冲縄県消防広域化等研究协议会规约等一覧
Study of B - rho pi decays at Belle
a r X i v :h e p -e x /0207007v 1 1 J u l 2002BELLEBelle Prerpint 2002-18KEK Preprint 2002-59Study of B →ρπdecays at BelleBelle Collaboration A.Gordon u ,Y.Chao z ,K.Abe h ,K.Abe aq ,N.Abe at ,R.Abe ac ,T.Abe ar ,Byoung Sup Ahn o ,H.Aihara as ,M.Akatsu v ,Y.Asano ay ,T.Aso aw ,V.Aulchenko b ,T.Aushev ℓ,A.M.Bakich an ,Y.Ban ag ,A.Bay r ,I.Bedny b ,P.K.Behera az ,jak m ,A.Bondar b ,A.Bozek aa ,M.Braˇc ko t ,m ,T.E.Browder g ,B.C.K.Casey g ,M.-C.Chang z ,P.Chang z ,B.G.Cheon am ,R.Chistov ℓ,Y.Choi am ,Y.K.Choi am ,M.Danilov ℓ,L.Y.Dong j ,J.Dragic u ,A.Drutskoy ℓ,S.Eidelman b ,V.Eiges ℓ,Y.Enari v ,C.W.Everton u ,F.Fang g ,H.Fujii h ,C.Fukunaga au ,N.Gabyshev h ,A.Garmash b ,h ,T.Gershon h ,B.Golob s ,m ,R.Guo x ,J.Haba h ,T.Hara ae ,Y.Harada ac ,N.C.Hastings u ,H.Hayashii w ,M.Hazumi h ,E.M.Heenan u ,I.Higuchi ar ,T.Higuchi as ,L.Hinz r ,T.Hokuue v ,Y.Hoshi aq ,S.R.Hou z ,W.-S.Hou z ,S.-C.Hsu z ,H.-C.Huang z ,T.Igaki v ,Y.Igarashi h ,T.Iijima v ,K.Inami v ,A.Ishikawa v ,H.Ishino at ,R.Itoh h ,H.Iwasaki h ,Y.Iwasaki h ,H.K.Jang a ℓ,J.H.Kang bc ,J.S.Kang o ,N.Katayama h ,Y.Kawakami v ,N.Kawamura a ,T.Kawasaki ac ,H.Kichimi h ,D.W.Kim am ,Heejong Kim bc ,H.J.Kim bc ,H.O.Kim am ,Hyunwoo Kim o ,S.K.Kim a ℓ,T.H.Kim bc ,K.Kinoshita e ,S.Korpar t ,m ,P.Krokovny b ,R.Kulasiri e ,S.Kumar af ,A.Kuzmin b ,Y.-J.Kwon bc ,nge f ,ai ,G.Leder k ,S.H.Lee a ℓ,J.Li ak ,A.Limosani u ,D.Liventsevℓ,R.-S.Lu z,J.MacNaughton k,G.Majumder ao, F.Mandl k,D.Marlow ah,S.Matsumoto d,T.Matsumoto au,W.Mitaroffk,K.Miyabayashi w,Y.Miyabayashi v,H.Miyake ae,H.Miyata ac,G.R.Moloney u,T.Mori d,T.Nagamine ar,Y.Nagasaka i,T.Nakadaira as,E.Nakano ad, M.Nakao h,J.W.Nam am,Z.Natkaniec aa,K.Neichi aq, S.Nishida p,O.Nitoh av,S.Noguchi w,T.Nozaki h,S.Ogawa ap, T.Ohshima v,T.Okabe v,S.Okuno n,S.L.Olsen g,Y.Onuki ac, W.Ostrowicz aa,H.Ozaki h,P.Pakhlovℓ,H.Palka aa,C.W.Park o,H.Park q,L.S.Peak an,J.-P.Perroud r, M.Peters g,L.E.Piilonen ba,J.L.Rodriguez g,F.J.Ronga r, N.Root b,M.Rozanska aa,K.Rybicki aa,H.Sagawa h,S.Saitoh h,Y.Sakai h,M.Satapathy az,A.Satpathy h,e,O.Schneider r,S.Schrenk e,C.Schwanda h,k,S.Semenovℓ,K.Senyo v,R.Seuster g,M.E.Sevior u,H.Shibuya ap,V.Sidorov b,J.B.Singh af,S.Staniˇc ay,1,M.Stariˇc m,A.Sugi v, A.Sugiyama v,K.Sumisawa h,T.Sumiyoshi au,K.Suzuki h,S.Suzuki bb,S.Y.Suzuki h,T.Takahashi ad,F.Takasaki h, K.Tamai h,N.Tamura ac,J.Tanaka as,M.Tanaka h,G.N.Taylor u,Y.Teramoto ad,S.Tokuda v,S.N.Tovey u,T.Tsuboyama h,T.Tsukamoto h,S.Uehara h,K.Ueno z, Y.Unno c,S.Uno h,hiroda h,G.Varner g,K.E.Varvell an,C.C.Wang z,C.H.Wang y,J.G.Wang ba,M.-Z.Wang z,Y.Watanabe at,E.Won o,B.D.Yabsley ba,Y.Yamada h, A.Yamaguchi ar,Y.Yamashita ab,M.Yamauchi h,H.Yanai ac,P.Yeh z,Y.Yuan j,Y.Yusa ar,J.Zhang ay,Z.P.Zhang ak,Y.Zheng g,and D.ˇZontar aya Aomori University,Aomori,Japanb Budker Institute of Nuclear Physics,Novosibirsk,Russiac Chiba University,Chiba,Japand Chuo University,Tokyo,Japane University of Cincinnati,Cincinnati,OH,USAf University of Frankfurt,Frankfurt,Germanyg University of Hawaii,Honolulu,HI,USAh High Energy Accelerator Research Organization(KEK),Tsukuba,Japani Hiroshima Institute of Technology,Hiroshima,Japanj Institute of High Energy Physics,Chinese Academy of Sciences,Beijing,PRChinak Institute of High Energy Physics,Vienna,Austria ℓInstitute for Theoretical and Experimental Physics,Moscow,Russiam J.Stefan Institute,Ljubljana,Slovenian Kanagawa University,Yokohama,Japano Korea University,Seoul,South Koreap Kyoto University,Kyoto,Japanq Kyungpook National University,Taegu,South Korear Institut de Physique des Hautes´Energies,Universit´e de Lausanne,Lausanne,Switzerlands University of Ljubljana,Ljubljana,Sloveniat University of Maribor,Maribor,Sloveniau University of Melbourne,Victoria,Australiav Nagoya University,Nagoya,Japanw Nara Women’s University,Nara,Japanx National Kaohsiung Normal University,Kaohsiung,Taiwany National Lien-Ho Institute of Technology,Miao Li,Taiwanz National Taiwan University,Taipei,Taiwanaa H.Niewodniczanski Institute of Nuclear Physics,Krakow,Polandab Nihon Dental College,Niigata,Japanac Niigata University,Niigata,Japanad Osaka City University,Osaka,Japanae Osaka University,Osaka,Japanaf Panjab University,Chandigarh,Indiaag Peking University,Beijing,PR Chinaah Princeton University,Princeton,NJ,USAai RIKEN BNL Research Center,Brookhaven,NY,USAaj Saga University,Saga,Japanak University of Science and Technology of China,Hefei,PR