固体物理实验方法Chapter 10 LEED 2
固体物理实验技术使用方法
固体物理实验技术使用方法在固体物理的研究和实验中，实验技术的应用至关重要。
各种实验技术不仅可以帮助我们观察和测量样本的性质，还能帮助我们揭示物质的微观结构和性质。
本文将介绍一些常用的固体物理实验技术使用方法，并探讨其优缺点和适用范围。
一、X射线衍射实验技术X射线衍射是一种重要的固体物理实验技术，可用于分析晶体的结构和性质。
使用该技术时，首先需要一台X射线衍射仪。
我们将待测的晶体放置在衍射仪的样品台上，然后调整入射角和衍射角，以便获得清晰的衍射图案。
通过分析衍射图案，我们可以推断出晶体的晶格常数、晶体结构和晶面指数等信息。
然而，X射线衍射技术也存在一些局限。
首先，非晶态材料和粉末样品并不适合使用X射线衍射。
其次，该技术需要高度纯净的晶体样品，并且通常需要进行复杂的样品制备步骤。
因此，在实际操作时需要充分考虑样品的制备和测量条件。
二、扫描电子显微镜（SEM）技术扫描电子显微镜是一种常用的表面形貌分析技术，它可以提供高分辨率的样品表面形貌图像。
在进行SEM实验时，我们需要将待测样品放置在SEM仪器的样品台上，并用电子束扫描样品表面，通过观察电子束与样品相互作用产生的信号来获取样品的电子图像。
SEM技术具有很高的表面分辨率和显微镜图像的深度。
它可以观察微观尺度下的样品表面微结构，并提供有关样品表面元素成分的信息。
然而，SEM仪器的高分辨率也需要较高的设备维护成本，并且对样品制备要求较高。
三、核磁共振（NMR）实验技术核磁共振是一种重要的固体物理实验技术，广泛应用于材料科学和化学等领域。
使用NMR技术时，我们将待测样品置于一个强磁场中，并通过施加射频脉冲来激发样品中的原子核。
通过测量激发原子核的自旋矩阵元的信号来获得样品的核磁共振谱图。
核磁共振谱图可以提供样品的化学位移、偶合常数、弛豫时间等信息。
NMR技术具有极高的分辨率和灵敏度。
它可以测量不同核自旋的能级差，并用于分析样品中不同核自旋的种类、数量和化学环境。
固体物理实验方法概述(一些实验仪器)
X射线荧光仪
9、Total reflection X-ray Fluorescence (TXRF)
全反射X荧光分析
全反射X荧光分析技术，是一种在X射线荧光 分析技术基础上发展起来的全新技术，其主要特 征是通过反射技术去掉在通常X荧光分析中高能 散射本底的影响，提高了分析灵敏度，分析刻度 简单，分析样品量少（微克量级），设备简单。 功能同X射线荧光分析技术。
质谱仪
17、Mercury porosimetry 压汞法 Mercury porosimetry 压汞法 又称汞孔隙率法。是测定部分中 孔和大孔孔径分布的方法。基本 原理是，汞对一般固体不润湿， 欲使汞进入孔需施加外压，外压 越大，汞能进入的孔半径越小。 测量不同外压下进入孔中汞的量 即可知相应孔大小的孔体积。目 前所用压汞仪使用压力最大约 200MPa，可测孔半径范围为3.75 ～750nm 。
差热分析仪
热机分析仪
27、UV spectroscopy 紫外光谱
紫外光谱是指电磁 波谱中紫外波段范围内 的发射及吸收光谱，波 段从10nm至380nm。为 原子外层电子跃迁，能 量在1～20eV。紫外光 谱不仅用于无机物定性、 定量分析；主要用于有 机物的鉴定及结构分析， 还可对同分异构体进行 鉴别。
中子衍射仪
24、Rutherford back scattering (RBS) 卢瑟福背散射
离子背散射分析可以用于分析单元素自支撑 薄膜的成分和厚度，均匀多元素试样的元素成分、 含量，以及轻元素基材中重元素杂质的成分、含 量和分布情况。与一般分析方法相比，它是一种 无损、快速又无需标准样 品的分析方法。成为一 种重要的材料表面分析手段。
色谱法是一种利用不同物质在不同相态的选择 性分配，以流动相对固定相中的混合物进行洗脱， 混合物中不同的物质会以不同的速度沿固定相移动， 最终达到分离效果的分离和分析方法 。它可以定量 或者定性测定混合物中各组分的性质和含量。气相 色谱是一种定量的分析性色谱。
电子衍射现象的发现
电子衍射现象的发现发现的背景20世纪20年代中期是物理学发展的关键时期。
波动力学已经由薛定谔在德布罗意的物质波假说的基础上建立了起来，和海森伯从不同途径创立的矩阵力学，共同形成微观体系的基本理论。
