应变能密度地分析报告
optistruct 应变能密度
optistruct 应变能密度
应变能密度是指材料单位体积内的应变能量。
在OptiStruct中，可以通过执行能量优化来计算材料的应变能密度。
在OptiStruct中，可以使用MAT1材料卡来定义材料的弹性模量和泊松比。
然后，通过定义LOAD集合来定义施加在模型上的载荷情况。
在设置分析类型时，选择STATIC分析。
在约束条件中，定义边界条件以固定模型的一些边界。
接下来，通过定义DESVAR来定义设计变量。
在目标函数中，选择应变能密度计算公式，并使用RESP1来定义目标函数。
最后，运行OptiStruct进行优化。
通过调整设计变量，OptiStruct会优化模型以最小化应变能密度。
在分析完成后，可以查看结果文件以获取优化后的模型和应变能密度的计算结果。
总结来说，在OptiStruct中计算应变能密度的步骤如下：
1. 定义材料的弹性模量和泊松比
2. 定义载荷情况
3. 设置分析类型为STATIC分析
4. 定义约束条件和边界条件
5. 定义设计变量和目标函数
6. 运行OptiStruct进行优化
7. 查看结果文件获取优化结果和应变能密度的计算结果。
应力应变最高点应变能密度
应力应变最高点应变能密度1.引言1.1 概述概述部分的内容可以包括对整篇文章的背景和意义进行简要介绍，以引起读者的兴趣。
以下是一个可能的概述内容：在材料科学和工程领域，了解材料在受力过程中的应力应变行为是非常重要的。
应力应变曲线是描述材料受力情况的基本工具，其中应力表示材料单位面积上所受到的力，应变则表示材料长度或体积的变化程度。
在应力应变曲线上，最高点是一个关键的参数，它代表了材料所能承受的最大应变能力。
当材料受到应力时，其内部的原子结构开始发生变化，相互之间的相互作用力量也发生了变化。
当应力逐渐增加时，材料的结构和原子之间的作用力无法再保持平衡，最终会导致材料的形变和破裂。
应变能密度是评估材料在受力过程中能量分布状况的参数。
它描述了单位体积材料所储存的弹性能量，能够为我们提供材料在应力应变曲线上的特征信息。
通过研究应变能密度，我们可以了解材料在承受外力时的能量变化情况，有助于我们更好地理解材料的力学性能和耐久性。
本文的主要目的是探讨应力应变最高点和应变能密度之间的关系，以及它们对材料性能和可靠性的影响。
通过深入研究和分析，我们将能够更好地理解材料在受力过程中的行为，并为材料设计和工程应用提供更准确的参考依据。
在接下来的正文部分，我们将会详细介绍应力应变最高点以及应变能密度的概念、计算方法以及其在材料研究和工程实践中的应用。
最后，通过总结和对研究意义的讨论，我们将给出一些展望和未来研究的方向。
通过阅读本文，读者将能够更加深入地了解应力应变最高点和应变能密度对材料性能的重要影响，为材料工程领域的研究和应用提供有价值的参考。
1.2文章结构文章结构部分的内容可以如下所示:文章结构部分的主要目的是向读者介绍整篇文章的组织和内容安排。
这一部分旨在确保读者对文章结构有清晰的了解，并能更好地理解各个章节之间的逻辑关系。
下面将详细介绍本文的结构：本文共分为三个部分：引言、正文和结论。
每个部分都有特定的目标和重点。
应变能密度的分析剖析
3.2 弹性应变能密度函数3.2.1 弹性应变能密度函数的定义弹性体受外力作用后，不可避免地要产生变形，同时外力的势能也要产生变化。
根据热力学的观点，外力所做的功，一部分将转化为弹性体的动能，一部分将转化为内能；同时，在物体变形过程中，它的温度也将发生变化，或者从外界吸收热量，或者向外界发散热量。
现分析弹性体内任一有限部分∑的外力功和内能的变化关系，设弹性体内取出部分Σ的闭合表面为S，它所包围的体积为V。
以δW表示外力由于微小位移增量在取出部分Σ上所作的功①，δU表示在该微小变形过程中取出部分Σ的内能增量，δK表示动能增量，δQ表示热量的变化（表示为功的单位），根据热力学第一定律，则有δW＝δK ＋δU －δQ我们首先假设弹性体的变形过程是绝热的，也就是假设在变形过程中系统没有热量的得失。