ChinaaℓSeoul National University,Seoul,South Koreaam Sungkyunkwan University,Suwon,South Koreaan University of Sydney,Sydney,NSW,Australiaao Tata Institute of Fundamental Research,Bombay,Indiaap Toho University,Funabashi,Japanaq Tohoku Gakuin University,Tagajo,Japanar Tohoku University,Sendai,Japanas University of Tokyo,Tokyo,Japanat Tokyo Institute of Technology,Tokyo,Japanau Tokyo Metropolitan University,Tokyo,Japanav Tokyo University of Agriculture and Technology,Tokyo,Japanaw Toyama National College of Maritime Technology,Toyama,Japanay University of Tsukuba,Tsukuba,Japanaz Utkal University,Bhubaneswer,Indiaba Virginia Polytechnic Institute and State University,Blacksburg,VA,USAbb Yokkaichi University,Yokkaichi,Japanbc Yonsei University,Seoul,South KoreaB events collected with the Belle detector at KEKB.Thebranching fractions B(B+→ρ0π+)=(8.0+2.3+0.7−2.0−0.7)×10−6and B(B0→ρ±π∓)=(20.8+6.0+2.8−6.3−3.1)×10−6are obtained.In addition,a90%confidence level upper limitof B(B0→ρ0π0)<5.3×10−6is reported.Key words:ρπ,branching fractionPACS:13.25.hw,14.40.Nd1on leave from Nova Gorica Polytechnic,Nova Gorica,Sloveniamodes are examined.Here and throughout the text,inclusion of charge con-jugate modes is implied and for the neutral decay,B0→ρ±π∓,the notation implies a sum over both the modes.The data sample used in this analysis was taken by the Belle detector[9]at KEKB[10],an asymmetric storage ring that collides8GeV electrons against3.5GeV positrons.This produces Υ(4S)mesons that decay into B0B pairs.The Belle detector is a general purpose spectrometer based on a1.5T su-perconducting solenoid magnet.Charged particle tracking is achieved with a three-layer double-sided silicon vertex detector(SVD)surrounded by a central drift chamber(CDC)that consists of50layers segmented into6axial and5 stereo super-layers.The CDC covers the polar angle range between17◦and 150◦in the laboratory frame,which corresponds to92%of the full centre of mass(CM)frame solid angle.Together with the SVD,a transverse momen-tum resolution of(σp t/p t)2=(0.0019p t)2+(0.0030)2is achieved,where p t is in GeV/c.Charged hadron identification is provided by a combination of three devices: a system of1188aerogelˇCerenkov counters(ACC)covering the momentum range1–3.5GeV/c,a time-of-flight scintillation counter system(TOF)for track momenta below1.5GeV/c,and dE/dx information from the CDC for particles with very low or high rmation from these three devices is combined to give the likelihood of a particle being a kaon,L K,or pion, Lπ.Kaon-pion separation is then accomplished based on the likelihood ratio Lπ/(Lπ+L K).Particles with a likelihood ratio greater than0.6are identified as pions.The pion identification efficiencies are measured using a high momentum D∗+data sample,where D∗+→D0π+and D0→K−π+.With this pion selection criterion,the typical efficiency for identifying pions in the momentum region0.5GeV/c<p<4GeV/c is(88.5±0.1)%.By comparing the D∗+data sample with a Monte Carlo(MC)sample,the systematic error in the particle identification(PID)is estimated to be1.4%for the mode with three charged tracks and0.9%for the modes with two.Surrounding the charged PID devices is an electromagnetic calorimeter(ECL) consisting of8736CsI(Tl)crystals with a typical cross-section of5.5×5.5cm2 at the front surface and16.2X0in depth.The ECL provides a photon energy resolution of(σE/E)2=0.0132+(0.0007/E)2+(0.008/E1/4)2,where E is in GeV.Electron identification is achieved by using a combination of dE/dx measure-ments in the CDC,the response of the ACC and the position and shape of the electromagnetic shower from the ECL.Further information is obtained from the ratio of the total energy registered in the calorimeter to the particle momentum,E/p lab.Charged tracks are required to come from the interaction point and have transverse momenta above100MeV/c.Tracks consistent with being an elec-tron are rejected and the remaining tracks must satisfy the pion identification requirement.The performance of the charged track reconstruction is studied using high momentumη→γγandη→π+π−π0decays.Based on the relative yields between data and MC,we assign a systematic error of2%to the single track reconstruction efficiency.Neutral pion candidates are detected with the ECL via their decayπ0→γγ. Theπ0mass resolution,which is asymmetric and varies slowly with theπ0 energy,averages toσ=4.9MeV/c2.The neutral pion candidates are selected