这一巨大变革的实验基础自然成了人们关切的课题，这就激励了许多物理学家致力于证实粒子的波动性。
人物介绍图10.1 戴维森图10.2 G.P.汤姆生戴维森Clinton Joseph Davisson G.P.汤姆生Sir George Paget Thomson1881-1958 1892-1975美国贝尔电话实验室实验物理学家英国阿伯登大学实验物理学家电子衍射的发现者电子衍射的发现者1937年诺贝尔物理学奖 1937年诺贝尔物理学奖-因用晶体对电子衍射所作出的实验发-因用晶体对电子衍射所作出的实验发现戴维森1881年10月22日出生在美国伊利诺斯州的布鲁明顿（Bloomington），早年在布鲁明顿公立学校读书。
l902年中学毕业后，由于他的数学和物理成绩优异而获得芝加哥大学的奖学金，于当年9月进入芝加哥大学，在那里受教于密立根，曾一度当过密立根的助手，后来戴维森到普林斯顿（Princeton）大学工作，从事电子物理学的研究实习。
1917年转入西部电气公司的工程部（后来叫贝尔电话实验室）从事研究工作，成绩卓著。
1921年，他和助手康斯曼（C.H.Kunsman）在用电子束轰击镍靶的实验中偶然发现，镍靶上发射的“二次电子”竟有少数具有与轰击镍靶的一次电子相同的能量，显然是在金属反射时发生了弹性碰撞，他们特别注意到“二次电子”的角度分布有两个极大值，不是平滑的曲线。
戴维森抓住这一现象，持续研究了五六年。
1927年找到了量子力学作为自己实验的指南，从而解释并完善了反常的电子散射曲线，证实这正是理论家梦寐以求的电子衍射现象。
他的富有戏剧性的经历可以给后人提供非常有益的启示。
1958年2月1日戴维森逝世于美国夏洛茨维尔，享年77岁。
物理实验技术中的固体物理实验的测量与控制方法
物理实验技术中的固体物理实验的测量与控制方法导言：固体物理实验在科学研究和工程应用中起着重要的作用。
为了获得准确可靠的实验数据，科学家们经过不懈努力，开发出了一系列先进的测量与控制方法。
本文将探讨物理实验技术中的固体物理实验的测量与控制方法。
一、温度测量与控制方法温度是固体物理实验中一个关键的参数。
为了准确测量和控制温度，科学家们提出了各种方法。
其中，常用的方法是使用热电偶和红外测温仪。
热电偶通过测量材料温度与电压的关系来确定温度，具有灵敏度高、可靠性好的特点。
而红外测温仪则是利用物体发射的红外辐射能量与温度呈正相关关系，通过测量红外辐射能量来估计温度。
此外，科学家们还设计了各种温度控制器，如PID控制器和温度反馈控制器，通过不断调节加热或制冷设备的功率来控制温度。
二、压力测量与控制方法在固体物理实验中，压力是另一个重要的参数。
为了准确测量和控制压力，科学家们发明了多种压力测量与控制方法。
其中，常用的方法是使用压力传感器和容积弹簧。
压力传感器通过测量物体施加在传感器上产生的压力来确定压力值，具有高灵敏度和广泛的应用领域。
容积弹簧则是通过测量弹簧的形变来确定压力。
此外，科学家们还设计了各种压力控制器，如PID控制器和模糊控制器，通过不断调节阀门的开启度或泵的工作频率来控制压力。
三、电流测量与控制方法电流是固体物理实验中常用的参数之一。
为了准确测量和控制电流，科学家们发展了多种电流测量与控制方法。
其中，常用的方法是使用电流表和电阻。
电流表通过测量通过电路的电流大小来确定电流值，具有高精度和宽测量范围的特点。
电阻则是通过测量电路中的电压差和电阻值之间的关系来确定电流。
此外，科学家们还设计了各种电流控制器，如PID控制器和电流反馈控制器，通过调节电源输出电压或电路中的电阻来控制电流。
四、磁场测量与控制方法磁场是固体物理实验中常见的参数之一。
为了准确测量和控制磁场，科学家们采用了多种磁场测量与控制方法。
其中，常用的方法是使用霍尔效应传感器和霍尔电流源。
高二物理课《固体》优秀优质教案
高二物理课《固体》优秀优质教案一、教学内容本节课选自人教版高中物理选修33第二章《固体》，内容包括：2.1固体的基本概念，2.2固体的微观结构，2.3固体的物理性质。
重点讲解晶体、非晶体和准晶体的特点，以及固体的弹性、塑性和脆性等物理性质。
二、教学目标1. 知识与技能：了解固体的基本概念，掌握固体的微观结构和物理性质，能运用所学知识解释生活中的固体现象。
