声光效应的研究
实验一 声光效应实验
实验 声光效应实验【学史背景】声光效应就是指光通过某一受到超声波扰动的介质时发生衍射的现象,这种现象就是光波与介质中声波相互作用的结果。
早在本世纪30年代就开始了声光衍射的实验研究。
60年代激光器的问世为声光现象的研究提供了理想的光源,促进了声光效应理论与应用研究的迅速发展。
声光效应为控制激光束的频率、方向与强度提供了一个有效的手段。
利用声光效应制成的声光器件,如声光调制器、声光偏转器、与可调谐滤光器等,在激光技术、光信号处理与集成光通讯技术等方面有着重要的应用。
【实验目的】1.掌握声光效应的原理与实验规律;2.了解喇曼－纳斯衍射与布喇格衍射的实验条件与特点;3.测量不同激光(红光、蓝光、绿光)与红外线通过声光晶体发生布拉格衍射后的衍射角。
【实验原理】当超声波在介质中传播时,将引起介质的弹性应变作时间与空间上的周期性的变化,并且导致介质的折射率也发生相应变化。
当光束通过有超声波的介质后就会产生衍射现象,这就就是声光效应。
有超声波传播的介质如同一个相位光栅。
声光效应有正常声光效应与反常声光效应之分。
在各项同性介质中,声－光相互作用不导致入射光偏振状态的变化,产生正常声光效应。
在各项异性介质中,声－光相互作用可能导致入射光偏振状态的变化,产生反常声光效应。
反常声光效应就是制造高性能声光偏转器与可调滤波器的基础。
正常声光效应可用喇曼－纳斯的光栅假设作出解释,而反常声光效应不能用光栅假设作出说明。
在非线性光学中,利用参量相互作用理论,可建立起声－光相互作用的统一理论,并且运用动量匹配与失配等概念对正常与反常声光效应都可作出解释。
本实验只涉及到各项同性介质中的正常声光效应。
图1 声光衍射设声光介质中的超声行波就是沿y 方向传播的平面纵波,其角频率为s w ,波长为s λ波矢为s k 。
入射光为沿x 方向传播的平面波,其角频率为w ,在介质中的波长为λ,波矢为k 。
介质内的弹性应变也以行波形式随声波一起传播。
声光效应实验报告数据
声光效应实验报告数据今天咱们来聊聊声光效应实验，真的是个有趣又好玩的事情。
想象一下，光和声的结合就像是天空中闪烁的烟花，绚丽多彩又让人目不暇接。
这个实验其实挺简单的，就像你在厨房里做饭，只要按步骤来，绝对不会出错。
先说说实验的背景，声光效应就是当我们用声音刺激某种物质时，它们会发出光，这可不是魔法，而是科学的奇妙之处。
听起来是不是很神奇呢？就像小朋友们看到五彩斑斓的糖果一样，眼睛都要亮起来了。
实验准备也不复杂，大家只需要一些基本的设备，比如声源和光源。
别担心，这些东西在学校实验室里基本上都能找到，实在找不到，找你身边的小伙伴借一下也是可以的。
然后就需要找一个适合的场地，最好是安静点的地方，不然噪音太大，光都没法出来，那就尴尬了。
想象一下，在嘈杂的环境里，咱们的声光效应实验变成了“声光无效”，那就真是笑话了。
开始实验的时候，首先得把声源打开，声音一响，整个环境都活跃了起来。
像个热闹的集市，大家的注意力都集中在这个声音上。
然后，慢慢调整光源的亮度，哇，这时候你会发现，当声音达到一定强度的时候，光源也会随之变化。
就像是在和你打招呼一样，时而明亮，时而暗淡，真的是有趣极了。
小伙伴们在旁边看得目瞪口呆，纷纷掏出手机拍照，生怕错过这一精彩的瞬间。
大家开玩笑说，这光和声真是天生一对，配合得恰到好处。
这个实验也不是毫无挑战，有时候声音和光之间的反应不那么明显，得耐心一点。
就像你做一道难题，得仔细琢磨。
有时候大家的情绪也会影响实验的效果，紧张兮兮的状态可不能让声光效应发挥到极致。
就像你在表演时心里紧张，可能唱得不如平时好。
这个时候，不妨深呼吸，放松心情，试着和小伙伴们聊聊天，分享一下实验的乐趣。
毕竟，做实验就是为了开心嘛。
而且实验过程中，大家可以互相交流经验，分享自己的看法。
小明说：“我觉得这光就像是天空中的星星，特别闪耀。
