高能重离子碰撞夸克
【国家自然科学基金】_高能重离子碰撞_基金支持热词逐年推荐_【万方软件创新助手】_20140731
推荐指数 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1
2013年 序号 1 2 3 4 5 6
Hale Waihona Puke 2013年 科研热词 电荷变化截面 奇偶效应 同位旋效应 imqmd模型 gemini模型 cr-39探测器 推荐指数 1 1 1 1 1 1
2009年 序号 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26
科研热词 高能重离子碰撞 多重散射 高斯拟合 量子传输 粒子衰变 相对距离均方根半径 相对论连续谱hartree-bogoliubov理论 直接光子 电子碰撞激发 电子关联效应 激发态粒子衰变 滴线超核 椭圆流 强度干涉学 强作用力 平均自由程 夸克禁闭 夸克物质 多λ 超核 全相对论扭曲波方法 不对称因子 imaging计算方法 hbt关联 core-halo模型 alice实验 2π 关联函数
推荐指数 2 2 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1
2011年 序号 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17
科研热词 高能重离子碰撞 阈值能量 铅-铅碰撞 轻原子核 能源生产 胶子饱和 等效性 流体动力学 横质量分布 模型预测 惩罚因子 形式主义 多源理想气体模型 发光模型 反应系统 修改 中心度关系
2008年 序号 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26
科研热词 推荐指数 高能重离子碰撞 1 高能带电粒子 1 集体膨胀 1 阻抗板探测器 1 闪烁体探测器 1 软物理 1 起伏与关联 1 粒子产生 1 碰撞几何 1 相对论重离子碰撞 1 相对论连续谱hartree-bogoliubov理论 1 滴线超核xzc 1 气体比例 1 气体探测器 1 时间分辨率 1 探测效率 1 强子化 1 工作电压 1 夸克胶子等离子体 1 夸克-胶子等离子体物质 1 大型离子对撞机实验 1 多λ 超核 1 塑料闪烁体 1 光子谱仪 1 光子探测 1 alice实验 1
夸克组合模型及其在重离子碰撞中的应用
奇 异 抑制 因子 是 产生 的 ｓ 克 数 与 ｕ或 ｄ 夸
中的应用
３ １ 相对论 重离 子 碰撞 Ｒ Ｃ 和 夸 克胶 子 等 离 子 ． ＨＩ
体 ＱＧＰ Ｑ Ｄ的色 禁 闭使 得 强 子 成 为 强 相互 作 用 下 唯 Ｃ
一
异夸克 数与非 奇异 夸 克 数 不 相等 ， 引 进 奇异 抑 制 故
ｇ 或 ， ｇ 则进 行第 三步．
计算 ． 另外 ， 与正 负 电子 碰撞 中取 一维 的快度 近关联
不同， 在重 离子碰撞 中我 们 要 把 夸 克组 合 律 从一 维 推广 到 三 维 ， 横 向 上 加 上 尸ｒ 等 或 相 近 的 条 在 相
件…．
３ 观 察第 三个 部 分子 的类 型 ． 果第 三 个部 分 、 如 子 的重子数 与第一 个 部 分子 的不 同 ， 一 个 部分 子 第 将 与第三个 形成介 子 并 从快 度 轴 中移 出 ， 回第 一 返
因子 入． 正负 电子湮 灭 中 ， 有净 夸 克 ， 在 没 所有 的夸
区应该 产生 Ｑ Ｐ 因此 相 对论 重 离子 碰 撞 反应 的过 Ｇ ， 程 即为 碰 撞—— 产 生 Ｑ Ｐ — Ｑ Ｐ膨 胀 冷 却— — Ｇ— Ｇ
强子 化．
由此谢去 病等 人 总 结 出夸 克 组合 律 Ｑ Ｒ 的基 Ｃ
本 步骤 （ 并且 可 以证 明 ， Ｃ Ｑ Ｒ可 以 唯一 确定 所 有 夸 克的组合 方式 ） ：
用． 个夸 克的快度 差别越 小 ， 之 间相互作 用 的 两 它们 时 间越 长 ， 因此 有足 够 的时 间使一个 成为 色单 态
并组成 一个介 子． 如果前两个 夸 克不是 ｑ 口而是 同型夸 克 ， 例如 一 个正 夸 克对 钾． 可 以处 在六 重态 或 反三 重 态． 钾 如
