磁约束
可控核聚变磁约束和激光约束
可控核聚变磁约束和激光约束
可控核聚变是一种有前途的能源技术，它利用核聚变反应产生大量的能量。
目前，实现可控核聚变的主要方法有磁约束和激光约束两种。
磁约束是通过磁场将等离子体约束在一定的空间内，使其达到高温高压的状态，从而引发核聚变反应。
目前比较成熟的磁约束装置是托卡马克，它利用强大的磁场将等离子体约束在环形真空室内，通过加热和压缩等离子体来实现核聚变反应。
磁约束的优点是技术相对成熟，已经实现了长时间的等离子体约束和聚变反应。
激光约束是利用高功率激光束将等离子体加热到极高温度，从而引发核聚变反应。
目前比较典型的激光约束装置是惯性约束聚变，它利用高功率激光束将燃料球加热到数千万度的高温，使其发生内爆，从而实现核聚变反应。
激光约束的优点是反应条件更为苛刻，可以实现更高的能量增益和更短的聚变时间。
两种方法各有优缺点，目前都还面临着一些技术挑战。
磁约束需要解决磁场的稳定性、等离子体的控制和加热等问题，而激光约束则需要解决高功率激光的产生、传输和聚焦等问题。
未来，可控核聚变的发展可能需要综合运用两种方法的优点，以实现更高效率和更稳定的聚变反应。
《核能和核电原理(磁约束聚变部分)》
托卡马克装置
磁体系统
极向场线圈: 垂直(磁)场 水平(磁)场 快控场线圈
托卡马克装置
磁体系统
校正场线圈 误差（杂散）场来源： 加工和安装误差 引线 不对称构件
托卡马克装置
电源系统
脉冲纵场磁体电源：
电容储能（电能） 电感储能（磁能）
飞轮机组（机械能）
电容储能
电感储能
磁约束聚变研究历史
1985年，苏美首脑建议合作建造国际热核实验堆，即ITER
1989年，德国ASDEX实现H模运转。 1990年，ITER完成概念设计 1991年，欧洲的JET装置用DT反应产生1.7MW聚变功率。 1993年，美国TFTR装置用DT反应产生6.4MW聚变功率，后来又将这一功率提高到 10.7MW。 1997年，JET又创造了DT反应产生16.1MW聚变功率的新记录。
托卡马克装置
真空系统
加料系统
加料系统，指实验装置中工作气体的馈入，在反应堆中指反应物质的馈入。 脉冲送气 最简单的送气，送气部件是压电晶体阀，响应时间为毫秒量级。但中性粒子在 等离子体边缘区就被电离约束，不能对等离子体中心区直接加料。 超声分子束 它使用了一种称为Laval的喷咀。当具有一定压力差的气体从一个小孔喷出时， 在小孔低压侧一定范围内可形成一个超声分子束，其速度可达每秒几百米。 弹丸注入 这是一种能有效进行中心区加料的技术，即向等离子体注入冷冻的氢或氘丸。 气体被冷冻为固态的圆柱体，然后截断成一定长度的弹丸，用压缩气体射入托 卡马克真空室，速度从每秒几百米到几千米。
圆线圈自感
N L 0 N 2 R0 f I
形状因子
托卡马克装置
磁体系统
在一些大的装置中， 环向场线圈往往做成D 形。这也和大装置中的 等离子体截面在垂直方 向拉长相适应。 很强的环向场（一般 大于5 Tesla）可以用超 导线圈提供。超导磁体 是稳态运转的，适于研 究托卡马克的长脉冲运 行和稳态运转。
惯性约束和磁约束
惯性约束和磁约束磁约束用磁场来约束等离子体中带电粒子的运动。
主要为可控核聚变提供理论与技术支持，其主要形式为托卡马克装置与仿星器装置。
惯性约束是一种实现核聚变的方法。
惯性约束核聚变是把几毫克的氘和氚的混合气体或固体，装入直径约几毫米的小球内。