”小华则调侃道：“哈哈，那我就是大海里的波浪，声音让光变得更美。
”这种轻松幽默的氛围，让实验变得不再枯燥，反而充满了乐趣。
声光效应总结报告范文(3篇)
第1篇一、引言声光效应是一种重要的物理现象，指的是声波在传播过程中与物质相互作用，导致物质的折射率发生变化的现象。
声光效应在光学、声学、光电子学等领域有着广泛的应用，如声光调制、声光隔离、声光开关等。
本文对声光效应的基本原理、研究进展、应用领域及发展趋势进行总结。
二、声光效应的基本原理声光效应的产生与声波在介质中的传播有关。
当声波传播到介质中时，介质的密度和折射率会发生变化，从而影响光波的传播。
根据声波与光波的相互作用，声光效应可分为以下几种类型：1. 声光折射：声波传播到介质中，使介质折射率发生变化，导致光波发生折射。
2. 声光衍射：声波与光波相互作用，使光波发生衍射。
3. 声光吸收：声波传播到介质中，使介质吸收部分光能。
4. 声光散射：声波传播到介质中，使光波发生散射。
三、声光效应的研究进展1. 声光材料的研究：近年来，随着声光材料研究的深入，新型声光材料不断涌现，如声光晶体、声光玻璃等。
这些材料具有优异的声光特性，为声光效应的应用提供了更多选择。
2. 声光器件的研究：声光器件是声光效应应用的关键，近年来，声光器件的研究取得了显著进展。
例如，声光调制器、声光隔离器、声光开关等器件在通信、光学传感等领域得到了广泛应用。
3. 声光效应在光学领域的应用：声光效应在光学领域具有广泛的应用，如光纤通信、激光雷达、光学成像等。
通过声光效应，可以实现光波的调制、隔离、开关等功能。
四、声光效应的应用领域1. 通信领域：声光调制器在光纤通信系统中具有重要作用，可以实现高速数据传输。
2. 光学传感领域：声光传感器具有高灵敏度、高稳定性等优点，在光学传感领域具有广泛应用。
3. 光学成像领域：声光效应在光学成像领域可以实现图像的快速处理、增强等功能。
4. 激光雷达领域：声光效应在激光雷达系统中可用于距离测量、目标识别等。
五、声光效应的发展趋势1. 新型声光材料的研究：未来，新型声光材料的研究将更加注重材料性能的优化，以满足不同应用领域的需求。
声光效应在光纤通信中的应用与优化研究
声光效应在光纤通信中的应用与优化研究光纤通信作为现代信息传输领域的重要技术，已经在我们的日常生活中得到了广泛应用。
与传统电信相比，光纤通信具有更高的传输速度和更大的带宽，但是由于信号传输过程中的信号衰减和其他干扰因素的存在，对光纤通信中的信号传输进行优化研究变得尤为重要。
其中，声光效应作为一种通过光的干涉来调制信号的技术，为光纤通信的优化提供了新的思路。
声光效应是指在一些特定的晶体中，当光束经过晶体时，会与声波相互作用，从而产生光的干涉现象。
这种声光效应可以通过光纤中的马赫-曾德尔干涉仪来实现，这种干涉仪由激光器、光纤、晶体和探测器组成。
通过声光效应可以实现光信号的调制和解调，从而提高光纤通信的传输性能。
首先，声光效应可以将光信号转换为声信号，这样可以减少信号传输过程中的噪声干扰。
其次，声光效应还可以将声信号再转换为光信号，这样可以提高信号的传输距离和传输速度。
此外，声光效应还可以实现光信号的多路复用和解复用，从而提高光纤通信的容量和灵活性。
然而，声光效应在光纤通信中的应用还面临一些挑战。
首先，声光晶体的制备和集成需要高度精确的工艺和技术，这对材料科学和工艺工程师提出了更高的要求。
其次，声光效应在光纤通信中的应用需要对晶体的声学特性和光学特性进行深入研究，以寻求更有效的调制和解调方法。
此外，由于声光效应需要引入声学信号，因此需要合适的声学波导结构来实现声波在晶体中的传输。
因此，声光效应的应用还需要与声学波导结构的设计相结合。
针对以上挑战，研究者们在光纤通信中进行了广泛的应用与优化研究。