再假设弹性体在外力作用下的变形过程是一个缓慢的过程，在这个过程中，荷载施加得足够慢，弹性体随时处于平衡状态，而且动能变化可以忽略不计（这样的加载过程称为准静态加载过程），则根据上式表示的热力学第一定律，外力在变形过程中所做的功将全部转化为内能储存在弹性体内部。
这种贮存在弹性体内部的能量是因变形而获得的，故称之为弹性变形能或弹性应变能。
由于弹性变形是一个没有能量耗散的可逆过程，所以，卸载后，弹性应变能将全部释放出来。
下面，推导单位体积弹性应变能的表达式。
仍以X、Y、Z表示单位体积的外力，表示作用在弹性体内取出部分Σ表面上单位面积的内力。
对上述的准静态加载过程，可以认为弹性体在外力作用下始终处于平衡状态。
外力所作的功W包含两个部分：一部分是体力X、Y、Z所作的功W1，另一部分是面力所作的功W2，它们分别为（3.30）以及（3.31）于是，有（3.32）因此，外力由于微小位移增量在取出部分Σ上所作的功δW可以表示为（3.33）将平衡微分方程（1.66）和静力边界条件（1.68）代入上式，并利用散度定理，上式可化为（3.34）利用几何方程（2.12），并注意到，最终可推得相应的内能增量δU为（3.35）定义函数u0(εij)，使之满足（3.36）该定义式称为格林（Green）公式。
应变能密度在黄土滑坡临滑预报中的应用
积厚度大 ， 沟壑纵横 ， 、 、 、 等特殊 类型 的 塬 梁 峁 涧 地 貌 发 育 。随 着 人 类 活 动 的 加 强 ， 山 坡 、 流 、 与 河 沟谷 争 地 等 现 象 日趋 严 重 ， 山 填 沟 、 林 造 田 、 挖 毁 提水 漫 灌 、开 荒 拓 地 等 人 为 活 动 引 起 自然 环 境 的 逐 步恶化 ， 山体滑坡 、 塌 、 坍 泥石流 等地质 灾害 的 频 度 和 危 害 程 度不 断加 剧 。 据统 计 ， 国黄 土 滑 坡 我 每 年 造 成 的 灾 害 损失 逾 数 百亿 元 。 黄 土 滑 坡 在我 国分 布 广 泛 ， 发 性 强 ， 害 损 突 灾 失 严 重 ，给 国家 和人 民群 众 的生 命 财 产 造 成 了 巨 大 损 失 ，严 重危 害地 区正 常 生 产 和 生 活秩 序 。 因 此 ，对 黄 土 滑坡 临滑 预 报 的研 究 越 来 越 受 到 地 质 灾 害 防 治研 究 领 域 和 各 级 政 府 的广 泛 重 视 。 滑 坡 滑 动 时 间 的 预 报 ，特 别 是 滑 坡 临滑 预报 是一项科学难题 ， 在滑坡研究与防灾 、 减灾领域具 有 重 要 地 位 。滑 坡 滑 动 时 间 预 报 一 般 可 划 分 为 长 期 预报 、 中期 预 报 、 期 预报 与 临滑 预 报 。滑 坡 滑 短 动 时 间预 报 从 方 法 上 可 分 为统 计 分 析 法 、应 力 预 报 理 论 与 应 变 预 报 理 论 三 种 基本 方 法 。黄 金 分 割 法 、 色 理 论 预 报 方 法 、 归 分 析 方 法 、 坡 滑 动 灰 回 滑 时 间 预 报 的应 变双 百 标 准 、 变 统 计 分 析 法 （ 应 日本 斋 腾 理 论 ，９ ５ ） 变 形 功 理 论 等 方 法 在 滑坡 滑 １６ 年 及 动 时 间 预报 研 究 中先 后 取 得 了成 功 。
均匀应变能密度法在车身结构刚度设计的应用分析
时代汽车 均匀应变能密度法在车身结构刚度设计的应用分析刘宏涛东风柳州汽车有限公司 广西柳州市 545000摘 要： 为避免车身刚度设计出现突变或不连续的情况，本文探究了均匀应变能密度法在车身结构刚度设计的应用。
首先，对车身关键区域进行划分，分析不同加载工况下车身结构不同区域的应变能密度，并获取其承载系数；其次，根据承载系数的大小对重点关注区域进行刚度调整；最后，基于均匀应变能密度设计准则进行结构更改，调整刚度，使得整体结构刚度均匀连续。
优化结果表明调整后结构承载系数出现了一定程度的下降，验证了基于均匀应变能密度设计准则的车身刚度设计的有效性。