从外面均匀射入激光束或粒子束，球面因吸收能量而向外蒸发，受它的反作用，球面内层向内挤压（反作用力是一种惯性力，靠它使气体约束，所以称为惯性约束），就像喷气飞机气体往后喷而推动飞机前飞一样，小球内气体受挤压而压力升高，并伴随着温度的急剧升高。
惯性约束和磁约束相比有哪些优点？每一次激光聚变的时间约十亿分之一秒。
利用激光使氘氚小球聚变，相当于引爆了一个微型氢弹。
一个微型氢弹爆炸后产生的冲力，比一个节日用的大爆竹爆炸产生的冲力大不了多少。
如果1秒种引爆100个外径几毫米的微型氢弹，就可以得到几百万千瓦的电功率。
由于激光聚变是一种微型氢弹，因此一些国家利用激光聚变来研究核武器的辐射效应，验证武器设计的计算机程序。
但是，激光聚变时，为创造聚变条件所需的激光的能量的利用效率，以及由电能转化为激光的能量的利用效率都不高。
根据日本学者的研究，如果采用有外层球壳的小球，让激光通过外壳的孔后在内球和外壳之间来回吸收和反射，就能使内球更好地压缩并达到聚变。
但这种小球是很难制造的。
另外，如采用氟化氪准分子激光器，则电能转化为激光的效率高。
这需要缩小氟化氪激光的脉冲宽度，以便使能量更集中。
惯性约束除了采用激光外，20世纪70年代后还研究用电子束及离子束。
电子束及离子束的优点是，为创造聚变条件而消耗的能量的利用效率高得多。
特别是采用离子束时，由于离子的射程短，离子的能量主要被靶丸表层吸收，因而更容易产生压缩。
因此使用离子束时，由于离子运动速度慢，通过控制加速离子的电压，使先发射的离子速度慢一些，后发射的快一些。
可以使先后发射的离子同时达到靶丸表面，产生所谓聚束作用。
但是电子束及离子束达到的功率还不够高，而且由于带电粒子间的排斥力，使电子束及离子束的聚焦比激光困难些。
核聚变的磁约束
核聚变的磁约束
核聚变是一种以磁约束为基础的能源产生方法。
磁约束核聚变通
过利用强大的磁场控制和约束高温等离子体，使其达到并维持核聚变
反应所需的条件。
在核聚变反应中，轻质核素如氘和氚在高温和高压
下融合，释放出巨大能量。
磁约束核聚变采用磁场来限制等离子体的运动，以防止其接触到
任何固体材料，同时保持其在热平衡态。
通过有效控制等离子体的形
状和位置，磁场能够将等离子体内的高温物质隔离并防止其对反应容
器壁造成损害。
为了实现磁约束核聚变，需要强大而复杂的磁体系统。
通常采用
托卡马克装置（tokamak）作为反应器，其包括环形磁体和中心孔的等
离子体室。
环形磁体产生强大的磁场，为等离子体提供约束力，使其
保持在环形室内。
同时，通过在等离子体中施加额外的电流，形成一
个在磁场中运行的等离子体环流，进一步增强等离子体的稳定性。
磁约束核聚变的优势在于其可控性和环境友好性。
核聚变反应只
需要天然存在的氢同位素作为燃料，释放的能量远远超过核聚变过程
所需要的能量。
与核裂变不同，核聚变反应不产生高放射性的核废料，且不存在严重的核安全问题。
因此，磁约束核聚变被视为实现清洁、
可持续能源的一个重要途径。
等离子体物理学中的磁约束与磁压缩
等离子体物理学中的磁约束与磁压缩在等离子体物理学中，磁约束和磁压缩是两个关键概念，它们在等离子体束约装置中起着重要的作用。
本文将探讨磁约束和磁压缩的原理、应用以及在等离子体物理学中的意义。
一、磁约束的原理与应用磁约束是利用磁场对等离子体束约的一种手段。
在等离子体束约装置中，通过施加外部磁场，使得等离子体受到磁力的束缚，从而防止其扩散。
这种磁约束可以阻止等离子体与容器壁碰撞，减少热损耗，保持等离子体的高温和高密度。
有许多实验设备采用了磁约束技术，其中最著名的是磁约束聚变装置。