首先，他们通过优化声光晶体的制备工艺和工艺参数，提高了声光效应的调制效率和解调效率。
其次，他们通过设计新型的光纤声学波导结构，实现了声波的有效传输和耦合。
此外，还有一些研究者通过结合声光效应和其他调制技术，实现了多种信号的传输和处理，从而进一步提高了光纤通信的性能。
总之，声光效应在光纤通信中的应用与优化研究为提高光纤通信的传输性能和容量提供了新的思路和方法。
声光效应实验论文
普通物理实验C课程论文题目声光效应实验研究学院物理科学与技术学院专业物理学（师范）年级2009级学号222009315210288 姓名黄劲海指导教师邓涛论文成绩_____________________ 答辩成绩_____________________2010年12 月8 日声光效应实验研究黄劲海西南大学物理科学与技术学院，重庆 400715摘要：本文探讨了超声波通过介质时会造成介质的局部压缩和伸长而产生弹性应变，该应变随时间和空间作周期性变化，使介质出现疏密相间的现象，如同一个相位光栅。
当光通过这一受到超声波扰动的介质时就会发生衍射现象。
这种现象称之为声光效应。
在实验中，应用CCD光强分布测量仪等，通过改变超声波的频率和功率。
分别实现了对激光束方向的控制和强度的调制；定量给出了声光偏转量的关系曲线和声光调制测量的关系曲线。
本文就声光效应中的声光偏转原理和声光调制原理的现象及有关物理量进行定性或定量的分析。
关键词：声光效应；超声波频率；偏转角；超声波功率；衍射效率引言声光效应是指光通过某一受到超声波扰动的介质时发生的衍射现象，这种现象是光波与介质中声波相互作用的结果。
早在20世纪30年代对声光衍射的实验研究就已经开始了。
声光效应为控制激光束的频率、方向和强度提供了一个有效的手段。
利用声光效应制成的声光器件，如声光调制器、声光偏转器和可调谐滤光器等，在激光技术、光信号处理和集成光通讯技术等方面有着重要的应用。
本实验研究就是通过实验对声光效应有一定的认识与了解，并对有关物理量进行定性或定量分析。
1实验原理当超声波在介质中传播时，将引起介质的弹性应变作时间和空间上的周期性的变化，并且导致介质的折射率也发生相应变化。
当光束通过有超声波的介质后就会产生衍射现象，这就是声光效应。
有超声波传播的介质如同一个相位光栅。
1．1 两种声光效应声光效应有正常声光效应和反常声光效应之分。
在各项同性介质中，声－光相互作用不会导致入射光偏振状态的变化，产生正常声光效应。
光学材料中的光声效应研究
光学材料中的光声效应研究光学材料是一类具有特殊光学性质的材料，在光学领域中有着广泛的应用。
其中，光声效应是一种研究热点，它通过光与声波的相互作用，实现了光与声的能量转换。
本文将从理论基础、应用前景和研究进展等方面，探讨光学材料中的光声效应。
一、理论基础光声效应是光与声波相互作用的结果，其理论基础可以追溯到19世纪中叶。
当光通过材料时，会引起材料中的光子和声子的相互作用，从而产生声波。
这种相互作用主要通过光吸收引起的热膨胀效应和光弹效应来实现。
光吸收引起的热膨胀效应是指光子能量被材料吸收后，使材料温度升高，从而引起材料体积的变化。
而光弹效应则是指光子能量被材料吸收后，使材料中的电子和原子发生位移，从而引起声波的传播。
二、应用前景光声效应在光学材料中的应用前景广阔。
首先，光声效应可以用于超声成像技术。
通过利用光声效应，可以将光的分辨率与声波的穿透深度相结合，实现对生物组织的高分辨率成像。
这在医学领域中具有重要的应用价值，可以用于早期癌症的检测和诊断。
其次，光声效应还可以用于光学通信。
在传统的光纤通信中，由于光信号的衰减和散射，传输距离有限。
而利用光声效应，可以将光信号转换为声波信号，通过声波的传播来实现远距离通信。
这种光声通信技术具有较低的损耗和较高的传输速率，有望在未来的通信领域中得到广泛应用。
此外，光声效应还可以用于光学存储器。