2. 过程与方法：通过观察、分析、归纳，培养学生的科学思维能力和动手操作能力。
3. 情感态度与价值观：激发学生对固体物理的兴趣，提高学生的科学素养。
三、教学难点与重点重点：固体的微观结构，固体的物理性质。
难点：晶体、非晶体和准晶体的区别，弹性、塑性和脆性的理解。
四、教具与学具准备1. 教具：晶体模型、非晶体样品、弹性球、塑料尺、玻璃棒等。
2. 学具：每组一份晶体模型、非晶体样品，每人一把塑料尺、一块弹性球。
五、教学过程1. 导入：展示晶体和非晶体样品，引导学生观察并思考它们的特点，激发学生的学习兴趣。
2. 新课导入：讲解固体的基本概念，引导学生了解固体的分类。
3. 新课讲解：（1）晶体：介绍晶体的特点，展示晶体模型，让学生观察晶体的微观结构。
（2）非晶体：介绍非晶体的特点，展示非晶体样品，让学生了解非晶体的微观结构。
（3）准晶体：简要介绍准晶体的概念。
（4）固体的物理性质：讲解弹性、塑性和脆性的定义，引导学生通过实验感受固体的物理性质。
4. 例题讲解：结合教材例题，讲解固体的相关计算。
5. 随堂练习：布置课堂练习，巩固所学知识。
六、板书设计1. 板书固体2. 板书内容：（1）固体的基本概念（2）固体的微观结构1）晶体2）非晶体3）准晶体（3）固体的物理性质1）弹性2）塑性3）脆性七、作业设计1. 作业题目：（1）解释晶体和非晶体的区别。
（2）简述固体的弹性、塑性和脆性。
（3）教材课后习题2、3、4。
2. 答案：八、课后反思及拓展延伸1. 反思：本节课学生对固体的基本概念、微观结构和物理性质有了更深入的了解，但在区分晶体和非晶体方面仍有困难，需要在今后的教学中加强指导。
物理学中的固体物理学方法
物理学中的固体物理学方法物理学是一门研究自然界中各种物质和能量相互作用的学科。
在物理学的众多分支中，固体物理学是一门非常重要的领域。
固体物理学研究的是固体物质的性质和行为，涉及到电子结构、晶体结构、磁性、声学等多个方面。
本文将探讨固体物理学中的一些常用方法和技术。
一、X射线衍射X射线衍射是固体物理学中最常用的实验技术之一。
通过将X射线照射到固体样品上，观察样品中的晶体衍射图样，可以得到关于晶体结构的重要信息。
X射线衍射技术广泛应用于研究晶体的晶格结构、晶体缺陷以及晶体的相变等问题。
通过分析衍射图样，可以确定晶体的晶胞参数、晶体的点群对称性以及晶体中原子的排列方式等。
二、扫描隧道显微镜扫描隧道显微镜（Scanning Tunneling Microscope，STM）是一种能够观察到原子尺度的表面形貌和电子结构的仪器。
STM的工作原理是利用隧道效应，通过控制探针与样品之间的距离，测量电子的隧道电流来获得样品表面的拓扑结构和电子分布。
STM的分辨率可以达到亚埃的尺度，因此在研究固体材料的表面形貌、表面缺陷以及表面电子结构等方面具有重要的应用价值。
三、拉曼光谱拉曼光谱是一种通过测量物质散射光的频率变化来研究物质的结构和振动特性的技术。
在固体物理学中，拉曼光谱常用于研究晶格振动、晶格畸变以及材料的电子结构等问题。
通过测量样品散射光的频率偏移，可以得到关于样品中原子振动的信息。
拉曼光谱技术在研究固体材料的结构和性质方面具有广泛的应用。
四、核磁共振核磁共振（Nuclear Magnetic Resonance，NMR）是一种通过测量物质中核自旋的共振现象来研究物质的结构和性质的技术。
在固体物理学中，NMR常用于研究材料的晶体结构、晶体缺陷以及材料中的自旋相互作用等问题。
通过测量样品中核自旋的共振频率和强度，可以得到关于样品中原子的排列方式和相互作用的信息。
NMR技术在研究固体材料的结构和性质方面具有重要的应用价值。
黄昆版固体物理学课后答案解析答案 (2)
《固体物理学》习题解答黄昆 原着 韩汝琦改编 （陈志远解答，仅供参考）第一章 晶体结构、解：实验表明，很多元素的原子或离子都具有或接近于球形对称结构。
因此，可以把这些原子或离子构成的晶体看作是很多刚性球紧密堆积而成。
这样，一个单原子的晶体原胞就可以看作是相同的小球按点阵排列堆积起来的。
