流体力学重点
流体力学知识点范文
流体力学知识点范文流体力学是研究流体静力学和流体动力学的一个学科，涉及到流体的运动、力学性质以及相关实验和数值模拟方法。
流体力学的应用广泛，包括气象学、海洋学、土木工程、航空航天工程等领域。
以下是流体力学的一些重要知识点。
1.流体的性质流体是一种能够自由流动的物质，包括气体和液体。
与固体不同，流体具有可塑性、可挤压性和物质变形后恢复自然形状的性质。
流体的密度、压力、体积、温度和粘度是流体性质的基本参数。
2.流体的运动描述流体的运动包括膨胀、收缩、旋转和流动等。
为了描述流体的运动，需要引入一些描述流体运动的物理量，如速度、流速、加速度和流量。
流体的速度矢量表示流体粒子的运动方向和速度大小。
3.流体静力学流体静力学研究的是在静压力的作用下，流体内各点之间的静力平衡关系。
流体的静力压力与深度成正比，由于流体的可塑性，静压力会均匀传输到容器中的各个部分。
流体静力学应用于液压系统、液态储存设备和液压机械等领域。
4.流体动力学流体动力学研究的是流体在外力作用下的运动行为。
流体动力学分为流体动力学和流体动量守恒两个方面。
流体动力学研究的是流体的速度和加速度，以及流体流动的力学性质。
流体动量守恒研究的是流体在内外力作用下动量的转移和守恒。
流体动力学应用于气象学、水力学、航空航天工程等领域。
5.流体的流动方程流体力学的基本方程是质量守恒方程、动量守恒方程和能量守恒方程。
质量守恒方程描述了流体的质量守恒原理，即质量在流体中是守恒的。
动量守恒方程描述了流体的动量守恒原理，即外力对流体的动量变化率等于流体的加速度乘以单位质量的流体体积。
能量守恒方程描述了流体的能量守恒原理，即流体在流动过程中能量的转化和传输。
6.流体力学问题的数值模拟由于流体力学问题具有复杂性和非线性性，很多问题难以通过解析方法得到解析解。
因此，数值模拟成为解决流体力学问题的一种重要方法。
数值模拟方法包括有限元法、有限差分法和有限体积法等。
这些方法通过将流体力学问题离散化为一组代数方程来进行数值求解。
流体力学重点概念总结(可直接打印版)资料讲解
流体力学重点概念总结(可直接打印版)第一章绪论表面力：又称面积力，是毗邻流体或其它物体，作用在隔离体表面上的直接施加的接触力。
它的大小与作用面积成比例。
剪力、拉力、压力质量力：是指作用于隔离体内每一流体质点上的力，它的大小与质量成正比。
重力、惯性力流体的平衡或机械运动取决于：1.流体本身的物理性质（内因）2.作用在流体上的力（外因）牛顿通过著名的平板实验，说明了流体的粘滞性，提出了牛顿内摩擦定律。
τ=μ(du/dy)τ只与流体的性质有关，与接触面上的压力无关。
动力粘度μ：反映流体粘滞性大小的系数，单位：N•s/m2运动粘度ν：ν=μ/ρ第二章流体静力学流体静压强具有特性1.流体静压强既然是一个压应力，它的方向必然总是沿着作用面的内法线方向，即垂直于作用面，并指向作用面。
2.静止流体中任一点上流体静压强的大小与其作用面的方位无关，即同一点上各方向的静压强大小均相等。
静力学基本方程: P=Po+pgh等压面：压强相等的空间点构成的面绝对压强：以无气体分子存在的完全真空为基准起算的压强 Pabs相对压强：以当地大气压为基准起算的压强 PP=Pabs—Pa（当地大气压）真空度：绝对压强不足当地大气压的差值，即相对压强的负值 PvPv=Pa-Pabs= -P测压管水头：是单位重量液体具有的总势能基本问题：1、求流体内某点的压强值：p = p0 +γh；2、求压强差：p – p0 = γh ；3、求液位高：h = （p - p0）/γ平面上的净水总压力：潜没于液体中的任意形状平面的总静水压力P，大小等于受压面面积A与其形心点的静压强pc之积。
注意：只要平面面积与形心深度不变:1．面积上的总压力就与平面倾角θ无关；2．压心的位置与受压面倾角θ无直接关系，是通过yc表现的；3．压心总是在形心之下，在受压面位置为水平放置时，压心与形心重合。
