传热学课程设计设计
目录
一、概述 (2)
1.1、换热器的分类 (2)
二、设计方案简介 (3)
2.1、选择换热器的类型： (3)
2.2、流体空间及流速的确定： (3)
三、工艺流程草图及说明 (4)
四.列管式换热器的工艺计算 (4)
4.1确定物性参数： (4)
4.2计算总传热系数 (5)
4.2.1、热流量 (5)
4.2.4、总传热系数K (5)
4.3、计算传热面积 (6)
4.4、工艺结构尺寸 (6)
4.4.1、管径和管内流速 (6)
4.4.2、管程数和传热管数 (7)
4.4.3、平均传热温差校正及壳程数 (7)
4.4.4、传热管排列和分程方程方法 (8)
4.4.5、壳体内径 (8)
4.4.6、折流板 (8)
4.4.7、接管 (8)
4.5、换热器核算 (9)
4.5.1、热量核算： (9)
4.5.3、传热系数K (10)
4.5.4、传热面积S (11)
4.5.5、换热器内流体的流动阻力 (11)
4.5.6、壁温核算 (12)
五、设计结果一览表 (13)
六、设计评述 (14)
七、参考文献 (15)
八、主要符号说明 (15)
一、概述
1.1、换热器的分类
在不同温度的流体间传递热能的装置称为热交换器,简称为换热器。在换热器中至少要有两种温度不同的流体,一种流体温度较高,放出热量;另一种流体则温度较低,吸收热量。
在化工、石油、动力、制冷、食品等行业中广泛使用各种换热器,它们也是这些行业的通用设备,并占有十分重要的地位。
随着换热器在工业生产中的地位和作用不同，换热器的类型也多种多样，不同类型的换热器也各有优缺点，性能各异。列管式换热器是最典型的管壳式换热器，它在工业上的应用有着悠久的历史，而且至今仍在所有换热器中占据主导地位。
列管式换热器是目前化工及酒精生产上应用最广的一种换热器。它主要由壳体、管板、换热管、封头、折流挡板等组成。所需材质，可分别采用普通碳钢、紫铜、或不锈钢制作。在进行换热时，一种流体由封头的连结管处进入，在管流动，从封头另一端的出口管流出，这称之管程；另-种流体由壳体的接管进入，从壳体上的另一接管处流出，这称为壳程列管式换热器。
列管式换热管器的分类如下：
1、固定管板式
固定管板式换热器的两端和壳体连为一体，管子则固定在管板上，在外壳上焊有膨胀节，当两流体的温度差较大时，管体和管束热膨胀不同，补偿圈发生缓慢的弹性形变来来补偿因温差引起的热膨胀。特点：结构简单、在相同的壳体直径内，排管最多、比较紧凑；造价低廉、壳程清洗和检修困难（壳程宜用于不易结垢和清洗的流体）。
适用：比较适合用于温差不大或温差较大但壳程压力不高的场合。
2、浮头式换热器
换热器的一块管板用法兰与外壳相连接，另一块管板不与外壳连接，以使管子受热或冷却时可以自由伸缩，但在这块管板上连接一个顶盖，称之为“浮
头”，所以这种换热器叫做浮头式换热器。其优点是：管束可以拉出，以便清洗；管束的膨胀不变壳体约束，因而当两种换热器介质的温差大时，不会因管束与壳体的热膨胀量的不同而产生温差应力。其缺点为结构复杂，造价高。
适用：管壳壁间温差较大，易于腐蚀和易于结垢的场合。
3、填料函式换热器
这类换热器管束一端可以自由膨胀，结构比浮头式简单，造价也比浮头式低。但壳程内介质有外漏的可能，壳程中不应处理易挥发、易燃、易爆和有毒的介质。
4、U型管式换热器
U形管式换热器，每根管子都弯成U形，两端固定在同一块管板上，每根管子皆可自由伸缩，从而解决热补偿问题。管程至少为两程，管束可以抽出清洗，管子可以自由膨胀。其缺点是管子内壁清洗困难，管子更换困难，管板上排列的管子少。优点是结构简单，质量轻.
适用：高温高压条件。
二、设计方案简介
确定初步方案：
2.1、选择换热器的类型：
两流体温度变化情况：热流体进口温度140℃,出口温度40 ℃；冷流体（循环水）进口温度30℃，出口温度50℃.由于该换热器用循环冷却水冷却，冬季操作时进口温度会降低，考虑到这一因素，估计该换热器的管壁温和壳体壁温之差较大，因此初步确定选用带膨胀节的固定管板式换热器。
2.2、流体空间及流速的确定：
根据流体流径选择的基本原则，循环冷却水易结垢，而固定管板式换热器的壳程不易清洗，且循环冷却水的推荐流速应大于煤油的推荐流速，故选择循环冷却水为管程流体，煤油为壳程流体。根据流体
泵泵
煤油
换热器循环冷却水
加热器在直管
内常见适宜流速，管内循环冷却水的流速初选为=1.0m/s
用 φ25×2.5mm 的碳钢管（换热管标准：GB8163)。
三、工艺流程草图及说明
说明：由于循环冷却水较易结垢，为便了水垢的清洗，应使循环水走管程，煤油走壳程。如图：煤油经泵抽上来，经加热器加热后，再经管道，接管C 进入换热器壳程，冷却水经泵抽上来后从接管A 进入换热器管程。两物质在换热器中进行换热，煤油从140℃冷却至40℃后由接管D 流出；循环冷却水则从30℃加热至50℃后，由接管B 流出。
四.列管式换热器的工艺计算
4.1确定物性参数：
定性温度：可取流体进口温度的平均温度值。 壳程油的定性温度为 T=(140+40)/2=90℃ 管程流体的定性温度为 t=(30+50)/2=40℃
根据定性温度，分别查取壳程和管程流体的有关物性数据。
根据煤油在90℃下的有关物性数据如下：=825kg/m3
密度：ρ
=2.22KJ/(kg.℃)
定压比热容：Cp
o
=0.140W/(m.℃)
导热系数：λ
=7.15×10-4Pa.s、
粘度：μ
=11.34
普朗特常数：Pr
循环冷却水在40℃下的物性数据：
=992.2kg/m3
密度：ρ
i
定压比热容：Cp
=4.174KJ/(kg.℃)
i
=0.634W/(m.℃)
导热系数：λ
i
=6.56×10-4Pa.s
粘度：μ
i
=4.32
普朗特常数：Pr
i
4.2计算总传热系数
4.2.1、热流量
4.2.2、平均传热温差
4.2.3、冷却水用量
4.2.4、总传热系数K
管程传热系数
壳程传热系数
假设壳程的传热系数 ；污垢热阻R管壁的导热系数λ=45W/﹙m.℃﹚4.3、计算传热面积考虑15%的面积裕度，S=1.15×S'=40.8×1.15=46.9m24.4、工艺结构尺寸4.4.1、管径和管内流速选用φ25×2.5传热管（碳钢），取管内流速。
4.4.2、管程数和传热管数
依据传热管内径和流速确定单程传热管数
按单程管计算，所需的传热管长度为
按单程管设计，传热管过长，宜采用多管程结构。现取传热管长L=6m,换热器管程数为2，则
每程管数为：100/2=50根
管内流速：
4.4.3、平均传热温差校正及壳程数
平均传热温差校正系数
按单壳程，双管程结构，温差校正系数应查有关图表。但R=5的点在图上难以读出，因而相应以1/R代替R，PR代替P，查同一直线，可得
由于平均传热温差校正系数大于0.8，同时壳程流体流量较大，故取单壳程
合适。
4.4.4、传热管排列和分程方法
采用组合排列法，即每程内均按正三角形排列，隔板两侧采用正方形排列。取管心距t=1.25d0,则
t=1.25×25=31.25≈32(mm)
横过管束中心线的管数
4.4.5、壳体内径
采用多管程结构，取管板利用率η=0.7，则壳体内径为
圆整可取D=500mm
4.4.6、折流板
采用弓形折流板，取弓形折流板圆缺高度为壳体内径的35%，则切去的圆缺高度为h=0.35×500=175mm
取折流板间距B=0.6D，则
B=0.6×500=300mm
折流挡板数为
折流挡板圆缺面水平装配。
4.4.7、接管
壳程流体进出口接管：取接管内油品流速为u
=10m/s，则接管内径为
1
圆整后取标准管径为20mm。
管程流体进出口接管：取接管内循环水流速u
=1.5m/s
2
则接管内径为
圆整后取标准管径为350mm
4.5、换热器核算
4.5.1、热量核算：
壳程对流传热系数对圆缺形折流板，可采用克恩公式当量直径，由正三角形排列得
壳程流通截面积
壳程流体及雷诺数为
普朗特准数
4.5.2、管程对流传热系数
管程流体流速
普朗特准数
4.5.3、传热系数K
查有关文献知
管外侧污垢热阻：
管内侧污垢热阻：
管壁热阻查有关文献知碳钢在该条件下的热导率为λ=45W/(m.K)。
4.5.4、传热面积S
该换热器的实际传热面积
该换热器的面积裕度为
传热面积裕度合适，该换热器能够完成生产任务。
4.5.5、换热器内流体的流动阻力
1.管程流动阻力
由Re=11162.3，传热管相对粗糙度，查莫迪图得
，流速u i =0.369m/s ，ρ
=992.2kg/m 3，所以
管程流动阻力
1.4t F = 1s N = 2p N =
管程流动阻力在允许的范围之内。
2.管壳流动阻力
流速u0=0.07m/s，ρ=825 kg/m3，所以
壳程阻力
∑?