重离子碰撞对核物质性质的影响分析
重离子碰撞对核物质性质的影响分析在探索物质微观世界的征程中，重离子碰撞实验成为了我们窥探核物质神秘性质的重要窗口。
这一研究领域不仅有助于我们深化对原子核结构和相互作用的理解，还对宇宙的起源和演化等重大科学问题提供了关键线索。
核物质，这个在微观尺度下充满神秘色彩的存在，其性质一直是物理学家们致力探究的焦点。
重离子碰撞作为一种强大的实验手段，为我们揭示了核物质在极端条件下的行为和特性。
首先，重离子碰撞会产生极高的能量密度和温度。
在这种极端环境中，核物质的状态会发生显著变化。
原本相对稳定的核子结构被打破，核物质可能会经历从普通核物质到夸克胶子等离子体（QGP）的相变过程。
QGP 是一种物质形态，其中夸克和胶子不再被束缚在强子内部，而是能够自由运动。
这种相变的研究对于理解物质的基本构成和相互作用具有极其重要的意义。
重离子碰撞还会对核物质的对称性产生影响。
在原子核中，质子和中子的分布以及它们之间的相互作用遵循一定的对称性规律。
然而，在重离子碰撞的高能量过程中，这些对称性可能会被破坏或发生变化。
例如，同位旋对称性在重离子碰撞中可能不再严格成立，这会导致质子和中子的分布出现不均衡，进而影响核反应的过程和产物。
从核物质的热力学性质来看，重离子碰撞导致的高能量密度和温度变化会引起热力学参数的剧烈改变。
例如，压力、熵和比热容等参数会与常温常压下的核物质有很大的差异。
这些变化不仅反映了核物质内部的微观相互作用，还为我们提供了研究热力学基本原理在极端条件下适用性的机会。
在动力学方面，重离子碰撞会引发强烈的集体运动。
例如，核物质可能会出现集体流现象，包括径向流、椭圆流等。
这些集体流的特征与核物质的初始状态、碰撞参数以及核物质内部的相互作用强度密切相关。
通过对集体流的研究，我们可以获取关于核物质粘滞性、热传导等动力学性质的信息。
此外，重离子碰撞还会影响核物质的电磁性质。
原子核本身具有一定的电荷分布，在重离子碰撞过程中，电荷的运动和分布会产生电磁场。
重离子碰撞实验中的强子物理学研究
重离子碰撞实验中的强子物理学研究重离子碰撞实验是一种重要的实验手段，用于研究强子物理学。
强子物理学是研究质子、中子和它们的衍生物质子、中子等粒子的相互作用的学科。
通过重离子碰撞实验，我们可以深入了解强子物理学的基本原理和性质，揭示物质的微观结构和宇宙起源的奥秘。
重离子碰撞实验通常使用高能量的重离子束流，如铅离子、铀离子等，加速到接近光速，然后使其相互碰撞。
碰撞产生的高能量粒子会在探测器中产生大量的次级粒子，这些次级粒子可以提供关于碰撞过程和产物的重要信息。
在重离子碰撞实验中，我们可以研究到一些特殊的现象，如夸克-胶子等离子体（QGP）的形成。
QGP是一种高温高密度的物质态，其中夸克和胶子不再被束缚在强子中，而是自由存在。
通过重离子碰撞实验，我们可以模拟宇宙大爆炸初期的高能量条件，进一步研究宇宙起源和演化过程。
在重离子碰撞实验中，我们还可以研究到强子物理学中的另一个重要问题，即夸克胶子等离子体的性质和相变。
夸克胶子等离子体的性质和相变对于我们理解物质的基本结构和性质具有重要意义。
通过重离子碰撞实验，我们可以研究夸克胶子等离子体的输运性质、热力学性质和相变过程，进一步揭示物质的微观结构和性质。
重离子碰撞实验还可以用于研究强子物理学中的其他一些重要问题，如强子的产生机制、强子的结构和性质等。
通过重离子碰撞实验，我们可以研究到一些稀有的强子态，如夸克胶子混合态、多夸克态等。
这些稀有的强子态对于我们理解强子物理学的基本原理和性质具有重要意义。
重离子碰撞实验是一项复杂而庞大的工程，需要高能量加速器和大型探测器的支持。
目前，世界各国已经建立了多个重离子碰撞实验装置，如欧洲核子研究中心（CERN）的大型强子对撞机（LHC）和美国布鲁克海文国家实验室的相对论重离子对撞机（RHIC）。
这些实验装置的建立和运行，为我们深入研究强子物理学提供了重要的平台。
总之，重离子碰撞实验是研究强子物理学的重要手段，通过模拟宇宙起源和演化过程，揭示物质的微观结构和性质。
物理学中的夸克物态研究