作用在曲面壁上的总压力—水平分力作用于曲面上的静水总压力P的水平分力Px等于作用于该曲面的在铅直投影面上的的投影（矩形平面）上的静水总压力，方向水平指向受力面，作用线通过面积Az的压强分布图体积的形心。
工程流体力学复习重点概念
三、简答题1、 稳定流动及不稳定流动。
---在流场中流体质点通过空间点时所有的运动要素都不随时间改变，这种流动称为稳定流；反之，通过空间点处得流体质点运动要素的全部或局部要素随时间改变，这种流动叫不稳定流。
2、 产生流动阻力的原因。
---外因：水力半径的大小；管路长度的大小；管壁粗糙度的大小。
内因：流体流动中永远存在质点的摩擦和撞击现象，质点摩擦所表现的粘性，以及质点发生撞击引起运动速度变化表现的惯性，才是流动阻力产生的根本原因。
3、 串联管路的水力特性。
---串联管路无中途分流和合流时，流量相等，阻力叠加。
串联管路总水头损失等于串联各管段的水头损失之和，后一管段的流量等于前一管段流量减去前管段末端泄出的流量。
4、 如何区分水力光滑管和水力粗糙管，两者是否固定不变？---不是固定不变的。
通过层流边层厚度及管壁粗糙度值的大小进展比拟。
水力粗糙管。
水力光滑管；∆<∆>δδ5、 静压强的两个特性。
---1.静压强的方向是垂直受压面，并指向受压面。
2.任一点静压强的大小和受压面方向无关，或者说任一点各方向的静压强均相等。
6、 连续介质假设的内容。
---即认为真实的流体和固体可以近似看作连续的，充满全空间的介质组成，物质的宏观性质依然受牛顿力学的支配。
这一假设忽略物质的具体微观构造，而用一组偏微分方程来表达宏观物理量〔如质量，数度，压力等〕。
这些方程包括描述介质性质的方程和根本的物理定律，如质量守恒定律，动量守恒定律等。
7、 实际流体总流的伯诺利方程表达式为〔22222212111122z g v a p h g v a p z +++=++-γγ〕，其适用条件是稳定流，不可压缩流体，作用于流体上的质量力只有重力，所取断面为缓变流动。
8、 因次分析方法的根本原理。
---就是因次和谐的原理，根据物理方程式中各个项的因次必须一样，将描述复杂物理现象的各个物理量组合而成无因次数群π，从而使变量减少。
流体力学
h1 流体运动示图
在这个过程中，机械能的增量为：
a´ 2 v2
h2
△2
l
△E ＝ E 2 － E 1
状态2的（动能＋势能）－ 状态1的（动能＋势能）
△E ＝ E 2 － E 1
1 1 2 △ E ＝ △m v2＋△mgh 2 － △m v12 － △mgh 1 2 2
在这个过程中，流体两端 的压力对流体作的功为：
＝ 3.6×105 Pa
第四节 伯努利方程的应用
一.文特利管（串接在管道中测量流体流速）
s1 s2
已知条件：粗管和细管的横截面s1、 s2，水银柱的高度差h 原理：设，流体密度为ρ，大小管处的 压强分别为P1、P2，流速分别为v1、v2 由连续性方程和伯努利方程
h
曲管压强计
消去v2，可得
1ρ v 2 ＋ ＝ 1ρ v 2 ＋P P1 2 2 2 1 2
△F dF ＝lim △S ＝d P S 液体内部压强的特点:
△S 0
单位: Pa (帕斯卡)
1.静止液体内部同一点各个方向的压强相等。 2. 静止液体内部随深度的增加，压强也增加。
ρ P＝ g h
3. 密闭容器内的静止流体受到
也称重力压强
P
e
外界压强时，流体内任一点的 压强是：
ρ P＝ P ＋ g h
设：入水端和出水端的截面分别为A1和A2
由：
入水端
v A ＝ v A ＝ 常数
1 1 2 2 1 2 1 2 2 2
2
1
(
v ＝v
π d） （ A 2 ＝ ( 6.4 ＝v × 4.0 A 2.5 d） π （ 2 ＝ 26 m/s
1
2
《流体力学考》考点重点知识归纳(最全)
《流体力学考》考点重点知识归纳1.流体元：就有线尺度的流体单元，称为流体“质元”，简称流体元。
流体元可看做大量流体质点构成的微小单元。
