FP干涉仪 PPT
合集下载
F-P干涉仪(精)
Measurement of Wavelength Difference of Na Light with Fabry-Perot Interference
1
实验目的
了解 F-P干涉仪的结构，掌握调节与 使用F-P干涉仪的方法；
进一步理解多光束干涉的理论和条纹 特点； 用F-P干涉仪测定钠黄双钠线的波长 差。
应用：长度的精密测量、折射率的测定、波长的测量、
用作高分辨率光谱仪。
11
实验内容及步骤
1、调整F-P 干涉仪能够观察到多光束干涉的条纹图案 调节过程中切勿使两镜相碰。
Gl和G2两个镜面相距1mm 。
会聚透镜汇聚 光线
调节镜面平行
12
装上低压钠灯灯窗挡板，可能出现以下两种现象:
现象1、如果通过镜面观察光束反射形成一系列光 点，说明两镜面是否平行？如何调节？ 现象2、光点重合，表明两镜面基本平行。
1 2
2d 2 d1
2 1
d 2 d1 波长变化一个周期，两镜面G1、
G2的距离差
1 2 钠双线的波长差
法布里-玻罗干涉仪的两套干涉圆环
2 2 其中 1 可为 m 二波长平
均值的平方。对钠黄双线， 可取（589．3nm)2
9
F-P干涉仪的应用
概述：利用干涉原理测量光程差从而测定 有关物理量的光学仪器。
19
5
镀高反射膜 镀高反射膜
G2 会聚透镜L
接收屏
* 注意：G1，G2板可移动—光程可调
思考
入射角
G1
镀高反射膜 镀高反射膜
提问1：为什么G1和G2 两反射面要做成锲形？
G2 会聚透镜L
为避免没有涂反射膜的 表面反射光产生干涉， 两块平板通常做成锲形， 锲角约1`到10`。
1
实验目的
了解 F-P干涉仪的结构，掌握调节与 使用F-P干涉仪的方法；
进一步理解多光束干涉的理论和条纹 特点； 用F-P干涉仪测定钠黄双钠线的波长 差。
应用：长度的精密测量、折射率的测定、波长的测量、
用作高分辨率光谱仪。
11
实验内容及步骤
1、调整F-P 干涉仪能够观察到多光束干涉的条纹图案 调节过程中切勿使两镜相碰。
Gl和G2两个镜面相距1mm 。
会聚透镜汇聚 光线
调节镜面平行
12
装上低压钠灯灯窗挡板，可能出现以下两种现象:
现象1、如果通过镜面观察光束反射形成一系列光 点，说明两镜面是否平行？如何调节？ 现象2、光点重合，表明两镜面基本平行。
1 2
2d 2 d1
2 1
d 2 d1 波长变化一个周期，两镜面G1、
G2的距离差
1 2 钠双线的波长差
法布里-玻罗干涉仪的两套干涉圆环
2 2 其中 1 可为 m 二波长平
均值的平方。对钠黄双线， 可取（589．3nm)2
9
F-P干涉仪的应用
概述：利用干涉原理测量光程差从而测定 有关物理量的光学仪器。
19
5
镀高反射膜 镀高反射膜
G2 会聚透镜L
接收屏
* 注意：G1，G2板可移动—光程可调
思考
入射角
G1
镀高反射膜 镀高反射膜
提问1：为什么G1和G2 两反射面要做成锲形？
G2 会聚透镜L
为避免没有涂反射膜的 表面反射光产生干涉， 两块平板通常做成锲形， 锲角约1`到10`。
新型干涉仪.ppt
相得X位2(t+压τ)缩，它原与理X1(是t)指在干耦涉合仪器测C2处量发的生相干位涉为干。涉光束相位差的变化量，
不是普通干涉仪的相位差。
微分干涉仪的基本思想是让干涉仪两臂中的光在不同时刻都通