它的空间利用率就是这个晶体原胞所包含的点的数目n 和小球体积V 所得到的小球总体积nV 与晶体原胞体积Vc 之比，即：晶体原胞的空间利用率， VcnVx = （1）对于简立方结构：（见教材P2图1-1） a=2r ， V=3r 34π，Vc=a 3，n=1∴52.06r8r34a r 34x 3333=π=π=π=（2）对于体心立方：晶胞的体对角线BG=x 334a r 4a 3=⇒= n=2, Vc=a 3∴68.083)r 334(r 342a r 342x 3333≈π=π⨯=π⨯= （3）对于面心立方：晶胞面对角线BC=r 22a ,r 4a 2=⇒= n=4，Vc=a 3（4）对于六角密排：a=2r 晶胞面积：S=6260sin a a 6S ABO ⨯⨯=⨯∆=2a 233 晶胞的体积：V=332r 224a 23a 38a 233C S ==⨯=⨯ n=1232126112+⨯+⨯=6个（5）对于金刚石结构，晶胞的体对角线BG=3r 8a r 24a 3=⇒⨯= n=8, Vc=a 3、试证：六方密排堆积结构中633.1)38(ac 2/1≈=证明：在六角密堆积结构中，第一层硬球A 、B 、O 的中心联线形成一个边长a=2r 的正三角形，第二层硬球N 位于球ABO 所围间隙的正上方并与这三个球相切，于是：NA=NB=NO=a=2R.即图中NABO 构成一个正四面体。
…、证明：面心立方的倒格子是体心立方；体心立方的倒格子是面心立方。
证明：（1）面心立方的正格子基矢（固体物理学原胞基矢）：123()2()2()2a a j k a a i k a a i j ⎧=+⎪⎪⎪=+⎨⎪⎪=+⎪⎩r r r r r rr r r由倒格子基矢的定义：1232()b a a π=⨯Ωr r r31230,,22(),0,224,,022a a a a a a a a a a Ω=⋅⨯==r r rQ ，223,,,0,()224,,022i j ka a a a a i j k a a ⨯==-++r rr r r r r r同理可得：232()2()b i j k ab i j k aππ=-+=+-r rr r r r r r 即面心立方的倒格子基矢与体心立方的正格基矢相同。
物理实验技术的固体物理实验方法
物理实验技术的固体物理实验方法引言物理实验技术在科学研究中扮演着重要的角色，而固体物理是物理学中重要的一个分支，研究固体材料的性质和行为。
因此，掌握固体物理实验方法对于深入了解和研究材料的物理特性至关重要。
本文将探讨几种常用的固体物理实验方法，包括力学性质的测量、电学性质的测量以及热学性质的测量。
力学性质的测量在固体物理实验中，测量材料的力学性质是基础且常见的实验方法。
其中，最常用的实验方法之一是拉伸实验。
拉伸实验可以通过引入外力来测量材料的拉伸强度、屈服点、断裂强度等参数。
实验中，可以使用万能试验机等设备来施加恒定的力至材料断裂，并记录下拉伸强度。
此外，还可以使用应变计来测量材料的应变变化，从而进一步分析材料的应变率和模量等性质。
电学性质的测量固体物理实验中，电学性质的测量也是常见且重要的实验方法之一。
其中，最常见的实验方法是电阻测量。
电阻测量可以通过测量两个点之间的电压差和电流来计算材料的电阻值。
在实验过程中，可以使用多用电表等仪器来完成测量任务。
另外，对于导电性能较差的材料，还可以使用四探针测量方法来减小引入的额外电阻，提高测量精度。
热学性质的测量热学性质是研究固体物理中的重要方面，对于材料的导热性能、热膨胀系数等参数的测量可以通过一系列实验方法来完成。
首先，热导率的测量可以采用热平衡法和热辐射法。
热平衡法可以通过观察材料两端的温度差和施加的热流来确定热导率。
热辐射法则通过热辐射强度与温度的关系来计算导热性能。
其次，热膨胀系数的测量可以使用热膨胀仪来完成，该仪器可以通过测量材料温度变化引起的长度变化来计算出热膨胀系数。
结论固体物理实验方法的选择需根据研究的具体目的和材料的特性而定。
力学性质的测量可以通过拉伸实验来获得材料的力学参数。
电学性质的测量可以通过电阻测量和四探针测量来得到材料的电阻值和导电性质。
热学性质的测量可以通过热导率和热膨胀系数的测量来分析材料的导热性和热膨胀特性。
这些实验方法为我们深入了解和研究固体材料的物理特性提供了重要的参考。
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1 引言
当低能(10-500 eV) 电子射向固体表面，如果表面原子有 某种长程有序排列，则入射电子通过这种表面“原子光栅” 时会发生衍射，在实验上可得到低能电子衍射斑点构成的图 样。