2.流体质点：（流体力学研究流体在外力作用下的宏观运动规律）（1）流体质点无线尺度，只做平移运动（2）流体质点不做随即热运动，只有在外力的作用下作宏观运动；（3）将以流体质点为中心的周围临街体积的范围内的流体相关特性统计的平均值作为流体质点的物理属性；3.连续性介质模型的内容：根据流体指点概念和连续介质模型，每个流体质点具有确定的宏观物理量，当流体质点位于某空间点时，若将流体质点的物理量，可以建立物理的空间连续分布函数，根据物理学基本定律，可以建立物理量满足的微分方程，用数学连续函数理论求解这些方程，可获得该物理量随空间位置和时间的连续变化规律。
4.连续介质假设：假设流体是有连续分布的流体质点组成的介质。
5.牛顿的粘性定律表明：牛顿流体的粘性切应力与流体的切变率成正比，还表明对一定的流体，作用于流体上的粘性切应力由相邻两层流体之间的速度梯度决定的，而不是由速度决定的：6.牛顿流体：动力粘度为常数的流体称为牛顿流体。
7.分子的内聚力：当两层液体做相对运动时，两层液体的分子的平均距离加大，分子间的作用力变现为吸引力，这就是分子的内聚力。
液体快速流层通过分子内聚力带动慢流层，漫流层通过分子的内聚力阻滞快流层的运动，表现为内摩擦力。
、流体在固体表面的不滑移条件：分子之间的内聚力将流体粘附在固体表面，随固体一起运动或静止。
8.温度对粘度的影响：温度对流体的粘度影响很大。
液体的粘度随温度升高而减小，气体的粘度则相反，随温度的升高而增大。
压强对粘性的影响：压强的变化对粘度几乎没有什么影响，只有发生几百个大气压的变化时，粘度才有明显改变，高压时气体和液体的粘度增大。
9.描述流体运动的两种方法拉格朗日法：拉格朗日法又称为随体法。
它着眼于流体质点，跟随流体质点一起运动，记录流体质点在运动过程中会各种物理量随所到位置和时间的变化规律，跟中所有质点便可了解整个流体运动的全貌。
流体力学重点
1.连续性微分方程公式：のux/のx+のuy/のy+のuz/のz=0例：已知不可压缩流体的两个分速度为ux=ax²+by²+cz²，uy=-（dxy+eyz+fzx）其中abcdef皆为常数。
若当z=0时，uz=0，试求坐标z方向的分速度uz。
将ux、uy代入微分方程公式中得：のuz/のz=（d-2a）x+ez积分上式：uz=（d-2a）xz+ez²/2+f（x,y）式中f(x,y)是x、y的任意函数。
由题中已知条件有f(x,y)=0，故坐标z方向的分速度为uz=（d-2a）xz+ez²/2流线方程：dx/ux=dy/uy=dz/uz迹线方程：dx/ux=dy/uy=dz/uz=dt例：已知流速场ux=kx,uy=-ky,uz=0,其中y≥0，k为常数，求：（1）流线方程（2）迹线方程（1）将ux、uy代入流线方程中得dx/kx=dy/-ky积分上式得：xy=C（2）将ux、uy代入迹线方程得：dx/kx=dy/-ky=dt积分上式得xC1e kt,y=C2e-kt2.总压力与动量：∑F=ρQ（V2-V1）F=ρgbh²/2 V=qv/bh=qv/A例：Fp1-Fp2-F’=ρqv(v2-v1)Fp1=ρgbh1²/2=29400NFp2=ρgbh1²/2=1937.5Nv1= qv/bh1=0.5m/s v2= qv/bh2=2.0m/s F’=Fp1-fp2-ρqv（V2-V1）=25.31KN3.伯努力与水头损失：z1+p1/ρg+v1²/2g=z2+p2/ρg+v2²/2g+hwPa/ρg=Hs+P2/ρg+αv²+hw这里近似取水池流速为零。
水头损失：Hw=λ（L/d）×v²/2g+∑ζv²/2g代入上式。