聚变是模仿太阳内部的核聚变反应，在地球上实现清洁能源的梦想。
磁约束聚变装置中，利用强大的磁场将等离子体束约在特定的容器中，使其达到高温和高压的条件，从而实现核聚变反应。
这种磁约束技术为人类提供了一种可能发展清洁能源的途径。
二、磁压缩的原理与应用磁压缩是指通过磁场对等离子体进行压缩，从而有效提高其密度和能量。
在等离子体物理学中，磁压缩是增加等离子体参数的一种重要手段。
对于等离子体束约装置中的等离子体，通过施加外部磁场，可以使等离子体在径向方向上产生压力梯度。
在等离子体束约装置中，通过设计合适的磁场结构，可以让等离子体在径向方向上发生压缩，从而达到增加密度和能量的目的。
这种磁压缩技术在等离子体聚变装置中被广泛应用，是实现聚变反应的关键。
三、磁约束与磁压缩的关系与意义磁约束和磁压缩在等离子体物理学中是紧密相连的。
磁约束可以防止等离子体扩散，保持其高温和高密度，而磁压缩可以通过增加等离子体的密度和能量，进一步提高等离子体参数。
在磁约束聚变装置中，等离子体经过磁约束束缚在装置中，然后通过磁压缩增加其密度和能量，从而达到实现核聚变反应的目的。
这种磁约束与磁压缩的结合，使得等离子体可以达到足够高的温度和密度，使核聚变反应能发生，并释放出巨大的能量。
磁约束与磁压缩在等离子体物理学中的应用不仅仅局限于聚变领域，还广泛应用于等离子体加热、等离子体诊断等领域。
控制核聚变的方法
控制核聚变的方法核聚变是一种能源产生方式，它是通过将两个轻元素合并成一个重元素来释放能量。
这种能源产生方式在太阳和其他恒星中都有发生，但是在地球上，我们需要控制核聚变的过程才能利用它来产生能源。
本文将介绍控制核聚变的方法。
1. 磁约束磁约束是一种控制核聚变的方法，它利用磁场来控制等离子体的运动。
等离子体是一种高温、高能量的物质，它是由氢原子核和电子组成的。
在磁约束中，等离子体被包含在一个磁场中，这个磁场可以控制等离子体的运动，使其保持在一个特定的区域内。
这种方法被称为“磁约束聚变”。
2. 惯性约束惯性约束是另一种控制核聚变的方法，它利用惯性来控制等离子体的运动。
在惯性约束中，等离子体被加速到非常高的速度，然后被突然停止。
这种突然停止会产生一个巨大的压力波，这个压力波可以将等离子体压缩到非常高的密度。
这种方法被称为“惯性约束聚变”。
3. 混合约束混合约束是一种将磁约束和惯性约束结合起来的方法。
在混合约束中，等离子体首先被加速到非常高的速度，然后被包含在一个磁场中。
这个磁场可以控制等离子体的运动，使其保持在一个特定的区域内。
这种方法被称为“混合约束聚变”。
4. 等离子体稳定性等离子体稳定性是控制核聚变的关键因素之一。
等离子体是一种非常不稳定的物质，它很容易受到外部扰动而破裂。
因此，控制等离子体的稳定性是非常重要的。
有许多方法可以控制等离子体的稳定性，包括使用磁场、惯性约束和混合约束等方法。
5. 燃料选择燃料选择也是控制核聚变的关键因素之一。
在核聚变中，氢是最常用的燃料，因为它是最容易聚变的元素之一。
但是，氢的聚变需要非常高的温度和压力，这使得控制核聚变变得非常困难。
因此，研究人员正在寻找其他更容易聚变的元素，例如氦和锂等元素。
6. 温度控制温度控制也是控制核聚变的关键因素之一。
在核聚变中，等离子体需要被加热到非常高的温度才能聚变。
但是，过高的温度会导致等离子体失控，从而破坏聚变反应。
因此，控制等离子体的温度是非常重要的。
等离子体物理学中的磁约束聚变技术