物理学中的夸克物态研究随着科学技术的不断发展，人们对于物质构成和本质的认识也越来越深入。
这其中最为关键的就是对于基本粒子的研究。
在基本粒子中，夸克是被认为最为基础的粒子之一。
因此，夸克物态的研究就显得尤为重要。
本文将介绍夸克的概念，夸克物态研究的背景与现状，并分析未来夸克物态研究的前景。
夸克的概念夸克是一种基本粒子，也是组成质子和中子等物质的基本构件。
夸克具有电荷、质量、自旋等基本性质。
早在20世纪60年代，美国物理学家莫瑞·盖尔曼就给出了现代夸克理论的基本框架。
他提出的夸克理论不仅能够解释质子、中子等强相互作用粒子的性质，还能够有效地预测夸克在高能物理学实验中的行为。
在此基础上，夸克物态的研究得以发展。
夸克物态研究的背景与现状夸克物态的研究源于理论上的猜想。
夸克由于其性质的内在复杂性，可能会出现一些奇异的物态，如夸克流体。
早在上世纪80年代，物理学家们就在理论上预测夸克流体的存在。
这种物态的出现将导致夸克之间的相互作用方式发生变化，进而影响到高能物理学实验的结果。
因此，在实践上探寻夸克物态的真实情况就成为当时物理学家们关注的焦点之一。
在夸克物态研究的过程中，物理学家们主要采用了两种方法：实验和理论。
通过与实验结果的比对，理论研究能够验证夸克物态的存在，并且更好地理解夸克在不同条件下的行为。
同时，在夸克物态研究中，由于夸克的质量特别小，量子色动力学（QCD）的运用十分广泛。
这种理论研究方式不依赖于实验，而是通过公式计算夸克的性质和特征，预测夸克物态研究的方向和未来发展方向。
目前，夸克物态研究已经得到了长足的进步，取得了许多具有重要意义的成果。
例如，2017年实验发现了夸克流体的存在。
通过研究重离子碰撞实验数据，实验者们提出了夸克流体的理论模型，并通过粒子径迹分析的方式证实了夸克流体的存在。
这项成果的出现为夸克物态的研究提供了实验验证的支撑，同时也为高能物理学理论的发展奠定了基础。
未来夸克物态研究的前景随着科学技术的不断发展，夸克物态研究将得到更多的支持和关注。
强相互作用中的夸克胶子等离子体
强相互作用中的夸克胶子等离子体强相互作用是粒子物理学中的一种基本相互作用力，描述了夸克和胶子之间相互作用的力。
夸克是构成质子和中子等核子的基本粒子，而胶子是传递强相互作用的介质粒子。
当夸克和胶子密集地聚集在一起时，形成了一种特殊的物质状态，称为夸克胶子等离子体。
夸克胶子等离子体是宇宙早期极高温高能密度的产物，这种态态所具备的独特性质对于理解宇宙的演化有着重要的意义。
本文将介绍夸克胶子等离子体的基本特征、形成机制以及在实验室中的研究进展。
一、夸克胶子等离子体的基本特征夸克胶子等离子体是一种极高温高能量密度的物质状态，其温度和能量密度远超过常规的物质。
在这种状态下，夸克和胶子之间的相互作用非常强烈，它们彼此之间不再以独立的粒子形式存在，而是形成一种高度相互关联的集体行为。
夸克胶子等离子体具有以下几个基本特征：1. 自由夸克与胶子：在夸克胶子等离子体中，夸克和胶子之间的相互作用非常强烈，以至于夸克无法再被束缚在质子或中子内部。
夸克和胶子在夸克胶子等离子体中表现出类似于自由粒子的行为。
2. 反应动力学：夸克胶子等离子体中的反应动力学与常规物质有着显著区别。
在高能核碰撞等实验条件下，夸克胶子等离子体会产生大量的夸克和胶子，从而形成强子，这种产生和重组的过程被称为夸克再组合。
3. 群体行为：由于夸克和胶子之间强烈的相互作用，夸克胶子等离子体显示出一定的群体行为，包括凝聚态物质中常见的流体行为，如黏性和流动性。
二、夸克胶子等离子体的形成机制夸克胶子等离子体的形成主要发生在极高能量的核碰撞中。
当两个高能核子以极高速度碰撞时，产生的能量密度非常大，足以打开夸克和胶子的束缚力，从而形成夸克胶子等离子体。
核碰撞实验通常在重离子加速器中进行，实验通过将两个重离子加速到接近光速，并使它们以相对靠近的角度碰撞。
在碰撞过程中，能量被转化为夸克和胶子的初始状态，形成一个极高温高能量密度的系统，即夸克胶子等离子体。
三、实验室中的夸克胶子等离子体研究进展近年来，随着重离子碰撞实验的发展，实验室中研究夸克胶子等离子体的技术和方法得到了显著进步。
强子对撞机中夸克胶子等离子体的物理性质