则有：Hs=（Pa-P2）/ρg-（α+λL/d+∑ζ）v²/2g 取（Pa-P2）ρg=[hv]=6.2m局部损失因数：∑ζ=ζ1+ζ2=5.5+0.25=5.75管中流速：v=4qv/πd²=1.19m/s将各数值代入上式得Hs=[hv]-(α+λL/d+∑ζ)v²/2g=5.52m4.潜井浸润曲线：z²-h²=qv/（πk）×（H²-h²）/ln(r/r0)产水量：qv=πk（H²-h²）/ln(R/r0)R=3000s√k(s是最大降落H-h)例题：有一潜水完全井，含水层厚度8m，k=0.0015m/s,r0=0.5m,h=5m,求qvS=H-h=3R=3000s√k=348.6mqv=πk（H²-h²）/ln(R/r0)=0.028m³/s尼古拉兹曲线：（1）层流区层流时λ与Re有关与粗糙成度无关（2）层流向湍流的过渡区λ与Re有关与粗糙程度无关（3）水利光滑区λ与Re有关与粗糙程度无关（4）过渡粗糙区λ与Re有关也与粗糙程度有关（5）水力粗糙区λ仅与粗糙程度有关潜体：1、潜体平衡：（G）重力=浮力（F）重心浮心在同一垂直线上2、稳定：（1）浮心在上，重心在下——稳定平衡（2）浮心在下，重心在上——不稳定平衡（3）浮心与重心平衡——随遇平衡明渠水力最优断面：qv=1/nAR2/3i1/2=i1/2A5/3/nX2/3从设计的角度考虑，希望在A、i、n一定的条件下，使设计出的渠道通过能力qv=qmax；或在qv、i、n一定的条件下，使设计出的渠道过流断面称为最优断面。
流体力学知识重点
流体连续介质模型：可以认为流体内的每一点都被确定的流体质点所占据，其中并无间隙，于是流体的任一物理参数（）都可以表示为空间坐标跟时间的连续函数（），而且是连续可微函数，这就是流体连续介质假说，即流体连续介质模型。
流体的力学特性1，流动性：流体没有固定的形状，其形状取决于限制它的固体边界，流体在受到很小的切应力时，就要发生连续的变形，直到切应力消失为止。
2，可压缩性：流体不仅形状容易发生变化，而且在压力作用下体积也会发生变化。
3，粘滞性：流体在受到外部剪切力作用发生连续变形，即流动的过程中，其内部相应要发生对变形的抵抗，并以内摩擦的形式表现出来，运动一单停止，内摩擦即消失。
牛顿剪切定律：流体层之间单位面积的内摩擦力与流体变形速率（速度梯度）成正比（）无滑移条件：流体与固体壁面之间不存在相对滑动，即固体壁面上的流体速度与固体壁面速度相同，在静止的固体壁面上，流体速度为零。
理想流体：及粘度（）的流体，或称为无黏流体表面张力：对于与气体接触的液体表面，由于表面两侧分子引力作用的不平衡，会是液体表面处于张紧状态，即液体表面承受有拉伸力，液体表面承受的这种拉伸力称为表面张力。
表面张力系数：液体表面单位长度流体线上的拉伸力称为表面张力系数，通常用希腊字母（）表示，单位（）毛细现象：如果将直径很小的两只玻璃管分别插入水和水银中，管内外的液位将有明显的高度差，这种现象称为毛细现象，毛细现象是由液体对固体表面的润湿效应和液体表面张力所决定的一种现象。
毛细现象液面上升高度（）牛顿流体：有一大类流体，他们在平行层状流动条件下，其切应力（）与速度梯度（）表现出线性关系，这类流体被称为牛顿型流体，简称牛顿流体。
描述流体运动的两种方法1，拉格朗日法：通过研究流体场中单个质点的运动规律，进而研究流体的整体运动规律，这一种方法称为拉格朗日法2，欧拉法：通过研究流体场中某一空间点的流体运动规律，进而研究流体的整体运动规律，这一种方法称为欧拉法迹线：流体质点的运动轨迹线曲线称为迹线流线：流线是任意时刻流场中存在的一条曲线，该曲线上流体质点的速度方向与其所在点处曲线的切线方向一致。
流体力学知识点经典总结
流体力学绪论一、流体力学的研究对象流体力学是以流体(包括液体和气体)为对象，研究其平衡和运动基本规律的科学。
主要研究流体在平衡和运动时的压力分布、速度分布、与固体之间的相互作用以及流动过程中的能量损失等。
二、国际单位与工程单位的换算关系21kg 0.102/kgf s m =•第一章 流体及其物理性质 （主要是概念题，也有计算题的出现）一、流体的概念流体是在任意微小的剪切力作用下能发生连续的剪切变形的物质，流动性是流体的主要特征，流体可分为液体和气体二、连续介质假说流体是由空间上连续分布的流体质点构成的，质点是组成宏观流体的最小基元三、连续介质假说的意义四、常温常压下几种流体的密度水-----998 水银-----13550 空气-----1.205 单位3/kg m五、压缩性和膨胀性流体根据压缩性可分为可压缩流体和不可压缩流体，不可压缩流体的密度为常数，当气体的速度小于70m/s 、且压力和温度变化不大时，也可近似地将气体当做不可压缩流体处理。
