理想气体任意准静态过程的热容量
热力学统计物理 课后习题 答案

第一章 热力学的基本规律1.1 试求理想气体的体胀系数α,压强系数β和等温压缩系数κT 。
解:已知理想气体的物态方程为nRT pV =由此得到 体胀系数TpV nR T V V p 11==⎪⎭⎫ ⎝⎛∂∂=α, 压强系数T pV nR T P P V 11==⎪⎭⎫ ⎝⎛∂∂=β 等温压缩系数p p nRT V p V V T 1)(112=-⎪⎭⎫ ⎝⎛=⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛∂∂-=κ 1.2证明任何一种具有两个独立参量T ,P 的物质,其物态方程可由实验测量的体胀系数和等温压缩系数,根据下述积分求得()⎰-=dp dT V T καln ,如果P T T 1,1==κα,试求物态方程。
解: 体胀系数 pT V V ⎪⎭⎫ ⎝⎛∂∂=1α 等温压缩系数 TT p V V ⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛∂∂-=1κ 以T ,P 为自变量,物质的物态方程为 ()p T V V ,=其全微分为 dp V dT V dp p V dT T V dV T Tp κα-=⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛∂∂+⎪⎭⎫ ⎝⎛∂∂= dp dT VdV T κα-= 这是以T ,P 为自变量的完整微分,沿一任意的积分路线积分,得()⎰-=dp dT V T καln 根据题设 , 若 pT T 1,1==κα ⎰⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛-=dp p dT T V 11ln 则有 C pT V +=ln ln , PV=CT 要确定常数C ,需要进一步的实验数据。
1.4描述金属丝的几何参量是长度L ,力学参量是张力£,物态方程是(£,L,T)=0,实验通常在大气压下进行,其体积变化可以忽略。
线胀系数定义为FT L L ⎪⎭⎫ ⎝⎛∂∂=1α ,等温杨氏模量定义为TL F A L Y ⎪⎭⎫ ⎝⎛∂∂= ,其中A 是金属丝的截面。
一般来说,α和Y 是T 的函数,对£仅有微弱的依赖关系。
如果温度变化范围不大,可以看作常数。
假设金属丝两端固定。
热力学第一定律

§3.4 热容量,热力学第一定律对理想气体的应用
一.等容摩尔热容量
摩尔热容量:一摩尔物质(温度T时)升高1度所吸收的热量,即
Cm
1
dQ dT
单位:J/mol•K
一般C与温度有关,也与过程有关,可以测量。
原平衡态
非平衡态
新平衡态
热力学中研究过程时,为了在理论上能利用系 统处于平衡态时的性质,引入准静态过程的概念.
二.准静态过程: 1.在过程中的任意时刻,系统都无限的接近平衡 状态,准静态过程是由无数个平衡态组成的过程.
2.准静态过程是实际过程的理想化模型. (无限缓慢)有理论意义,也有实际意义. 3
对于理想气体的等容过程,
dQ dE i RdT
2
1 dQ i
CV .m
dT
R 2
dA 0
C v.m i R 2
T2
E E2 - E1 CV.m dT
T1
E
C V.m
T
14
注意:对于理想气体,公式 E = Cv T 不仅适用于等容过程,而且适用于任何过程。
如图,作一个辅助过(等容+等温) 连接始末两点 E辅 EV + ET
系统 ( T1 )直接与 热源 ( T2 )有限温差
T2 热传导为非准静态过程
系统 T1
T1+△T T1+2△T T1+3△T T2
保持系统与外界无穷小温差, 每一无穷小传热过程为等温过程, 过程“无限缓慢”即可看成准静态传热过程.
10
三.热力学第一定律
对于任一过程
大学物理热力学基础.

11.01310522.4103
22.7102(J)
Qacb Acb
V(l)
7-3 气体的摩尔热容量
一、热容与摩尔热容的定义: 热容量:系统在某一无限小过程中吸收热量dQ与温
度变化dT的比值称为系统在该过程的热容量(C)
dQ
C dT
表示升高1K所吸收的热量
J K1
单位质量的热容量叫比热容。 CMC比 JK1kg1
摩尔热容量:1 mol 物质的热容量(Cm)
M C Mmol Cm
1mol 物质温度升高1K时所吸收的热量。
JK1mo1
二、理想气体的摩尔热容量
1、理想气体的定容摩尔热容:
dQ CV ( dT )V
( dE dT
)V
理想气体 dE i RdT
2 3
单原子理想气体 CV 2 R
双原子理想气体
1、理想气体的绝热准静态过程的过程方程
dA PdV dE M M moC lVdT (1)
理想气体状态方程
PV M RT Mmol
对其微分得:
M
PdVVdP RdT Mmol
(2)
联立(1)(2)得:
dP dV0 PV
PV con. s(3t)
(泊松公式)
将 PV cons.与t PV M RT联立得:
准静态过程是一种理想的极限。
三、准静态过程的功和热量
1、体积功的计算
dl
➢当活塞移动微小位移dl 时, 系统对外界所作的元功为:
p F S
➢系统体积由V1变为V2,系统对外界作总功为:
A dA V2pdV V1
dV0, 系统对外作正功;
dV0, 系统对外作负功;
例:有1mol理想气体 (1)a b等温,
热力学与统计物理课后习题答案第一章