传统的光学存储器主要依靠光的散射和吸收来实现信息的读写。
而利用光声效应，可以将光信号转换为声波信号，通过声波的传播来实现信息的存储和读取。
这种光声存储技术具有较高的容量和较快的读写速度，有望在信息存储领域中发挥重要作用。
三、研究进展目前，光学材料中的光声效应研究取得了一系列重要进展。
一方面，研究者们通过改变材料的结构和成分，提高了光声效应的效率和灵敏度。
例如，利用纳米材料和多层膜结构，可以增强光声效应的信号强度和频率响应。
另一方面，研究者们还开发了一系列新的光声材料，如光声晶体和光声液体，以实现更高效的光声效应。
声光效应的研究
实验9 声光效应的研究声光效应是指光通过某一受到超声波扰动的介质时发生衍射的现象，这种现象是光波与介质中声波相互作用的结果。
声光效应就是研究光通过声波扰动的介质时发生散射或衍射的现象。
由于弹光效应，当超声纵波以行波形式在介质中传播时会使介质折射率产生正弦或余弦规律变化，并随超声波一起传播，当激光通过此介质时，就会发生光的衍射，即声光衍射。
衍射光的强度、频率、方向等都随着超声波场而变化。
其中衍射光偏转角随超声波频率的变化现象称为声光偏转；衍射光强度随超声波功率而变化的现象称为声光调制。
早在本世纪30年代就开始了声光衍射的实验研究。
60年代激光器的问世为声光现象的研究提供了理想的光源，促进了声光效应理论和应用研究的迅速发展。
声光效应为控制激光束的频率、方向和强度提供了一个有效的手段。
利用声光效应制成的声光器件，如声光调制器、声光偏转器、和可调谐滤光器等，在激光技术、光信号处理和集成光通讯技术等方面有着重要的应用。
实验目的1．了解声光相互作用的原理。
2．了解喇曼－纳斯衍射和布喇格衍射的实验条件和特点。
3．通过对声光器件衍射效率、中心频率和带宽的测量加深对其概念的理解4．测量声光偏转和声光调制曲线。
实验原理当超声波在介质中传播时，将引起介质的弹性应变作时间和空间上的周期性的变化，并且导致介质的折射率也发生相应变化。
当光束通过有超声波的介质后就会产生衍射现象，这就是声光效应。
有超声波传播的介质如同一个相位光栅。
声光效应有正常声光效应和反常声光效应之分。
在各项同性介质中，声－光相互作用不导致入射光偏振状态的变化，产生正常声光效应。
在各项异性介质中，声－光相互作用可能导致入射光偏振状态的变化，产生反常声光效应。
反常声光效应是制造高性能声光偏转器和可调滤波器的基础。
正常声光效应可用喇曼－纳斯的光栅假设作出解释，而反常声光效应不能用光栅假设作出说明。
在非线性光学中，利用参量相互作用理论，可建立起声－光相互作用的统一理论，并且运用动量匹配和失配等概念对正常和反常声光效应都可作出解释。
声光效应实验
声光效应实验一、 实验目的1．理解声光效应的原理，了解Ramam －Nath 衍射和Bragg 衍射的分别。
2．测量声光器件的衍射效率和带宽等参数，加深对概念的理解。
3．测量声光偏转的声光调制曲线。
4．模拟激光通讯。
二、 实验原理(一) 声光效应的物理本质——光弹效应介质的光学性质通常用折射率椭球方程描述Pockels 效应：介质中存在声场，介质内部就受到应力，发生声应变，从而引起介质光学性质发生变化，这种变化反映在介质光折射率的或者折射率椭球方程系数的变化上。
在一级近似下，有各向同性介质中声纵波的情况，折射率n 和光弹系数P 都可以看作常量，得 其中应变表示在*方向传播的声应变波，S 0是应变的幅值，/s k v =Ω是介质中的声波数，2f πΩ=为角频率，v s 为介质中声速，/s v f Λ=为声波长。
P 表示单位应变所应起的2(1/)n 的变化，为光弹系数。
又得 其中3012n PS μ=是“声致折射率变化〞的幅值。