过相位调制器 ，得到某一时间间隔T内的相位差的变化量 。通过积分 ， 即可测得该相位差信号 。当相位差值很大时 ，在较短的时间间隔T内 的相位差的变化量仍然很小 ，干涉仪仍然能工作在线性范围区内。 这就相当于进行了相位压缩 ，扩大了干涉仪的线性范围。其基本原理 如图所示 。
剪切干涉仪
剪切干涉仪是把通过被测件的波面用适当的光学系统分裂成两 个，并使两波面彼此相互错开（剪切），在两波面重叠部分产 生干涉图形的仪器。
以常见的横向剪切干涉仪为例。如图[剪切干涉仪原理图]所示, 激光束被聚光镜1会聚到空间滤波器2上,滤波器置于被测物镜3 的焦点上,从物镜出射的波面通过一稍有楔角的平板 4前后表面 的反射，形成两个彼此横向错开的波面，在两波面重叠处形成 干涉图形，通过判读条纹可评价被测物镜的传递函数。
微分干涉仪
上图构建的干涉仪并不一定是实用的微分干涉仪，实践中，人们设 计了一种仅用一个延迟线圈和调制器就能达到相位压缩的目的，如 图。
优点：
微分干涉仪具有线性范围广，信号处理电路简单，对缓变的温度 等环境因素不敏感，并能使用短相干长度的光源等优点。
图中激光二极管s作为光源，为防止光的反射，光隔离器ISO被放在 光源和光纤之间光纤耦合器C1和C2之间为非平衡M-Z干涉仪，两臂 不平衡光路长约为16cm，远大于光源的相干长度，故在耦合器C2 中没有干涉现象只有顺时针经光路11’-22’-2’2-3’3和逆时针经光路 33’-22’-2’2-1’1的两光束返回到耦合器C1才产生干涉。
不是普通干涉仪的相位差。
微分干涉仪的基本思想是让干涉仪两臂中的光在不同时刻都通
过相位调制器 ，得到某一时间间隔T内的相位差的变化量 。通过积分 ， 即可测得该相位差信号 。当相位差值很大时 ，在较短的时间间隔T内 的相位差的变化量仍然很小 ，干涉仪仍然能工作在线性范围区内。 这就相当于进行了相位压缩 ，扩大了干涉仪的线性范围。其基本原理 如图所示 。
剪切干涉仪
剪切干涉仪是把通过被测件的波面用适当的光学系统分裂成两 个，并使两波面彼此相互错开（剪切），在两波面重叠部分产 生干涉图形的仪器。
以常见的横向剪切干涉仪为例。如图[剪切干涉仪原理图]所示, 激光束被聚光镜1会聚到空间滤波器2上,滤波器置于被测物镜3 的焦点上,从物镜出射的波面通过一稍有楔角的平板 4前后表面 的反射，形成两个彼此横向错开的波面，在两波面重叠处形成 干涉图形，通过判读条纹可评价被测物镜的传递函数。
微分干涉仪
上图构建的干涉仪并不一定是实用的微分干涉仪，实践中，人们设 计了一种仅用一个延迟线圈和调制器就能达到相位压缩的目的，如 图。
优点：
微分干涉仪具有线性范围广，信号处理电路简单，对缓变的温度 等环境因素不敏感，并能使用短相干长度的光源等优点。
图中激光二极管s作为光源，为防止光的反射，光隔离器ISO被放在 光源和光纤之间光纤耦合器C1和C2之间为非平衡M-Z干涉仪，两臂 不平衡光路长约为16cm，远大于光源的相干长度，故在耦合器C2 中没有干涉现象只有顺时针经光路11’-22’-2’2-3’3和逆时针经光路 33’-22’-2’2-1’1的两光束返回到耦合器C1才产生干涉。
F-P干涉仪及其典型应用
光电探测器 I/V转换 放大、滤波
信号处理
A/D
6.4 F-P干涉仪及其典型应用——微位移传感器
L1 探测器 耦合器 S GWS 耦合器 耦合器 探测器 L2 双路F-P干涉仪工作原理 1）采用波长可调光源 （λ 1～ λ 2 ） 2）参考F-P干涉系统：预先校准参考谐振腔长度，并保持不变 3）敏感F-P干涉系统；目标测量绝对位移测量 FPI2 敏感腔 FPI1 参考腔