1.1 试求理想气体的体胀系数α,压强系数β和等温压缩系数κT 。
解:已知理想气体的物态方程为,pV nRT = (1)由此易得11,p V nR V T pV Tα∂⎛⎫=== ⎪∂⎝⎭ (2) 11,V p nR p T pV Tβ∂⎛⎫=== ⎪∂⎝⎭ (3) 2111.T T V nRT V p V p pκ⎛⎫⎛⎫∂⎛⎫=-=--= ⎪ ⎪ ⎪∂⎝⎭⎝⎭⎝⎭ (4)1.2 证明任何一种具有两个独立参量,T p 的物质,其物态方程可由实验测得的体胀系数α及等温压缩系数κT ,根据下述积分求得:()ln T V =αdT κdp -⎰如果11,T T pακ==,试求物态方程。
解:以,T p 为自变量,物质的物态方程为(),,V V T p =其全微分为.p TV V dV dT dp T p ⎛⎫∂∂⎛⎫=+ ⎪ ⎪∂∂⎝⎭⎝⎭ (1) 全式除以V ,有11.p TdV V V dT dp V V T V p ⎛⎫∂∂⎛⎫=+ ⎪ ⎪∂∂⎝⎭⎝⎭根据体胀系数α和等温压缩系数T κ的定义,可将上式改写为.T dVdT dp Vακ=- (2) 上式是以,T p 为自变量的完整微分,沿一任意的积分路线积分,有()ln .T V dT dp ακ=-⎰ (3)若11,T T pακ==,式(3)可表为11ln .V dT dp Tp ⎛⎫=- ⎪⎝⎭⎰ (4)选择图示的积分路线,从00(,)T p 积分到()0,T p ,再积分到(,T p ),相应地体积由0V 最终变到V ,有000ln=ln ln ,V T pV T p - 即000p V pV C T T ==(常量), 或.pV CT = (5)式(5)就是由所给11,T T pακ==求得的物态方程。
确定常量C 需要进一步的实验数据。
1.3 在0C 和1n p 下,测得一铜块的体胀系数和等温压缩系数分别为51714.8510K 7.810.n p ακ----=⨯=⨯T 和T ακ和可近似看作常量,今使铜块加热至10C 。
第17章 热力学第一定律

举例2:系统(初始温度 T1)从 外界吸热
从 T1 系统T1 T2 是准静态过程
系统 温度 T1 直接与 热源 T2接触,最终达到热平衡, 不是 准静态过程。
等温过程
P
T1+△T T1+2△T T1+3△T T2
等容过程
等压过程
因为状态图中任何一点都表示
系统的一个平衡态,故准静态 过程可以用系统的状态图,如 P-V图(或P-T图,V-T图)中 一例3 容器内贮有刚性多原子分子理想气体,经准静态绝热 膨胀过程后,压强减小为初压强的一半,求始末状态气体 内能之比E1:E2=? 解:设初末状态
( P1 , T1 ) ( P2 , T2 ) P1 T1 P2 P 1
1
P2
解:由泊松公式得
pV
pV
1
1
,p
p V /V
1 1
求得功为
V A 2 pdV V1 1 pV 1 1 1
V
V 2 dV p1V 1 V 1 V
1 2
V 1
1
V1 p V 1 1 1 1 V 2
Q
循环效率为
2
CV ,m T 4 T 1
2
Q 1 Q
1
T T 1 T T
4 3
1 2
a b是绝热过程, 1 V 1 T2 T1 V 2
同理
所以
V 1 T T V 2 T T T T T T T T
循环过程
V
§ 17.2 功、热、热力学第一定律
10-1 准静态过程 功 内能和热量