关键词：车身刚度 应变能密度 承载系数 刚度设计1 引言刚度是车身结构性能的重要表征之一，并与车身NVH性能、可靠性、耐撞性能以及轻量化都有着重要的联系。
因此，提高车身刚度、避免车身刚度设计不连续情况对于车身设计具有重要的实际工程意义，众多学者为此展开了相关研究。
为了能够快速识别不同结构对车身整体刚度的影响大小，一些学者利用灵敏度进行分析。
肖杰等人[1]基于有限元方法分析了车身结构的主断面对白车身刚度的灵敏度，获取了影响车身扭转刚度和弯曲刚度的显著断面，在此基础上，研究了主断面面积、主惯性矩等几何参数对白车身刚度的影响，结果表明，车身主断面几何特性对白车身刚度的影响呈非线性相关，并进行了优化分析。
刘显贵等人[2]则基于刚度准则对车身刚度进行了灵敏度分析，并进行优化设计。
优化后的车身刚度和灵敏度更加合理。
由于传统灵敏度分析主要是结构个体为研究对象，为了对结构区域刚度进行灵敏分析，并优化刚度设计的连续性，一些学者利用均匀应变能密度法进行车身刚度设计。
王超等人[3]在白车身（BIW）和带有风挡玻璃的车身结构（BIP）的有限元模型构建技术基础上，对车身结构的接头刚度性能进行了分析和评价，并总结了风挡玻璃对车身接头结构承载特性的影响规律。
吴业全等人[4]则基于均匀应变能密度的车身结构刚度设计方法，分析了弯曲和扭转工况下车身的应变能密度，并对关键结构做了优化设计。
应变能密度公式推导
应变能密度公式推导好嘞，以下是为您生成的关于“应变能密度公式推导”的文章：在咱们力学的世界里，应变能密度公式就像是一个神秘的宝藏，等待着我们去揭开它的面纱。
这玩意儿听起来好像挺复杂，但其实只要咱们一步一步来，也没那么可怕。
先来说说啥是应变能。
想象一下，你有一根弹簧，你用力去拉它或者压它，这时候弹簧就储存了能量，对吧？这储存的能量就是应变能。
那应变能密度呢，就是单位体积内储存的应变能。
咱们来具体推导推导这个公式。
假设咱们有一个材料，受到了外力的作用，发生了变形。
这变形就包括了拉伸、压缩、剪切等等。
为了简单起见，咱们先考虑拉伸的情况。
假设材料的横截面积是 A，长度是 L，受到的拉力是 F 。
根据胡克定律，应力σ = F / A ，应变ε = ΔL / L 。
这里的ΔL 是长度的变化量。
那外力做的功 W 就等于力乘以位移，也就是F × ΔL 。
这部分功就转化为了材料的应变能。
应变能U = 1/2 × F × ΔL 。
因为σ = F / A ，ε = ΔL / L ，所以 F =σA ，ΔL = εL 。
把这些代进去，应变能 U 就变成了1/2 × σA × εL 。
应变能密度 u 就是应变能除以体积 V ，而体积 V = A × L 。
所以应变能密度 u = （1/2 × σA × εL ）/ （A × L ），经过化简，就得到了应变能密度公式u = 1/2 × σ × ε 。
这推导过程看起来是不是还挺顺溜的？我想起之前给学生们讲这个的时候，有个学生特别较真儿。
他就一直问我：“老师，这公式到底有啥用啊？”我就给他举了个例子。
比如说咱们建一座桥，得知道材料能承受多大的力，能储存多少应变能，这样才能保证桥的安全。
如果不了解应变能密度，随便用材料，那说不定哪天桥就塌了，这可不得了！这学生听了之后，眼睛瞪得老大，好像突然就明白了。
7.6-应变能和应变能密度
σm
σ1－σm
σ3－σm
形状改变能密度：
1 +ν 2 vd = vε − vV = [(σ 1 − σ 2 ) 6E 2 2 + (σ 2 − σ 3 ) + (σ 3 − σ 1 ) ]
单向应力状态：
σ1＝σ，σ2＝0，σ3＝0
应变能密度：
1 − 2ν 2 体积改变能密度： vV = σ 6E 1 +ν 2 形状改变能密度： v = σ d 3E
三向应力状态的应变能密度：
σ2
dy
力：σ1 d y d z
力：σ2 d z d x
位移：ε1 d x 位移：ε2 d y 位移：ε3 d z
力：σ3 d x d y
σ3
dx
σ1
dz