等离子体物理学中的磁约束聚变技术磁约束聚变技术是等离子体物理学中的一项重要技术，被广泛应用于核聚变反应研究和未来清洁能源开发。
本文将对磁约束聚变技术的原理、应用以及未来发展进行详细介绍。
一、磁约束聚变技术的原理磁约束聚变技术的主要原理是利用强磁场将等离子体约束在一个有限的区域内，使其达到高温高密度的条件，从而实现核聚变反应。
具体来说，磁约束聚变技术主要通过以下几点来实现：首先，利用大型托卡马克装置或者磁约束球装置产生强大的磁场。
这些装置通常由超导磁体组成，可以产生足够强的磁场来约束等离子体。
其次，通过加热等离子体使其达到高温。
常见的加热方法包括射频加热、中性粒子束加热以及电子回旋共振加热等。
最后，通过恰当的磁场配置，使等离子体保持在一个稳定的状态。
这通常需要细致的磁场设计和调节，以解决等离子体的不稳定性问题。
二、磁约束聚变技术的应用磁约束聚变技术在核聚变研究和清洁能源开发方面有着广泛的应用。
首先，磁约束聚变技术是核聚变反应研究的重要手段之一。
通过探索磁约束聚变技术，科学家可以更好地理解核聚变反应的基本原理，为未来实现可控核聚变提供理论和实验基础。
其次，磁约束聚变技术有望成为未来的清洁能源之一。
由于核聚变反应释放的能量十分巨大，可以满足人类对能源的需求，同时核聚变反应几乎没有排放任何有害物质，对环境几乎没有污染。
另外，磁约束聚变技术还可以通过等离子体物理研究对天体物理学进行贡献。
例如，科学家可以通过模拟恒星内部等离子体的行为来研究恒星的演化和爆发等重要天体现象。
三、磁约束聚变技术的发展磁约束聚变技术自上世纪50年代以来经历了长足的发展，并取得了许多重要的成果。
然而，目前仍然存在许多挑战和问题需要解决。
首先，磁约束聚变技术需要解决等离子体的不稳定性问题，包括MHD不稳定性、流体不稳定性等。
这些问题对等离子体的约束和控制提出了更高的要求。
其次，磁约束聚变技术需要克服高温高密度等离子体与等离子体壁之间的相互作用问题。
等离子体物理学中的磁约束聚变
等离子体物理学中的磁约束聚变磁约束聚变是等离子体物理学中研究的重要领域之一。
通过磁场的约束，将等离子体保持在高温高密度的状态，以实现核聚变反应释放巨大能量的目标。
本文将介绍磁约束聚变的原理、设备和挑战，并展望其在未来能源发展中的应用前景。
一、磁约束聚变的原理磁约束聚变利用磁场对等离子体进行限制和控制，使等离子体保持在高温高密度的状态，以实现核聚变反应。
核聚变是太阳和恒星等天体能量的主要来源，因此在人类能源发展当中具有重要的意义。
在磁约束聚变实验装置中，使用强大的磁场将等离子体约束在一个闭合的磁场线内。
通过施加磁场，束缚住等离子体中的带电粒子，避免其与容器壁发生碰撞并损失能量。
同时，在适当的磁场拓扑条件下，等离子体中的高温粒子可以沿磁场线旋转，形成等离子体的稳态。
二、磁约束聚变实验设备磁约束聚变实验装置主要包括磁体系统、等离子体加热系统和诊断系统等组成部分。
1. 磁体系统：磁体系统是磁约束聚变实验装置的核心。
它由超导磁体和常规电磁磁体组成，用于产生强大的磁场。
超导磁体具有高导磁率和无电阻特性，可以在长时间内持续提供高强度的磁场。
常规电磁磁体由线圈和电源组成，用于调节磁场的形状和强度。
2. 等离子体加热系统：等离子体加热是维持等离子体高温状态的关键。
常用的加热方法包括射频加热、中性粒子注入和超声波加热等。
射频加热通过射频电场对等离子体中的带电粒子进行共振加热，提高其温度。
中性粒子注入通过向等离子体注入高能中性粒子，使其与等离子体粒子碰撞转移能量。