l
F-P传感示意图
•测量频带宽——动态的微位移； •测量精度高——F-P干涉； •测量稳定性高——信号载体为光。
6.6 F-P干涉仪及其典型应用——加速度传感器
质量块 光源系统
光纤 耦合器
谐振腔
质量块、谐振腔
PIN3 PIN2 PIN1
多光束干涉
模拟开关
前放
AD
CPU
F-P型干涉加速度传感 M-Z型干涉加速度传感 迈克尔逊型干涉加速度传感
F=ma的光学干涉测量
6.7 F-P干涉仪及其典型应用——微弱磁场传感器
反射面 磁致伸缩材料 腔长变化 内置式传感原理 外置式传感原理
F-P腔
光纤
反射面
F-P腔
光纤F-P传感器
光源
探测器 耦合器
传感器
F-P型干涉磁场传感 M-Z型干涉磁场传感 迈克尔逊型干涉磁场传感
2
1
d 4L
2
1
4Ln(1 2 ) n d 2 2 1 2
s1 L1 s 2 L2
6.5 F-P干涉仪及其典型应用——声发射传感器
声发射 AE：应力波发射
谐振腔 入射光束
被测物
在材料或者零部件受力作用下产 生变形、断裂或内部应力超出屈 服极限而进入不可逆的塑性变形 阶段，以瞬态弹性波形式释放应 变能的一种现象
信号处理
A/D
6.4 F-P干涉仪及其典型应用——微位移传感器
L1 探测器 耦合器 S GWS 耦合器 耦合器 探测器 L2 双路F-P干涉仪工作原理 1）采用波长可调光源 （λ 1～ λ 2 ） 2）参考F-P干涉系统：预先校准参考谐振腔长度，并保持不变 3）敏感F-P干涉系统；目标测量绝对位移测量 FPI2 敏感腔 FPI1 参考腔
l
F-P传感示意图
•测量频带宽——动态的微位移； •测量精度高——F-P干涉； •测量稳定性高——信号载体为光。
6.6 F-P干涉仪及其典型应用——加速度传感器
质量块 光源系统
光纤 耦合器
谐振腔
质量块、谐振腔
PIN3 PIN2 PIN1
多光束干涉
模拟开关
前放
AD
CPU
F-P型干涉加速度传感 M-Z型干涉加速度传感 迈克尔逊型干涉加速度传感
F=ma的光学干涉测量
6.7 F-P干涉仪及其典型应用——微弱磁场传感器
反射面 磁致伸缩材料 腔长变化 内置式传感原理 外置式传感原理
F-P腔
光纤
反射面
F-P腔
光纤F-P传感器
光源
探测器 耦合器
传感器
F-P型干涉磁场传感 M-Z型干涉磁场传感 迈克尔逊型干涉磁场传感
2
1
d 4L
2
1
4Ln(1 2 ) n d 2 2 1 2
s1 L1 s 2 L2
6.5 F-P干涉仪及其典型应用——声发射传感器
声发射 AE：应力波发射
谐振腔 入射光束
被测物
在材料或者零部件受力作用下产 生变形、断裂或内部应力超出屈 服极限而进入不可逆的塑性变形 阶段，以瞬态弹性波形式释放应 变能的一种现象
光的干涉(法布里波罗干涉仪)
透射光强分布曲线 I =
透射光强
I0 1+ 4r
2 2 2
IT
I0
(1− r )
sin
2
∆ ϕ 2
.
r2 = 0.87
0
π
2 π
3 π
∆ ϕ
一. 结构和原理
d
平 单 色 扩 展 光 源 焦
L 1
L2
面
P
屏 幕
− f1
′ f2
(d固定时为法布里 珀罗标准具 (d固定时为法布里—珀罗标准具) 固定时为法布里 珀罗标准具) 两平板玻璃内表面镀高反膜, 两平板玻璃内表面镀高反膜, 外表面略倾斜 为什么？ (为什么？).