1 1 d W = σ 1 d y d z ⋅ ε1 d x + σ 2 d z d x ⋅ ε 2 d y 2 2 1 + σ 3 d x d y ⋅ ε 3 d z = d Vε 2 d Vε 1 1 1 = σ 1ε 1 + σ 2ε 2 + σ 3ε 3 vε = dV 2 2 2
§7-6 应变能和应变能密度
F
A B wB(F )
应变能
Vε： 应变能
W：外力功
不计热能、电磁能的变化
Vε=W
一、轴向拉压杆的应变能和应变能密度
l 材料处于线弹性范围内 线弹性范围
F
F F1
dF
F O d(Δl ) Δ l1
2 N
Δl
W =∫
Δl1
0
1 F d(Δl ) = F1Δl1 2
1 W = FΔl 2
1 vε = σε 2
应变能和应变能密度
1
+
σ
2
+
σ
3
)
形状改变σ1－σm σ3－σm
主应力相同
主应变相同
单元体形状不改变
主应力之和不为零
单元体体积改变
主应力之和为零
单元体体积不改变 但单元体形状改变
σ2
σm
σ2－σm
σ3
σ1 ＝
体积改变
σm
σm ＋ 形状改变σ1－σm σ3－σm
体积改变能密度：
vV
=
3
⋅
1 2
σ
mε
m
=
3 2
σ
m
⋅
1
=
FN2l 2EA
应变能
Vε
=
1 2
FN Δl
=
FN2l 2EA
适用于 拉压杆
杆件应变能与杆件体积之比 —— 应变能密度
vε
=
Vε V
= 1 σε
2
适用于 单向应力状态
应变能 —— 是杆件参数，与杆件变形有关。
应变能密度 —— 与杆件无关，只与应力状态有关。
二、三向应力状态的应变能密度
vε
=
1 2
位移：ε2 d y 位移：ε3 d zσ3dxFra bibliotekσ1dz
dW
=
1 2
σ
1
d
yd
z ⋅ε1 d
x+
1 2
σ
2
d
zd
x⋅ε2
d
y
+
1 2
σ
3
d
x
d
y
⋅
ε
3
d
z
= dVε
有限元 应变能 应变能密度
有限元应变能应变能密度有限元（Finite Element）方法是一种基于数值计算的工程分析方法，广泛应用于结构力学、流体力学、热传导等领域。
在有限元分析中，应变能（Strain Energy）是一个重要的物理量，它描述了物体在受力下发生的变形程度。
应变能密度（Strain Energy Density）则是单位体积内的应变能。
应变能是由应变引起的能量变化，它与应力场和材料的本构关系密切相关。
在有限元分析中，我们通常将物体划分为有限数量的单元，每个单元内部的应变能贡献可以通过求解有限元方程得到。
这些单元的应变能之和即为整个物体的应变能。
应变能密度则是应变能在单位体积内的分布情况。
在有限元分析中，我们可以通过对每个单元内的应变能进行积分，再除以单元体积得到应变能密度分布。
应变能密度的分布可以反映物体内部应变能的分布情况，从而帮助我们了解材料的变形和破坏机理。
应变能密度在工程实践中具有重要的应用价值。
首先，它可以用来评估材料的强度和韧性。
当应变能密度达到材料的极限值时，材料往往会发生破坏。
因此，通过对应变能密度的分析，可以帮助工程师选择合适的材料，并设计出更加安全可靠的结构。
应变能密度还可以用来优化结构设计。
通过改变结构的几何形状和材料的分布，可以调整应变能密度的分布。
在设计过程中，我们可以通过有限元分析来评估不同方案的应变能密度分布，从而找到最优的结构形式。
应变能密度还可以用来预测材料的疲劳寿命。
应变能密度的分布会导致材料内部的应力集中，从而引发疲劳损伤。
通过对应变能密度的分析，可以帮助我们评估材料的疲劳寿命，并采取相应的措施延长材料的使用寿命。
有限元分析中的应变能和应变能密度是描述材料变形和破坏行为的重要物理量。
通过对应变能和应变能密度的分析，可以帮助我们了解材料的力学行为，优化结构设计，预测疲劳寿命，从而提高工程设计的准确性和可靠性。
2.3应变能密度
1
E
2
3
32
3
w1
