冲击载荷下液压缸内压的流固耦合仿真与振动分析_王勇
海流冲击对深海采矿装备液压管道流固耦合振动的影响

Ke y wo r d s:v i b r a t i o n nd a wa v e; h y ra d u l i c p i p e l i n e v i b r a t i o n; h y ra d u l i c o i l p r e s s u r e l f u c t u a t i o n; l f u i d — s t r u c t u r e C O U -
p e r i o d i c i mp a c t c a n e x a c e r b a t e t h e l f u i d p r e s s u r e l f u c t u a t i o n i n t h e p i p e l i n e a n d i n c r e a s e he t ma x i mu m d i s p l a c e me n t o f he t
振动 的最大位移 。
关键词 : 振动 与波 : 液压管道振动 ; 油压波动 ; 流 固耦合 . 夕 部冲击作用力
中国图书分类号 : I O3 5 3 . 1 文献标识码 : A DOI 编码 : 1 0 . 3 9 6 9 0 . i s s n . 1 0 0 6 - 1 3 3 5 . 2 0 1 5 . 0 2 . 0 0 2
海流 冲击对深海 采矿 装备 液压管道 流 固耦合振 动 的影 响
周知进 ,陈 雄 ,康 红军 ,何 星
(湖南科技 大学 机 电工程学院,湖南 湘潭 4 1 1 2 0 1 )
摘 要: 为研究海流 冲击对深海采矿装 备液压管道流 固耦合振动 的影 响 , 利用伯努 利一 粱模型 , 对 内流作用下 的柔
基于流固互动(FSI)模型的液压水击振动响应分析

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式中: z表示 管道轴 向方 向, 为流体沿 管道轴 线方 向平均流速 , f I 为流体平均 密度 , D P为流 体瞬时
了简化 。本文采用同时考虑摩擦耦合和泊松耦合的非
简化 4方 程模型 。 . 流体 :
收稿 F期 :0 51—8 t 2 0 —01
经典水击振动模型认为流体的水击过程是等温过 程 。管道为水平 、 等截面圆管道 , 薄壁 , 线弹性 , 各向同 性 。管道流体 中无空泡现象发生, 水击主要 由流体 的 惯性力产生 , 流体的黏性摩擦忽略不计[ 。由于经典
动以及管道振动为一体 的波流振动系统。3种具有不 同特性的运动形式 间的相互作用称为输液管道流体结 构互动( s ) F I。由于水击造成的 冲击压力可 达到很高
在水击过程 中, 不仅流体产生压缩和振动 , 还将引 起管道振动, 管道的振动反 过来又会影响流体运动状 态的改变 , 即管道与流体间存在耦合振动 , 采用 目前广
YANG h o 一,YIM e g l C a n —i n
( .华中科技大学 机械科学与工程学院 , 1 湖北 武汉
40 7 ; . 3 0 4 2 华东交通大学 机 电工程学 院 , 江西 南 昌
30 1 ) 3 0 3
摘
要: 利用流 固互动(S )一 F I4方程模型对一典型液压 系统的轴向水击振动响应进行 了研 究, 该模型考
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20 0 6年第 8 期
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流固耦合声子晶体管路冲击振动特性研究

流固耦合声子晶体管路冲击振动特性研究*胡兵1)2) 郁殿龙1)2)† 刘江伟1)2) 朱付磊1)2) 张振方1)2)1) (国防科技大学装备综合保障技术重点实验室, 长沙 410073)2) (国防科技大学智能科学学院, 长沙 410073)(2020 年3 月19日收到; 2020 年6 月12日收到修改稿)流固耦合管路系统广泛应用于各种装备中, 通常用来传递物质和能量或者动量. 由于流固耦合效应, 管壁在流体作用下易产生强烈的振动与噪声, 对装备安全性、隐蔽性产生严重影响, 甚至造成严重破坏. 流固耦合管路振动抑制需求迫切, 意义重大. 声子晶体可以利用其带隙特性抑制特定频率范围内弹性波的传播, 在减振降噪领域具有广泛的应用前景. 本文基于声子晶体理论, 研究了流固耦合条件下的布拉格声子晶体管路冲击振动传递特性. 将传递矩阵法和有限元法相结合, 计算了能带结构与带隙特性, 重点考虑了流固耦合效应下, 不同冲击激励条件下声子晶体管路振动特性, 分析了流固耦合对声子晶体管路振动传递特性的影响.研究结果为流固耦合条件下管路系统的振动控制提供了技术参考.关键词:流固耦合, 声子晶体, 振动带隙, 冲击振动PACS:43.40.–r, 61.50.Ah, 47.11.–j, 65.20.De DOI: 10.7498/aps.69.202004141 引 言输流管路系统通常用来传递物质和能量或者动量, 因而广泛应用于各种装备中. 流体的压力波脉动和管壁结构容易产生耦合作用, 进而诱发强烈的振动与噪声, 对装备的性能与使用产生严重影响. 因此, 研究降低输流管路振动和保证管道输送安全, 在理论和实践上有着重大研究意义[1].流固耦合动力学是一门研究固液相互作用的学科, 其主要研究内容是变形固体在流体流场作用下的力学行为与变形固体形态对流场的影响之间的相互作用[2,3]. 随着计算固体力学和计算流体力学的快速发展以及各种商用有限元软件的开发使用, 流固耦合分析和研究得到快速发展, 研究结果对工程应用和装备设计起到越来越重要的参考价值[4−6].近年来, 凝聚态物理领域中声子晶体(phononic crystals)带隙(band gap)理论的不断发展和完善为振动传播控制提供了新的技术支持[7−11]. 声子晶体是某种或多种材料组成的周期性结构或复合材料. 弹性波在声子晶体内传播时, 受内部介质周期性的作用可以产生弹性波带隙, 因而可以利用声子晶体的带隙特性有效抑制带隙频率范围内的振动与噪声传播. Chen等[12−14]研究了嵌入式内部谐振器的夹层梁结构, 该结构可改善冲击载荷下弯曲振动性能, 并完成实验验证. Pai等[15]通过将阻尼元件结合到多谐振器超材料梁中, 实现两个带隙频率区域有效地合并以形成单个宽带能量吸收区域. Chen等[16]提出了一种由多层黏弹性连续介质构成的耗散超材料的微观结构设计, 可有效地衰减瞬态冲击波. Alamri等[17]介绍了具有多个Maxwell 型谐振器的耗散弹性超材料的发展, 可应用于减轻动态载荷和爆炸波衰减. Li等[18]提出了一种新颖的超晶格桁架芯夹层结构, 可用于实现脉冲波衰减和动态载荷衰减, 具有缓和冲击能力和动能吸收能* 国家自然科学基金(批准号: 11872371)和国家自然科学基金重大项目(批准号: 11991032, 11991034)资助的课题.† 通信作者. E-mail: dianlongyu@© 2020 中国物理学会 Chinese Physical Society 力. 李奇奇等[19,20]提出了一种三谐振器超材料, 以增强冲击应力波的衰减效果, 并对该超材料的多目标优化进行了分析. 而后提出了一种用于衰减冲击应力波的新型多谐振器超材料. 以上对声子晶体冲击波衰减的研究有很多的进展, 并且由理论研究逐渐进展到实际应用中, 但研究对象均为固体结构,而流固耦合声子晶体冲击振动特性研究较少.应用声子晶体带隙特性进行流固耦合管路系统设计, 可将管路系统设计成周期性复合结构或在管路上周期性地附加局域共振结构, 进而实现抑制管路系统振动传播, 为管路的减振降噪设计提供了新的技术途径和理论基础, 目前已经得到广泛研究和关注[21−23]. Koo等[24]首先确定了带有周期性弹性支撑的输液管路的带隙分布, 并通过实验很好地证明了其理论预测. Sorokin等[25]则研究了平面弹性波在充液周期壳体中的传播特性, 并分析了充液与否对带隙特性的影响, 随后在研究中发现在流固耦合情况下充液管路系统在某些频段同样存在一些“波阻带”现象[26], 还进一步研究了周期附加惯性质量系统管路的纵向振动与弯曲振动的耦合振动带隙特性[27]. 郁殿龙等[28]通过应用布拉格散射机理和局部共振机理, 实现了周期性复合管路输液的弯曲振动带隙, 并进一步应用传递矩阵法和有限元法研究了各种条件下输液管路的波传播和衰减特性[29−33], 并且进行了振动试验验证了周期性管路结构的波衰减能力[34]. 