光强公式(证明见附录1.5 1.5二. 光强公式(证明见附录1.5-1.6)
P点的光振动为多束光振动（1、2、3…）在 点的光振动为多束光振动（ ） 点的叠加，用数学式表示： P点的叠加，用数学式表示：
EP = E1 +E2 +L
用复振幅表示Ｅ1、E2…光振动． 光振动． 用复振幅表示Ｅ 光振动
% = A i(−kr+ϕ0 ). E e
2 A ( −r2)2 1 = 1+ r4 −2r2 cos∆ ϕ 2 A ( −r2)2 1 = ( −r2)2 + 2r2( −cos∆ ) 1 1 ϕ 2 A 2 = 2R( −cos∆ ) ( R = r ) 1 ϕ 1+ 2 ( − R) 1
IT =
4R ϕ 2 ∆ 1+ sin ( ) 2 (1− R) 2
设 1 的复振幅为
~ ′ei⋅0, E = Att 1
由于相邻两光束的光程差为
δ = 2n2d cosi2 ← 薄膜干涉结论
基于FP光纤干涉仪的压力传感器
光线压力传感器根本原理
制作一个硅杯同光纤端面产生一个F-P腔构造： 总体流程：干预光亮度(反射率R)→距离变化量→压力
干预光亮度→距离变化量
这一局部的实现是基于F-P干预仪的通过测量R(表征反射光
强)的大小→腔长变化的大小
前面有讲：R是一个随腔长变化的周期函数，为保证单值测
量，所以腔长变化限制在为λ/4内
2.测量灵敏度S= ωmax/q(腔距变化/压力)=
测量范围q= D*ωmax/(0.00406*a4) 显然灵敏度与测量范围相互矛盾！ 3.当光源不稳定时(产生不可预知的光强变化)，带来误差如何解决。
第一个问题的优化
可以通过采用硅膜- 光纤端面大面积比的方法 可满足F-P干预对反射面平行度的要求。
这里的F-P腔是光纤端面与硅膜间的空气层。
注：
R12(212co co s)s
φ=4πd/λ
由这个式子可以通过R求出d(d变化限制在为λ/4内)。
距离变化量→压力
硅模中心的挠度即F-P腔距的变化量，由硅膜中心挠度：
此处的ωmax即为可求得硅模所受的压力q。 上式是距离变化量→压力最核心的公式，简单的一个正比关
本PPT课件仅供学习交流使用 请学习完毕自行删除
本PPT课件仅供学习交流使用 请学习完毕自行删除
一、根本知识储藏
1. 光的干预，尤其是光的分振幅等倾干预。 2. F-P干预仪。 3. 硅膜的力学模型及其挠度分布。 4. 光纤的传输根本原理——全反射(由于我们
是近距传输，所以使用低本钱的多模光纤)
光的干预，光的分振幅等倾干预
石油测井专用光纤传感器
光纤压力传感器OPP-W光纤压力和温度传感 器专为石油测井领域而设计。OPP-W光纤 压力传感器主要应用领域：在极端严苛环 境下石油&天然气钻井压力和温度监控，高 温环境，工业过程控制和监控应用危险和 强电磁干扰/射频干扰/核磁共振环境
F-P干涉仪及其典型应用
相位差与F-P腔长关系：
探测器
匹配液 滤波 A/D 信号处理
4 n
前置放大
l
光纤应变传感器结构图 F-P腔长变化--→相位差变化--→光强变化
传感器的设计：如何使得被测应变转换为F-P腔长的变化
6.2 F-P干涉仪及其典型应用——应变传感器
光纤F-P腔 传导光纤
M1
M2
光纤F-P腔传感头
2
1
d 4L
2
1
4Ln(1 2 ) n d 2 2 1 2
s1 L1 s 2 L2
6.5 F-P干涉仪及其典型应用——声发射传感器
声发射 AE：应力波发射
谐振腔 入射光束
被测物
在材料或者零部件受力作用下产 生变形、断裂或内部应力超出屈 服极限而进入不可逆的塑性变形 阶段，以瞬态弹性波形式释放应 变能的一种现象
光电探测器 I/V转换 放大、滤波
信号处理
A/D
6.4 F-P干涉仪及其典型应用——微位移传感器
L1 探测器 耦合器 S GWS 耦合器 耦合器 探测器 L2 双路F-P干涉仪工作原理 1）采用波长可调光源 （λ 1～ λ 2 ） 2）参考F-P干涉系统：预先校准参考谐振腔长度，并保持不变 3）敏感F-P干涉系统；目标测量绝对位移测量 FPI2 敏感腔 FPI1 参考腔
F=ma的光学干涉测量
6.7 F-P干涉仪及其典型应用——微弱磁场传感器
反射面 磁致伸缩材料 腔长变化 内置式传感原理 外置式传感原理
F-P腔
光纤
反射面
F-P腔
光纤F-P传感器
光源
探测器 耦合器
传感器
F-P型干涉磁场传感 M-Z型干涉磁场传感 迈克尔逊型干涉磁场传感
探测器