2E 2E E E 2E E 2 2 2 2 2 2 2 11 2 3 w 31 22 3 1 3 3 1 2 w w1 w 1 2 1 2 3 2 3 2 E 2 E 2E E E E 2E 1 1 1 2 3 2 2 3 1 3 3 1 2 2E E E
T
1 T 2
1 v ( x x y y z z xy xy yz yz zx zx ) 2
令 : x 则有 : v
y z xy yz zx
T
x
y z
xy yz zx
简单应力状态下的应变能密度
F F
l O
FN L L EA
l l1
1 1 W FL FN L 2 2 1 V FN L 2
F
l l
FN2 L 2 EA
应变能密度: 单位体积内的应变能
1 FL V 1 2 v V 2 AL
一般应力状态下的应变能密度
2 2 2 1 vd 2 2 3 3 1 1 6E
应变能密度可分解为： 体积改变部分+形状改变部分
一般应力状态下的应变能密度
设弹性体受有全部六个应力分量的作用，则变形能的计 算似乎很复杂，因为这时的每一个分量会引起与另一个 应力分量相应的变形。 但其实不然，经过理论分析与验证：
--在主应力空间中讨论
单元体
§7–9 空间应力状态下的应变能密度
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3.2 弹性应变能密度函数
3.2.1 弹性应变能密度函数的定义
弹性体受外力作用后，不可避免地要产生变形，同时外力的势能也要产生变化。
根据热力学的观点，外力所做的功，一部分将转化为弹性体的动能，一部分将转化为内能；同时，在物体变形过程中，它的温度也将发生变化，或者从外界吸收热量，或者向外界发散热量。
现分析弹性体内任一有限部分∑的外力功和内能的变化关系，设弹性体内取出部分Σ的闭合表面为S，它所包围的体积为V。
以δW表示外力由于微小位移增量在取出部分Σ上所作的功①，δU表示在该微小变形过程中取出部分Σ的内能增量，δK表示动能增量，δQ表示热量的变化（表示为功的单位），根据热力学第一定律，则有
δW＝δK ＋δU －δQ
我们首先假设弹性体的变形过程是绝热的，也就是假设在变形过程中系统没有热量的得失。
再假设弹性体在外力作用下的变形过程是一个缓慢的过程，在这个过程中，荷载施加得足够慢，弹性体随时处于平衡状态，而且动能变化可以忽略不计（这样的加载过程称为准静态加载过程），则根据上式表示的热力学第一定律，外力在变形过程中所做的功将全部转化为内能储存在弹性体内部。
这种贮存在弹性体内部的能量是因变形而获得的，故称之为弹性变形能或弹性应变能。
由于弹性变形是一个没有能量耗散的可逆过程，所以，卸载后，弹性应变能将全部释放出来。
下面，推导单位体积弹性应变能的表达式。
仍以X、Y、Z表示单位体积的外力，表示作用在弹性体内取出部分Σ表面上单位面积的内力。
对上述的准静态加载过程，可以认为弹性体在外力作用下始终处于平衡状态。
外力所作的功W包含两个部分：一部分是体力X、Y、Z所作
的功W1，另一部分是面力所作的功W2，它们分别为
（3.30）
以及
（3.31）
于是，有
（3.32）
因此，外力由于微小位移增量在取出部分Σ上所作的功δW 可以表示为
（3.33）
将平衡微分方程（1.66）和静力边界条件（1.68）代入上式，并利用散度定理，上式可化为
（3.34）
利用几何方程（2.12），并注意到
，最终可推得相应的内能增量δU为
（3.35）
(εij)，使之满足
定义函数u
（3.36）
该定义式称为格林（Green）公式。
将它代入式（3.35），有
（3.37）
由上式可以看出，函数u
(εij)表示单位体积的弹性应变能，故称之为弹
性应变能密度函数（或弹性应变比能函数），简称为应变能。
由于弹性应变能密
度函数表示弹性体的内能概念，因此，它必然是一个势函数，故也称之为弹性势函数。
对式（3.36）取积分，可得
（3.38）
这里，u
0(εij)和u
(0)分别表示物体变形之后和未变形时的弹性应变
能密度。
通常，取u0(0)=0，于是有
（3.39）
根据格林公式（3.36），假如u