总热量:
Q Q
10-1 准静态过程 功 内能和热量
10.2
热力学第一定律
第10章 热力学定律
10.2.1 热力学第一定律 某一过程,系统从外界吸热 Q,对外 界做功 A,系统内能从初始态 E1变为 E2,则由能量守恒:
A ΔE Q
内能是状态量, A、 Q是过程量
对微元过程:
Q dE A
热一律的另一种表述: 第一类永动机制不成 对准静态过程: Q E2 E1
V2
V1
pdV
10.2.2 热容
C
Q
dT
单位:J/mol· K
• 摩尔热容量 C ,
• 比热容 c , 单位:J/kg· K
Q 为过程量
C为过程量
经常用到1摩尔物质在等体过程以及在等压过程中的热 容量,称为摩尔定体热容和摩尔定压热容,分别定义 为:
CV ,m
i R 2
C P ,m
i2 R 2
2i i
i=3
单原子气体:
双原子气体: 多原子气体:
1.67
i=5
i=6
1.40
1.33
用 C
V ,m
CP,mγ值和实验比较,常温下符合很好
t 200 C
CV ,m R 2
P 1.01105 pa
CP ,m R 2
P
A
(PB,VB,TB)
V2
V1
pdV
O
VA
dV
VB
V
说明 δA>0:系统对外做功 系统所作的功在数值上 等于P-V 图上过程曲线 以下的面积。
作功与过程有关 。
p 下,气体准静态地由体积 V1 例 计算在等压 的过程系统对外界所做的功。
热学(李椿+章立源+钱尚武)习题解答-第五章---热力学第一定律

$第五章热力学第一定律5-1.0.020Kg的氦气温度由升为,若在升温过程中:(1)体积保持不变;(2)压强保持不变;(3)不与外界交换热量,试分别求出气体内能的改变,吸收的热量,外界对气体所作的功,设氦气可看作理想气体,且,解:理想气体内能是温度的单值函数,一过程中气体温度的改变相同,所以内能的改变也相同,为:热量和功因过程而异,分别求之如下:(1)等容过程:V=常量 A=0由热力学第一定律,((2)等压过程:由热力学第一定律,负号表示气体对外作功,(3)绝热过程Q=0由热力学第一定律—5-2.分别通过下列过程把标准状态下的0.014Kg氮气压缩为原体积的一半;(1)等温过程;(2)绝热过程;(3)等压过程,试分别求出在这些过程中气体内能的改变,传递的热量和外界对气体所作的功,设氮气可看作理想气体,且,解:把上述三过程分别表示在P-V图上,(1)等温过程理想气体内能是温度的单值函数,过程中温度不变,故由热一、%负号表示系统向外界放热(2)绝热过程由或得由热力学第一定律另外,也可以由·及先求得A(3)等压过程,有或而所以===>由热力学第一定律,也可以由求之另外,由计算结果可见,等压压缩过程,外界作功,系统放热,内能减少,数量关系为,系统放的热等于其内能的减少和外界作的功。
{5-3 在标准状态下的0.016Kg的氧气,分别经过下列过程从外界吸收了80cal的热量。
(1)若为等温过程,求终态体积。
(2)若为等容过程,求终态压强。
(3)若为等压过程,求气体内能的变化。
设氧气可看作理想气体,且解:(1)等温过程则故(2)等容过程《-(3)等压过程5-4 为确定多方过程方程中的指数n,通常取为纵坐标,为横坐标作图。
试讨论在这种图中多方过程曲线的形状,并说明如何确定n。
解:将两边取对数,或比较知在本题图中多方过程曲线的形状为一直线,如图所示。
直线的斜率为可由直线的斜率求n。
或即n可由两截距之比求出。
热统习题解答(全)