魏振东等[35]将周期管路应用到液压系统中, 提出了一种考虑流固耦合作用的频响计算方法, 并对其在高压条件下的带隙特性进行了理论和实验研究. 刘东彦等[36]首次研究了液压油流体特性对周期管路带隙特性的影响. 沈惠杰等[37,38]重点研究了周期性输液管路的壳体的稳定性并进一步提出了一种由功能梯度材料(FGM)制成的周期壳体模型[39−41], 以消除或减轻由材料参数的几何不连续性引起的应力集中. Liang等[42]基于声子晶体管路模型, 考虑管道长度变化, 研究了部署长管输送流体的波传播和带隙特性. 以上研究为声子晶体管路输送流体的振动分析奠定了基础. 但是这些研究中对流固耦合效应考虑得较少,特别是冲击激励的振动分析不够深入.本文以流固耦合声子晶体管路为对象, 考虑不同冲击激励条件对振动传递特性的影响. 首先采用传递矩阵法对未充液和充液周期管路的振动传递特性进行数值分析, 分析其带隙特性. 并利用有限元法, 研究不同冲击激励条件下(包括管壁冲击激励、流体冲击激励等)的流固耦合声子晶体管路振动传播特性及其影响规律.2 流固耦合理论与传递矩阵法2.1 充液声子晶体管路传递矩阵法充液管路振动模式有弯曲振动、轴向振动、扭转振动, 以及它们之间的复杂耦合振动, 其中弯曲振动指是图1中y方向的振动, 即垂直于管路轴线方向上的振动; 轴向振动指图1中x方向的振动,即沿管路轴线方向的振动; 扭转振动则是指管路在绕轴线进行的扭转振动, 其一般由旋转机械的主动力矩与负荷反力矩之间失去平衡引起的. 当内部流体以较高或较慢的速度流动时, 管路可能会弯曲或强烈振动, 而且在外部激励下, 管路主要会产生弯曲振动, 轴向振动和扭转振动较小, 可以忽略不计,故管路弯曲振动是主要的振动模式[43−45]. 因此, 研究弯曲振动对管路振动控制具有重要的理论意义. 目前研究管路弯曲振动的理论研究大多数基于梁模型.一般情况下, 当管路长度与管径长之比大于10时, 可以将管路考虑为欧拉梁模型. 为了计算能带结构, 这里我们对流固耦合管路进行简化, 假设管内的液体为理想液体(各向同性、均匀、不可压缩、线性), 液体流速以恒定的速度流动, 液体中未发生空泡现象, 忽略重力的影响, 充液管路弯曲振动Euler梁方程为[46,47]:(b)图 1 布拉格声子晶体管路结构示意图 (a)无限周期单元; (b)基本周期单元Fig. 1. Schematic diagram of Bragg phononic crystal pipeline structure: (a) Infinite periodic cell; (b) Basic peri-odic cell.m f m p 式中, E 为管路材料杨氏模量, I 为管路横截面转动惯量, w 为弯曲振动位移, p 为流体压力, A 为管路内横截面积, 为液体的单位长度质量, 为管路的单位长度质量, u 和t 为液体流速和时间.考虑管路未充液时, 振动方程(1)式可以简化为w (x,t )=W e kx e i ωt 对于一简谐波[48], (1)式的解可以写成 的形式, 则管路的弯曲振动方程可以表达为ωk 1,k 2,k 3,k 4对于给定的值 , (3)式中的波数k 有两个不同的虚数根和两个互为共轭的复数根, 分别记为, 则(1)式的解可以表示为x =na 构建的布拉格声子晶体管路见图1所示, 其中a 为晶格常数, l a为管路A 的长度, 则在单元n –1和单元n 之间的界面处的位移、转角、弯矩和剪切力都是连续的, 即在 处有[49]:W =[W 1,W 2,W 3,W 4]T 式中.x =na +l a 同理, 在单元n 中的管道A 和管道B 之间的交界面处的位移、转角、弯矩和剪切力都是连续的,即在 处有:根据(5)式和(6)式, 可以求得单元n 与单元n –1之间的关系为T =H2−1K 2K 1−1H 1式中 .由于声子晶体管路在x 方向的周期性, 根据Bloch 定理可以得到:q 式中 是轴向一维Bloch 波矢.因此, 无限周期管结构特征值是行列式的根:I 4×4ωq q T 式中 为 单位矩阵. 对于给定的 值, (9)式给出 的对应值, 根据 是实部还是虚部, 相应的波分别通过管道传播或被衰减. 同理, 可以从传递矩阵 获得振动传递的频率响应曲线(frequencyresponse function, FRF)[50].2.2 流固耦合管路振动基本原理通过流体力学N-S 方程理论和固体力学小变形弹性理论联合推导出的求解流固耦合的基本方程是如今使用较为普遍的模型, 主要包括4-方程、8-方程、12-方程和14-方程模型等, 目前4-方程模型和8-方程模型在实际应用中得到较为广泛的使用. 通常以Budenkov [51]在讨论Pochhammer 方程时采用的方法为参照, 对流固耦合问题构建合适的数学模型. 将流固耦合运动分解为轴向和横向运动等, 而后分别对其讨论, 最后将两类方程进行合成求解流固管路耦合振动问题.流体流动过程中遵循质量、能量、动量三大基本物理守恒定律, 当流体中混合有其他成分时, 还要遵循组分守恒定律[4]; 固体结构部分的控制方程主要遵循牛顿第二定律[52]. 流固耦合方程遵循基本的物理守恒定律, 在流固耦合交界面上满足流体域与固体域两相之间应力、温度、位移、热流量等变量的守恒或相等[53].目前, 直接耦合式解法和分离式解法是用来解决流固耦合问题最主要的两种方法. 直接耦合算法可以同时对流固耦合控制方程进行求解, 不存在时间滞后, 理论上较为理想; 分离解法则不必对流固耦合控制方程进行求解, 只需在不同求解器或者同一求解器中按照预先设置的求解顺序分别对流体和固体控制方程进行求解, 得到固体域和流体域的计算结果, 而后通过设置好的流固耦合面进行两相数据的交互传输, 当此刻收敛达到要求时进行下一时刻的计算求解, 依次计算求解最终结果.分离解法与直接耦合求解相比, 缺点主要是具有在流固耦合面上能量不完全守恒和时间滞后问题; 其优点是可以较好地结合流体力学和固体力学的方法和程序, 对内存要求较低, 计算速度较快,目前被应用于大多数商用CAE 软件中[4]. 第4节中基于ANSYS Workbench 平台建立的双向流固耦合分析模型就是采用分离解法对流固耦合方程进行求解的.3 充液声子晶体管路能带结构与带隙特性分析基于声子晶体理论, 构建布拉格声子晶体管l a l b a =l a +l b 路, 其结构示意如图1所示, 图1 (a)是无限周期单元, 图1 (b)是基本周期单元. 布拉格声子晶体管路是两种不同管壁材料A 和B 沿x 轴交替周期排布形成的周期管路, 其中单个周期单元中管段A 的长度为 , 管段B 的长度为 , 则周期管路的晶格常数 , 管路的半径为R , 管壁厚度为d .l a l b 本文研究对象为海水管路系统, 其脉动源假设为一台六叶片的离心泵, 转速为2500 r/min, 则推导出的其叶频和次倍频分别为250 Hz 和500 Hz,由于管路内径R 和管壁厚度d 尺寸为项目应用要求, 因此通过改变晶格常数a 和管段A 长度l a 和管段B 长度l b 来改变管路带隙, 为了使计算得到的管路带隙满足叶频和次频的振动控制要求, 计算中, 管段A 和B 分别采用结构钢和环氧树脂, 其材料参数如表1所示, 取管段A 的长度 = 0.25 m,管段B 的长度为 = 0.25 m, 管路的内径R =0.01 m, 管壁厚度d = 0.001 m, 管内介质为水, 密度为1000 kg/m 3, 介质内的声速为1400 m/s. 运用2.1节中由(7)式—(9)式求解传递矩阵T , 并计算上述参数下无限周期单元的能带结构图和频率响应.表 1 管路材料参数Table 1. Pipeline material parameters.材料名称杨氏模量/GPa密度/kg·m –3泊松比结构钢20078500.3环氧树脂4.3511800.3672图2是利用传递矩阵法计算的未充液布拉格声子晶体管路弯曲振动的能带结构和频率响应曲线, 其中图2 (a)是波矢实部与频率的关系曲线,可以表现带隙的频率范围, 图2 (b)表示具有5个周期的声子晶体管路的频率响应曲线. 由图可知,在0—800 Hz 的频率范围内存在两个衰减带隙-60-50-40-30-20-100102030100200300400500600700800波矢 k /p S a -1(b)频率f /H z频率f /H z频率响应FRF/dB图 2 未充液布拉格声子晶体管路的带隙特性 (a)能带结构; (b)振动频率响应曲线Fig. 