fromγγpairs by requiring that their invariant mass to be within3σof the nominalπ0mass.To reduce combinatorial background,a selection criteria is applied to the pho-ton energies and theπ0momenta.Photons in the barrel region are required to have energies over50MeV,while a100MeV requirement is made for photons in the end-cap region.Theπ0candidates are required to have a momentum greater than200MeV/c in the laboratory frame.Forπ0s from BE2beam−p2B and the energy difference∆E=E B−E beam.Here, p B and E B are the momentum and energy of a B candidate in the CM frame and E beam is the CM beam energy.An incorrect mass hypothesis for a pion or kaon produces a shift of about46MeV in∆E,providing extra discrimination between these particles.The width of the M bc distributions is primarily due to the beam energy spread and is well modelled with a Gaussian of width 3.3MeV/c2for the modes with a neutral pion and2.7MeV/c2for the mode without.The∆E distribution is found to be asymmetric with a small tail on the lower side for the modes with aπ0.This is due toγinteractions withmaterial in front of the calorimeter and shower leakage out of the calorimeter. The∆E distribution can be well modelled with a Gaussian when no neutral particles are present.Events with5.2GeV/c2<M bc<5.3GeV/c2and|∆E|< 0.3GeV are selected for thefinal analysis.The dominant background comes from continuum e+e−→qB events and jet-like qi,j|p i||p j|P l(cosθij)i,k|p i||p k|,r l=),where L s and L qqD0π+ decays.By comparing the yields in data and MC after the likelihood ratiorequirement,the systematic errors are determined to be4%for the modes with aπ0and6%for the mode without.Thefinal variable used for continuum suppression is theρhelicity angle,θh, defined as the angle between the direction of the decay pion from theρin the ρrest frame and theρin the B rest frame.The requirement of|cosθh|>0.3 is made independently of the likelihood ratio as it is effective in suppressing the background from B decays as well as the qB events is used[14].The largest component of this background is found to come from decays of the type B→Dπ;when the D meson decays via D→π+π−,events can directly reach the signal region while the decay D→K−π+can reach the signal region with the kaon misidentified as a pion.Decays with J/ψandψ(2S) mesons can also populate the signal region if both the daughter leptons are misidentified as pions.These events are excluded by making requirements on the invariant mass of the intermediate particles:|M(π+π−)−M D0|>0.14 GeV/c2,|M(π+π0)−M D+|>0.05GeV/c2,|M(π+π−)−M J/ψ|>0.07GeV/c2 and|M(π+π−)−Mψ(2S)|>0.05GeV/c2.The widest cut is made around the D0mass to account for the mass shift due to misidentifying the kaons in D0 decays as pions.Fig.1shows the∆E and M bc distributions for the three modes analysed after all the selection criteria have been applied.The∆E and M bc plots are shown for events that lie within3σof the nominal M bc and∆E values,respectively. The signal yields are obtained by performing maximum likelihoodfits,each using a single signal function and one or more background functions.The signal functions are obtained from the MC and adjusted based on comparisons of B+→B0are assumed to be equal.The M bc distribution for all modes isfitted with a single Gaussian and an ARGUS background function[15].The normalization of the ARGUS function is left tofloat and shape of the function isfixed from the∆E sideband:−0.25 GeV<∆E<−0.08GeV and5.2GeV/c2<M bc<5.3GeV/c2.For the mode with only charged pions in thefinal state,the∆E distribution isfitted with a single Gaussian for the signal and a linear function withfixed shape for the continuum background.The normalization of the linear function is left to float and the slope isfixed from the M bc sideband,5.2GeV/c2<M bc<5.26GeV/c2,|∆E|<0.3GeV.There are also other rare B decays that are expected to contaminate the∆E distribution.For the mode without aπ0,these modes are of the type B0→h+h−(where h denotes aπor K),B→ρρ(including all combinations of charged and neutralρmesons,where the polarizations of theρmesons are assumed to be longitudinal)and B→Kππ(including the decays B+→ρ0K+,B+→K∗0π+,B+→K∗0(1430)0π+,B+→f0(980)K+ and B+→f0(1370)K+)[16].These background modes are accounted for by using smoothed histograms whose shapes have been determined by combining MC distributions.The three B→ρρmodes are combined into one histogram. The normalization of this component is allowed