∑F=0.5，，n c=12，N B=19 流体流过折流挡板缺口的阻力B=0.3m，D=0.5m 故总阻力为综上所述，该换热器管程与壳程的压力降均小于允许压强100kPa均符合要求，故所设计的换热器符合条件。4.5.6、壁温核算因为管壁很薄，而且壁热阻很小。冬季操作时，循环水的进口温度将会降低。为确保可靠，取循环冷却水进口温度为18℃，出口温度为40℃计算传热管壁温。另外，由于传热管内侧污垢热阻较大，会使传热管壁温升高，降低了壳
体和传热管壁温之差。但在操作初期，污垢热阻较小，壳体和传热管间壁温差可能较大。计算中，应该按最不利的操作条件考虑，因此，取两侧污垢热阻为零计算传热管壁温。于是有:
n
c n
m
c
w
w t T t αααα11
++
=
==i c αα2265.6w/㎡·°C ==o h αα329.2w/㎡·°C
C t T t n
c n
m
c
w
w ?=++=
++
=
8.342
.32916.226512.3298
.266.22659011
αααα 壳体壁温，即可近似取壳程流体的平均温度，T=90℃
壳体壁温和传热管壁温之差为，Δt=90-34.8=55.18℃＞50℃
该温差较大，需加温度补偿设置,故不能用固定管板式换热器，应选浮头换热器为宜.
五、设计结果一览表
名称
管程 壳程 物料名称 循环水 煤油 操作压力，Pa 1475.3 360.4 操作温度，℃ 30/50 140/40 流量，Kg/h
18172 6818.2 物性参数
定性温度/℃
40℃ 90℃
密度、（kg
)
825 992.2 定压比热容/[kJ/
﹙kg.K ﹚] 4.174 2.22 粘度/Pa.s
0.000656
0.000715
热导率/[W/
﹙m.K﹚]0.634 0.140 普朗特数 4.32 11.34
设备结构参数形式浮头式换热
器
台数 1
壳体内径
/mm
500 壳程数 1
管径/mm Φ25×2.5管间距/mm32 管长/mm6000 排列方式正三角形管数100 折流板数19 传热面积
/
53.13 折流板间距
/mm
300 管程数 2 材质碳钢
主要计算结果管程管壳
流速/(m.s)0.369 0.07 表面传热系
/[w/(.k﹚]
2265.6 329.2 污垢热阻/
﹙.k/w﹚
0.000344 0.000172
阻力/MPa0.0015 0.0004
热流量/kw420.6
传热温差/k55.18
传热系数/[w/
﹙.k﹚]
235.12
裕度/%11.35
六、设计评述
本次化工原理课程设计，加深了我对化工原理课本知识的理解，同时使我学会了很多实用的东西，提高了我动手的能力和灵活运用知识的能力，让我受益匪浅。在这次化工原理课程设计中，我的理论运用于实践的能力得到了很到的提升，主要有以下的几个方面：
⑴初步掌握了查阅资料，选用公式和搜集数据（已发表的文献）的能力。
⑵树立了既考虑技术上的先进性和可行性，又考虑经济上的合理性，并注意到操作过程中的方便性，劳动条件和环保性的正确设计思想，在这种思想的指导下去分析和解决实际问题的能力。
⑶培养了迅速准确的进行工程计算的能力，首先必须根据产量和基本的物性数据计算出理论值，在根据国家标准来核算，从而选用合适的配件高效率的完成规定的生产任务。
⑷学会用简洁的文字和清晰的图表来表述自己设计思想的能力。在画图中基本是根据基本数据来查阅资料逐一确定的，工作繁杂。
从设计结果可看出，若要保持传热系数，温度越大、换热管数越多、折流板数越多、壳径越大、这主要是因为煤油的出口温度升高，总的传热温差下降，所以换热面积增大，才能保证Q和K。因此，换热器尺寸增大，金属材料消耗量相应的增大，通过这个设计，我们可以知道，为提高传热效率，降低经济投入，设计参数的选择十分重要。由于本课程设计属于我的初次设计，而且时间上比较仓促，可查阅的文献有限，本次设计还有很多不完善的地方。
七、附图（A3图纸的装配图）
八、参考文献
［1］戴锅生主编．《传热学第二版》．北京：高等教育出版社，2012.2
［2］夏清、贾绍义主编《化工原理.上下册》．天津：天津大学出版社，2012.1［3］杨树人、汪志明等主编《工程流体力学》．北京：石油工业出版社，2006.6［4］贾绍义、柴诚敬主编《化工单元操作课程设计》．天津：天津大学出版社，2011.9
［5］匡国柱、史启才主编．《化工单元过程及设备课程设计第二版》．北京：化学工业出版社，2007.10
［6］刘盛宾主编．《列管换热器》．北京：化学工业出版社，2000.5
［7］刘巍主编．《冷换设备工艺计算手册》．北京：中国石化出版社，2003［8］上海医药设计院．《化工工艺设计手册》．北京：化工工业出版社，1996［9］郭庆丰、潘国昌主编．《化工设备设计手册》．北京：清华大学出版社，1998
［10］孙培先主编.《画法几何与工程制图》。北京：机械工业出版社，2010.7 ［11］周大军主编．《化工工艺制图》．北京：化工工业出版社，2003
九、主要符号说明
英文字母
B—折流板间距H—面积裕度，
C—系数，无量纲希腊字母
d __管径，m α—对流传热系数；
D—换热器外壳内径，m Δ—有限差值；
—摩擦系数；λ—导热系数，W/(m.℃); F—系数；μ—粘度，Pa.s;
h—圆缺高度，m; ρ—密度，kg/;
K—总传热系数，；—校正系数；L—管长，m;
m—管程；下标
n—指数；c—冷流体；
管数；h—热流体；
程数；i—管内；
N—管数；m—平均；
程数；o—管外；
—折流板数；s—污垢。
—努赛尔特准数；
P—压力，Pa;
因数；
—普朗特准数；
q—热通量，；
Q—传热速率，W;
r—半径，m;
R—热阻，；
因数；
Re—雷诺准数；
S—传热面积，；
t—冷流体温度，℃；
u—流速，m/s;
W—质量流量，kg/s; r—转数，r/min
web课程设计的个人总结
web课程设计的个人总结 web课程设计的个人总结一----在线测试系统 这次课程设计我做的是章节自测系统，主要是服务于学生进行阶段性自测和练习。系统分为练习和测试两部分，每一部分又各分若干专题。系统中采用的技术主要有：JDBC 数据库连接技术、和MVC三层架构利用MyEclipse集成开发环境。 虽然系统的基本功能都已实现，但还是存在系统不稳定等多个问题尚待解决。这个系统主要是我自己开发的，但也得到了老师和同学的很大帮助。我正在做系统的过程中遇到了很多问题，有的是知识存储不足，有的是考虑不够周全，之所以能够顺利实现基本功功能，离不开老师和同学的大力相助。事实证明，只靠自己是不能顺利完成一套功能完整的系统的，必须充分利用团队的力量。 开发一套系统，最重要的是细心，并不是一定要做到面面俱到，但也要充分考虑到客户的需求和现实意义，不管什么系统，只用运用到实际应用中，才具 有先现实意义。所以在准备工作中要正确分析社会需求了解现实应用，画出流程图，把大体框架做好，然后再逐一细化。我们不可能做到面面俱到，但一定要做到步步扎实，作为一个程序编程人员，要保持清醒的头脑，以现实为依据，让自己的每一行代码都能实现自己的意义。
