格兰型偏光棱镜
格兰泰勒棱镜的作用
格兰泰勒棱镜的作用在光学中，白光是由各种不同颜色的光组成的，而格兰泰勒棱镜可以将这些光分成不同的波长。
它是由三角形的均质光学玻璃制成，有两个平行的表面和一个斜面。
光线从一个平面进入，然后通过折射的方式在另一个平面上发生偏转。
1.分光：格兰泰勒棱镜可以将白光分成不同的波长，从而将其分解为不同的颜色。
这是由于光在不同介质中的折射率不同所导致的。
当光进入棱镜时，不同波长的光线会以不同的角度折射，从而分离成不同颜色的光。
这个过程被称为色散。
2.光谱分析：通过使用格兰泰勒棱镜，科学家可以将复杂的光源，如恒星或发光的气体，拆分成不同的光谱。
光谱可以提供有关物质组成和结构的信息。
通过观察特定波长的光线被吸收或发射，可以确定物质的成分和性质。
3.折射率测量：格兰泰勒棱镜可以用于测量不同物质中的折射率。
通过测量入射角和折射角之间的关系，可以计算出物质的折射率。
这对于确定材料的光学性质和检测材料的质量非常重要。
4.光学实验教学：由于其简单的结构和易于操作的特点，格兰泰勒棱镜广泛用于光学实验教学。
学生可以通过实验了解光的行为，学习如何使用棱镜进行光谱分析，并理解色散和折射的原理。
5.光学仪器校正：格兰泰勒棱镜也常用于校正光学仪器，如光谱仪和光度计。
通过测量延迟的光线并调整仪器的设置，可以确保仪器的准确性和精确性。
6.装饰和艺术：格兰泰勒棱镜还常用于装饰和艺术领域。
光通过棱镜时的奇特和美丽的效果吸引了艺术家和设计师的兴趣，成为创作和设计的灵感。
总结起来，格兰泰勒棱镜在分光、折射率测量、光学实验教学、光谱分析和装饰艺术等方面起着重要的作用。
它为科学家、学生、研究人员和艺术家提供了一个研究和创作的工具。
虽然现在有更先进的光学仪器可供选择，但格兰泰勒棱镜仍然是一个光学领域中重要的基础仪器。
12-3光的偏振与晶体光学基础解析
4
——圆(o光,e光分量的振幅相等)
0， ， ——椭圆
42
0 ——线偏振光(只有平行于光轴的分量)
2 ——线偏振光(只有垂直于光轴的分量)
波片都只是对某一特定波长的入射光产生某一确定的 位相变化。
左旋右旋
圆偏振光入射时，出射光是旋向相反的圆偏振光。
假设入射的是椭圆偏振光,经 1/2 波片,出来仍是椭圆偏 振光,但是旋转的方向转变,而且椭圆的长轴转过 2 角.
3、四分之一波片
(2m1)/2 d (2m1)
no ne 4
线偏振光经1/4波片可以获得椭圆或圆偏振光 椭圆或圆偏振光,经1/4波片可以获得线偏振光
进入其次棱镜后，光轴转过90度，平行于图面振动的e 光在其次棱镜中变为o光，这支光在两块棱镜中速度不变， 无偏折的射出棱镜。
垂直于图面振动的 o光在其次棱镜中变为e光，石英的 ne>n0，在斜面上折射光线偏向法线，得到两束分开的振动 方向相互垂直的线偏振光。
只允许光从左方射入棱镜。
二、波片
也称相位延迟器，能使偏振光的两个相互垂 直的线偏振光之间产生一个相对的相位延迟，从 而转变光的偏振态。
1、直线偏振光的鉴别
转动检偏镜，光强随之转变。假设最弱时完全看不到光， 再转过90度，光强就最大，可确定为直线偏振光。
2、区分圆偏振光、局部圆偏振光与自然光
转动检偏镜，假设透射光强度始终不变，入射光就是 自然光或圆偏振光，或由自然光与圆偏振光混合而成的 局部圆偏振光。
要区分这三种光，就应在光射达检偏镜前，使它先通 过四分之一波片。
偏振分光棱镜光路
偏振分光棱镜光路