六、流体的粘性流体的粘性就是阻止发生剪切变形的一种特性，而内摩擦力则是粘性的动力表现，粘性的大小用粘度来度量，粘度又分为动力粘度μ和运动粘度ν，它们的关系是μνρ=七、牛顿内摩擦定律du dy τμ=八、温度对流体粘性的影响温度升高时，液体的粘性降低，气体的粘性增加。
这是因为液体的粘性主要是液体分子之间的内聚力引起的，温度升高时，内聚力减弱，故粘性降低；而造成气体粘性的主要原因在于气体分子的热运动，温度越高，热运动越强烈，所以粘性就越大流体静力学一、流体上力的分类作用于流体上的力按作用方式可分为表面力和质量力两类。
清楚哪些力是表面力，哪些力是质量力二、流体静压力及其特性（重点掌握）当流体处于静止或相对静止时，流体单位面积的表面力称为流体静压强。
特性一：静止流体的应力只有法向分量（流体质点之间没有相对运动不存在切应力），且沿内法线方向。
特性二 在静止流体中任意一点静压强的大小与作用的方位无关，其值均相等。
- 1、下载文档前请自行甄别文档内容的完整性，平台不提供额外的编辑、内容补充、找答案等附加服务。
- 2、"仅部分预览"的文档,不可在线预览部分如存在完整性等问题,可反馈申请退款(可完整预览的文档不适用该条件!)。
- 3、如文档侵犯您的权益，请联系客服反馈,我们会尽快为您处理(人工客服工作时间：9:00-18:30)。
1. 质量力是作用于每一流体质点（或微团）上的力。
最常见的质量力包括重力和惯性力。
2. 质量力的的大小通常以单位质量力f
来表示。
单位质量力在直角坐标系三个坐标方向上
的投影分别以X 、Y 、Z 表示。
3. 表面力：表面力是作用在所考虑的流体表面上的力，且与流体的表面积大小成正比。
4. 流体的压缩性：流体受压，体积减小，密度增大的性质、称为流体的压缩性。
体积压缩系数为dp d dp dV V p ρ
ρα11=
-
=，流体的体积弹性模量p
E α1= 5. 对于一般的液体平衡和运动问题，可按不可压缩流体处理。
6. 流体的热胀性：流体受热，体积增大，密度减小的性质，称为流体的热胀性。
体积热胀系数为dT
dV
V v 1=
α 7．流体黏性：当流体内部的质点间或流层间发生相对运动时，产生切向阻力（摩擦力）抵抗其相对运动的特性，称为流体的黏性。
8.牛顿内摩擦定律：内摩擦力dy
du
A
F μ=，单位面积上的内摩擦力称为称为切应力dy du μ
τ=，dy
du 法相速度梯度，两流体层的速度差比上两层之间的铅直距离 9.运动黏度 ρ
υu
=
，黏度与流体温度压强以及种类有关。
液体的黏度随温度升高而减小，
气体的黏度随温度升高而增大。
10.流体的力学模型：方便列出流体运动规律的数学方程式。
连续介质模型：在研究流体宏观运动时，可以忽略分子间的间隙，而认为流体是连续介质。
不可压缩流体模型：液体，不可压缩流体；气体，可压缩流体。
理想流体模型
第2章 流体静力学
1.流体静压强基本特性：流体静压强的方向垂直指向受压面或沿作用面内的内法线方向；平衡流体中任意一点流体静压强的大小与作用面的方位无关，只与点的空间位置有关。
2.单位质量流体所受质量力在x 轴上投影x
p
X ∂∂=
ρ1 流体平衡微分方程：)(),,(Zdz Ydy Xdx dz z
p
dy y p dx x p z y x dp dp ++=∂∂+∂∂+∂∂=
=ρ， 3.等压面特性：①在平衡流体中，通过任意一点的等压面，必与该点所受的质量力相互垂直；
②当两种互不相溶的液体处于平衡状态时，分界面必定是等压面。
4．筒形容器旋转，其内自由表面方程：g
r z 22
2ω=
5.重力作用下的不可压缩流体静压强基本方程
C g p
z =+