强子对撞机中夸克胶子等离子体的物理性质强子对撞机（LHC）是目前世界上最大和最强大的粒子加速器，它位于瑞士日内瓦的欧洲核子研究中心（CERN）。
LHC的建造和运行旨在研究微观世界的基本成分，其中之一是夸克胶子等离子体。
本文将针对LHC中夸克胶子等离子体的物理性质进行讨论。
1. 强子对撞机（LHC）简介强子对撞机是一种环状粒子加速器，主要用于高能物理实验。
LHC的主要目标是重现宇宙大爆炸后的条件，并通过高能对撞来研究物质的基本性质。
它是由一系列的加速器和碰撞区组成，其中夸克胶子等离子体是其中一个重要的研究对象。
2. 夸克胶子等离子体的形成在LHC中，夸克胶子等离子体是通过高能对撞中产生的。
当两束高能质子或重离子相撞时，会产生极高的能量密度，导致质子或重离子中的夸克和胶子相互作用。
在这个过程中，夸克和胶子会失去自由度，形成一种类似于液体的状态，即夸克胶子等离子体。
3. 夸克胶子等离子体的物理性质夸克胶子等离子体具有一些独特的物理性质，这使得它成为研究高能物理和宇宙起源的重要工具。
以下是几个关于夸克胶子等离子体性质的主要特点：3.1 高温高密度夸克胶子等离子体是一种高温高密度的物质状态。
由于高能对撞引起的巨大能量释放，夸克胶子等离子体的温度可以达到上千万摄氏度，比太阳表面的温度还要高。
同时，由于夸克胶子等离子体中夸克和胶子的超强相互作用，使得其密度非常之高。
3.2 强相互作用特性夸克胶子等离子体中夸克和胶子之间的相互作用非常强大，这一特性使研究者们能够更好地理解强相互作用的本质。
通过对夸克胶子等离子体的实验观测和理论模型推导，物理学家们可以更深入地研究夸克和胶子在高能条件下的行为。
3.3 短寿命特性夸克胶子等离子体的寿命非常短暂。
由于其高温高密度的状态，夸克胶子等离子体的存在时间仅为极短的瞬间，约为几个飞秒。
因此，研究夸克胶子等离子体需要特殊的技术手段和实验条件。
4. 夸克胶子等离子体的研究目的夸克胶子等离子体的研究对于我们理解宇宙的起源和演化过程具有重要的意义。
夸克胶子等离子体的排除体积效应
夸克胶子等离子体的排除体积效应夸克胶子等离子体是宇宙中极端高温、高密度条件下的一种物质形态。
它的存在对于了解宇宙的早期演化和强互作用的性质具有重要意义。
然而，在对夸克胶子等离子体的研究中，我们必须考虑到它的排除体积效应。
本文将探讨夸克胶子等离子体的排除体积效应对其性质和产生的影响。
夸克胶子等离子体是由夸克和胶子组成的一种高能量态物质。
夸克是构成核子的基本粒子，而胶子是介导强核力的粒子。
在宇宙的早期，温度和密度极高，夸克与胶子之间的相互作用很强，形成了夸克胶子等离子体。
通过重离子碰撞实验，科学家们成功地在实验室中再现了这种高能量态物质。
然而，当我们研究夸克胶子等离子体时，必须考虑到它的排除体积效应。
排除体积效应是指由于夸克和胶子之间的排斥力，它们不能无限靠近，从而占据一定的体积。
这是由于强相互作用的性质决定的。
夸克之间存在色荷，不同颜色的夸克之间具有排斥力，这导致了夸克胶子等离子体的排除体积效应。
夸克胶子等离子体的排除体积效应对其性质和演化起着重要的影响。
首先，排除体积效应使得夸克胶子等离子体的物态方程不再是理想气体的形式。
在理想气体中，分子之间不存在相互作用，从而占据的体积可以忽略不计。
但在夸克胶子等离子体中，夸克和胶子之间存在相互作用，从而体积不能忽略。
这使得我们必须采用更加复杂的方程描述夸克胶子等离子体的性质。
其次，排除体积效应还对夸克胶子等离子体的演化产生重要影响。
由于排除体积的存在，夸克和胶子在碰撞过程中受到排斥力的影响，从而影响了它们的散射过程。
这在一定程度上抑制了夸克胶子等离子体的演化速率。
此外，在高温、高密度条件下，夸克与胶子不断发生着强相互作用的过程，夸克与反夸克结合形成介子和重子，而胶子之间则通过强核力相互作用。
排除体积效应也会影响到这些强相互作用的发生过程。
最后，夸克胶子等离子体的排除体积效应对实验观测具有一定影响。
由于排除体积效应，夸克胶子等离子体在重离子碰撞实验中的产物粒子分布会受到一定的修正。
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13．高能重离子碰撞与夸克—胶子等离子体核阻塞能力，如核子—核和核—核碰撞所揭示的，表示的是发生.--