2. Band gap characteristics of the liquid-unfilled Bragg phononic crystal pipeline: (a) Band structure; (b) Flexural vibration FRF.-40-30-20-10010203040100200300400500600700800(b)频率f /H z频率f /H z波矢 k /p S a -1频率响应FRF/dB图 3 充液布拉格声子晶体管路的带隙特性 (a)能带结构; (b)振动频率响应曲线Fig. 3. Band gap characteristics of the liquid-filled Bragg phononic crystal pipeline: (a) Band structure; (b) Flexural vibration FRF.70—90 Hz 和280—690 Hz, 其中观察振动频率响应曲线可知, 有限周期声子晶体管路的振动传递损失曲线较好地对应着无限周期声子晶体管路的带隙频率范围; 第二带隙的衰减强度远大于第一带隙, 且衰减最大可以低至–60 dB.图3是充液布拉格周期管路弯曲振动的能带结构和振动频率响应曲线, 可以发现充液管路在0—800 Hz 内出现3个衰减带隙, 分别是40—65 Hz 、180—340 Hz 和485—735 Hz, 表明当管路充液时,布拉格周期管路的弯曲振动带隙会向低频移动. 同时可以看出, 充液管路的第二带隙和第三带隙分别包含叶频与次倍频, 可以对离心泵引起的管路振动起到较好地抑制作用.4 流固耦合声子晶体管路振动特性仿真分析4.1 有限元模型及算法验证v in v out FRF =20×log (v out /v in )未考虑流固耦合效应时, 基于ANSYS Work-bench 平台, 利用谐响应模块, 在激励端施加幅值为1的速度信号, 记为 , 在响应端拾取速度信号, 记为 , 则由公式 计算频率响应, 得到5个周期的声子晶体管路振动频率响应曲线, 与传递矩阵法计算的振动传递响应相对比, 得到图4. 图4是5个周期未充液和充液布拉格管路的弯曲振动传递损失曲线, 其中蓝色虚线和黑色实线分别是有限元法和传递矩阵法的计算结果. 由图可知, 传递矩阵法和有限元法的计算结果比较吻合, 这有力地证明了传递矩阵法的准确性和有效性.图5是不同频率处未充液和充液布拉格声子晶体管路的速度幅值图, 其中图5(a)表示未充液声子晶体管路在f 为250, 500, 750, 1000 Hz 处的位移幅值. 可以发现, f = 500 Hz 和f = 1000 Hz 处管路的弯曲振动在前两个周期已经得到很大的衰减, 后半段的管路几乎没有发生振动, 表明布拉格声子晶体管路对带隙内的振动可以较好地抑制,且振动衰减效果明显. f = 250 Hz 和f = 750 Hz 都是带隙外的频率点, 两个频率处的位移幅值远大于带隙内的位移幅值, 且整个管路都处于振动状态, 此时, 弯曲振动可有效传递到管末端. 图5(b)表示充液声子晶体管路在f 为125, 250, 400,600 Hz 处的位移幅值. 可以发现, f = 250 Hz 和f =600 Hz 处管路的弯曲振动在前两个周期已经得到很大的衰减, 后半段的管路几乎没有发生振动, 表明充液布拉格声子晶体管路对带隙内的振动可以较好地抑制, 且振动衰减效果明显. f = 125 Hz 和f = 400 Hz 都是带隙外的频率点, 两个频率处的位移幅值远大于带隙内的位移幅值, 且整个管路都处于振动状态, 此时, 弯曲振动可有效传递到管末端.与图4中声子晶体管路振动频率响应曲线中的带隙相对应.进一步考虑流固耦合条件下声子晶体管路振动传递特性. 基于ANSYS Workbench 平台对不同冲击激励下流固管路进行流固耦合分析, 建立了双向流固耦合分析基本流程如图6所示, 参照图1声子晶体管路参数建立5个周期的声子晶体管路模型如图7所示. 模型选为瞬态结构和流体力学模频率响应F R F /d B频率响应F R F /d B频率f /Hz频率f /Hz 图 4 未充液和充液布拉格声子晶体管路弯曲振动频率响应 (a)未充液管路; (b) 充液管路Fig. 4. Frequency response of flexural vibration of liquid-unfilled and liquid-filled Bragg phononic crystal pipeline: (a) liquid-un-filled pipe; (b) liquid-filled pipe.kg /(m ·s )块. 管路长为2.5 m, 管路内径为0.02 m, 管壁厚度为0.001 m, 弹性管壁, 忽略管道阻尼影响. 流体部分选择水, 不可压缩流体, 其密度为1000 kg/m 3,温度设置为25 ℃, 动力黏性系数选择默认值0.001003 . 由于ANSYS Workbench 计算双向流固耦合时, 流体通过流固耦合面对管路结构传递的只是湍流运动产生的流体雷诺应力、黏性应力和脉动切应力的流体作用力, 不包括流体质量, 故在仿真计算轻质流体时结果较为准确, 但当ρe 管内流体为重质流体时, 仿真结果会产生较大的误差, 故需要在管路上引入附加质量∆m = r πr p 2. 本文的流体为水, 属于重质流体, 因此在管路建模时需要设置管路材料的当量密度 , 即ρ0ρf r in r out 式中, 为管路材料密度, 为流体密度, 为管路内径, 为管路外径. 管路材料选择表1中的结构钢和环氧树脂, 则仿真分析中设置的管路材料结构钢和环氧树脂的当量密度分别为12612 kg/m 3和5941.9 kg/m 3.m /s 本例中主要设置流体和液体接触的管道内壁面为流固耦合面, 设置限制两端面X , Y 和Z 方向位移为支撑边界条件, 即为固定约束(固支结构).Fluent 界面里设置不同的入口速度, 单位为 ,出口压力设置为零; 系统耦合分析界面设置耦合时间为0.0512 s 和耦合时间步0.0001 s, 选择双向耦合; 初始条件, 视为光滑管壁.(b)(a)(1) 第一带隙外f =250 Hz(2) 第一带隙内f =500 Hz(3)第二带隙外f =750 Hz (4) 第二带隙内f =1000 Hz (1) 第一带隙外f =125 Hz(2) 第一带隙内f =250 Hz(3) 第二带隙外 f =400 Hz(4) 第二带隙外f =600 Hz图 5 未充液和充液声子晶体管路不同频率处的速度幅值 (a)未充液管路; (b) 充液管路Fig. 5. Displacement amplitude of liquid-unfilled and liquid-filled phononic crystal pipeline at different frequencies: (a) liquid-un-filled pipe; (b) liquid-filled pipe.图 6 ANSYS Workbench 系统耦合配置方式Fig. 6. Coupling configuration of ANSYS Workbench system.出水口处进水口处450.00225.00675.00900.00 (mm)图 7 ANSYS 中建立流固耦合管路模型Fig. 7. Establishment of fluid-structure interaction pipelinemodel in ANSYS.4.2 管壁冲击激励条件下流固耦合声子晶体管路振动特性分析假设距离管路左端进水口处受到冲击载荷, 冲击波的形式满足以下方程:F max t 0t d 式中 = 200 N, = 0.0005 s, = 0.0001 s.冲击时间为0.0005 s, 在管路进出水口处拾取响应信号. 分别仿真计算未充液和充液管路的弯曲振动响应, 充液管路仿真分析时采用流固耦合仿真分析, 设置流速为0.管壁冲击激励的脉冲响应如图8(a), 利用快速傅里叶变换得到其频域分布如图8(b), 可以看出,由于管壁冲击激励的作用, 模型中产生的应力波具有0—5000 Hz 的宽频带.图9是5个周期声子晶体管路未充液和充液时的冲击振动特性. 其中蓝色实线和青色虚线分别表示进水口处速度信号时域以及通过快速傅里叶变换得到的频域分布和出水口处速度信号时域及快速傅里叶变换得到的频域分布. 