deviation (13)3.2.6、Aspect ratio (13)3.2.7、创建计算区域的外表面 (13)3.3、设置计算参数 (13)3.4、设置自适应计算参数 (14)3.5、Check & Run (14)3.6、计算辐射电阻 (15)3.6.1、创建平均Poynting矢量的计算表达式 (15)3.6.2、求边界上的辐射功率 (16)3.6.3、计算辐射电阻 (17)3.7、查看辐射边界上的Poynting矢量图 (18)4、电磁模型计算及仿真结果后处理分析 (18)5、设计总结和体会 (19)6、参考文献 (20)1、课程设计的目的与作用1.1、设计目的：电磁场与电磁波课程理论抽象、数学计算复杂，将Maxwell软件引入教学中，通过对典型电磁产品的仿真设计，并模拟电磁场的特性，将理论与实践有效结合，强化学生对电磁场与电磁波的理解和应用，提高教学质量。
1.2、设计作用：磁偶极子天线的近区场计算。
让我们更好的理解与掌握Maxwell这个软件的作用，提高了我们的耐心，同时能看见电场线仿真出来的效果，使我们更加清楚电场线的分布。
智能天线自适应算法MATLAB仿真分析与研究
智能天线自适应算法MATLAB仿真分析与研究智能天线自适应算法是一种应用于通信系统的技术，可以根据环境条件和通信需求自动调整天线的参数和特性，以提高信号质量和系统性能。
在毕业设计中，可以通过进行MATLAB仿真分析和研究来验证智能天线自适应算法的有效性和优势。
首先，可以利用MATLAB软件搭建智能天线自适应算法的仿真平台。
通过编写相关的代码和程序，实现自适应算法的各个模块，并将其整合在一起，形成完整的仿真系统。
在仿真平台中，可以模拟不同的通信环境，例如不同的信道模型、信号干扰等，以及不同的通信需求，例如多用户通信、高速数据传输等。
其次，可以利用仿真平台进行各种不同场景下的仿真实验，并对实验结果进行分析和研究。
可以通过改变算法的参数设置、调整天线的指向性和增益、改变信号的传输方式等来观察系统性能的变化。
可以比较智能天线自适应算法与传统固定天线的性能差异，并分析其优缺点。
在仿真实验中，可以采用常用的性能指标来评估系统的性能，例如误码率、信号-to-干扰比、比特错误率等。
可以绘制相关的曲线图来直观地展示系统性能的变化趋势，并进行定量分析。
此外，还可以分别对自适应算法的不同模块进行性能评估和比较，以寻求系统性能的进一步优化。
最后，可以对仿真结果进行统计和总结，并提出相关的结论和建议。
可以分析不同环境和需求对智能天线自适应算法的影响，并讨论其在实际通信系统中的应用前景和潜力。
可以探讨现有算法的改进方向和未来的研究方向，并提出自己的观点和想法。
在撰写毕业设计论文时，可以结合仿真结果和分析内容，进行系统的论述和论证。
可以清晰地介绍智能天线自适应算法的原理和背景，详细描述仿真平台的搭建和实验设置，并展示仿真结果和分析。
可以对各个模块的性能进行综合评价，并提出自己的见解和贡献。
综上所述，通过MATLAB的仿真分析与研究，可以验证智能天线自适应算法的有效性，为毕业设计提供实际可行的解决方案，并为未来的相关研究提供支持和借鉴。
手把手教你天线设计——用MATLAB仿真天线方向图
手把手教你天线设计——用MATLAB仿真天线方向图吴正琳天线是一种变换器，它把传输线上传播的导行波，变换成在无界媒介（通常是自由空间）中传播的电磁波，或者进行相反的变换。
在无线电设备中用来发射或接收电磁波的部件。
无线电通信、广播、电视、雷达、导航、电子对抗、遥感、射电天文等工程系统，凡是利用电磁波来传递信息的，都依靠天线来进行工作。
此外，在用电磁波传送能量方面，非信号的能量辐射也需要天线。
一般天线都具有可逆性，即同一副天线既可用作发射天线，也可用作接收天线。
同一天线作为发射或接收的基本特性参数是相同的。
这就是天线的互易定理。
天线的基本单元就是单元天线。
1、单元天线对称振子是一种经典的、迄今为止使用最广泛的天线，单个半波对称振子可简单地单独立地使用或用作为抛物面天线的馈源，也可采用多个半波对称振子组成天线阵。
两臂长度相等的振子叫做对称振子。
每臂长度为四分之一波长、全长为二分之一波长的振子，称半波对称振子。
对称振子是一种经典的、迄今为止使用最广泛的天线，单个半波对称振子可简单地单独立地使用或用作为抛物面天线的馈源，也可采用多个半波对称振子组成天线阵。