tofloat in thefit due to the uncertainty in the branching fractions of the B→ρρmodes.Likewise,the B→hh and all the B→Kππmodes are combined to form one hh and one Kππcomponent.The normalizations of these components arefixed to their expected yields,which are calculated using efficiencies determined by MC and branching fractions measured by previous Belle analyses[16,17].The∆Efits for the modes with aπ0in thefinal state have the signal compo-nent modelled by a Crystal Ball function[18]to account for the asymmetry in the∆E distribution.As for the B+→ρ0π+mode,the continuum background is modelled by a linear function withfixed slope.Unlike the B+→ρ0π+mode, a component is included for the background from the b→c transition.The pa-rameterization for rare B decays includes one component for the B→Kππ0 modes(B0→ρ+K−and B0→K∗+π−)[19]and one for all the B→ρρmodes.The normalization of the B→ρρcomponent is left tofloat while the other components from B decays arefixed to their expected yields.Table1summarizes the results of the∆Efits,showing the number of events, signal yields,reconstruction efficiencies,statistical significance and branching fractions or upper limits for eachfit.The statistical significance is defined assystematic error in thefitted signal yield is estimated by independently varying eachfixed parameter in thefit by1σ.Thefinal results are B(B+→ρ0π+)=(8.0+2.3+0.7−2.0−0.7)×10−6and B(B0→ρ±π∓)=(20.8+6.0+2.8−6.3−3.1)×10−6where thefirst error is statistical and the second is systematic.For theρ0π0mode,one standard deviation of the systematic error is added to the statistical limit to obtain a conservative upper limit at90%confidence of5.3×10−6.The possibility of a nonresonant B→πππbackground is also examined.To check for this type of background,the M bc and∆E yields are determined for differentππinvariant mass bins.Byfitting the M bc distribution inππinvariant mass bins with B→ρπand B→πππMC distributions,the nonresonant contribution is found to be below4%.To account for this possible background, errors3.7%and3.2%are added in quadrature to the systematic errors of the ρ+π−andρ0π+modes,respectively.Theππinvariant mass distributions are shown in Fig.2.Two plots are shown for theρ+π−andρ0π+modes,one with events from the M bc sideband superimposed over the events from the signal region(upper)and one with events from signal MC superimposed over events from the signal region with the sideband subtracted(lower).Fig.3 shows the distribution of the helicity variable,cosθh,for the two modes with all selection criteria applied except the helicity condition.Events fromρπdecays are expected to follow a cos2θdistribution while nonresonant and other background decays have an approximately uniform distribution.The helicity plots are obtained byfitting the M bc distribution in eight helicity bins ranging from−1to1.The M bc yield is then plotted against the helicity bin for each mode and the expected MC signal distributions are superimposed.Both the ππmass spectrum and the helicity distributions provide evidence that the signal events are consistent with being fromρπdecays.The results obtained here can be used to calculate the ratio of branching frac-tions R=B(B0→ρ±π∓)/B(B+→ρ0π+),which gives R=2.6±1.0±0.4, where thefirst error is statistical and second is systematic.This is consistent with values obtained by CLEO[20]and BaBar[21,22]as shown in Table2. Theoretical calculations done at tree level assuming the factorization approx-imation for the hadronic matrix elements give R∼6[3].Calculations that include penguin contributions,off-shell B∗excited states or additionalππres-onances[4–8]might yield better agreement with the the measured value of R.In conclusion,statistically significant signals have been observed in the B→ρπmodes using a31.9×106BWe wish to thank the KEKB accelerator group for the excellent operation of the KEKB accelerator.We acknowledge support from the Ministry of Ed-ucation,Culture,Sports,Science,and Technology of Japan and the Japan Society for the Promotion of Science;the Australian Research Council and the Australian Department of Industry,Science and Resources;the National Science Foundation of China under contract No.10175071;the Department of Science and Technology of India;the BK21program of the Ministry of Education of Korea and the CHEP SRC program of the Korea Science and Engineering Foundation;the Polish State Committee for Scientific Research under contract No.2P03B17017;the Ministry of Science and Technology of the Russian Federation;the Ministry of Education,Science and Sport of the Republic of Slovenia;the National Science Council and the Ministry of Education of Taiwan;and the U.S.Department of Energy.References[1] A.E.Snyder and H.R.Quinn,Phys.Rev.D48,2139(1993).