频域图中阴影部分表示出口处的速度峰值较入口处的速度峰值小,表明在该频率范围内声子晶体管路具有较好的衰减效果. 对比图9(a)和图9 (b), 可以发现当管路充液时, 管路振动幅值无论在时域还是频域上都有所衰减, 表明当管路充液时, 由于流体质量的影响,外部冲击引起的管路振动减弱. 综合分析, 未充液声子晶体管路在270—625 Hz 内具有较好的衰减作用, 充液声子晶体管路在175—332 Hz 和488—725 Hz 内具有较好的衰减作用, 与第3节传递矩阵计算的未充液管路带隙280—690 Hz 以及充液管路带隙180—340 Hz 和485—735 Hz 相吻力/N幅值/d B时间/10-3 s频率/Hz图 8 管壁冲击脉冲响应及通过快速傅里叶变换得到的冲击模拟频域 (a) 管壁冲击时域; (b) 管壁冲击频域Fig. 8. Pipe wall shock impulse response and shock simulation frequency domain obtained by fast Fourier transform: (a) Time do-main of wall impact; (b) Frequency domain of wall impact.时间/s时间/s频率/Hz 频率/Hz10(a)(b)速度/m m S s −1速度/m m S s −1|速度(f )||速度(f )|图 9 未充液与充液声子晶体管路冲击振动响应 (a)未充液管路; (b) 充液管路Fig. 9. Shock vibration response of liquid-unfilled and liquid-filled phononic crystal pipeline: (a) liquid-unfilled pipe; (b) liquid-filled pipe.合, 表明未充液和充液布拉格声子晶体管路对管路外部冲击具有较好的抑制作用.图10表示未充液和充液声子晶体管路不同时刻的速度幅值图, 图10(a)表示未充液声子晶体管路在t 为0.001, 0.0025, 0.005, 0.01 s 处的速度幅值, 图10(b)表示充液声子晶体管路在t 为0.001,0.0025, 0.005, 0.01 s 处的速度幅值. 可以发现, 无论声子晶体管路是否充液, 其出口处的振动较入口处滞后, 且振动幅度较小, 这是由于管路入口处的冲击响应沿着管壁传播需要一定时间. 约在0.01 s,出口处振动幅度达到最大, 与图9中时域图中出口处的振动响应曲线相一致.接下来考虑流速对管壁冲击响应的影响, 设置流速分别为0, 10 m/s. 仿真分析得到流固耦合声子晶体管路在不同流速下的冲击振动响应.图11表示流固耦合声子晶体管路在流速为0和10 m/s 下的冲击振动响应, 图12表示流固耦合声子晶体管路在流速为0和10 m/s 下的出口处的振动响应, 由图可知, 当流速较小时, 流速改变,布拉格周期管路的衰减频率范围基本不变. 虽然随着流速的增大, 管路的衰减效果减弱, 但影响不大,这是由于管路在外部冲击作用下, 管路的振动主要由外部冲击引起, 管路内流对管路振动作用较小,但由于流固耦合效应, 流体运动产生的管壁作用力分布在管路内部流固耦合面上且前端由流体引起的管壁振动会向管路末端传递, 导致管路出口段的振动响应增大, 从而衰减强度降低.4.3 流体冲击激励条件下流固耦合声子晶体管路振动特性分析假设输流管路内流体流速初始状态为零, 当开泵或者开阀速度较快时, 流体流量发生急剧变化,(1)t =0.0010 s (2)t =0.0025 s (3)t =0.0050 s (4)t =0.0100 s (a)(b)(1)t =0.0010 s(2)t =0.0025 s(3)t =0.0050 s(4)t =0.0100 s图 10 未充液和充液声子晶体管路不同时刻的速度幅值 (a)未充液管路; (b) 充液管路Fig. 10. Velocity amplitude of liquid-unfilled and liquid-filled phononic crystal pipeline at different moments: (a) liquid-unfilled pipe;(b) liquid-filled pipe.时间/s时间/s(a)(b)频率/Hz频率/Hz速度/m m S s −1速度/m m S s −1|速度(f )|10|速度(f )|图 11 流固耦合声子晶体管路在不同流速下的冲击振动响应 (a)流速为0 m/s; (b) 流速为10 m/sFig. 11. Shock vibration response of fluid-structure interaction phononic crystal pipeline at different velocities of fluid: (a) Flow ve-locity is 0 m/s; (b) Flow velocity is 10 m/s.从而使流体流速发生剧烈变化, 假设流体流速发生变化时满足以下方程:V max t 0t d 式中, = 50 m/s, = 0.0005 s, = 0.0001 s.冲击时间为0.0005 s, 在管路进出水口处拾取响应信号.分别考虑单一材料管路(结构钢管)和布拉格周期管路, 以管路出口处和入口处某一截面的弯曲振动为研究对象, 仿真分析得到管路入口和出口处的速度时间曲线和速度频率曲线.图13是冲击流体激励下结构钢管和声子晶体管弯曲振动响应, 可以发现, 无论是单一材料管路还是声子晶体管路, 在时域上, 其振动响应发生突变出现在流体流速急剧变化时, 随着流速的衰减,管壁振动响应减小, 出口处管壁振动有所延迟, 且声子晶体管路的振动传递到出口处的时间较单一材料管路长, 表明声子晶体管对振动具有一定的抑制作用. 进水口处的振动响应较入水口处的响应略大, 这是由于冲击流体激励到达出口附近需要一定的时间, 流体流动过程中与管壁发生耦合作用, 能量有所耗散, 到达出口处流速略有降低, 因此振动响应略小. 在频域上, 单一材料管路的进水口和出水口处管壁的响应基本吻合, 但在170—210 Hz 范围内存在一定衰减, 而声子晶体管路在415—510 Hz 和575—625 Hz 范围内都存在衰减, 其衰减频段与第3节中带隙相接近但不完全重合, 表明冲击流体激励时, 由于管路流固耦合效应的存在, 流体通过流固耦合面对管壁的作用力分布在整个管路内部,因此在出水口处不仅存在流体在出水口处引起的管路振动, 还存在前端由流体引起的管路振动向管路末端传递. 进一步对比图14中冲击流体激励下结构钢管与声子晶体管在进水口和出水口处振动响应, 可以发现, 进水口处, 单一材料管路在时域和频域上的振动较声子晶体管路略大, 在声子晶体管路进水口处, 由于管路材料环氧树脂材料较软,流体冲击引起的管路振动较单一结构钢管路略大;出水口处, 在时域上, 声子晶体管路出现峰值时间较单一材料管路滞后, 且峰值略小, 表明声子晶体管路可以有效抑制流体冲击引起的管路振动. 在频域上, 声子晶体管路与单一材料管路振动幅值相当, 在415—505 Hz 和585—625 Hz 范围内, 声子晶体管路振动幅值较小, 表明衰减程度明显. 进一步对比进水口处单一材料管路与声子晶体管路的振动响应, 可以发现声子晶体管路对流体冲击引起频率/Hz101010101010|速度(f )|图 12 流固耦合声子晶体管路出口处不同流速冲击振动响应Fig. 12. Shock vibration response of the outlet of fluid-structure interaction phononic crystal pipeline at different velocities of fluid.1010时间/s时间/s(b)频率/Hz 频率/Hz速度/m m S s −1速度/m m S s −1|速度(f )||速度(f )|图 13 冲击流体激励下 (a)结构钢管和(b)声子晶体管弯曲振动响应Fig. 13. Flexural vibration response of (a) structural steel pipe and (b) phononic crystal pipe under shock fluid excitation.。
《液压波动激振机理及实验研究》范文

《液压波动激振机理及实验研究》篇一一、引言随着液压传动系统的广泛应用,其稳定性及动力学行为已成为众多工程领域研究的重点。