超声波加热利用超声波的压力和摩擦作用将能量传递给等离子体粒子。
3. 诊断系统：诊断系统用于对等离子体的物理参数进行测量和分析。
常见的诊断方法有干涉法、辐射诊断、流速测量、温度测量和等离子体成分分析等。
通过诊断系统，可以获取等离子体的密度、温度、流速等信息，从而对聚变过程进行监测和研究。
三、磁约束聚变面临的挑战尽管磁约束聚变在理论和实验上都取得了一定的突破，但仍然面临着一些挑战。
磁约束的应用及物理学原理
磁约束的应用及物理学原理简介磁约束是一种常见的物理现象，广泛应用于各个领域。
本文将介绍磁约束的应用以及其物理学原理。
磁约束的概念磁约束是通过磁场的作用将物质约束在特定区域内的现象。
通过利用磁场的力，可以控制粒子的运动轨迹，并达到限制粒子移动范围的目的。
磁约束常见于粒子加速器、等离子体物理研究、磁共振成像等领域。
粒子加速器中的磁约束粒子加速器是一种常见的研究物质性质的装置，其中磁约束起着重要的作用。
在粒子加速器中，通过利用强磁场将粒子束限制在加速器的轨道内，可以使粒子束稳定地运动，并实现高能量的加速。
磁约束在粒子加速器中的应用使得科学家能够研究粒子的性质，探索基本粒子的奥秘。
磁约束原理是基于洛仑兹力的作用。
洛仑兹力是当带电粒子在磁场中运动时，磁场对其施加的力。
根据洛仑兹力的方向和大小，可以调整磁场的参数以实现粒子束的稳定运动。
等离子体物理中的磁约束等离子体是由电离气体中的电子和正离子组成的物质。
在等离子体物理中，磁约束被广泛应用于等离子体的控制和研究。
通过利用磁场的力可以限制等离子体的扩散和漂移，从而保持等离子体的稳定性，并控制等离子体的形状和运动。
等离子体在核聚变研究中有着重要的应用。
核聚变是一种将轻元素聚合成重元素的核反应，是太阳能的主要能源产生方式。
在核聚变实验中，磁约束被用来将等离子体限制在磁约束装置中，使等离子体保持高温和高密度状态，以实现核聚变反应的条件。
磁共振成像中的磁约束磁共振成像（Magnetic Resonance Imaging, MRI）是一种常用的医学成像技术，广泛应用于诊断医学。
在MRI技术中，磁约束被用来操纵被检体内的原子核自旋，从而产生特定的磁共振信号。
通过对这些信号的分析和处理，可以获得被检体的高分辨率影像。
在MRI技术中，磁约束是通过强大的磁场来实现的。
磁场的强度和方向是MRI 成像的重要参数，能够影响成像的质量和清晰度。
通过精确控制磁场的分布和强度，可以实现对被检体内部结构的精确成像。
磁约束核聚变原理
磁约束核聚变原理嘿，朋友们！今天咱来聊聊磁约束核聚变这神奇的玩意儿。
你说这磁约束核聚变啊，就像是一场超级酷炫的魔术表演！想象一下，在一个特别的舞台上，那些微小的粒子们就像是调皮的小精灵，到处乱跑乱撞。
而我们呢，要想办法把它们给约束住，让它们乖乖地按照我们的意愿来行动。
这可不是一件容易的事儿啊！就好像你要抓住一群调皮的小猫，它们可不会老老实实地待在你指定的地方。
但是呢，科学家们可聪明啦！他们想出了用磁场来约束这些粒子的办法。
磁场就像是一个无形的大笼子，把那些粒子都关在里面，让它们只能在特定的区域里活动。
你可能会问啦，为啥要搞这个磁约束核聚变呢？哎呀，这可太重要啦！核聚变能产生巨大的能量啊，那能量简直多得吓人！要是我们能把这个技术玩转了，那以后我们的能源问题不就轻松解决啦？再也不用担心没电啦，也不用怕油价涨啦！你看现在，我们用的电很多都是靠烧煤、烧油发出来的，这多不环保啊！而且那些能源总有一天会用完的。