[2]I.Bediaga,R.E.Blanco,C.G¨o bel,and R.M´e ndez-Galain,Phys.Rev.Lett.81,4067(1998).[3]M.Bauer,B.Stech,and M.Wirbel,Z.Phys.C34,103(1987).[4] A.Deandrea et al.,Phys.Rev.D62,036001(2000).[5]Y.H.Chen,H.Y.Cheng,B.Tseng and K.C.Yang,Phys.Rev.D60,094014(1999).[6] C.D.Lu and M.Z.Yang,Eur.Phys.J C23,275(2002).[7]J.Tandean and S.Gardner,SLAC-PUB-9199;hep-ph/0204147.[8]S.Gardner and Ulf-G.Meißner,Phys.Rev.D65,094004(2002).[9]Belle Collaboration,A.Abashian et al.,Nucl.Instr.and Meth.A479,117(2002).[10]E.Kikutani ed.,KEK Preprint2001-157(2001),to appear in Nucl.Instr.andMeth.A.[11]G.C.Fox and S.Wolfram,Phys.Rev.Lett.41,1581(1978).[12]This modification of the Fox-Wolfram moments wasfirst proposed in a seriesof lectures on continuum suppression at KEK by Dr.R.Enomoto in May and June of1999.For a more detailed description see Belle Collaboration,K.Abe et al.,Phys.Lett.B511,151(2001).[13]CLEO Collaboration,D.M.Asner et al.,Phys.Rev.D53,1039(1996).[14]These MC events are generated with the CLEO group’s QQ program,see/public/CLEO/soft/QQ.The detector response is simulated using GEANT,R.Brun et al.,GEANT 3.21,CERN Report DD/EE/84-1,1984.[15]The ARGUS Collaboration,H.Albrecht et al.,Phys.Lett.B241,278(1990).[16]Belle Collaboration,A.Garmash et al.,Phys.Rev.D65,092005(2002).[17]Belle Collaboration,K.Abe et al.,Phys.Rev.Lett.87,101801(2001).[18]J.E.Gaiser et al.,Phys.Rev.D34,711(1986).[19]Belle Collaboration,K.Abe et al.,BELLE-CONF-0115,submitted as acontribution paper to the2001International Europhysics Conference on High Energy Physics(EPS-HEP2001).[20]CLEO Collaboration,C.P.Jessop et al.,Phys.Rev.Lett.85,2881(2000).[21]Babar Collaboration,B.Aubert et al.,submitted as a contribution paper tothe20th International Symposium on Lepton and Photon Interactions at High Energy(LP01);hep-ex/0107058.[22]BaBar Collaboration,B.Aubert et al.,submitted as a contribution paper tothe XXXth International Conference on High Energy Physics(ICHEP2000);hep-ex/0008058.Table1∆Efit results.Shown for each mode are the number of events in thefit,the signal yield,the reconstruction efficiency,the branching fraction(B)or90%confidence level upper limit(UL)and the statistical significance of thefit.Thefirst error in the branching fraction is statistical,the second is systematic.ρ0π+15424.3+6.9−6.29.68.0+2.3+0.7−2.0−0.74.4σρ+π−30144.6+12.8−13.46.820.8+6.0+2.8−6.3−3.13.7σρ0π0116−4.4±8.58.5<5.3-Experiment B(B0→ρ±π∓)×10−6B(B+→ρ0π+)×10−6RE v e n t s /16 M e VE v e n t s /3 M e V /c2(b) ρ0π+Signal backgrd02.557.51012.51517.52022.55.25.225 5.25 5.2755.3E v e n t s /18 M e VE v e n t s /2 M e V /c2(d) ρ+π-Signal backgrd051015202530355.25.225 5.25 5.2755.3∆E(GeV)E v e n t s /18 M e V(e) ρ0π024681012-0.2-0.10.10.2(GeV/c 2)E v e n t s /2 M e V /c2M bc (f) ρ0πSignal backgrd02468101214165.25.225 5.25 5.2755.3Fig.1.The ∆E (left)and M bc (right)fits to the three B →ρπmodes:ρ0π+,ρ+π−and ρ0π0.The histograms show the data,the solid lines show the total fit and the dashed lines show the continuum component.In (a)the contribution from the B →ρρand B →hh modes is shown by the cross hatched component.In (c)the cross hatched component shows the contribution from the b →c transition and B →ρρmodes.102030405060+0(GeV/c 2)E v e n t s /0.1 G e V /c2M(π+π0)(GeV/c 2)E v e n t s /0.1 G e V /c2(GeV/c 2)E v e n t s /0.1 G e V /c2+-(GeV/c 2)E v e n t s /0.1 G e V /c2M(π+ π-)510152025Fig.2.The M (ππ)distributions for B 0→ρ±π∓(left)and B +→ρ0π+(right)events in the signal region.Plots (a)and (b)show sideband events superimposed;plots (c)and (d)show the sideband subtracted plots with signal MC superimposed.-1-0.500.51M b c y i e l d (E v e n t s )cos θh-1-0.500.51M b c y i e l d (E v e n t s )cos θhFig.3.The ρmeson helicity distributions for B 0→ρ±π∓(a)and B +→ρ0π+(b).Signal MC distributions are shown superimposed.。
CCCF-CPRZ-31：2019
认证机构的指定实验室负责明确单元划分、单元组合抽样/送样的具体 要求，并负责对型式试验送检样品的产品一致性情况进行核查，对单元产 品特性文件进行确认。
认证机构规定型式试验报告格式。型式试验结束后，指定实验室应严 格按照时限规定，向认证机构、认证委托人提交型式试验报告。