液压波动激振现象,作为一种典型的动力学行为,对于液压系统的稳定性和工作效率有着重要的影响。
本文旨在研究液压波动激振的机理,并通过实验对理论进行验证。
二、液压波动激振机理液压波动激振现象主要源于液压系统内部压力的波动。
当液压系统中的压力发生周期性或随机性变化时,会引发系统内部的激振力,进而导致系统产生振动。
这种振动不仅会影响系统的稳定性,还可能对系统中的元件造成损伤,降低系统的使用寿命。
液压波动激振的机理主要包括以下几个方面:1. 液压系统压力波动:由于液压系统内部油液的可压缩性、管道的弹性以及外部负载的变化等因素,都会导致系统压力的波动。
2. 激振力的产生:压力波动会在液压系统内部产生激振力,这种力会作用于系统中的元件,使其产生振动。
3. 振动传播:振动在液压系统中的传播会受到系统结构、管道布局以及元件的刚度等因素的影响。
三、实验研究为了深入理解液压波动激振的机理,我们设计了一系列实验。
实验主要包括以下几个方面:1. 实验装置:实验装置包括液压泵、执行机构、传感器以及数据采集系统等。
通过改变系统的参数,如泵的转速、执行机构的运动轨迹等,来模拟不同的工况。
2. 数据采集与分析:在实验过程中,我们使用传感器实时采集液压系统中的压力、流量、振动等数据。
通过对这些数据进行分析,我们可以得到系统压力的波动情况以及激振力的变化规律。
3. 结果与讨论:根据实验结果,我们分析了液压波动激振的机理。
我们发现,系统压力的波动与激振力的产生有着密切的关系。
此外,我们还发现,通过优化液压系统的设计参数,如管道布局、元件的刚度等,可以有效地降低液压波动激振的现象。
四、结论通过理论分析和实验研究,我们得出了以下结论:1. 液压波动激振现象主要源于液压系统内部压力的波动。
2. 激振力的产生与压力波动密切相关,且会作用于系统中的元件,导致其产生振动。
基于流固耦合的液罐车液体冲击力分析

第29卷第4期江苏理工学院学报JOURNAL OF JIANGSU UNIVERSITY OF TECHNOLOGY Vo l.29,No.4 Aug.,20232023年8月晃动是一种由物体内部运动引起的自由表面现象[1],非满载罐体中液体的晃动,会对罐体内壁产生较强的冲击力,因此,液罐车在转弯时的剧烈晃动易导致其侧翻[2]。
国内外有不少专家针对这一问题进行了相关研究。
王为等人[3]针对容器中的小幅晃动做了研究,认为此类运动属于自由表面线性运动;并基于此探讨了晃动阻尼与运动黏性系数、特征尺寸的关系;研究结果表明容器内阻尼并未对容器的整体晃动阻尼起突出作用。
贾心红等人[4]分析了液体晃动对侧翻稳定性的影响,为半挂式液罐车侧翻稳定性的研究提供了一定的理论基础。
吴文军等人[5]以球形贮箱内的液体晃动为例,进行了大量实验,并对比分析了实验结果与仿真结果。
Papas-pyrou等人[6]构建了水平圆柱形罐体的数学模型,研究在纵向外部激励下,充液比为50%时罐内液体的晃动效应。
Tetsuya等人[7]将圆柱形罐体中的液体等效为理想状态的液体,分析了弹性浮体对垂直激励的阻尼作用。
Ren等人[8]研究了弹性覆盖层的固有振型和主应变分布。
Han等人[9]基于半解析法,研究了部分填充水平圆柱形罐体的线性液体晃动的频率和振型。
Zhong等人[10]运用多频激励下圆柱形罐体中液体晃动模型的非线性控制方程,得到可能引起共振的频率组合。
Chiba等人[11]分析了液体晃动对罐体所受冲击力的影响,得到了耦合系统的频率方程。
Miao等人[12]利用激光衍射仪测量了碰撞瞬间激发的晃荡波参数,并在相同激发条件下得到了不同深度晃动波的衍射图谱。
曹占雪等人[13]基于流体子域法,研究了2个不同半径的环形刚性隔板对流体晃动频率及模态的影响。
王伟军等人[14]运用数值模拟,分析药箱防波板基于流固耦合的液罐车液体冲击力分析魏书萌,李波,贝绍轶,周丹,周鑫烨,顾甜莉(江苏理工学院汽车与交通工程学院,江苏常州213001)摘要:利用Fluent流体计算软件仿真设置液罐受到的加速度以及罐体内的充液比,分析液体冲击对罐内载荷变化的影响。
压力管道流固耦合振动数值模拟方法

压力管道流固耦合振动数值模拟方法在工业的生产和日常的生活中,使用的压力管道经常受到各方面的影响而导致振动的情况,可能是自身的原因,也可能是外部环境的影响。
如果管线在长时期内都受到振动的影响,那么应力集中部位往往会很容易产生疲劳感,材料疲劳情况加剧就会产生断裂的情况,然后引起严重事故,管道内的物质外泄会威胁着人民的财产生命的安全,所以要在生产中减少管道振动的情况,避免发生安全事故。
标签:压力管道;流固耦合;数值模拟在流体运输系统中,管道运输是一种最具有代表性的应用方式,已经广泛应用于各种工业和民用领域了,在多年的应用中,在能源运输等领域发挥了很巨大的贡献。
管道在运输进行中,管道内运输的流体不可能一直是匀速运输的,往往会因为各种可控和不可控的因素造成非正常的流动现象,这样往往会导致整个管道系统产生振动,导致系统运行的可靠性降低,导致一系列的状况,首先导致工作环境恶化、然后仪表精度受到不利影响、紧接着管道就会出现渗漏,最严重的时候一旦产生爆裂,就难免出现事故,比如1993年在湖北,阳逻发电厂发生了输水系统的多次连续事故,冷凝器周围发生了严重故障,伸缩节和泵房堵头都发生了变形导致的破坏。
1 压力管道的振动来源压力管道由管道本身、支架以及连接的设备共同构成了一个结构系统,如果外部或者内部有激振力的话,那么整个管道系统就会发生振动情况。
压力管道振动的振源分分为系统本身和系统外部两种,接下来进行具体分析。
首先,是来自系统自身的振动,一般是因为和管道相互连接的机器在运行中经常产生振动,或者管道内部的流体存在不稳定的流动状况而引起的振动;在外部原因上,一般是由于地震、风力以及海水流动等等。
振动本身是一种变动性的荷载,对压力管道本身来说是一种巨大的挑战,激振力大、危害就大,激振力小、危害就小,另外管道本身的抗振性能也很重要。
具体说来有如下因素可以进行影响:①气柱固有的频率,管道内进行流动的气体充满着弹性的时候,每次压缩机或者泵从管道进行吸气排气的时候,气柱都会因为受到干扰,导致出现振动。
航空液压管路流固耦合振动传递矩阵模型分析

航空液压管路流固耦合振动传递矩阵模型分析郭长虹;郭海鑫;权凌霄;李东;焦宗夏【摘要】将国产大飞机C919的一段多弯曲液压管路,按弯曲结构分为多个分段,基于目前公认的液压管路流固耦合14-方程分析了各段之间的关系,采用传递矩阵法创建了该段管路的完整传递矩阵动力学模型.进一步,基于Matlab软件编程求解该动力学模型的偏微分方程组,分析该管路在正常飞行振动载荷及功能冲击载荷作用下的流固耦合振动,得到其在3个方向激励下的轴向速度频域响应,并通过实验验证了该数学模型的分析结果.研究结果表明:3个方向激励下的响应频率相同,仅响应幅值会有所不同;管路在低频处的振动幅值较大,说明低频振动更为剧烈,更易引发谐振失效,在管路设计时要予以重视;所建立的传递矩阵动力学模型及其求解算法准确度均较高,误差最大仅为4.5%.%A section of multi-bending hydraulic pipeline of the domestic large aircraft C 919 is divided into multiple sub-sections according to the curved structure, the relationship between the subsections is analyzed based on the cur-rently shared fluidsolid coupling equation-14 for hydraulic pipelines, and a complete dynamical model for transfer matrixes for the section of the pipeline is established by using the transfer matrix method.Then,the system of par-tial differential equation of the model is solved based on Matlab programming, and the pipeline's fluidsolid cou-pling vibration under normal flight vibration load and