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碰撞的核物质在碰撞过程中所实际损失的能量部分。
由于碰撞核物质所损失的能量堆积在质心附近，因而高能核—核碰撞提供了一种能够产生非常高能量.--
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密度区域的极好手段。
13．1核阻塞能力与重子量“核阻塞能力”用来表示一个入射核子在与另一个核碰撞时所受到的核物质的阻塞程度。
除了
.--
-
是用来描述反应机制的一个重要的方面，核阻塞能力也与夸克—胶子等离子体的形成问题有关。
由于在入射核物质损失动能的同时伴随着大量的粒子产生.--
-
（主要是PI介子），因此在高能核—核中心碰撞中，一大部分的纵向能量转化为在碰撞系统质心附近产生的强子物质的能量。
核—核碰撞的阻塞程度将提示.--
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在质心附近的能量密度是否足够高，以致可以发生相变导致形成夸克—胶子等离子体。
高能重离碰撞可以被分成两个不同的能量区域：即每核子
.--
-
.--
的“无重子夸克—胶子等离子体”区域（或“纯夸克—胶子等离子体”区域），和每核子
GeV s 105-≈的“丰重子夸克—
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胶子等离子体”区域（或“阻塞”区域），这对应于在实验室系中每入射核子的能量大约几十个ＧeＶ.在无重子夸克—胶子等离子体区域，我们需要知道核阻.--
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塞能力以确定是否入射重子及靶重未被完全阻塞，而在质心区域只留下重子量很小的夸克—胶子等离子体。
在丰重子夸克—胶子等离体区事阻塞区，根据核.--
-
阻塞能力可以确定碰撞重子是否在质心系中被阻塞，并且堆积而形成一种重子密度很大的夸克—胶子等离子体。
对在质心系中每个核子能.--
-
量为几个GeV的碰撞，由于入射快度和靶核快度间差距为3—4个单位和洛仑兹收缩使得产生物质的重子密度可能非常高。
在这样高的重子密度下，重.--
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子物质的基态可能是解禁闭的夸克—胶子等离子体相，而不是处在强子相。
在这样的情况下会发生从强子相物质到解禁闭夸克—胶子等离子体的相变，在阻.--
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塞区域产生高重子量的夸克—胶子等离子体。
.--
-
.-- 在图13.1中给出了WA80
合作组所做的16O对各种靶碰撞的实验结果。
如果入射粒子没有被有效地阻塞，如靶核非常小
-
的情况，则入射核损失大的入射能量的几率是非常小的。
另一方面，当靶核足够厚并且碰撞参量足够小时，向前能量的传播将大为减少。
从图中可以看出，当靶.--
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核从C到Au 变化时，核的半径越来越大，非弹性散射质子的向前能量分布的最高峰，从接近于入射能量处移到只相当于入射能量的一小部分的能量处。
.--
-
图13.2中显示的质子数据主要.--
-
来自由于碰撞而减速的重子，而不是来逢于碰撞过程中重—反重子对的产生，这种产生对中心快度区域的贡献可以通过对较高能量下的Λ和Λ产额差的测.--
-
量来显示。
14.6 AGeV的Si+Al 的碰撞，入射束快度是 3.35,快度的分布在中心快度区有一个宽的平台，其数值几乎是一个常数。
平均来说，一个重子的快度.--
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被平移了约1.5快度单位，且重子的快度分布在一个宽的范围之内。
对于像Si和Al这样的小入射核和靶核的碰撞来说，这样大的快度平移意味着在重核的.--