考虑如图1的情况，压电换能器将驱动信号U(t)转换成声信号，入射平面波与声波在介质中〔共面〕相遇，当光通过线度为l 的声光互作用介质时，其相位改变为：其中002/k πλ=为真空中光波数，0λ是真空中的光波长，00nk l ∆Φ=为光通过不存在超声波的介质后的位相滞后，项()0sin k l kx t μ-Ω为由于介质中存在超声波而引起的光的附加位相延迟。
它在*方向周期性的变化，犹如光栅一般，故称为位相光栅。
这就是得播送阵面由原先的平面变为周期性的位相绉折，这就改变了光的传播方向，也就产生了所谓的衍射。
与此同时，光强分布在时间和空间上又做重新分配，也就是衍射光强受到了声调制。
(二) 声光光偏转和光平移从量子力学的观点考虑光偏转和光频移问题十分方便。
把入射单色平面光波近似看作光子和声子。
声光相互作用可以归结为光子和声子的弹性碰撞，这种碰撞应当遵守动量守恒和能量守恒定律，前者导致光偏转，后者导致光频移。
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实验9 声光效应的研究声光效应是指光通过某一受到超声波扰动的介质时发生衍射的现象，这种现象是光波与介质中声波相互作用的结果。
声光效应就是研究光通过声波扰动的介质时发生散射或衍射的现象。
由于弹光效应，当超声纵波以行波形式在介质中传播时会使介质折射率产生正弦或余弦规律变化，并随超声波一起传播，当激光通过此介质时，就会发生光的衍射，即声光衍射。
衍射光的强度、频率、方向等都随着超声波场而变化。
其中衍射光偏转角随超声波频率的变化现象称为声光偏转；衍射光强度随超声波功率而变化的现象称为声光调制。
早在本世纪30年代就开始了声光衍射的实验研究。
60年代激光器的问世为声光现象的研究提供了理想的光源，促进了声光效应理论和应用研究的迅速发展。
声光效应为控制激光束的频率、方向和强度提供了一个有效的手段。
利用声光效应制成的声光器件，如声光调制器、声光偏转器、和可调谐滤光器等，在激光技术、光信号处理和集成光通讯技术等方面有着重要的应用。
实验目的1．了解声光相互作用的原理。
2．了解喇曼－纳斯衍射和布喇格衍射的实验条件和特点。
3．通过对声光器件衍射效率、中心频率和带宽的测量加深对其概念的理解4．测量声光偏转和声光调制曲线。
实验原理当超声波在介质中传播时，将引起介质的弹性应变作时间和空间上的周期性的变化，并且导致介质的折射率也发生相应变化。
当光束通过有超声波的介质后就会产生衍射现象，这就是声光效应。
有超声波传播的介质如同一个相位光栅。
声光效应有正常声光效应和反常声光效应之分。
在各项同性介质中，声－光相互作用不导致入射光偏振状态的变化，产生正常声光效应。
在各项异性介质中，声－光相互作用可能导致入射光偏振状态的变化，产生反常声光效应。
反常声光效应是制造高性能声光偏转器和可调滤波器的基础。
正常声光效应可用喇曼－纳斯的光栅假设作出解释，而反常声光效应不能用光栅假设作出说明。
在非线性光学中，利用参量相互作用理论，可建立起声－光相互作用的统一理论，并且运用动量匹配和失配等概念对正常和反常声光效应都可作出解释。
本实验只涉及到各项同性介质中的正常声光效应。
设声光介质中的超声行波是沿y 方向传播的平面纵波，其角频率为s w ，波长为s λ波矢为s k 。
入射光为沿x 方向传播的平面波，其角频率为w ，在介质中的波长为λ，波矢为k 。
图6-9-1 声光衍射介质内的弹性应变也以行波形式随声波一起传播。
由于光速大约是声速的510倍，在光波通过的时间内介质在空间上的周期变化可看成是固定的。
由于应变而引起的介质的折射率的变化由下式决定 PS n)1(2∆ （6-9-1） 式中，n 为介质折射率，S 为应变，P 为光弹系数。
通常，P 和S 为二阶张量。