functional impact load is analyzed,thus the frequency domain response in the axial velocity under three-direction excitation is obtained.The results of the model analysis are veri-fied by experiment.The experiment shows that the respective response frequencies under three directions of excita -tionare the same,only the amplitudes of the response aredifferent.Furthermore, the vibration amplitude of the pipeline at low-frequency is larger,which indicates that the low frequency vibration is more intense,and which is more likely to trigger resonant failure.The proposed transfer matrix dynamic model and its solution algorithm have high accuracy,and the maximum error is only 4.5%.【期刊名称】《高技术通讯》【年(卷),期】2017(027)011【总页数】9页(P966-974)【关键词】航空液压管路;流固耦合;动力学方程;传递矩阵法;频域响应【作者】郭长虹;郭海鑫;权凌霄;李东;焦宗夏【作者单位】燕山大学机械工程学院秦皇岛066004;燕山大学机械工程学院秦皇岛066004;燕山大学机械工程学院秦皇岛066004;中国航发北京航科发动机控制系统科技有限公司北京102200;燕山大学机械工程学院秦皇岛066004;北京航空航天大学自动化科学与电气工程学院北京100083【正文语种】中文0 引言飞机液压管路起着传输液压动力的作用,是飞行安全的关键保障之一。
液压激波作用下管道流固耦合的动力学建模

液压激波作用下管道流固耦合的动力学建模张慧贤;寇子明;吴娟;陆春月【摘要】human visual system; radiography image; image enhancement%为了研究在主动液压激波作用下管道振动的动力学特性,设计了一种液压激波变频控制系统,建立了激波作用下充液管道流固耦合的动力学模型.采用特征线-有限元法,用Newmark法编程,将由特征线法求得的流体各断面横向压力载荷施加到管道有限元的单元节点上,由此求得了管道横向各断面处及轴向的振动时程曲线,并通过快速傅里叶变换获取了管道横向及轴向的幅频特性曲线,试验发现,在激波作用下,充液管道的横向与轴向振动中基频的幅频特性吻合较好,而高阶频率由于谐波干扰信号非常严重,因此与数值模拟结果没有明确的对应关系.【期刊名称】《西安交通大学学报》【年(卷),期】2012(046)003【总页数】6页(P94-99)【关键词】液压激波;流固耦合;特征线-有限元法【作者】张慧贤;寇子明;吴娟;陆春月【作者单位】太原理工大学机械工程学院,030024,太原;黄淮学院电子科学与工程系,463000,河南驻马店;太原理工大学机械工程学院,030024,太原;山西省矿山流体控制工程中心,030024,太原;太原理工大学机械工程学院,030024,太原;山西省矿山流体控制工程中心,030024,太原;太原理工大学机械工程学院,030024,太原;山西省矿山流体控制工程中心,030024,太原【正文语种】中文【中图分类】O351.2;TP29由于流体压力和流量的变化会引起充液管道的振动,使管道的固有频率随压力和流量的增大而减小,因此当激振源频率与管道固有频率相等时,便发生共振,从而引发失稳破坏.金基铎等人[1]进行了充液管道两端不同支承方式及不同流态下共振响应的数值模拟,研究了管道在多种参数共同作用下失稳的临界值,为管道的失稳设计提供了理论基础.Per-Anders等人[2]在一维流体作用下对充液管道流固耦合进行了有限元分析,对自由振动下的瞬态响应进行了数值模拟.包日东等人[3]研究了充液管道在内流或内外流共同作用以及不同支承边界条件下的动力学特性.Paidoussis等人[4]用线性分析和试验的方法研究了脉动流激励下的失稳区域和参数共振现象.文献[5]通过一种变频控制的液压激波器,采用特征线法计算了基于水击理论的液压激振波沿管道的压力与流速分布,并通过试验验证了利用这种激波的可能性.本文在变频激波器[5]的基础上,将液压管道作为激振力产生振动的执行机构,通过三轴加速度传感器测试了管道上3个不同点的横向与轴向振动的振幅,通过傅里叶变换法(FFT)得到了充液管道上不同点在平面二维振动的幅频特性.然后,采用特征线-有限元模型,通过编程模拟出了管道流固耦合的动力学特性,并与试验结果进行了对比.1 系统组成及数学模型1.1 系统组成图1为由激波器、管网、液压缸组成的液压管道激振系统,激波器相当于一个快速启闭的阀门,由电机通过变频器控制,激波器的B端为进油口,A、C端为回油口,分别连接被控管道1和回油管道2,在激波器转阀旋转的过程中,液压缸将在差动与非差动之间进行切换.当转阀分别旋转到A、B、C端口时,由于液压阀的瞬间关闭,油液将会在激波器和液压缸之间产生强烈的液压冲击,这种在激波器和液压缸配合下产生的液压激振波作用将诱发管道产生振动.如果将被诱发振动的管道作为振动执行机构,通过铺设振动筛板等弹性板振动单元,将有望改变现有振动机构的振动模式.设计的液压激振系统的主要参数为:发生振动的管道1长1 800 mm,管外径Φ为34 mm,管壁厚度为5 mm,轴向弹簧的中径Φm为38 mm,钢丝直径ΦL为3.5 mm;泵的额定转速为1 500 r/min,额定压力为31.5 MPa,公称排量为63 m L/r;激波器电机磁极对数为3,功率为1.5 k W,变频器功率为3 k W.将3个三轴加速度传感器BZ1191分别安装在管道1的两端及中间,其安装点将液压缸至激波器之间的管道等分为4段,每个传感器各配BZ2703信号调理器(电压为1~5 V)并与PCI采集卡的3个通道相连.图1 管道液压激振测试系统原理图1.2 液压激波的特征线模型通过特征线法求解微分方程,可揭示液压激振系统脉动流的动力学特性,如果不考虑激波器的作用,则液压水击的连续方程及基本微分运动方程[6]分别为式中:p为压力;c为流体波速;α为管轴与水平面的夹角;v为流速;g为重力加速度;λ为阻力系数;D为管道内径;x为位置坐标,其正方向指向阀门;t为时间.为采用特征线法求解式(1)、式(2),沿图2所示的正特征线c+与负特征线c-积分[7-8],便可求出在特征线交点P处某一时刻的压力p(x,t)和流速v(x,t).将试验管道1沿x轴分成N 等份(见图1中的虚线),并保证各断面与图2所示流体各断面相重合.设每等份距离步长为Δx,时间步长为Δt=Δx/c,则c+与c-的差分方程分别为图2 激振管道的特征线-有限元模型式中:p P i、v P i分别为特征线交点P 处的压力及流速;pi、vi分别为管道断面处的压力及流速.式(3)、式(4)为特征方程组离散后的差分方程,通过编程即可实现数值解.边界条件的确定如下:管道1的上边界为振动液压缸,x=0,p i=p;下边界为激波器,设激波器按线性规律启闭,阀门开度τ=1-t/t s,t s为阀门关闭时间,开度在1和0之间,对应着全开与全关.阀门可视为孔口出流,即当x=L(管道1长度)时,v P i=(1-t/t s)φ(2gp P i)1/2,其中φ 为流速系数.1.3 流固耦合振动的有限元模型将图1中的管道1简化为梁模型,在保证流体特征线各断面与管道有限元节点重合的条件下,将由特征线法求得的流体各断面横向压力载荷施加到管道有限元的单元节点上,可求得各断面处的动态响应.基于Hamilton变分原理,忽略管道黏弹性,考虑管内流体压力效应和管道断面轴向力的作用,推导出的充液管道振动方程[1,9]为式中:m f为单位长度的液体质量;m p为单位长度的管道质量;E为管道材料弹性模量;I为管道断面对x轴的惯性矩;T为轴向力;A为管道的过流断面积.管道轴向为弹簧约束,轴向作用可视为简谐激振力作用下的强迫振动,即式中:ρ为流体密度;C D为冲击系数.