型式试验报告应完整描述单元产品的一致性情况及认证相关信息。 型式试验项目、型式试验工作时限、型式试验报告的有关规定见附件 5。 当认证委托人或相关方对型式试验过程或结论有疑义时，应在 15 个工 作日内向指定实验室提出申诉或投诉意见，指定实验室不得以各种理由拒 绝接受申诉或投诉，并应按型式试验合同约定、指定实验室受理申投诉具 体管理办法等规定进行处理，且在规定时限内通知申诉或投诉方。 6.2 工厂质量保证能力与产品一致性检查 型式试验合格后，方可进行工厂质量保证能力和产品一致性检查。 6.2.1 基本原则 生产者/生产企业应建立并实施有效保持工厂质量保证能力和产品一 致性控制的体系，保持机动车排气火花熄灭器产品的生产条件，保证产品 质量、认证标志、标识持续符合相关法律法规和标准要求，确保认证产品 持续满足认证要求。 生产者/生产企业应建立产品销售流向登记制度，按相关标准要求如实 记录、登记产品名称、批次、规格、数量、销售去向等内容，并按相关规 定将有关销售流向信息上传至“消防产品销售流向公开信息平台”，自觉 接受全社会监督。 认证机构应对生产者/生产企业的质量保证能力和产品一致性控制情 况进行符合性检查。 工厂质量保证能力和产品一致性控制的基本要求见附件 6。 6.2.2 工厂质量保证能力检查 认证机构应委派具有国家注册资格的产品认证检查员组成检查组，按 照《消防产品工厂检查通用要求》（GA 1035）及认证机构的相关要求，对 生产者/生产企业进行工厂质量保证能力检查。 检查应覆盖所有认证单元涉及的生产企业。必要时可延伸检查。 6.2.3 产品一致性检查 认证机构随机抽取经生产者/生产企业确认合格的产品，按照《消防产 品一致性检查要求》（GA 1061）及认证机构的相关要求进行产品一致性检 查。 6.3 认证评价与决定 认证机构对型式试验、工厂质量保证能力和产品一致性检查的结论和
模具日语
板牙 ダイス、ガタ 上弯曲冲针 上曲げパンチ 排样图 レイアウト 冲针弯曲 セリ铰刀 リーマ 下弯曲冲针 下曲げパンチ 成形冲针 成形パンチ(せいけい） 驱动 カム铣刀 エンドミルカッタ 范围、地域 エリア 鼠标 マウス 环保材 クロムフーリ钻頭 ドリル 气压孔 エアー抜き穴 冲针弯曲时引起的伤 セリキズ 一模两取 共取り(ともどり) 间隙 クリアランス、 气压 エアー 抛光 磨き(みがき） 送料架 アンコイラ－间隙板 スペーサー 压缩、凸打 コイニング 批量 ロット(LOT) 料架 アンコイラーレベラ成形 せいけい 刻印 刻印(こくいん） 成形部品流程方向 ロール目、 圧延方向 冲针弯曲时引起的镶块 ブッシュ、入れ子 部分交换 駒(こま）交換(こうかん） 接刀口 マッチ丝锥(攻丝） タップ 切断面 切断面(せつだんめん） 防止旋转 回り止め TA吊装 吊り(つり） 测定基准 測定基準(そくていきじゅん） 单发 単発(たんぱつ） 带台肩的固定销吊装螺丝 つりボルト 素材 素材(そざい） 顺送 順送(じゅんそう） 反弹 スプリングバック 砂轮 砥石(といし） 弓状的曲线 ソリ 塑胶 モールド 下孔 下穴(したあな）攻丝板手 タップハンドル 椭园 楕円(だえん） 淬火 焼き入れ(やきいれ） 拉深 絞り(しぼり） 六角板手 六角レンチ(ろっかく） 打痕 打痕(だこん） 回火 焼きもどし 垫片 シム(シックネス）螺丝 ネジ、キャップボルト 脱脂 脱脂(だっし） 锉 ヤスリ 平行、直线 ストレート小螺丝 サイメネジ 窒化处理 タフトライト処理(しょり） 回火后，韧性加强 焼きなまし 冲程 ス基米螺丝 セットスクリュー 正面 ダレ 突起（比平打抵） ヒットホーム 锐角 エッジ内六角螺丝 ボルト 后面 裏(うら） 压筋 セレーション 角 コーナー下模固定螺丝 下型止めネジ 根元 根元(ねもと） 导正销 パイロット 膨胀 ぼぅちゅぅ镶块固定螺丝 ブッシュ止めネジ 先端 先端(せんたん） 导正销、定位针 パ螺栓 ボールト、ボルト 破断面 破断面(はだんめん） 第一个最长的导正销 ファーストパイロット螺母 ナット 除毛刺研磨、打磨 バレル研磨(けんま） 短导正销 パイロットショート 下死点 下死弹簧 スプリング 冲压方向 抜き方向 长导正销 パイロットロング 铆接 カシメ细弹簧 コイルスプリング 躲避 逃げ(にげ） 导正孔 パイロット穴 压缩、凸打 コイニング 研磨 研磨(けんま） 躲避孔 逃げ穴 翻边孔、BR孔 バーリング 矫正 矯正(きょうせい） 光学研磨 プロファイル 波线部分 波線部(はせんぶ） 刃口 刃先(はさき） 活动块 シェッター 线切割 ワイヤ－カット 冲压加工 プレス加工(かこう） 弯曲顶料块 ハライ 镶块角为R1 ブッシュ锯床 コンターマシン 平行性 平行性(へいこうせい） 零散、散乱 バラツキ车床 旋盤(せんばん） 平面性 平面性(へいめんせい） 末成形冲针 ブランク铣床 フライス 凹 凹み(へこみ） 程序 プログラム 销定杆 ロックレベー摇臂钻床 ボール盤(ばん） 变形 変形(へんけい） 加强层 補強リブ(ほきょう） 滑块 スライド 油石 オイルストーン 变更 変更(へんこう） 型腔 掘り込み(ほりこみ） 滑板 スライド板 定位销（固定销） ノックピン 材料转送机 ホイスト 冲压机的定盤 ボルスター 滑牙 バカ穴 冲针 パンチ 千分尺 マイクロメ－タ－ 不成形工程 アイドルステージ 板中心 プレートセンター 放电机 放電機(ほうでんき） 千分尺 マイクロ 组装品 アッセンブル(ASSY品） 制品 製品 顶针、（顶料销） キッカピン、(押しピン) 弯曲角度 曲げ角度(まげかくど） 防止上浮 浮き上が顶针、（顶料销） バタツキ防止ピン 内角 曲げコーナー 伸展率 伸び 纳品 納品(のうひん） 上模座 上型ダイセット 平 フラット 胶棒 ウレタン 整理号码 整理番号(せいりばんごう） 冲针垫板 パンチバッキングプレート 半打 半打ち(はんうち） 送料高度 送り線高さ 两枚组合 二冲针固定板 パンチプレート 面打 面打ち 参数、设定值 オフセット 扭矩 トルク冲针固定板 植え込み(うえこみ） 平打 平打ち(ひらうち） 小缺口 チッピング 手册 マニュアル 上模垫板 ストリッパーバッキングプレート 重打 重ね打ち 压、砸 潰し(つぶし） 断开、切断 ス上模导板 ストリッパ－プレート 毛刺 バリ、カエリ 砂纸 サンドペーパー 弹块 ノックアウト 下模导板 ダイプレート、ダイ 竖着的毛刺 縦バリ(たて） 磨砂机 サンドミル 装饰 飾る(かざる)下模 メ型 横着的毛刺 横バリ(よこ） 砂箱 サンドボックス 铁锤 ハンマ下模垫板 ダイバッキングプレート 收藏拒 ラック 升降机 ホイスト 钻石粒下模座 下型ダイセット 最后断切面 最終切断面(さいしゅうせつだんめん）材料板（料带） スケルトン 自然R 自然R(しぜん） 钢缆、钢丝绳 ワイヤロ材料 材料(ざいりょう） 斜线部 斜線部(しゃせんぶ）、ハンチング 升降机、电梯、吊车 リフト 导料销 ガイドレール(リフタ) 裂纹 クラック 升降机、小型起重机 リフター 挡块板 つきあて 线切割冲针 ワイヤーパンチ 防止下落 落下防止(らっかぼうし） （车床上的）卡盘、夹盘 チャッ小导柱 サブガイドポスト 攻丝模具 ロケーション 服装、装饰 ドレッシング 料把 ランナ 顶料块 材料上げ 传送带 ベルトコンベヤー 电磁盘 電磁(でんじ)チャック 突起 ヒットホーム 磨床 グラインダー 皮带打磨机 ベルトサンダー 磨光机打磨机 サンダー 麻布 ぅエステ磨床 研削盤(けんさくばん) 金刚石锉刀 ダイヤモンドャスリ 研磨机、磨床 ラッピングマシン 天幅宽 送量 板厚: 巾 ピッチ 板厚 碎片废料 スクラップ 研磨、磨擦、研磨机 ラッビング承认 承認(しょうにん） 卡片 カード 检查 チェック 优柔寡断 優柔不断(ゆうじゅうふだん） 正面图 正面図(しょうめんず） 多轴玫丝 多軸(だじく) 扣除 差し引く(さしひく) 尼龙套 プぅロ撬棒 梃(てこ) 绘图机 ドラフター 扣除 天引きする(てんびき) 糊胶水 ロックタイト叉车 パワーリフタ－ 带台肩的固定销 段付き(だんつ)ノックピン 试作 試作(しさく） V形折弯 薬紧急 緊急(きんきゅう） 图纸号码 図番(ずばん） 吊车 ホークリフト 斜面 テーパ选别 選別(せんべつ） 务必接触 密着の事(みっちゃく） 加强层 補強リブ(ほきょう） 取货单和发纳期 納期(のうき） 材质 材質(ざいしつ） QC工程表 QC工程表(こうていひょう） 同时切断 同時不可形成园角 R付け不可(ふか） 最小值 最小値(さいしょうち） 极小的事情 極小の事(きょくしょ孔径 穴径(あなけい） 最大值 最大値(さいだいち） 有无裂纹，损坏 亀裂、破損、無き事(きれつ油付在上面 油付着(あぶらふちゃく） 材料放置处 材料置き場(ざいりょうおきば） 形状 形状(け不规则园孔 異形穴(いけいあな） 作业区 作業区(さぎょうく） 限度样本 限度サンプル(げんど）板厚 板厚(いたあつ） 作业要领书 作業要領書(ようりょうしょ） 现品票 現品票(げんぴんひょう受入检查 受入検査(うけいれけんさ） 作成年月日 作成年月日(さくせいねんがっぴ） 包装 梱包(后面 裏面(うらめん） 左右对称 左右対称(さゆうたいしょう） 担当 担当(たんとう） 日常检查 搬运 運搬(うんぱん） 治具 治具(じぐ） 标准书 チェックシート 表面 表面(ひょうめん）A部详细 A部詳細(しょうさい) 贴纸表示 シール表示 备注 チャート記号(き外观 外観(がいかん） 重要尺寸 重用寸法(じゅうようすんぽう） 注意事项 注記(ちゅうき） 初品外形 外径(がいけい） 出货 出荷(しゅっか） 测定值的书写格 データ様式(ようしき） 品名 品名改订理由 改定理由(かいていりゆう） 出库 出庫(しゅっこ） 数量 数量(すりょう） 对称尺寸 振频度确认 確認頻度(かくにんひんど） 主任 主任(しゅにん） 管理项目 管理項目(かんりこうもく科长 課長(かちょう） LOT构成 LOT構成(こうせい） 关连尺寸 関連寸法(かんれんすんぽう） 主要模具 金型(かながた） 参照右图 右図参照(ゆうずさんしょう） 机种名称 機種名(きしゅめい） 伤板牙 ダイス、ガタ 上弯曲冲针 上曲げパンチ 排样图 レイアウト 冲针弯曲 セリ铰刀 リーマ 下弯曲冲针 下曲げパンチ 成形冲针 成形パンチ(せいけい） 驱动 カム铣刀 エンドミルカッタ 范围、地域 エリア 鼠标 マウス 环保材 クロムフーリ钻頭 ドリル 气压孔 エアー抜き穴 冲针弯曲时引起的伤 セリキズ 一模两取 共取り(ともどり) 间隙 クリアランス、 气压 エアー 抛光 磨き(みがき） 送料架 アンコイラ－间隙板 スペーサー 压缩、凸打 コイニング 批量 ロット(LOT) 料架 アンコイラーレベラ成形 せいけい 刻印 刻印(こくいん） 