(εij)的具体函数形式能够确定的话，那
么，弹性体的应力与应变之间的关系也就完全确定了。
这表明，弹性应变能密度
．．．．．．．．．．．
函数是弹性材料本构关系的另一种表达形式．．．．．．．．．．．．．．．．．．．。
若假设u
(εij)对εij有二阶以上的连续偏导数，则由格林公式（3.36），可进一步推得
（3.40）
上式就称为广义格林公式。
将式（3.3）代入广义格林公式，可得
（3.41）
这就证明了各向异性弹性体独立的弹性常数只有21个。
以上我们讨论的是弹性体的准静态加载过程，如果弹性体在外力作用下
．．．．．．．．．．．
处于运动状态
．．．．．．．．．．．．．（3.39）所表示的
．．．．．．．．．．，弹性应变能密度函数仍具有式
．．．．．．，同样可以证明
形式
．．．．．．．．．．
．．．．．．．．．．．．，弹性应变能密度函数也．．。
此外，还可以证明，对于变形过程是等温的情形
可以近似地表示为式
．．．。
．．．．．．．．．（3.39）的形式
3.2.2 线弹性体的弹性应变能密度函数
对线弹性体，它的应力与应变之间呈线性关系，如式（3.2）所示，因此，
(εij)一定是应变张量分量的二由式（3.39）可以发现，弹性应变能密度函数u
次齐次函数。
根据齐次函数的欧拉（Euler）定理，有
（3.42）
代入格林公式（3.36），得
（3.43）
(εij)的最一般表达形式。
这就是线弹性体弹性应变能密度函数u
对于各向同性弹性体，则有
（3.44）
或
（3.45）
从表达式（3.44）或式（3.45）中可得到一个重要的结论：各向同性弹性体的弹性应变能密度函数恒为正，而且分别为εij和σij的二次齐函数。
若将式（3.45）分别对各个应力分量求偏导数，则可推得
（3.46）
上式表明：对弹性势函数
．．．．．
．．．．．．．．．．．，就可以得到
．．．．．．u0(σij)求各个应力分量的偏导数
相应的各个应变张量分量
．．．．．．．．．．．。
(εij)出发，我们还可以求出整个弹性体的总应变能U。
从弹性应变能密度函数u
设一个弹性体的体积为V，则整个弹性体的总应变能U为
,&nbs, p;&, ;nbs, p;（3.47）
以下，列出几个各向同性弹性体常用的应变能表达式：
3.2.3 体变能和畸变能的概念
在介绍体变能和畸变能的概念之前，我们首先对各向同性弹性体的本构方程（3.21）作一有意义的分解，即把应力张量和应变张量都分解为球量和偏量两个部分
σij＝s ij﹢σmδij
εij＝e ij﹢εmδij
这里，σm＝σii /3＝(σx＋σy＋σz)/3为平均应力或静水应力，
εm＝εii / 3＝(εx＋εy＋εz)/3为平均正应变。
于是，式（3.21）就改写为
利用体积模量K=(3λ+2μ)/3，则上式变为
s ij﹢σmδij＝2μεij +3Kεm （3.48）
将式（3.26）代入上式，可得
（3.49）
由此可见，对各向同性弹性体，其变形可以分为相互独立的两个部分：一部分是由各向相等的正应力（静水应力）引起的相对体积变形（体积应变）；另一部分则是由应力偏量作用所引起的物体几何形状的变化（即畸变）。
现考察各向同性弹性体在两种特殊的应力状态作用下的弹性应变能：一种对应的应力张量是球量，另一种对应的应力张量是偏量。
由于在以应力球张量描绘的应力状态作用下，各向同性弹性体仅产生体积变化，所以，称与之对应的弹性应变能为体变能；而在以应力偏量描绘的应力状态作用下，各向同性弹性体仅产生几何形状的变化，所以，称与之对应的弹性应变能为畸变能（或形变能）。
根据各向同性弹性体的弹性应变能密度函数的表达式（3.44），可推得单位体积
的体变能（体变比能）u
0V 和畸变能（形变比能）u
0d
分别为
（3.50）（3.51）
可以证明，各向同性弹性体的弹性应变能密度函数u
0与体变比能u
0V
和形
变比能u
0d
之间，满足以下的关系式：
（3.52）
可见，在弹性变形阶段，各向同性弹性体的弹性应变能也可以分解为体变能和畸变能两个部分。