当声波在各项同性介质中传播时，P 和S 可作为标量处理，如前所述，应变也以行波形式传播，所以可写成)sin(0y k t w S S s s −= （6-9-2）当应变较小时，折射率作为y 和t 的函数可写作)sin(),(0y k t w n n t y n s s −∆+= （6-9-3）式中，0n 为无超声波时的介质的折射率，n ∆为声波折射率变化的幅值，由（6-9-1）式可求出0321PS n n −=∆ 设光束垂直入射（k ⊥s k ）并通过厚度为L 的介质，则前后两点的相位差为)sin(),(0000y k t w nL k L n k Lt y n k s s −∆+==∆Φ （6-9-4） 0sin()s s w t k y δ=∆Φ+Φ−式中，0k 为入射光在真空中的波矢的大小，右边第一项0∆Φ为不存在超声波时光波在介质前后两点的相位差，第二项为超声波引起的附加相位差（相位调制），0k nL δΦ=∆。
可见，当平面光波入射在介质的前界面上时，超声波使出射光波的波振面变为周期变化的皱折波面，从而改变出射光的传播特性，使光产生衍射。
设入射面上2L x =−的光振动为it i E Ae =，A 为一常数，也可以是复数。
考虑到在出射面2L x =上各点相位的改变和调制，在xy 平面内离出射面很远一点的衍射光叠加结果为 00[((,)sin ]22bi wt k n y t k y b E A e dy θ−−−∝∫ 写成等式时，0sin()sin 22s s bi k y w t ik y iwt b E Ce e e dy δθΦ−−−=∫ （6-9-5）式中，b 为光束宽度，θ为衍射角，C 为与A 有关的常数，为了简单可取为实数。
利用一与贝塞耳函数有关的恒等式sin ()ia im m m e J a e θθ∞=−∞=∑式中()m J a 为（第一类）m 阶贝塞耳函数，将（6-9-5）式展开并积分得00sin[(sin )/2]()(sin )/2()s s s b mk k i w mw t b mk k m m E Cb J eθθδ−∞−−=−∞=Φ∑ （6-9-6）上式中与第m 级衍射有关的项为()0s i w mw t m E E e −= （6-9-7）000sin[(sin )/2]()(sin )/2s m s b mk k E CbJ b mk k θδθ−=Φ− （6-9-8） 因为函数sin /x x 在0x =取极大值，因此有衍射极大的方位角m θ由下式决定：00sin s m sk m m k λθλ== （6-9-9） 式中，0λ为真空中光的波长，s λ为介质中超声波的波长。
与一般的光栅方程相比可知，超声波引起的有应变的介质相当于一光栅常数为超声波长的光栅。
由（6-9-7）式可知，第m 级衍射光的频率m w 为m s w w mw =− （6-9-10）可见，衍射光仍然是单色光，但发生了频移。
由于s w w ，这种频移是很小的。
第m 级衍射极大的强度m I 可用（6-9-7）式模数平方表示：*2220020()()m m m I E E C b J I J δδ==Φ=Φ （6-9-11）式中，*0E 为0E 的共轭复数，220I C b = 第m 级衍射极大的衍射效率m η定义为第m 级衍射光的强度与入射光的强度之比。
由（6-9-11）式可知，m η正比于2()m J δΦ。
当m 为整数时，()(1)()m m m J a J a −=−。
由（6-9-9）式和（6-9-11）式表明，各级衍射光相对于零级对称分布。
当光束斜入射时，如果声光作用的距离满足2/2s L λλ<，则各级衍射极大的方位角m θ由下式决定0sin sin m si m λθλ=+ （12） 式中i 为入射光波矢k 与超声波波面的夹角。
上述的超声衍射称为喇曼－纳斯衍射，相当于一个入射光子连续同几个声子相互作用的情形，因此喇曼－纳斯衍射是多极衍射。
有超声波存在的介质起一平面位光栅的作用。
图6-9-2 布拉格衍射当声光作用的距离满足22/s L λλ>，而且光束相对于超声波波面以某一角度斜入射时，在理想情况下除了0级之外，只出现唯一的衍射级，+1级或－1级衍射。