成形部品流程方向 ロール目、 圧延方向 冲针弯曲时引起的镶块 ブッシュ、入れ子 部分交换 駒(こま）交換(こうかん） 接刀口 マッチ丝锥(攻丝） タップ 切断面 切断面(せつだんめん） 防止旋转 回り止め TA吊装 吊り(つり） 测定基准 測定基準(そくていきじゅん） 单发 単発(たんぱつ） 带台肩的固定销吊装螺丝 つりボルト 素材 素材(そざい） 顺送 順送(じゅんそう） 反弹 スプリングバック 砂轮 砥石(といし） 弓状的曲线 ソリ 塑胶 モールド 下孔 下穴(したあな）攻丝板手 タップハンドル 椭园 楕円(だえん） 淬火 焼き入れ(やきいれ） 拉深 絞り(しぼり） 六角板手 六角レンチ(ろっかく） 打痕 打痕(だこん） 回火 焼きもどし 垫片 シム(シックネス）螺丝 ネジ、キャップボルト 脱脂 脱脂(だっし） 锉 ヤスリ 平行、直线 ストレート小螺丝 サイメネジ 窒化处理 タフトライト処理(しょり） 回火后，韧性加强 焼きなまし 冲程 ス基米螺丝 セットスクリュー 正面 ダレ 突起（比平打抵） ヒットホーム 锐角 エッジ内六角螺丝 ボルト 后面 裏(うら） 压筋 セレーション 角 コーナー下模固定螺丝 下型止めネジ 根元 根元(ねもと） 导正销 パイロット 膨胀 ぼぅちゅぅ镶块固定螺丝 ブッシュ止めネジ 先端 先端(せんたん） 导正销、定位针 パ螺栓 ボールト、ボルト 破断面 破断面(はだんめん） 第一个最长的导正销 ファーストパイロット螺母 ナット 除毛刺研磨、打磨 バレル研磨(けんま） 短导正销 パイロットショート 下死点 下死弹簧 スプリング 冲压方向 抜き方向 长导正销 パイロットロング 铆接 カシメ细弹簧 コイルスプリング 躲避 逃げ(にげ） 导正孔 パイロット穴 压缩、凸打 コイニング 研磨 研磨(けんま） 躲避孔 逃げ穴 翻边孔、BR孔 バーリング 矫正 矯正(きょうせい） 光学研磨 プロファイル 波线部分 波線部(はせんぶ） 刃口 刃先(はさき） 活动块 シェッター 线切割 ワイヤ－カット 冲压加工 プレス加工(かこう） 弯曲顶料块 ハライ 镶块角为R1 ブッシュ锯床 コンターマシン 平行性 平行性(へいこうせい） 零散、散乱 バラツキ 型腔深度为10mm 掘り针弯曲 セリ(せいけい） 驱动 カム保材 クロムフーリキズ 一模两取 共取り(ともどり)架 アンコイラ－) 料架 アンコイラーレベラール目、 圧延方向 冲针弯曲时引起的毛刺 セリバリマッチング(切り込み） 闭模高度 ダイハイトめ TAPE（型） タイプ单发 単発(たんぱつ） 带台肩的固定销 段付きノックピン(だんつき） そう） 反弹 スプリングバック下穴(したあな）れ(やきいれ） 拉深 絞り(しぼり）焼きもどし 垫片 シム(シックネス）平行、直线 ストレート火后，韧性加强 焼きなまし 冲程 ストロークットホーム 锐角 エッジコーナーイロット 膨胀 ぼぅちゅぅ销、定位针 パイロットピン、ガイド 螺丝帽的躲避 座ぐり(ざ） 最长的导正销 ファーストパイロット 头、帽（冲针) カサ销 パイロットショート 下死点 下死点(かしてん）ング 铆接 カシメット穴 压缩、凸打 コイニングリング 矫正 矯正(きょうせい）刃先(はさき） 活动块 シェッター顶料块 ハライ 镶块角为R1 ブッシュコーナーR1ラツキ 型腔深度为10mm 掘り込みブッシュ10mmランクパンチ 校平机 レベラロックレベー強リブ(ほきょう） 滑块 スライドほりこみ） 滑板 スライド板的定盤 ボルスター 滑牙 バカ穴ステージ 板中心 プレートセンターセンブル(ASSY品） 制品 製品度(まげかくど） 防止上浮 浮き上がり防止 样品 サンプル展率 伸び 纳品 納品(のうひん）码 整理番号(せいりばんごう）） 送料高度 送り線高さ 两枚组合 二枚合せ(にまいあわせ）セット 扭矩 トルク小缺口 チッピング 手册 マニュアル压、砸 潰し(つぶし） 断开、切断 スチッチオフンドペーパー 弹块 ノックアウト砂机 サンドミル 装饰 飾る(かざる)铁锤 ハンマイスト 钻石粒、（用开研磨） ボルトめん） 起重机、吊车 クレーン 休止 ホールトイヤロープ 用铣石笔修砂轮 砥石(といし) ドレッシングチング 升降机、电梯、吊车 リフト 工具、刀具 ツール起重机 リフター 挡块板 つきあてし） （车床上的）卡盘、夹盘 チャック 转换、转变 スチッチオーバー饰 ドレッシング 料把 ランナんじ)チャック 突起 ヒットホーム机 サンダー 麻布 ぅエステ研磨机、磨床 ラッピングマシン 天然水 シンナ-ップ 研磨、磨擦、研磨机 ラッビング 擦伤 かじる断 優柔不断(ゆうじゅうふだん）差し引く(さしひく) 尼龙套 プぅロシクき) 糊胶水 ロックタイトピン 试作 試作(しさく） V形折弯 薬研曲げ(やげんまげ)クリフト 斜面 テーパ强层 補強リブ(ほきょう） 取货单和发货票 伝票(でんぴょう）表(こうていひょう） 同时切断 同時抜き(どうじぬき）ち） 极小的事情 極小の事(きょくしょう） 同轴棒 通しピン纹，损坏 亀裂、破損、無き事(きれつ、はそん) 通过 通り場(ざいりょうおきば） 形状 形状(けいじょう） 停止 止まり） 限度样本 限度サンプル(げんど） 体育埸、货埸 トラックょ） 现品票 現品票(げんぴんひょう） 取数 取り数日(さくせいねんがっぴ） 包装 梱包(こんぽう） 光滑的事情 滑らかな事(なめらか） ） 担当 担当(たんとう） 日常检查 日常検査(にちじょうけんさ）ート 表面 表面(ひょうめん）ャート記号(きごう） 品质管理课 品質管理課う） 注意事项 注記(ちゅうき） 初品检查 初品検査(しょひんけんさ） 格 データ様式(ようしき） 品名 品名(ひんめい）数量 数量(すりょう） 对称尺寸 振り分け寸法(ふりわけすんぽう） 管理项目 管理項目(かんりこうもく） 保管 保管(ほかん）寸 関連寸法(かんれんすんぽう） 主要设备 重要設備） 机种名称 機種名(きしゅめい） 伤痕 傷(キズ）ウト 冲针弯曲 セリ(せいけい） 驱动 カム保材 クロムフーリキズ 一模两取 共取り(ともどり)架 アンコイラ－) 料架 アンコイラーレベラール目、 圧延方向 冲针弯曲时引起的毛刺 セリバリマッチング(切り込み） 闭模高度 ダイハイトめ TAPE（型） タイプ单发 単発(たんぱつ） 带台肩的固定销 段付きノックピン(だんつき） そう） 反弹 スプリングバック下穴(したあな）れ(やきいれ） 拉深 絞り(しぼり）焼きもどし 垫片 シム(シックネス）平行、直线 ストレート火后，韧性加强 焼きなまし 冲程 ストロークットホーム 锐角 エッジコーナーイロット 膨胀 ぼぅちゅぅ销、定位针 パイロットピン、ガイド 螺丝帽的躲避 座ぐり(ざ） 最长的导正销 ファーストパイロット 头、帽（冲针) カサ销 パイロットショート 下死点 下死点(かしてん）ング 铆接 カシメット穴 压缩、凸打 コイニングリング 矫正 矯正(きょうせい）刃先(はさき） 活动块 シェッター顶料块 ハライ 镶块角为R1 ブッシュコーナーR1散乱 バラツキ 型腔深度为10mm 掘り込みブッシュ。
回みやぎ医疗机器创生产学官金连携フェアの御案内
復興庁・文部科学省地域イノベーション戦略支援プログラム（東日本大震災復興支援型）知と医療機器創生宮城県エリア第2回みやぎ医療機器創生産学官金連携フェアの御案内■開催主旨医療機器創生に向け、宮城県内外の企業及び宮城県県内の大学、自治体、金融機関が一堂に会して連携を深めるとともに、シーズ、製品、技術、事業内容などを紹介、アピールする場として、ブース展示を柱とする「産学官金連携フェア」を今年度も開催いたします。
企業とシーズ開発研究者との交流はもちろんですが、県内外の企業間連携、自治体・金融機関等公的機関からの積極的支援を得る機会として御活用いただくことも大きな目的としています。
医療機器産業へ参入するための技術シーズや開発事例等の講演を合わせて行うとともに、薬事の専門家による相談コーナーや技術の専門家による技術相談コーナーも設けます。
本産学官金連携フェアへ多数御参加賜りますよう、御案内申し上げます。
■主催知と医療機器創生宮城県エリア■日時平成27年7月2日（木）開会：13時00分～13時10分展示会：13時10分～17時30分講演会：13時30分～15時30分交流会：18時00分～19時30分■会場AER（アエル）仙台市青葉区中央1丁目3番1号5F多目的ホール（受付・ブース展示会場）6Fセミナールーム（講演会・交流会会場）＜入場無料＞注）5F多目的ホール前の受付にて御登録ください。
ブース案内・講演資料をお渡します。
■式次第13：00開会あいさつみやぎ知と医療機器創生拠点推進協議会会長坂本尚夫13：05テープカット13：10ブース展示開始13：30講演開始、薬事・技術相談開始15：30講演終了17：30ブース展示終了18：00交流会(6Fセミナールーム)■講演会（あらかじめ5F受付にて御登録ください。
講演資料をお渡しします。
）13:30~1)「東北大学COI STREAMの研究シーズ紹介」東北大学革新的イノベーション研究機構副機構長・研究リーダー東北大学原子分子材料科学高等研究機構教授末永智一様2)「ものづくり産業を支える福岡県工業技術センターの新たな取り組み」福岡県工業技術センター所長神谷昌秀様3)「福島県医療産業集積プロジェクトについて」福島県商工労働部医療関連産業集積推進室長大越正弘様4)「Ｘ線位相イメージングの医用画像診断への利用」東北大学多元物質科学研究所教授百生敦様■相談会・薬事相談コーナー担当：上村英一先生・技術相談コーナー担当：宮城県産業技術総合センター事前にお申込ください。
防犯(防犯意识
■防犯（防犯意識、パトロール、街灯設置など）■防災（災害への対応、弱者対策など）■交通（道路、歩道、自転車など）■バリアフリー（道路の段差、歩道の幅、施設の入り口など）■情報（情報提供、発信方法、わかりやすさなど）■相談（相談窓口、相談の充実など）高齢者の孤独化が進むこと。
お隣も高齢化してきている。
21きめ細かい住民情報の掘り出し、通報が必要。
21単身の高齢者が増えてきている。
21単身高齢者の増加とその家族状況が良く見えない。
何か起こったときの対応の心配。
21老後、体に不自由になったときの生活・介護・ついの棲み家が不安。
21高齢化、身体が不自由になってきている。
若い人は仕事。
21孤立しやすい。
一人暮らしのお年寄り。