偏振分光棱镜是一种光学器件，它能够将一束光分成两个偏振方向的光束。
在光路中，偏振分光棱镜的作用是将入射光分成两个垂直的偏振分量，以便后续的实验或应用。
当一束自然光入射到偏振分光棱镜上时，它会根据光的偏振状态将光分成两个分量。
其中，一个分量是垂直于棱镜的分量，另一个分量是平行于棱镜的分量。
这两个分量在棱镜内部发生反射和折射，最终以不同的角度出射。
在出射光路中，偏振分光棱镜的出射角度取决于入射光的偏振状态和棱镜的角度。
如果入射光是完全偏振的，那么出射的两个分量将相互垂直。
如果入射光不是完全偏振的，那么出射的两个分量将有一定的夹角。
此外，偏振分光棱镜的透光率和反射率取决于入射光的偏振状态和棱镜的角度。
一般来说，对于完全偏振的光，透射率和反射率都较高。
而对于非完全偏振的光，透射率和反射率可能会较低。
在具体应用中，偏振分光棱镜可以用在各种光学实验和测试中，例如光学干涉、光学测量和光学通信等。
通过使用偏振分光棱镜，研究人员可以更好地理解光的偏振性质和传播规律，并开发出更先进的光学技术和应用。
总之，偏振分光棱镜是一种重要的光学器件，它能够将一束光分成两个偏振方向的光束，以便后续的实验和应用。
通过使用偏振分光棱镜，研究人员可以更好地理解光的偏振性质和传播规律，并开发出更先进的光学技术和应用。
Glan—Thompson棱镜高性能宽带减反射膜的研制及性能测试
Ｊｎ ０ ７ ａ ．２ ０
Ｇ ａ —ｈ ｍ ｓｎ棱镜高性能宽带减反射膜的 ｌ Ｔ ｏ ｐｏ ｎ 研制及性能测试
郝殿 中， 吴福 全 ， 闫 斌 ， 史 萌 ， 张 旭
（ 曲阜师范 大学激 光研究 所，７ １５ 山东 省曲阜市 ） ２３６ ，
’
摘 ： ｌ － ｈｍ ｓｎ 要 Ｇａ Ｔ ｏ ｐｏ 棱镜在光学领域有着重要的应用， ｎ 透过比的高低和有效带宽的大小， 直接影响着
批注本地保存成功开通会员云端永久保存去开通
维普资讯
第３ ３卷
第１ 期
曲 阜
师 范 大
学 学 报
Ｖｏ ． ３ Ｎｏ １ １３ ．
２０ ０ ７年 １月
Ｊ ｕｎ ｌ ｏ Ｏｕ ｕ Ｎｏ ｍａ Ｕｎｖ ｒｉ ｏ ｒａ ｆ ｆ ｒ ｌ ｉｅｓ ｙ ｔ
膜 ，变 丢丢丢 系 结 ，了 加 反 块 ， 验 方法 采用 首先 采用 观 察法 ， 采用 无水 乙醇 系演 为 ／／膜 等 构为 增 低 射 试 后 最 ８ ］ 区 带 ，基 上 加 低 射 的 层 ． 和 乙醚 的混 合 物 进 行 擦 拭 ， 后 采 用 剥 落 法［．实 的 宽在 底 附 一 折 率 专 嘲 基
或 Ｍｇ Ｃ为 Ｚ Ｏ２ 材 料 Ｌ为 ＳＯｚ Ｂ 为 Ｍｇ Ｏ； ｒ ， ｉ ， Ｏ．采
在 进 行 激 光 调 制 和 激 光 隔 离 以 及 光 信 息 处 理
时， 需要 把普 通 （ ） 变成 偏 振光 ， 个调 制过 程就 激 光 这
需要起偏器件．偏 光器 件广泛应用于光学仪器 、 激 光 产 品 、 电显示 和 光存 储 等 领 域 ［ ］ 兰一 汤 普 光 １ ．格
内层 膜 最 ，
膜 系 为 ： ｕ ／ｎ ／ Ｂｎ／ 』ａｒ 其 中 ， Ａ ｎ ， ， ｓｂ ２Ａ ｎ ／【 ｎ／ｉ ． ｎ ， Ｂ ｃ
格兰-汤普森棱镜胶合剂的膜效应分析
图 ２ 多光束 干 涉作 用 图
＊
收 稿 日期 ：０ ７０ — １ ２ ０ —６２ 作 者简 介 ： 海 峰 ， ，９ １， 士 生 ；主 要 研 究 方 向 ： 光 器 件 以及 薄 膜光 学 王 男 １ ８一硕 偏
维普资讯
７ ４