匹配液 滤波 A/D 信号处理
4 n
前置放大
l
光纤应变传感器结构图 F-P腔长变化--→相位差变化--→光强变化
传感器的设计：如何使得被测应变转换为F-P腔长的变化
6.2 F-P干涉仪及其典型应用——应变传感器
光纤F-P腔 传导光纤
M1
M2
光纤F-P腔传感头
2
1
d 4L
2
1
4Ln(1 2 ) n d 2 2 1 2
s1 L1 s 2 L2
6.5 F-P干涉仪及其典型应用——声发射传感器
声发射 AE：应力波发射
谐振腔 入射光束
被测物
在材料或者零部件受力作用下产 生变形、断裂或内部应力超出屈 服极限而进入不可逆的塑性变形 阶段，以瞬态弹性波形式释放应 变能的一种现象
光电探测器 I/V转换 放大、滤波
信号处理
A/D
6.4 F-P干涉仪及其典型应用——微位移传感器
L1 探测器 耦合器 S GWS 耦合器 耦合器 探测器 L2 双路F-P干涉仪工作原理 1）采用波长可调光源 （λ 1～ λ 2 ） 2）参考F-P干涉系统：预先校准参考谐振腔长度，并保持不变 3）敏感F-P干涉系统；目标测量绝对位移测量 FPI2 敏感腔 FPI1 参考腔
F=ma的光学干涉测量
6.7 F-P干涉仪及其典型应用——微弱磁场传感器
反射面 磁致伸缩材料 腔长变化 内置式传感原理 外置式传感原理
F-P腔
光纤
反射面
F-P腔
光纤F-P传感器
光源
探测器 耦合器
传感器
F-P型干涉磁场传感 M-Z型干涉磁场传感 迈克尔逊型干涉磁场传感
多光束干涉FP干涉仪
U(z)
0
0 z
0 1
时间相干性的反比公式 两列波到达某点光程差大于波列长度时，它们不能相遇，因 而不可能进行叠加 波列的有效长度
两列波的光程差 L0， 到达的时间差t 0,
可以相遇,进行干涉。
两列波的光程差 L0， 到达的时间差t 0,
不能相遇, 无法进行干涉。
非单色波不是定态光波，所以其在空间是一有限长的波列。 不是在所有的地方，两列光波都能够相遇。
光源谱宽之间的关系
2 I( ) C ( )[e 2 x i) p d ] ( 4 ( ) E
2 2 对
进行傅立叶变换后，得到以
是 衰减常数，对(3)
为中心的光谱图，自相关函数的衰减而使得光谱 展宽。从光谱学可知，可以把(3-2)式写成指数 形式：
0式进行傅立叶变换后， 得到洛仑兹型光纤光谱：
2
工作点选取：
选择工作点在谐振曲线 的斜率最大点，
这时的灵敏度最大。
对于干涉式光纤传
感器，其的光学灵
G () d y 4 a2{ K 2 (2 b c )(2 b c )2 8 c 2 4 c 敏2 度2 (2 用b c )2 } 1 /2
d
{ 6 b 3 c(c 2 b )2 示 8 c ：2 } 2
i[0(n1)]
A1/2(1)ei0
e N n1i(n1)
n2
A1/2(1)ei0 e N1nin n1
1e NA1/2ei0[1(11e)eii]
1/2 i0
i
A e (1e ) A1/2(1)ei0ei[11Nei1e(N1)]
i
2 A1/2ei0(11eeii)
2A (1cos) A2(11eeii)(11eeii) 12cos2 A211(eeiieeii)12
第六章-1 F-P光纤干涉仪(环形腔,其他腔)及其应用
获得稳定干涉条纹的必要条件是： （1）两束光的频率相同； （2）在叠加出两束光的振动有恒定的位相差； （3）两束光的振动方向相同。
哈尔滨工程大学光子科学与技术研究中心
27
6.1.2 光学干涉仪
S Light Source
Detecting system D
K
Measuring arm
M1 P1 P2
7
6.1.1 日本长臂激光干涉仪
哈尔滨工程大学光子科学与技术研究中心
8
6.1.3 外太空的激光干涉仪
LISA 臂长500万km , 主要探测频带为0. 1 mHz～0. 1 Hz。它的轨道为1 AU 的绕日 轨道, 在地球绕日轨道后方20°角处。 1 AU =1.49597870×1011 （地球与太阳 之间的平均距离 ）
2
6.1.1 美国4km长臂激光干涉仪
LIGO Hanford Observatory (LHO) in aerial view. The 4-km interferometer arms are shown with the 5 main buildings along the orthogonal arm layout.