由于低能电子只能穿透几个原子层(0.5nm - 1 nm) ，所以 LEED只给出表面层原子结构信息。
Adsorbate-Covered Surfaces How does the presence of adsorbates influence the electron diffraction pattern? Real Space Reciprocal Space
Real Space
Reciprocal Space
4 LEED实验装置
图给出了LEED仪器的主要部分。
在电子枪中金属氧化物灯丝（阴极）经加热而发射电子， 发射出的电子受到一定的加速电压V的作用而射向阳极。一部 分具有能量为V eV (通常为100eV) 的低能电子穿过阳极小孔， 并经聚焦后垂直射向单晶样品表面，从样品表面背射出来的 （弹性和非弹性）散射电子向荧光屏方向前进，在栅极2上附 加有负电压，以阻止非弹性散射电子通过。在栅极3上加有5千 伏电压，以加速通过栅极2后的弹性散射电子，使其相当大的 动能撞击荧光屏而发生出亮光。在半球形荧光屏上的衍射斑点 可以用肉眼观察或用照相等技术记录下来。
Ewald Sphere Construction in 3-D Define wavenumber as reciprocal of wavelength
is really a measure of momentum
During elastic scattering (diffraction): - both energy and the magnitude of the electron momentum are conserved - direction of momentum is changed So how do we determine scattering angle knowing is conserved?
本节主要讨论LEED图样。
LEED在表面研究中的功用有：
①检查晶面长程有序的程度； ②考察清洁表面的再构； ③确定吸附物相对于衬底原胞的结构； ④通过LEED谱强度分析，对原子的三维配置作定量测定。
2. LEED的衍射原理
LEED 的衍射原理与 X 光衍射相同。它们的差别除了被散射粒 子不同外，散射体对被散射粒子的相互作用亦不同。 LEED 的入 射电子由原子实的静电作用而形成弹性散射。
用LEED研究吸附动力学
多数单晶表面形成的化学吸附，当吸附原子之间以斥 力相互作用占优势时，吸附不会以岛的形式生长，样品 具有适当温度时（既能越过表面势垒而作迁移动以进入 能量最低状态，又不因振动而离开势阱），很容易形成 吸附物的有序结构。 从LEED图的分数点可得出吸物原胞的大小，从而标 定覆盖度 q 值。
实验操作
实验操作主要调节电子束参量和试样的位置。 电子束调节以能量为主，同时调节聚焦以及束流强度。开 始时，能量可在70~100 eV 范围内变动，束流也可强一些， 荧光屏加速电压高一些，便于看到衍射斑。与此同时，移动 试样并适当改变取向，寻找有序较高的畴以及使电子束近似 于正入射。 一但衍射斑隐约可凡，对上述参量轮番作细微调节，以增 加衍射斑和背景的对比度。
的，由在荧光屏上可观察到鲜明的衍斑点。如果表面上原子的有
序排列较差，或有序排列区域小于相干宽度，则衍射斑点图样将 会弥散模糊，甚至得不到衍射图。
5. 实验方法
LEED在表面研究中主要被用来检查制备的表面是否是 高度清洁和有序。
制备清洁金属表面方法是离子轰击加退火。离子轰击不 仅使沾污物脱附，这种溅射过程还逐层剥离样品的原子， 从而获得不同深度的新鲜表面，但表面的原子结构在离子 轰击过程中受到损伤，成为无序结构。需要加热退火使原 子有足够动能克服势垒而做扩散运动，从而达到能量最低 （即有序的）结构。加热退火同样会促进体扩散，致使体 内杂质更易向表面偏析，因此离子溅射的清洁处理与加热 退火的有序化必须循环交替进行许多次。
Draw reciprocal lattice (k-space lattice):
Reciprocal lattice is a scaled version of real lattice but lattice points are spaced proportional to 1/ d.