通过这次课程设计，我收获的不仅仅是课程上的知识得到实际应用，还有编程的基本习惯和开发系统时应注意的流程。 主要功能及规格分析 登录系统的主要功能要求 欢迎页面 系统安全登录 管理员或普通用户功能选择 在线考试系统的主要实现功能要求 用户修改登录密码 让用户选择考试科目 从试题库中随机出题给用户 根据随机出的题做出用户的考试页面保存用户的答案给用户的试卷评分 查询用户成绩 在线管理系统的主要功能要求 浏览整个系统中的各种用户 添加管理员和普通用户 浏览并添加考试科目 浏览并添加题库 管理员修改登录密码 在线阅卷系统的主要功能要求
《传热学》课教案
《传热学》课教案 本课程共27学时，讲课23学时，实验4学时。属院级必修课。 每一节课都应做到承前启后。 （第一次课） 一、主要内容 第1章绪论 1、引言 2、热量传递的三种基本形式 3、传热过程 第2章导热理论和一维稳态导热 1、立叶定律及导热系数 二、讲课重点 1、傅立叶定律 2、导热系数 三、讲课难点 1、引言中的热量传递三种基本形式及传热量计算 2、导热系数 四、举例 1、传热的增强和削弱技术 举例为暖气供热，说明哪部分是需要增强的传热，哪部分是需要削弱传热，说明其增强和削弱传热的技术措施。 2、确定温度场和控制所需的温度 举例为：研究热应力时需先确定温度场，以连铸机拉矫辊温度场的确定为例加以说明。 （第二次课） 一、主要内容 第2章导热理论和一维稳态导热 1、导热方程及单值性条件 2、单层平壁的稳态导热 3、多层平壁的稳态导热 二、讲课重点 1、导热微分方程 2、单值性条件：包括第三类边界条件（对流边界条件）、第一类边界条件（温度边界条件）和初始条件。 3、平壁导热的热阻表达式 三、讲课难点
1、导热微分方程的推导 2、第三类边界条件中等式两端正负号一致问题 四、举例 1、书中例2-1 2、导热系数随温度变化时平壁内的温度分布 3、解释温度曲线凸向的原因 （第三次课） 一、主要内容 第2章导热理论和一维稳态导热 1、无限长圆筒壁的稳态导热 2、球壁的稳态导热 3、通过等截面棒的稳态的导热 4、各种肋片散热量的计算 二、讲课重点 1、无限长圆筒壁热阻的表达式 2、球壁热阻的表达式 3、等截面棒模型温度分布的分析及应用的场合 三、讲课难点 1、等截面棒温度场的推导及换热量的计算 四、举例 结合例题，讲述圆球法测定粒状材料的导热系数的实验，说明实验原理、方法、步骤及实验数据的处理方法。 （第四次课） 一、主要内容 第3章非稳态导热 1、非稳态导热过程的特点 2、无限大平板的加热和冷却 二、讲课重点 1、非稳态导热过程的特点 2、无限大平板的加热或冷却问题数学模型的建立 三、讲课难点 1、无限大平板非稳态导热问题数学模型的求解，即分离变量法 2、详细推导此数学模型的求解过程 四、举例 1、介绍本书中应用图表法求解无限大平板的加热或冷却问题，介绍图表法的求解思路，即：
传热学第四版课后题答案第四章
第四章 复习题 1、 试简要说明对导热问题进行有限差分数值计算的基本思想与步骤。 2、 试说明用热平衡法建立节点温度离散方程的基本思想。 3、 推导导热微分方程的步骤和过程与用热平衡法建立节点温度离散方程的过程十分相似， 为什么前者得到的是精确描述，而后者解出的确实近似解。 4、 第三类边界条件边界节点的离散那方程，也可用将第三类边界条件表达式中的一阶导数 用差分公式表示来建立。试比较这样建立起来的离散方程与用热平衡建立起来的离散方程的异同与优劣。 5．对绝热边界条件的数值处理本章采用了哪些方法？试分析比较之． 6．什么是非稳态导热问题的显示格式？什么是显示格式计算中的稳定性问题？ 7．用高斯－塞德尔迭代法求解代数方程时是否一定可以得到收敛德解？不能得出收敛的解时是否因为初场的假设不合适而造成？ 8．有人对一阶导数()()()2 21,253x t t t x t i n i n i n i n ?-+-≈ ??++ 你能否判断这一表达式是否正确，为什么？ 一般性数值计算 4-1、采用计算机进行数值计算不仅是求解偏微分方程的有力工具，而且对一些复杂的经验公式及用无穷级数表示的分析解，也常用计算机来获得数值结果。试用数值方法对Bi=0.1,1,10的三种情况计算下列特征方程的根:)6,2,1( =n n μ 3,2,1,tan == n Bi n n μμ 并用计算机查明，当2 .02≥=δτ a Fo 时用式（3-19）表示的级数的第一项代替整个级数（计 算中用前六项之和来替代）可能引起的误差。 解：Bi n n =μμtan ，不同Bi 下前六个根如下表所示： Bi μ 1 μ2 μ3 μ 4 μ 5 μ 6 0.1 0.3111 3.1731 6.2991 9.4354 12.5743 15.7143 1.0 0.8603 3.4256 6.4373 9.5293 12.6453 15.7713 10 1.4289 4.3058 7.2281 10.2003 13.2142 16.2594 Fo=0.2及0.24时计算结果的对比列于下表： Fo=0.2 δ=x Bi=0.1 Bi=1 Bi=10 第一项的值 0.94879 0.62945 0.11866 前六和的值 0.95142 0.64339 0.12248 比值 0.99724 0.97833 0.96881 Fo=0.2 0=x Bi=0.1 Bi=1 Bi=10 第一项的值 0.99662 0.96514 0.83889 前六项和的值 0.994 0.95064 0.82925 比值 1.002 1.01525 1.01163 Fo=0.24 δ=x
传热系数计算方法