两臂长度相等的振子叫做对称振子。
每臂长度为四分之一波长、全长为二分之一波长的振子，称半波对称振子。
1.1用MATLAB画半波振子天线方向图主要是说明一下以下几点：1、在Matlab中的极坐标画图的方法：polar(theta,rho,LineSpec)；theta：极坐标坐标系0-2*pirho：满足极坐标的方程LineSpec：画出线的颜色2、在方向图的过程中如果rho不用abs(f)，在polar中只能画出正值。
也就是说这时的方向图只剩下一半。
3、半波振子天线方向图归一化方程：Matlab程序：clear alllam=1000;%波长k=2*pi./lam;L=lam/4;%天线臂长theta=0:pi/100:2*pi;f1=1./(1-cos(k*L));f2=(cos(k*L*cos(theta))-cos(k*L))./sin(theta);rho=f1*f2;polar(theta,abs(rho),'b');%极坐标系画图2、线性阵列天线2.1方向图乘积定理阵中第i 个天线单元在远区产生的电场强度为：2(,)ij i i i i ie E K If r πλθϕ-=式中，i K 为第i 个天线单元辐射场强的比例常数，i r 为第i 个天线单元至观察点的距离，(,)i f θϕ为第i 个天线单元的方向图函数，i I 为第i 个天线单元的激励电流，可以表示成为：Bji i i I a e φ-∆=式中，i a 为幅度加权系数，B φ∆为等间距线阵中，相邻单元之间的馈电相位差，亦称阵内相移值。
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采用 FFT 算法的天线近远场变换中，由于平面近场取样面尺寸的有限大小，会产生变 换的旁瓣效应，算法中采用合适的加窗函数可以抑制旁瓣。 采用天线口面近场表面积分算法，近远场变换所使用的基本公式是：
（3） k—自由空间的波数；Es（Xs,Ys）—口径面上的场分布； Xs，Ys—口径面上的坐标；u，v—近场坐标；A—整个扫描口面。 本文近远场变换的程序采用 MATLAB 编制，包括采用 FFT 算法、近场表面积分算法的 两种近远场变换方法，程序能够天线口面取样面近场图像显示，计算结果 2D 和 3D 远场方 向图显示，以便于同 FEKO 提供的功能结果进行比较。
图 5 近场表面积分法计算的喇叭天线 2D 远场图与等效天线模型比较
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近场表面积分算法的 3D 远场方向图计算结果如图 6 左所示， 右面为 FEKO 导入同一近 场数据作为等效天线模型的仿真结果，对比可见两者结果非常接近。
图 6 近场表面积分法计算的喇叭天线 3D 远场图与等效天线模型比较 近场表面积分算法的 2D/3D 远场方向图计算结果，也可以同图 3 仿真的喇叭天线模型 远场计算结果对比，两者在主瓣、第一旁瓣的特征结果上非常接近，整体结果对比可以达到 令人满意的效果。 再对一个复杂结构的波导缝隙阵天线进行仿真和近远场变换结果分析比较，图 7 所示， 右面为软件仿真模型计算的天线口面近场， 作为近远场变换的输入数据， 左面为本文程序显 示的天线口面近场。
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本文的天线近远场变换方法有两种，一种方法为如图 1 所示的采用 FFT 算法，另一种 方法为采用天线口面近场表面积分算法。 平面近场的取样间隔可按下式计算：
s
2 1 / d
2
(1)
其中：λ —工作波长；d — 探头距被测天线口径面的距离； 若 d 小于等于半波长，则取样间距应取为小于λ/4。 由平面辐射近场测量的基本理论可知，在 θ 接近 -90°或 90°(θ 为场点偏离天线口面 法线方向的方向角)时，变换得到的远场精度明显变差，因此平面辐射近场测量适用于天线 方向图为单向笔形波束天线的测量。取样面尺寸 Lx 与可信域(-θ，θ)中的 θ 值、被测天线的 口径面尺寸大小 D 有关，有如下关系： Lx = D + 2d tgθ (2)
3 计算结果和对比分析