但是核聚变就不一样啦，它的原料在大海里多得是，简直就是取之不尽用之不竭呀！磁约束核聚变的研究可不容易啊，就像是攀登一座超级高的山峰。
科学家们一步一步地往上爬，遇到了好多困难和挑战。
有时候可能会失败，但是他们可不会轻易放弃！他们就像勇敢的战士，一直在为了实现这个伟大的目标而努力奋斗。
这过程中也有好多有趣的故事呢！比如说有时候实验会出现一些意想不到的情况，就像一场小小的闹剧。
但是科学家们会从这些意外中吸取经验教训，让自己变得更强大。
咱普通人虽然不能直接去搞这个磁约束核聚变，但是我们可以支持科学家们呀！给他们加油打气，让他们知道我们都在期待着他们的成功。
反正我觉得吧，磁约束核聚变就是未来的希望！它就像一道光，照亮我们走向美好未来的路。
我坚信，总有一天，科学家们会攻克所有的难题，让磁约束核聚变真正为我们所用。
到那个时候，我们的生活将会发生翻天覆地的变化，那该有多棒啊！你难道不期待吗？。
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一． 概述
众所周知，以一定速度进入均匀磁场中的带电粒子作螺旋线运动。
进入非均匀磁场中的带电粒子将如何运动呢？现以典型的喇叭形磁场为例，用一种简明的方法进行分析，阐明了磁约束的基本原理及其在核聚变中的重要应用。
二． 带电粒子在喇叭形磁场中的运动 常见的典型的喇叭形磁场如图15-1所示。
为了方便起见，设图15-1示的磁场是关于Z 轴对称的空间缓变的；喇叭形磁场，它可用下表示
其中 为常数， 和 分别为柱坐标系中Z 轴和径向方向的单位矢量，a 是一个微小的参数，它表达了 随Z
和r 的缓慢变化。
电荷为q ，质量为m 的粒子以一定速度 （假定
之大小远小于真空中的光速）
进入图15-1所示的磁场中，它将如何运动呢？
现将带电粒子的速度分解为平行于的纵向分量与垂直于的横向分量。
带电粒子在
的z 分量
作用下，类似
于在均匀磁场中的带电粒子作螺旋线运动。
但由于
随Z 增大而增强，其回旋
半径将逐渐减小，因此带电粒
子的轨道是一条会聚螺旋线，如图15-2
所示。
磁场的径向分量虽小，但对带电粒子的运动产生十分重要的作用，出现了十分有趣的特征。
由径向磁场产生的洛仑兹力为：
（2）
其中使带电粒子的横向速度之大小增加，因由
于的空间缓变,甚微，所以为圆柱坐标系中
方向的单位矢量）。
（2）式中第二项以表示，即：
（3）
(3)式所示之分力与方向相反，将使减小。
可见磁场使带电粒
子的增加，减小。
然而在稳定的磁场中运动的带电粒子的总动能是不变的。
即：
常数（4）
从（4）式出发，由的变化可找出带电粒子横向速度的变化规律。
今将（4）式对时间求导数得：（5）
其中
故:
（6）
由（1）式知
显然
将此和 r之值代入（6）式得：
（7）
考虑到喇叭形磁场的空间缓变，即在一个周期内，带电粒子完成一个回旋轨道，
在此空间范围内，可以认为磁场是不变的。
从数字上看，因此（7）式可写为：
（8）
即
（9）
积分（9）式得：
（10）
（10）式中C为积分常数。
（10）式说明：带电粒子在Z轴对称的空间缓变磁场中运动的横向速度的平方与磁感应强度的大小之比是一个常数。
亦即带电粒子的横向动能与磁感应强度大小之比是一个运动常数。
（10）式揭示了带电粒子在喇叭形磁场中运动的几个重要特点。
1．螺旋线半径r随的增大而减小，是一条会聚螺旋线。
根据（10）式，螺旋线半径可表示为
(11)
(11)式说明螺旋线半径r与成反比，B增大，r减小，是一条会聚螺旋线。