第四章循环流化床锅炉炉内传热计算 循环流化床锅炉炉膛中的传热是一个复杂的过程，传热系数的计算精度直接影响了受热面设计时的布置数量，从而影响锅炉的实际出力、蒸汽参数和燃烧温度。正确计算燃烧室受热面传热系数是循环流化床锅炉设计的关键之一，也是区别于煤粉炉的重要方面。 随着循环流化床燃烧技术的日益成熟，有关循环流化床锅炉的炉膛传热计算思想和方法的研究也在迅速发展。许多著名的循环流化床制造公司和研究部门在此方面也做了大量的工作，有的已经形成商业化产品使用的设计导则。 但由于技术保密的原因，目前国内外还没有公开的可以用于工程使用的循环流化床锅炉炉膛传热计算方法，因此对它的研究具有重要的学术价值和实践意义。 清华大学对CFB锅炉炉膛传热作了深入的研究，长江动力公司、华中理工大学、浙江大学等单位也对CFB锅炉炉膛中的传热过程进行了有益的探索。根据已公开发表的文献报导，考虑工程上的方便和可行，本章根椐清华大学提出的方法，进一步分析整理，作为我们研究的基础。为了了解CFB锅炉传热计算发展过程，也参看了巴苏的传热理论和计算方法，浙江大学和华中理工大学的传热计算与巴苏的相近似。 4.1 清华的传热理论及计算方法 4.1.1 循环流化床传热分析 CFB锅炉与煤粉锅炉的显著不同是CFB锅炉中的物料(包括煤灰、脱硫添加剂等)浓度C p 大大高于煤粉炉，而且炉内各处的浓度也不一样，它对炉内传热起着重要作用。为此首先需要计算出炉膛出口处的物料浓度C p，此处浓度可由外循环倍率求出。而炉膛不同高度的物料浓度则由内循环流率决定，它沿炉膛高度是逐渐变化的，底部高、上部低。近壁区贴壁下降流的温度比中心区温度低的趋势，使边壁下降流减少了辐射换热系数；水平截面方向上的横向搅混形成良好的近壁区物料与中心区物料的质交换，同时近壁区与中心区的对流和辐射的热交换使截面方向的温度趋于一致，综合作用的结果近壁区物料向壁面的辐射加强，总辐射换热系数明显提高。在计算水冷壁、双面水冷壁、屏式过热器和屏式再热器时需采用不同的计算式。物料浓度C p对辐射传热和对流传热都有显著影响。燃烧室的平均温度是床对受热面换热系数的另一个重要影响因素。床温的升高增加了烟气辐射换热并提高烟气的导热系数。虽然粒径的减小会提高颗粒对受热面的对流换热系数，在循环流化床锅炉条件下，燃烧室内部的物料颗粒粒径变化较小，在较小范围内的粒径变化时换热系数的变化不大，在进行满负荷传热计算时可以忽略，但在低负荷传热计算时，应该考虑小的颗粒有提高传热系数的能力。 炉内受热面的结构尺寸，如鳍片的净宽度、厚度等，对平均换热系数的影响也是非常明显的。鳍片宽度对物料颗粒的团聚产生影响；另一方面，宽度与扩展受热面的利用系数有关。根
管理信息系统课程设计个人小结
MIS课程设计个人小结 本学期为期一周的管理信息系统课程设计已经结束了，虽说这次课程设计时间不是很长，但是感觉自己收获颇丰，不仅回顾了课堂上学习到的知识，而且还将理论充分运用于实践中，使知识结构更加体系化，真真实实地知道了学习管理信息系统的目的以及这门科学是怎样服务我们的生活的，也体会到了做一些小型的创造性劳动的趣味。下面就来详细写一下我关于此次课程设计的心得体会： 此次的课程设计我们小组一个有六个人，在第一天老师给我们仔细地讲了任务要求和一些规范及注意事项后，我们小组就聚在一起开始讨论了。我们根据之前选定的课题“酒吧点单管理系统”先就该系统的目的，大概的几个模块及运行流程，过程中涉及的对象进行了初步讨论，使每个人都对小组的课题任务有个宏观的了解。由于老师已经相当清楚地讲解了一个管理信息系统开发的具体过程并且提供了一些模板让同学们参考，所以我们的初步讨论在组长韩松的带领下进行的有条不紊，每个小组成员也都积极地思考讨论，并且说了自己的观点，果然集体的力量就是大，说的是初步讨论，组员们经过一番热烈的研讨居然补充了不少新问题和新想法，使得大家对开发一个相对较完善的“酒吧点单管理系统”充满了信心。 此后，组长对小组成员进行了明确分工，每个人都有自己的任务。我的任务是协助另一名组员一起完成系统分析的工作。系统分析在整个系统设计的过程中是比较重要的一个环节，系统分析的任务是详细调查企业所以业务情况，进行分析弄清问题所在，然后提出新的逻辑方案。简而言之，我和我的队友要解决系统“能做什么”的问题，最后以系统分析报告的形式呈现。 首先，我们对周边现有酒吧的管理信息系统进行一个详细的调查，收集这些酒吧的资料并且做了问卷调查以了解顾客的想法，当然这是项艰巨的任务，我们小组成员集体出力，为我们的分析工作收集了很充足的参考资料。然后我和队友对这些资料进行整理和分析，总结出了一些现行系统的成功点以及处理不完善的地方，并且根据问卷调查更了解了顾客的需求。比如顾客反映较多的一个问题是经常点了菜单上的酒水但事后又被通知没有库存而只能重新选单的状况。在知道系统存在这些问题后，我们就意识到要在开发的系统中充分考虑一些诸如“信息对称性”的问题而避免给顾客带来不便。对组织结构和功能结构进行分析，我们发现了一些亮点和不足，这有利于让我们自己做新系统的逻辑模型时关于这一块考虑要既能高效率地完成业务流程，又避免人力财力资源的浪费。看来实践才是检验真理的唯一标准啊，只有在实践中我们才能发现问题，总结经验，获得教训，后来人参考之前的失败案例就能少走许多弯路。 当然做了这么多前期工作都是为了服务于新系统的逻辑模型开发。其中最让人头疼的当然就是数据流程图的绘制。在课堂上，老师给我们看一些实际案例中的数据流程图，一层一层，复杂而庞大，但静心细想，理清其中的逻辑关系还是不难理解的。但是现在要针对自己的系统绘制这张网络，一开始还是难倒我了，有一种无从下手的感觉，然后我就又把上课时的案例反反复复看了几遍，又想到老师教我们的一些绘制技巧比如“先抓整体再处理细节”这点就很重要，经过和
工程热力学课程教案完整版
工程热力学课程教案 Document serial number【NL89WT-NY98YT-NC8CB-NNUUT-NUT108】
《工程热力学》课程教案 *** 本课程教材及主要参考书目 教材： 沈维道、蒋智敏、童钧耕编，工程热力学（第三版），高等教育出版社，2001.6手册： 严家騄、余晓福着，水和水蒸气热力性质图表，高等教育出版社，1995.5 实验指导书： 华北电力大学动力系编，热力实验指导书，2001 参考书： 曾丹苓、敖越、张新铭、刘朝编，工程热力学（第三版），高等教育出版社，2002.12 王加璇等编着，工程热力学，华北电力大学，1992年。 朱明善、刘颖、林兆庄、彭晓峰合编，工程热力学，清华大学出版，1995年。 曾丹苓等编着，工程热力学（第一版），高教出版社，2002年 全美经典学习指导系列，[美]M.C. 波特尔、C.W. 萨默顿着郭航、孙嗣莹等 译，工程热力学，科学出版社，2002年。 何雅玲编，工程热力学精要分析及典型题精解，西安交通大学出版社，2000.4 概论（2学时） 1. 教学目标及基本要求 从人类用能的历史和能量转换装置的实例中认识理解：热能利用的广泛性和特殊性；工程热力学的研究内容和研究方法；本课程在专业学习中的地位；本课程与后续专业课程乃至专业培养目标的关系。 2. 各节教学内容及学时分配 0-1 热能及其利用（0.5学时） 0-2 热力学及其发展简史（0.5学时） 0-3 能量转换装置的工作过程（0.2学时） 0-4 工程热力学研究的对象及主要内容（0.8学时） 3. 重点难点 工程热力学的主要研究内容；研究内容与本课程四大部分（特别是前三大部分）之联系；工程热力学的研究方法 4. 教学内容的深化和拓宽 热力学基本定律的建立；热力学各分支；本课程与传热学、流体力学等课程各自的任务及联系；有关工程热力学及其应用的网上资源。 5. 教学方式 讲授，讨论，视频片段 6. 教学过程中应注意的问题