哈尔滨工程大学光子科学与技术研究中心
16
6.1 光纤干涉仪基础
6.1.1 什么是光学干涉仪？ 6.1.2 光学干涉的基本分析方法？ 6.1.3 光学干涉仪有什么用处？ 6.1.4 光纤干涉仪的结构如何？
哈尔滨工程大学光子科学与技术研究中心
17
6.1.2 光学干涉——光的表示法
光是一种电磁波
平面电磁波方程
哈尔滨工程大学光子科学与技术研究中心
11
6.1.1 Michelson 干涉仪
哈尔滨工程大学光子科学与技术研究中心
27
6.1.2 光学干涉仪
S Light Source
Detecting system D
K
Measuring arm
M1 P1 P2
7
6.1.1 日本长臂激光干涉仪
哈尔滨工程大学光子科学与技术研究中心
8
6.1.3 外太空的激光干涉仪
LISA 臂长500万km , 主要探测频带为0. 1 mHz～0. 1 Hz。它的轨道为1 AU 的绕日 轨道, 在地球绕日轨道后方20°角处。 1 AU =1.49597870×1011 （地球与太阳 之间的平均距离 ）
2
6.1.1 美国4km长臂激光干涉仪
LIGO Hanford Observatory (LHO) in aerial view. The 4-km interferometer arms are shown with the 5 main buildings along the orthogonal arm layout.
哈尔滨工程大学光子科学与技术研究中心
16
6.1 光纤干涉仪基础
6.1.1 什么是光学干涉仪？ 6.1.2 光学干涉的基本分析方法？ 6.1.3 光学干涉仪有什么用处？ 6.1.4 光纤干涉仪的结构如何？
哈尔滨工程大学光子科学与技术研究中心
17
6.1.2 光学干涉——光的表示法
光是一种电磁波
平面电磁波方程
哈尔滨工程大学光子科学与技术研究中心
11
6.1.1 Michelson 干涉仪
- 1、下载文档前请自行甄别文档内容的完整性，平台不提供额外的编辑、内容补充、找答案等附加服务。
- 2、"仅部分预览"的文档,不可在线预览部分如存在完整性等问题,可反馈申请退款(可完整预览的文档不适用该条件!)。
- 3、如文档侵犯您的权益，请联系客服反馈,我们会尽快为您处理(人工客服工作时间：9:00-18:30)。
当两条高斯线形强度的谱线叠加，若根据若 泰勒判据恰好可将其分辨，它们的间距为它 们的FWHM（Δ），如曲线中所示。 Ft = FSR/Δ
左图所示为使用一个1550纳米 DFB激光器（PRO8000系列）的 FSR曲线。使用1.5GHz的 SA200-12B干涉仪，该曲线用来 校准示波器的时间坐标。知道了 干涉仪的FSR后，在两个峰值之 间设置1.5GHz=3.2毫米就能找到 校准因子。 该图展示实际激光信号的特写，它是 激光线宽和腔的精细度的卷积；根据 图1中校准的示波器时间坐标，即 468.8MHz/ms，我们确定干涉仪的 FWHM为 0.010msx468.8MHz/ms=4.7MHz。 它提供的精细度是小于320的下限值。 该图展示的是自动分析脉冲宽度和 周期的示波器的FSR曲线。黄色直 线表示电压斜坡，而蓝线则表示 FSR迹线。
法布里-珀罗干涉仪
2014-10-14
左图中的曲线为FSR曲线，是用 一个1550纳米的DFB激光器 （PRO8000系列）测得的。通 过使用SA200-12B型1.5GHz干 涉仪，可以用该曲线校正示波 器的时基。由于干涉仪的FSR为 1.5GHz，校正因子可通过将两 个波峰间的1.5GHz宽度设置为 20毫秒而获得。