热统习题解答(全)第⼀章热⼒学的基本规律1.1 试求理想⽓体的体胀系数α,压强系数β和等温压缩系数κ。
解:理想⽓体的物态⽅程为RT pV =,由此可算得: PP V V k T T P P T T V V T V P 1)(1;1)(1,1)(1=??-==??==??=βα1.2 证明任何⼀种具有两个独⽴参量T ,P 的物质,其物态⽅程可由实验测得的体胀系数α及等温压缩系数κ,根据下述积分求得: ?-=)(ln kdP adT V ,如果Pk T a 1,1==,试求物态⽅程。
证明:dp p VdT T V p T dV T P )()(),(??+??= 两边除以V,得dp dT dp p VV dT T V V V dV T P κα-=??+??=)(1)(1积分后得 ?-=)(ln kdP adT V 如果,1,1p T ==κα代⼊上式,得C P T PdP T dT V ln ln ln )(ln +-=-=?所以物态⽅程为:CT PV =与1mol 理想⽓体得物态⽅程PV=RT 相⽐较,可知所要求的物态⽅程即为理想⽓体物态⽅程。
1.3在00C 和1atm 下,测得⼀块铜的体胀系数和压缩系数为a=4.185×10-5K -1,k=7.8×10-7atm -1。
a 和k 可以近似看作常数。
今使铜加热⾄100C ,问(1)压⼒要增加多少⼤⽓压才能使铜块的体积维持不变?(2)若压⼒增加100atm ,铜块的体积改变多少?解:(a )由上题dp dT dp p VV dT T V V V dV T P κα-=??+??=)(1)(1体积不变,即0=dV所以dT kadP = 即atm T k a P 62210108.71085.475==?=?-- (b)475121211211007.4100108.7101085.4)()(---?=??-??=---=-=?p p T T V V V V V κα可见,体积增加万分之4.07。
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热容量的计算公式 设系统处在p − V图上A点状态,现讨论A点附近任意准静态微元过程摩尔热容Ci 的大小。令过A点的任意过程为p = p(V), � dQ = CV dT + pdV dQ = dU + pdV → � pV = RT pdV + Vdp = RdT dQ = Ci dT → Ci = CV + � pdV � dT i (3) (1) (2)
得
γ−n C 1−n V 这说明多方过程的摩尔热容量为一常量, 即随体积单调增大时, 要么一致吸热, 要么一致放热, 不存在吸放热的转变点。 Q = � dQ = � Cn dT = � (γ − n) Cn dp γ − n CV Cn p p (pdV + Vdp) = � � + � � � VdV = � [1 − n] VdV = � pdV R R V dV i 1−n R V γ−1
例题:在给一摩尔单原子理想气体加热时,得到压强与绝对温度的关系T = a + bp,求该过程的摩尔热容量 解答:联立热力学状态方程和过程方程 � dp p pV = RT → (a + bp)R = pV → bRdp = pdV + Vdp → � � = T = a + bp dV i bR − V p bR� − 1 1 bR − V aR V V ∙ R = CV + = CV + = CV + = CV − 1 p dp bR� bR bP 1+ +� � V bR� − 1 V dV i V CV = aR bP
的摩尔热容量Cn
pV n = 常量
摩尔热容量
Cn = CV + 引入热容比
p p (CV + R) − nCV Cp − nCV R V ∙ R = CV + p V p R = CV + = = dp p 1 − n 1−n 1−n − n +� � V V V dV i γ = Cp ⁄CV ,Cp − CV = R → γ − 1 = Cn = R CV
讨论:要考虑吸热过程(非单调过程,存在吸热转变点) ,即要求Ci > 0,这时
p 3−V 5 21 − 12V V V = + = p dp 2 3−V−1 6 − 4V +� � V V dV i
热量 Q 吸热 = � dQ = ��
7⁄4
21 − 12V 7 3 >0且V<2→V< , <V<2 6 − 4V 4 2
总结:只要知道p − V图上A点的热力学运动轨迹p = p(V),则准静态过程的热容量和热量计算极为方便
dQ = Ci dT =
Ci Ci p dp (pdV + Vdp) = � + � � � VdV R R V dV i
例题: (200 道物理学难题第 135 题)一个高为152cm的下半部封闭的直玻璃管中充满了空气。它的上半部是水银并且 玻璃管的顶部是敞开的。气体被缓慢地加热,到所有的水银被推出管子外面时传递给气体的热量是多少?(大气压是 760mm 汞柱)
于是摩尔热容量
Ci = CV +
吸放热的转变点Ci = 0,即
解答:考虑系统处在p − V图上状态,设任意中间状态是:水银面距玻璃管敞口的距离为760x(mm),这时气体压强 p= 760 + 760x 760 + 760x = = 1 + x(标准大气压) p0 760 V V ≡ =2−x 760S D V0
气体体积
于是在单位(p0 , V0 , T0 )
在任意过程中,单位摩尔理想气体都满足热力学第一定律和状态方程
单位摩尔理想气体在这个准静态微元过程的摩尔热容的定义
将(1), (2)代入(3)得
Ci = CV + � 热量的计算公式
p pdV V � R = CV + ∙R dp p pdV + Vdp i +� � V dV i
(4)
利用(3)式可知任意准静态微元过程的净热量
7⁄4 2 p dp 21 − V 3 − V � Ci � + � � � VdV = �� + � � ∙� − 1� VdV V dV V i 3⁄2 1 3⁄2 6 − 4V 2
1பைடு நூலகம்
+�
例题:多方过程
= ��
1
7⁄4
+� �
3⁄2
2
21 − 12V 27 dV = 2 16
解答:多方过程 pV n = 常量 → V n dp + npV n −1 dV = 0 → � dp p � = −n dV n V
V = (1520 − 760x)S → v ≡D p=3−V
单位摩尔封闭气体压强单位为p0 = 1 标准大气压,体积单位为V0 = 760S,简便计,由初始条件得到初始温度为2个温度 单位T0 PV = RT → 2RT0 = 2 ∙ 1 → T0 = 1 R
即在单位(p0 , V0 , T0 )摩尔热容量(双原子分子CV = 5⁄2) Ci = CV +