计算传热学
1、已知：一块厚度为0.1mm 的无限大平板，具有均匀内热源，q ＝50×103W/m 3，，导热系数K ＝10W/m.℃，一侧边界给定温度为75℃，另一侧对流换热，T f ＝25℃，，h=50W/m 2.℃,求解稳态分布。（边界条件用差分代替微分和能量平衡法），画图。(内,外节点) 2、试以下述一维非稳态导热问题为模型，编写求解一维非稳态扩散型问题的通用程序： 00 00000()()()() L L f x x x x L fL L x x x x T T k s c x x T k h T T W x T k h T T W x T T x τρτ =====???+=????=-+??-=-+?= 其中，x 是空间坐标变量，τ是时间坐标变量，T 是温度（分布），k 是材料的导热系数，s 是内热源强度，ρ是材料的密度，c 是材料的比热，h 0和h L 分别是x 0和x L 处流体与固体壁面间的换热系数，而T f0和T fL 分别是固体壁两侧流体的温度，W 0和W L 是x 0和x L 处(非对流换热)热流密度，T 0(x )是固体壁内初始温度分布。注意k 、ρ、c 、s 、h 0 、h L 、W 0和W L 均可以是温度T 和/或空间坐标x 的函数。 具体要求： 1) 将数学模型无量纲化； 2) 考虑各种可能的边界条件和初始条件组合 3) 提供完整的程序设计说明，包括数学推导过程和程序使用说明 3、对于有源项的一维稳态方程， s dx d T dx d u dx d +=)()(φφρ 已知 x=0,φ=0,x=1, φ=1.源项S=0.5-X 利用迎风格式、混合格式、乘方格式求解φ的分布.
课程设计个人小结
课程设计个人小结 课程设计诚然是一门专业课，同时又是一门讲道课，一门辩思课，给人许多道，多思，莫大的空间。以下的是课程设计个人小结，希望对你有所帮助! 课程设计个人小结范文1：经过一个月的努力,我终于将机械设计课程设计做完了。在这次作业过程中,我遇到了许多困难,一遍又一遍的计算,一次又一次的设计方案修改这都暴露出了前期我在这方面的知识欠缺和经验不足。刚开始在机构设计时,由于对Matlab软件的基本操作和编程掌握得还可以,不到半天就将所有需要使用的程序调试好了。可是我从不同的机架位置得出了不同的结果,令我非常苦恼。后来在钱老师的指导下,我找到了问题所在之处,将之解决了。 同时我还对四连杆机构的运动分析有了更进一步的了解。在传动系统的设计时,面对功率大,传动比也大的情况,我一时不知道到底该采用何种减速装置。最初我选用带传动和蜗杆齿轮减速器,经过计算,发现蜗轮尺寸过大,所以只能从头再来。这次我吸取了盲目计算的教训,在动笔之前,先征求了钱老师的意见,然后决定采用带传动和二级圆柱齿轮减速器,也就是我的最终设计方案。至于画装配图和零件图,由于前期计算比较充分,整个过程用时不到一周,在此期间,我还得到了许多同学和老师的帮助。在此我要向他们表示最诚
挚的谢意。整个作业过程中,我遇到的最大,最痛苦的事是最后的文档。一来自己没有电脑,用起来很不方便;最可恶的是在此期间,一种电脑病毒”Word杀手”四处泛滥,将我辛辛苦苦打了几天的文档全部毁了。那么多的公式,那么多文字就这样在片刻消失了,当时我真是痛苦得要命。 尽管这次作业的时间是漫长的,过程是曲折的,但我的收获还是很大的。不仅仅掌握了四连杆执行机构和带传动以及齿轮,蜗杆传动机构的设计步骤与方法;也不仅仅对制图有了更进一步的掌握;Matlab和Auto CAD ,Word这些仅仅是工具软件,熟练掌握也是必需的。对我来说,收获最大的是方法和能力。那些分析和解决问题的方法与能力。在整个过程中,我发现像我们这些学生最最缺少的是经验,没有感性的认识,空有理论知识,有些东西很可能与实际脱节。总体来说,我觉得做这种类型的作业对我们的帮助还是很大的,它需要我们将学过的相关知识都系统地联系起来,从中暴露出自身的不足,以待改进。有时候,一个人的力量是有限的,合众人智慧,我相信我们的作品会更完美! 课程设计个人小结范文2：三周半的机械课程设计结束了，说是三周半，实则两周半，第一周因连续有三门课程要考试，因而无暇搞设计，两周半的时间紧迫，于是不得不晚上和周末抽时间来继续搞设计，时间抓的紧也很充实。 作为一名机械设计制造及自动化大三的学生，我觉得能
工程热力学与传热学(第三讲)2-3、4、5
第三节状态方程与状态参数坐标图 系统的状态是由状态参数来描述的，各个状态参数分别从不同的角度描述系统状态的某种特性。当系统与环境发生相互作用、状态发生改变时，状态参数会发生相应的变化， 如：对气缸中的气体进行压缩时，不仅工质的容积要缩小，且工质的温度、压力也随之改变。 即，各个状态参数是以一定的函数关系相互制约的。 状态方程：表示基本状态参数之间函数关系的方程称为状态方程。 如：P=f(v、T)或v=f(p、T)或T=f(p、v) 表示简单热力系统的平衡状态可由任意两个参数确定。 再如：理想气体的状态方程PV=nRT 状态方程通常是由实验确定的，也可有理论推导求出。 理论上和工程中经常采用两个参数组成的状态参数坐标图来描述和分析其状态和状态变化。 热力学中经常采用的状态参数坐标图有： 压力—比容图（P-v）、温度—熵图（T-S）、焓—熵图（H-S）等。如图2-3所示的P-v图。 图中，系统的某个平衡态在坐标图中会有一个点与之对应；反之图上任意点，代表了系统的一个平衡态。非平衡态的状态参数没有确定的值，无法在图中表示。 状态参数坐标图的优点（与状态方程相比）：直观、简便、便于分析。 缺点：不能给出过程中各参数之间精确的数量关系。 第四节热力过程及其描述 一、热力过程 一个处于平衡态的热力学系统，如果没有外界影响，它将永远保持平衡状态。一旦系统与外界发生了相互作用（如有功的作用、压力改变等），系统就会发生