图 3 为喇叭天线模型仿真的 2D 和 3D 远场计算结果。
图 3 喇叭天线模型的远场方向图仿真结果
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图 3 中左面显示天线模型和 3D 远场方向图， 右面显示天线的 E 面和 H 面远场 2D 方向 图，此仿真结果可以为后面的天线近远场变换提供实际模型的对比标准。 喇叭天线辐射口面的 a 边尺寸为 12.37cm，b 边尺寸为 9.195cm。图 4 为采用 FFT 算 法进行近远场变换， 左面为程序读入天线口面近场数据和显示， 近场取样面尺寸范围 X 和 Y 方向都为-0.6m~+0.6m，采样点数为 121x121 点，近场取样面 Z 向位置位于高于天线辐射 口面 0.0945m 处；右面为对平面二维近场数据进行 FFT 算法的近远场变换，直接在三维直 角坐标系下显示远场计算结果，其 xy 坐标分别对应角度关系，z 向对应归一化增益幅度。
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天线仿真用于近远场变换方法的研究 Antenna Simulation Application in Study on the Method of Near-far Field Transformation
王万富 宿志国
摘
要: 本文采用电磁场软件的天线仿真功能，应用于天线近远场变换算法的编程实现和
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计算量也不大，计算精度是否优于 FFT 方法，为了验证天线近远场变换算法和结果，采用 FEKO 对喇叭天线和波导缝隙阵天线进行了近远场仿真计算。
2 天线仿真和近远场变换方法
天线辐射近场测量是用一个已知探头天线在离开天线口面几个波长距离上扫描测量一 个平面或曲面上电磁场的幅度和相位数据， 再经过数学变换计算出天线远区场特性。 当取样 扫描面为平面时，则称为平面近场测量，如图 1 所示。
Key words: antenna simulation，FEKO，near-far field transformation，far field radiation
pattern
1 引言
在一些应用中近远场变换算法有着特殊作用， 比如天线近场测量中获得的原始测量信息 为近场数据， 需要通过变换计算出远场辐射方向图； 天线罩电性能仿真软件开发中需要利用 口面近场作为等效天线， 计算有罩各种状态和无罩情况下的远场辐射特性。 但是算法和编程 的开发首先需要近场输入数据， 还需要合适的远场结果数据对近远场变换方法和结果进行验 证， 这两方面条件如果先通过实际测量来提供则代价昂贵或难以具备试验条件， 利用软件仿 真则可以很好地创造这两方面重要条件。 天线近场测量按扫描面可区分为平面、柱面、球面，对应于这 3 种测量方式的近远场变 换算法也不同， 电磁场软件也能仿真计算这 3 种近场扫描面。 由于平面近场扫描最容易实现， 适合于高定向、低副瓣天线的精确测量，因此最为常用，本文主要探讨平面近场的近远场变 换。 平面近场测量的近远场变换，采用 FFT 方法较为常见，但普通 FFT 处理在远场方向图 分辩率上受到输入取样参数的限制，文献[1]对 Fourier 内插法作了修正，提出了一种能提高 方向图分辨率的近远场变换快速算法。 本文提出了一种天线口面近场表面积分方法， 该算法
realization and verification the near-far field transformation calculate. We make the near-far field transformation by FFT and near field surface integral algorithm. Simulation for near field and far field of horn antenna and waveguide slot array antenna using FEKO. Compared and analysis the result of near-far field transformation in detail.