21施設は順番待ち（なかなか入れない）。
21高齢者や障害者の施設が近くにあれば良い。
22高齢の増加に伴う「生きがい」「健康づくり」「心の問題」「悪徳商法」などの問題が心配。
22入院への家族の付き添いを求めさせない病院。
老々介護には大変。
22病気になった高齢者が転院を迫られて困っている。
→長期入院できない。
22地域包括支援センター病院情報の斡旋をして欲しい。
22高齢化している。
23高齢者の閉じこもり（家族がいても）。
23一軒家では生活続けられない人も。
23高齢者夫婦、どちらかが倒れたらどうしよう。
24高齢者の閉じこもり。
24困ったら手を上げられるしくみ。
24高齢者（単身）が多く、助け合いがもっと必要。
24配食サービスだけでなく、もっと助け合いを！24人材育成。
24認知症になった方の支え方。
25単身老人の対応の仕方。
25ゴミ出しをするとき、足が痛いといっていますが手伝いをしたいのですがいいにくい。
25単身の高齢者・障害のある方がどこに住んいらっしゃるのか誰も知らない状況がある。
25一人暮らしになったときに誰か地域の方が見守りの責任者になって、頂けると良いと思います。
25閉じこもり引きこもり中高年予備軍を見つけること（プライバシーとの兼ね合い）。
社员名 - 一般社団法人日本内部监査协会
社員名 ㈱イムラ封筒 井村屋グループ㈱ ㈱伊予銀行 いるま野農業協同組合 イワキ㈱ 岩谷産業㈱ ㈱インテージホールディングス ㈱インテック ㈱インプレスホールディングス ㈱ヴァンドームヤマダ ヴィスコ・テクノロジーズ㈱ ウイン・パートナーズ㈱ 上野製薬㈱ 上野トランステック㈱ 上村工業㈱ ㈱魚力 ウシオ電機㈱ 独立行政法人 宇宙航空研究開発機構 ㈱ウッドワン 宇部興産㈱ 宇部マテリアルズ㈱ エア・ウォーター㈱ ㈱ＡＩＲＤＯ ㈱エアネット ＡＩＵ損害保険㈱ ㈱エイアンドティー 栄研化学㈱ エイチ・ツー・オー リテイリング㈱ ㈱エイチ・アイ・エス ㈱エイチーム ㈱エイチワン ㈱エイティング ㈱エイブル＆パートナーズ エイベックス・グループ・ホールディングス㈱ 英和㈱ ＡＩＧジャパン・ホールディングス㈱ ＡＩＧ富士生命保険㈱ ㈱エー・アンド・デイ ＡＯＳリーガルテック㈱
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社員名 エーザイ㈱ ＡＧＳ㈱ ㈱エージーテック エース証券㈱ エース損害保険㈱ ＡＤインベストメント・マネジメント㈱ ㈱ＡＤＫアーツ ㈱エーピーアイコーポレーション エームサービス㈱ ａｕ損害保険㈱ エクジット㈱ ㈱エクシング ㈱エクセディ 江崎グリコ㈱ ㈱エス・ディー・エス バイオテック ㈱エスイー ＳＦＰダイニング㈱ ㈱エス・エム・エス ＳＭＫ㈱ ＳＭＢＣコンシューマーファイナンス㈱ ＳＭＢＣ債権回収㈱ ＳＭＢＣスタッフサービス㈱ ＳＭＢＣ日興証券㈱ ＳＣＳＫ㈱ ＳＧシステム㈱ ＳＧホールディングス㈱ エステー㈱ ＳＢＩ損害保険㈱ ＳＢＳホールディングス㈱ ＳＢＳロジコム㈱ ㈱ＳＢＪ銀行 ＳＢプレイヤーズ㈱ エスフーズ㈱ エスペック㈱ ㈱エディオン ㈱エヌ・ティ・ティ エムイー エヌ・ティ・ティ・コミュニケーションズ㈱ ㈱Ｎ・フィールド ＮＲＩシステムテクノ㈱
市道别迫线灾害防除工事 - 広岛県庄原市のホームページへ …
建設工事請負契約条項 2 １．工事名 市道別迫線災害防除工事２．工事場所 庄原市総領町黒目３．工 期 着 手 契約締結の日完 成 平成27年12月28日４．特約条項 (1)工事の施工にあたっては道路の管理者と警察署長との協議に関する命令の制定により、道路管理者の行う通行の禁止又は制限の処分に伴う道路標識の設置、迂回路等信号装置又は手旗等による交通整理を厳正に履行すること。
(2)道路交通法による道路の使用許可を受けること。
(3)その他は一般入札条件のとおり５．その他 (1)特約事項のほか庄原市建設工事執行規則の定めるところによる。
(2)最終請負金額が500万円以上の建設工事（建築工事を除く。
）については、建設工事成績評定対象工事とする。
(3)最終請負金額が1000万円以上の建設工事（建築工事を除く。
）については、中間検査を実施する。
(4)工事成績点が６５点未満の場合は、指名除外措置の対象とする。
（建築工事を除く。
）上記工事の執行について、工事請負契約を締結し、その証として本書２通を作成し、当事者記名押印の上、各自その１通を所持するものとする。
一 般 入 札 条 件１．入札の日時平成27年8月4日(火) 9:00～17:008月5日(水) 9:00～16:00２．一般監督員庄原市役所本庁 建設課 第二土木係 主任技師 増永 直己３．設計図面 (1)設計図面 9 枚(2)仕様書 １ 冊（現場説明事項、入札条件等を含む。
）(3)標準仕様書は、広島県土木工事共通仕様書による。
４．入札について入札通知によるほか、つぎのとおりとする。
(1)入札が紙入札方式による場合、代理入札は、委任状を提出すること。
(2)本件工事については、入札保証金は免除する。
(3)無効入札等諸注意事項入札に関する事項、現場説明に関する事項、消費税施行に関する事項等については、入札公告、現場説明資料および庄原市が実施する条件付一般競争入札に参加する際の注意事項等に記載のとおりとする。
「救急看护认定看护师に期待される役割と机能」
ご紹介ありがとうございます。
武蔵野赤十字病院の西塔でございます。
どうぞよろしくお願いいたします。
まず初めに、このようなシンポジウムに発表の機会を与えてくださいました東京都と東京都医師会の皆様に感謝申し上げます。
さて、早速ですが、今回のテーマは「救急医療スタッフのさらなる資質の向上をめざして～チームとしての“救急医療”～」ということで、私は救急看護認定看護師の立場から、自施設の活動を通した報告をさせていただきたいと思います。
自施設の活動を紹介させていただく前に、まずは、ここ最近の救急医療や救急看護を取り巻く環境や背景についてお話ししていきたいと思います。
ここにいらっしゃる皆様は既にご存じのことと思いますが、救急医療は、こちらに示させていただきましたように、老若男女、診療科問わず、緊急性の高い低いも問わず、急病や事故、さらには災害医療など、いろいろな場面において初期段階に実施される医療であります。
ここで展開される救急医療の質が、その後の治療成績を左右すると言っても過言ではないでしょう。
医療の質に関連するものとして、技術や設備、連携などが上げられますが、医療の質に最も直結するのは救急医療に従事する救急隊員や医師、看護師などスタッフの技術であります。
また昨今、医療全般に対する国民の関心が高まっており、救急医療に求められる役割もますます高まっている現状があります。
このような背景を受けて、救急医療界では救急医療に従事するスタッフの資質を維持、向上するために、先ほど有賀先生のお話にもありましたように、こういったさまざまな検討会が行われ、救急医療体制が整備されてきました。
また、チーム医療の標準化に向けた各種コース、ＩＣＬＳやＢＬＳ、ＡＣＬＳといった蘇生法に関するコースやＪＰＴＥＣ、ＪＡＴＥＣ、さらには今年度立ち上がりましたＪＮＴＥＣなどの外傷コースも活発に行われています。
看護界においても、医療や看護の高度化、専門化に伴う時代の要請を受け、１９９５年には日本看護協会が作成した看護業務基準の中で、「看護師が専門的知識を持って実践して行くことの必要性」がうたわれ、専門的知識や技術を持った看護スペシャリストの育成を図るために、認定看護師制度が発足いたしました。
菊 池 功 - 新潟県建设业协会
【主催】
新潟県商工会連合会 （社）新潟県建設業協会 新潟県 国土交通省北陸地方整備局 北陸地区建設産業再生支援総合連絡会議
【 日 時 】 平成２３年
11 月 1 日 （ 火 ） １４：００ ～ １６：３０
【 会 場 】 長岡新産管理センター 大会議室
(長 岡 市 新 産 ２丁 目 １番 地 ４ ℡ 0258-46-6300)
【 定 員 】 １００名 （定 員 になり次 第 締 め切 らせていただきます） 【申込方法】 申込方法】 参加申込書にご記入のうえ、ＦＡＸにてお早めにお申し込み下さい。
参加 無料
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建筑设计防火规范
中華人民共和國國家標準建築設計防火規範Code of Design on Building Fire Protection and PreventionGB50016-×××（送審稿）主編部門：中華人民共和國公安部批准部門：中華人民共和建設部施行日期：2001年****月***日關於發佈國家標準《建築設計防火規範》的通知建標[2001]***號根據我部《關於印發"一九九八年工程建設國家標準制訂、修訂計劃（第一批）"的通知》（建標[1998]94號）要求，由公安部天津消防科學研究所會同有關單位共同修訂的《建築設計防火規範》，經有關部門會審，批准爲強制性國家標準，編號爲GB50016-2001，自2001年X 月X 日起施行。
原《建築設計防火規範》GBJ16-87（修訂本）同時廢止。
本規範由公安部負責管理，由公安部天津消防科學研究所負責具體解釋工作，由建設部標準定額研究所組織中國計劃出版社出版發行。
中華人民共和國建設部前言本規範是根據建設部建標[1998]94號《關於印發"一九九八年工程建設國家標準制訂、修訂計劃（第一批）"的通知》要求，對《建築設計防火規範》（GBJ16-87，修訂本）進行的全面修訂。
本規範共分十章，其主要內容有：總則，術語，廠房和倉庫，甲、乙、丙類液體、氣體儲罐與可燃、易燃材料堆場，民用建築，消防車道和進廠房的鐵路線，建築構造，消防給水和滅火設備，防排煙、採暖、通風和空氣調節，電氣等。
本規範修訂的主要內容有：一、重點協調了本規範自身及其與國家有關規範中有關條文的規定；進一步明確了輕鋼結構建築的防火設計要求。
二、增加術語一章，並對原名詞解釋作了補充與完善。
三、對建築構件的耐火極限作了部分調整，並對工業建築和民用建築的建築構件的耐火極限與燃燒性能分別進行了規定，並編入相應章節中。
四、對原規範章節的編寫進行了部分調整，將原"倉庫"一章中有關倉庫的規定，與"廠房"合併；其餘內容，單獨編入"甲、乙、丙類液體、氣體儲罐與可燃、易燃材料堆場"一章。