新型B系列有多种 工作波长范围 共焦法布里－珀罗设计 超稳定无热化因钢腔体 低扫描电压（FSR在633纳米为5 伏） Ø2英寸安装法兰 推荐安装座：KS2或KC2
扫描法布里－珀罗干涉仪： 10GHz自由频谱区
新型Ｂ系列具有扩展的工作 波长范围 共聚焦法布里－珀罗设计 超稳定无热化因钢腔体 低扫描电压（5伏/FSR＠633 纳米） Ø 1英寸安装法兰 推荐安装座：KS1或KC1
反射镜的理论反射率及 反射镜精细度
谢谢！
扫描法布里－珀罗干涉仪： 1.5GHz自由频谱区
Biblioteka Item #SA200 Free-Spectral Range (FSR)1.5 GHz（自由光谱范围） Finesse200 (250 typ) Resolution7.5 MHz（分辨率） Cavity Length50 mm Mirror SubstrateUV Fused Silicaa SA200-18B的反射镜基底为红外级熔融石英
2014-10-14
1) 控制器（BNC）至压电元件（粘贴上）电缆，FP干涉 仪的不可移部分 2) 光电二极管（SMA）至控制器（BNC）电缆，包含于 FP干涉仪中 3) 放大光电二极管输出（BNC）至示波器电缆，不包含 4) 控制器触发输出（BNC）至示波器电缆，不包含 5) 可选连接线，允许用户监测用于驱动压电换能器的信 号
法布里-珀罗干涉仪
2014-10-14
input iris Lnvar cavity 腔 Confocal Mirors 共焦镜 piezoelectric transducer 电压式传感器 removable photodiode detector 可拆卸的光电 二极管检测器
法布里-珀罗干涉仪
TTL触发器输出 上升沿触发开始扫描 下降沿触发中间点扫描 扫描电压可调节直流偏置（扫描中点处的 中央信号） 扫描时间可调节（0.01－10秒） 三角或锯齿形扫描电压 互阻式增益放大器光电二极管输出 可选择输入：交流100、115或230伏
Photo Amplifier Specifications Gain Steps 0, 10, 20 dB Transimpedance Gain (Hi-Z) 10, 100, or 1000 kV/A Transimpedance Gain (50 O) 5, 50, or 500 kV/A Output Voltage (Hi-Z) 0 - 10 V (Min Range) Output Voltage (50 O) 0 - 5 V (Min Range) Bandwidth 250 kHz Noise (RMS) < 0.1 mV @ 10 kV/A 0.2 mV @ 100 KV/A 1.5 mV @ 1 MV/A
Item # SA210 Free-Spectral Range (FSR) 10 GHz Finesse 150 (180 typ) Resolution 67 MHz Cavity Length 7.5 mm Mirror Substrate UV Fused Silicaa
该曲线显示了实际的激光信号，它 由激光的线宽和谐振腔的锐度做卷 积而得；通过按照图4校正后的示 波器时基，在75MHz/ms，对于5.1 MHz的半高宽我们定义干涉仪的半 高宽为0.068ms x 75MHz/ms。这 对于294的锐度而言降低了限制。
该图显示了两个Thorlabs公司 出售的不同的Fabry-Perot 干 涉仪 Ft（H）曲线。绿色的曲 线对应 r = 7.5毫米谐振腔而蓝 色曲线对应r = 50毫米的谐振腔。