Ewald Sphere Construction in 2-D
(3) FCC(111):
Diffraction pattern is just a scaled version of reciprocal lattice!
Diffraction Patterns of 5 Plane Lattices:
Lattice Pattern Plane Lattice Diffraction
For surface scattering, we are only concerned with periodicity in 2-D of surface, not into bulk.
Can remove one dimension from reciprocal lattice - points become "rods"
作晶面的倒格子平面，标出各倒格点，对每一倒格点作一直线垂 直于倒格子平面，这些直线称为倒易棒。选定倒格子平面中某一 倒格子为原点，(00)点，从原点作一矢量 k，其方向即为入射电 子方向，其长度为电子波长的倒数(1/)。以 k 的原点O为中心， 以 1/ 为半径的球就是厄瓦耳球。球面与倒易棒的交点Pmn满足衍 射方程，实验上观测到LEED图亮斑就与Pmn各点对应。
与LEED图有关的原理称为运动学理论。理论模型只考虑入射
电子波与晶面格点作单次弹性散射所确定的衍射极大条件。
Features to note:
(1) Sinq is proportional to1/d - diffraction angle gets bigger as d becomes smaller
多数实验采 用正入射， 球显示屏的 衍射亮斑示 意于图中。
由图可知： ①显示屏上的亮斑在照相底片上的投影，其几何位置 与二维晶面的倒格点直接对应，由此可定出正格点； ②电子能量越大，波长越短，反射球半径就愈大。
3. Surface Reciprocal Lattices
Let's define a real space plane lattice (surface net) by lattice vectors a1 and a2:
The de Broglie wavelength of 20 eV electron:
研究表面结构的LEED实验分两类： ①观测电子弹性相干散射形成的衍射图样，即LEED图样，由此很 容易算出表面原胞的形状和尺度； ②测定某一衍射斑强度随电子能量的变化，表征这一关系的实验 曲线称LEED谱，或叫I-V曲线（I为衍射斑强度；V为电子动能）， 由于这种谱的形态与电子在表面的多重散射有关，从而有可能定 量测定表面原子配置的具体尺寸（可精确到0.002nm以上）
(2) Sinq is proportional to - diffraction angle becomes
ห้องสมุดไป่ตู้
bigger as electron KE becomes smaller
(3) Diffraction has same probability with n=1 and n=-1 diffraction pattern is symmetric
样品接地。G1 栅接地, 使背散射电子从样品到G1之间处于
等电位。
G2是阻档栅，用作高通滤波器抑阻非弹性散射电子，从而 降低由二次电子形成的很强的本底。
在LEED实验中电子束直径约为1mm，电子束的相干宽度 (coherent width) 约为10 nm。 如果在相干宽度或更大的微区范围内，表面上原子是有序排列
Reciprocal lattice (net) defined by reciprocal lattice vectors a'1 and a'2(surface) or b'1 and b'2 (adsorbate) defined by:
(1) FCC(100):
(2) FCC(110):
• Possible to explain surface diffraction in terms of scattering from rows of atoms but quickly becomes cumbersome. • Can build a general theory based on reciprocal relationship of diffraction angle and electron wavelength.
当获得高度清洁和有序表面时，可观测到非常清晰的LEED 图。
然而，LEED图的出现不能作为试样表面完善性的最终判据， 高达 0.1ML 的无序吸附，至多使衍射强度略为下降，而本底 的增加还难以觉察。试样表面在成岛的情况下，只要衬底结 构有序，仍可看到足够清晰的LEED图。
总之获得 LEED图并不难，但应记住它是一种长程有序的效 应，所以即使获得高质量的LEED图，不能过分乐观地认为晶 面有十分完善的晶格对称性。