状态改变。 热力过程（过程）：系统从一个状态变化到另一个状态所经历的状态称为热力过程。 实质：一系列状态点组成的轨迹。 二、准静态（准平衡）过程 在实际热力过程中，由于各种因素的影响，系统内部的状态往往不是通一、同时改变的，而是由外到里或由里到外逐渐改变的。如对容器内的气体加热过程中，一般是靠近器壁的气体先升高温度，中心位置的气体温度后升高，制导系统与外界形成热量交换的动态平衡时，系统内部各点的参数才逐渐变为一致，即形成了新的平衡态。在这个变化过程中，存在一系列无法确定的中间状态，它们不是平衡态，为了便于分析研究，引入准静态过程的概念。 准静态（准平衡）过程：系统由平衡态（I ）变化到平衡态（II ）的过程中，所经历的每一个中间状态都可看作平衡态，这样的过程均称为准静态（准平衡）过程。 例如，要将汽缸内气体的压力由P 1增大到P 2。采取的方法是：在汽缸活塞上，一粒一粒地加上细沙，活塞降一点一点地向下移动，直到所加的压力达到P 2.由于每次所加的力很小，这个过程非常缓慢。我们可以认为每加一粒细沙时，系统都能迅速地恢复平衡，达到新的平衡态。这个过程就可认为是准平衡态过程。见图2-4（a ）、（b ）所示。 准静态（准平衡）过程的条件：破坏平衡的速度（U 破）远远小于恢复平衡的速度（U 恢）。 注意：① 不同的准静态过程在图上表示出来的曲线不同； ② 对于非准静态过程，由于系统内部处于非平衡态，在参数坐标图1)(a )( b P 1P 2P 12图上的表示 准静态过程及在图V P --42
传热学上机C程序源答案之一维稳态导热的数值计算
一维稳态导热的数值计算 1.1物理问题 一个等截面直肋，处于温度t ∞=80 的流体中。肋表面与流体之间的对流换热系数为 h =45W/(m 2?℃),肋基处温度t w =300℃，肋端绝热。肋片由铝合金制成，其导热系数为λ=110W/(m ?℃)，肋片厚度为δ=0.01m ，高度为H=0.1m 。试计算肋内的温度分布及肋的总换热量。 1.2数学描述及其解析解 引入无量纲过余温度θ = t?t ∞t w ?t ∞ ，则无量纲温度描述的肋片导热微分方程及其边界条件： 22 20d m dx θθ-= x=0,θ=θw =1 x=H, 0x θ?=? 其中m = 上述数学模型的解析解为：[()] ()() w ch m x H t t t t ch mH ∞∞--=-? ()()w hp t t th mH m ∞?= - 1.3数值离散 1.3.1区域离散 计算区域总节点数取N 。 1.3.2微分方程的离散 对任一借点i 有：22 2 0i d m dx θ θ??-= ??? 用θ在节点i 的二阶差分代替θ在节点i 的二阶导数，得：211 2 20i i i i m x θθθθ+--+-= 整理成迭代形式：()1122 1 2i i i m x θθθ+-=++ (i=2,3……,N-1) 1.3.3边界条件离散 补充方程为：11w θθ==
右边界为第二类边界条件，边界节点N 的向后差分得：1 0N N x θθ--= ，将此式整理为 迭代形式，得：N 1N θθ-= 1.3.4最终离散格式 11w θθ== ()1122 1 2i i i m x θθθ+-= ++ (i=2,3……,N-1) N 1N θθ-= 1.3.5代数方程组的求解及其程序 假定一个温度场的初始发布，给出各节点的温度初值：01θ，02θ，….，0 N θ。将这些初值代 入离散格式方程组进行迭代计算，直至收敛。假设第K 步迭代完成，则K+1次迭代计算式为： K 11w θθ+= () 11 11 2212i i K K K i m x θθθ+-++= ++ (i=2,3……,N-1) 1 11N K K N θθ-++= #include
机械专业课程设计个人总结
机械专业课程设计个人 总结 文件编码（GHTU-UITID-GGBKT-POIU-WUUI-8968）
课程设计个人总结三周的课程设计结束了，在这次的课程设计中不仅检验了我所学习的知识，也培养了我如何去把握一件事情，如何去做一件事情，又如何完成一件事情。在设计过程中，与同学分工设计，和同学们相互探讨，相互学习，相互监督。学会了合作，学会了运筹帷幄，学会了宽容，学会了理解，也学会了做人与处世。? 课程设计是我们专业课程知识综合应用的实践训练，着是我们迈向社会，从事职业工作前一个必不少的过程．”千里之行始于足下”，通过这次课程设计，我深深体会到这句千古名言的真正含义．我今天认真的进行课程设计，学会脚踏实地迈开这一步，就是为明天能稳健地在社会大潮中奔跑打下坚实的基础．? 我负责的装配图绘制和V型块夹具设计。通过这次夹具设计，本人在多方面都有所提高。通过这次夹具设计，综合运用本专业所学课程的理论和生产实际知识进行一次轴夹具设计工作的实际训练从而培养和提高了我的独立工作能力，巩固与扩充了课程所学的内容。 我认为，在这学期的实验中，不仅培养了独立思考、动手操作的能力，在各种其它能力上也都有了提高。更重要的是，在实验课上，我们学会了很多学习的方法。而这是日后最实用的，真的是受益匪浅。要面对社会的挑战，只有不断的学习、实践，再学习、再实践。这对于我们的将来也有很大的帮助。以后，不管有多苦，我想我们都能变苦为乐，找寻有趣的事情，发现其中珍贵的事情。就像中国提倡的艰苦奋斗一
样，我们都可以在实验结束之后变的更加成熟，会面对需要面对的事情。? 回顾起此课程设计，至今我仍感慨颇多，从理论到实践，在这段日子里，可以说得是苦多于甜，但是可以学到很多很多的东西，同时不仅可以巩固了以前所学过的知识，而且学到了很多在书本上所没有学到过的知识。通过这次课程设计使我懂得了理论与实际相结合是很重要的，只有理论知识是远远不够的，只有把所学的理论知识与实践相结合起来，从理论中得出结论，才能真正为社会服务，从而提高自己的实际动手能力和独立思考的能力。在设计的过程中遇到问题，可以说得是困难重重，但可喜的是最终都得到了解决。
传热学教案6详解
第六章 凝结与沸腾换热 1 、重点内容： ① 凝结与沸腾换热机理及其特点； ② 膜状凝结换热分析解及实验关联式； ③ 大容器饱和核态沸腾及临界热流密度。 2 、掌握内容：掌握影响凝结与沸腾换热的因素。 3 、了解内容：了解强化凝结与沸腾换热的措施及发展现状、动态。 蒸汽遇冷凝结，液体受热沸腾属对流换热。其特点是：伴随有相变的对流换热。工程中广泛应用的是：冷凝器及蒸发器、再沸器、水冷壁等。 6-1 凝结换热现象 一、基本概念 1.凝结换热现象 蒸汽与低于饱和温度的壁面接触时，将汽化潜热释放给固体壁面，并在壁面上形成凝结液的过程，称凝结换热现象。 2.凝结换热的分类 根据凝结液与壁面浸润能力不同分两种： （1）膜状凝结： ①定义：凝结液体能很好地湿润壁面，并能在壁面上均匀铺展成膜的凝结形式，称膜状凝结。 ②特点：壁面上有一层液膜，凝结放出的相变热（潜热）须穿过液膜才能传到冷却壁面上，此时液膜成为主要的换热热阻。 （2）珠状凝结 ①定义：凝结液体不能很好地湿润壁面，凝结液体在壁面上形成一个个小液珠的凝结形式，称珠状凝结。 产生珠状凝结时，所形成的液珠不断发展长大，在非水平的壁面上，因受重力作用，液珠长大到一定尺寸后就沿壁面滚下。