采用Galerkin法对式(5)进行有限元离散,其振动方程[10]为式中:M e为充液管道单元的质量矩阵;φ为节点位移向量;C e为充液管道单元阻尼矩阵;K e为充液管道单元刚度矩阵;p e为单元节点激振力向量.考虑流-固耦合的作用,振动方程的各矩阵为式中:M ep为管道单元质量矩阵;M esf为单元固液耦合质量矩阵;C ep为管道单元阻尼矩阵;C esf为单元固液耦合阻尼矩阵;K ep为管道单元刚度矩阵;K esf为单元固液耦合刚度矩阵.由于同时考虑了管道的轴向与横向振动,因此得到式中:M ea、M le分别为管道单元轴向和横向的振动质量矩阵;K ea、K eb分别为轴向刚度矩阵和弯曲刚度矩阵.若忽略C ep,则相应的表达式为式中:U、Q为位移的形函数矩阵.根据有限元原理,各单元矩阵组装后的管道固液耦合振动方程为式中:M、C、K分别为充液管道的整体质量矩阵、整体阻尼矩阵、整体刚度矩阵;q为整体外载荷向量.2 数值计算2.1 流体动力学特性以图1所设计的液压激振测试系统为研究对象,则管道1为激振波的传输通道.综合管道流固耦合及阻力影响,设λ=0.02,p=4.5 MPa,将管道分成4段,共有5个计算断面.其中,断面1对应液压缸,断面5对应激波器,断面2、3、4分别与3个加速度传感器重合,Δx=0.9 m,Δt=5.35×10-4 s.由于不同的关阀时间对应不同的阀门开度,并会影响管道不同断面的流速及压力,因此为了提高计算精度,管道的分段数可根据管长适当增大.当系统压力为4.5 MPa、变频器频率为32 Hz时,通过编程计算出的各断面的激振压力p r值如表1所示.图3表明,管道各断面的输出为简谐振动,断面2至断面4的压强逐渐升高,说明液压缸至激波器的沿程各断面压力呈递增趋势.表1 各断面的微振压力值t/ms p r/MPa断面1 断面2 断面3 断面4 断面5 0.00 4.996 73 4.993 47 4.990 20 4.986 93 4.983 67 0.54 4.993 47 4.990 20 4.986 93 4.983 67 5.287 83 1.08 4.990 20 4.986 93 4.983 66 5.288 03 5.607 48 1.61 4.990 18 4.983 65 5.288 22 5.607 87 5.949 51 2.15 4.990 18 5.291 68 5.608 26 5.950 11 6.315 07||||||10Δt 5.808 18 6.621 88 7.441 48 8.270 38 9.116 58图3 各断面输出激振压力的变化曲线图4 反映了断面激振压力与系统压力的关系,这与图1中流体在激波器作用下的实际工作状态完全相同,表明所建数学模型的正确性.图4 断面处激振压力与系统压力的关系2.2 流固耦合的动力学特性采用Newmark法求解式(17),由于充液管道分为5个计算断面4个单元,每个节点对应3个自由度,因此组合后的矩阵M、C、K均为15阶×15阶的稀疏负矩阵.根据管道振动的初始值,计算t+Δt时刻的有效载荷向量及位移,然后根据位移计算出t+Δt时刻的速度和加速度.在满足Newmark参数α、β无条件收敛的情况下,α、β分别取0.5、0.25.从图5中可看出,断面2~断面4处的对应振幅依次增大,与图3中的各断面压力变化趋势相同,说明各断面振幅与断面压力成线性关系,而图4中断面处的激振压力随系统压力增大而增大,说明管道断面振幅可通过调节系统压力进行控制. 图5 充液管道横向振动的时程曲线在轴向力的作用下,管道轴向振动位移曲线如图6所示.由于管道轴向为弹性约束,因此图6所示的管道轴向振动时程曲线也是简谐振动,但振动的频率比横向振动的频率要大得多,并且管道横向振动响应与激振力不同步,振动响应明显滞后于激振力.相比图3,图6中管道轴向振动由于受到弹簧的作用,其振动频率远高于图3中流体各断面处的激振压力波频率.图6 弹性约束下管道轴向振动时程曲线2.3 幅频特性选取图1中管道第3断面处的节点为研究对象,设系统压力为4.5 MPa、变频器频率为32 Hz,对管道流固耦合振动方程的横向与轴向时程曲线进行FFT变换,由此获取的幅频特性如图7所示.由于管道横向振动为多自由度系统的振动,因此横向振动的幅频特性曲线峰值应有多个.轴向振动可视为在激振力作用下的单自由度受迫振动,幅频特性只有一个峰值(见图7).3 幅频特性对比图7 横向振动与轴向振动的幅频特性采用图1所示的三轴加速度传感器,对管道断面3处的横向振动及轴向振动的振幅进行测量,经积分信号调理器二次积分运算后接入四通道PCI采集卡,通过采集软件动态地采集数据,并经标度变换来滤除高次谐波.从图8、图9看出,管道的振幅随变频器设定频率f的增加而减小.当f为32 Hz 时,图8中横向振动的基频约33 Hz,图7中横向振动的基频约为40 Hz,图9中轴向振动的基频约为10 Hz,图7中轴向振动基频的数值模拟结果约为9 Hz.可见,充液管道上的横向与轴向振动基频的幅频特性与FFT幅频特性吻合较好,而高阶频率受谐波的干扰,使得其与数值模拟结果没有明确的对应关系.图8 充液管道横向振动的FFT幅频特性图9 充液管道轴向振动的FFT幅频特性4 结论(1)为了研究管道在液压激波作用下的振动控制,本文设计了一种液压激波变频控制系统,根据固液耦合矩阵,建立了激波作用下充液管道流固耦合动力学模型. (2)根据激波作用下一阶拟线性双曲型偏微分方程组的初始条件,采用特征线法编程计算出了有压脉动流沿充液管道的压力与速度分布.数值模拟结果表明,管道在激波作用下,各断面输出的横向激振力为简谐波,液压缸至激波器沿程各断面的激振压力呈递增趋势,且断面激振压力随系统压力增大而增大.(3)采用特征线-有限元法,将管道简化为梁-模型,用Newmark法编程将由特征线法求得的流体各断面横向激振压力载荷施加到管道有限元的单元节点上,由此求得了管道各断面处横向及轴向的振动时程曲线,并通过FFT法获取了幅频特性曲线.(4)与三轴加速度传感器实测幅频特性进行了对比分析,发现在激波作用下充液管道的横向与轴向振动中,基频的幅频特性与FFT幅频特性吻合较好,而高阶频率受谐波的干扰重,使得其与数值模拟结果没有明确的对应关系.【相关文献】[1]金基铎,宋志勇,杨晓东.两端固定输流管道的稳定性和参数共振[J].振动工程学报,2004,17(2):190-195.JIN Jiduo,SONG Zhiyong,YANG Xiaodong.Stability and parametric resonances of a clamped-clamped pipe conveying fluid[J].Journal of Vibration Engineering,2004,17(2):190-195.[2] PER-ANDERS G S.Dynamic finite element analysis of fluid-filled pipes[J].Computer Methods in Applied Mechanics and Engineering,2001,190:3111-3120. 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图4
10 、 波动方程模型下轴向中心线压力在 t = 1 、 15 、 30 、 45 ms 的分布情况
I: 78 - 82. [ 4] 李炳文, 朱冬梅, 刘刚华, 等. 柱塞悬浮式液压支柱密封方 J] . 煤炭学报, 2004 , 29 ( 3 ) : 367 - 370. 式的研究[ [ 5] 李炳文, 周玉萍, 张涛, 等. DWX 型液压支柱密封盖的有 J] . 煤炭科学技术, 2004 , 32 ( 12 ) : 45 - 47. 限元分析[ [ 6] 陈世其. DWX 型单体液压支柱动态特性的研究[D] .西 2004. 安: 西安理工大学, [ 7] 李继周. 落锤对立柱与安全阀系统冲击的计算[ J] . 煤炭 1998 , 23 ( 1 ) : 85 - 90. 学报, [ 8] 李吉. 液压支架内液体冲击问题的数学模拟[ J] . 阜新矿 1990 , 9 ( 4 ) : 100 - 106. 业学院学报, [ 9] 刘志远, CFX 单向流固耦合分 郑 源, 张文佳, 等. ANSYSJ] . 利水电工程设计, 2009 , 28 ( 2 ) : 29 - 31. 析的方法[
μ 为活柱体及油缸体材料的泊松比, 这里取 0 . 3 ;