ρ，各项物理意义：C 为积分常数，
z 为位能，g p
ρ为单位重量静止流体的压力能。
6. 以完全真空（0='p ）为基准起算的压强称为
绝对压强；以当地大气压强为基准来计量的压强
称为相对压强。
7．作用于平壁上的液体总压力：
A P A gh A y g P c c c ===ρρsin
8.压力体的组成：①受压曲面②自由液面或自由液面的延长面③由受压曲面边界向自由液面或自由液面延长面。
P33
1.流体动力学中研究流体的运动有两种不同的方法；拉格朗日法和欧拉法。
2.加速度分量
z
y x u t a z v y v x v u t v a z u y u x u u t u a z y x ∂∂+∂∂+∂∂+∂∂=∂∂+∂∂+∂∂+∂∂=∂∂+∂∂+∂∂+∂∂=
ω
ωωυωωωυωυ,,t
u
∂∂当地加速度，第二部分：迁移加速度。
3.恒定流又称定常流，是指流场中的流体流动时空间点上各运动要素均不随时间而变化的流动。
流动参数（压强和速度等），只随空间点位置不同变化。
非恒定流又称非定常流，是指流场中的流体流动空间点上各水力运动要素随时间的变化而变化的流动。
4.流线：是某一瞬时在流场中所作的一条曲线，在这条曲线上的各流体质点的速度方向都与该切线相切。
5.流线性质：同一时刻的不同流线，不能相交；流线不能是折线，而是一条光滑的曲线；流线簇的疏密反映了速度的大小
6.迹线：迹线是流场中某一流体质点在某一时段内的运动轨迹线。
7.根据流场中同一流线各空间点上的流速是否相同，可将流动分为均匀流和非均匀流。
均匀流：是指流场中同一流线各空间点上的流速相同的流动。
非均匀流：非均匀流流场中相应点的流速大小或方向同时沿程改变。
渐变流：是流速的大小和方向沿流线逐渐改变的非均匀流。
急变流：是流速的大小和方向沿程急剧改变的流动。
8.一维、二维、三维流动的判断。
9.在流束中与各流线相铅直的横截面称为过流断面。
10.体积流量：⎰
=A
s m udA Q )/(3
质量流量：⎰=
A
m s kg udA Q )/(ρ
断面平均流速A
Q A
udA
f v A
=
=
11.单位重量理想元流的能量方程式C g
u p
z =+
+22γ
理想不可压缩的恒定元流能量方程的
物理意义：z 表示单位重量流体所具有的位置势能（位能），
γ
p
压强势能（压能），γ
p
z +
总
势能，
g
u 22动能，g
u p
z 22+
+
γ
总机械能。
几何意义：z 位置水头，γp
压强水头，γ
p
z +
测压管水头（静压），
g
u 22
速度水头，g
u p
z 22+
+
γ
总水头（全压）
12.单位重量黏性流体（实际流体）恒定元流的能量方程式
212
2
22211
122-+++=++h g
u p z g u p z γγ，21-h 为断面1-1和2-2之间单位重量流体沿程的机械
能损失，亦称水头损失。
13．黏性流体恒定总流的能量方程
2122
22
22
111
122-++
+
=+
+
w h g
v p z g
v p z αγ
αγ
紊流状态下α近似取1
适用条件：①流体是不可压缩的，流动为恒定流
②质量力只有重力
③过流断面为均匀流或渐变流断面
④两过流断面间没有能量的输入或输出，否则应进行修正
14.总水头线总是一条下降的曲线或直线，它下降的数值等于两个过流断面之间流体的水头损失。
测压管水头线不一定是下降的曲线，需要由位能与压能的相互转换情况来确定其形状。
P60
15.恒定总流的动量方程x x x F v v Q ∑=-)(1122ββρ
解题步骤： ① 选控制体；根据问题的要求，将所研究的两个渐变流断面之间的流体取为控制体 ② 选坐标系：建立坐标系，选择坐标轴的方向，确定，确定各作用力及流速在坐标轴上投
影的 ③ 画出计算简图 ④ 列动量方程，写上原始公式，左边是合力 ⑤ 联立能量方程和连续性方程解题 1.判断 沿程损失和局部损失
g
v
d l h f 22λ
=，f f gh p ρ=∆。