-
碰撞中，重子阻塞是非常重要的。
在涉及重核的高能核—核中心碰撞中，重子物质将被减速并且失去几个单位的快度。
如果入射重子和靶重子的快度的间隔.--
-
远大于几个单位，则在一次中心碰撞后，入射重子和靶重子的快度将远离中心快度区。
当这种情况发生时，中心快度区的净重子量将是非常小的。
对于质心系中.--
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每核子能量为100GeV的核—核碰撞，入射快度与靶快度的间隔为10.7个单位。
入射快度同靶的快度间隔大得足以产生一种低重子量的中心快度区。
在这.--
-
些能量下的反应对于研究“无重子的夸克—胶子等离子体”区域将是有用的。
13.2高能核—核碰撞初始能量密度的Bjorken估计
.--
-
考察在质心系中的两个相同核的对头碰撞。
由于在纵向上有显著的洛伦兹收缩，可以用两个薄圆盘来表示两个碰撞的核。
只考虑高能的极端情况，这时可以忽.--
-
略纵向的厚度，同一核中核子的纵向坐标都可以近似认为是相同的。
图13.3(a)给出了在质心系中两个核碰撞前的图象，来自于.--
-
.--
-∞=
z且速度接近于光速的入射核B，与来自于+∞
=
z，速度也接近于光速的靶核A在时空点（z,t）=(0,0)相遇，两个核中的核子发生碰撞。
-
.--
-
每次非弹性核子—核子碰撞都伴随着大量的碰撞重子的能量损失。
由于重子损失了能量和动量，它们在碰撞后速度就会降低，但当能量非常高时，碰撞后.--
-
减速的重子仍可能有足够的动量前进，并离开碰撞区。
如图13.3(b)所示。
其中碰撞后的入射重子物质用B`表示，靶核重子物质用A`表示。
重子损失的能
.--
-
量积累在z=0附近区域，这种能量积累的本质上是近似可叠加的。
因此，当碰撞的核物质B`和A`在碰撞后彼此离开时（如果它们没有被阻塞），在一
.--
-
个短时间内会有大量的能量积累在一个小的空间区域内，这样在碰撞区产生的物质全有非常高的能量密度，但净重子量却很小。
.--
-
.-- Z=0碰撞区域附近积累的能
量的量子可以是夸克、胶子或强子，在这一区域的能量密度很高，由此导致了Bjorken设想。
如图13.4所示
-
13.3 夸克—胶子等离子体流体.--
-
动力学
在夸克—胶子等离子体的流体动力学的描述中，在系统演化的不同时空点上，系统的全部动力学由能量密度场 ，压力场P，.--
-
.--
温度场T ，以及四速度场τμμd dx u /=来描述。
在一个时空点的能量密度和压力P 是在以该点的流元速度为零的坐标系中测量的，在这个坐标系F*中，
-
.--
该点的速度（u*0, u*1, u*2, u*3
）为（1，0，0，0）。
能量密度ε，压力P 及温度T 之间的关系满足态方程),(T P εε=。
能量动量张量μνT 定义为在
-
垂直于方向的每单位三维表面积上没方向的动量。
这样，T00就是在垂直于第0方向的每单位三维表面积上沿第0方向的动量（能量）。
垂直于第0方
.--
-
.-- 向的三维表面积就是空间的体积。
因此，在流为静止的系F*中，我们有：ε=∆∆∆∆=32100*x
x x E T
类似地，对i,j=1,2,3,T ij 就是在
-
.-- 垂直于第j 方向的单位三维表面积上沿第i 方向的动量。
垂直于第１方向的三维表面元为32x x t ∆∆∆，因而在参照系Ｆ*中能
-
.--
量动量张量T*11为
32111*x x t P T ∆∆∆∆= t P ∆∆1
是作用在单位质量上于沿第1方向的力，作用在{2，3}方向的每单位面积的单位质量上沿
-
.--
第1方向的力，就是在{2，3}表面上沿第1方向的压力，因此，对一个压力是各向同性的流，我们有：
ij
ij P T δ=*
-
（13．6）和（13.7）式给了邮当流元处于静止时，以能量密度和压力表示的能量动量张量。
在任何其他参照系F中，所考虑的流元以四速度 u运动，其能量.--
-
.-- 张量μνT 能够通过张量变换，由
能量动量张量μν*T 而得到。
在进
行了这种变换（18）后，可以得
到
P g u u P T μν
νμμνε-+=)(。