如图6-9-2所示。
这种衍射与晶体对X 光的布喇格衍射很类似，故称为布喇格衍射。
能产生这种衍射的光束入射角称为布喇格角。
此时有超声波存在的介质起体积光栅的作用。
可以证明，布喇格角满足sin 2B si λλ= （6-9-13） 式中（6-9-13）称为布喇格条件。
因为布喇角一般都很小，故衍射光相对于入射光的偏转角02B s s s i f nv λλλΦ=≈= （6-9-14） 式中，s v 为超声波的波速，s f 为超声波的频率，其它量的意义同前。
在布喇格衍射条件下，一级衍射光的效率为2sin η=（6-9-15） 式中， s P 为超声波功率，L 和H 为超声换能器的长和宽，2M 为反映声光介质本身性质的一常数，622/sM n p v δρ=，ρ为介质密度，p 为光弹系数。
在布喇格衍射下，衍射光的效率也由（6-9-10）式决定。
理论上布喇格衍射的衍射效率可达100％，喇曼－纳斯衍射中一级衍射光的最大衍射效率仅为34％，所以使用的声光器件一般都采用布喇格衍射。
由（6-9-14）式和（6-9-15）式可看出，通过改变超声波的频率和功率，可分别实现对激光束方向的控制和强度的调制，这是声光偏转器和声光调制器的基础。
从（6-9-10）式可知，超声光栅衍射会产生频移，因此利用声光效应还可以制成频移器件。
超声频移器在计量方面有重要应用，如用于激光多普勒测速仪。
以上讨论的是超声行波对光波的衍射。
实际上，超声驻波对光波的衍射也产生喇曼－纳斯衍射和布喇格衍射，而且各衍射光的方位角和超声频率的关系与超声行波的相同。
不过，各级衍射光不再是简单地产生频移的单色光，而是含有多个傅立叶分量的复合光。
实验仪器一套完整的SO2000声光效应实验仪配有：已安装在转角平台上的100MHz 声光器件、半导体激光器、100MHz 功率信号源、LM601CCD 光强分布测量仪及光具座。
1、 声光器件声光器件的结构示意如图6-9-3所示。
它由声光介质、压电换能器和吸声材料组成。
本实验采用的声光器件中的声光介质为钼酸铅，吸声材料的作用是吸收通过介质传播到端面的超声波以建立超声行波。
将介质的端面磨成斜面或成牛角状，也可达到吸声的作用。
压电换能器又称超声换能器，由妮酸锂晶体或其它压电材料制成。
它的作用是将电工率换成声功率，并在声光介质中建立起超声场。
压电换能器既是一个机械振动系统，又是一个与功率信号源相联系的电振动系统，或者说是功率信号源的负载。
为了获得最佳的电声能量转换效率，换能器的阻抗与信号源的内阻应当匹配。
声光器件有一个衍射效率最大的工作频率，此频率称为声光器件的中心频率，记为f c。
对于其它频率的超声波，其衍射效率将降低。
规定衍射效率（或衍射光的相对光强）下降3db（即衍射效率降到最大值的时两频率间的间隔为声光器件的带宽。
声光器件安装在一个透明塑料盒内，置于转交平台上。
盒上有一插座，用于和功率信号源的声光插座相连。
透明塑料盒两端各开一个小孔，激光分别从这两个小孔射入和射出声光器件，不用时用贴纸封住以保护声光器件。
旋转转交平台的旋转手轮可以转动转交平台，从而改变激光射入声光器件的角度。
2、功率信号源SO2000功率信号源专为声光效应实验配套，输出频率范围为80~120MHz，最大输出功率为1W。
3、CCD光强分布测量仪：其核心是线阵CCD器件。
CCD器件是一种可以电扫描的光电二级管列阵，有面阵（二维）和线阵（一维）之分。
LM601/501CCD光强仪所用的是线阵CCD器件,机壳尺寸为150mm×100mm×50mm，CCD器件的光敏面至光强仪前面板距离为4.5mm。
4、USB100计算机数据采集盒：用USB接口与计算机相连，同时以DB15插座通过电缆线与LM601/501CCD光强仪后面板上的DB9插座相连。