在滚下的过程中，一方面会合相遇的液珠，合并成更大的液滴，另一方面也扫治了沿途的液珠，使壁面重复液珠的形成和成长过程。图6－3是珠状凝结的照片，从中可清楚地看出珠状凝结时壁面上不同大小液滴的存在情况。 θ小则液体湿润能力强，就会铺展开来。一般情况下，工业冷凝器，形成膜状凝结，但珠状凝结的形成比较困难且不持久。 特点：凝结放出的潜热不须穿过液膜的阻力即可传到冷却壁面上。 所以，在其它条件相同时，珠状凝结的表面传热系数定大于膜状凝结的传热系数。 3.产生的条件：固体壁面温度w t 必须低于蒸气的饱和温度s t ，即w s t t 。 实验查明，几乎所有的常用蒸气，包括水蒸气在内，在纯净的条件下均能在常用工程材料的洁净表面上得到膜状凝结。在大多数工业冷凝器中，例如动力与制冷装置的冷凝器上，实际上都得到膜状凝结。 6-2 膜状凝结分析解及关联式 一、纯净蒸汽层流膜状凝结分析解 1.努塞尔微分方程组根据：液体膜层的导热热阻是凝结过程的主要热阻。 1916年，努塞尔在理论分析中作了若干合理假设，从而揭示了有关物理参数对凝结换热的影响。
计算传热学程序设计
中国石油大学(华东) 储建学院热能与动力工程系 《计算传热学程序设计》 设计报告 1引言 有关墙体传热量计算的方法是随着人们对房间负荷计算精度要求的不断提高而不断发展的.考虑辐射强度和周围空气温度综合作用，当外界温度发生周期性的变化时，屋顶内部的温度和热流密度也会发生周期性的变化。 计算题目 有一个用砖墙砌成的长方形截面的冷空气通道，其截面尺寸如图1所示。假设在垂直于纸面方向上冷空气及砖墙的温度变化相对较小，可近似地予以忽略。试计算稳态时砖墙截面的温度分布及垂直于纸面方向1米长度的冷量损失。设砖墙的导热系数为(m·℃)。内、外壁面均为第三类边界条件，外壁面：t f1=30℃,h1=10W(m2·℃);内壁面：t f2=10℃, h2=4W(m2·℃)。
图1 砖墙截面 已知参数 砖墙的基本尺寸，砖墙的导热系数，外壁面的表面传热系数，对应的流体温度，内壁面的表面传热系数，对应的流体温度。 2 物理与数学模型 物理模型 由题知垂直于纸面方向上冷空气及砖墙的温度变化相对较小，可近似予以忽略，墙面为常物性，可以假设： 1）砖墙在垂直于纸面方向上没有导热。 2）由于系统是几何形状与边界条件是对称的，它的中心对称面就是一个绝热边界，这时只需求解1/4个对称区域就可以得到整个区域的解。 数学模型 考虑到对称性，取右下的1/4为研究对象，建立如图2的坐标系。 a 图2 砖墙的稳态导热计算区域 由上述的物理模型与上面的坐标系，该问题的数学模型可直接由导热微分方程简化而来，即 22220T T x y ??+=?? (1) 相应的边界条件是：
1.1 0y T y =?=? 1.5 0x T x =?=? (2) 110 ()f x x T h T T x λ ==?-=-? (3) 111.1 1.1 ()f y y T h T T y λ ==?-=-? (4) 22(0.5,00.6)(0.5,00.6) ()f x y x y T h T T x λ =<<=<
课程设计个人总结
课程设计个人总结 我们完成了为期两周的课程设计，通过这次课程设计我深深体会到，在已度过的大学时间里,我们大多数接触的是专业课.我们在课堂上掌握的仅仅是专业课的理论知识, 如何去锻炼我们的实践能力?如何把我们所学的专业基础课理论知识运用到实践中去呢?我想做类似的课程设计就为我们提供了良好的实践平台。 虽然在大三开学初我对这门课并没有什么兴趣, 觉得那些程序枯燥乏味, 但在这次课程设计后我发现自己在一点一滴的努力中对它的兴趣也在逐步的增加。我们有四位同学一起合作，我们默契的配合使我们组第一个完成了我们的设计，而且设计达到了我们预期的效果。这次课程设计对我来说学到的不仅是那些知识,更多的是团队和合作。现在想来,也许学校安排的课程设计有着它更深层的意义吧, 它不仅仅让我们综合那些理论知识来运用到设计和创新中, 还让我们知道了一个团队凝聚在一起时所能发挥出的巨大潜能巨大力量！两周来我们一起找资料，选方案，再选方案是大家意见不统一然后我们一起上网进行查阅敲定方案后进行仿真，焊接调试程序，最后我们的篮球电子裁判器设计成功完成。两个星期后的今天我已明白课程设计对我来说的意义, 它不仅仅是让我们把所学的理论知识与实践相结合起来,提高自己的实际动手能力和独立思考的能力,更重要的是同学间的团结,使得我们这次比别的同学节省了时间,。 回顾起此课程设计，至今我仍感慨颇多，从理论到实践，在这段日子里，可以说得是苦多于甜，但是可以学到很多很多的东西，同时不仅可以巩固了以前所学过的知识，而且学到了很多在书本上所没有学到过的知识。通过这次课程设计使我懂得了理论与实际相结合是很重要的，只有理论知识是远远不够的，只有把所学的理论知识与实践相结合起来，从理论中得出结论，才能真正为社会服务，从而提高自己的实际动手能力和独立思考的能力。设计过程中，也对团队精神的进行了考察，让我们在合作起来更加默契，在成功后一起体会喜悦的心情。果然是团结就是力量，只有互相之间默契融洽的配合才能换来最终完美的结果。 在这学期的课程设计中，不仅培养了我们的独立思考、动手操作的能力，在各个其它能力上也都有了提高。更重要的是，在课程设计中，我们学会了很多学习的方法，而这是今后最实用的，真的是受益匪浅。要面对社会的挑战，只有不断的学习、实践，再学习、再实践。这对于我们的将来也有很大的帮助。以后，不管有多苦，我想我们都能变苦为乐，找寻有趣的事情，发现其中珍贵的事情。就像中国提倡的艰苦奋斗一样，我们在完成这次课程设计后变的更加成熟，能够面对需要面对的事情 ---吴丽娜
传热学_简答题
传热过程： 热量从壁一侧的高温流体通过壁传给另一侧的低温流体的过程。 导热系数： 物体中单位温度降单位时间通过单位面积的导热量。 热对流： 只依靠流体的宏观运动传递热量的现象称为热对流。 表面传热系数： 单位面积上，流体与壁面之间在单位温差下及单位时间内所能传递的能量。 保温材料： 国家标准规定，凡平均温度不高于350度导热系数不大于0.12w/（m.k ）的材料。 温度场： 指某一时刻空间所有各点温度的总称。 热扩散率： a=c ρλ 表示物体被加热或冷却时，物体内各部分温度趋向均匀一致的能力。 临界热绝缘直径c d ：对应于总热阻l R 为极小值的保温层外径称为临界热绝缘直径。 集中参数法： 当1.0B i π时，可以近似的认为物体的温度是均匀的，这种忽略物体内部导热热阻，认 为物体温度均匀的分析方法。 辐射力： 单位时间内，物体的每单位面积向半球空间所发射全波长的总能量。 单色辐射力： 单位时间内，物体的每单位面积，在波长λ附近的单位波长间隔内，向半球空间发射的 能量。 