- 11 2 β 为 5 % 乳化液的容积压缩系数,β = 55 × 10 m / N;
d1 、 d2 分别为油缸体的内、 d1 = 500 mm、d2 = 外径, 580 mm。 t) 根据液体运动的连续性条件得补充方程 p( x, = Mg t) u ( x , , p( x, t) 为工作介质瞬时压 - E 其中, A x
Pa; M 为 下 落 岩 体 总 质 量, kg; g 为 重 力 加 速 度, 力, m / s2 。 初始状态的边界条件为:
2011 年第 10 期
27 液压与气动 x u( x, 0 ) = f( x) = Mg - p0 , ( 0 ≤ x ≤ l) E A 0, ( 0 ≤ x < l) t) u ( x , = g( x) = t vm , ( x = l) t =0 u( 0 , t) = 0 2 Mg M u( x, t) t) u ( x , = + 2 EA x EA t x=l
2
计算流体力学流固耦合求解 耦合场分析是考虑两个或两个以上工程学科 ( 物
理场) 间相互作用的分析。 例如流体与固体的耦合分 即流固耦合 ( Fluid structure interaction ) , 流体流动 析, 的压力作用于固体, 固体将产生变形, 而固体的变形又 导致了流体的流道变化, 因此是相互作用的问题。 在 Cfx) 来实现单向 这里, 我们用 Ansys Workbench( Ansys流固耦合( FSI) 方法来分析。 Icemcfd 进行网 用 Workbench 对流体固体建模, 格划分, 并对边界层进行一定细化。 在流体和油缸之 间建 立 流 固 耦 合 面, 定 义 重 块 初 始 速 度 v m = 7 . 29 m / s, 时间间隔 0. 00003 s, 计算时间长度 0. 045 s。 由于径向压力变化很小, 我们主要研究统能够有效地控制各执行 系统的动作要求, 同时设计了双液压缸同步动作的同 步回路; 为了确保安全, 设计了液压互锁回路, 实现液 压自锁要求。 ( 3 ) 设计的不压井作业车液压控制系统经实验, 达到了预期的动作要求, 液压缸的强度和稳定性符合 设计要求。
参考文献: [ 1] 柴辛, 李云鹏, 刘锁建. 国内带压作业技术及应用状况 [ J] . 石油矿场机械, 2005 , ( 1 - 2) . [ 2] 许 贤 良, . 北 京: 国 防 工 业 出 版 王 传 礼. 液 压 传 动[M] 2006. 社, [ 3] 成大先. 机械设计手册( 第四版) [ M] . 北京: 化学工业出 2002. 版社,
本文研究内容是国资委“煤炭资源开采与环境保 “支护设备特性实验室 ” 护国家重点实验室” 项目 建设 重点设备之一 “立柱抗冲击性能试验台”前期结构设 将以上数据代入式( 2 ) 得: Fk = = π E1 I π Ed = 2 2 K LB 64 ( 1 + a) ( 1 + b) K2 L2 B π × 2 . 1 × 10 × 70 1 64 × 1 + × 1 + 1 × 1 2 × ( 5 . 54 × 10 3 ) 12 13
图2 CFD 模型下轴向中心线压力在 t = 1 、 10 、 15 、 30 、 45 ms 的分布情况
10 、 15 、 线压力分布, 图 2 是轴向中心线压力在 t = 1 、 30 、 45 ms 的分布情况。
可以看出, 在碰撞一瞬间, 接触面附近的工作介质 内压急剧升高, 然后以波的形式向下传播。 在传播的 过程中, 最大压力的数值有一个先上升后下降的趋势 , 在 25. 2 ms 有个 77. 88 MPa 的峰值。 3 动力学波动方程求解 在用波动方程分析前我们需要做如下假设 : ( 1 ) 工作介质为 x 轴方向的一维流动; ( 2 ) 忽略工作介质与活柱体、 缸体之间以及活柱 ; 体与缸体之间的摩擦 ( 3 ) 油缸体无轴向运动; ( 4 ) 各密封处无泄漏; ( 5 ) 活柱体及缸体等截面( 径向弹性变形除外) ; ( 6 ) 不计复位弹簧的影响。 支柱受到冲击振动时候的波动方程为 :
2011 年第 10 期 26 液压与气动
计部分的研究内容。综采工作面液压支柱的落锤冲击 试验是模拟采煤工作面有冲击倾向的煤层或坚硬顶板 给立柱施加的冲击载荷, 测试立柱 断裂后迅速沉降时, 的抗冲击性能。对立柱冲击载荷计算机模拟计算分析 是建立试验系统的理论基础, 以确定系统参数、 数据采 集和处理方式。目前, 对立柱受到冲击是内压的分析 [1 - 9 ] , 主要是动力学波动方程和数学理论去模拟 对流 体和固体局部压力和受力的状况了解不全面 。本文用 分析软件 Ansys workbench12. 1 对立柱整体建模, 并进 行流固耦合模拟得出工作介质内压分布 , 同时用动力 学波动方程对相同的模型进行模拟, 并对两种结果进 行对比分析, 互相验证准确性。 1 力学模型 液压立柱的模型如图 1 所示, 工作介质高度 l = 3 . 5 m, 直径 d1 = 500 mm, 初撑压力 p0 = 20 MPa, 缸筒 m = 30 t 的重物从 h = 3 . 2 m 高处 外径 d2 = 580 mm。 2 gh = 7 . 29 m / s 的速度与立柱顶 自由落体, 以 vm = 槡 端发生碰撞, 计算时间总长为 45 ms。 工作介质为乳 化液。忽略工作中各个部件之间的摩擦 , 密封无泄漏, ) 沿轴向等截面, 不计机械装置的阻力影响( 弹簧等。
2011 年第 10 期
25 液压与气动
冲击载荷下液压缸内压的流固耦合仿真与振动分析
王
1, 2 2 勇 ,王阳阳
The fluid-solid coupling analysis and vibration analysis of hydraulic cylinder internal pressure with axial impact loading
图3
网格分布
10 、 15 、 30 、 图 4 分别是轴向中心线压力在 t = 1 、 45 ms的分布情况。
( 3 ) 在衰减速度上, 两者差距较大, 因为在 Ansys workbench 流固耦合计算中是把流体和固体分开考虑 , 只对接触的边界层部分进行耦合计算; 而在波动方程 计算里则是把两者看成一个弹性体来考虑的 。
= 6 . 8 × 10 5 N Fa = Fk 6 . 8 × 10 = nk 3 5 = 2 . 26 × 10 N = 226 kN > 123 . 75 kN 因此在该位置, 活塞杆稳定性满足要求。 ( 2 ) 当活塞杆伸出长度最大时, 此时液压缸长度 最长, 由于井架倾斜一定角度, 此时液压缸活塞杆受到 的是拉力, 井架的载荷是由井架底座承受, 故此时的液 压缸活塞杆不会失稳。 所以液压缸活塞杆在整个过程中的稳定性满足 要求。 3 结论 根据不压井作业车的各部分的功能要求和运动要
3 5 4 2 3 4
櫘櫘櫘櫘櫘櫘櫘櫘櫘櫘櫘櫘櫘櫘櫘櫘櫘櫘櫘櫘櫘櫘櫘櫘櫘櫘櫘櫘櫘櫘櫘櫘櫘櫘櫘櫘櫘櫘櫘櫘櫘櫘櫘櫘櫘櫘櫘櫘 得出以下结论: 求设计了液压控制系统和液压缸 , ( 1 ) 设计的不压井作业车液压控制系统将不压井 装置和常规修井作业车的液压控制系统组合设计在一 起, 实现了一体化控制。
2
(
) (
2 t) / t2 - c2 2 u( x, t ) / x 2 = 0 u( x,
图1
计算模型
( 0 ≤ x ≤ l, 0 ≤ t ≤ ∞) E / ρ, m / s, E 为支柱 其中 c 为工作介质中的声速: c = 槡 油缸体的等熵容积弹性模量 Pa ;
2 2 2 E = E /2[ ( d2 2 + d 1 ) / ( d 2 - d 1 ) + μ + β E / 2]
(
)
{
流固耦合算出来的衰减比较迅速。表 1 是两种计算方 法下最大压力数值和出现时间的对比 。
表1 两种方法下最大压力数值和出现时间对比 最大压力数值 Cfx 波动方程 77. 88 MPa 75. 02 MPa 最大压力出现时间 0. 0252 s 0. 0195 s
(
)
vm = 槡 2 gh 碰撞前一瞬间重块的速度, h 重块自 p0 初撑压力。 由落体高度, n = 101 , 网格如图 3 所示, 其中 m = 4501 , 时间步 计算时间总长 0. 045 s。 长 0. 00001 s,
2 WANG Yong1, ,WANG Yangyang2
( 1. 中国矿业大学( 北京) 机电与信息工程学院 北京 100013 ; 2. 煤炭科学研究总院 北京 100013 )