图 2 喇叭天线和波导缝隙阵天线的仿真模型 计算出仿真模型的 2D、 3D 远场方向图可以用于和近远场变换结果分析比较， 为了更合 理的、在相同条件下对本近远场变换算法和结果进行分析比较，可以用 FEKO 导入天线口 面近场数据作为等效天线模型，其计算结果再用于近远场变换算法和结果的分析比较。
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图 8 波导缝隙阵天线的 3D 远场方向图计算结果对比
4 结束语
利用电磁场软件极好的天线仿真功能， 通过上述两个天线模型的仿真和多个近场取样面 的近远场变换计算， 充分验证了本文 2 种天线近远场变换方法的性能， 对此项研究取得了良 好效果。 本项目研究工作得到了上海市科学技术委员会的资助，资助课题编号为 14ZR1439500。
图 7 波导缝隙阵天线的口面近场显示 图 8 所示，左面为近场表面积分算法的 3D 远场方向图计算结果，右面为仿真模型计算 的 3D 远场方向图，包括也作了 2D 远场方向图的结果对比。由此可见，近场表面积分方法 对于此类高方向性天线，远场方向图计算具有很好的准确性。
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图 4 喇叭天线近场数据和采用 FFT 算法进行近远场变换 采用 FFT 算法进行近远场变换，经对不同取样面尺寸、取样间隔、取样口面距离的近 场数据的计算和结果分析， 发现远场结果同上述各项的内在联系， 比如近场取样面尺寸越大， 则远场角度分辨率就越高。图中 E 面和 H 面的主瓣宽度位置和第一旁瓣幅度位置，比较接 近喇叭天线模型的远场计算结果。 采用天线口面近场表面积分算法， 不需要对天线口面近场取样面尺寸太大， 取样面只需 大于天线口面尺寸的 1.5 倍即可，取样间隔较小更好。如图 2 左所示，对喇叭天线的近场取 样面尺寸范围 X 和 Y 方向都为-0.12m~+0.12m，采样点数为 121x121 点，近场取样面 Z 向 位置位于高于天线辐射口面 0.0215m 处。近场表面积分算法的 2D 远场方向图计算结果如 图 5 左所示，右面为 FEKO 导入同一近场数据作为等效天线模型的仿真结果，对比可见，E 面方向图两者结果几乎完全一致，H 面方向图两者结果只有略微的差异。
5 参考文献
[1] 胡鸿飞，天线近远场变换的快速算法，电波科学学报，2000 年 12 月，第 15 卷第 4 期 [2] 钟鹰，天线近场与远场性能测量比较，空间电子技术，2002 年第 1 期 [3] Randy L. Haupt，Interfacing FEKO and MATLAB for Microstrip Antenna Design，23rd Annual Review of Progress in Applied Computational Electromagnetics，March 19-23, 2007 - Verona, Italy ©2007 ACES [4] EM Software & Systems-S.A. (Pty) Ltd.FEKO User’s Manual Suite 6.2.
结果验证。近远场变换采用了FFT算法和近场表面积分算法，采用FEKO对喇叭天线和波导 缝隙阵天线进行了近远场仿真计算，对近远场变换的结果作了详细比较和分析。
关键词:天线仿真
FEKO 近远场变换 远场方向图
Abstract: This paper use the simulation of antenna electromagnetic field software to