定向辐射力： 单位时间内，物体的每单位面积，向半球空间的某给定辐射方向上，在单位立体角内所 发射全波长的能量。 单色定向辐射力： 单位时间内，物体的每单位面积，向半球空间的某给定辐射方向上，在单位立体角 内所发射在波长λ附近的单位波长间隔内的能量。 辐射强度： 单位时间内，在某给定辐射方向上，物体在与发射方向垂直的方向上的每单位投影面积，在 单位立体角内所发射全波长的能量称为该方向的辐射强度。 有效辐射：单位时间离开单位面积表面的总辐射能。 辐射隔热：为减少表面间辐射换热而采用高反射比的表面涂层，或在表面加设遮热板，这类措施称为辐 射隔热。 黑体： 能全部吸收外来射线，即1=α的物体。 白体： 能全部反射外来射线，即1=ρ的物体，不论是镜面反射或漫反射。 透明体： 能被外来射线全部透射，即1=τ的物体。 热流密度： 单位时间单位面积上所传递的热量。 肋片效率： 衡量肋片散热有效程度的指标，定义为在肋片表面平均温度m t 下，肋片的实际散热量φ与 假定整个肋片表面处在肋基温度o t 时的理想散热量o φ的比值。
课程设计个人总结
课程设计个人总结 篇一：课程设计个人小结 个人小结 三周的课程设计结束了，我和同学们一起度过了这段忙碌而充实的时光。这次的课程设计深刻的反映出实践是检验真理的唯一标准这句话的真谛。课程设计是我们专业课程知识综合应用的实践训练，是我们迈向社会，从事职业工作前一个必不少的过程。“千里之行始于足下”，通过这次课程设计，我深深体会到这句千古名言的真正含义。我今天认真的进行课程设计，学会脚踏实地迈开这一步，就是为明天能稳健地在社会大潮中奔跑打下坚实的基础。 这次的课程设计的主题是考试系统的开发设计，首先老师先介绍了这次课程设计的主要内容和实施步骤，然后同学们进行分组并选出组长和集成组组员，各组进行分工安排、制定计划，组员明确各自的任务后，互相合作完成工作。我们组在这次课程设计中负责的是面向教师的主观题的开发设计，主要部分是试题的删除、添加、修改，以及试卷生成和评分等。而我自己在组内主要负责需求分析、表单设计、实习报告撰写等部分。在明确各自任务后，我们就开始了真
正的系统开发。在需求分析阶段，我们通过各种渠道查阅了许多资料，以及已有的样例等，然后根据资料做了需求分析，根据需求分析进行了表单的设计，运用各种部件、菜单、按钮等达到用户体验更真实、流畅的目的。 在这次的课程设计中不仅检验了我所学习的知识，也培养了我如何去把握一件事情，如何去做一件事情，又如何完成一件事情。在设计过程中，与同学分工设计，和同学们相互探讨，相互学习，相互监督。学会了合作，学会了运筹帷幄，学会了宽容，学会了理解，也学会了做人与处世。 在这次设计过程中，体现出了自己设计开发系统的能力以及综合运用知识的能力，体会了学以致用、突出自己劳动成果的喜悦心情，从中发现自己平时学习的不足和薄弱环节，从而加以弥补。在今后的学习中，我们应该发现自己的不足然后虚心学习，更加完善自己，为今后步入社会参加工作打下足够的基础。 篇二：课程设计个人总结2 课程设计 题目：课程设计个人总结 学生姓名： 学院：信息工程学院 系别：计算机系 专业：软件工程
工程热力学课程教案
工程热力学课程教案 Prepared on 24 November 2020
《工程热力学》课程教案 ***本课程教材及主要参考书目 教材： 沈维道、蒋智敏、童钧耕编，工程热力学（第三版），高等教育出版社，手册： 严家騄、余晓福着，水和水蒸气热力性质图表，高等教育出版社， 实验指导书： 华北电力大学动力系编，热力实验指导书，2001 参考书： 曾丹苓、敖越、张新铭、刘朝编，工程热力学（第三版），高等教育出版社， 王加璇等编着，工程热力学，华北电力大学，1992年。 朱明善、刘颖、林兆庄、彭晓峰合编，工程热力学，清华大学出版，1995年。 曾丹苓等编着，工程热力学（第一版），高教出版社，2002年 全美经典学习指导系列，[美].波特尔、.萨默顿着郭航、孙嗣莹等译，工程热力学，科学 出版社，2002年。 何雅玲编，工程热力学精要分析及典型题精解，西安交通大学出版社， 概论（2学时） 1.教学目标及基本要求 从人类用能的历史和能量转换装置的实例中认识理解：热能利用的广泛性和特殊性；工程热力学的研究内容和研究方法；本课程在专业学习中的地位；本课程与后续专业课程乃至专业培养目标的关系。 2.各节教学内容及学时分配 0-1热能及其利用（学时） 0-2热力学及其发展简史（学时） 0-3能量转换装置的工作过程（学时） 0-4工程热力学研究的对象及主要内容（学时） 3.重点难点 工程热力学的主要研究内容；研究内容与本课程四大部分（特别是前三大部分）之联系； 工程热力学的研究方法 4.教学内容的深化和拓宽 热力学基本定律的建立；热力学各分支；本课程与传热学、流体力学等课程各自的任务及联系；有关工程热力学及其应用的网上资源。
计算传热作业1
储运与建筑工程学院能源与动力工程系 计算传热学课程大作业报告 作业题目：代数方程组的求解 学生姓名：田 学号： 专业班级：能动1 2017年9月23日
目录 一、计算题目 (3) 二、离散方程 (3) 三、程序设计 (4) 3.1 高斯赛德尔迭代法 (4) 3.2 TDMA法 (5) 四、程序及计算结果验证 (6) 五、网格独立性考核.................... 错误！未定义书签。 3.1 高斯赛德尔迭代法 (7) 3.2 TDMA法 (8) 六、结果分析与结论 (8) 3.1 高斯赛德尔迭代法 (9) 3.2 TDMA法 (10)
一、计算题目 分别用高斯赛德尔迭代和TDMA 方法求解方程 2 2dx d dx d u φφρΓ= （1） 在Γ u ρ=-5，-1,0,1,5情况下的解，并表示在图中。 其中，x =0，φ=0；x =1，φ=1. 二、离散方程 采用控制容积法： 即??Γ=e 22w e w dx d dx d u φφ ρ（2） ) )()(()2 2 ( w W P e P E p w p e x x u δφφδφφφφφφρ---Γ=+- +（3） 假设均分网格，则有x x x w e ?==)()(δδ 上式则变为： )2(2)(W P E W E u x φφφφφρ+-Γ=-?（4） 即11)2()2(4-+?+Γ+?-Γ=Γi i i u x u x φρφρφ（5） 11)421()421(-+Γ ?-+Γ?-=i i i u x u x φρφρφ（6）
三、程序设计 3.1 高斯赛德尔迭代法 由已知公式 11)421()421(-+Γ ?-+Γ?-=i i i u x u x φρφρφ可设计高斯赛德尔迭代C 语言程序如下： #include