曲阜 师 范大学 学报 （ 自然科 学版 ）
胶 合 界 面 反 射 率 的 影 响
当 单 色 自然 光 正 入 射 时 ， ａ — ｏ ｓ ｎ棱 镜 ＧｌｎＴｈ ｍｐ ｏ
中光 路如 图 １所示 ， １中 １ ４指 棱镜 的人 、 图 、 出射 端 面 ；、 ２ ３为胶 合介 面 ， ０为棱 镜 的结 构 角 ， ， 分 别 ．
１ ５ ０ 此 时拟合 出 的 Ｒ ｄ关 系 曲线 如 图 ３所示 ． ．１， －
率为 ” 。的介 质射 向折射 率为 ” 质时 的振 幅反射 介 系数 和振 幅透 射 系数 ； ￡ 别为 由折 射 率 为 ” ｒ 和 分 的介质 射 向折 射 率 为 ” 。介质 时 的 振 幅反 射 系数 和
维普资讯
第３ ４卷
第 １期
阜
师 范
大
学
Ｖｏ ． ４ ＮＯ １ １３ ．
２０ ０ ８年 １月
ｏ Ｑｕ ｕ Ｎｏ ｍａ ｆ ｆ ｒ ｌ
Ｊｎ ０ ８ ａ ．２ ０
格兰 ＿汤普森棱镜胶合剂 的膜效应 分析
王 海峰 ①， 吴福 全 ①， 郝 殿 ｑ￣， 孔 立 华② －
ＧｌｎＴ ｏ ｓ ｎ棱 镜 为 例 ， 胶 合 层 视 为 一 层 薄 ａ － ｈ ｍｐ ｏ 将图 １ 垂 直 入 射 时 Ｇｌ — ｈ ｍｐｏ ａ Ｔ ｏ ｓ ｎ棱 镜 中的 光 路 ｎ
将 胶 合层 看 作 一 层 薄膜 ， 光束 照 射 在平 行 薄 当 膜上 时 ， 光束 在薄 膜表 面上 要产 生 多次反 射 ， 而产 因 生一 组反 射 光束 和一组 透 射光束 ， 图 ２所示 ． 如
两种格兰型钒酸钇棱镜透射比的温度效应
摘Hale Waihona Puke 要：为了研究温度对两种钒酸钇棱镜透射 比的影响， 采用理论计算与分析 的方法，并通过实验验证， 进行数
据对 比。结果表明：理论值与实验值符合，钒酸钇棱镜的温度稳定性好 ，温度对格兰・ 付科型钒酸钇棱镜 的透射 比比格兰・ 汤姆逊型钒酸钇棱镜透射 比影响更小，这为钒酸钇棱镜在工程实验中的应用提供 了重要的参考价值 。 关键词：偏光棱镜 ；分束棱镜 ；温度效应；透射 比；钒酸钇晶体
Ｄ ： Ｎ Ｉ ｔ ３ ９ ２ １０ ０ ０ ８ ０ ＯＩＣ Ｋ ： － ７／ ０ １６ ３ ２ ． ５ ２ １ Ｎ． ０ ０
２１ ０ １年 ６月
Ｊ ｎ． ｕ ２ １ Ｏ１
两种格 兰型钒酸钇棱镜透射 比的温度效应
方 明 ，张共 年 ，李 华
（． 大学 物理系 ，辽宁 锦州 １ １０ ；２齐鲁师范学 院 物理系 ，山东 济南 ２ ０ １ ； １ 渤海 ２００ ． ５０ ３
中 图分 类 号 ：ｏ ４ ６３ ３ ． 文 献标 志 码 ：Ａ
Ｔ ｍｐ ｒ ｔ ｒ ｆｅ ｔ ｎｔａ ｓ ｉｓｖ ｔ ｆ ｗｏ Ｇｒ ｎ — ｅ ｅ ａｕ ｅｅ ｆ ｃ ｎ ｍ ｓ ｉ ｉ ｏ ａ ｄ ＹＶＯ４ ｒｓ ｏ ｒ ｙ ｔ ｉｍ ｐ
Ｆ ＡＮＧ ｉ ＺＨＡＮＧ Ｍ ｎｇ ， Ｇｏｎ ｎｉ ｎ ｇ ａ ， ＬＩＨｕ ａ。
Ｎｏｍａ ｉｅｓ ， ｉａ ５ ０ ３ Ｃｈｎ ； ． ｅ ａ ｍｅ ｔ ｆ ｌ ｔｏ ｉｓ ｎ ｆｒ ｔ ｎＥ ｇｎ ｅｉｇ Ｑｕｕ ｒ ｌ ｖ ｒｉ Ｊｎ ｎ２ ０ １ ， ｉａ ３ Ｄ ｐ ｒ ｎ ｅ ｒ ｎｃ ｄＩ ｏ ｍａ ｏ ｎ ｉｅｒｎ ， ｆ Ｕｎ ｙ ｔ ｔ ｏＥ ｃ ａ ｎ ｉ
格兰-傅科棱镜空气隙对棱镜透射比的影响
Ｏ ６３
Ｏ７】
＼ ｆ一 １
（ ＋１ ， ｎ ）
二
．
０７ ０
，
（筹 一
ｎ ＝ａ＋ｂ Ａ ／ ＋ｃ Ａ ， ／