2．带电粒子的“轨道磁通量”，始终保持不变（横向约束）。
带电粒子的“轨道磁通量”是指带电粒子一次回旋的轨道围成的曲面上通过的磁感应线数目。
即：
（12）
（12）式说明：是一个不变量，即带电粒子将约束在这样一个曲面上运动，
使得所包围的磁感线的数目始终保持不变，这就是磁场对带电粒子的一种横向约束。
3．带电粒子受到指向磁场较弱方向的分力，此分力可使带电粒子沿磁场强的方向的运动被抑止而反回（纵向约束）。
带电粒子的纵向速度随的增强而减小，当0 时，带电粒子受到
作用开始返回。
假设带电粒子在磁感应强度为处以速度射入喇叭形磁场，且与磁场轴的夹角为，则，根据（10）式有:
则
（13）
（13）式说明：当磁场增强到时，带电粒子的开始返回。
带电粒子的这种运动方式就好像光线遇到镜面发生反射一样。
因此通常把这样由弱到强的磁场结构叫磁镜。
这种磁镜实现了对带电粒子纵向运动的约束。
三．核聚变与等离子体的磁约束
能源开发是人类生活的一个重要课题，20世纪上半世纪发现了重核裂变，裂变能很快就成为一种重要能源。
但是地球上的铀和钍等裂变燃料的储量有限，所以能源问题是一个急待解决的问题。
地球上2/3的面积是海洋，海水中含有大
量的氘（每升海水含0.146克的重水，可分离出氘0.03克）如能使海水
中提炼出来的氘发生聚变，则可放出大量的能量（1克氘可放出约千瓦小时
的能量），所以若能利用氘核的聚变能来为人类造福方面将用之不尽取之不竭。
要利用氘核的聚变能首先必须把氘核加热到很高的温度，使氘核在高速度的无规则热运动下彼此连续碰撞，从而产生大量的聚变，这种由于原子核的热运动而产生的聚变反应，称为“热核反应”。
要使氘核彼此碰撞而聚变，它们的热运动能量必须足以克服库仑位垒。
当两个氘核彼此碰撞时，它们之间的库仑势能为
（14）
其中R为氘核半径。
根据实验资料，核半径R与原子核质量数A的次方成
正比。
即，约为1.1~米,对于氘核
米,A=2,则W为
(焦耳)
因此,氘核的热运动能量( KT)要等于W时才能发生聚变。
(K) ,
这要求氘核的温度T (K),在这样的高的温度下,气体已离化成原子核与电
子的集合体,这种集合体称为等离子体。
从目前工作来看,解决加热问题,大致有以下几个途径：①在等离子体中通以强大电流,产生焦耳热使气体温度提高,称为欧姆加热。
②对等离子体作绝热压缩,对它作功使温度升高。
③先用加热器加速氘核,使其能量超过热核反应所需的能
量,再将它射入等离子体触发热核反应。
④用激光引爆来加热聚变物质.现在这些方法都在试用,也有把几种方法一起联合使用的。
一旦聚变物质被加热到K,在这样的高温下,若等离子体一旦与任何容器接
触,器壁将立刻气化,从而等离子体很快冷却.因此要想法把高温等离子体约束
起来.目前在大多数受控热核反应的实验装置里是利用磁场来约束等离子体。
图15-3就是一种用来约束等离子体的磁镜装置。
用两个电流方向相同的线圈产生一个中央弱两端强的磁场结构,对其中热等离子体来说,相当于两端各有一面磁镜。
由（13）式，热等离子体的纵向运动被磁镜反射，即等离子体到达图书15-3
右端线圈附近，由于磁场增强到可使，又等离子体受到一个指向磁场
减弱方向的力，故等离子体就会向左边运动；当等离子体旋进到左端线圈附近，同样会被反射。
这样就实现了磁场对热等离子体的纵向约束，另一方面由（12）式知，热等离子体的横向运动也受到约束。
所以图15-3所示的磁场结构就象“磁笼”把热等离子体约束在其中，进行“热核反应”。