） ．㈩
（） ８
０ ６９ Ｏ ６８
不 同波 长 下 的 ｎ 取值 可 由柯西 色散 方程 求得 其 中 ０ ｂ和 Ｃ 为 常数 ， ， 均 它们 由材 料 的性 质决 定 ． 在
６ ７
具 有正 常色 散性所 致 （ 见表 １中数 值 ） ．
②
③
在 可见光 范 围 内， 棱镜 最 大透 射 比约 为
几个 常用 光源 ， 长 分别 对 应 ４３ｎ ５２ 波 ７ ｍ，３
其中 ０ 为介面 ２的入射角 ， 为人射光线在空气隙 。 中的折 射 角 ， 存 在 如 下关 系 ：，ｉ０ ＝ｓ ０， 总 且 Ｄｓ 。 ｉ ２其 ｅｎ ｎ
（ 曲阜师范大学激光研究所 ， ３６ ， ① ２ １５ 曲阜市 ； Ｅ ７ ② ｔ 照职业技术学院杨 电工程学院 ， ６２ ， ２ ８６ 山东省 日照市） ７
摘要： 对于给定的格兰一傅科棱镜 ， 详细分析了其单块直角棱镜以及整个棱镜在不同波长光源入射情
况下 的透射 比， 并用一全新 的实验方法对其进行 了严格 的实验验证 以及误差分 析．结果表 明 ： 不涉及到空 在
收 稿 日期 ：０ ８０ ￣９ ２０ －４２
作者简介 ： 王海峰 ， ，９ １ ， 男 １８ ．硕士 ；主要研究方 向： 偏光器件．Ｅ—ｍ ｉ ｂ ｙ ｇ７ １３ １ｒ ａｌ ｕｉ ７ ＠ ６ ．ｏ ： ｎ ２ｅ
第 ４期
王海峰 ， ： 兰一 傅 科棱镜 空 气隙对棱 镜 透射 比 的影响 等 格
第３ ４卷
紫外可见分光光度计中的单色器怎么分
紫外可见分光光度计中的单色器怎么分北京华盛谱信仪器有限责任公司紫外可见分光光度计中的单色器一般又分棱镜单色器和光栅单色器两种, 现将其具体构型和排列方式介绍如下。
( 一) 棱镜单色器常见的棱镜单色器共有如下四种构型。
1. 透射式棱镜单色器透射式棱镜单色器一般采用阿贝型恒偏向棱镜。
直角棱镜只起反光作用, 不参与分光。
所以, 阿贝棱镜可以看成是两块30°的色散棱镜, 它与一块60°的分光棱镜的作用相等效。
2. 反射式立特洛( Litt row) 型棱镜单色器反射式立特洛( Litt row) 型棱镜单色器的光路图如图3-21 所示。
该单色器一般是用一块离轴抛物面镜同时起准直物镜和成像物镜的作用。
光束两次通过棱镜, 可以使色散加倍。
3. 自准式30°棱镜单色器在分辨率要求不高的时候, 经常采用一块球面镜和一块30°棱镜组成简单的立特洛型棱镜单色器。
其光路如图3-22 所示。
该单色器在棱镜直角边的一侧涂上反射膜层, 使光束经此面折回。
当旋转自准棱镜时, 可实现波长扫描。
为减少杂散光, 一般在棱镜膜层后面或不通光的棱边上涂上黑色无光漆。
4. 瓦茨沃斯(Wadswor th) 型棱镜单色器该单色器的色散棱镜和一块平面反射镜连在一起, 形成恒偏向装置。
波长扫描时, 棱镜和平面镜一起绕棱镜底边中点C转。
该系统有较好的成像质量。
( 二) 光栅单色器常见的光栅单色器大致有以下5 种类型。
1. 立特洛( Litt row) 型光栅单色器光束在光栅上的入射角接近等于衍射角, 准直物镜和成像物镜同用一个物镜。
这种类型的单色器, 又称自准式光栅单色器。
因为它的入射狭缝、出射狭缝很靠近, 所以其杂散光比较大。
2. 切尔尼-特纳( Czerny-Turner ,简称C-T 型) 型光栅单色器这种光栅单色器是一种采用两块球面镜作为准直镜和成像物镜的系统。
常用水平排列方式。
两块球面镜可相互补偿慧差, 具有较好的成像质量。